Магазины электрических ве­личин

• Рабочей программы дисциплины Электроэнергетические системы и сети по направлению подготовки, 21.71kb.
• Отчет по лабораторной работе должен содержать: наименование работы и номер, схемы, 365.83kb.
• Экзаменационные вопросы по курсу «Электротехника и электроника», 23.91kb.
• Бизнес-план магазина товаров для детей Содержание, 138.19kb.
• 1. Основные понятия и обозначения электрических величин и элементов электрических цепей., 277.03kb.
• Цифровой вольтметр щ-304, 137.06kb.
• Телемеханики, 26.01kb.
• Отдел метрологического обеспечения измерений электрических величин, 42.58kb.
• Курсовая работа по курсу «основы физических измерений», 226.86kb.
• Теория электрических цепей (часть, 63kb.

МЕЖДУНАРОДНАЯ ПРАКТИЧЕ­СКАЯ ТЕМПЕРАТУРНАЯ ШКАЛА (МПТШ-68), установленная в 1968 Междунар. комитетом мер и весов температурная шкала, основанная на 11 реперных точках (см. табл.). В МПТШ-68 различают междунар. практич. темп-ру Кельвина (символ T68) и междунар. практич. темп-ру Цельсия (символ t68): t68=T68-273,15 К. Промежуточные точки МПТШ-68 воспроизводятся по интерполяцион­ным ф-лам. В диапазоне между 13,81К и 630,74°С (точка затвердевания сурь­мы) в качестве эталонного прибора применяют платиновый термометр сопротивления (при Т<100 К при­меняют также германиевый термометр), ОСНОВНЫЕ РЕПЕРНЫЕ (ПОСТОЯННЫЕ) ТОЧКИ МПТШ-68 * За исключением тройных точек и од­ной точки равновесного водорода (17,042 К), присвоенные значения темп-р действительны для состояний равновесия при давлении 101325 Па (1 норм. атмо­сфера). 401 ОСНОВНЫЕ И ПРОИЗВОДНЫЕ ЕДИНИЦЫ МЕЖДУНАРОДНОЙ СИСТЕМЫ ЕДИНИЦ (СИ) в диапазоне 630,74°С — 1064,43°С — термопару с электродами платинородий (10% Rh) — платина, выше 1337,58 К (1064,43°С) — спектраль­ный пирометр с реперной точкой 1064,43 °С. В области низких темп-р МПТШ-68 доведена до 13,81 К; темп-ры в интервале от 0,3 до 5,2 К опре­деляют по упругости паров жидкого 4Не (шкала 1958) и жидкого 3Не (шка­ла 1962); ещё более низкие — термо­метрами сопротивления (угольными, из сверхпроводящих сплавов и др.) и магн. методами (см. Низкие темпе­ратуры). Темп-pa, определённая по МПТШ-68, в пределах погрешностей измере­ний совпадает с темп-рой по термодинамич. температурной шкале, приня­той в физике за основную. • Международная практическая температур­ная шкала. МПТШ-68, М., 1971. МЕЖДУНАРОДНАЯ СИСТЕМА ЕДИ­НИЦ (Systeme International d'Unites), система единиц физ. величин, принятая 11-й Генеральной конференцией по мерам и весам (1960). Сокр. обозначение системы — SI (в рус. транскрипции СИ). М. с. е. разработана с целью за­мены сложной совокупности систем единиц и отд. внесистемных единиц, сложившейся на основе метрической системы мер, и упрощения пользова­ния единицами. В СССР введена с 1982 (ГОСТ 8.417-81). Достоинствами СИ явл. её универсальность (охватывает все отрасли науки и техники) и сог­ласованность производных единиц, к-рые образуются по ур-ниям, не содержащим коэфф. пропорциональ­ности. Благодаря этому при расчё­тах, если выражать значения всех величин в единицах СИ, в ф-лы не требуется вводить коэфф., зависящие от выбора единиц. В табл. приведены наименования и обозначения (междунар. и рус­ские) осн., дополнит. и некоторых производных единиц М. с. е. Первые три осн. единицы (метр, ки­лограмм, секунда) позволяют образо­вывать согласованные производные единицы для всех величин, имеющих механич. природу, остальные добав­лены для образования производных единиц величин, не сводимых к меха­ническим: ампер — для электрич. и магн. величин, кельвин — для тепло­вых, кандела — для световых и моль — для величин в области мол. физики и химии. Наименования десятичных крат­ных единиц и дольных единиц образу­ются при помощи специальных при­ставок. • Б у р д у н Г. Д., Справочник по Между­народной системе