Информация по предмету Физика

841. Тепловые двигатели и их применение
Другое Физика

Устройство паровой машины показано на рисунке 3. Основная ее часть чугунный цилиндр 1, в котором ходит поршень 2. Рядом с цилиндром расположен парораспределительный механизм. Он состоит из золотниковой коробки, имеющей сообщение с паровым котлом. Кроме котла, коробка посредством отверстия 3 сообщается с конденсатором (в паровозах чаще всего просто через дымовую трубу с атмосферой) и с цилиндром посредством двух окон 4 и 5. В коробке находится золотник 6, движимый специальным механизмом посредством тяги 7 так, что, когда поршень движется направо (рис. а), левая часть цилиндра через окно 4 сообщается с паровым котлом, а правая через окно 5 с атмосферой. Свежий пар входит в цилиндр слева, а отработанный пар из правой части цилиндра уходит в атмосферу. Затем, когда поршень движется налево (рис. б), золотник передвигается так, что свежий пар входит в правую часть цилиндра, а отработанный пар из левой части уходит в атмосферу. Пар подается в цилиндр не во все время хода поршня, а только в начале его. После этого благодаря особой форме золотника пар отсекается (перестает подаваться в цилиндр) и работа производится расширяющимся и охлаждающимся паром. Отсечка пара дает большую экономию энергии.
842. Тепловые двигатели. Охрана окружающей среды
Другое Физика

Тепловые двигатели- паровые турбины- устанавливают также на всех АЭС для получения пара высокой температуры. На всех основных видах современного транспорта преимущественно используются тепловые двигатели: на автомобильном- поршневые двигатели внутреннего сгорания; на водном- ДВС и паровые турбины; на ж/д- тепловозы с дизельными установками; в авиации- поршневые, турбореактивные и реактивные двигатели. Без тепловых двигателей современная цивилизация немыслима. Мы не имели бы в изобилии дешевую электроэнергию и были бы лишены всех двигателей скоростного транспорта. Отрицательное влияние тепловых машин на окружающую среду связано с действием различных факторов.
843. Тепловые преобразователи
Другое Физика

Минимальной мощностью рассеяния Рmin называется мощность, при которой у терморезистора, находящегося в спокойном воздухе при температуре (20 ± 1) °С, сопротивление уменьшается от разогревания током не более чем на 1 %. Максимальной называется мощность Ртах, при которой терморезистор, находящийся в тех же условиях, разогревается током до верхней допустимой температуры. Кроме этого, указывается допустимая мощность Рдоп при максимальной допустимой температуре. По стандартам для большинства терморезисторов допускаются отклонения от номинальных значений начальных сопротивлений в пределах ± 20%, при длительной выдержке ПТР при максимальной допустимой температуре допускается изменение сопротивления в пределах ± 3%, при хранении в течение 18 месяцев изменение сопротивления не должно превышать ± (1 3)%, при хранении до 10 лет изменение сопротивления может достигать ±30%. Однако опыт работы с ПТР показывает, что стабильность характеристик ПТР оказывается в большинстве случаев значительно выше указываемой в стандартах.
844. Тепловые пункты
Другое Физика

НаименованиеРасстояние в свету, мм, не менее12От пола или перекрытия до поверхности теплоизоляционных конструкций трубопроводов (для перехода)700Боковые проходы для обслуживания арматуры и сальниковых компенсаторов (от стенки до фланца арматуры или до компенсатора) при диаметрах труб, мм:до 500600от 600 до 900700от 1000 и более1000От стенки до фланца корпуса сальникового компенсатора (со стороны патрубка) при диаметрах труб, мм:до 500600 (вдоль оси трубы)600 и более800 (вдоль оси трубы)От пола или перекрытия до фланца арматуры или до оси болтов сальникового уплотнения400То же, до поверхности теплоизоляционной конструкции ответвлений труб300От выдвинутого шпинделя задвижки (или штурвала) до стенки или перекрытия200Для труб диаметром 600 мм и более между стенками смежных труб со стороны сальникового компенсатора500От стенки или от фланца задвижки до штуцеров для выпуска воды или воздуха100От фланца задвижки на ответвлении до поверхности теплоизоляционных конструкций основных труб100Между теплоизоляционными конструкциями смежных сильфонных компенсаторов при диаметрах компенсаторов, мм:до 500100600 и более150
845. Тепловые станции, КЭС и ТЭЦ
Другое Физика

