Geum.ru

Дипломная работа по предмету Физика

  • 81. Исследование аэродинамических характеристик самолета "Цикада" с помощью программы Tornado
    Дипломы Физика

    ПараметрЗначениеРазмерностьПервое крыло Число разделов3 Первый раздел Координата центра тяжести х0 Координата центра тяжести у0 Координата центра тяжести z0 Координата опорной точки х0.35 Координата опорной точки у0 Координата опорной точки z0 Симметрия относительно плоскости Oxz1 Средняя аэродинамическая хорда1.4мПрофиль в начале разделаPIII Число панелей вдоль хорды10 Угол поперечного V0.5град.Число панелей по полуразмаху20 Полуразмах5.46мСужение1 Профиль на конце разделаPIII Стреловидность по 1/4 хорд0град.Угол закрутки конца крыла0град.Тип сетки1 Наличие закрылков1 Хорда закрылка в долях к корневой хорде0.29 Число панелей вдоль хорды закрылка5 Симметрично ли отклоняются закрылки1 Второй раздел Угол поперечного V0.5град.Число панелей по полуразмаху2 Полуразмах0.19мСужение0.84 (1.99) Профиль на конце разделаPIII Стреловидность по линии 1/4 хорд45град.Угол закрутки конца крыла0град.Тип сетки1 Наличие закрылков0 Третий раздел Угол поперечного V90.5град.Число панелей по полуразмаху2 Полуразмах0.1мСужение1 Профиль на конце раздела0 Стреловидность по 1/4 хорд0град.Угол закрутки конца крыла0град.Тип сетки1 Наличие закрылков0 Второе крыло (горизонтальное оперение) Число разделов2 Первый раздел Симметрия относительно плоскости Oxz1 Координата апекса х3.85 Координата апекса у0 Координата апекса z-0.13 Корневая хорда0.43мПрофиль в начале раздела0 Число панелей вдоль хорды5 Поворот корневой хорды-5град.Угол поперечного V0град.Число панелей по полуразмаху3 Полуразмах0.24мСужение1.93 Профиль на конце раздела0 Стреловидность по 1/4 хорд25.1град.Угол закрутки конца крыла-5град.Тип сетки1 Наличие закрылков0 Второй раздел Угол поперечного V0град.Число панелей по полуразмаху10 Полуразмах1.09мСужение1 Профиль на конце раздела0 Стреловидность по 1/4 хорд0град.Угол закрутки конца крыла-5град.Тип сетки1 Наличие закрылков0

  • 82. Исследование влияния линейных дефектов структуры на критическое поведение трехмерной модели Гейзенберга
    Дипломы Физика

    Этот предел, обозначенный буквой l, получил название критического показателя степени (или просто критического показателя), связанного с функцией f (t). Для краткости можно писать , чтобы подчеркнуть тот факт, что l критический показатель функции f (t). Критический показатель, конечно, дает значительно меньшую информацию, чем вид полной функции, но вблизи критической точки поведение функции, имеющей вид многочлена, определяют главным образом ее ведущие члены. Поэтому логарифмические кривые, полученные из эксперимента при температурах, достаточно близких к критической точке, имеют вид прямых, и критический показатель легко найти из наклона этих прямых. Таким образом, критические показатели всегда измеримы, чего нельзя сказать о полной функции. Вторая причина такого внимания к критическим показателям заключается в том, что имеется большое число соотношений между критическими показателями, которые выводятся из общих термодинамических и статистических положений, и поэтому справедливы для любой частной системы. Существует простая однозначная связь между критическим показателем и качественным поведением рассматриваемой функции вблизи критической точки t=0. Если критический показатель l отрицателен, то соответствующая функция f (t) вблизи критической точки расходится к бесконечности; положительные же значения l соответствуют функции f (t), обращающейся в этой точке в нуль. Чем меньше l, тем “резче” поведение f (t) в том смысле, что для отрицательных l расходимость становится сильнее, а для положительных l кривая идет к нулю более круто.

