Устаревшая ед частотного интервала. Названа в честь франц физика Ф. Савара (F. Savart). 1 С

• Синдром удлинённого интервала qt и проблемы безопасности психофармакотерапии, 109.2kb.
• Товариство з обмеженою, 119.57kb.
• Н. Г. Чернышевского кафедра теоретической и математической физики рабочая программа, 152.3kb.
• Программа по физике для 10-11 классов общеобразовательных, 75.87kb.
• Татьяна Евгеньевна Зыкова. Сюных лет ему была интересна литература, 95.59kb.
• Электронная газета в рамках «Дня науки», посвященного Году российской космонавтики, 85.16kb.
• Лекция Логические основы компьютеров , 369.25kb.
• Игра ) Имя известного ученого, в честь которого названа самая популярная программа, 21.91kb.
• Физика биологических систем, 39.45kb.
• Динамика культурных процессов в современной России, 39.45kb.

С ростом h_макс растёт скорость С. v=(g(H+h_макс)) и уменьшается его длина (пропорц. 1/h_макс). Аналогич­ный вид имеют С. др. природы, напр. ионнозвуковые и магнитозвуковые С. в плазме, С. внутренних гравитац. волн, С. в слоистой жидкости и т. д.



^ Рис. 3. Солитон в системе связан­ных маятников (вид сбоку).


В др. случаях, напр. в цепочке маятников, связанных пружинами, также существует движение в виде С. (рис. 3), описываемое выражением:



к-рое явл. решением т. н. синус-Гордона ур-ния. Здесь  — угол по­ворота маятника,  и v₀ — постоянные, определяемые параметрами системы, v — скорость С. Такой С. представ­ляет собой последоват. поворот маят­ников на 2, причём знак плюс отве­чает повороту по часовой стрелке, а минус — в противоположном направ­лении («антисолитон»). Характерная длина такого С. (число маятников, не находящихся в равновесии) тем боль­ше, чем больше его скорость v. С., описываемые выражением (2), сущест­вуют в распределённых сверхпроводя­щих структурах (джозефсоновские пе­реходы) и др.

Для ур-ний Кортевега — де Фриса, синус-Гордона и ряда др. ур-ний найдены решения, описывающие вз-ствие произвольного числа С., па­раметры к-рых не изменяются в ре­зультате вз-ствий, а также формиро­вание С. в результате эволюции про­извольного нач. импульса (рис. 1).

Впервые С. наблюдался в 1834 шотл. учёным Дж. С. Расселом в форме возвышения, бегущего по поверхности воды в канале. Теоретич. описание его было дано в 1895 голл. учёными Д. Кортевегом и Г. де Фрисом. В даль­нейшем С. наблюдались в плазме, линиях передачи с ПП диодами и др. С., сближаясь, влияют друг на друга, т. к. в нелинейной среде не выполня­ется принцип суперпозиции. Тем не менее после вз-ствия С. не разруша­ются, а расходятся вновь (рис. 4), сохраняя те же параметры, что и до вз-ствия,— как если бы столкнулись и разлетелись ч-цы, отсюда назв. «С.» (появилось в 1965, по аналогии с

698


протоном и нейтроном, от лат. so­lus — один, уединённый). Оказалось, что С. могут сохранять свою структуру длит. время при наличии небольшого



^ Рис. 4. Вз-ствие двух бегущих в одном на­правлении солитонов вида (1) с близкими амплитудами.


затухания или в результате плавного искривления фронта волны в пр-ве (в частности, цилиндрич. и сферич. С.). С., как и ч-цы, могут образовывать связанные состояния из двух или более импульсов (рис. 5). В системе



^ Рис. 5. Связанная пара солитонов.


из многих С. это приводит, в част­ности, к появлению сложных стохастич. движений («газ. С.»).

В системах с сильной дисперсией, если профиль стационарной волны близок к синусоидальному, также возможно существование модулир. волн в виде локализованных волн. пакетов со стационарно движущейся огибающей, к-рые также обнаружи­вают «частицеподобное» поведение при вз-ствии (С. «огибающей»). Такие С. возможны для волн на поверхности глубокого водоёма, ленгмюровских волн в плазме, мощных коротких (пикосекундных) световых импульсов в рабочей среде лазера и т. д.

С. играют важную роль в теории конденсир. состояния в-ва, в част­ности в квант. статистике, теории фазовых переходов. Солитонные реше­ния имеют нек-рые ур-ния, предло­женные для описания элем. ч-ц. Изу­чение св-в С. как «частицеподобных» волн, в т. ч. и возможных трёхмерных С., в к-рых поле убывает по всем направлениям в трёхмерном пр-ве (а не только по одной координате, как в приведённых выше примерах), при­вело к попыткам использовать С. при построении квант. нелинейной теории поля.

• Уизем Дж., Линейные и нелиней­ные волны, пер. с англ., М., 1977; К а р п м а н В. И., Нелинейные волны в диспер­гирующих средах, М., 1973; Скотт Э., Волны в активных и нелинейных средах в приложении к электронике, М., 1977, с. 215—284; Теория солитонов, М., 1980; Ребби К., Солитоны, «УФН», 1980, т. 130, в. 2; Солитоны в действии, под ред. К. Лонгрена и Э. Скотта, пер. с англ., М., 1981.

Л. А. Островский.

^ СОЛНЕЧНЫЙ ВЕТЕР, постоянный радиальный поток плазмы солн. ко­роны в межпланетное пр-во. Поток энергии, идущий из недр Солнца, нагревает плазму короны до 1,5— 2 млн. К. Пост. нагрев не уравнове­шивается потерей энергии за счёт излучения, т. к. плотность короны мала. Избыточную энергию в значит.