Установка теплообменников более чем в два раза повышает общий КПД теплоэлектростанции по сравнению с обычной электростанцией такой же мощности - коэффициент использования энергии достигает 90%. В простой электростанции, без использования тепла, на производство электричества идет лишь 22-43% энергии, остальное составляют потери. Выработка электричества в ТЭС происходит при участии множества последовательных этапов, но общий принцип её работы прост. Вначале топливо сжигается в специальной камере сгорания (паровом котле), при этом выделяется большое количество тепла, которое превращает воду, циркулирующую по специальным системам труб, расположенным внутри котла, в пар. Постоянно нарастающее давление пара вращает ротор турбины, которая передает энергию вращения на вал генератора, и в результате вырабатывается электрический ток. Система пар/вода замкнута. Пар, после прохождения через турбину, конденсируется и превращается в воду, которая дополнительно проходит через систему подогревателей и вновь попадает в паровой котел. В качестве топлива на таких теплоэлектростанциях используется мазут или дизтопливо, а также природный газ, уголь, торф, сланцы, иными словами все виды топлива. КПД ТПЭС составляет около 40 %, а их мощность может достигать 3-6 ГВт.
846. Тепловые электростанции
Другое Физика

Твердооксидный топливный элемент - (англ. Solid oxide fuel cells, SOFC), применяется в основном для стационарных установок мощностью от 1 кВт и выше. Они работают при очень высокой температуре (700 ºC - 1000 ºC), и их отработанные газы могут быть использованы для приведения в действия газовой турбины, чтобы повысить коэффициент полезного действия установки. КПД такой гибридной установки может достигать 70%. В этих топливных элементах ионы кислорода проходят через твёрдый оксид, который используется в качестве электролита, и при высокой температуре реагируют с водородом на аноде. Хотя в твердооксидных топливных элементах необходима высокая рабочая температура (что требует специальных керамических материалов), зато они не нуждаются в таком дорогом катализаторе, как платина (топливные элементы с протонно-обменной мембраной). Это также значит, что твердооксидные топливные элементы не отравляются монооксидом углерода и в них могут использоваться разные виды топлива. Твердооксидные топливные элементы могут работать на метане, пропане, бутане, газе, полученном из биомассы. Конечно, сера, содержащаяся в топливе, должна быть удалена перед поступлением его в топливный элемент, но это легко сделать с помощью адсорбентов..Постановка задачи работы
847. Тепловые явления
Другое Физика

Есть еще более удивительная вещь: горячий лед. Мы привыкли думать, что вода в твердом состоянии не может существовать при температуре выше нуля. Исследования английского физика Бриджмена показали, что это не так: под весьма значительным давлением вода переходит в твердое состояние и остается такой при температуре значительно выше нуля. Вообще Бриджмен показал, что может существовать не один сорт льда, а несколько. Тот лед, который он называет "льдом № 5", получается под чудовищным давлением в 20 600 атмосфер и остается твердым при температуре +76 градусов по Цельсию. Он обжег бы нам пальцы, если бы мы могли до него дотронуться. Но прикосновение к нему невозможно: лед №5 образуется под давлением мощного пресса в толстостенном сосуде из лучшей стали. Увидеть его или взять в руки нельзя, и о свойствах "горячего льда" узнают лишь косвенным образом.
848. Тепловые явления: холод из угля
Другое Физика

