Идеальная жидкость

Вид материала

Документы

Содержание Индукционный разряд Индукция взаимная Индукция электромагнит­ная Инертная масса Инерциальная система отсчё­та Инерции закон Ньютона законах механики. Инжекционный лазер П. Г. Елисеев. Инклюзивный процесс Интегральная оптика Интенсивность деформации Пластичности теории. ИНТЕНСИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ (ин­тенсивность лучистого потока) Интенсивность напряжений Интенсивные параметры Интерференционная карти­на ИНТЕРФЕРЕНЦИОННАЯ МИКРО­СКОПИЯ (метод интерференционного контраста) Интерференция волн

Подобный материал:

• Профессор Валерий Кирилович Кедринский Динамика одиночной полости в жидкости (математические, 40.82kb.
• Исследование адсорбции пав на границах раздела жидкость-газ и жидкость-твердое тело, 40.56kb.
• Идеальная пара для стимуляции и синхронизации охоты у коров, 170.7kb.
• Мама, папа, я – идеальная семья, 31.08kb.
• Список принятых докладов, 185.98kb.
• Идеальная модель экономического устройства общества предполагает использование механизма, 26.68kb.
• Назначение фильтров и их место в измерительной системе, 159.98kb.
• Краткий справочник по проектированию и бурению скважин на воду, 2392.28kb.
• Алексушин И. Н, 128.72kb.
• В. В. Радаев Рынок как идеальная модель и форма хозяйства, 285.76kb.

ИНДУКЦИОННЫЙ РАЗРЯД, без­электродный разряд в газе, возбуж­даемый ВЧ переменным магн. по­лем. См. Высокочастотный разряд.

ИНДУКЦИОННЫЙ ТОК, ток, воз­никающий в проводящем контуре, находящемся в перем. магн. поле или движущемся в магн. поле. См. Элек­тромагнитная индукция.

ИНДУКЦИЯ ВЗАИМНАЯ, явление, в к-ром обнаруживается магн. связь двух или более электрич. цепей. Бла­годаря этой связи возникает эдс ин­дукции в одном из контуров при изме­нении тока в другом. Количеств. хар-кой магн. связи электрич. цепей явл. индуктивность взаимная. И. в. лежит в основе действия трансформа­торов.

ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТ­НАЯ, см. Электромагнитная индук­ция.

ИНДУКЦИЯ ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕ­СКАЯ, см. Электростатическая ин­дукция. ИНДУЦИРОВАННОЕ ИЗЛУЧЕНИЕ, то же, что вынужденное излучение.

ИНЕРТНАЯ МАССА, физ. величина, характеризующая динамич. св-ва тепа. И. м. входит во второй закон Ньютона (и, т. о., явл. мерой инерции тела). Равна гравитац. массе (см. Масса).

ИНЕРЦИАЛЬНАЯ СИСТЕМА ОТСЧЁ­ТА, система отсчёта, в к-рой спра­ведлив закон инерции: матер. точка, когда на неё не действуют никакие силы (или действуют силы взаимно уравновешенные), находится в сос­тоянии покоя или равномерного пря­молинейного движения. Всякая систе­ма отсчёта, движущаяся по отноше­нию к И. с. о. поступательно, рав­номерно и прямолинейно, есть также И. с. о. Следовательно, теоретически может существовать любое число рав­ноправных И. с. о., обладающих тем важным св-вом, что во всех таких сис­темах законы физики одинаковы (прин­цип относительности). В любой И. с. о. справедливы также второй закон Ньютона и законы сохранения кол-ва движения (импульса), момента кол-ва движения и движения центра инер­ции (центра масс) для замкнутых, не подверженных внеш. воздействиям систем. Система отсчёта, движущаяся по отношению к И. с. о. с ускорением, явл. неинерциальной, и ни закон инер­ции, ни др. названные законы в ней не выполняются.

Понятие «И. с. о.» явл. научной аб­стракцией. Реальная система отсчёта всегда связывается с к.-н. конкретным телом (Землёй, корпусом корабля или самолёта и т. п.), по отношению к к-рому и изучается движение тех или иных объектов. Поскольку в природе нет неподвижных тел (тело, неподвиж­ное относительно Земли, будет дви­гаться вместе с нею ускоренно по отношению к Солнцу и звёздам), то любая реальная система отсчёта мо­жет рассматриваться как И. с. о. лишь с той или иной степенью приближении. С очень высокой степенью точности инерциальной можно считать гелио­центрическую (звёздную) систему с на­чалом в центре масс Солн. системы и с осями, направленными на три звезды. Такая И. с. о. используется гл. обр. в задачах небесной механики и кос­монавтики. Для решения большин­ства технич. задач И. с. о. можно считать систему, жёстко связанную с Землёй, а в случаях, требующих боль­шей точности (напр., в гироскопии),— с началом в центре Земли и осями, направленными на звёзды.