степени уносят ч-цы С. в. (~10²⁷—10²⁹ эрг/с). Корона, т. о., не нахо­дится в гидростатич. равновесии, она непрерывно расширяется. По составу С. в. не отличается от плазмы короны (С. в. содержит гл. обр. протоны, эл-ны, немного ядер гелия, ионов кислорода, кремния, серы, железа). У основания короны (в 10 тыс. км от фотосферы Солнца) ч-цы имеют радиальную скорость порядка сотен м/с, на расстоянии неск. солн. радиу­сов она достигает скорости звука в плазме (100 —150 км/с), у орбиты Земли скорость протонов составляет 300—750 км/с, а их пространств. концентрация — от неск. ч-ц до неск. десятков ч-ц в 1 см³. При помощи межпланетных косм. станций установ­лено, что вплоть до орбиты Сатурна плотность потока ч-ц С. в. убывает по закону (r₀/r)², где r — расстояние от Солнца, r₀ — исходный уровень. С. в. уносит с собой петли силовых линий солн. магн. поля, к-рые обра­зуют межпланетное магн. поле. Со­четание радиального движения ч-ц С. в. с вращением Солнца придаёт этим линиям форму спиралей. Крупно­масштабная структура магн. поля в окрестностях Солнца имеет вид сек­торов, в к-рых поле направлено от Солнца или к нему. Размер полости, занятой С. в., точно не известен (ра­диус её, по-видимому, не меньше 100 а. е.). У границ этой полости динамич. давление С. в. должно урав­новешиваться давлением межзвёздно­го газа, галактич. магн. поля и галактич. косм. лучей. В окрестностях Земли столкновение потока ч-ц С. в. с геомагн. полем порождает стацио­нарную ударную волну перед земной



Вз-ствие солнечного ветра с магнитосферой Земли: 1 — силовые линии магн. поля Солн­ца; 2 — ударная волна; 3 — магнитосфера Земли; 4 — граница магнитосферы; 5 — орбита Земли; 6 — траектория ч-цы сол­нечного ветра.


магнитосферой (со стороны Солнца, рис.). С. в. как бы обтекает магнито­сферу, ограничивая её протяжённость в пр-ве. Изменения интенсивности С. в., связанные со вспышками на Солнце, явл. осн. причиной возму­щений геомагн. поля и магнитосферы (магн. бурь).

За год Солнце теряет с С. в. ~2X10^-14 часть своей массы M_солн. Естест­венно считать, что истечение в-ва, подобное С. в., существует и у др. звёзд («звёздный ветер»). Он должен быть особенно интенсивным у массив­ных звёзд (с массой ~ неск. дес. M_солн) и с высокой темп-рой поверхности (~ 30—50 тыс. К) и у звёзд с протя­жённой атмосферой (красных гиган­тов), т. к. в первом случае ч-цы сильно развитой звёздной короны обладают достаточно высокой энергией, чтобы преодолеть притяжение звезды, а во втором — низка параболич. скорость (скорость ускользания; см. Косми­ческие скорости). Значит. потери мас­сы со звёздным ветром (~ 10^-6 М_солн/год и больше) могут существенно влиять на эволюцию звёзд. В свою очередь звёздный ветер создаёт в межзвёздной среде «пузыри» горячего газа — ис­точники рентг. излучения.

• Солнечный ветер, пер. с англ., М., 1968; Хундхаузен А., Расширение короны и солнечный ветер, пер. с англ., М., 1976; Происхождение и эволюция галак­тик и звезд, под ред. С. Б. Пикельнера, М., 1976.

СОН (от лат. sonus — звук), единица условной шкалы громкости звука, вы­ражающая непосредственно субъек­тивную оценку сравнит. громкости чистого тона. 1C. соответствует уров­ню громкости 40 фон при частоте звука 1000 Гц. Шкала громкости в С. — линейна. При каждом после­дующем увеличении громкости на 10 фон число ед. С. прибл. удваи­вается.

^ СООБЩАЮЩИЕСЯ СОСУДЫ, сосуды, соединённые между собой в нижней, части (рис.).



В наполненных одина­ковой жидкостью С. с., диаметр к-рых настолько велик, что позволяет пре­небречь капилляр­ным эффектом, уровни жидкости располагаются на одинаковой высоте независимо от фор­мы сосудов. На этом основано устройст­во жидкостных манометров, водомер­ных стёкол паровых котлов и т. п. Ес­ли С.. наполнены разл. жидкостями, то высоты столбов этих жидкостей (считая от поверхности соприкосно­вения жидкостей друг с другом) об­ратно пропорц. их плотностям, т. е. ₁h₁=₂h₂, где ₁ и ₂, h₁ и h₂ — соотв. плотности и высоты столбов жидко­стей. Этим соотношением пользуются для определения плотности жидкости, если известна плотность второй жид­кости. Если же одно из колен С. с, закрыто, то разность уровней жид­кости будет зависеть от давления в закрытом колене; на этом основано устройство закрытых манометров.

^ СООТВЕТСТВЕННЫЕ СОСТОЯНИЯ, состояния разл. в-в, соответствую­щие одним и тем же значениям при-


699


ведённых параметров состояния (темп-ры , давления , уд. объёма  и др.). Ур-ние состояния, записанное в при­ведённых параметрах, одинаково для разл. в-в, так что одинаковым зна­чениям  и , напр., соответствует одно и то же значение , а на кривой равновесия жидкость — газ одним и тем же значениям  соответствует одно и то же значение приведённого давления и, теплоты испарения , поверхностного натяжения о и т. д. (закон соответственных состояний). Закон С. с. строго справедлив лишь при достаточно вы­соких темп-рах, когда несущественны квант. эффекты, и для в-в, у к-рых зависимость энергии межмолекуляр­ного взаимодействия от расстояния имеет одинаковый хар-р. Практически поведение всех в-в отклоняется от закона С. с., однако в рамках отд. групп в-в с близкими формами по­тенциала межмол. вз-ствия эти от­клонения часто относительно неве­лики и носят систематич. хар-р, что позволяет осуществлять расчёт св-в малоизученных в-в на основе закона С. с.

• Ландау Л. Д., Лифшиц Е.М., Статистическая физика, 3 изд., ч. 1, М., 1976; Гиршфельдер Дж., Кертисс Ч., Берд Р., Молекулярная тео­рия газов и жидкостей, пер. с англ., М., 1961; Рид Р., Шервуд Т., Свойства газов и жидкостей, пер. с англ., М., 1964.

С. П. Малышенко.

^ СООТВЕТСТВИЯ ПРИНЦИП, посту­лат квант. механики, требующий сов­падения её физ. следствий в предель­ном случае больших квантовых чисел с результатами классич. теории. В С. п. проявляется тот факт, что квант. эффекты существенны лишь при рас­смотрении микрообъектов, когда ве­личины размерности действия срав­нимы с постоянной Планка ћ. Если же квант. числа, характеризующие со­стояние физ. системы напр., орбит. квант. число l), велики, то величи­ной ћ. можно пренебречь и система с высокой точностью подчиняется классич. законам. С формальной точки зрения С. п. означает, что в пределе ћ0 квантовомеханич. описание физ. объектов должно быть эквивалентно классическому.