единиц, 3 изд., М., 1960; Сена Л. А., Единицы физических величин и их размерности, 2 изд., М., 1977; Ч е р т о в А. Г., Единицы физических величин, М., 1977. МЕЖМОЛЕКУЛЯРНОЕ ВЗАИМО­ДЕЙСТВИЕ, взаимодействие электри­чески нейтральных молекул или ато­мов; определяет существование жид­костей и мол. кристаллов, отличие реальных газов от идеальных и про­является в разл. физ. явлениях. М. в. зависит от расстояния r между моле­кулами и, как правило, описывается потенц. энергией вз-ствия U(r) (по­тенциалом М. в.), т. к. именно ср. потенц. энергия вз-ствия определяет состояние и мн. св-ва вещества. Впервые М. в. стал учитывать голл. физик Я. Д. ван дер Ваальс (1873) для объяснения св-в реальных газов и жидкостей. Он предположил, что на малых расстояниях r между моле­кулами действуют силы отталкивания, к-рые с увеличением расстояния сме­няются силами притяжения, и на ос­нове этих представлений получил ур-ние состояния реального газа (Ван-дер-Ваальса уравнение). М. в. имеет злектрич. природу и складывается из сил притяжения (ориентационных, индукционных и ди­сперсионных) и сил отталкивания. Рис. 1. Электрич. диполи аb и cd при таком расположении притягиваются, т. к. разно­имённые заряды b и с взаимодействуют силь­нее, чем находящиеся на большем расстоянии друг от друга одноимённые заряды а и с (а также b и d). Ориентационные силы действуют между полярными молекулами, т. р. молекулами, обладающими дипольными и квадрупольными электрич. моментами (см. Диполь). Сила притя­жения между двумя полярными моле­кулами максимальна в том случае, когда их дипольные моменты распола­гаются по одной линии (рис. 1) и за­висит от их взаимной ориентации (поэ­тому силы М. в. в этом случае и наз. 402 ориентационными). Хаотич. тепловое движение непрерывно меняет ориентацию полярных молекул, но, как показывает расчёт, среднее по всем ориентациям значение силы имеет конечную, не равную нулю, величину. Потенц. энергия ориентац. М. в. Uор(r)~p1p2r-6, где р1 и р2 — дипольные моменты взаимодействующих молекул. Соответственно сила вз-ствия Fор=-дUор/дr~r-7, т. е. Fop убывает расстоянием значительно быстрее, чем кулоновская сила вз-ствия заряженных ч-ц (Fкул ~ г-2). Индукционные (поляризационные) силы действуют между полярной и неполярной молекулами, а также между полярными молекулами. По­лярная молекула создаёт электрич. поле, к-рое поляризует др. молекулу — индуцирует в ней дипольный момент. Потенц. энергия М. в. в этом случае пропорц. дипольному моменту р1 полярной молекулы и поляризуемости 2 второй молекулы: Uинд ~p12r-6. Индукц. силы Fинд ~ г-7. Дисперсионное М. в. действует меж­ду неполярными молекулами. Его природа была выяснена только после создания квант. механики. В атомах и молекулах эл-ны сложным образом движутся вокруг ядер. В среднем по времени дипольные моменты неполяр­ных молекул оказываются равными нулю, но мгновенное значение дипольного момента может быть отлично от нуля. Мгновенный диполь создаёт электрич. поле, поляризующее сосед­ние молекулы,— возникает вз-ствие мгновенных диполей. Энергия взаимо­действия неполярных молекул есть ср. результат вз-ствия таких мгно­венных диполей. Потенц. энергия дис­персионного М. в. Uдисп (r) ~12r-6, a Fдисп ~ r-7 (1 и 2 — поляризуемости взаимодействующих молекул). М. в. данного типа наз. дисперсионным потому, что дисперсия света в в-ве определяется теми же св-вами молекул. Дисперсионные си­лы действуют между всеми молекулами и атомами, т. к. механизм их появле­ния не зависит от наличия у молекул (атомов) пост. дипольных моментов. Обычно эти силы превосходят по ве­личине как ориентационные, так и индукционные. Только при вз-ствии молекул с большими дипольными мо­ментами, напр. молекул воды, Fор>Fдисп (в 3 раза для Н2O). При вз-ствии же таких полярных моле­кул, как СО, HI, HBr и др., Fдисп в десятки