От лат cavitas пу­стота), образование в капельной жид­кости полостей, заполненных газом, паром или их смесью (т н. кавитац пузырьков или каверн). Кавитац

Вид материала

Документы

Содержание Купера эффект Кюри закон Н/Т и тепловое движение не нарушает ориентацию магн. моментов) М Кюри принцип В. А. Копцик. Кюри — вейса закон Кюри закону

Подобный материал:

• Вывихи. Переломы, 241.71kb.
• От лат evaporo испаряю и греч grapho пи­шу), метод получения изображений объектов, 2696.94kb.
• Реферат от лат rеfеrо "сообщаю", 198.27kb.
• Абсцесс и гангрена легкого определение заболевания острый абсцесс легкого, 403.26kb.
• Перелом подвздошной кости; перелом вертлужной впадины; перелом лобковой кости; открытая, 1124.91kb.
• Вишнев В. Н. Безродная Н. В. Остеохондроз Профилактика и лечение Введение, 623.65kb.
• Реферат от лат. «сообщать», 61.18kb.
• Лекция. Взаимосвязанные рынки, 285.49kb.
• Реферат Реферат, 36.91kb.
• Предыстория или как мне удалось получить музыкальное образование и чем это обернулось, 2157.21kb.

КУМУЛЯТИВНЫЙ ЭФФЕКТ (куму­ляция) (от позднелат. cumulatio — скопление), существенное увеличение действия взрыва в определ. направле­нии, достигаемое спец. формой заря­дов взрывчатых в-в — с выемкой (обычно коиич. формы) в противопо­ложной от детонатора части заряда (рис.). При инициировании взрыва продукты хим. реакции образуют схо­дящийся к выемке поток — формиру­ется высокоскоростная кумуляц. струя. Выемку обычно облицовывают слоем металла толщиной =1—2 мм, что значительно повышает К. э.: под дей­ствием высокого (до ~10 ГПа, т. е. ~10⁵ атм) давления продуктов хим. реакции образуется струя металла, скорость к-рой достигает 10—15 км/с, что обеспечивает ей большую пробив­ную силу.

Гидродинамич. теория, основанная на модели металлич. струи как плён­ки идеальной жидкости, позволяет получить выражения для массы струи m=2M/sin²/2, её радиуса r=(2hR) sin/2, длины l=Н, ско­рости, v= Vctg/2 (М — масса метал­лич. облицовки, V — скорость обжа­тия конуса продуктами взрыва, остальные обозначения на рисунке). Струя проникает в преграду на макс. глубину s=( ₀/₁)l (₀ и ₁— соотв.



Формирование направлен­ной струи при кумулятив­ном эффекте: 1 — детона­тор; 2 — взрывчатое в-во; 3 — металлич. облицовка; 4 — кумулятив­ная струя; 5 — продукты взрыва; в — фронт детонац. волны.


плотность металлич. облицовки и пре­грады) при нек-ром оптим. удалении заряда от преграды, наз. фокусным расстоянием. Резкое падение пробив­ного действия при удалении заряда от преграды связано с неустойчиво­стью струи.

К. э. применяется в исследователь­ских целях (получение больших ско­ростей в-ва — до 90 км/с) в технике (горное дело), в военном деле (бронебойные снаряды).

• См. лит. при ст. Взрыв.

Б. В. Новожилов.

КУПЕРА ЭФФЕКТ, объединение эл-нов проводимости в металле в пары (куперовские пары), приводящее к появлению сверхпроводимости; предсказан в 1956 амер. физиком Л. Ку­пером (L. Cooper). К. э. лежит в ос­нове совр. теории сверхпроводимости. Без учёта К. э. в осн. состоянии металла (при темп-ре Т0 К) эл-ны заполняют в пр-ве импульсов объём, ограниченный Ферми поверхностью. Распределение по импульсам таково, что в металле имеются электроны с равными и противоположно на­правленными импульсами. Согласно Куперу, эл-ны, находящиеся вблизи поверхности Ферми и имеющие про­тивоположно направленные импульсы и спины, могут объединяться в пары благодаря вз-ствию через решётку, к-рое возникает в результате обмена виртуальными фононами и имеет хар-р притяжения. Куперовские пары име­ют целочисленный (нулевой) спин, т. е. явл. бозе-частицами (бозонами). Система куперовских пар обладает поэтому сверхтекучестью, к-рая для заряж. ч-ц проявляется как сверх­проводимость.