  • 83. Исследование влияния частоты переменного электрического поля на яркость люминесценции различных люми...
    Дипломы Физика

    Электролюминофорами называются вещества, светящиеся при возбуждении электрическим полем. Принято разделять все явления электролюмннесценции на два класса: относящиеся к эффекту Лосева и относящиеся к эффекту Дестрио. В первом случае кристаллы электролюминофора непосредственно соприкасаются с электродами, и таким образом носители заряда могут непосредственно проникать в кристаллы. Впервые такого рода свечение твердых веществ в электрическом поле наблюдал в 1923 г. Лосев на карбиде кремния, который использовался в качестве кристаллического детектора, причем люминесценция наблюдалась всегда непосредственно, вблизи контактов. Второй вид электролюминесценции электролюминесценцию порошкообразных фосфоров, которым посвящена данная глава, наблюдал впервые в 1936 г. Дестрио. Это явление по целому ряду свойств отличается от свечения карбида кремния. Вещества, которым оно свойственно, имеют горазд> большее удельное сопротивление, чем карбид кремния, причем свечение может происходить и в том случае, когда люминофор помещен в диэлектрик. При этом свечение, как правило, можно получить только при возбуждении люминофоров переменным электрическим полeм. Первое объяснение явлений электролюминесценции было предложено Дестрио [17], который предположил, что центры люминесценции могут возбуждаться благодаря соударениям с электронами, ускоряемыми полем. Теория этого явления была подробно развита Кюри [18], но она не могла объяснить, почему явления электролюминесценции имеют место уже при сравнительно небольших напряженностях поля (порядка десятков киловольт на 1 см). В работах Пайпера и Вильямса [19] предполагается, что ударная ионизация центров люминесценции происходит около барьера обеднения вблизи отрицательного электрода, где обеспечвается большая величина напряженности поля, необходимая для этого процесса. Электроны, участвующие в процессе ударной ионизации, освобождаются полем с уровней захвата.

  • 84. Исследование возможности применения наноразмерных углеродных материалов в электродах твердотельных конденсаторов с двойным электрическим слоем (ионисторов)
    Дипломы Физика

    Наиболее высокая эффективность получения однослойных нанотрубок достигается при использовании смешанных катализаторов, в состав которых входит два металла группы железа. В качестве верхнего электрода использовался катод, представляющий собой графитовый стержень диаметром 9 мм. Анод диаметром 6 мм имел в центре отверстие диаметром 3 мм, заполненное порошком из смеси двух металлов в массовом отношении 1: 1. В качестве буферного газа использовался аргон при давлении 550 торр. Дуга горела при напряжении 27 В и токе 75 А. При заполнении анода порошками Fe/Ni, Со/Ni и Со в прикатодной области, граничащей с областью максимальной напряженности электрического поля, наблюдался паутинообразный материал, содержащий преимущественно однослойные нанотрубки. Приготовление образцов для наблюдений с помощью электронного микроскопа производилось путем диспергирования сажи или паутинообразного материала в бензоле с помощью ультразвука в течение 5 мин. Медная сетка погружалась в раствор и высушивалась. Наблюдались связки по 5-15 однослойных нанотрубок диаметром от 0,9 до 3,1 нм и длиной свыше 5 мкм. В отличие от многослойных нанотрубок, имеющих, в основном, цилиндрическую форму, однослойные нанотрубки обычно сильно изогнуты, что указывает на их гибкость. Функция распределения числа однослойных нанотрубок по диаметрам, полученная в результате обработки измерений 70 нанотрубок, имеет резкий максимум при 1,7 нм. Вид функции распределения слабо зависит от используемого катализатора. Важно отметить, что содержание одностенных нанотрубок в образце в случае смешанных катализаторов значительно превышает соответствующее значение, которое получается при использовании в качестве катализатора только Fe, Ni или Со. Это свидетельствует о том, что металлы в данном случае играют роль истинного катализатора, а не гетерогенного центра нуклеации.

