Информация по предмету Физика

541. Оптические технологии
Другое Физика

Коррегирующие очки состоят из двух частей: оправы и двух очковых линз. Оправы для коррегирующих очков делают из двух материалов: сплавов различных металлов и полимеров. Существуют три основных способа крепления линз в оправе. В зависимости от способа крепления оправы их делят на три вида: ободковые, лесочные и винтовые. В зависимости от типа оправы изготавливают очки из различных материалов: стекло и пластик. Для изготовления стеклянных линз используются различные марки стекла, такие как К-8 и БОК-3. За последнее десятилетие изготовление стеклянных линз по всему миру значительно сократилось. Этому послужили две основных причины: необходимость использования больших производственных площадей и дороговизны процесса варки оптического стекла. Для варки такого стекла применяются титановые печи, которые должны работать всегда. Если на короткое время остановить эту процедуру, то части оптического стекла затвердеют на поверхности титановой печи, и печь будет непригодна для дальнейшего использования, поэтому изготовление полимерных линз оказывается намного проще и дешевле. Современные полимерные линзы получаются в результате смешивания двух жидких компонентов, после смешивания которых, получившийся состав заливают в специальные формы, в которых получаются готовые линзы. За счёт соотношения кривизны внутренних сторон этой формы получается очковая линза с фиксированной кривизной внешней и внутренней поверхностей. Благодаря специальному соотношению кривизны двух этих поверхностей достигается необходимая оптическая сила линзы. Оптическая сила линзы измеряется в диоптриях. Очковые линзы производятся с шагом равным 0,25 диоптрий. Для линз с большой оптической силой (более 10 диоптрий) осуществляется шаг размером 0,5 единицы. Для коррекции дальнего зрения применяются линзы с отрицательными диоптриями, а для коррекции ближнего зрения с положительными. В зависимости от знака диоптрий отличаются поверхности задней и передней поверхностей линзы. У минусовой линзы задняя поверхность вогнутая, а передняя выгнутая, но при увеличении оптической силы до 6 диоптрий и далее, она становится плоской. У плюсовой линзы передняя поверхность выгнутая, задняя вогнутая, но при увеличении оптической силы до 8 диоптрий и далее, она становится плоской. В результате центр минусовой линзы тоньше, чем край, а у плюсовой край тоньше центральной части.
542. Оптический вентиль, приспособленный для стыковки с волоконной линией
Другое Физика

Выполнение магнитной системы в виде совокупности кольцевого магнита 10 и двух магнитных шунтов 9 и 14, имеющих форму шайб с центральным отверстием, причем размер центрального отверстия в первом магнитном шунте 9 меньше центрального отверстия во втором магнитном шунте 14, создает градиент магнитного поля вдоль оптической оси [2], вследствие чего появляется действующая на магнитооптический фарадеевский ротатор 4 сила, направление которой совпадает с оптической осью, поэтому ротатор 4 прижимается ко второй линзе 5, которая прижимается к анализатору 6, который, в свою очередь, прижимается к кольцевому выступу 13, расположенному у второго торца корпуса 11. При этом отпадает необходимость в использовании какой-нибудь прижимной шайбы, упирающейся в первый торец поляризатора 3, вследствие чего повышается технологичность сборки (достаточно в центральное отверстие корпуса 11 последовательно ввести анализатор 6, вторую линзу 5 и склеенные магнитооптический фарадеевский ротатор 4 и поляризатор 3) и снижаются потери оптического излучения, распространяющегося в прямом направлении (так как отсутствует прижимная шайба, то входная апертура поляризатора 3 и фарадеевского ротатора 4 ничем не затеняется.
543. Оптическое стекло
Другое Физика

Цилиндр изогнут таким образом, что бывший прямым осевой меридиан становится изогнутым. Такая поверхность называется торической. У торической поверхности две разные главные силы, ни одна из которых не равна нулю. Меньшая из этих сил обычно называется базовой кривизной поверхности, а большая сила называется скрещенной кривизной. В случае простой цилиндрической поверхности базовая кривизна, расположенная вдоль оси, равняется нулю, а скрещенная кривизна просто равна силе цилиндрической поверхности. В случае торической поверхности осевой меридиан изогнут и цилиндрическая сила поверхности соответствует разности значений скрещенной и базовой кривизны. Торическая поверхность образуется вращением дуги окружности вокруг оси, лежащей в плоскости круга, но вне этого круга. В настоящее время существуют поверхности торической формы, у которых образующие не являются круговыми дугамии.
544. Опыты Резерфорда
Другое Физика