и сотни раз превосходят все остальные. Существенно, что все три типа М. в. одинаковым образом убы­вают с расстоянием: U=Uор+Uинд+Uдисп ~r-6. Силы отталкивания действуют между молекулами на очень малых расстоя­ниях, когда приходят в соприкос­новение заполненные электронные оболочки атомов, входящих в состав молекул. Паули принцип запрещает проникновение заполненных электронных оболочек друг в друга. Воз­никающие при этом силы отталкива­ния зависят в большей степени, чем силы притяжения, от индивидуальных особенностей молекул. К хорошему согласию с данными экспериментов приводит допущение, что потенц. энергия сил отталкивания Uот воз­растает с уменьшением расстояния по закону Uот(r)~r-12, т. е. Fот~r-13. Если принять, что U(r)=0 при r, и учесть, что энергия притя­жения убывает с уменьшением рас­стояния пропорц. r-6, а энергия оттал­кивания растёт ~r-12, то кривая Рис. 2. Зависимость потенц. энергии U(r) межмол. взаимодей­ствия от расстояния r между молекулами; r= — наименьшее возможное расстоя­ние между неподвиж­ными молекулами;  — глубина потенц. ямы (определяющая энергию связи моле­кул). U(r) будет иметь вид, изображён­ный на рис. 2. Минимуму U(r) соот­ветствует расстояние, на к-ром силы вз-ствия молекул равны нулю. Рассчитать с достаточной точно­стью U(r) на основе квант. механики очень сложно, поэтому обычно под­бирают для U(r) ф-лу и входящие в неё параметры таким образом, чтобы проделанные с их помощью расчёты хорошо согласовались с экспернм. данными. Наиболее часто пользуются ф-лами Леннард-Джонса: U(r)=-ar-6+br-12 и Букингема: U(r)=—ar-6+bехр(-cr), где параметры а, b, с связаны про­стыми соотношениями с глубиной e и положением  потенц. ямы и опре­деляются из разл. эксперим. данных (коэфф. диффузии, теплопроводности и вязкости и т. д.). Приведённые выше ф-лы игнори­руют ориентационные М. в., играю­щие исключительно важную роль в случае многоатомных молекул. Зави­симость U(r) от ориентац. М. в. осо­бенно существенна в кристаллах. Её можно учесть с помощью множителя, в к-рый входят углы, характеризую­щие взаимную ориентацию молекул, либо с помощью метода атом-атомных потенц. ф-ций (см. Межатомное вза­имодействие). В последнем случае по­тенциалы Леннард-Джонса и Букингема используют для описания взаимо­действий атомов, принадлежащих раз­ным молекулам. Наряду с эмпирич. модельными подходами для изучения М. в. всё чаще используются методы квантовой химии. Расчёты потенц. поверхностей (зависимости энергии вз-ствия от расстояния между молекулами и их взаимной ориентации) проведены в разл. приближениях для мн. димеров (пар молекул). Эти расчёты позволили не только количественно описать М.в., но и разобраться в их физ. природе. Так, оказалось, что во мн. случаях М. в. в значит. степени определяется переносом заряда с одной молекулы на другую, что не учитывали классич. представления о М. в. • Радченко И. В., Молекулярная фи­зика, М., 1965; К о у л с о н К., Межатом­ные силы — от Максвелла до Шредингера, «УФН», 1963, т. 81, в. 3; Г и р ш ф е л ь д е р Дж., К е р т и с с Ч., Б е р д Р., Молеку­лярная теория газов и жидкостей, пер. с англ., М., 1961. Г. Я. Мякишев. МЕЗОАТОМ, атом, в к-ром один из эл-нов оболочки замещён отрицатель­но заряженными мюоном (-) или адроном (--, К--мезонами и др.). Существование М. было предсказано амер. физиком Дж. Уилером в 1949; в 1970 было доказано существование М., в к-рых электрон замещён -- и --гиперонами или антипротоном. Радиусы М. в невозбуждённом состоя­нии r=5,3•10-9/mZ см, где Z — заряд ядра, а m приближённо равно отно­шению массы мезона к массе элект­рона. Наиболее изучены М., состоящие из ядра водорода и - (r=2,8•10-11см), - (r=2,2•10-11 см), или К- (r=0,8•10-11 см). Такие М. подобно нейтронам могут свободно проникать внутрь электронных оболочек др. ато­мов, приближаться