  • 85. Исследование движения центра масс межпланетных космических аппаратов
    Дипломы Физика

    5. ÑÏÈÑÎÊ ËÈÒÅÐÀÒÓÐÛ.

    1. «Îñíîâû òåîðèè ïîëåòà êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ» / Ïîä ðåä. Ã.Ñ.Íàðèìàíîâà, Ì.Ê.Òèõîíðàâîâà. Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1972.
    2. À.Ï.Ðàçûãðàåâ «Îñíîâû óïðàâëåíèÿ ïîëåòîì êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1990.
    3. Ã.Ã.Áåáåíèí, Á.Ñ.Ñêðåáèøåâñêèé, Ã.À.Ñîêîëîâ «Ñèñòåìû óïðàâëåíèÿ ïîëåòîì êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1978.
    4. Ê.Á.Àëåêñååâ, Ã.Ã.Áåáåíèí «Óïðàâëåíèå êîñìè÷åñêèìè ëåòàòåëüíûìè àïïàðàòàìè». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1974.
    5. Â.Â.Ñîëîäîâíèêîâ, Â.Í.Ïëîòíèêîâ, Ê.Â.ßêîâëåâ «Òåîðèÿ àâòîìàòè÷åñêîãî óïðàâëåíèÿ òåõíè÷åñêèõ ñèñòåì». Ì., èçä.ÌÃÒÓ èì.Áàóìàíà, 1993.
    6. Á.Ñòðàóñòðóï «ßçûê ïðîãðàììèðîâàíèÿ Ñ++». Ì., «Ðàäèî è ñâÿçü», 1991.
    7. À.Â.Áîøêèí, Ï.Í.Äóáíåð «Ðàáîòà ñ Ñ++». Ì., «Þêèñ», 1991.
    8. Â.Â.Àðñåíüåâ, Á.Þ.Ñàæèí «Ìåòîäè÷åñêèå óêàçàíèÿ ê âûïîëíåíèþ îðãàíèçàöèîííî-ýêîíîìè÷åñêîé ÷àñòè äèïëîìíûõ ïðîåêòîâ ïî ñîçäàíèþ ïðîãðàììíîé ïðîäóêöèè», Ì., èçä. ÌÃÒÓ èì.Áàóìàíà, 1994.
    9. ÃÎÑÒ 2.103-68 ÍÈÐ. Ì.: Èçä-âî ñòàíäàðòîâ, 1968.
    10. Â.Ê.Çåëèíñêèé «ÍÎÒ â ïðîåêòíî-êîíñòðóêòîðñêîé îðãàíèçàöèè». Ì.: «Ýêîíîìèêà», 1969.
    11. «Óïðàâëåíèå òðóäîâûì êîëëåêòèâîì» / Ã.Ï.Çàéöåâ, Ý.Â.Ìèíüêî, Í.Â.Àðòàìîíîâà è äð. Ñâåðäëîâñê, Èçä-âî ÓÃÓ, 1989.
    12. «Òèïîâûå íîðìû âðåìåíè íà ïðîãðàììèðîâàíèå çàäà÷ äëÿ ÝÂÌ», óòâåðæäåííûå ïîñòàíîâëåíèåì Ãîñóäàðñòâåííîãî êîìèòåòà ÑÑÑÐ ïî òðóäó è ñîöèàëüíûì âîïðîñàì è Ñåêðåòàðèàòà ÂÖÑÏÑ îò 27 èþëÿ 1987 ã. ¹454/22-70
    13. Þ.Ã.Ñèáèðîâ «Îõðàíà òðóäà â ÂÖ». Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1985.
    14. Ñèáèðîâ Þ.Ã., «Îñíîâû èíæåíåðíîé ïñèõîëîãèè» / ïîä ðåä. Á.Ô.Ëîìîâà. Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1986.
    15. ÑÍèÏ 2.09.04-87 «Àäìèíèñòðàòèâíûå è áûòîâûå çäàíèÿ è ïîìåùåíèÿ ïðîèçâîäñòâåííûõ ïðåäïðèÿòèé».
    16. «Çðåíèå» / ïîä ðåä. Í.È.Êóäðÿøîâîé, Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1995.
    17. «Âðåìåííûå ðåêîìåíäàöèè òðóäà îïåðàòîðîâ çà äèñïëåÿìè». ÃÎÑÒ 12.1.006-84.
    18. ÑÍèÏ2963-84 «Íîðìèðîâàíèå ýëåêòðîìàãíèòíûõ ïîëåé».
    19. «Ñîâðåìåííûå íîðìû ýëåêòðîñòàòè÷åñêîãî è ýëåêòðîìàãíèòíîãî èçëó÷åíèÿ», «Computer World» ¹7, 1995.3
  • 86. Исследование и использование эффеката Кирлиан
    Дипломы Физика