Часто под С. п. понимают следую­щее более общее положение. Любая новая теория, претендующая на более глубокое описание физ. реальности и на более широкую область приме­нимости, чем старая, должна включать последнюю как предельный случай. Так, релятив. механика (см. Отно­сительности теория) в пределе малых скоростей v (v<переходит в ньюто­новскую. Формально переход осуще­ствляется при с.

Когда осн. положения теории уже сформулированы, С. п. представляет в осн. иллюстративный интерес, под­чёркивая преемственность теор. по­строений. В ряде случаев С. п. помогает развить приближённые методы решения задач. Так, если в данной конкретной физ. проблеме ћ можно считать малой величиной, то это равносильно т. н. квазиклассическому приближению квантовой механики. При этом нерелятив. волновое Шрёдингера уравнение в пределе ћ0 приводит к классич. ур-нию Гамиль­тона — Якоби. Однако в период воз­никновения новой теор. дисциплины, когда её принципы во многом ещё неясны, С. п. имеет самостоятельное эвристич. значение.

С. п. был выдвинут Н. Вором в 1923 (в т. н. старой теории квантов, пред­шествующей квант. механике) в связи с проблемой спектров испускания и поглощения атомов. В созданной поз­же квант. механике особенности ат. спектров были объяснены на более глубокой основе, однако существ. черты её матем. аппарата определя­лись С. п. Значение С. п. далеко выходит за рамки квант. механики. Им широко пользуются в квантовой электродинамике, теории элем. ч-ц и, без сомнения, он войдёт составной частью в любую новую теор. схему.

• Бор Н., Три статьи о спектрах и строении атомов, пер. с нем., М.— Л., 1923. См. также лит. при ст. ^ Квантовая механика.

О. И. Завьялов.

СОПЛО, специально спрофилирован­ный закрытый канал, предназначен­ный для разгона жидкостей или газов до заданной скорости и придания потоку заданного направления. Слу­жит также устройством для получения газовых и жидкостных струй. Попе­речное сечение С. может быть прямо­угольным (плоские С.), круглым (осесимметричные С.) или иметь произ­вольную форму (пространств. С.). В С. происходит непрерывное увели­чение скорости v жидкости или газа в направлении течения — от нач. зна­чения v₀ во входном сечении С. до наибольшей скорости v=v₀ на вы­ходе. В силу закона сохранения энергии одновременно с ростом ско­рости v в С. происходит непрерывное падение давления и темп-ры от их нач. значений р₀, Т₀ до наименьших значений р₀, Т₀ в выходном сечении. Т. о., для реализации течения в С. необходим нек-рый перепад давле­ния, т. е. выполнение условия p₀>р_а. При пост. плотности  для непрерыв­ного увеличения v С. должно иметь сужающуюся форму, т. к. в силу неразрывности уравнения vS=const площадь S поперечного сечения С. должна уменьшаться обратно про­порц. росту v. Однако при дальней­шем увеличении v начинает прояв­ляться сжимаемость среды, плотность её уменьшается в направлении те­чения, поэтому постоянство vS в этих новых условиях зависит от темпа падения  с ростом v. При v<a, где а — местная скорость распростране­ния звука в движущейся среде, темп падения плотности газа отстаёт от темпа роста скорости, поэтому для обеспечения разгона, т. е. увеличения

v, нужно по-прежнему уменьшать S (рис. 1), несмотря на падение плот­ности (дозвуковое С.). Но при раз­гоне до скоростей v>а падение плот­ности происходит быстрее, чем рост скорости, поэтому в сверхзвук. части не­обходимо увеличи­вать площадь S (сверхзвуковое С.). Такое сверхзвук. С., наз. также соплом Лаваля, имеет вначале су­жающуюся, а затем расширяющуюся форму (рис. 2). Из­менение скорости вдоль С. опреде­ляется законом изменения S по дли­не С.

Давление в выходном сечении до-звук. С. всегда равно давлению р_с в окружающей среде, куда происходит истечение из С. (р_а=р_с). При воз­растании р₀ и неизменном р_с ско­рость v_a в выходном сечении дозвук.





С. сначала увеличивается, а после того как p₀ достигнет нек-рой определ. величины, v_a становится постоянной и при дальнейшем увеличении р₀ не изменяется. Такое явление наз. кризисом течения в С. После наступ­ления кризиса ср. скорость истече­ния из дозвук. С. равна местной скорости звука (v_a=a) и наз. кри­тической скоростью исте­чения. В этом случае все параметры газа в выходном сечении С. также наз. критическими.

В сверхзвук. С. критическим наз. его наиболее узкое сечение. Относит. скорость v_a/a в выходном сечении сверхзвук. С. зависит только от от­ношения площади выходного сечения S_c к площади его критич. сечения S_кр и не зависит в широких пределах от изменений давления р₀ перед С. Дав­ление в выходном сечении сверхзвук. С. может быть равно давлению в окружающей среде (р_а=р_с), такой режим течения наз. расчётным, в противном случае — нерасчётным. Не­расчётные режимы характеризуются образованием в потоке волн разре­жения в случае р_а>р_с или ударных волн в случае р_а<р_с. Когда поток проходит через систему таких волн вне С., давление становится равным

p_с.

Сильное падение давления и темп-ры газа в сверхзвук. С. может приво­дить, в зависимости от состава теку­щей среды, к разл. физ.-хим. процес­сам (хим. реакции, фазовые превра-

700


щения, неравновесные термодинамич. переходы), к-рые необходимо учиты­вать при расчёте течения газа в С. С. широко используются в технике {в паровых и газовых турбинах, в ракетных и воздушно-реактивных дви­гателях, в газодинамических лазерах, в магнитно-газодинамич. установках, в аэродинамических трубах и на тазодинамич. стендах, при создании мол. пучков, в хим. технологии, в струйных аппаратах, в расходомерах, в процессах дутья и мн. др.). Техн. задачи привели к бурному развитию теории С., учитывающей наличие в газовом потоке жидких и тв. ч-ц, неравновесных хим. реакций, пере­носа лучистой энергии и др., что потребовало широкого применения ЭВМ для решения указанных задач, а также для разработки сложных эксперим. методов исследования те­чений в С.

