Наведённая проводимость

Вид материала

Документы

Содержание Низковольтная дуга НИКОЛЯ ПРИЗМА (николь) Ниобат лития Двойное лучепре­ломление). Сегнетоэлектрик Н. В. Переломоеа. Нитевидные кристаллы Ю. А. Гайдуков, Е. И. Гиваргизов. НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ (собствен­ные волны) Рис. 1. Дисперсия норм. волн в изотроп­ной плазме: .1 — ветвь поперечных электро­магнитных, 2 —ленгмюровских, 3 — ионно-звуковых М. А. Миллер, Г. В. Пермитин. N связанных гармонич. осцилля­торов (напр., механич. маятников, колебательных контуров) Нормальные условия Нормальный тон Нормальный элемент Устройство насы­щенного гальва­нич. элемента Вестона: 1 — амаль­гама кадмия (10% Cd, 90% Hg); 2 — кристаллы сульфата кадмия 3CdS В. П. Кузнецов. Ноттингема эффект Энергия ξ эл-нов внутри и вне металла при наличии сильного электрич. поля; ξ — область энергий эл-нов, участвующих в эмиссии. Относителъная распространён­ность элементов (число атомов на 10

Подобный материал:

• Электрический ток в газах самостоятельная и несамостоятельная проводимость газов, 128.37kb.
• Полимерные системы в катализе и электрокатализе возможности и перспективы, 16.03kb.
• Ионная проводимость сложных фосфатов со структурой nasicon а 3-2 X Nb X m 2- X (po, 389.98kb.
• 1. Проводимость (проводник, полупроводник, изолятор, ток, напряжение, сопротивление,, 98.07kb.
• Лекция2 проводимость полупроводников виды проводимости, 502.09kb.
• Кристаллические и стеклообразные фазы в системах biF 3 Bi 2 o 3 BaF, 505.44kb.
• Квч терапии у больных стенокардией, 43.39kb.
• 1. Энергетические зоны и свободные носители заряда в твердых телах. Уровень Ферми, 21.7kb.

НИЗКОВОЛЬТНАЯ ДУГА, одна из форм дугового разряда, характеризую­щаяся очень низким (ниже эфф. по­тенциала ионизации) напряжением го­рения. Н. д. существует обычно при искусственном (напр., путём нагрева катода) повышении тока электронной эмиссии.

НИКОЛЯ ПРИЗМА (николь), одна из наиб. известных поляризационных призм. Изобретена в 1828 англ. физи­ком У. Николем (W. Nicol). Изго­товляется из исландского шпата (СаСО₃).

НИОБАТ ЛИТИЯ, синтетический монокристалл LiNbO₃. Впервые син­тезирован в 1963. Точечная группа симметрии 3m, плотность 4,63 г/см³, T_пл=1253°С, твёрдость по шкале Мооса 5. Прозрачен в области длин волн =0,33—6,7 мкм, оптически анизо­тропен (для =0,6 мкм n₀=2,3002,

n_е = 2,2083 см; см. Двойное лучепре­ломление). Сегнетоэлектрик с темп-рой Кюри T_с=1140°С обладает пироэлектрич., пьезоэлектрич., электрооптич. св-вами. Один из важнейших нелинейно-оптич. кристаллов: исполь­зуется в гидроакустике, в УЗ линиях задержки. Кристаллы Н. л., легиро­ванные Fe, перспективны для создания голографических систем управления лазерным лучом в качестве плёноч­ных световодов. Волноводы на основе Н. л. используются для электро­оптических и акустооптических пере­ключающих устройств и др.

Н. В. Переломоеа.

НИТ (от лат. niteo — блещу, свер­каю) (нт, nt), прежнее наименование ед. яркости — канделы на квадратный метр (новыми стандартами на ед. СИ применение этого наименования не предусмотрено).