Получение из угля не жара, а, напротив, холода не является чем-то несбыточным: оно каждодневно осуществляется на заводах так называемого «Сухого льда». Уголь сжигается здесь в котлах, а образующийся дым очищается, при чём содержащийся в нём углекислый газ улавливается щелочным раствором. Выделяемый затем в чистом виде путём нагревания углекислый газ при последующем охлаждении и сжатии переводится в жидкое состояние под давлением 70 атмосфер. Это та жидкая углекислота, которая в толстостенных баллонах доставляется на заводы шипучих напитков и употребляется для промышленных надобностей. Она достаточно холодна, чтобы заморозить грунт, как делалось при сооружении московского метро; но для многих целей требуется располагать углекислотой в твёрдом виде, тем, что называется сухим льдом.
849. Теплообмен излучением
Другое Физика

Наименование материалаt,°С?Алюминий полированный 50-5000,04-0,06Бронза 500,1Железо листовое оцинкованное, блестящее300,23Жесть белая, старая 200,28Золото полированное200 - 6000,02-0,03Латунь матовая 20-3500,22Медь полированная 50-1000,02Никель полированный200-4000,07-0,09Олово блестящее 20-500,04-0,06Серебро полированное 200-6000,02-0,03Стальной листовой прокат 500,56Сталь окисленная 200-6000,8Сталь сильно окисленная 5000,98Чугунное литье 500,81Дерево строганое 200,8-0,9Кирпич огнеупорный 500-10000,8-0,9Кирпич красный, шероховатый 200,88-0,93Лак черный, матовый 40-1000,96-0,98Лак белый 40-1000:8-0,95Масляные краски различных цветов...1000,92-0,96Сажа ламповая 20-4000,95Стекло20-1000,91-0,94Эмаль белая 200,9энергия тепловой излучение источник
850. Теплосчетчики
Другое Физика

·диапазон измерений расхода - Большинство теплосчетчиков имеют диапазон измерений расхода не более 1: 25. В этих приборах наибольший расход соответствует скорости потока воды 10 м/с и более. Наименьший же расход, который можно корректно измерить, соответствует скорости - не более 0,4 м/с. На практике из-за малых напоров в системе теплоснабжения у потребителей фактическая скорость воды колеблется в пределах 0,1-0,5 м/с, поэтому не все теплосчетчики могут работать в таком диапазоне. Кроме того, при переходе с зимнего на летний режим работы системы теплоснабжения расход уменьшается в 3-5 раз. В этом случае диапазон измерения 1: 25 недостаточен и возникает необходимость установки двух комплектов приборов. Поэтому необходимо выбирать теплосчетчики с диапазоном измерения 1: 50, 1: 100, 1: 200 и более, погрешность измерения которых в данном диапазоне не превышает 2%.
851. Теплофикация теплоэлектроцентралей (ТЭЦ)
Другое Физика

Тепловые насосы и теплофикация являются взаимно исключающими и взаимно дополняющими энергосберегающими технологиями. Теплофикация является более эффективным технологическим решением, чем тепловые насосы. Применять тепловые насосы непосредственно на ТЭЦ, ГРЭС, где имеются круглогодичные сбросы тепла в градирни, пруды охладители, нет никакого смысла. Греть воду, получать пар необходимых параметров необходимо производить непосредственно с отборов паровых турбин, без сложной трансформации тепла с помощью тепловых насосов. Однако, если на ТЭЦ имеются сбросы тепла в атмосферу или водоем, то можно применять тепловой насос для сверхбалансовой нагрузки, непосредственно забирая тепло из обратной сетевой воды у удаленного потребителя по цене сбросного тепла. Это означает, что, если на ТЭЦ имеется сбалансированная тепловая и электрическая нагрузка, то область применения тепловых насосов возможно только в те периоды, когда нет пиковых нагрузок. Для условий г.Омска этот внепиковый период времени составляет порядка 7000-7500 часов.
852. Теплоэнергетика
Другое Физика