Малая величина энергии связи эл-нов куперовской пары обусловливает существование низкотемпературной

сверхпроводимости металлов, их сое­динений и сплавов (примерно до 20 К).

• См. лит. при ст. Сверхпроводимость.

КЮРИ (Ки, Cu), внесистемная ед. активности нуклида в радиоакт. ис­точнике (активности изотопа), назва­на в честь франц. учёных Пьера Кюри (P. Curie) и Марии Склодовской-Кюри (М. Sklodowska-Curie). 1 Ки — актив­ность изотопа, в к-ром за время 1 с происходит 3,700•10¹⁰ актов распада. 1 Ки=3,700•10¹⁰ Бк (беккерелей).

КЮРИ ЗАКОН, температурная зави­симость удельной магнитной воспри­имчивости к нек-рых парамагнетиков, имеющая вид:

=С/Т, (1)

где С — константа в-ва (константа Кю­ри). Установлен франц. физиком П. Кюри в 1895. К. з. подчиняются газы (O₂, NO), пары щелочных металлов, разбавленные жидкие р-ры парамагн. солей редкозем. элементов и нек-рые парамагн. соли в крист. состоянии (у таких солей между ионами — носи­телями магн. момента  расположены препятствующие их вз-ствию группы атомов, лишённые магн. момента, напр. молекулы кристаллизац. воды, аммиака). Классич. теория К. з. ос­нована на статистич. рассмотрении св-в системы («газа») слабо взаимодей­ствующих атомов, молекул или ионов, имеющих магн. дипольный момент. В отсутствии внеш. магн. поля момен­ты  молекул (атомов) ориентированы хаотически. В магн. поле Н происходит ориентация моментов по полю, к-рой препятствует тепловое движение ч-ц. Статистич. расчёт даёт для магн. мо­мента М. ед. массы в-ва в слабых магн. полях при темп-ре Т величину М=N²H/3kT, где N — число моле­кул. Т. о.,

=M/H=N²/ЗkT и C=N²/3k. (2)

В сильных магн. полях и при низких темп-pax (когда Н/Т и тепловое движение не нарушает ориентацию магн. моментов) МN., т. е. к насы­щению (все ат. моменты ориентиро­ваны одинаково), и К. з. не имеет места. При заметном вз-ствии ионов — носителей магн. момента между собой и с немагн. ионами крист. решётки магн. восприимчивость парамагн. в-в подчиняется не К. з., а Кюри — Вейса закону.

Квантовомеханич. расчёт (Дж. Ван Флек, США, 1932) приводит к той же зависимости к от Т для парамагне­тиков, что и ф-ла (2), где =g_Б(J(J+1)) (здесь g — Ланде множитель, _б — магнетон Бора, J — квант. число полного момента). К. з. применим также к парамагне­тизму ядер. При отсутствии значит. вз-ствия между спинами ядер и эл-нов в атомах яд. парамагн. восприим­чивость (на 1 моль) _я=N_{я эфф}/ЗkT=С_я/Т, где _{я эфф} — эфф. магн. мо-

335


мент ядра, С_я — яд. константа Кюри, N — число ядер на моль.

• Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.

КЮРИ ПРИНЦИП, выражает сим­метрический аспект причинности принципа: симметрия причины сохра­няется в симметрии следствий. К. п. явл. обобщением Неймана принципа: группа симметрии физ. св-в G₁ при­сущих кристаллу, включает в себя точечную группу симметрии кристал­ла G, т. е. последняя явл. подгруп­пой первой G∩G. Составной частью К. п. явл. правило Кюри, оп­ределяющее симметрию составной сис­темы через пересечение (общую под­группу) групп симметрии её частей. Напр., при внеш. воздействии на кристалл сохраняются лишь элемен­ты симметрии, общие для кристалла и воздействия; группа симметрии физ. св-в при этом включает как подгруп­пу группу симметрии этой системы. Если система состоит из эквивалент­ных частей, её симметрия не сводится к пересечению групп симметрии ча­стей, а старше её (правило Шубникова). К. п. сформулировано франц. физиком П. Кюри в 1894.