НИТЕВИДНЫЕ КРИСТАЛЛЫ, микроскопич. монокристаллы, размеры к-рых в одном направлении во много раз больше, чем в остальных (типич­ная длина 1—2 мм, диаметр ~1—2 мкм). Обычно Н. к. растут в определ. кристаллографич. направлени­ях (напр., по нормали к плотноупакованной грани), имеют изометричное



(шестиугольное, квадратное и т. д.) сечение; встречаются также тонкие ленточки и пластины (толщиной 0,1 — 10 мкм, шириной 0,1—1 мм).

Существует неск. способов получе­ния Н. к. Наиболее типичен рост Н. к. из газовой фазы, однако наблюдается также рост из р-ров и из тв. фазы. Напр., Н. к. К образуются при ис­парении К в вакууме; Si — при га­зофазной реакции SiCl₄+2H₂:Si+4НСl; NaCl — из пересыщенного водного р-ра; Sn — из тв. фазы. Ско­рости роста Н. к. в длину во много раз больше, чем в случае обычных кристаллов (как правило, из газовой фазы ~0,01 мм/с, но могут достигать 1—2 см/с).

Рост Н. к. из газа или пара про­исходит по т. н. механизму пар — жидкость — кристалл. На вершине растущего кристалла находится капля р-ра кристаллизуемого в-ва в к.-л. др. в-ве (напр., при выращивании Н. к. Si капля р-ра Si в Au). Атомы Si из пара диффундируют сквозь каплю и осаждаются на границе жид­кость — кристалл, а капля отодви­гается, оставаясь всё время на вер­шине Н. к. Такой механизм объяс­няет мн. особенности роста Н. к. (в т. ч. роль примесей, к-рые инициируют их рост) и позволяет создать методы их управляемого выращивания для пром. производства. При росте Н. к. из р-ров и из тв. фазы сущест­венную роль играют винтовые дис­локации: вершина или основание ра­стущего Н. к. имеет нарастающую ступеньку, воспроизводящую себя по мере поступления в-ва к поверхности Н. к. Хотя указанные механизмы в осн. объясняют процессы образования Н. к., отдельные особенности их роста пока полностью не выяснены.

Н. к. обладают рядом уникальных свойств: они практически не имеют дефектов и их прочность близка к теоретическому пределу, то есть может превосходить прочность обычных моно­кристаллов в 10²—10³ раз (см. табл.). Это даёт возможность изучать влияние сильных упругих деформаций на разл. физ. свойства кристаллов, напр. элект­росопротивление. Большой диапазон толщин и высокая хим. чистота Н. к. используются для исследования раз­мерных эффектов. Сконструирован ряд приборов (миниатюрные термометры, тензодатчики и датчики Холла, дозиметрич. приборы), в к-рых Н. к. играют роль датчиков. В электронике Н. к. используются как высокоэффективные автоэмиссионные катоды (см. Автоэлектронная эмиссия). Н. к. используются и для создания высоко­прочных к о м п о з и ц и о н н ы х м а т е р и а л о в.

• Бережкова Г. В., Нитевидные кри­сталлы, М., 1969; Гиваргизов Е. И., Рост нитевидных и пластинчатых кристал­лов из пара, М., 1977.

Ю. А. Гайдуков, Е. И. Гиваргизов.

НОРМАЛЬНОЕ УСКОРЕНИЕ (цент­ростремительное ускорение), состав­ляющая ускорения точки при криволи­нейном движении, направленная по гл. нормали к траектории в сторону центра кривизны. При прямолинейном движении Н. у. равно нулю.

НОРМАЛЬНЫЕ ВОЛНЫ (собствен­ные волны), бегущие гармонические волны в линейной динамич. системе с пост. параметрами, в к-рой можно пренебречь поглощением и рассея­нием энергии. Н. в. явл. обобщением понятия нормальных колебаний на открытые области пр-ва и незамкну­тые волноводные системы, в т. ч. на однородные и неоднородные без­граничные среды, разл. типы волно­водов и волн. каналов, струны, стерж-

469


ни, замедляющие системы, цепочки связанных осцилляторов (напр., LC-цепочки).