• Абрамович Г. Н., Прикладная газовая динамика, 4 изд., М., 1976; П и р у м о в У. Г., Р о с л я к о в Г. С., Течение газа в соплах, М., 1978; Стернин Л. Е., Основы газодинамики двухфазных течений в соплах, М., 1974.

С. Л. Вишневецкий.

^ СОПРОТИВЛЕНИЕ АКУСТИЧЕСКОЕ, характеристика, вводимая при рассмотрении колебаний акустич. си­стем, равная отношению звукового дав­ления к объёмной колебательной ско­рости. См. Импеданс акустический.

^ СОПРОТИВЛЕНИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, активное сопротивление R_, харак­теризующее излучат. способность ан­тенны. Полная мощность излучения интерпретируется при этом как мощ­ность, поглощаемая в R_. Любой фидерный тракт, по к-рому эл.-магн. энергия поступает к антенне (двух­проводная линия, волновод и др.), можно считать нагруженным на вход­ное сопротивление антенны, склады­вающееся из сопротивления джоулевых потерь и импеданса излучения, активная часть к-рого равна R_. С. и. зависит от формы, размеров, ма­териала антенны, распределения то­ков в ней, диэлектрич.  и магн.  проницаемостей окружающей среды и от св-в пространства, в к-рое про­исходит излучение (неограниченное пространство, свободное от искажа­ющих поле объектов; пространство, ограниченное проводящей границей, излучение внутрь др. волновода или объёмного резонатора и т. п.). В сво­бодном пространстве вибратор Герца

имеет R_=(1/6)(/)(kl)² Ом (k — волновое число, l — длина волны ви­братора, l<<), что для вакуума (==1) даёт: R_=8²(l/)² Ом. Со­ответственно полуволновой вибратор в вакууме имеет R_=73,1 Ом. Про­волочная рамка площадью а с током обладает при << С.и. R_=(1/6)(/)(k²)² Ом, т. е: в вакууме: .R_=320²(/²)² Ом.

• См. лит. при ст. Антенна.

М. А. Миллер.

^ СОПРОТИВЛЕНИЕ ЭЛЕКТРИЧЕ­СКОЕ, см. Электрическое сопротив­ление.

СОПРЯЖЁННЫЕ ТОЧКИ в оптике, пары точек, в каждой из к-рых одна является по отношению к оптич. си­стеме объектом, вторая — его изоб­ражением; при этом, согласно об­ратимости теореме, объект и изоб­ражение могут взаимно меняться ме­стами. Понятие «С. т.» вполне строго применимо лишь к идеальным (без­аберрационным) оптич. системам в их параксиальных областях (см. Параксиальный пучок лучей). Для ре­альных систем оно представляет собой широко используемое приближение.

СОРБЦИЯ (от лат. sorbeo — погло­щаю), поглощение тв. телом или жид­костью (сорбентом) жидкого в-ва или газа (сорбата) из окружающей среды. Поглощение в-ва из газовой фазы всем объёмом жидкого сорбента наз. абсорбцией, поглощение в-ва поверх­ностным слоем сорбента — адсорбци­ей. Поглощение в-ва из газовой фазы всем объёмом тв. тела или расплава наз. окклюзией. Извлечение из жид­кости к.-л. компонента др. жидко­стью наз. экстракцией. При С. паров пористыми телами может происходить капиллярная конденсация. Обычно од­новременно протекает неск. сорбц. процессов.

^ СОРЕ ЭФФЕКТ, термодиффузия в р-рах. Назван в честь швейц. учё­ного Ш. Соре (Ch. Soret), к-рый первым исследовал термодиффузию (1879).

СОСТАВНОЕ ЯДРО, ядерная система, образующаяся в ходе ядерных реакций в результате слияния налетающей ч-цы с ядром-мишенью. С. я. неустойчиво и через короткое время распадается на конечные продукты реакции. Энер­гия, внесённая ч-цей, распределяется между всеми степенями свободы С. я. подобно тому, как это происходит при нагреве тел. Вследствие статистич. флуктуации одна или неск. яд. ч-ц могут приобрести энергию, превы­шающую среднее её значение и по­зволяющую им покинуть «нагретое» ядро. Этот процесс, аналогичный ис­парению жидкости, приводит к рас­паду С. я. Ср. время жизни С. я. (10^-22—10^-21 с) во много раз больше времени пролёта быстрой ч-цы через область пр-ва, занимаемую ядром. Существование С. я. проявляется в резонансной энергетич. зависимости вероятности реакции. При определён­ных энергиях ч-цы наблюдаются рез­кие максимумы, соответствующие со­стояниям С. я. Представление о С. я. было впервые высказано дат. физи­ком Н. Бором в 1936. Идея об ана­логии между С. я. и нагретой жид­костью принадлежит Я. И. Френкелю; основанная на ней термодинамич. теория С. я. была впервые развита в 1936—37 физиками X. Бете и В. Вайскопфом (США) и Л. Д. Ландау,

• См. лит. при ст. Ядерные реакции. Ядро атомное.

Я. .С. Шапиро.

^ СОУДАРЕНИЯ ВТОРОГО РОДА, то же. что удары второго рода.

СОХРАНЕНИЯ ЗАКОНЫ, физич. закономерности, согласно к-рым чис­ленные значения нек-рых физ. вели­чин не изменяются со временем в любых процессах или в определ. классе процессов. Полное описание физ. системы возможно лишь в рам­ках динамич. законов, к-рые детально определяют изменение состояния си­стемы с течением времени. Однако во мн. случаях динамич. закон для данной системы неизвестен или слиш­ком сложен. В такой ситуации С. з. позволяют сделать нек-рые заклю­чения о хар-ре поведения системы. Важнейшими С. з., справедливыми для любых изолированных систем, явл. законы сохранения энергии, им­пульса, момента кол-ва движения, электрич. заряда. Кроме всеобщих, существуют С. з., справедливые лишь для огранич. классов систем и яв­лений.

Идея сохранения появилась сна­чала как чисто философская догадка о наличии неизменного (стабильного) в вечно меняющемся мире. Ещё ан­тичные философы-материалисты при­шли к понятию материи — неуничто­жимой и несотворимой основы всего существующего. С другой стороны, наблюдение пост. изменений в при­роде приводило к представлению о вечном движении материи как важ­нейшем её св-ве. С появлением матем. формулировки механики на этой ос­нове появились законы сохранения массы (французский химик А. Лаву­азье) и механической энергии (нем. учёный Г. Лейбниц). Затем немецкий учёный Ю. Р. Майер, англ. физик Дж. Джоуль и нем. учёный Г. Гельмгольц экспериментально открыли за­кон сохранения энергии в немеханич. явлениях. Т. о., к сер. 19 в. офор­мились законы сохранения массы и энергии, к-рые трактовались как со­хранение материи и движения.