• См. лит. при ст. Кристаллография.

В. А. Копцик.

КЮРИ ТОЧКА (температура Кюри) ( или Т_с), темп-pa фазового перехода II рода, характеризующегося непре­рывным изменением состояния в-ва с приближением к точке фазового пе­рехода и приобретением качественно нового св-ва в этой точке. Назв. по имени П. Кюри, подробно изучившего этот переход у ферромагнетиков. При темп-ре Т ниже К. т. Т_с ферромагне­тики обладают самопроизвольной (спонтанной) намагниченностью (J_s)

и определённой магнитно-крист. сим­метрией. При нагреве ферромагнети­ка и приближении к К. т. усиливаю­щееся тепловое движение атомов «рас­шатывает» существующий магн. по­рядок— одинаковую ориентацию магн. моментов атомов. Для количеств. хар-ки изменения магн. упорядочен­ности вводят т. н. параметр по­рядка , за к-рый можно принять в случае ферромагнетиков их намаг­ниченность. При ТТ_с параметр порядка 0, а в К. т. самопроиз­вольная намагниченность ферромаг­нетиков исчезает (= 0), ферромаг­нетики становятся парамагнетиками. Аналогично у антиферромагнетиков при Т= Т_с (в т. н. антиферромагнит­ной К. т., или Нееля точке) происхо­дит разрушение характерной для них магнитной структуры атомной (магн. подрешёток), и антиферромагнетики также становятся парамагнетиками. В сегнетоэлектриках при Т=Т_с теп­ловое движение атомов сводит к ну­лю самопроизвольную упорядочен­ную ориентацию электрич. диполей элем. ячеек крист. решётки. В упоря­доченных сплавах в К. т. (в точке Курнакова) исчезает дальний поря­док в расположении атомов (ионов) компонентов сплава (см. Дальний и ближний порядок). Вблизи К. т. в в-ве происходят специфич. изменения многих физ. св-в (напр., теплоёмко­сти, магн. восприимчивости), достига­ющие максимума при Т=Т_с (см. Критические явления), что обычно и используется для точного определе­ния темп-ры фазового перехода. Зна­чения К. т. для разл. в-в приведены в ст. Антиферромагнетизм, Ферромаг­нетизм, Сегнетоэлектрики.

• Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971; Белов К. П., Магнитные превраще­ния, М., 1959; Г р а ж д а н к и н а Н. П., Магнитные фазовые переходы I рода, «УФН», 1968, т. 96, в. 2.

КЮРИ — ВЕЙСА ЗАКОН, темпера­турная зависимость магн. восприимчи­вости к парамагнетиков, имеющая вид:

=С'/(T-), (*)

где С' и  — константы в-ва (этот закон, аналогичный Кюри закону, установил франц. физик П. Вейс, P. Weiss, 1907). К.— В. з. обобщает закон Кюри для в-в, в к-рых носители магн. момента взаимодействуют. Ф-ла (*) достаточно хорошо описывает эксперим. зависимость к от темп-ры T для большинства случаев парамагне­тизма ионов в кристаллах. Во мно­гих случаях постоянная С' практиче­ски совпадает с постоянной С в за­коне Кюри для свободных магн. ио­нов данного вида. Постоянная  характеризует вз-ствие магн. ионов между собой и с внутрикрист. полем.

Магн. восприимчивость парамагне­тиков, становящихся при низких темп-pax ферромагнетиками, описывается ф-лой (*) с положит, значением , близким к значению темп-ры Кюри Т_с (см. Кюри точка). Для в-в, пере­ходящих при низких темп-pax в антиферромагн. состояние, в большинстве случаев  отрицательна и только по порядку величины согласуется со зна­чением темп-ры Нееля T_N (см. Нееля точка).

Закон, аналогичный К.— В. з., справедлив и для сегнетоэлектриков, При темп-pax Т>>Т_c (где Т_с— темп-ра Кюри сегнетоэлектрика) диэлектрич. проницаемость =B/(T-Т_с), где В — константа в-ва.