[по имени амер физика И. А. Раби (I. I. Rabi)], резонансный метод исследования магн моментов ядер, атомов и молекул и внутримол

Вид материала

Документы

Содержание Рэлеевское рассеяние Рэлея волны Рэлея закон Рэлея закон намагничива­ния Рэлея критерий Рэлея — джинса закон излу­чения

Подобный материал:

• 32. Эволюция понятия элементарная частица. Неизменность свойств ядер, атомов, молекул, 827.07kb.
• Молекулярная физика и термодинамика статистический и термодинамический методы Молекулярная, 12.67kb.
•  Элементы квантовой механики и физики атомов, молекул, твердых тел, 156.85kb.
• X международная конференция Импульсные лазеры на переходах атомов и молекул ampl, 299.2kb.
• Магнитные свойства молекул, 29.04kb.
• Моделирование структур молекул по Огжевальскому, 61.04kb.
• Десятая новая лекция аксиомы единства канарёв, 209.76kb.
• Программа-минимум кандидатского экзамена по специальности, 79.71kb.
• Молекулярная физика и термодинамика. Лекция №1 Молекулярно-кинетическая теория Основные, 10053.18kb.
• Вегето- резонансный тест Оценка по методу Кузьменко (метод Накатани) Диабат (метод, 12.28kb.

^ РЭЛЕЕВСКОЕ РАССЕЯНИЕ, коге­рентное рассеяние света на оптич. неоднородностях, размеры к-рых зна­чительно меньше длины волны воз­буждающего света. В отличие от флуоресценции, происходящей с ча­стотами собств. колебаний эл-нов, возбуждённых световой волной, Р. р. происходит с частотами колебаний возбуждающего света.

^ РЭЛЕЯ ВОЛНЫ, упругие волна, распространяющиеся в тв. теле вдоль его свободной границы и затухающие с глубиной. Их существование было предсказано англ. физиком Дж. У. Рэлеем (J. W. Rayleigh) в 1885. Примеры Р. в.— волны на земной поверхности, возникающие при зем­летрясениях; УЗ волны, применяемые для контроля поверхностного слоя разл. деталей и образцов материалов. Толщина слоя локализации Р. в. составляет (1 — 2) длины волны . На глубине  плотность энергии в волне и 0,05 плотности у поверхно­сти. Движение ч-ц в Р. в. происходит по эллипсам, большая полуось к-рых перпендикулярна поверхности тв. тела, а малая — параллельна направ­лению распространения волны. Фа­зовая скорость Р. в. меньше фазовых скоростей продольных и сдвиговых волн.

В анизотропных средах структура и св-ва Р. в. зависят от типа анизотро­пии и направления распространения волн, причём имеются такие среды, напр. кристаллы триклинной сингонии, в которых Р. в. вообще не могут существовать. Иногда под Р. в. понимают поверхностные волны более общего типа, возникаю­щие на границе твёрдого тела с жидкостью и на границе системы твёрдых или жидких слоев с тв. полупространством.

• Викторов И. А., Звуковые по­верхностные волны в твердых телах, М., 1981.

^ РЭЛЕЯ ЗАКОН рассеяния света, гла­сит, что интенсивность I рассеивае­мого средой света обратно пропорц. 4-й степени длины волны  падающего света (I ~^-4) в случае, когда среда состоит из частиц-диэлектриков, раз­меры к-рых много меньше К. Установ­лен Дж. У. Рэлеем в 1871. См. Рассея­ние света.

^ РЭЛЕЯ ЗАКОН НАМАГНИЧИВА­НИЯ, установленная англ. физиком Дж. У. Рэлеем (1887) зависимость намагниченности J (или магнитной индукции В) ферромагнетиков от на­пряжённости магн. поля Н в слабых полях (когда напряжённость поля, действующего на образец, много мень­ше коэрцитивной силы Н_с). Р. з. н. может быть выражен след. ф-лами: а) для кривой первого намагничивания J=_обрH ±RH², где _обр — обра­тимая магнитная восприимчивость, к-рая характеризует обратимую линейную часть процесса, R — по­стоянная Рэлея, характеризующая необратимые нелинейные процессы намагничивания; б) для восходящих и нисходящих петель гистерезисе |J|=_обр|H|+R|H|²/2, где |J| и | H | — абс. величины приращений J и Н. Р. з. н. выполняется не только вблизи размагнич. состояния (J=0, H=0), но и при др. исходных значе­ниях J или В, лишь бы значение Н и его изменение H были бы малыми по сравнению с Н_с. При этом пара­метры _обр и R меняются. Вблизи размагнич. состояния _обр совпадает с обратимой начальной магн. восприим­чивостью _а и обусловлена обрати­мыми смещениями границ между до­менами. При исходных J0 и H0 значение _обр_a но _обр и в этом случае определяется обратимыми про­цессами смещения доменных границ. Параметр R характеризует необрати­мые смещения доменных границ.

Область применимости Р. з. н. для различных магн. материалов соответ­ствует значениям H от неск. мЭ (фер­риты) до неск. эрстед (перминвары, см. Магнитные материалы).

• В о н с о в с к и й С. В., Магнетизм, М., 1971.

О. В. Росницкий.

^ РЭЛЕЯ КРИТЕРИЙ, условие, вве­дённое Дж. У. Рэлеем, согласно к-рому изображение двух близлежа­щих точек можно видеть раздельно, если расстояние между центрами диф­ракц, пятен каждого из изображений не меньше радиуса первого тёмного дифракц. кольца. Подробнее см. в ст. Разрешающая способность.

^ РЭЛЕЯ — ДЖИНСА ЗАКОН ИЗЛУ­ЧЕНИЯ, закон распределения энер­гии в спектре излучения абсолютно чёрного тела в зависимости от темп-ры:

u_=(8²/c³)kT,

где u_ — плотность излучения, соот­ветствующая частоте v. P.— Д. з. и. был выведен в 1900 Дж. У. Рэлеем из классич, представлений о равномерном распределении энергии по степеням свободы. В 1905—09 англ. учёный Дж. Джинс (J. Jeans), применив ме­тоды классич. статистич. физики к волнам в полости, пришёл к той же ф-ле, что и Рэлей. Р.— Д. з. и. хорошо согласуется с экспериментом лишь для малых v (в длинноволновой обла­сти спектра). С ростом v энергия излу­чения по Р.— Д. з. и. вопреки опыту должна неограниченно расти, дости­гая чрезвычайно больших значений в далёкой УФ области спектра (т. н. у л ь т р а ф и о л е т о в а я к а т а с т р о ф а). Распределение энер­гии в спектре абсолютно чёрного тела, справедливое для всего спектра, получается только на основе квант. представлений (см. Планка закон излучения). Р.— Д. з. и. явл. частным случаем закона Планка для малых v; его применяют при рассмотрении достаточно длинноволнового излуче­ния и в тех случаях, когда не требу­ется высокая точность вычислений.

• П л а н к М., Теория теплового излу­чения, пер. с нем., Л.— М., 1935; Ш п о л ь с к и й Э. В., Атомная физика, 6 изд., т. 1, М., 1974.