При переходе от одной И. с. о. к другой в классич. механике Ньюто­на для пространств. координат и вре­мени справедливы преобразования Га­лилея (см. Галилея принцип относи­тельности), а в релятив. механике — Лоренца преобразования.

• См. лит. при ст. Механика, Относительности теория,

С. М. Тарг.

220


ИНЕРЦИИ ЗАКОН, один из осн. за­конов механики, согласно к-рому при отсутствии внеш. воздействий (сил) или когда действующие силы взаимно уравновешены тело сохраняет не­изменным состояние своего движения или покоя относительно инерциальной системы отсчёта. В частности, ма­тер. точка в этом случае находится в покое или движется равномерно и прямолинейно. См. Ньютона законы механики, Динамика.

ИНЕРЦИЯ (от лат. inertia — бездей­ствие) (инертность), в механике свой­ство матер. тел, находящее отражение в 1-м и 2-м Ньютона законах механики. Когда внеш. воздействия на тело (силы) отсутствуют или взаимно урав­новешиваются, И. проявляется в том, что тело сохраняет неизменным сос­тояние своего движения или покоя по отношению к т. н. инерциальной систе­ме отсчёта. Если же на тело действует неуравновешенная система сил, то И. сказывается в том, что изменение сос­тояния покоя или движения тела, т. е. изменение скоростей его точек, про­исходит постепенно, а не мгновенно; при этом движение изменяется тем медленнее, чем больше И. тела. Мерой И. тела явл. его масса.

Термин «И.» применяют также по отношению к разл. приборам, пони­мая под И. прибора его св-во пока­зывать регистрируемую величину с нек-рым запаздыванием.

ИНЖЕКЦИОННЫЙ ЛАЗЕР, полу­проводниковый лазер, в к-ром для создания инверсии населённости ис­пользуется инжекция избыточных эл-нов и дырок в прямом (пропускном) направлении через нелинейный ПП контакт, обычно через р — n-переход или гетеропереход. Важнейшей раз­новидностью И. л. явл. гетеролазер, включающий два гетероперехода, меж­ду к-рыми находится активный слой с более узкой запрещённой зоной, чем в прилегающих слоях. И. л. имеет в кач-ве оптич. резонатора плоскопа­раллельные зеркальные грани самого кристалла или выносные зеркала. Хар-ки нек-рых И. л. даны в табл. в ст. Полупроводниковый лазер.

П. Г. Елисеев.

ИНЖЕКЦИЯ носителей (от лат. injectio — вбрасывание), проникновение неравновесных (избыточных) носите­лей заряда в полупроводник или ди­электрик под действием электрич. по­ля. Источником избыточных носи­телей служит контактирующий ПП или металл (см. Электронно-дыроч­ный переход), свет (ф о т и н ж е к ц и я), само электрич. поле (лавин­ная И.) и т. п. При контактной И. внеш. электрич. поле нарушает рав­новесие потоков носителей заряда че­рез контакт двух тв. тел с разными работами выхода Ф. При приведе­нии тв. тел в контакт возникают диф­фузионные потоки носителей, приво­дящие к тому, что в приконтактной области одно тело заряжается поло­жительно, а другое — отрицательно. Вблизи контакта возникает электрич.

поле, создающее потоки носителей заряда, к-рые компенсируют диффу­зионные потоки. Если внеш. поле на­правлено против контактного, то по­является поток избыточных эл-нов из тела с меньшей Ф в тело с большей Ф и поток избыточных дырок в обратном направлении.

И. основных носителей создаёт нескомпенсированный пространств. заряд, поле к-рого препятствует их проникновению в глубь ПП и ог­раничивает инжекц. ток. И. основ­ных носителей наблюдается в слоях высокоомных полупроводников и ди­электриков, толщина к-рых сравнима с глубиной проникновения неравно­весных носителей. Она осуществля­ется в антизапирающих контактах. В ПП с высокой электропроводно­стью а (напр., в Ge и Si) И. основных носителей не наблюдается, т. к. глу­бина их проникновения крайне мала.

