Учебное пособие Уфа 2008 удк 531(075. 3) Ббк 22. 2я73
Вид материала | Учебное пособие |
СодержаниеЗависимость (2.3) 1. Скорость материальной точки при криволинейном движении 2. Ускорение материальной точки при криволинейном движении |
- Учебное пособие удк 159. 9(075) Печатается ббк 88. 2я73 по решению Ученого Совета, 5335.58kb.
- Учебное пособие Уфа 2008 удк 616. 97: 616. 5(07) ббк 55., 7232.11kb.
- Учебное пособие Уфа 2005 удк 338 (075. 8) Ббк, 1087.66kb.
- Учебное пособие Майкоп 2008 удк 37(075) ббк 74. 0я73, 4313.17kb.
- Учебное пособие тверь 2008 удк 519. 876 (075. 8 + 338 (075. 8) Ббк 3817я731-1 + 450., 2962.9kb.
- Учебное пособие Рекомендовано учебно-методическим советом угаэс уфа-2005 удк 330., 1365.17kb.
- Учебно-методическое пособие Нижний Новгород 2010 удк 338. 24(075. 8) Ббк 65. 290-2я73, 2121.39kb.
- Учебное пособие уфа-2007 удк 330. 01 (075. 8) Ббк 65. 02., 836.31kb.
- Учебное пособие Санкт-Петербург 2008 удк 005. 91: 004. 9(075. 8) Ббк 65. 291. 212., 97.7kb.
- Учебное пособие Чебоксары 2007 удк 32. 001 (075. 8) Ббк ф0р30, 1513.98kb.
Зависимость (2.3)
есть векторное кинематическое уравнение движения материальной точки.
Каждую из приведенных формул (2.1) и (2.3) называют также кинематическим законом движения материальной точки. Для полного описания движения точки достаточно знать кинематические законы движения.
2. Скорость и ускорение при прямолинейном движении
Линию, которую описывает материальная точка при своем движении в пространстве, называют траекторией. В зависимости от формы траектории движение может быть прямолинейным или криволинейным. Исключив из (2.4) или (2.7) время, можно определить уравнение траектории.
Расстояние, пройденное по траектории, называется путем. Обозначается как . Путь всегда выражается положительным числом. Поэтому пути, пройденные за отдельные промежутки времени, в течение которых материальная точка не изменяет направления своего движения, складываются арифметически.
Отрезок прямой, проведенный из начального положения материальной точки в конечное, называется перемещением. Перемещение обозначается как или . Кроме числового значения перемещение характеризуется также и направлением. Следовательно, перемещение – векторная величина. Поэтому перемещения складываются геометрически.
Пусть материальная точка движется вдоль прямой линии. Примем эту прямую за координатную ось Х, поместив начало координат О в какой-то произвольной ее точке. Положение материальной точки в рассматриваемом случае определяется одной координатой:
(2.4)
При прямолинейном движении вектор перемещения совпадает с соответствующим участком траектории и длина пути равна модулю перемещения, т.е. .
Пусть в какой-то фиксированный момент времени материальная точка находится в положении . В этот момент времени ее координата равна . В более поздний момент времени материальная точка переместится в положение с координатой. За время материальная точка проходит путь . Он считается положительным, если перемещение совершается вправо, и отрицательным, если перемещение совершается влево. Отношение пройденного пути к промежутку времени называется средней скоростью материальной точки за время . Таким образом, по определению средняя скорость равна
(2.5)
Такое определение средней скорости имеет смысл для любых как угодно малых значений , но отличных от нуля.
Вообще, средняя скорость зависит не только от , но и от . Теперь, оставляя момент времени неизменным, промежуток времени будем брать все меньше и меньше, устремляя его к нулю. Тогда к нулю будет стремиться и пройденный путь . Как показывает опыт, отношение при этом будет стремиться к вполне определенному пределу, который может зависеть только от , но уже не будет зависеть от . Этот предел называется истинной или мгновенной скоростью материальной точки в момент времени :
(2.6)
В математике предел, определяемый формулой (2.6), называется производной функции по аргументу . Таким образом, по определению производной следует, что истинная или мгновенная скорость материальной точки есть производная координаты по времени, или производная пройденного пути s по времени:
(2.7)
Если за равные, сколь угодно малые промежутки времени материальная точка проходит одинаковые пути, движение материальной точки называется равномерным. Разделив путь s на время , за который он пройден, получим величину
, (2.8)
которую в обыденной жизни называют скоростью материальной точки. Она в данном случае совпадает с мгновенной скоростью.
Если движение неравномерное, величина, получаемая делением s на время , дает среднее значение скорости за промежуток времени :
(2.9)
Скорость материальной точки, вообще говоря, является функцией времени: .
Зная мгновенную скорость, можно вычислить путь, пройденный материальной точкой от момента времени до момента по формуле
(2.10)
С учетом данного выражения можно получить формулу для средней скорости:
(2.11)
Производная скорости по времени называется ускорением материальной точки. Ускорение мы обозначим через а. Таким образом, по определению ускорения
, (2.12)
или
(2.13)
Производная (2.12) называется также второй производной координаты x или пути s по времени и обозначается символами
(2.14)
В общем случае ускорение является функцией времени .