В нач. 20 в. оба эти С. з. подверг­лись коренному пересмотру в связи с появлением спец. теории относи­тельности (см.. ^ Относительности тео­рия); при описании движений с. боль­шими (сравнимыми со скоростью све­та) скоростями классическая (ньюто­новская) механика была заменена ре­лятивистской механикой. Оказалось, что масса, определяемая по инерцион­ным св-вам тела, зависит от его ско­рости и, следовательно, характери­зует не только кол-во материи, но и её движение. Понятие энергии также подверглось изменению; полная энер­гия (ξ) оказалась пропорц. массе (m), ξ=mc². Т. о., закон сохранения энергии в спец. теории относитель­ности естеств. образом объединил за­коны сохранения массы и энергии, существовавшие в классич. механике; по отдельности эти законы не выпол-

701


няются, т. е. невозможно охаракте­ризовать кол-во материи, не принимая во внимание её движения и вз-ствий.

Эволюция закона сохранения энер­гии показывает, что С. з., будучи почерпнутыми из опыта, нуждаются время от времени в эксперим. проверке и уточнении. Нельзя быть уверенным, что с расширением пределов челове­ческого опыта данный закон или его конкретная формулировка останутся справедливыми. Закон сохранения энергии интересен ещё и тем, что в нём теснейшим образом переплелись физика и философия. Этот закон, всё более уточняясь, постепенно пре­вратился из неопределённого и аб­страктного философского высказыва­ния в точную количеств. ф-лу. Другие С. з. возникли сразу в количеств. формулировке. В совр. физике С. з.— необходимая составная часть её ра­бочего аппарата.

Большую роль С. з. играют в квант. теории, в частности в теории элем. ч-ц. С. з. определяют отбора правила, согласно к-рым реакции с элем. ч-цами, к-рые привели бы к нарушению С. з., не могут осуществ­ляться в природе. В дополнение к перечисленным С. з., имеющимся в физике макроскопич. тел, в теории элем. ч-ц, возникло много специфич. С. з., позволяющих интерпретировать наблюдаемые на опыте правила от­бора. Таков, напр., закон сохранения барионного заряда, выполняющийся во всех видах вз-ствий. Существуют и приближённые С. з., выполняющие­ся в одних процессах и нарушающиеся в других. Такие С. з. имеют смысл, если можно указать класс процес­сов, в к-рых они выполняются. Напр., законы сохранения стран­ности, изотопич. спина (см. Изотопическая инвариантность), чётности строго выполняются в процессах, про­текающих за счёт сильного взаимодей­ствия, но нарушаются в процессах слабого взаимодействия. Эл.-магн. вз-ствие нарушает закон сохранения изотопич. спина. Т. о., исследования элем. ч-ц вновь напомнили о необ­ходимости проверять существующие С. з. в каждой области явлений. Так, считавшийся абсолютно строгим за­кон сохранения барионного заряда на основании теор. аргументов подвер­гается сомнению. Проводятся слож­ные эксперименты, имеющие целью обнаружить возможные слабые на­рушения этого закона (распад про­тона).

С. з. тесно связаны со св-вами сим­метрии физ. систем. При этом сим­метрия понимается как инвариант­ность физ. законов относительно не­к-рой группы преобразований вхо­дящих в них величин. Наличие сим­метрии приводит к тому, что для данной системы существует сохра­няющаяся физ. величина (см. Нётер теорема). Т. о., если известны св-ва симметрии системы, как правило, мож­но найти для неё С. з., и наоборот.

Как отмечалось, законы сохранения энергии, импульса, момента обладают всеобщностью. Это связано с тем, что соответствующие симметрии можно рассматривать как симметрии про­странства-времени (мира), в к-ром движутся матер. тела. Так, сохра­нение энергии связано с однородно­стью времени, т. е. с инвариантно­стью физ. законов относительно из­менения начала отсчёта времени. Со­хранение импульса и момента кол-ва движения связано соотв. с однород­ностью пр-ва (инвариантность отно­сительно пространств. сдвигов) и изо­тропностью пр-ва (инвариантность от­носительно вращений пр-ва). Поэтому проверка механич. С. з. есть проверка соответствующих фундам. св-в про­странства-времени. Долгое время счи­талось, что, кроме перечисленных элементов симметрии, пространство-время обладает зеркальной симмет­рией, т. е. инвариантно относительно пространственной инверсии. Тогда должна была бы сохраняться прост­ранств. чётность. Однако в 1957 было экспериментально обнаружено несо­хранение чётности в слабом вз-ствии, поставившее вопрос о пересмотре взглядов на глубокие св-ва геометрии мира.

В связи с развитием теории тяго­тения намечается дальнейший пере­смотр взглядов на симметрии прост­ранства-времени и фундам. С. з. (в частности, на законы сохранения энер­гии и импульса).

• В и г н е р Е., Этюды о симметрии, пер. с англ., М., 1971; Фейнман Р., Характер физических законов, пер. с англ., М., 1968; Ландау Л. Д., Лифшиц Е. М., Механика, 3 изд., М., 1973 (Теорети­ческая физика, т. 1).

^ М. В. Менский.

СПЕКТР колебаний, совокупность гармонич. колебаний, на к-рые может быть разложено данное сложное ко­лебат. движение. Математически та­кое движение представляется в виде периодической, но негармонич. ф-ции f(t) с частотой . Эту ф-цию можно представить в виде ряда гармонич. функций: f(t)=A_ncosnt с часто­тами поз, кратными осн. частоте (где A_n — амплитуды гармонич. функций, t — время, n — номер гармоники). Чем сильнее исходное колебание от­личается от гармонического, тем бо­гаче его С., тем больше составляющих обертонов (гармоник) содержится в разложении и тем больше их ампли­туды. В общем случае С. колебания содержит бесконечный ряд гармоник, амплитуды к-рых быстро убывают с увеличением их номера, так что прак­тически приходится принимать во внимание только нек-рое конечное число обертонов. Процессы, не имею­щие строгой периодичности или не­периодические, могут представляться в виде суммы гармонич. компонент с некратными частотами или в виде суммы (интеграла) бесконечного числа

составляющих со сколь угодно близ­кими частотами (непрерывный С.). С. звука выражает его частотный состав и получается в результате анализа звука. С. звука представляют обычно на координатной плоскости.