При И. неосновных носителей их заряд нейтрализуется основными носи­телями. Поэтому в ПП с высокой а неосновные носители могут переме­щаться за счёт амбиполярной диффу­зии и амбиполярного дрейфа носите­лей. Глубина проникновения избы­точных носителей ограничивается ре­комбинацией. При малой напряжён­ности электрич. поля она определя­ется длиной диффузии (D)^1/2, где D — коэфф. амбиполярной диффузии, т — время жизни носителей; в до­статочно сильном поле Е она ~Е; ( — амбиполярная подвижность). Ко­эфф. И. наз. отношение тока неоснов­ных носителей через контакт к полно­му току. И. осуществляется запираю­щими контактами.

Хотя в ПП с высокой  И. основных носителей не происходит, вблизи ан­тизапорных контактов всё же воз­можно появление неравновесных носи­телей заряда. Внешне это явление (т.н. аккумуляция) напоми­нает И., но имеет др. природу. Оно наблюдается при таком направлении поля, когда неосновные носители дви­жутся к контакту. При включении по­ля ток неосновных носителей через антизапирающий контакт меньше, чем в объёме ПП, и они накапливаются вблизи контакта. Заряд избыточных неосновных носителей нейтрализует­ся непрерывно натекающими из объё­ма основными. Глубина области на­копления значительно превосходит длину экранирования. В слабых по­лях она ~(D)^1/2, в сильном поле она меньше. И. лежит в основе работы многих ПП приборов.

• Ламперт М., Марк П., Инжекционные токи в твердых телах, пер. с англ., М., 1973; Вопросы пленочной электроники, М., 1966.

В. А. Сабликов.

ИНКЛЮЗИВНЫЙ ПРОЦЕСС (от англ. inclusive — включающий в се­бя), процесс неупругого вз-ствия ч-ц, при к-ром регистрируется лишь часть ч-ц (одна или несколько), образую­щихся в реакции. См. Множествен­ные процессы, Глубоко неупругие про­цессы.

ИНСТАНТОН, особый вид колебаний вакуума, при к-ром в нём спонтанно вспыхивает и гаснет сильное глюонное поле. Этот процесс, будучи квант. явлением, не противоречит закону сохранения энергии в силу принципа неопределённости. Поле внутри И. имеет нетривиальную топологию, т. е. не может быть сведено к нулю не­прерывной деформацией.

Для матем. описания И. использует­ся формальный приём, приводящий к важной физ. аналогии. Доказано, что распространение инстантонных флук­туации, происходящее с дефицитом энергии, можно описывать как классич. движение, если время считать мни­мым. При этом исходное пространст­во-время Минковского (четырёхмерное пространство-время спец. теории отно­сительности) становится математиче­ски эквивалентным евклидову пр-ву и задача в вакууме сводится к задаче классич. статистич. механики нек-рых четырёхмерных «частиц». Такие псевдочастицы могут быть разных типов; не все из них до конца изучены, одна­ко уже учёт известных псевдочастиц — И. приводит к важным физ. явлениям. Напр., при введении кварков внутрь газа (или жидкости) из псевдочастиц (т. е. при рассмотрении кварков в ва­кууме) псевдочастицы «сжимают» кулоновское глюонное поле кварков, сос­редоточивая его в струноподобной области, что может привести к т. н. «пленению» кварков (см. Удержание «цвета», Квантовая хромодинамика). Пока неясно, являются ли И. доми­нирующими псевдочастицами, но их существ. роль в сильном вз-ствии несомненна.

Другое применение идея И. на­ходит в теории гравитации. Благодаря рождению гравитационных И. пр-во приобретает сложную топологич. структуру (оказывается изрытым «кро­товыми норами» и др. топологич. обра­зованиями). Такая пространственно-временная «пена» приводит к необыч­ным следствиям (напр., к нарушению закона сохранения барионного заряда) на расстояниях порядка планковской длины (~10^-33 см) и должна играть важную роль в будущих попытках объединения всех фундам. вз-ствий (включая гравитационное).

• PolyakovA., Compact gauge fields and the infrared catastrophe, «Physics letters», 1975, v. 59B, № 1, p. 82—84; В е 1 a v i n A. (et al.), Pseudoparticle solu­tions of the Yang-Mills equations, «Physics Letters», 1975, v. 59 B, № 1, p. 85; Белавин А. А., Поляков А. М., Метастабильные состояния двумерного изотропного ферромагнетика, «Письма в ЖЭТФ», 1975, т. 22, с. 503.