Совокупность Н. в. данной системы обладает след. св-вами. 1) Каждая Н. в. явл. свободным (без стороннего воздействия) движением системы и может быть возбуждена независимо от других Н. в. спец. выбором нач. условий. 2) Произвольный волн. про­цесс в системе без источников можно однозначно представить в виде су­перпозиции Н. в. 3) Спектр частот Н. в. явл. сплошным, реальные процессы могут быть представлены в виде ин­тегральных сумм Н. в. 4) В случае монохроматпч. процессов средний по периоду поток энергий равен сумме потоков энергии отдельных Н. в.

Понятие Н. в. применяется и к системам конечной протяжённости, где, однако, их следует рассматривать как вынужденные движения, возбуж­даемые гармонич. источниками, распределёнными вне области наблюде­ния, а совокупность Н. в. должна быть дополнена спадающими от источников «ближними» полями.

В наиб. простом случае сред и волноводных систем, параметры к-рых не меняются вдоль нек-рого направ­ления (напр., вдоль оси z), H. в. синусоидальны не только во време­ни, но и в пространстве и обладают неизменной поперечной структурой:

a_i=A_i(r₁, ) cos(t-k_zz), где  — циклич. частота, k_z — продольное волн. число (с ним связаны продольная длина волны _z=2/k₂ и фазовая ско­рость v_ф=/k_z), a_i — распределение амплитуды одного из компонентов волн. поля, зависящее только от попе­речных к оси z координат r₁. Связь между  и k_z определяет дисперсион­ные св-ва Н. в. (см. Дисперсия волн) и, как правило, явл. неоднозначной — од­ному значению k_z соответствует набор Н. в. с разными частотами. Н. в., частоты и волн. числа к-рых принад­лежат отдельной непрерывной дис­персионной ветви многозначной функ­ции =(k_z), относятся к одной норм. моде системы (или просто моде). Мо­ды различаются либо амплитудными и поляризац. структурами полей, либо физ. природой процессов.

В однородных безграничных средах Н. в. принято называть однородные плоские волны, распространяющиеся в произвольных направлениях. В изо­тропных средах волн. число k₀ не зависит от направления распростра­нения, а поляризация поперечных волн может быть произвольной. В ани­зотропных и гиротропных средах k₀ зависит от направления распростра­нения (соответственно различают обык­новенные и необыкновенные Н. в.). На рис. 1 приведены дисперсионные ветви Н. в. в изотропной неизотермич. плазме. Частотные спектры попереч­ных эл.-магн. и ленгмюровских волн

ограничены снизу электронной плаз­менной частотой _ре, спектр ионнозвуковых волн ограничен сверху ион­ной плазменной частотой _pi; зна­чения частот и волн. чисел, ограничи­вающих дисперсионную ветвь, наз. к р и т и ч е с к и м и для данной моды.

В экранированных волноводных си­стемах (металлич. радиоволноводы, вол­новоды акустические, упругие пла­стины, звук. каналы в водоёмах с тв. дном и т. д.) существует дискретное множество мод, поля к-рых локали­зованы в поперечных сечениях отра­жающими границами (экранами).




Рис. 1. Дисперсия норм. волн в изотроп­ной плазме: .1 — ветвь поперечных электро­магнитных, 2 —ленгмюровских, 3 — ионно-звуковых волн.

Рис. 2. Дисперсия норм. волн в экраниров. системах: 1 — ветвь квазистатич. мод; h — декремент экспоненциально спа­дающих мод.


Структура мод определяется формой поперечных двухмерных норм. коле­баний (k_z=0, д/дz=0), а критич. ча­стоты — собств. частотами этих коле­баний _n, где n=1, 2, ... (рис. 2). При <_n данной моде соответствуют экспоненциально спадающие или на­растающие поля.