Второй закон термодинамики
1. Первый закон термодинамики, выражающий всеобщий закон сохранения и превращения энергии, не позволяет определить направление протекания термодинамических процессов. Например, основываясь на этом законе, можно было бы пытаться построить вечный двигатель второго рода, т. е. двигатель, рабочее тело которого, совершая круговой процесс, получало бы энергию в форме тепла от одного внешнего тела и целиком передавало бы ее в форме работы другому внешнему телу.
2. Обобщение результатов многочисленных экспериментов привело к выводу о невозможности построения вечного двигателя второго рода. Этот вывод называется вторым законом термодинамики и имеет ряд формулировок, различных по форме, но эквивалентных по существу, в частности:
а) невозможен процесс, единственным результатом которого является превращение тепла, полученного от нагревателя, в эквивалентную ему работу;
б) невозможен процесс, единственным результатом которого является передача энергии в форме тепла от холодного тела к горячему.
3. Второй закон термодинамики указывает на существенное различие двух форм передачи энергии - теплоты и работы. Он утверждает, что процесс преобразования упорядоченного движения тела как целого в неупорядоченное движение частиц самого тела и внешней среды является необратимым. Упорядоченное движение может переходить в неупорядоченное без каких-либо дополнительных (компенсирующих) процессов, например при трении. В то же время обратный переход неупорядоченного движения в упорядоченное, или, как часто неточно говорят, «переход тепла в работу», не может являться единственным результатом термодинамического процесса, т. с. всегда должен сопровождаться каким-либо компенсирующим процессом. Например, при равновесном, изотермическом расширении идеальный газ совершает работу, которая полностью эквивалентна теплу, переданному газу нагревателем. Однако плотность газа при этом уменьшается, т. е. «превращение тепла в работу» не является единственным результатом рассматриваемого процесса. Тепловой двигатель, работающий по прямому циклу Карно, совершает работу, эквивалентную лишь части полученного от нагреватели тепла, так как остальная часть последнего отдается холодильнику, состояние которого вследствие этого изменяется. В холодильной машине тепло передается от холодного тела к горячему. Однако дли осуществления этого процесса необходим компенсирующий процесс совершения работы внешними телами.
853. Теплоэнергетические генераторы и радиоизотопные источники энергии
Другое Физика

Ýôôåêò Ïåëüòüå. Â ïîãðàíè÷íîé ïëîñêîñòè - ñïàå ðàçíîðîäíûõ ïîëóïðîâîäíèêîâ (èëè ìåòàëëîâ) - ïðè ïðîòåêàíèè òîêà I ïîãëîùàåòñÿ òåïëî Qï, åñëè íàïðàâëåíèå òîêà I ñîâïàäàþò ñ íàïðàâëåíèåì ðåçóëüòèðóþùåãî òåïëîâîãî ïîòîêà ( êîòîðûé âîçíèê áû ïðè ïîäîãðåâå ñïàÿ). Åñëè æå íàïðàâëåíèÿ òîêà I è ýòîãî ïîòîêà ïðîòèâîïîëîæíû, Qï ïðîèñõîäèò îò âíåøíåãî èñòî÷íèêà òåïëà (èç íàãðåâàòåëÿ ïîòðåáëÿåòñÿ äîïîëíèòåëüíàÿ ýíåðãèÿ) ëèáî èç âíóòðåííèõ çàïàñîâ ýíåðãèè, åñëè âíåøíèé èñòî÷íèê îòñóòñòâóåò ( â ýòîì ñëó÷àå íàáëþäàåòñÿ îõëàæäåíèå ñïàÿ). Â çàìêíóòîé íà ñîïðîòèâëåíèè Rï òåðìîýëåêòðè÷åñêîé öåïè ÒÝÃ íà ãîðÿ÷èõ ñïàÿõ ñòîëáèêîâ ÒÝ òåïëî Qï ïîãëîùàåòñÿ (ýíäîòåðìè÷åñêèé ýôôåêò). Ýòî îõëàæäåíèå Ïåëüòüå íàäî êîìïåíñèðîâàòü äîïîëíèòåëüíûì ïîäâîäîì òåïëà Qï èçâíå. Íà õîëîäíûõ ñïàÿõ òåïëî Ïåëüòüå âûäåëÿåòñÿ (ýêçîòåðìè÷åñêèé ýôôåêò). Âûäåëèâøååñÿ òåïëî Qï íåîáõîäèìî îòâîäèòü ñ ïîìîùüþ âíåøíåãî îõëàæäàþùåãî óñòðîéñòâà. Óêàçàííûå ÿâëåíèÿ îáóñëàâëèâàþòñÿ ïåðåðàñïðåäåëåíèåì íîñèòåëåé çàðÿäîâ (ýëåêòðîíîâ) ïî óðîâíÿì ýíåðãèè: ïðè ïîâûøåíèè ñðåäíåé ýíåðãèè ýëåêòðîíîâ åå èçáûòîê âûäåëÿåòñÿ â ñïàå. Òåïëî Ïåëüòüå ïðîïîðöèîíàëüíî ïåðåíîñèìîìó çàðÿäó: ãäå =(Ò) - êîýôôèöèåíò Ïåëüòüå
854. Термины и единицы измерения при описании электрического тока
Другое Физика

