Кафедра физики и технологии электротехнических материалов и компонентов (фтэмк)

Вид материала

Документы

Содержание NaCl по экспериментальным данным W Электропроводность полимерных диэлектриков Концентрация электронов или дырок Зависимость удельной электропроводности от напряженности электрического поля В сильных полях 10 - 100 МВ/м Поляризация диэлектриков. Основные определения

Подобный материал:

• Аннотация научно-образовательного материала, 44.22kb.
• Совершенствование электрогидравлического регулятора мощности дуговой печи постоянного, 176.56kb.
• Моделирование старения кабелей и проводов в условиях тропического климата, 215.85kb.
• Рабочая учебная программа дисциплины технология конструкционных материалов деталей, 175.41kb.
• Кафедра «Физическое материаловедение и технология новых материалов» (фмтм), 59.94kb.
• Н. Ю. Использование компонентов медиаобразования при изучении квантовой физики. Автореф, 310.43kb.
• Составила Л. Шевченко лекция, 66.47kb.
• Информационное сообщение – 1 международная научно-техническая конференция, 194.89kb.
• Описание проекта/технологии, 171.34kb.
• Предисловие Курс «Электротехническое материаловедение», 948.12kb.

Для низкотемпературного участка NaCl по экспериментальным данным Wa = 1,7 - 2,2 эВ. В низкотемпературной области проводимость в основном определяется примесями и кривая в этой области имеет более слабый наклон, в высокотемпературной области - проводимость за счет собственных ионов (Cl-).

Обычно W_a1/W_a2 = 1/2, a ₁/₂ = 10^-5. Следует отметить, что W_a2 не чувствительна к наличию примесей.

В некоторых твердых неорганических диэлектриках, например в титаносодержащей керамике, возможна электронная или дырочная электропроводность.

Электропроводность полимерных диэлектриков

Электропроводность полимерных диэлектриков носит в основном ионный характер. Источником ионов могут быть как сами молекулы, так и ионогенные примеси. По данным Б.И.Сажина энергия ионизации молекул примесей ионогена всего лишь 0.2 эВ и менее, концентрация свободных ионов в полимерах очень мала и составляет 10²⁰ - 10²² м^-3.

Ширина запрещенной зоны у полимерных диэлектриков велика, например у фторопласта-4 W = 10.07 эВ. Однако, у некоторых полимерных диэлектриков может наблюдаться электронная проводимость, например у полимеров с сопряженными двойными связями, у которых ширина запрещенной зоны невелика.

Концентрация электронов или дырок в полимерах зависит от их химического строения и условий обработки и может меняться в широких пределах: от 10¹⁶ до 10²⁶ м^-3.

Зависимость ln = f(1/T) для полимеров вплоть до температуры стеклования Т_с носит линейный характер.

Зависимость удельной электропроводности от напряженности электрического поля

В области слабых полей увеличение удельной проводимости (уменьшение сопротивления изоляции) с повышением приложенного напряжения можно объяснить, наряду с образованием объемных зарядов, плохим контактом между электродом и диэлектриком, изменением под действием поля формы и размеров включений влаги, ионизацией газовых включений и др.

В сильных полях 10 - 100 МВ/м зависимость удельной проводимости от напряженности Е хорошо описывается эмпирической формулой Пуля:

= _o^.exp(₁^.E),

а в некоторых случаях формулой Френкеля:

= _o^.exp(₂^.E).

У полимерных диэлектриков существенного отклонения от закона Ома для электрической проводимости, обусловленной сквозным током, не обнаружено, вплоть до напряженностей 10⁷ - 10⁸ В/м. Значительные отклонения от закона Ома наблюдаются для эффективной электрической проводимости, то есть с учетом поляризации и времени выдержки образца под напряжением. В этом случае нелинейная зависимость =f(E) обусловлена нелинейной зависимостью поляризованности от напряжения для высоковольтной поляризации, а не эффектами Пуля-Френкеля.

Поляризация диэлектриков. Основные определения

Поляризацией называется состояние вещества, при котором элементарный объем диэлектрика приобретает электрический момент.

Возникновение (индуцирование) электрического момента в единице объема образца диэлектрического материала или участка электрической изоляции может происходить под действием электрического поля, механических напряжений или спонтанно (самопроизвольно).

Поляризованность Р - определяет интенсивность поляризации диэлектрика и является количественной характеристикой диэлектрика.

Средний электрический момент, приходящийся на одну молекулу диэлектрика, дипольный момент молекулы

p = q^.l, ( 1)

где q - величина заряда, l - расстояние между центрами положительного и отрицательного заряда.

Если существует n таких молекул (диполей) в 1 м³, то

P = n^.p. (2)

Поляризованность Р, Кл^.м/м³ совпадает по значению с поверхностной плотностью зарядов, возникающих на поверхности диэлектрика.

Индуцированный полем электрический момент молекулы р, поляризованность диэлектрика Р и напряженность электрического поля Е векторные физические величины. Векторы Р и Е в изотропных кристаллических диэлектриках и текстурах совпадают и имеют различные направления в анизотропных средах. Для изотропных ("линейных") диэлектриков поляризованость Р пропорциональна напряженности внешнего поля Е:

(3), где

- безразмерный параметр, диэлектрическая восприимчивость;
_о - электрическая постоянная, 8.854^.10^-12 Ф/м.

Для характеристики способности диэлектрических материалов к поляризации в технике используют безразмерный параметр - относительную диэлектрическую проницаемость .