В открытых волн. каналах попе­речная локализация Н. в. основана на эффекте полного внутр. отражения либо на резких границах раздела сред (диэлектрич. волноводы, световоды), либо на плавных неоднородностях среды (звук. каналы в океане и атмо­сфере, ионосферные радиоканалы, ка­налы внутр. волн в океане и т. д.). Предельным случаем волн. каналов явл. поверхности раздела сред, вдоль к-рых могут распространяться по­верхностные Н. в.

Значение Н. в. определяется их структурной устойчивостью по от­ношению к малым, а также к медлен­ным и плавным изменениям парамет­ров системы, что допускает широкое (хотя и не вполне строгое) обобщение понятия Н. в. на системы со слабыми потерями и нелинейными вз-ствиями. Метод Н. в, (т. е. разложение полей по Н. в.) применяется при изучении природных волн. явлений (эл.-магн., акустич., гидродинамических и т. д.) и при конструировании волн. технич. устройств.

• Горелик Г. С., Колебания и волны, 2 изд., М., 1959; Вайнштейн Л. А., Электромагнитные волны, М., 1957; Б р е х о в с к и х Л. М., Волны в слоистых сре­дах, 2 изд., М., 1973; Завадский В. Ю., Вычисление волновых полей в открытых областях и волноводах, М., 1972.

М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

НОРМАЛЬНЫЕ КОЛЕБАНИЯ (нор­мальные моды), собственные (свобод­ные) гармонич. колебания линейных динамич. систем с пост. параметрами, в к-рых отсутствуют как потери, так и приток извне колебат. энергии. Каж­дое Н. к. характеризуется определ. значением частоты, с к-рой осцилли­руют все элементы системы, и фор­мой — распределением амплитуд и фаз по элементам системы. Линейно не­зависимые Н. к., отличающиеся фор­мой, но имеющие одну и ту же ча­стоту, наз. вырожденными. Частоты Н. к. наз. собствен­ными частотами системы.

В дискретных системах, состоящих из N связанных гармонич. осцилля­торов (напр., механич. маятников, колебательных контуров), число Н. к. равно N. В распределённых системах (струна, мембрана, резонатор) су­ществует бесконечное, но счётное мно­жество Н. к. Произвольное свободное движение колебат. системы может быть представлено в виде суперпо­зиции Н. к.; при этом полная энергия движения распадается на сумму пар­циальных энергий, отдельных Н. к. Т. о., линейная система ведёт себя, как набор независимых гармонич. осцилляторов, к-рые могут быть вы­браны в кач-ве обобщённых норм. ко­ординат, описывающих движение в целом. Однако в динамич. системах могут существовать и собств. движе­ния, не сводящиеся к Н. к. (равно­мерные вращения, постоянные токи и др.).

При внеш. возбуждении системы Н. к. в значит. мере определяют её резонансные св-ва. Резонанс может возникнуть лишь в том случае, когда частота гармонич. внеш. воздействия близка к одной из собств. частот системы либо к их линейной комбина­ции, если внеш. воздействие меняет параметры системы (параметрический резонанс). При этом важным оказы­вается также и пространств. распре­деление воздействия — макс. эффект достигается при соблюдении не только временного, но и «пространственного синхронизма» (см. Нелинейная оп­тика).

В линейных системах с перем. па­раметрами при выполнении определ. условий также возможно представ­ление движений в виде суперпозиции Н. к., отличающихся, однако, от гармонических. Понятие Н. к. может быть приближённо распространено на системы, содержащие неконсерватив­ные и нелинейные элементы, если их воздействие приводит к медленным изменениям амплитуд и фаз квазигармонич. Н. к. (в масштабе периода самих Н. к. или периода биений между ними).

470


• Горелик Г. С., Колебания и волны, 2 изд., М., 1959; Крауфорд Ф., Волны, пер. с англ., М., 1974 (Берклеевский курс физики, т. 3).

М. А. Миллер, Г. В. Пермитин.