^ Рис. 1. Линейчатый спектр, полученный при сложении двух периодич. волн с осн. час­тотами f'₀ и f"₀.


где по оси абсцисс отложена частота f, а по оси ординат — амплитуда А или интенсивность I гармонич. состав­ляющей звука с данной частотой. Чистые тона, звуки с периодич. фор­мой волны, а также звуки, получен­ные при сложении неск. периодич. волн, обладают линейчатыми спект­рами (рис. 1). Акустические шумы, одиночные импульсы, затухающие зву­ки имеют сплошной спектр (рис. 2).



^ Рис. 2. Сплошной спектр затухающего колебания.


Частотные компоненты спектра им­пульса акустического прямоуг. формы с заполнением несущей частотой f₀ сосредоточены в осн. вблизи этой частоты в полосе шириной 7/Т, где Т — длительность импульса.

И. П. Голямина.

^ СПЕКТРАЛЬНАЯ АППАРАТУРА РЕНТГЕНОВСКАЯ, аппаратура, в ко­торой рентгеновское излучение иссле­дуемого в-ва возбуждается, разлага­ется в спектр и регистрируется. Пре­цизионная С. а. р. служит для ис­следования тонкой структуры рент­геновских спектров, аналитическая — для определения элементного состава в-ва (см. Спектральный анализ рент­геновский). Прецизионная аппаратура должна обладать высокой разрешаю­щей способностью, аналитическая — высокой светосилой.

В зависимости от цели и условий исследования и хар-ра объекта при­меняют разл. типы С. а. р.

^ Дифракционная С. а. р. основана на разложении рентг. излучения в спектр с помощью дифракции рентг. лучей, В состав этой С. а. р. входят: рентг. трубка, источник её питания, диспер­гирующий элемент (кристалл-анали­затор или дифракц. решётка), детек­тор рентг. излучения и электронная аппаратура, питающая его и реги­стрирующая его импульсы. В пре­цизионной С. а. р. применяются либо кристаллы-анализаторы, представля-

702


ющие собой почти идеальные кристал­лы, изогнутые по поверхности кругового цилиндра или сферы (рис., а) либо сферически вогнутые дифракц. решётки (рис., б). В аналитич. С. а. р. используют либо изогнутые кристал­лы, либо плоские кристаллы с много­пластинчатым коллиматором Соллера,



Оптич. схемы рентг. спектрометров: а — фо­кусирующий спектрометр с кристаллом-анализатором К; б — фокусирующий спект­рометр с дифракц. решёткой G; в — спект­рометр с плоским кристаллом К и коллима­тором Соллера (C₁ и С₂); S — источник из­лучения; S₁ и S₂ — щели; f — фокальная окружность, О'— её центр; О—центр ок­ружности, по к-рой изогнут кристалл или центр вогнутой поверхности решётки; D — детектор; Р — фотокатод; М — ВЭУ.


ограничивающим угловую расходи­мость падающего на кристалл излу­чения от неск. угловых минут до 1° (рис., в).

Детекторами в С. а. р. чаще всего служат пропорциональные, сцинтилляционные или ПП счётчики фотонов, а для мягких рентг. лучей — фотока­тоды с вторичным электронным умножителем (ВЭУ) открытого типа или каналовым умножителем.

С. а. р., предназначенная для од­новременной регистрации одной-двух линий спектра, наз. рентг. спектромет­ром (при фоторегистрации — спектро­графом), а при одноврем. регистрации многих (до 24) линий спектра — рентг. квантометром, или многоканальным спектрометром. Выходы каналов мо­гут быть введены в ЭВМ для дальней­шей обработки информации. Нек-рые спектрометры всю программу получе­ния и записи результатов выполняют автоматически.

^ Бездифракционная С. а. р. применя­ется для рентг. спектр. анализа. В ней непосредственно регистрируется рентг. излучение исследуемого образца. Ана­литич. линии выделяются одно- или многоканальным амплитудным анали­затором импульсов счётчика. При близком расположении окна счётчика к образцу полезно используемый те­лесный угол излучения каждого атома образца очень велик, а регистрируе­мая интенсивность превосходит её значение в дифракционной С. а. р. на неск. порядков. Это позволяет проводить анализ даже при очень слабом флуоресцентном рентг. излу­чении образца, возбуждаемом либо

изотопными источниками, либо ми­ниатюрными рентг. трубками, анод­ный ток к-рых не превосходит неск. мкА. Бездифракц. С. а. р. обладает сравнительно невысокой разрешающей способностью.

Микроанализаторы основаны на воз­буждении первичного рентг. излуче­ния образца электронным зондом диам. ок. 1 мкм, разложении этого из­лучения в спектр и его регистрации. Для получения тонкого электронного зонда используют электронную пушку и фокусирующие магн. линзы. При­менение светосильных фокусирующих спектрометров с изогнутыми кристал­лами или вогнутой дифракц. решёткой позволяет при токе зонда всего в неск. мкА получить спектр образца в данной точке. Если зонд сканирует по поверхности образца синхронно со строчной развёрткой телевиз. уст­ройства, на вход к-рого подан выход­ной потенциал детектора спектро­метра, то можно получить увеличен­ное изображение сканируемой по­верхности в лучах того элемента, на к-рый настроен спектрометр. В совр. микроанализаторах часто используют два рентг. спектрометра, один — с кристаллом-анализатором, другой — с дифракц. решёткой. Это позволяет выполнить локальный анализ всех элементов, начиная с Li.

• Б л о х и н М. А., Методы рентгеноспектральных исследований, М., 1959; его же, Рентгеноспектральная аппаратура, «ПТЭ», 1970, №2; Плотников Р. П., Пшеничный Г. А., Флюоресцентный рентгенорадиометрический анализ, М., 1973; Электронно-зондовый микроанализ, пер. с англ., М., 1974; Рентгенотехника. Справоч­ник, кн. 2, М., 1980.

М. А. Блохин.