Когда ключ на рис. 6А замыкается, происходит моментальное разделение зарядов на пластинах. Количество заряда, хранящегося в конденсаторе, пропорционально его емкости и величине приложенного к нему напряжения (V0,). Когда ключ размыкается, как на рис. 6В, заряд конденсатора остается, так же как и напряжение (V) между пластинками. (Можно иногда получить неожиданную электротравму от электронной аппаратуры, когда она уже была выключена, потому что некоторые конденсаторы в цепи могут остаться заряженными). Конденсатор можно разрядить замыканием второго переключателя, как показано на рис. 6С. Движение тока опять же будет мгновенным, возвращая заряд и напряжение конденсатора к нулю. Если же разряжать конденсатор через сопротивление (R, рис.6D), разрядка будет постепенной. Это происходит потому, что сопротивление ограничивает величину тока. Если напряжение в конденсаторе V, тогда по закону Ома максимальный ток равен I = V/R. В цепи без сопротивления величина тока увеличивается, становится бесконечно большой и конденсатор разряжается за бесконечно малый промежуток времени; если сопротивление очень большое, конденсатор разряжается очень долго. Скорость разрядки в данный момент времени, dq/dt, соответствует току, протекающему в этот момент. Иначе говоря, dq/dt = -V/R (с отрицательным знаком, потому что заряд уменьшается со временем), где V, первоначально равное напряжению батареи, уменьшается по мере разряжения конденсатора. Так как g = CV, dq/dt = CdV/dt, можно написать CdV/dt = V/R, или
855. Термисторы и их применение
Другое Физика

При использовании термисторов необходимо учитывать номинальное значение постоянной рассеиваемой мощности. Например, небольшой термистор с эпоксидным покрытием имеет постоянную рассеивания, равную одному милливатту на градус Цельсия в неподвижном воздухе. Другими словами один милливатт мощности в термисторе увеличивает его внутреннюю температуру на один градус Цельсия, а два милливатта на два градуса и так далее. Если подать напряжение в один вольт на термистор в один килоом, имеющий постоянную рассеивания один милливатт на градус Цельсия, то получится ошибка измерения в один градус Цельсия. Термисторы рассеивают большую мощность, если они опускаются в жидкость. Тот же вышеупомянутый небольшой термистор с эпоксидным покрытием рассеивает 8 мВт/ оС , находясь в хорошо перемешиваемом масле. Термисторы с большими размерами имеют постоянное рассеивание лучше, чем небольшие устройства. Например термистор в виде диска или шайбы может рассеивать на воздухе мощность 20 или 30 мВт/ оС следует помнить, что аналогично тому, как сопротивление термистора изменяется в зависимости от температуры, изменяется и его рассеиваемая мощность.
856. Термическое сопротивление в неоднородных ограждениях
Другое Физика