     

  • 87. Исследование и синтез привода с электродвигателем постоянного тока
    Дипломы Физика
  • 88. Исследование колебаний механической системы с одной степенью свободы
    Дипломы Физика
  • 89. Исследование линейной разветвленной электрической цепи различными методами
    Дипломы Физика

    Здесь |HI(jw1k)| - величина передаточной функции на частоте k - той гармоники: wk = w1k, представляет собой отношение амплитуд (и действующих значений) гармоник выходного и входного сигналов для данной частоты. Аргумент передаточной функции ?H(w1k) равен сдвигу фаз между соответствующими гармониками выходного и входного сигналов. Расчет величин амплитуд Iнm (k) и начальных фаз ?kн может быть также произведен с помощью любого из методов расчета линейных электрических цепей (метод непосредственного использования законов Кирхгофа, метод контурных токов, метод узловых потенциалов и т.д.). Расчет проводится на основе комплексного метода, для каждой из гармоник входного сигнала в отдельности, используя рассчитанные ранее амплитуды Jm (k) и начальные фазы ?k. Результаты расчета для первых семнадцати гармоник представлены в таблице 2. Затем суммирование мгновенных значений отдельных гармоник сигнала на сопротивлении нагрузки Rн позволяет получить результирующий выходной сигнал iн(t). Оправданность такого подхода связана с применимостью принципа суперпозиции (метода наложения) к линейным электрическим цепям.

  • 90. Исследование методов наблюдения доменов в тонких ферромагнитных пленках
    Дипломы Физика

    Рассмотрим однородно намагниченный вдоль оси легкого намагничивания кристалл (рисунок 35а). В этом состоянии образец, подобно постоянному магниту, создает поле (Нm), обладающее большой энергией (Еm). Как любая термодинамическая система кристалл стремится перейти в равновесное состояние с минимумом энергии. Есть ли возможность уменьшить энергию Еm? Да, есть. Эту энергию можно уменьшить примерно в два раза, если в образце возникнут два домена (рисунок 35б). Заметьте, если на рисунке 35а образец намагничен до насыщения (J = Js), то в состоянии на рисунке 35б он размагничен (J=0). Отсюда понятно, почему поле Н называют размагничивающим, а энергию Еm магнитостатистической, или размагничивающей, энергией. Можно и дальше понизить Еm, если увеличить число доменов (рисунок 35в). Однако, начиная с состояния на рисунке 35б, появляется новый объект доменная граница («стенка»). В стенке происходит поворот Js от направления «вверх», до направления «вниз» (на рисунке 35б), т.е. отклонение Js от ОЛН и соответственно появление энергии магнитной анизотропии. Общая граничная энергия Е = S, где энергия, приходящаяся на единицу площади стенки, S суммарная площадь всех стенок. Таким образом, увеличивая число доменов, выигрываем в Еm и проигрываем в Е. В итоге в равновесном состоянии в кристалле сформируется такая доменная структура (с таким числом доменов), которая обеспечивает минимум его суммарной энергии.[6, с. 7-8]

  • 91. Исследование методов улучшения характеристик многоканальных спектрометров для атомно-эмиссионного анализа
    Дипломы Физика

