Geum.ru

Информация по предмету Физика

  • 381. Кристаллы
    Другое Физика

    Количество раствора в кристаллизаторе и его начальную температуру выбирают с учётом размеров каркаса и массы вещества, которую нужно на нем осадить. На маленькую елочку достаточно осадить 100-200г вещества. Масса осадка в данном растворе существенным образом зависит от растворимости выбранного вещества. Мы рекомендуем использовать алюмо-калиевые квасцы (скорее всего, они есть в стандартном школьном наборе химических реактивов в вашем химическом кабинете в школе; их можно также купить в аптеке). Их растворимость при 20°С около 6%, при 50°С приблизительно 19%. Это означает, что в 1000г насыщенного раствора квасцов при температуре 20°С на 940г воды приходиться 60г квасцов, а при 50°С на 810г воды 190г квасцов. Следовательно, при остывании 1000г насыщенного раствора от 50°С до 20°С в осадок выпадает 130г квасцов. Из сказанного ясно, что для заращивания елочки кристаллами квасцов вполне достаточно 1,5-2кг раствора. Не следует брать раствор с очень высокой температурой, так как в этом случае изделие после сушки будет покрыто мелкой кристаллической пылью, что существенно ухудшит его внешний вид. В качестве кристаллизатора можно взять любой стеклянный сосуд с прозрачными стенками.

  • 382. Кристаллы в природе
    Другое Физика

    С начала XX века стало преобладать понятие о едином и неразделимом пространстве - времени. Но если пространство и время части единого целого, то нельзя делать научные выводы о времени, не обращая внимания на пространство. Все особенности пространства отражаются так или иначе во времени. Наконец, возникает вопрос: охватывает ли пространство-время всю научную реальность? Есть ли явления вне пространства-времени? По мнению В.И.Вернадского, такими объектами могут быть кванты мельчайшие неделимые порции энергии. Натуралист наблюдает реальные объекты, подвластные времени, изменяющиеся непременно, как ни медленно проходили бы подобные изменения. Эти превращения чаще всего не сводимы к механическому перемещению. Это «внутренние» преобразования, которые остаются вне внимания физиков, вырабатывающих свое представление о пространстве-времени на основе теории относительности. В.И.Вернадский придавал особое значение принципу единства пространства-времени. Геологические объекты обладают разнообразными свойствами, структурными особенностями. Одно из проявлений такой разнородности различные, реальные кристаллические пространства. В их пределах по-разному организована материя (атомы, молекулы), по-разному проявляется симметрия. Реальное пространство планеты крайне неоднородно, мозаично... Такая формулировка по старинке предполагает разделение пространства и времени. А если научно доказано их единство, то следует говорить о мозаичности пространства - времени. Когда мы исследуем структуру различных видов реального пространства, как утверждает В.И.Вернадский, надо иметь в виду возможность структурных особенностей времени для каждого такого вида.

  • 383. Кристаллы и их свойства
    Другое Физика

    Целая группа драгоценных камней (топаз, аквамарин, изумруд, турмалин, аметист, горный хрусталь и др.) в природных условиях связана с пегматитовыми и гидротермальными образованиями. Рост кристаллов в таких условиях происходит в пустотах горных пород. Размеры этих пустот могут достигать несколько десятков кубических метров, хотя обычно их объемы не превышают нескольких кубических дециметров. Пустоты образуются под воздействием самых разнообразных геологических причин и в минералогии имеют различные названия: камеры, заморыши, жеоды, миндалины и т. д. Кристаллы в этих пустотах омываются, горячими гидротермальными растворами, содержащими различные вещества. Обычно в таких пустотах растут не единичные кристаллы, а целые их семейства, которые называются друзами. Расскажем, к примеру, как образуются в природе изумруды, которые пока еще не были получены искусственно. Месторождения изумрудов обычно связаны с пегматитами, где ювелирные кристаллы формируются в камерах. Известны также месторождения изумрудов в метаморфических породах, переработанных бериллиеносными растворами. Поскольку благородная темно-зеленая окраска изумруда объясняется присутствием в минерале хрома, необходимо, чтобы этот элемент содержался в породе в значительных количествах. Иначе вместо изумруда образуется обыкновенный берилл. Поэтому месторождения изумрудов чаще всего залегают среди ультраосновных пород, богатых хромом, железом, магнием и другими элементами. Примером таких месторождений могут служить знаменитые копи Урала. Известные месторождения изумруда в Колумбии образовались при низких температурах не более 100 1800 С в результате просачивания минералообразующих растворов через известняк и отложения изумрудов в полостях, образовавшихся при растворении известняков горячими растворами.