НОРМАЛЬНЫЕ УСЛОВИЯ, 1) усло­вия применения средств измерений, при к-рых влияющие на их показания величины (темп-pa, питающее напря­жение и др.) имеют норм. (установ­ленные) значения или находятся в пределах норм. области значений. Н. у. указываются на шкалах средств измерений, в стандартах на них, технич. описаниях и инструкциях к использованию. Пределы допускае­мых осн. погрешностей измерений устанавливаются для Н. у. Для электроизмерит. приборов за Н. у. часто принимают следующие: темп-pa— в пределах 20±2°С, питающее на­пряжение — указанное на шкале ±2%, частота — в пределах 49—51 Гц; 2) физ. условия, определяемые давлением р=101325 Па=760 мм рт.ст. (норм. атмосфера) и темп-рой 273,15К (0°С), при к-рых молярный объём газа V₀=2,2414-10^-2 м³/моль. Норм. ускорение свободного падения при­нимают равным g_n= 9,80665 м/с².

К. П. Широков.

НОРМАЛЬНЫЙ ТОН, основной тон музыкальной настройки. За Н. т. принят звук «ля» первой октавы с частотой 440 Гц. Воспроизводится он эталонным камертоном. По Н. т. устанавливают музыкальный строй ин­струментов.

НОРМАЛЬНЫЙ ЭЛЕМЕНТ, гальванич. элемент, служащий мерой эдс пост. тока. Применяется гл. обр. при измерениях электрич. величин, ос­нованных на методе сравнения с мерой (см., напр., Потенциометр).

В кач-ве Н. э. наиболее распро­странены гальванич. элементы Вестона с жидким электролитом (насыщен­ные и ненасыщенные) и насыщен­ные без жидкого электролита (мало­габаритные). Насыщенный Н. э.с жидким электролитом (рис.) позволяет воспроизводить эдс при темп-ре 20°С в диапазоне (1,018540—1,018730) В с погрешностью до 0,0005%. Из­менение эдс за 1 год у Н. э. высшего класса точности не превышает 5 мкВ.



Устройство насы­щенного гальва­нич. элемента Вестона: 1 — амаль­гама кадмия (10% Cd, 90% Hg); 2 — кристаллы сульфата кадмия 3CdSO₄•8H₂O; 3 — электролит (на­сыщенный водный р-р сульфата кадмия, со­держащий избыток кристаллов); 4 — ртуть; 5 — паста из сульфата ртути Hg₂SO₄ (депо­ляризатор); 6 — герметичный стеклянный сосуд; 7 — платиновые выводы электродов.


Внутр. сопротивление не более 1000 Ом (при площади электродов 50 мм² и

более). Наибольший допускаемый ток 0,1—1 мкА.

Ненасыщенные Н. э. (с водным р-ром CdSO₄, к-рый при комнатной темп-ре ненасыщен) несколько усту­пают насыщенным Н. э. по воспро­изводимости (1,018800—1,019600) В, погрешности (до 0,002%), стабиль­ности (за 1 год до 20 мкВ для высшего класса точности); однако они менее чувствительны к механич. воздей­ствиям и изменениям темп-ры, допу­скают протекание большего тока (0,5— 10 мкА), обладают меньшим внутр. сопротивлением (300—600 Ом). На­ходят применение в переносных элект­роизмерит. приборах.

Требования к Н. э. стандартизованы ГОСТом 1954—75.

• Основы электроизмерительной техники, М., 1972; Справочник по электроизмеритель­ным приборам, 2 изд., Л., 1977.

В. П. Кузнецов.

НОСИТЕЛИ ЗАРЯДА (носители тока), общее название заряж. подвижных ч-ц или квазичастиц, способных обес­печивать прохождение электрич. тока через в-во. Чаще всего термин «Н. т.» применяется в физике твёрдого тела, где объединяет эл-ны проводимости и дырки (см. также Металлы, Полу­проводники).

НОТТИНГЕМА ЭФФЕКТ, выделение теплоты на катоде при автоэлектрон­ной эмиссии и поглощение теплоты



Энергия ξ эл-нов внутри и вне металла при наличии сильного электрич. поля; ξ — область энергий эл-нов, участвующих в эмиссии.