Марсдена поразило, что -частицы в этом простом опыте ведут себя иначе, чем должны вести, если принять модель атома такой, какой ее предложил Томсон. Согласно модели Томсона положительный заряд распределен по всему объему атома и уравновешивается отрицательным зарядом электронов, каждый из которых имеет массу гораздо меньшую, чем масса -частицы. Поэтому даже в редких случаях, когда -частица столкнется с гораздо более легким по сравнению с ней электроном, она может лишь незначительно отклониться от своего прямолинейного пути. Но в опытах Марсдена -частицы отнюдь не беспрепятственно проходили через металлическую пластинку. Нет, некоторые из них отклонялись после удара о пластинку на угол около 150 о , т.е. почти обратно возвращались к излучателю. Таких возвращавшихся частиц было, правда, очень мало. Когда экспериментатор преграждал путь -частицам более толстой пластинкой, то в его поле зрения появлялось больше -частиц, отклонившихся на большие углы. Это указывало, что замеченное Марсденом рассеяние -частиц не представляет собой какого-то поверхностного эффекта, т.е. оно не связано с поверхностью пластинки. Но Марсден не мог высказать каких-либо соображений по поводу увиденного им странного поведения -частиц. Он рассказал подробно о своих наблюдениях Резерфорду.
545. Опыты Резерфорда )
Другое Физика

Марсдена поразило, что -частицы в этом простом опыте ведут себя иначе, чем должны вести, если принять модель атома такой, какой ее предложил Томсон. Согласно модели Томсона положительный заряд распределен по всему объему атома и уравновешивается отрицательным зарядом электронов, каждый из которых имеет массу гораздо меньшую, чем масса -частицы. Поэтому даже в редких случаях, когда -частица столкнется с гораздо более легким по сравнению с ней электроном, она может лишь незначительно отклониться от своего прямолинейного пути. Но в опытах Марсдена -частицы отнюдь не беспрепятственно проходили через металлическую пластинку. Нет, некоторые из них отклонялись после удара о пластинку на угол около 150 о , т.е. почти обратно возвращались к излучателю. Таких возвращавшихся частиц было, правда, очень мало. Когда экспериментатор преграждал путь -частицам более толстой пластинкой, то в его поле зрения появлялось больше -частиц, отклонившихся на большие углы. Это указывало, что замеченное Марсденом рассеяние -частиц не представляет собой какого-то поверхностного эффекта, т.е. оно не связано с поверхностью пластинки. Но Марсден не мог высказать каких-либо соображений по поводу увиденного им странного поведения -частиц. Он рассказал подробно о своих наблюдениях Резерфорду.
546. Освещение помещений
Другое Физика

Несмотря на ряд преимуществ, люминесцентное освещение имеет и некоторые недостатки: пульсация светового поток, вызывающая стробоскопический эффект (искажение зрительного восприятия объектов различиявместо одного предмета видны изображения нескольких, а также направления и скорости движения); дорогостоящая и относительно сложная схема включения, требующая регулирующих пусковых устройств (дроссели, стартеры); значительная отраженная блескость; чувстительность к колебаниям температуры окружающей среды (оптимальная температура 20 25 °С) понижение и повышение температуры вызывает уменьшение светового потока. В зависимости от состава люминофора и особенностей конструкции различают несколько типов люминесцентных ламп:
547. Основное электрооборудование подстанций
Другое Физика

В последние годы широкое распространение в мировой практике получили вакуумные коммутационные аппараты. В них гашение дуги при коммутации электрической цепи осуществляется в вакуумной дугогасительной камере (ВДК) рис 1.1, которая состоит из изоляционной цилиндрической оболочки, снабженной по концам металлическими фланцами, внутри которой помещаются подвижный и неподвижный контакты и электростатические экраны. Неподвижный контакт жестко крепится к одному фланцу, а подвижный соединяется с другим фланцем сильфоном из нержавеющей стали, обеспечивающим возможность перемещения контакта без нарушения герметичности ВДК. Экраны предназначены для защиты оболочки от брызг и паров металла, образующихся при горении дуги а также для выравнивания распределения, напряжения по камере. Оболочка ВДК изготовляется из специальной газоплотной керамики (в некоторых конструкциях - из стекла). Внутри оболочки создается вакуум, в ВДК применяют контакты торцевого типа достаточно сложной конфигурации, выполненные из специальных сплавов. В выключателях напряжением до 35 кВ предназначенных для работы в сетях трехфазного переменного тока промышленной частоты, используются три ВДК (по одной на полюс выключателя), снабженные общим приводом - пружинным или электромагнитным. При напряжении выше 35 кВ в каждом полюсе выключателя используются несколько ВДК, соединенных последовательно.
548. Основные задачи эксплуатации энергоблоков
Другое Физика