  • 384. Курс лекций по физике
    Другое Физика
  • 385. Курс физики
    Другое Физика

    Библиография.

    1. Монахов В.М. Целеполагание М.- Новокузнецк 97г.
    2. Латников Ю.И. В поисках педтехнологии адаптивного обучения Ульяновск, 1997г.
    3. Кирик Л.А. Физика. Самостоятельные и контрольные работы 10-11 кл. М: Имкса, Харьков: Гимназия, 1998г.
    4. Рымкевич А.П. Рымкевич П.А. Сборник задач по физике М., Просвещение 1984 г.
    5. Степанова Г.Н. Сборник задач по физике М: Просвещение, 1996 г.
    6. Тульчинский М.Е. Качественные задачи по физике М. Просвещение, 1972г.
    7. Луппов Г.Д. Молекулярная физика и электродинамика в опорных конспектах и тестах М. Просвещение, 1992 г.
    8. Корт А. Пеннер Д.И. Программированные задания по физике для 10 кл. М., Просвещение 1985 г.
    9. Основина В.А. Организация разноуровневого обучения в гимназии №33 г.Ульяновска Ульяновск 1996 г.
    10. Постников А.В. Проверка знаний учащихся по физике 6-7 кл. М., Просвещение 1986 г.
    11. Мартынов А.В. Хозяинова В.Г. Дидактические материалы по физике М., Просвещение 1985 г.
    12. Личностно-ориентированное обучение. Теории и технологии Ульяновск 1998 г.
    13. Методические рекомендации по организации и содержанию учебно-воспитательного процесса Ульяновск 1996 г.
    14. Оноприенко О.В. Проверка знаний, умений и навыков учащихся по физике в средней школе М., Просвещение 1988 г.
    15. Селевко Г.К. Современные образовательные технологии М., 1998 г.
  • 386. Лабораторная работа №5 Исследование электрической цепи источника постоянного тока
    Другое Физика

    Рассмотрим электрическую цепь, представленную на рис. 1. Допустим, что ключ К разомкнут. В этом случае электрический ток идёт только через вольтметр и источник тока. Допустим далее, что вольтметр имеет достаточно большое омическое сопротивление. Тогда током, протекающем в цепи, можно в первом приближении пренебречь. Поскольку мы пренебрегаем током в цепи, постольку отсутствует падение напряжения на внутреннем сопротивлении r источника и, как следствие, разность потенциалов на клеммах источника оказывается равной . Таким образом, при разомкнутом ключе вольтметр регистрирует - величину электродвижущей силы (ЭДС) источника тока.

  • 387. Лазер на красителях
    Другое Физика

    ГВГ часто применяют для преобразования инфракрасного излучения (=1,06 мкм и другие линии) неодимового лазера в излучение, попадающее в желто-зеленую область спектра (например, =530 нм), в которой можно получить лишь небольшое число интенсивных лазерных линий. Генерацию гармоник можно также использовать для того, чтобы получить излучение с частотой в три раза большей, чем у исходного лазерного излучения. Нелинейные характеристики рубидия и других щелочных металлов применяют, например, для утроения частоты неодимового лазера до значения, соответствующего длине волны 353 нм, т. е. попадающего в ультрафиолетовую область спектра. Теоретически возможны процессы генерации гармоник, более высоких, чем третья, но эффективность такого преобразования крайне низка, поэтому с практической точки зрения они не представляют интереса. Возможность генерации когерентного излучения на новых частотах не ограничивается процессом генерации гармоник. Одним из таких процессов является процесс параметрического усиления, который заключается в следующем. Пусть на нелинейную среду воздействуют три волны: мощная световая волна с частотой 1 (волна накачки) и две слабые световые волны с более низкими частотами 2 и 3. При выполнении условия 1 = 2+3 и условия волнового синхронизма имеет место перекачка энергии мощной волны с частотой 1 в энергию волн с частотами 2 и 3. Если нелинейный кристалл поместить в оптический резонатор, то получим прибор, очень напоминающий лазер и носящий название параметрического генератора. Такой процесс был бы полезен даже в том случае, если бы возможности его использования были ограничены получением разностей частот двух существующих. лазерных источников. Фактически же параметрический генератор является устройством, способным генерировать когерентное оптическое излучение, частоту которого можно перестраивать почти во всем видимом диапазоне. Причина эта заключается в том, что нет необходимости использовать дополнительные источники когерентного излучения на частотах 2 и 3. Колебания эти могут сами возникать в кристалле из шумовых фотонов (тепловых шумов), которые всегда в нем присутствуют. Эти шумовые фотоны имеют широкий спектр частот, расположенный преимущественно в инфракрасной области спектра. При определенной температуре кристалла и ориентации его по отношению к направлению волны накачки и к оси резонатора упомянутое выше условие волнового синхронизма выполняется для определенной пары частот 2 и 3. Для перестройки частоты излучения надо изменить температуру кристалла или его ориентацию. Рабочей частотой может быть любая из двух частот 2 и 3 в зависимости от того, какой диапазон частот излучения прибора нужен. Быструю перестройку частоты в ограниченном спектральном диапазоне можно получить с помощью электрооптического изменения показателей преломления кристалла. Как и в случае лазера, имеется пороговый уровень мощности накачки, который для получения стационарных колебаний следует превысить. В большинстве параметрических генераторов в качестве источника накачки используют лазеры видимого диапазона, такие, как аргоновый лазер, или вторую гармонику неодимового лазера. На выходе прибора получают перестраиваемое излучение инфракрасного диапазона.