Для ограждений, в которых материал неоднороден как в параллельном, так и в перпендикулярном направлении к тепловому потоку (например, в облегченных кладках с теплоизоляционным слоем, в стенах из пустотелых камней и т. п.), термическое сопротивление определяют приближенно как среднее значение. Сначала ограждение условно разрезают плоскостями, параллельными направлению теплового потока, на участки, из которых одни могут быть однородными (однослойными) - из одного материала, а другие неоднородными - из слоев с различными материалами. Затем конструкция условно разрезается плоскостями, перпендикулярными к направлению теплового потока, на слои, из которых одни могут быть однородными - из одного материала, а другие неоднородными - из однослойных участков разных материалов. Если ограждающая конструкция не является плоской (имеет выступы, углы, проемы, стыки), то приведенное термическое сопротивление такой конструкции определяют на основании расчета температурных полей. Расчет температурных полей целесообразно выполнять на ЭВМ. Расчет неоднородной конструкции можно выполнить более просто с помощью метода электротепловой аналогии или электромоделирования процесса распределения теплоты. Метод основан на физическом тождестве распределения потенциалов в электростатическом поле и температур в установившемся температурном поле. Электрическая модель состоит из электропроводной сетки, между узлами которой подобраны омические сопротивления, пропорциональные соответствующим термическим сопротивлениям. Измеряемые значения электрических потенциалов в узлах сетки пропорциональны соответствующим температурам и дают объективную картину распределения температур.
857. Термодинамика
Другое Физика
858. Термодинамика растворов неметаллов в металлических расплавах
Другое Физика
2.Бескоровайный Н.М., Иолтуховский А.Г., Красин В.П. Исследование взаимодействия хромоникелевой стали с натрием, литием и натрием с добавкой 1% лития при 650 ºC // Материалы для атомной техники. - М.: Энергоатомиздат, 1983. C.23-32
1. Бескоровайный Н.М., Красин В.П., Кириллов В.Б. Применение квазихимической модели для расчета параметров коррозионных процессов в натрии, содержащем примесь кислорода // Физико-химическая механика материалов. 1984. - Т. 20. - № 5. - С. 26-30.
2. Бескоровайный Н.М., Красин В.П., Кириллов В.Б. Изучение состояния примесей железа и кислорода в жидком натрии методом электропереноса // Физико-химическая механика материалов. 1985. -
  Т. 21. - № 1. - С. 112-114.
3. Красин В.П., Иолтуховский А.Г., Люблинский И.Е. Исследование влияния литиевого геттера на коррозионные процессы в жидком натрии // Металлы и сплавы атомной техники. - М.: Энергоатомиздат, 1985. С. 9-15.
4. Бескоровайный Н.М., Красин В.П., Кириллов В.Б. Исследование электропереноса примесей кислорода и железа в жидком натрии // Металлы и сплавы для атомной техники. - М.: Энергоатомиздат, 1985. С. 22-30.
5. Бескоровайный Н.М., Красин В.П. Применение координационнокластерной модели для расчета параметров коррозионных процессов в натрии, содержащем примесь кислорода // Металлы и сплавы для атомной техники. - М.: Энергоатомиздат, 1985. - С. 30-35.
6. Калин Б. А., Люблинский И.Е., Красин В.П. Требования к фазовому составу хромоникелевой аустенитной стали как материалу первой стенки и бланкета ТЯР с литием в качестве теплоносителя и размножителя трития // Физика и химия обработки материалов. 1987. -
  № 1. С. 107-110.
7. Красин В.П., Бескоровайный Н.М., Люблинский И.Е. Термодинамическая модель для прогнозирования коррозионной стойкости конструкционных материалов в жидких литии и натрии, содержащих неметаллические примеси // Физика и химия обработки материалов. 1987. - № 1. С. 45-48.
8. Кириллов В.Б., Красин В.П., Люблинский И.Е. Влияние примесей азота и кислорода в расплавах лития и натрия на растворимость и массоперенос металлов // Журн. физ. химии. 1988. - Т. 62. - № 12. С. 3191-3195.