при термоавтоэлектронной эмиссии, обусловленные разницей между ср. энергией эл-нов, подходящих к поверхности катода и покидающих его. При низкой темп-ре (при автоэлектронной эмиссии, рис., а) распределение эл-нов по энергиям практически не отличается от рас­пределения Ферми при абс. нуле. Поэтому сквозь потенц. барьер U в вакуум уходят эл-ны, энергия к-рых несколько ниже уровня Ферми (на величину ~ξ). При этом происходит нагревание эмиттера за счёт энер­гии эл-нов, приходящих из электрич. цепи на освобождающиеся уровни. В случае термоавтоэлектронной эмис­сии (при высокой температуре) эл-ны уходят с уровней, лежащих выше уровня Ферми (рис., б). Заполнение этих уровней эл-нами, приходящими из цепи, приводит к охлаждению эмиттера. Открыт У. Б. Ноттингемом (W. В. Nottingham; США) в 1941.

• Nottingham W. В., «Phys. Rev.», 1941, т. 59, с. 906.

Л. А. Сена.

НУКЛЕОСИНТЕЗ (от лат. nucleus — ядро и греч. synthesis — соединение, составление), цепочка ядерных реакций, ведущая к образованию тяжёлых ат. ядер из других, более лёгких ядер. Теория Н. стремится объяснить распространённость (иногда говорят — обилие) хим. элементов и их изотопов в природе. На рис. приведена кривая относит. распространённости хим. эле­ментов. Кривая построена на основе данных о составе земной коры, метео­ритов, в-ва Луны, атмосфер Солнца и звёзд (по спектр. наблюдениям), солнечного ветра, космических лучей. Наиболее распространены элементы: Н, Не, С, О, Ne, Mg, Si, S, Ar и Fe; причём на долю водорода и гелия приходится 99,9% в-ва (по массе). Распространённость довольно резко падает до циркония (ат. номер 40), а затем снижается постепенно; ядра с чётным номером количественно пре­обладают над нечётными ядрами; ядра с числом протонов или нейтронов, равным 2, 8, 14, 20, 28, 50, 82 и 126 (магические ядра), примерно в 10 раз более распространены, чем соседние с ними элементы. Из числа немагич. ядер особенно обилен изотоп ⁵⁶Fe и соседние с ним элементы (область «железного пика»), в то же время целый ряд ядер (т. н. обойдённые ядра): ⁷⁴Se, ⁷⁸Kr, ⁹²Мо, ⁹⁶Ru и др. имеет распространённость на два по­рядка меньшую, чем соседние ядра. Эти данные явл. пробным камнем для любой теории происхождения эле­ментов, а также образования и эво­люции звёзд, поскольку, согласно совр. взглядам, синтез элементов свя­зан гл. обр. со звёздной стадией эво­люции Вселенной. В недрах звёзд протекают термоядерные реакции, в результате к-рых водород и гелий, образовавшиеся на дозвёздной стадии развития Вселенной (в отношении ⁴Не/¹Н0,1 по числу атомов, см. Космология), превращаются в более тяжёлые элементы. В-во звёзд первого поколения, обогащённое тяжёлыми эле­ментами, благодаря процессам исте­чения в-ва и взрывам звёзд рассеи­вается в межзвёздной среде и участ­вует затем в формировании звёзд второго поколения, в недрах к-рых продолжается синтез элементов.

В яд. астрофизике обычно выделяют след. процессы Н.: превращение во­дорода в гелий по реакциям водород­ного цикла и углеродного цикла, они служат источником энергии для звёзд главной последовательности, в т. ч. Солнца (см. Звёзды);, -п р о ц е с с — совокупность термоядерных реакций, в результате к-рых три ядра гелия образуют ядро углерода ¹²С, этот углерод может далее реагировать с гелием, давая кислород ¹²С+⁴Не¹⁶O, кислород с гелием — неон ²⁰Ne и т. д. вплоть до кремния ²⁸Si; е-п р о ц е с с — образование железа и соседних с ним элементов в области «железного пика» в условиях термодинамич. равновесия при Т ~ 3•10⁹ —

471




Относителъная распространён­ность элементов (число атомов на 10⁶ атомов Si) в зависимости от атомного номера.