А. М. Поляков.

ИНТЕГРАЛЬНАЯ ОПТИКА, раздел совр. оптики, осн. задачей к-рого явл. изучение и использование особен­ностей генерации, распространения и преобразования световых волн в тон­ких слоях прозрачных материалов, а

221


также разработка принципов и ме­тодов создания и интеграции оптич. и оптоэлектронных волноводных эле­ментов, способных эффективно управ­лять световыми потоками. И. о. воз­никла в 70-х гг. 20 в.

Важнейшими элементами И. о. явл. тонкоплёночные и диффузные диэлектрич. микроволноводы, образу­ющиеся за счёт резкого или плавного изменения показателя преломления среды. Они изготовляются путём на­пыления тонких плёнок на подложки из материала с более низким показа­телем преломления, а также с по­мощью диффузии, ионной импланта­ции, эпитаксиального наращивания и др. методами.

Локализация световых потоков в оптич. микроволноводах, имеющих толщину порядка длины световой вол­ны, приводит к ряду эффектов, не имеющих аналогов в обычной оптике, использующей, как правило, свето­вые пучки с поперечными размерами, значит. превышающими длину волны.

В оптич. микроволноводах осуще­ствляется волноводный режим (см. Волновод), т. е. распространяется по­верхностная световая волна. Это при­водит к таким эффектам, как сущест­вование собств. волноводных мод с дискр. спектром фазовых скоростей; изменение эфф. показателя преломле­ния среды с изменением геом. разме­ров микроволноводов; концентрация световой энергии на большом протя­жении без дифракц. расходимости; возможность фазового синхронизма волн разл. частот в изотропном матери­але; резонансная связь световых по­токов неск. волноводов и т. п. Эти волноводные эффекты дают возмож­ность реализовать на единой подлож­ке конструкции интегр. оптич. схем из отд. волноводных элементов, та­ких, как тонкоплёночные генераторы, модуляторы и дефлекторы света, ча­стотные фильтры, направленные ответвители и др. Интегр. оптич. схе­мы позволяют также на неск. поряд­ков снизить мощность, необходимую для электронного управления свето­выми потоками. Существ. роль в создании интегр. оптич. схем играют ПП структуры с гетеропереходами.

И. о. расширяет функциональные возможности оптич. и оптоэлектрон­ных устройств, открывает широкие перспективы для их миниатюризации, позволяет на принципиально новом уровне решать задачи создания оптич. линий связи, систем оптич. обработки информации, быстродействующих ЭВМ.

• Гончаренко А. М., Р е д ь к о В. П., Введение в интегральную оптику, Минск, 1975; К и с е л е в В. А., Прохо­ров А. М., Оптические процессы в тонко­пленочных лазерах и волноводах с произ­вольным распределением показателя пре­ломления, «Квант. электрон.», 1977, т. 4, no 3, с. 544; Интегральная оптика, под ред. Т. Тамира, пер. с англ., М., 1978.

Е. Л. Портной.

ИНТЕНСИВНОСТЬ ДЕФОРМАЦИИ (от лат. intensio — напряжение, усиле­ние), величина, определяющая выз­ванное деформацией изменение угла между выбранными направлениями, одинаково наклонёнными к гл. осям деформации в точке (октаэдрич. сдвиг). Через компоненты тензора деформации _ij (см. Деформация механическая) И. д. _и выражается ф-лой:



Применяется в Пластичности теории.

ИНТЕНСИВНОСТЬ ЗВУКА (сила зву­ка), средняя по времени энергия, пе­реносимая за ед. времени звук. вол­ной через единичную площадку, пер­пендикулярную направлению рас­пространения волны. Для периодич. звука усреднение производится либо за промежуток времени, большой по сравнению с периодом, либо за целое число периодов. Для плоской сину­соидальной бегущей волны И. з. I равна: I=pv/2=p²/2c, где р — ам­плитуда звукового давления, v — ам­плитуда колебательной скорости,  — плотность среды, с — скорость звука в ней. В сферической бегущей волне И. з. обратно пропорциональна квад­рату расстояния от источника. В стоя­чей волне I=0, т. е. потока звук. энер­гии в среднем нет.