    Все вышеперечисленные схемы спектрометров работают в первом порядке дифракции, однако возможно работать и в более высоких порядках дифракции. Одним из методов разделения спектров различных порядков при одновременном увеличении ширины регистрируемой области спектра является метод скрещенной дисперсии [6]. Его сущность состоит в одновременном использовании двух диспергирующих систем с взаимно перпендикулярными направлениями дисперсий (скрещенная дисперсия). Одной системой является дифракционная решётка, работающая в относительно высоких порядках спектра, другой - обычная призма с небольшой угловой дисперсией (рис.2.4). В результате действия двух диспергирующих систем направление дисперсии спектрографа оказывается наклонным относительно плоскости дисперсии решётки. Спектр представляет собой двумерную картину. Спектрометр отечественного производства СТЭ-1 работает в 3, 4 и 5 порядках дифракционной решетки. Прибор имеет линейную дисперсию в каждом из порядков и способен решать широкий круг задач. Оптическая схема спектрометра со скрещенной дисперсией в более высоких порядках используется в приборах зарубежного производства Optima, IRIS и Vista-Varian. Данные приборы в качестве системы регистрации имеют матрицы ТДИ, размером 10x10 (20х20) мм; из-за этого приходится изготавливать специальные спектрометры с целью уменьшения спектра до размеров матрицы. А это приводит к ухудшению спектральных линий. Например, требуется уменьшение высоты входной щели до ~0,1 мм , что более чем в 10 раз меньше обычной высоты входной щели и соответственно на порядок уменьшает чувствительность спектрометра. Ещё к недостаткам данных приборов можно отнести невозможность работы в области вакуумного ультрафиолета из-за непрозрачности в данной области материала призмы, а также неэффективность использования матричного ТДИ из-за большой нелинейности призмы.

  • 92. Исследование моделей движения материальной точки вблизи положения равновесия
    Дипломы Физика

    Дифференциальные уравнения можно решать аналитически, численно и с помощью специальных методов математического анализа (операционный метод). Зачастую инженер, неплохо разобравшись с одним методом, применяет этот метод к другим схожим задачам, например, сейчас широкое распространение получили численные методы. Связанно это в первую очередь с широким распространением компьютерной техники. Численные методы позволяют решать большой класс задач практически любой сложности, однако, требуют громоздких и трудоемких однотипных выкладок, которые сложно решаются вручную. Увеличение сложности задач приводит к тому, что решение напрямую с помощью численных методов становится нецелесообразным, так как занимает слишком много времени и машинных ресурсов.

  • 93. Исследование модели фрактального броуновского движения
    Дипломы Физика

    Эти наблюдения привели к развитию общей концепции (статистической) автомодельности, приведшей к появлению понятий фрактального броуновоского движения и фрактального гауссовского шума. Константа H, упомянутая выше, получила название параметра Харста, в честь британского климатолога Гарольда Харста открывшего эффект сильного последействия последовательности зависимых случайных величин при анализе поведения флуктуаций годичной водности реки Нила. Позднее теория фрактального броуновского движения получила широкое практическое применение при анализе финансовых показателей (цен акций, обменных курсов валют), а также ряда физических явлений, таких как турбулентность.

  • 94. Исследование особенностей граничного трения ротационным вискозиметром
    Дипломы Физика

     