^ СПЕКТРАЛЬНАЯ ПЛОТНОСТЬ ве­личины, характеризующей излучение (напр., потока излучения, силы света), отношение рассматриваемой величи­ны, взятой в бесконечно малом спектр. интервале, содержащем данную длину волны , к ширине этого интервала d. Вместо  могут использоваться частоты, волновые числа или их ло­гарифмы. График зависимости С. п. к.-л. величины от спектр. коорди­наты характеризует распределение из­лучения ПО спектру.

Д. Н. Лазарев.

^ СПЕКТРАЛЬНАЯ СВЕТОВАЯ ЭФФЕКТИВНОСТЬ излучения (устар. назв. — видность), отношение светового потока монохроматич. излучения к соответствующему полному потоку из­лучения. Обозначается К(). При дли­не волны =555 нм приобретает макс. значение

K_макс=683 лм•Вт^-1. Ве­личины С. с. э. К () и относи­тельная С. с. э. (относи­тельная видность) V()=К ()/К_макс лежат в основе постро­ения системы световых величин.

^ СПЕКТРАЛЬНАЯ ЧУВСТВИТЕЛЬ­НОСТЬ приёмника оптического из­лучения, отношение величины, ха­рактеризующей уровень реакции при­ёмника, к потоку или энергии моно­хроматич. излучения, вызывающего эту реакцию. Различают абсолют­ную С. ч., выражаемую в именованных единицах (напр., А/Вт, если реакция приёмника измеряется в А), и безразмерную относительную С. ч.— отношение С. ч. при данной длине волны излучения к макс. зна­чению С. ч. или к С. ч. при нек-рой др. длине волны. С. ч. глаза чело­века — то же, что и спектральная световая эффективность излучения (видность). См. также Приём­ники оптического излучения.

Д. Н. Лазарев.

^ СПЕКТРАЛЬНЫЕ ЛИНИИ, линии в спектрах испускания или поглощения атома (либо др. квант. системы), от­вечающие определ. излучательным квантовым переходам. С. л. характе­ризуются узким интервалом частот (длин волн) — шириной спектраль­ной линии. Миним. ширина С. л. наз. естественной или радиационной, она отвечает пере­ходу в изолиров. атоме (или в системе неподвижных и невзаимодействующих атомов). С. л. дополнительно уширя­ется вследствие хаотич. теплового дви­жения атомов или молекул (доплеровское уширение, см. Доплера эффект), Штарка эффекта или любого дру­гого вз-ствия квант. системы. С. л. приближённо можно считать моно­хроматическими с длиной волны, от­вечающей максимуму интенсивности С. л. испускания (или минимуму С. л. поглощения).

^ СПЕКТРАЛЬНЫЕ ПРИБОРЫ, при­боры для исследования в оптич. диа­пазоне (10^-3—10³ мкм; см. Спектры оптические) спектр. состава эл.-магн. излучений по длинам волн, нахож­дения спектр. хар-к излучателей и объектов, взаимодействовавших с из­лучением, а также для спектрального анализа. С. п. различаются методами спектрометрии, приёмниками излуче­ния, исследуемым (рабочим) диапазо­ном длин волн и др. хар-ками.

Принцип действия большинства С. п. можно пояснить с помощью имитатора, изображённого на рис. 1. Форма отверстия в равномерно осве­щённом экране 1 соответствует ф-ции f(), описывающей исследуемый спектр — распределение энергии из­лучения по длинам волн К. Отверстие



703


в экране 2 соответствует ф-ции а(-'), описывающей способность С. п. вы­делять из светового потока узкие участки  в окрестности каждой '. Эту важнейшую хар-ку С. п. наз. функцией пропускания или аппаратной функцией (АФ),  — её ширина. Процесс измерения спект­ра f() прибором с АФ а(-') можно имитировать регистрируя изменения свето­вого потока, про­ходящего через от­верстие при пере­мещении (скани­ровании) эк­рана 2 относитель­но экрана 1. Ре­зультат F() из­мерений исследу­емого спектра f()



Рис. 2. Классифика­ция методов спектро­метрии по способам разделения длин волн. Контуры шириной  символически изображают аппарат­ные функции (АФ). В одноканальных ме­тодах (1 и 3) приме­няется сканирование (символ ), в много­канальных (2 и 4) — сканирование отсут­ствует и измерение интенсивности излу­чения ряда длин волн ', ", "', . . . про­изводится одновре­менно.


прибором с АФ а(-') описывается интегралом: F()=∫a(-')/()d(), наз. свёрткой ф-ции f с ф-цией а. Чем меньше ширина  ф-ции а(-'), тем точнее прибор передаёт истинный контур f(). Тождество F()f() достигается лишь при бесконечно уз­кой АФ.

Ширина АФ наряду с рабочим диа­пазоном  — осп. хар-ка С. п., она определяет спектральное раз­решение  и спектральную раз­решающую способность R = /. Чем шире АФ, тем хуже разрешение (и меньше R), но больше поток излу­чения, пропускаемый прибором, т. е. больше оптич. сигнал и отношение сигнала к шуму (М). Шумы в общем случае пропорциональны () — полоса пропускания приёмного уст­ройства). Чем шире f, тем выше быстродействие прибора и меньше время измерения, но больше шумы (меньше М). Взаимосвязь величин R, М,  определяется соотношением:

R^М()^=К().

Показатели степени  и  принимают разл. положит. значения в зависи­мости от конкретного типа С. п. Кон­станта ^ К, зависящая только от , определяется конструктивными пара-

метрами данного типа С. п. и накла­дывает ограничения на величины R,

М, . Кроме того, возможные зна­чения ^ R ограничиваются дифракцией света, аберрациями оптических си­стем, а значения  — инерционно­стью приёмно-регистрирующей части приборов.

Рассмотренный принцип действия С. п. относится к одноканальным методам спектрометрии. В распростра­нённых наряду с ними многоканаль­ных методах сканирование не приме­няется, и излучения различных  регистрируются одновременно. Это со­ответствует наложению на экран 1 неподвижного экрана с вырезанными N контурами АФ для разных  при независимой регистрации потоков от каждого отверстия (канала).