И. з. измеряется в СИ в Вт/м² [в системе ед. СГС — в эрг/(с•см)²] И. з. оценивается также уров­нем интенсивности по шкале децибел; число децибел N=10lg(I/I₀), где I — интенсивность данного звука, I₀=10^-12 Вт/м².

ИНТЕНСИВНОСТЬ ИЗЛУЧЕНИЯ (ин­тенсивность лучистого потока), пол­ный поток энергии излучения, прохо­дящий за ед. времени через единичную площадку в направлении нормали к ней и рассчитанный на ед. телесного угла. Понятие «И. и.» применяется в теории равновесного излучения, в тео­рии переноса излучения, в теории лу­чистого теплообмена, в фотометрии. Вместо термина «И. и.» используется также термин «яркость излучения». В системе световых величин аналогич­ная величина наз. интенсивностью светового потока (интенсивностью све­та)

М. А. Ельяшевич.

ИНТЕНСИВНОСТЬ НАПРЯЖЕНИЙ, величина, определяющая касат. на­пряжение на элем. площадке, одина­ково наклонённой к гл. осям напря­жений в точке (октаэдрич. касат. напряжение). Через компоненты тен­зора напряжений _ij И. н. _ij вы­ражается ф-лой:



Применяется в пластичности теории.

ИНТЕНСИВНЫЕ ПАРАМЕТРЫ в тер­модинамике, параметры (давление, темп-pa, концентрация и др.), не за­висящие от массы системы, т. е. име­ющие одинаковые значения для лю­бой макроскопич. части однородной термодинамич. системы, находящейся в равновесии.

ИНТЕРВАЛ четырёхмерный (интер­вал), в теории относительности — ве­личина, характеризующая связь меж­ду пространств. расстоянием и про­межутком времени, разделяющими два события. С матем. точки зрения И. есть «расстояние» между двумя собы­тиями в четырёхмерном пространстве-времени.

В специальной (частной) теории относительности квадрат И. (s_ab) между двумя событиями А и В равен:

s_AB=с²(t)²-(r)², где t и r — соотв. пространств. расстояние и про­межуток времени между этими собы­тиями. И. между событиями остаётся неизменным при переходе от одной инерциальной системы отсчёта к дру­гой, т. е. инвариантен относительно Лоренца преобразований (тогда как r и t зависят от выбора системы отсчёта). Если s²_AB>0, то И. наз. времен и подобным; в этом случае существует система отсчёта, в к-рой события происходят в одной пространств. точке (r=0) и s_ab=ct, т. е. И. равен промежутку времени между событиями в этой системе, умноженному на скорость света. Если s²_AB<0, то И. наз. пространственноподобным; в этом случае существует сис­тема отсчёта, в к-рой события про­исходят одновременно (t=0) и рас­стояние между ними r=is_AB. При s_AB=0 И. наз. нулевым; в этом случае r=сt всегда, т. е. события в любой системе отсчёта могут быть связаны световым сигналом (см. От­носительности теория).

В общей теории относительности, рассматривающей искривлённое про­странство-время при наличии тяго­тения, всё сказанное об И. справед­ливо для бесконечно близких собы­тий (см. Тяготение).

И. Д. Новиков.

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННАЯ КАРТИ­НА, регулярное чередование обла­стей повыш. и пониж. интенсивности света, получающееся в результате наложения когерентных све­товых пучков, т. е. в условиях посто­янной (или регулярно меняющейся) разности фаз между ними (см. Интер­ференция света). Для сферич. волны макс. интенсивность наблюдается при разности фаз, равной чётному числу полуволн, а минимальная — при раз­ности фаз, равной нечётному числу полуволн. См. также Полосы равной толщины.

ИНТЕРФЕРЕНЦИОННАЯ МИКРО­СКОПИЯ (метод интерференционного контраста), основана на интерферен­ции световых пучков, прошедших через прозрачную или слабопоглощающую ч-цу в-ва и миновавших её. Световая волна, прошедшая через ч-цу, за-

222


паздывает по фазе — возникает раз­ность хода лучей , к-рая может быть измерена компенсатором оптическим. Пользуясь ф-лой =N= (n₀-n_m)d (где n₀, n_m— показатели преломления ч-цы и окружающей среды, d — толщина ч-цы, N — порядок интерферен­ции,  — длина волны света), можно определять размеры и показатели пре­ломления разл. объектов исследования (гл. обр. биологических), И, м. в отличие от метода фазового контраста даёт возможность, используя компен­саторы, измерять б с высокой точ­ностью ~(¹/₃₀₀). Это открывает возможности количеств. исследований структуры живой клетки. К И. м. относят также методы измерения не­ровностей на поверхностях, определе­ния толщины плёнок, величины ма­лых перемещений с помощью микро­интерферометра .