10¹⁰ К. Таким путём создаются, по-видимому, лёгкие и средние элементы, включая элементы области «железного пика», за исключением нек-рых лёгких элементов, о к-рых будет сказано ниже. Более тяжёлые элементы образуются, скорее всего, в реакциях под дейст­вием нейтронов, а не заряж. ч-ц. Реакции между заряж. ч-цами тре­буют преодоления энергетич. (кулоновского) барьера. Реакции же под действием нейтронов не имеют энер­гетич. барьера, но сами нейтроны явл. продуктом др. ядерных процес­сов, и, как выяснилось при расчётах, малую распространённость ряда эле­ментов можно объяснить нехваткой нейтронов, необходимых для их син­теза. Различают два вида реакций с нейтронами: s-п р о ц е с с — мед­ленный захват нейтронов ядрами, при к-ром часть возникших ядер, неустой­чивых относительно бета-распада, всег­да распадается прежде, чем успеет присоединиться следующий нейтрон; за счёт s-процесса могут образовывать­ся в выгоревших ядрах звёзд-гигантов элементы до ²⁰⁹Bi; r-п р о ц е с с — быстрый захват нейтронов, при к-ром образовавшееся ядро присоединяет неск. нейтронов до того, как стано­вится настолько неустойчивым, что теряет способность захватывать нейт­роны и распадается. Для эффектив­ного протекания r-процесса плотность потока нейтронов должна достигать ~10²⁴—10³⁰ нейтрон/(см²•с), что воз­можно лишь в нач. момент вспышки сверхновой звезды. Особенно интенсивно Н. идёт при вспыш­ках сверхновых звёзд, ко­гда в межзвёздное пр-во выбрасывается много в-ва, содержащего элементы из области «железного пика» и соседних областей, и во­зникают ч-цы высоких энергий, в т. ч. нейтроны, участвующие в яд. реакци­ях. В результате r-процесса образуются богатые нейтронами тяжёлые эле­менты (в т. ч. U, Th) с мас­совыми числами до 270.

Грубо говоря, r-процессом создаются изотопы, бо­гатые нейтронами, a s-npoцессом — изотопы с отно­сительно большим числом протонов. Изотопы, к-рые не могут быть образованы никакой цепочкой нейт­ронных захватов (т. е. обойдённые ядра), облада­ют самым большим числом протонов. Предполагают, что они могли возникнуть при реакциях с участием прото­нов (р-п р о ц е с с ы). Наконец, обра­зование дейтерия, лития, бериллия и бора связывают с х- п р о ц е с с о м — с реакциями скалывания, в к-рых лёгкие ч-цы (протоны и др.) первичных косм. лучей, сталкиваясь с тяжёлыми ядрами, выбивают из них лёгкие осколки (ядра D, Li, Be, В). Имеются веские основания счи­тать, что обойдённые ядра и указан­ные выше лёгкие ядра также возни­кают в процессах нейтринного Н., к-рый возможен в окрестности звёзд, испытывающих гравитац. коллапс и излучающих мощные потоки нейт­рино. Ряд минимумов на кривой распространённости элементов в об­ласти средних ядер (Ga, As и др.) связан, по-видимому, с недостаточной мощностью природных источников ней­тронов. Прямое подтверждение теории Н. должна дать нейтринная астроно­мия, т. к. по потокам нейтрино из недр Солнца и звёзд можно судить о характере и интенсивности протека­ющих там термоядерных и ядерных ре­акций.

• Бербидж Дж., Ядерная астрофизи­ка, пер. с англ., М., 1964; Соботович Э. В., Изотопная космохимия, М., 1974; Т е й л е р Р. Дж., Происхождение хими­ческих элементов, пер. с англ., М., 1975.