При отказе защит и неправильных действиях персонала авария развивается. Так, в распредустройстве одной ГРЭС произошло отключение шин, что привело к сбросу нагрузки на трех блоках. Сработала защита на остановку блоков, а питание их собственных нужд было переведено на резервный трансформатор. После остановки еще трех блоков из-за несрабатывания автоматической разгрузки по частоте авария в системе развивалась и произошло ее разделение. Часть энергосистемы вместе с ГРЭС, на которой были остановлены три блока, оказалась в условиях дефицита мощности с пониженной частотой. Из-за снижения частоты сработала защита на отключение еще одного блока, собственные нужды которого также перешли на питание от резервного трансформатора. Последний перегрузился, и из-за снижения напряжения защита отключила мазутные насосы, что привело к срабатыванию защиты на остановку еще трех блоков, работавших на мазуте. В результате из девяти блоков в работе сохранились лишь два, работавших на газе.
549. Основные идеи квантовой механики
Другое Физика

Это соотношение называется соотношением неопределённостей. Аналогичные соотношения неопределённостей связывают и некоторые другие характеристики микрочастицы. Такие характеристики частицы называются дополнительными друг к другу. Общее словесное описание этого закона таково: создавая всё большую определённость в какой-либо одной характеристике частицы, природа уменьшает определённость в дополнительной ей характеристике. Такое «квантовое дрожание» (обычно говорят нулевые колебания) локализованной микроскопической частицы неустранимо, и именно оно приводит к некоторым чисто квантовым явлениям. Например, даже при нулевой температуре, когда, согласно классической механике, никакого движения не должно быть, нулевые колебания по-прежнему остаются. Именно из-за этого жидкий гелий не затвердевает при нормальном давлении даже при нулевой температуре по Кельвину. Вышеописанное свойство электронного облака сразу же меняет понятие наблюдения за микрочастицей. Действительно, наблюдение это процесс взаимодействия объекта с прибором, в результате которого на выходе прибора появляется какой-то определённый сигнал. Но всякое взаимодействие, а значит, и просто наблюдение, самим фактом своего существования принципиально меняет свойства наблюдаемого объекта. И важно, что это возмущение нельзя сделать пренебрежимо малым важен сам факт возмущения. При измерении какого-либо свойства частицы, и даже просто при её наблюдении, исходное состояние частицы, как правило, разрушается. Можно сказать, что какое-либо определённое квантовое состояние частицы невероятно «хрупкая» вещь. Это важное свойство используется в квантовой телепортации и квантовой криптографии. Следующим важным свойством микрочастицы является тот факт, что она не всегда может находиться в произвольном состоянии. В частности, если она удерживается какими-либо силами в более-менее локализованном состоянии (то есть «не убегает на бесконечность»), то состояния частицы оказываются квантованными: т.е. частица может обладать только определённым дискретным набором энергий в поле связывающих сил. Это кардинально отличается от классической механики: в ней частица может обладать непрерывным набором энергий. С практической точки зрения, самым важным следствием этого является линейчатый (а не непрерывный) спектр излучения и поглощения атомов. Грубо говоря, это объясняется тем, что «длина волны» пси-функции становится сопоставимой с размерами её конфигурации (то есть насчитывается малое число пиков стоячей волны). В своё время наиболее существенная особенность квантовой теории состояла в ее новой, неизвестной в классической физике формулировке, которая понадобилась для того, чтобы ввести в теоретический язык квантование. Атом может находиться лишь на дискретных энергетических уровнях, соответствующих различным орбитам электронов. Это, в частности, означает, что энергия (или гамильтониан) не может быть функцией только координат и импульса, как в классической механике (в противном случае, придавая координатам и импульсам значения, близкие к исходным, мы могли бы непрерывно изменять энергию, в то время как эксперимент показывает, что существуют лишь дискретные энергетические уровни). На следующем этапе развития квантовой механики от традиционного представления о гамильтониане как о функции координат и импульса, пришлось отказаться и заменить его чем-то новым. Основная идея квантовой механики состоит в том, что гамильтониан так же, как и другие величины классической механики, например, координаты или импульсы, надлежит рассматривать как т.н. операторы. Переход от чисел к операторам одна из наиболее дерзких идей в современной науке. Не вдаваясь в сущность значений операторов, отметим, что на сегодняшний день основная идея квантовой механики сводится к следующему: всем физическим величинам классической механики в квантовой механике соответствуют «свои» операторы, а численным значениям, принимаемым данной физической величиной собственные значения ее квантово-механического оператора. Важную особенность квантовой механики: различие, проводимое в ней между понятием физической величины (представимой оператором) и принимаемыми этой величиной численными значениями (представимыми собственными значениями оператора). В частности, энергии в квантовой механике соответствует оператор гамильтониан, а энергетическим уровням (наблюдаемым значениям энергии) собственные значения спектра гамильтониана. На сегодняшний день теория, способная описать экспериментально наблюдаемое поведение микроскопических частиц в квантовой механике формируется с помощью математического аппарата квантовой механики. Основа математического аппарата квантовой механики была заложена Гейзенбергом и Шредингером в 1925 г.
550. Основные концепции и законы физики
Другое Физика