    1. Б.А.Алтоиз, В.Т.Дейнега. Влияние граничного слоя жидкости на эффективность теплообмена в системах с каналами малого сечения. Научно-технический сборник «Тепловые режимы и охлаждение радиоэлектронной аппаратуры». Одесса: Вып.1.- 2001.- С.15-18.
    2. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Капиллярный вискозиметр для исследования тонкихнеоднородных жидких прослоек Вюпик Одеськ. держ. ун-ту.- 2001. 1.6, вип.З. Фп. мат. науки-С. 191-198.
    3. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Физика приповерхностных слоев. - Одесса: Астропринт, 1995.- 153 с;
    4. Ландау Л.Д., Лившиц Е.М. Гидродинамика.-М.: Наука, 1986.-617с.
    5. Царгородская А.Б., Алтоиз Б.А., Поповский А.Ю. Исследование ориентациошюй слоев нитробензола, образованных на металлической эролиспершых систем. К.- Одеса, В ища школа, -1998-
    6. Б.А.Алтоиз, А.Ю.Поповский. Метод клиновидной кюветы в исследованиях ориента-ционно упорядоченных пристенных слоев, сформированных вблизи непрозрачных подложек // Зб1рник наукових праць «Вюник Одеського державного ушверситету". -1999.-Т.4.-Вип.4.-С.22-26
    7. Поповский Ю.М.. Берникова Н.Б. Исследование оптической анизотропии граничных слоев полидиметилсилоксилана и его смесей стетрадеканом. // Вопросы физики формообразования и фазовых превращений. - Калинин: КГУ. - 1983. - С. 25-32
    8. .Зорин З.М., Чураев Н.В.. Новикова А.В. Вязкость полимолекулярных пленок воды и декана на поверхности кварца // Вопросы физикиформообразования и фазовых превращений. -Тула, 1993. - Вып. 3. -С. 42-49.
    9. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Физика приповерхностных слоев. -Одесса: Астропринт, 1995. -153 с.
    10. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Капиллярный вискозиметр для исследования тонких неоднородных жидких прослоек // BicHHK Одеськ. нашон. ун-ту. -2001. -Т. 6. - Вип. 3. Ф1з.-мат. науки. - С. 191-198.
    11. Овчинников П.Ф. Виброреология. - Киев: Hay ко ва думка, 1983. -271 с.
    12. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Капиллярный вискозиметр для исследования тонких неаднородных жидких прослоек // Весник Одеськ. нацон. ун-ту. 2001. Т.6. Вип.З.
    13. Алтоиз Б.А., Поповский А.Ю. Метод клиновидной кюветы в исследованиях ориентационно упорядоченных пристенных слоев сформированных вблизи непрозрачных подложек // Вісник Одеськ. держ. унту. 1999. Т. 4., вип.3. Фіз.мат. науки. С. 2226.
    14. Поповский Ю.М., Берникова Н.Б. Исследование оптической анизотропии граничных слоев полидиметилсилоксилана и его смесей с тетрадеканом. // Вопросы физики формообразования и фазовых превращений. Калинин: КГУ. 1983. С.2532.
    15. Зорин З.М., Чураев Н.В., Новикова А.В. Вязкость полимолекулярных пленок воды и декана на поверхности кварца // Вопросы физики формообразования и фазовых превращений. Тула: 1993. Вып.3. С.4249.
    16. Алтоиз Б.А., Поповский Ю.М. Физика приповерхностных слоев. Одесса: Астропринт, 1995.
    17. Р.Фейман., Р.Лейтон., М. Сэндс. Фейнмановские лекции по физики. // Физика сплошных сред. - Москва: Мир, 1977-С253-257
  • 95. Исследование переходных процессов токов и напряжений всех ветвей электрической цепи
    Дипломы Физика

    В соответствии с заданием были выполнены следующие расчёты: определение зависимости тока через индуктивность от времени при воздействии постоянной ЭДС классическим и операторным методами, была найдена зависимость тока через индуктивность от времени при воздействии гармонической ЭДС, получены зависимости тока через индуктивность от времени путем решения уравнений состояния системы как численным методом с использованием алгоритма Рунге-Кутта, так и аналитически; были определены комплексная частотная характеристика и временные характеристики цепи.