к их ядрам и слу­жить причиной многочисл. процессов: образования м е з о м о л е к у л, ка­тализа ядерных реакций, перехвата ме­зона ядрами др. атомов и т. д. В М. мезоны расположены в сотни раз бли­же к ядру, чем эл-ны. Напр., радиус ближайшей к ядру орбиты - в М. свинца почти в два раза меньше, чем радиус ядра свинца, т. е. в М. свинца - осн. часть времени проводит внут­ри ядра. Это позволяет использовать св-ва М. с - для изучения формы и размеров ядер, а также для изучения распределения электрич. заряда по объёму ядра; -- и К--М. использу­ются также для изучения сильных взаимодействий и распределения ней­тронов в ядрах (см. Ядро атомное). Образование М. происходит при тор­можении мезонов, получаемых в ми­шенях. Захват мезона на мезоатомную орбиту сопровождается выбросом од­ного из ат. эл-нов, обычно внешнего. Напр., если пучок - направить в камеру с жидким водородом, то они постепенно теряют свою энергию в столкновениях с атомами водорода, пока их энергия не станет 1 кэВ. При этом, если они подходят близко к ядру атома водорода и образуют с ним электрич. диполь, поле к-рого не в состоянии удержать ат. эл-н, то атом водорода теряет свой эл-н, а -остаётся связанным с ядром (прото- 403 ном, дейтроном, тритоном). Как пра­вило, все М. образуются в высоковоз­буждённых состояниях. В дальней­шем мезоны переходят в менее воз­буждённое состояние, освобождая энергию в виде -квантов (мезонное -излучение) или оже-электронов (см. Оже-эффект). На процесс образования М. влияет строение электронной оболочки мо­лекул, в состав к-рых входит атом. Это позволяет изучать электронную структуру молекул, исследуя рент­геновское излучение М. и продукты яд. реакций с ядром М. (см. Мезонная химия). • Вайсенберг А. О., Мю-мезон, М., 1964; Б а р х о п Э., Экзотические атомы, «УФН», 1972, т. 106, в. 3. Л. И. Пономарёв. МЕЗОМОРФНОЕ СОСТОЯНИЕ ве­щества, то же, что и жидкокристаллич. состояние. См. Жидкие кристал­лы. МЕЗОННАЯ ФАБРИКА (мезонный генератор), линейный или циклич. резонансный ускоритель протонов, предназначенный для эксперимен­тов с интенсивными мезонными пуч­ками. МЕЗОННАЯ ХИМИЯ, метод изучения структуры в-ва (возник в 60-х гг. 20 в.), к-рый использует известные св-ва мюонов (±), - и К-мезонов для получения данных об электронной оболочке молекул, кристаллич. и магн. структуре в-в, скоростях хим. реакций и т. д. В М. х. можно выде­лить четыре осн. направления иссле­дований: -- и --M. х., изучение поведения + в в-ве и реакций мюония (связанной системы + е-). В основе --М. х. лежит использо­вание яд. реакции перезарядки -на ядрах водорода: -+рn+°. Вероятность w этой реакции очень сильно зависит от заряда Z (в ед. за­ряда протона е) ядра атома Z, с к-рым связан водород в соединении ZmHn, и равна: w(ZmHn)a(n/m)Z-3. Кроме того, коэфф. а в этой ф-ле даже при одном и том же Z зависит от типа хим. связи между атомами Н, в част­ности от степени ионности (полярно­сти) связи. Т. о., --мезонный метод позволяет надёжно отличить хими­чески связанный водород от свобод­ного. Напр., для аммиака NH3 и эк­вивалентной ему механич. смеси N2+3Н2 измеренное отношение w(NH3)/1/2w(N2+3H2)1/10. В основе --М. х. лежит измерение энергий и интенсивностей отд. линий рентгеновских серий в мюонных ато­мах (см. Мезоатом) разл. хим. эле­ментов. При захвате - ядром на возбуждённые уровни и последующих переходах в осн. состояние испуска­ются характерные для каждого эле­мента -кванты. Энергия излучаемых мезорентгеновских серий явл. хар-кой хим. элемента, ядро к-рого вместе с мюоном образует мезоатом. Такой спектральный анализ элементного состава в-в по существу ничем не от­личается от обычного спектрального анализа. Однако в отличие от рент­геновских серий обычных атомов, относит. интенсивность отд. линий рентгеновских серий мезоатома за­висит от вида хим. соединения, в