Механика Ньютона, в отличие от предшествующих механических концепций, давало возможность решать задачу о любой стадии движения (как предшествующей, так и последующей) и в любой точке пространства при известных фактах, обусловливающих это движение, а также обратную задачу определения величины и направления действия этих факторов в любой точке при известных основных элементах движения. Благодаря этому механика Ньютона могла использоваться в качестве метода количественного анализа механического движения. Любые физические явления могли изучаться как движение в чисто феноменологическом плане, независимо от вызывающих их факторов. Законы ньютоновской механики связывали силу не с движением, а с изменением движения. Это позволило отказаться от традиционных представлений о том, что для поддержания движения нужна сила, и отвести трению, которое делало силу необходимой в действующих механизмах для поддержания движения, второстепенную роль. Установив динамический взгляд на мир вместо традиционного статического , Ньютон свою динамику сделал основой теоретической физики. Хотя Ньютон проявлял осторожность в механических истолкованиях природных явлений, тем не менее он считал желательным выведение из начал механики остальных явлений природы.
551. Основные направления развития энергетики Республики Беларусь
Другое Физика

В Республике Беларусь перспективными в нефтегазоносном отношении кроме Припятского прогиба являются Оршанская и Подлясско-Брестская впадины. Однако промышленная нефтеносность установлена только в Припятском прогибе. Перспективы Оршанской и Подлясско-Брестской впадин весьма проблематичны и однозначно пока не определены. Поэтому стратегия дальнейшего развития нефтедобывающей промышленности республики основывается на современных знаниях геологического строения Беларуси, опыте поисков, разведки и разработки месторождений нефти и рассчитывается исходя из ресурсной базы только Припятского прогиба. Так как в прогибе крупные месторождения нефти уже открыты и эксплуатируются, а объективные предпосылки увеличения добычи в настоящее время отсутствуют, то в основу расчета прогнозных показателей добычи положен принцип максимально возможного замедления темпов падения уровня добычи нефти и его стабилизации.
552. Основные направления энергосбережения
Другое Физика