  • 96. Исследование процесса нагрева аккумуляторных батарей
    Дипломы Физика

    Как указано, коэффициенты дифференциальных уравнений (4.3);(4.4);(4.5)-постоянные величины. На самом деле, параметры, входящие в указанные коэффициенты, при нестационарном нагреве аккумулятора существенно зависят от температуры и плотности электролита. Поэтому интегрирование этих уравнений должно проходить методом последовательных интервалов. При этом принимаем, что на каждом участке определённой продолжительностью, указанные параметры являются постоянными величинами и соответствуют средней температуре данного элемента аккумулятора на рассматриваемом интервале времени его нагрева и принятой величине плотности электролита. Тогда величину коэффициентов А,B,C,Di можно принять постоянными на каждом рассматриваемом интервале. Общее решение дифференциального уравнения (4.3) таково:

  • 97. Исследование процессов испарения и конденсации жидких капель
    Дипломы Физика

    здесь: - одночастичная функция распределения по скоростям и координатам i-ого газового компонента, - телесный угол, - вектор относительной скорости, - сечение столкновений, - скорость молекулы, которая сталкивается с рассматриваемой молекулой - для которой записывается уравнение Больцмана, суммирование производится по всем газовым составляющим. Вообще говоря, в левой части уравнения (2.39) следует добавить слагаемое - , где сила, действующая на молекулу, m - ее масса, - ее ускорение. Предполагается, что силовое поле отсутствует. В таком виде уравнение Больцмана слишком сложное, чтобы для него можно было найти решение, кроме самых простых случаев, например, для равновесного распределения по скоростям. В таком виде оно используется для исследования ее решений. Правая часть этого уравнения называется интегралом столкновения, вся сложность поиска решений связана именно с этим интегралом столкновений. В частности существует принцип Гильберта [26], [27], в соответствии с которым решение уравнения (2.39) можно найти в виде разложения по моментам распределения в начальный момент времени. На этом основан метод моментов Греда. Однако этот метод более применим к задачам гидродинамики, нежели, к проблемам кинетики. Основные приближения, которые используются для получения решения уравнения (2.39) сводятся к тому, чтобы упростить интеграл столкновений. При этом предполагается, что распределение по скоростям мало отличается от равновесного распределения. Таким образом конструируется уравнение для функции, описывающей отклонение распределения от равновесного. Этот подход аналогичен методам, описанным в работе Черчиньяни [21], [22]. В конечном счёте этот метод приводит к интегральному уравнению Фредгольма первого или второго рода - в зависимости от выбранной формы аппроксимации. Дополнительные осложнения возникают при постановке граничных условий. Наибольшие продвижения возможны в этом направлении при сферической форме испаряющихся капель. Попытки получить точное решение приводят к довольно сложным зависимостям, с которыми сложно работать и сопоставлять с экспериментальными данными. Кроме этого, приходится делать предположение скачка концентраций на поверхности частицы. Для диффузионного и около диффузионного режима столкновений молекул пара с частицей, когда задачу можно свести к решению уравнения диффузии, авторам [17] удалось создать метод расчета конденсации и испарения для несферических частиц, используя формализм функций Грина - задача сводится к решению соответствующего интегрального уравнения, при этом могут быть использованы численные методы - аналитические зависимости в этом случае получить не удается. Еще сложнее описать процессы испарения и конденсации частиц, в среде, состоящей из нескольких летучих компонентов [23]. Предполагалось, что процесс стационарный, испаряющиеся компоненты химически инертны, пары представляют собой идеальный газ. Для переходного режима использовалась формула Фукса - Сутугина. По сути, этот подход представлял собой применение ранее разработанных моделей для бинарной смеси. Сопоставление модельных расчетов с экспериментальными результатами испарения смеси азотной кислоты с водой показало, что при различных внешних условиях (соотношениях компонент и относительной влажности) большинство моделей можно применять, если подогнать соответствующим образом модельные параметры, например, вероятность прилипания.