^ Общая классификация методов спе­ктрометрии, являющихся основой для разл. схем и конструкций С. п., осу­ществляется по двум осн. призна­кам — числу каналов и физ. методам выделения X в пр-ве или времени (рис. 2). Исторически первыми и наиболее распространёнными явл. ме­тоды пространственного разделения X (селектив­ной фильтрации), к-рые наз. классическими (группы 1 и 2). В од­ноканальных С. п. (группа 1) иссле­дуемый поток со спектром f() посы­лается на спектрально-селективный фильтр, к-рый выделяет из потока нек-рые интервалы 6Х в окрестности каждой ' и может перестраиваться (непрерывно или дискретно), осуще­ствляя сканирование спектра во вре­мени t по нек-рому закону '(t). Выделенные компоненты  посыла­ются на приёмник излучения, запись сигналов к-рого даёт ф-цию времени F(t). Переход от аргумента t к аргументу  позволяет получить ф-цию F() — наблюдаемый спектр.

В многоканальных С. п. (группа 2) одновременно регистрируются (без ска­нирования по ) неск. приёмниками потоки излучения разных длин волн ', ", ''', . . ., к-рые выделяют, напр., набором узкополосных фильт­ров или многощелевыми монохроматорами (полихроматорами). Если расстояние между каналами не превышает  и число каналов N достаточно велико, то получаемая информация аналогична содержащей­ся в записи спектра на сканирующем одноканальном приборе (при тех же , одинаковых приёмниках и пр. равных условиях), но время измере­ния может быть сокращено в N раз. Наибольшая многоканальность дости­гается применением многоэлементных фотоэлектрич. приёмников излучения и фотогр. материалов (в спектрогра­фах).

Принципиальной основой новых методов (группы 3 и 4 на рис. 2), получивших развитие с сер. 60-х гг., явл. селективная модуля­ция (см. Модуляция света), при к-рой ф-ции разделения  переносятся из оптич. части прибора в электриче­скую. В простейшем одноканальном С. п. группы 3 исследуемый поток со спектром f() посылается на спект­рально-селективный модулятор, спо­собный модулировать нек-рой часто­той ₀=const лишь интервал  в окрестности ', оставляя остальной поток немодулированным. Сканиро­вание '(t) производится перестройкой модулятора т. о., чтобы различные  последовательно модулировались ча­стотой ₀. Выделяя составляющую ₀ в сигнале приёмника с помощью электрич. фильтра, получают ф-цию времени F(t), значения к-рой пропорц, соответствующим интенсивностям в спектре f().

Многоканальные системы с селек­тивной модуляцией (группа 4) осно­ваны на операции мультиплек­сирования (от лат. multiplex — сложный, многочисленный) — одно­временном приёме излучения от мн. спектр. элементов  в кодиров. форме одним приёмником. Это обеспечива­ется тем, что длины волн ', '', ''', ... одновременно модулируются разными частотами ', ", '", ... и суперпозиция соответствующих по­токов в приёмнике излучения даёт сложный сигнал, частотный спектр к-рого по  несёт информацию об исследуемом спектре по . При не­большом числе каналов компоненты ', ", ''', ... выделяются из сигнала с помощью электрич. фильт­ров. По мере увеличения числа ка­налов гармонич. анализ сигнала ус­ложняется. В предельном случае интерференц. модуляции искомый спектр f() можно получить фурье-преобразованием регистрируемой интерферограммы (см. Фурье спектроскопия). Среди других возможных способов

704


многоканального кодирования полу­чили практич. применения маски-матрицы Адамара (см. ниже).

За рамками классификации, при­ведённой на рис. 2, остаются лишь методы, использующие почти монохроматич. излучение перестраиваемых ла­зеров (см. Лазерная спектроскопия).

^ 1. Одноканальные С. п. с простран­ственным разделением длин волн

Основой схемы приборов этой груп­пы (рис. 3) явл. диспергирую­щий элемент (дифракционная



^ Рис. 3. Принципиальная оптич. схема спектр. прибора с пространств. разделением длин волн с помощью угловой дисперсии:

1 — коллиматор с входной щелью Щ и объективом O_{^ 1} с фокусным расстоянием С₁;

2 — диспергирующий элемент, обладающий угловой дисперсией /; 3 — фокусирую­щая система (камера) с объективом О_{^ 2}, создающим в фокальной плоскости Ф изо­бражения входной щели в излучении раз­ных длин волн с линейной дисперсией х/.


решётка, эшелетт, интерферометр Фабри — Перо, призма), обладающий угловой дисперсией /, что по­зволяет развернуть в фокальной пло­скости Ф изображение входной щели Щ в излучении разных длин волн. Объективами O₁ и O₂ обычно служат сферич. или параболич. зеркала, т. к. их фокусные расстояния не зависят от  (в отличие от линзовых систем). Одноканальные С. п. имеют в пло­скости Ф одну выходную щель и наз. монохроматорами; если щелей несколько, то С. п. наз. полихроматором, если светочувствит. слой или глаз, С. п.— спектрограф или спект­роскоп. Сканирование в монохроматорах по  осуществляется, как пра­вило, поворотом диспергирующего эле­мента 2 или вспомогат. зеркала. В простейших конструкциях вместо дифракц. решеток и призм применя­ются циркулярно-клиновые светофиль­тры с непрерывной перестройкой уз­кой полосы пропускания или наборы узкополосных светофильтров, даю­щие ряд дискр. отсчётов для разных . На основе монохроматоров строятся однолучевые и двухлучевые спектро­метры. Для однолучевых С. п. (рис. 4) характерно последоват. соединение функциональных элементов. В случае измерения спектров пропускания или отражения обычно используется встро­енный в С. п. источник сплошного спектра излучения; для измерения спектров внеш. излучателей преду­сматриваются соответствующие осве­тители. Для С. п. этого типа соотноше­ние (1) обычно имеет вид: R²M=К(), и накладываемые им ограни­чения на R и  играют осн. роль в ИК области, где яркости источников

быстро уменьшаются и значения ^ К малы. В видимой и ближней ИК областях энергетич. ограничения иг­рают меньшую роль и рабочие зна­чения R могут приближаться к ди­фракц. пределу (напр., в С. п. с ди­фракц. решётками к значению R_диф2kvLsin, где k — кратность ди­фракции, v=1/. — волн. число, L -ширина решётки,  — угол дифрак­ции).

Двухлучевые схемы характерны для спектрофотометров. Рассмотрим ти­пичные приборы группы 1.



рис. 4. Блок-схема однолучевого одноканального спектр. прибора: И — источник излучения; М — оптич. модулятор (обтю­ратор); С) — исследуемый образец; Ф — сканирующий фильтр (монохроматор); П — фотоэлектрич. приёмник излучения; У -усилитель и преобразователь сигналов при­ёмника; Р — аналоговый или цифровой ре­гистратор.