Вид лампочкимощностьколичествоЦена при покупке (1шт)Цена на уплату электроэнергии.Время работырасчетыОбычная Р=100 Вт10шт6250бел.руб.223 бел.руб.6ч.1) 10 * 6250 бел. руб. = 62500 бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 100 Вт * 6 ч = 600 Вт*ч - столько потребляет электроэнергии 1 лампочка в день; 3) 600 Вт*ч * 10 = 6 кВт*ч - потребляют 10 лампочек; 4) 6 кВт * 30 дней = 180 кВт - таково количество затраченной энергии за месяц; 5) 180 кВт * 223 бел. руб. = 31140 бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии. обычная75Вт10 шт4690 бел. руб223бел.руб6ч.1) 10 * 4690 бел. руб. = 46900 бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 75 Вт * 6 ч = 450 Вт*ч - столько потребляет электроэнергии 1 лампочка в день; 3) 450 Вт*ч * 10 = 4,5кВт*ч - потребляют 10 лампочек; 4) 4,5 кВт * 30 дней = 135 кВт - таково количество затраченной энергии за месяц; 5) 135 кВт * 223 бел. руб. = 30110бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии. обычная60Вт.10шт.3750 бел.руб.223бел.руб.6.часов1) 10 * 3750 бел. руб. = 37500 бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 60 Вт * 6 ч =360 Вт*ч - столько потребляет электроэнергии 1 лампочка в день; 3) 360 Вт*ч * 10 = 3,6 кВт*ч - потребляют 10 лампочек; 4) 3,6 кВт * 30 дней = 108 кВт - таково количество затраченной энергии за месяц; 5) 108 кВт * 223 бел. руб. = 24080 бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии.обычная40вт.10шт2500 бел.руб.223 бел.руб.6 часов1) 10 * 2500 бел. руб. = 25000 р. - стоимость 10 лампочек; 2) 40 Вт * 6 ч = 240 Вт*ч - столько потребляет электроэнергии 1 лампочка в день; 3) 240 Вт*ч * 10 = 2,4 кВт*ч - потребляют 10 лампочек; 4) 2,4 кВт * 30 дней = 72 кВт - таково количество затраченной энергии за месяц; 5) 72 кВт * 223 бел. руб. = 12456 бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии. энергосберегающая20Вт10шт18000бел.руб.223.бел.руб.6часов1) 10 * 18000 бел. руб. = 180000 бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 20 Вт * 6 ч = 120 Вт*ч - потребляет 1 лампочка в день; 3) 120 Вт * 30 дней = 3,6 кВт - потребляет 1 лампочка в месяц; 4) 3,6 кВт * 10 = 36 кВт - потребляют 10 лампочек в месяц; 5) 36 кВт * 223 бел. руб. =8020бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии. энергосберегающая18Вт10шт16200 бел. руб.223бел.руб.6часов1) 10 * 16200 бел. руб. = 162000бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 18 Вт * 6 ч = 108 Вт*ч - потребляет 1 лампочка в день; 3) 108 Вт * 30 дней = 3,24 кВт - потребляет 1 лампочка в месяц; 4) 3,24 кВт * 10 = 32,4 кВт - потребляют 10 лампочек в месяц; 5) 32,4 кВт * 223 бел. руб. = 7230 бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии.энергосберегающая15Вт10шт13500 бел. руб223бел.руб.6часов1) 10 * 13500 бел. руб. = 135000 бел. руб. - стоимость 10 лампочек; 2) 15 Вт * 6 ч = 90 Вт*ч - потребляет 1 лампочка в день; 3) 90 Вт * 30 дней = 2,7 кВт - потребляет 1 лампочка в месяц; 4) 2,7 кВт * 10 = 27 кВт - потребляют 10 лампочек в месяц; 5) 27 кВт * 223 бел. руб. = 6020 бел. руб. - сумма, затраченная на уплату электроэнергии.
553. Основные научные и мировоззренческие идеи А. Эйнштейна
Другое Физика

Анализируя физический смысл пропорционального соответствия между инертной и тяжелой массами тела, а также природу сходства действия силы тяготения с явлением, возникающим в неинерциальной системе отсчета, движущейся с постоянным ускорением, Эйнштейн пришел к выводу, что сила тяготения не зависит от массы тел. Естественно, возникал вопрос: от чего она зависит? На этот вопрос Эйнштейн дал следующий ответ: с теоретической точки зрения есть основания утверждать, что сила тяжести эквивалентна искривлению пространства и искривление пространства эквивалентно действию силы тяготения. В этом решении силе инерции, которая в физике Ньютона рассматривалась как нереальная сила, придается реальный статус. Например, при движении поезда пассажиры наблюдают кажущееся движение предметов вне поезда в противоположную сторону. В теории Эйнштейна этой силе придается реальный смысл. Предположим, что имеется лифт, который закреплен на канате таким образом, что на расположенные в нем предметы не действует сила тяготения. Тогда предметы будут располагаться на одной линии относительно пола лифта. В момент обрезания каната возникнет сила инерции, которая будет стремиться сохранить начальное положение каждого предмета в лифте. Поскольку сила тяготения направлена к центру Земли, то направление силы инерции для каждого предмета лифта не будет одинаковым, а будет зависеть от его расстояния до центра лифта. Для одних предметов она будет направлена вверх, где сила тяготения будет перпендикулярно направлена к центру Земли. В других местах лифта направление силы инерции будет под определенным углом к направлению силы гравитации. В результате пространство внутри падающего лифта будет искривленным. Для наблюдателя вне лифта предметы будут располагаться не на прямой горизонтальной линии, параллельной полу, а на искривленной линии. Свет в таком пространстве будет распространяться не по прямой линии, как этого требовала СТО, а по кривой линии.
554. Основные определения
Другое Физика