  • 98. Исследование работ Фарадея по электричеству
    Дипломы Физика

     

    1. Генезис теоретических знаний в классической науке - http://ru.philosophy.kiev.ua/library/stepin/04.html.
    2. Дягилев Ф. М., Из истории физики и истории её творцов. - М.: Просвещение, 1986.
    3. Веселовский О. Н., Шнейберг Я. А., Очерки по истории электротехники. - М.: Издательство МЭИ, 1993.
    4. Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. Л., 1951.
    5. Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.
    6. Вонсовский С. В., Магнетизм микрочастиц, М., 1973.
    7. Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2).
    8. Каменецкий М. О., Ганс Христиан Эрстед, "Наука и техника", 1957, № 18.
    9. Кудрявцев П.С.Курс истории физики. Электромагнетизм - М, 1959.
    10. Карцев В.Л. Максвелл. М., 1974.
    11. Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. Л., 1948;
    12. Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд.,. М., 1957 (Общий курс физики, т. 3).
    13. Лебединский А. В., Роль Гальвани и Вольта в истории физиологии, в кн.: Гальвани А. и Вольта А., Избр. работы о животном электричестве, М.Л., 1937.
    14. Максвелл Д. К.. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля. - М.Техиздат, 1954.
    15. Мощанский В. Н., Савелова Е. В., История физики в средней школе. - М.: Просвещение, 1981.
    16. Радовский М. И., Михаил Фарадей. Биографический очерк, М. Л., 1946.
    17. Славин Фарбер. "Гений творит то, что должен". fizmag.narod.ru
    18. Степин В.С. Становление научной теории. Минск: БГУ, 1976.
    19. Менцин Ю.Л. Теория электромагнитного поля: от Фарадея к Максвеллу. В кн.: Физика IX-XX вв. в общенаучном и социокультурном контекстах. Физика XIX в. М.: Наука, 1995.
    20. Столетов А.Г. Собр. соч., т. 2, 1941.
    21. Тамм И. Е., Основы теории электричества, 7 изд., М., 1957.
    22. Тяпкин А. А., Шибанов А. С., Пуанкаре. - М.: Молодая гвардия, 1982.
    23. Фарадей М., Экспериментальные исследования по электричеству, пер. с англ., т. 1, -М., 1947.
    24. Фарадей М. Экспериментальные исследования по электричеству. Тт. 1-3, М.: АН СССР, 1947-1959, т.3
    25. Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. Л., 1950.
    26. Фриш С. Э., Оптические спектры атомов, М. Л., 1963.
    27. Храмов Ю. А., Физики: Биографический справочник.- М.: Наука, Главная редакция физико-математической литературы,1983.
    28. Шнейберг Я.А. Переплетчик, ставший академиком.//"ЭЭергия" 2002, № 2.
    29. Экспериментальные исследования по электричеству, т. 13, - М., 1947.
    30. Энциклопедический словарь юного физика/Сост. В. А. Чуянов.- М.: Педагогика-пресс, 1997.
    31. Энциклопедический словарь юного математика / сост. А. П. Савин.- М.: Педагогика-Пресс, 1997.
    32. Эйнштеин. А. Собрание научных трудов. Том 2,М.Наука, 1966, с.160.
    33. http://www.krugosvet.ru/articles/04/1000472/1000472a1.htm
    34. http://fizmag.narod.ru/pages/rus5.html
    35. http://historic.ru/books/item/f00/s00/z0000027/st030.shtml
  • 99. Исследование распределения электропроводности в пересжатых детонационных волнах в конденсированных взрывчатых веществах
    Дипломы Физика
  • 100. Исследование режимов и выбор основных параметров системы электропередачи
    Дипломы Физика

    Целью данной курсовой работы является анализ режимов системы передачи и выбор основных ее параметров. Проводятся расчеты режимных параметров с учетом и без учета потерь, сопоставление удельных сопротивлений и проводимостей, вычисленных по формулам и определенных по справочной литературе. Также необходимо провести расчеты волновых параметров ЛЭП по точным и приближенным формулам с учетом и без учета потерь, обобщенных постоянных четырехполюсника А, В, С, D с учетом и без учета потерь в линии. Далее проводятся расчеты критериальных параметров ЛЭП и их зависимостей с построением соответствующих графических зависимостей. Необходимо также провести расчет одного из мероприятий по повышению пропускной способности ЛЭП.