9. Красин В.П., Люблинский И.Е., Митин Ю.В. Расчет растворимости конструкционных материалов в многокомпонентных металлических расплавах // Журн. физ. химии. 1990. - Т. 64. - № 5. С. 1237-1242.
10. Красин В.П., Митин Ю.В., Кириллов В.Б. Прогнозирование направления изотермического массопереноса в металлических расплавах с помощью параметров взаимодействия // Журн. физ. химии. 1990. - Т. 64. - № 10. С. 2772-2776.
11. Евтихин В.А., Косухин А.Я., Красин В.П. Влияние водорода на растворимость конструкционных материалов бланкета термоядерного реактора в литии // Атомная энергия. 1990. - Т.69. - Вып. 4.
  С. 238-239.
12. Красин В.П. Применение статистической модели с двумя подрешетками для анализа взаимодействий в расплавах Na-O-H // Журн. физ. химии. 1992. - Т. 66. - № 2. С. 449-453.
13. Евтихин В.А., Люблинский И.Е., Красин В.П. Оценка совместимости SiC c эвтектикой Li17Pb83 при высоких температурах // Радиационное воздействие на материалы термоядерных реакторов: Тез. докл. Второй международн. конф., СПб, ЦНИИ КМ “Прометей”. 1992. - С.150.
14. Красин В.П. Использование различных моделей растворов для расчета свойств поверхности бинарных металлических расплавов // Журн. физ. химии. 1993. - Т. 67. - № 6. С. 1205-1209.
15. Красин В.П., Блащук Ю.Н. Влияние дисперсности частиц на критическую температуру расслоения в системах из несмешивающихся компонентов // Журн. физ. химии. 1993. - Т. 67. - № 11.
  С. 2149-2152.
16. Красин В.П., Блащук Т.П., Блащук Ю.Н. Использование теоретических оценок при анализе кинетики процесса контактного легирования // Сборник научных трудов сотрудников института. - М.: МАСИ (ВТУЗ-ЗИЛ), 1995. С. 11-15.
17. Красин В.П., Блащук Т.П., Блащук Ю.Н. Диффузионная кинетика двухфазного взаимодействия сплава железо-медь с расплавом свинца // Журн. физ. химии. 1995. - Т. 69. - № 5. С. 797-801.
18. Krasin V.P. Application of Solution Models for the Prediction of Corrosion Phenomena in Liquid Metals // Liquid Metal Systems Material Behavior and Physical Chemistry in Liquid Metal Systems-II / Edited by H.U. Borgstedt and G. Frees. - N.Y.: Plenum Press, 1995. - P.305-309.
19. Lyublinski I.E., Evtikhin V.A., Krasin V.P. Numerical and Experimental Determination of Metallic Solubilities in Liquid Lithium, Lithium-containing Nonmetallic Impurities, Lead and Lead-Lithium Eutectic // Journal of Nuclear Materials. - 1995. - V.224. - № 3. - P. 288-292.
20. Lyublinski I.E., Evtikhin V.A., Krasin V.P. The Effect of Solutes on Thermodynamic Activity of Tritium in Liquid Lithium Blanket of Fusion Reactor // Fusion Technology. 1995. - V.28. - № 3. P. 1223-1226.
21. Lyublinski I.E. Evtikhin V.A. Krasin V.P. Electrical Insulating Coatings for Blanket and Divertor Lithium-Vanadium Liquid Metal Systems // Program and Collected Abstracts “Eighth International Conference on Fusion Reactor Materials”. Sendai, Japan. 1997. P. 301.
22. Krasin V.P., Lyublinski I.E. Influence of the Fourth Component on Tritium Behaviour in Li-Pb Melts // Fusion Science and Technology. 2002. - V.41. -№ 3. P. 382-385.
23. Красин В.П. Применение статистических моделей металлических растворов замещения и внедрения для расчета растворимости компонентов конструкционных материалов в многокомпонентных металлических расплавах // Техника, технология и перспективные материалы: Сборник статей научно-практической INTERNET-конференции. М. МГИУ, 2002. С. 121-127.
24. Красин В.П. Расчет равновесной концентрации компонентов керамических покрытий в двухкомпонентных расплавах литий-свинец с использованием координационно-кластерной модели // Журн. физ. химии. 2003. - Т. 77. - № 1. С. 127-130.
25. Красин В.П. Влияние малых добавок лантана на термодинамические характеристики трития в расплавах системы Li Pb // Журн. физ. химии. 2003. - Т. 77. - № 6. С. 1014-1017.
859. Термодинамические процессы в реальных газах и парах. Влажный воздух
Другое Физика