Если в металлах создается электр поле, то свободные электроны под действием электр сил начинают двигаться упорядоченно, т.е. в одном направлении, такое движ электронов электрический ток. Скорость движения электронов несколько миллиметров в секунду, а скорость распр электр поля 300000км/с. Постоянный ток если число электронов, проходящих через поперечное сечение проводника, не измен со временем. Для создания такого поля нужно поддреживать электр поле все время. В проводниках замкнутой цепи оно создается с помощью источников постоянного тока. Условия наличие свободных зарядов, источника тока, потребителя и замкнутой электр цепи. Сила тока определяется зарядом электрических частиц, проходящих через поперечное сечение проводника в 1с. I=q/t. Ампер ед изм. Сила в цепи мереется амперметром. Работа совершаемая электр током в цепи завис от напряжения источника тока. Напряж показ какую работу соверш электр поля источника при перемещ единичного полож заряда из нач точки в кон. U=A/q. Единица вольт B Измер вольтметром.
555. Основные понятия и законы теории цепей
Другое Физика

Электрический ток проходит по некоторым устройствам, совокупность которых называют электрической цепью (резисторы, катушки, конденсаторы, лампы, двигатели). В теории цепей рассматривают не саму цепь, а упрощенную модель, в которой сохраняют основные свойства цепи. Условное изображение этой модели называют электрической схемой или просто схемой. Схему составляют из типовых (стандартных) элементов, каждый из которых имеет строго описанное главное (одно) свойство реального устройства. Если реальное устройство обладает несколькими свойствами, которые необходимо учесть, то в схеме изображают несколько типовых элементов.
556. Основные понятия теории цвета
Другое Физика

Являясь трихроматом, человек имеет три типа светочувствительных детекторов или, другими словами, зрение человека трёхкомпонентно. Каждый тип детекторов (колбочек) имеет различающуюся чувствительность к разным длинам волн спектра, что описывается функцией спектральной чувствительности (которая напрямую определяется видом конкретных молекул фотопсинов, используемых данным типом колбочек). Можно сказать, что глаз, как детектор, выдает три вида сигнала (нервные импульсы). С математической точки зрения, из спектра (описываемого бесконечномерным вектором) путём умножения на функции спектральной чувствительности колбочек получается трёхкомпонентный вектор, описывающий детектируемый глазом цвет. В колориметрии данные функции принято называть функциями цветового соответствия (англ. color matching functions). Эксперименты, проведённые Дэвидом Райтом (англ. David Wright)[3] и Джоном Гилдом (англ. John Guild)[4] в конце 1920-х и начале 1930-х годов, послужили основой для определения функций цветового соответствия. Изначально функции цветового соответствия были определены для 2o-ного поля зрения (использовался соответствующий колориметр). В 1964 году комитет CIE опубликовал дополнительные данные для 10o-ного поля зрения. При этом в определении кривых модели XYZ заложен фактор своевольности - форма каждой кривой может быть измерена с достаточной точностью, однако кривая суммарной интенсивности (или сумма всех трёх кривых) заключает в своём определении субъективный момент, при котором реципиента просят определить, имеют ли два источника света одинаковую яркость, даже если эти источники абсолютно разного цвета.
557. Основные принципы работы атомных электростанций
Другое Физика
558. Основные различия между статическим (квазистатическим) и динамическим нагружением материалов
Другое Физика

В отличие от статического (или квазистатического) нагружения ударно-волновое нагружение сопровождается необратимым повышением температуры (тепловой энергии) твёрдого тела, зависящим от амплитуды ударной волны. При амплитудах ударной волны в несколько десятков гигапаскаль приращение температуры гомогенного, т.е. среднего по объёму, разогрева составляет сотни градусов. Локальный разогрев на линиях скольжения может значительно превышать температуры гомогенного разогрева. Негомогенный разогрев приводит к значительной, но кратковременной потере прочности материала. Последующее снижение температуры локальных областей интенсивного разогрева за счёт диффузионной теплопроводности приводит к восстановлению прочностных свойств. Это обстоятельство следует иметь ввиду как при интерпретации экспериментальных данных, так и при построении моделей определяющего уравнения, предназначенного для расчётов комбинированных процессов нагружения и разгрузки.
559. Основные химические законы и их использование в химической промышленности
Другое Физика