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ВОЛН (от лат. inter — взаимно, между собой и ferio— ударяю, поражаю), сложение в пр-ве двух (или нескольких) волн, при к-ром в разных его точках получается усиление или ослабление амплитуды ре­зультирующей волны. Интерференция характерна для волн любой приро­ды; волн на поверхности жидкости, упругих (напр., звуковых), эл.-магн. (напр., радиоволн или свето­вых).

При И. в. результирующее коле­бание в каждой точке представляет собой геом. сумму колебаний, соот­ветствующих каждой из складываю­щихся волн. Этот т. н. суперпозиции принцип соблюдается обычно с боль­шой точностью и нарушается только при распространении волн в к.-л. среде, если амплитуда (интенсив­ность) волн очень велика (см. Не­линейная оптика, Нелинейная аку­стика). И. в. возможна, если они когерентны (см. Когерентность).

Простейший случай И. в.— сложе­ние двух гармонических волн одина­ковой частоты при совпадении нап­равления (поляризации) колебаний в складывающихся волнах. В этом слу­чае амплитуда А результирующей вол­ны в к.-л. точке пр-ва равна:

A = (A²₁+A²₂+2A₁A₂cos) ,

где а₁ и А₂— амплитуды складываю­щихся волн, а  — разность фаз между ними в рассматриваемой точке. Если волны когерентны, то разность фаз  остаётся неизменной в данной точке, но может изменяться от точки к точке и в пространстве получается нек-рое распределение амплитуд результирую­щей волны с чередующимися макси­мумами и минимумами. Если ампли­туды складывающихся волн одинако­вы: A₁=A₂, то макс. амплитуда равна удвоенной амплитуде каждой волны, а минимальная равна нулю. Геом. места равной разности фаз, в частности соот­ветствующей максимумам или мини­мумам, представляют собой поверх­ности, зависящие от св-в и расположения источников, излучающих скла­дывающиеся волны. Напр., в случае двух точечных источников, излучаю­щих сферич. волны, эти поверхности — гиперболоиды вращения.

Другой важный случай И. в.— сложение двух плоских волн одина­ковой частоты, распространяющихся в противоположных направлениях (напр., прямой и отражённой), при­водящее к образованию стоячих волн,

При И, в. происходит также пере­распределение потока энергии волны в пр-ве. Характерное для И. в. рас­пределение амплитуд с чередующими­ся максимумами и минимумами оста­ётся неподвижным в пр-ве (или пере­мещается столь медленно, что за вре­мя, необходимое для наблюдений, мак­симумы и минимумы не успевают сме­ститься на величину, сравнимую с рас­стоянием между ними), и его можно наблюдать только в случае, если вол­ны когерентны. Если волны не коге­рентны, то разность фаз  быстро и бес­порядочно изменяется, принимая все возможные значения, так что cos =0. В этом случае ср. значение амплитуды результирующей волны оказывается одинаковым в разл. точках, макси­мумы и минимумы размываются и интерференц. картина исчезает. Ср. ква­драт результирующей амплитуды при этом равен сумме ср. квадратов ам­плитуд складывающихся волн, т. е. при сложении волн происходит сло­жение потоков энергии или интенсивностей.

Явление И. в. используется, напр., для создания в радиотехнике и аку­стике сложных антенн, в к-рых нужные св-ва направленности получают за счёт И. в. от различных «эле­ментарных» излучателей. Особенно большое значение И. в. имеет в оптике (см. Интерференция света). И. в. ле­жит в основе оптич. и акустич. голо­графии. Поскольку между длиной волны, разностью хода интерферирую­щих лучей и расположением максиму­мов и минимумов существует вполне определ. связь, можно, зная разности хода интерферирующих волн, по рас­положению максимумов и минимумов определить длину волны, и наоборот, зная длину волны, по расположению максимумов и минимумов определять разность хода лучей, т. е. измерять расстояния. И. в. используется в оптич. интерферометрах, радиоин­терферометрах, интерференц. радио­дальномерах и т. д.

• Горелик Г. С., Колебания и волны, 2 изд., М., 1959; П е й н Г., Физика колеба­ний и волн, пер. с англ., М., 1979.