Когда испарятся последние капельки воды, влажный пар становится сухим насыщенным. Согласно последним формулам степень сухости такого пара становится равной единице (х=1). Изобразим процесс перехода воды в пар на диаграмме P-V (рис 1). На этой диаграмме каждая точка изображает одно состояние вещества с определенными параметрами Р; V; Т. Пусть точка А определяет начальное состояние воды (удельный объем Vo, давление Ро, температуру То). Так как вода практически не сжимаема, то увеличение давления в жидкости до Ра практически не изменит её удельный объём (прямая А-а-в). Подведём теплоту q к объёму воды V, (напр. 1 кг воды, находящийся в закрытом сосуде). Температура её начнёт повышаться, объём увеличиваться (Ра = const). При достижении температуры кипения (при данном давлении) вода переходит в пар (прямая а'- а"). (При давлении Ра = 0,1 Мпа Та =1000 С и т.п.). Все точки прямой а' - а" определяют состояние так называемого влажного пара (пар с капельками воды). В точке а' х = 0, в точке а" х=1; между ними х возрастает от 0 до 1. При повышении давления растет температура кипения (в точке в давление Рв = Р1кип; Рс = Р2кип в точке с). Удельный объём воды также возрастает (точки в' и с располагаются правее точки а). Для каждого вещества существует так называемое критическое состояние (точка к). Оно характеризуется Ркр, Vкр, Ткр (для воды Ркр = 22. 1 Мпа, Ткр = 647.3 °К и Vкр = 0.0031 м3 /кг; для ртути Ркр =100 МПа, Ткр = 1673°К, и т. д.).
860. Термодинамические функции
Другое Физика

Таким образом, если объем системы остается постоянным, то тепло Q равно приращению внутренней энергии системы. Если же постоянно давление, то оно выражается приращением энтальпии. В обоих случаях величина Q не зависит от пути перехода, а только от начального и конечного состояний системы. Поэтому на основании опытов при постоянном объеме или при постоянном давлении и могло сложиться представление о какой-то величине Q, содержащейся в теле и не зависящей от способа приведения его из нулевого состояния в рассматриваемое. Величина Q имеет различный смысл в зависимости от того, что остается постоянным: объем или давление. В первом случае под Q следует понимать внутреннюю энергию, во втором энтальпию. Но в ранних опытах это различие ускользало от наблюдений, так как опыты производились с твердыми и жидкими телами, для которых оно незначительно благодаря малости коэффициентов теплового расширения твердых и жидких тел. В обоих случаях имеет место сохранение величины Q, но оно сводится к закону сохранения энергии.

Blog

Информация по предмету Физика