Приложение П. законности к определению величины атомного веса. Аналитические исследования состава соединений данного элемента Z могут дать только эквивалент его в различных формах или степенях его окисления или вообще соединения, но ничего не могут дать по отношению к величине атомного веса, т.е. наименьшего числа эквивалентов, входящих в частицы элемента. Особенно ясно это, когда Z дает не одну, а несколько степеней окисления или форм соединения с О, С1 и др. Так железо дает с 16 весовыми частями кислорода или закись, содержащую 56 вес. частей железа, или окись с 37,33 част. железа, или ангидрид железной кислоты с 18,67 железа, а потому сравнительно с 1 вес. частью водорода (судя по составу воды) эквивалент железа в первом случае 28, во втором 18,67, в третьем 9,33. Сколько же эквивалентов разного рода содержится в атоме железа? Ответ дают: изоморфизм, плотность паров, теплоемкость и аналогии, что здесь не уместно рассматривать и что приводить для железа, напр., к тому, что за его атомный вес необходимо признать 56, т.е. два эквивалента первого рода, 3 второго и 6 эквивалентов третьего рода. Когда открывается новый элемент эквивалент узнается сравнительно легко, дело же определения веса атома, как очень трудное и требующее многих сведений, решается часто наугад по случайным наблюденным сходствам, а потому к эпохе появления П. законности еще много элементов, эквиваленты которых были более или менее хорошо известны, имели очень сомнительные атомные веса. Сюда относились в 1869 г. не только столь редкие элементы как La, Di; Y и их спутники, но и Be, In, Се, Th, V, Nb и U, для которых состав, свойства, реакции и формы соединений были, однако, хорошо известны, но не давали категорических данных для определения числа эквивалентов, содержащихся в атоме. П. законность оказалась здесь, очевидно, полезною и стала важным новым руководительным началом, потому что периодичности подлежат не эквиваленты, а веса атомов. Чтобы видеть в чем здесь дело, остановимся на двух крайних примерах, а именно вкратце над ураном и несколько подробнее над бериллием, для которых (как для Се, Y, In, La и др.) вес атома установлен благодаря П. законности. Уран дает две главные степени окисления: низшую закись (ныне UO2) и высшую окись (ныне UO3), в первой эквивалент (по водороду)=60, во второй=40. По закону кратных отношений и по сущности дела очевидно, что в атоме урана будет содержаться целое число эквивалентов. то есть U=n60=m40. Очевидно, что m=n11/2 и что приняв n=2, получим m=3, т.е. m и n тогда будут, как и следует, целыми числами. При этом простейшем допущении вес атома уранае120, формула закиси UO, окиси U2O3. Так это все и принимала, вслед за Пелиго, до П. законности. Но ныне, при П. законности, признать этого нельзя, потому что тогда урану нет подходящего места между элементами, так как у Sb ат. вес немного более 120, а у Sn немного менее и, судя по месту в системе, элемент с ат. весом около 120 должен давать высший солеобразный окисел состава RO2 или R2O5, т.е. с высшим чем у урана содержанием кислорода или с меньшим эквивалентом. Из равенства U=n.60=m.40 следует, что n должно быть четным числом, если m и n суть целые числа, и после невозможности признания n=2, проще всего было принять n=4, так как тогда закись будет UO2 окись UO3 и U=240, признать же n=6 и m=9 невероятно, потому что тогда закись получит состав UO3, окись U2O9 (при U=360), а этот последний состав для солеобразных окислов, R2O5, совершенно невероятен и по П. законности существовать не может. Признав же n=4, т.е. U=240 и придав поэтому высшей окиси состав UO3, тотчас находим для U место в системе, в VI группе, аналогично с хромом, дающим СrO3 молибденом, образующим MoO3, и вольфрамом, высший окисел которого WO3. Тогда уран становится в 12-й ряд вслед за торием из IV группы с ат. весом 232. Эта уверенность подтверждена затем Роско, Циммерманом и др. при помощи определений теплоемкости, плотности пара и аналогий разного рода, которые здесь не место подробнее излагать. Ныне общепринят именно этот атомный вес U=240, установленный (мною в 1871 г.) по П. законности. Быстро приняты были и другие, вызванные П. законностью, перемены в весе атомов нек. др. элементов, но долго и с разных сторон не признавался для бериллия (или глиция) требуемый П. законностью вес атома Be=9, дающий ему при эквиваленте 4,5 место во 2 ряде и U группе, особенно по той причине, что у единственной солеобразной окиси бериллия есть много несомненных пунктов сходства с глиноземом, что и заставляло приписывать окиси Be состав глиноземный, т.е. Ве2O3, т.е. считать атом содержащим 3 эквивалента и равным Be=13,5. Масса работ была сделана для оправдания этого последнего веса атома бериллия, который тогда не находил вовсе места в периодической системе. Интерес к делу возрос именно из-за его связи с П. законностью. Считалось всеми в эпоху начала 80-х годов, что если будет доказана формула Ве2O3 и придется признать Be=13,5 П. закон надо будет оставить, как недостаточный (ибо законы природы, в отличие от грамматических правил, исключений не допускают и ими опровергаются), если же оправдается формула ВеО и Be=9, надо будет признать общность П. закона. Здесь следует, однако, указать на то, что Авдеев еще в 1819 г., то есть задолго до П. законности, исследуя окись бериллия, счел ее аналогом магнезии MgO и придал ей состав ВеО, требуемый П. законностью. Значит, были и ранее основания к этому допущению, так что все дело было очень спорным. Наиболее горячее участие в защите формулы Вe2O3 долго (в начале 80-х годов) принимали упсальские ученые Нильсон и Петерсон, но они же затем определили при высотой темп. плотность паров хлористого бериллия и тем оправдали формулу Авдеева и П. законности, что и признали открыто и что представляет один из поучительных примеров разрешения научного недоразумения при твердом стремлении к достижению истины. Дело тут вот в чем. Если окись бериллия есть Ве2O3 и вес атома Ве=13,5, то хлористый бериллий должен представлять в парах (без разложения) частицу ВеСl3 или ее полимер, т.е. вес частицы тогда будет около 119,5 или 120 или в целое число раз более (напр. Be2Cl6, как у аналогов нередко бывает), след. по водороду плотность паров хлористого бериллия будет тогда =60 или n60 (так как плотность пара по водороду = половине частичного веса, считая атом водорода за 1 или кислорода за 16). Если же окись бериллия имеет состав магнезиальный ВеО и Be=9, то частица хлористого бериллия ВеСl2 будет весить около 79 или 80 и плотность пара будет около 40 (или n40). Опыт Нильсона и Петерсона оправдал это последнее число. Humpidge тогда же (1884) подтвердил его. Этим подтвердилось предположение Авдеева и вновь оправдалась П. законность. Но нельзя не указать здесь на то, что и после 80-х годов у очевидно неверной гипотезы об атомном весе бериллия и о сходстве состава его окиси с составом Al2O3 осталось некоторое число упорных приверженцев, следующих за оставленным, между которыми за последнее время особо выступил в Париже Вырубов, который (в 1896 г.) не раз говорил против всей П. законности и, исследуя кремневольфрамовые соли, пришел к заключению, что бериллий совершенно аналогичен в них с трехэквивалентными (Ве=13,5), а не двуэквивалентными (Be=9) металлами. Вследствие подобных сомнений, вновь высказанных, А. Rosenheim and P. Woge в 1897 г. («Zeitschr. f. Anorganische Chemie», стр. 283) очень подробно вновь исследовали многие (молибденовые, сернистые, щавелевые и др.) двойные соли бериллия и применили бекмановский способ (по температ. кипения растворов) к определению частичного веса хлористого бериллия, причем пришли вновь к категорическому выводу, что «согласно с П. законностью бериллий есть элемент двуэквивалентный». Для понимания П. закона очень важно обратить внимание на то, что он не был признан сразу всеми, имел много противников и лишь постепенно выступал, как истинный, по мере накопления фактов и по мере оправдания следствий, из него вытекающих. Здесь виден пример того, с какими трудами добываются новые истины и как в науке обеспечивается их утверждение.
560. Основы радиолокации
Другое Физика