При равноускоренном движении .
В существовании производных координаты по времени убеждаемся опытным путем, а не путем логических рассуждений.
Контрольные вопросы
- Что называется механическим движением? Перечислите свойства механического движения.
- Что такое система отсчета?
- Как выбрать систему координат?
- Как определить точное время?
- Что такое траектория? В чем отличие уравнения траектории от уравнения движения?
- Что такое перемещение? Всегда ли модуль перемещения равен отрезку пути, пройденного точкой?
- Дайте определение средней скорости и среднего ускорения, мгновенной скорости и мгновенного ускорения.
- Можно ли получить выражения для мгновенной скорости и мгновенного ускорения из кинематических уравнений движения?
- Выясните физический смысл формулы (2.10), определяющей путь.
- Выясните физический смысл средней скорости?
- Начертите графики пути и скорости равномерного движения.
- Начертите графики пути, скорости и ускорения материальной точки при равноускоренном движении.
- Используя выражения (2.7) и (2.14), получите зависимости пути и изменения координаты от времени.
Лекция №3. Кинематика материальной точки
при криволинейном движении
^ 1. Скорость материальной точки при криволинейном движении
Понятия скорости и ускорения естественным образом обобщаются на случай движения материальной точки по криволинейной траектории.
Пусть при своем движении материальная точка, занимавшая положение А в момент времени , через некоторое время оказалась в положении В.
Z
B
A
r1
r2
О y
X
Рис.3.1.
Выберем декартовую систему координат. Пусть моменту времени соответствует радиус-вектор , а моменту времени - , тогда за промежуток времени тело получит перемещение
(3.1)
Отношение перемещения к промежутку времени , за который это перемещение произошло, называется средней скоростью за промежуток времени от t до :
(3.2)
Величина вектора средней скорости показывает, как быстро (в среднем) происходит перемещение точки, а его направление определяет, в какую сторону происходит перемещение.
Однако знание перемещения и средней скорости не дает достоверной информации о характере движения и виде траектории. Более детальное описание движения мы получим, если разделим путь на ряд последовательных перемещений. При уменьшении этих перемещений будет уменьшаться и величина промежутка времени, следовательно, отношение (3.2) будет стремиться к определенному пределу. Скоростью (точнее мгновенной скоростью) материальной точки в данной точке траектории в данный момент времени называется предел отношения (3.2) при :
(3.3)
Из этого определения следует, что:
- скорость есть векторная величина;
- скорость в каждой точке траектории направлена по касательной к ней в ту сторону, куда движется точка; заметим, что при равномерном движении скорость, изменяясь как угодно по направлению, остается постоянной по модулю;
Рис.3.2.
-
скорость представляет собой первую производную перемещения по времени;
- скорость является первой производной радиус-вектора по времени;
- величина скорости равна первой производной пути по времени;
- вектор скорости можно представить в виде
, (3.4)
или ; (3.5)
- составляющие вектора скорости по координатным осям равны:
, ,, (3.6)
т.е. скорости движения проекций точки вдоль координатных осей равны проекциям вектора скорости на соответствующие оси;
- величина скорости равна
; (3.7)
- для нахождения закона движения по известной зависимости вектора скорости от времени необходимо интегрировать уравнения (3.3). Например, если известна скорость вдоль оси Ох, то закон движения вдоль этой оси имеет вид:
(3.8)
где – координата точки в начальный момент времени.
Если движение равномерное, т.е. , то в силу выражения (3.8)
(3.9)
^ 2. Ускорение материальной точки при криволинейном движении
В общем случае (и чаще всего) при движении материальной точки скорость меняется как по величине, так и по направлению. Пусть в момент времени материальная точка двигалась со скоростью , а при – скоростью . Перенесем начало вектора скорости из точки В в точку А, сохраняя величину и направление вектора . Тогда приращение скорости (рис.3.3).
Δυτ
υ1
A
Δv
ΔS
B
Δυn υ2
0
υ2
Рис. 3.3.
Среднее ускорение на отрезке траектории между А и В:
(3.10)
Величина вектора среднего ускорения показывает, как быстро (в среднем) происходит изменение скорости точки, а направление его совпадает с направлением вектора изменения скорости, т.е. направлено под углом к траектории в сторону её вогнутости.
Однако знание перемещения и средней скорости не дает достоверной информации о характере движения в данной точке пространства. Поэтому нужно уменьшить промежуток времени. При его уменьшении будет уменьшаться и величина вектора приращения скорости, следовательно, отношение (3.10) будет стремиться к определенному пределу. Ускорением (точнее мгновенным ускорением) материальной точки в данной точке траектории в данный момент времени называется предел отношения (3.10) при :
(3.11)
Из этого определения следует, что:
- ускорение есть векторная величина;
- ускорение направлено под углом к траектории в сторону её вогнутости;
- ускорение представляет собой первую производную вектора скорости по времени;
- ускорение представляет собой вторую производную радиус-вектора по времени; это следует из формул (3.11) и (3.3);
- вектор ускорения можно представить в виде
, (3.12)
, (3.13)
или ; (3.14)
- составляющие вектора скорости по координатным осям равны:
, ,; (3.15)
- величина ускорения равна ; (3.16)