к-рое входит исследуемый элемент. Это св-во рентгеновского излучения --атомов положено в основу идеи нового метода анализа в-ва в закры­тых контейнерах, к-рый в принципе позволяет определить не только эле­ментный состав образца, но также и вид хим. соединения, составленного из этих элементов. При изучении св-в в-ва с помощью + и мюония (Mu) используется на­личие спина у мюона и эл-на, а также факт несохранения четности при рас­паде +e++ve+v~. Направление вылета е+ в этой реакции коррелированно с направлением спина + . По­этому в магн. поле вследствие прецес­сии спина мюона с частотой = еН/mс (где H — напряжённость магн. поля, m, е — масса и электрич. заряд мюона) будет периодически меняться также интенсивность позит­ронов, вылетающих в нек-ром фиксиров. направлении (рис.); Схема наблюдения спи­на мюона (+ ). Магн. поле перпендикулярно плоскости рисунка; толстая стрелка — на­правление спина + . это даёт возможность следить за направле­нием спина +. Т. о., + , а также мюоний представляют собой по суще­ству меченые атомы (см. Изотопные индикаторы), за движением к-рых можно проследить от момента их рож­дения до момента распада. В част­ности, локальные магн. поля в кри­сталле взаимодействуют со спином + и изменяют картину прецессии его спина, что позволяет делать заключе­ния о величине и распределении внутр. магн. полей в кристалле, изу­чать диффузию мюонов в кристаллах, обнаруживать фазовые переходы с изменением магн. структуры и т. д. Мюоний явл. аналогом атома водо­рода, поэтому, исследуя реакции мюония, можно сделать заключения о реакциях атомарного водорода. Т. к. спин мюония (в ортосостоянии) ра­вен 1, а приведённая масса прибл. равна массе эл-на, частота его пре­цессии составляет Mu еН/2mес. При вступлении мюония в хим. реак­цию связь между + и е- разрыва­ется и характер прецессии резко меняется, что позволяет определить абс. скорость хим. реакций мюония, а следовательно, и реакций атомарно­го водорода. С помощью мюония уда­лось моделировать состояние водород­ного атома в полупроводниках, раст­ворах и т. д. • Герштейн С. С. [и др.], Мезоатомные процессы и модель больших мезомолекул, «УФН», 1969, т. 97, в. 1; Гольданский В. И., Ф и р с о в В. Г., Химия новых атомов, «Успехи химии», 1971, т. 40. в. 8; Г у р е в и ч И. И., Никольский Б. А., Двухчастотная пре­цессия + -мезона в атоме мюония, «УФН, 1976, т. 119, в. 1. Л. И. Пономарев. МЕЗОНЫ, нестабильные элем. части­цы, принадлежащие к классу адронов; в отличие от барионов, М. не имеют барионного заряда и обладают нуле­вым или целочисленным спином (явл. бозонами). Назв. «М.» (от греч. mesos — средний, промежуточный) свя­зано с тем, что массы первых откры­тых мезонов — пи-мезона, К-мезона — имеют значения, промежуточные между массами протона и эл-на. (Мюоны, первоначально названные мю-мезонами, не относятся к М., т. к. имеют спин 1/2 и не участвуют в силь­ном взаимодействии.) В дальнейшем было открыто много др. М. с очень малыми временами жизни (т. н. бозонные резонансы), причём масса нек-рых из них превышает массу протона. Существуют М. нейтральные и заря­женные (с положит. или отрицат. элем. электрич. зарядом), с нулевой (напр., -М.) и ненулевой (напр., К-М.) странностью, «очарованием» и т. д. Согласно кварковой модели адро­нов, М. состоит из кварка и антиквар­ка. См. Элементарные частицы. МЕЗОНЫ СО СКРЫТЫМ «ОЧАРО­ВАНИЕМ» (чармоний), семейство тя­жёлых адронов, состоящих из «оча­рованных» кварка (с) и антикварка (с~). Назв. связано с тем, что квант. число «очарование» у с и с противо­положны, так что суммарное «очаро­вание» равно нулю. Второе назв. «чар­моний» ч-цам (cc~) было дано по анало­гии с позитронием, имеющим сходные структуру и уровни энергии. Скрытое «очарование» — понятие теоретическое; экспериментально оно проявляется в том, что обладающие им