Увеличение скорости полета современных самолетов, использование малых и предельно малых высот, введение методов существенного уменьшения ЭПО целей привели к тому, что наземные РЛС обнаружения и наведения уже не могут эффективно обеспечивать обнаружение воздушных целей на достаточном расстоянии от защищаемых объектов и организацию их перехвата. Из-за кривизны земной поверхности обнаружить воздушные цели, летящие на малых высотах, наземными РЛС удается на дальности не более 30 - 40 км. Применение противником крылатых ракет авиационного базирования, которые могут быть запущены с больших расстояний, приводит к тому, что обнаружить и перехватить как самолеты-носители крылатых ракет, так и сами крылатые ракеты становится достаточно трудной задачей. Один из способов решения проблемы обнаружения целей заключается в том, что РЛС дальнего обнаружения должна быть поднята на сравнительно большую высоту над поверхностью земли. Реализация указанной идеи привела к созданию авиационных комплексов радиолокационного дозора и наведения (РЛДН). Из рис. 5.4 следует, что РЛС на самолете авиационного комплекса РЛДН обеспечивает наблюдение воздушных целей на значительно большем расстоянии, чем наземные РЛС. Особенно важным является преимущество РЛДН при обнаружении целей при полете на малых и предельно малых высотах.

Blog

Информация по предмету Физика