ч-цы легко распадаются на «оча­рованные» частицы, если распад раз­решён законом сохранения энергии, а их переходы в обычные («неочарован­ные») ч-цы сильно подавлены (проте­кают с малой вероятностью). Поэтому такие мезоны с массой, меньшей двух масс самых лёгких из «очарованных» ч-ц — D-мезонов, имеют аномально малые ширины (большое время жиз­ни). Подавление распадов на обычные адроны связывают с малой вероят­ностью процесса аннигиляции тяже­лых с- и с~-кварков в глюоны. Первой открытой ч-цей из семейст­ва М. со с. «о.» был J/-мезон с массой 3,096 ГэВ, спином 1, положит. внутр. чётностью и отрицат. зарядовой чёт­ностью. Он был открыт в 1974 в США независимо двумя группами экспери­ментаторов: на протонном ускорителе в Брукхейвене (при бомбардировке протонами ядер Be) и на ускорителе со встречными электрон-позитронными пучками в Станфорде (руководители групп С. Тинг и Б. Рихтер за открытие 404 J/ получили в 1976 Нобелевскую премию). Первая группа назвала ме­зон J, а вторая — , с чем и связано двойное назв. ч-цы. Открытие J/ вызвало огромный интерес вследствие необычности св-в этой ч-цы: при столь большой массе вероятность её распа­да, характеризуемая шириной, ока­залась очень малой — ок. 60 кэВ, что на три-четыре порядка меньше, чем для всех известных ранее тяжё­лых мезонов (бозонных резонансов). Последующие эксперим. и теор. иссле­дования привели к установлению су­ществования новых семейств адронов— М. со с. «о.» и «очарованных» ч-ц. Почти сразу вслед за J/ в Станфорде был открыт '-мезон с массой 3,684ГэВ к шириной 220 кэВ, а позднее — целое семейство ч-ц с теми же квант. чис­лами; всех их обозначают общим символом , указывая в скобках массу в МэВ. Более высокие по сравнению ' возбуждения в серии -частиц лежат выше порога рождения двух «очарованных» мезонов и распадаются на них с ширинами в неск. десятков Мэв. Характерное св-во этих мезо­нов — распад в определённую пару очарованных» мезонов, напр. D*D~*, но не DD~. Др. важный класс ч-ц, отвечающих уровням чармония,— т. н. «проме­жуточные уровни»  массы к-рых лежат между массами J/ и '. Мезоны  были открыты в каскадных радиац. переходах типа '+++. Самым низшим в ряду чармония должно быть псевдоскалярное (т. е. со спином 0 и отрицат. внутр. чётностью) остояние, обозначаемое с. Длит. поиски этого состояния на опыте, по-видимому, увенчались успехом летом 1979. В радиац. распадах J/ и '-мезонов обнаружено состояние с массой 2,976 ГэВ, к-рое естественно отождествить с с. Классификация М. со с. «о.» осно­вана на кварковой модели адронов. Г. к. «очарованные» кварки — тяжёлые, то, по-видимому, можно пользоваться нерелятив. картиной их вз-ствия. Поэтому часто используют обычные атомарные спектроскопич. обозначения (см. Атом). Напр.,  (3096) идентифицируется с состояни- ем 13 S1 [гл. квант, число n=1, орбит. квант. число l=0 (S-волна), суммар­ный спин кварков 1, мультиплетность 3 (верхний индекс у буквы слева), полный момент кол-ва движения 1 (нижний индекс у буквы справа)]. Мезоны - и -серий относятся к орточармонию (спин 1), причём -частицы представляют собой S-волновые со­стояния, а  — P-волновые (l=1). Мезоны серии с отождествляют с парачармонием — состоянием с нулевым полным спином «очарованных» квар­ков. На рис. приведены массы (в ГэВ) известных ч-ц из серии чармо­ния. Для лёгких мезонов указаны также наиб. вероятные значения спина и спектроскопич. обозначения. Кварковая модель позволяет пред­сказать мн. характеристики М. со с. «о.», к-рые находятся, по крайней мере, в качеств. согласии с опытом. Последним и весьма важным подт­верждением теории явилось открытие с-мезона (см. выше) с массой, предска­занной ранее теоретически. • Рихтер Б., От  к очарованию, пер. с англ., «УФН», 1978, т. 125, в. 2, с. 201; Т и н г С., Открытие J-частицы, там же, с. 227. В. И. Захаров.