  • 388. Лазерная технология
    Другое Физика

    Активное вещество твердотельных лазеров состоит из двух основных компонентов: матрицы и активатора. Энергетические уровни атомов в кристалле отличаются от уровней свободных атомов, так как на атом в кристалле воздействуют электрические и магнитные поля окружающих атомов. Это приводит к расщеплению уровней, появлению подуровней и, в конечном счете, энергетических полос. Наибольшее расширение испытывают уровни внешних электронов, так как внутренние электроны экранируются от воздействия полей соседних атомов внешними электронными оболочками. В качестве матрицы используются диэлектрические кристаллы, запрещенная зона которых обычно составляет несколько электрон-вольт. Поэтому чистая кристаллическая основа является совершенно бесцветной и прозрачной средой. Введение в кристаллическую основу ионов активатора приводит к появлению в активированном кристалле областей селективного поглощения и спонтанной люминесценции (центров окраски). Ионы активатора замещают ионы основы, поэтому радиус иона активатора должен практически совпадать с радиусом иона матрицы. Чем точнее это геометрическое соответствие, тем более высокие концентрации ионов активатора в основе могут быть достигнуты без заметных оптических дефектов. Атом активатора в кристаллической основе должен иметь метастабильный уровень с большим временем жизни и узкой линией люминесценции (шириной не более нескольких см-1). Чем больше время жизни верхнего уровня лазерного перехода и чем меньше ширина его линии, тем меньше мощность накачки, при которой достигается инверсная населенность. Ширина линий люминесценции и их число должны быть минимальными также и для увеличения квантового выхода люминесценции, т. е. отношения числа фотонов, поглощенных активным веществом на частоте накачки, к числу фотонов, излучаемых данным активным веществом на частоте лазерного перехода. Квантовый выход характеризует, в конечном счете, эффективность преобразования поглощенного некогерентного из лучения в когерентное. Перечисленным выше требованиям отвечают актиноидные (U уран), редкоземельные (Nd, Pr, Sm, Eu, Tb, Dy, Но, Er, Tu, Yb) и некоторые переходные (Сг, Со, Ni) металлы. Малая ширина спектральных линий у этих атомов объясняется тем, что лазерные переходы у них соответствуют переходам электронов в глубоко лежащих слоях, хорошо экранированных от воздействия внешнего поля кристаллической решетки.

  • 389. Лазерный метод получения водных суспензий наночастиц металлов
    Другое Физика

    Стабильный коллоидный раствор металлических наночастиц в жидкостях в ряде случаев позволяет наблюдать специфическое оптическое явление возникновение так называемой плазмонной полосы поглощения суспензии частиц. Наличие данной полосы обусловлено присутствием в суспензии частиц металлов с малыми размерами (десятки нанометров). Т.е. фактически размеры частиц становятся соизмеримыми с длиной свободного пробега электронов в металле, таким образом, валентные электроны образуют «шубу» наночастицы, активно взаимодействующую с падающим излучением. Для большинства металлов данные плазмонные полосы находятся в ультрафиолетовой части спектра, лишь для Ag, Cu и Au они смещаются в видимую часть спектра. Следовательно, регистрируя спектры поглощения исследуемых суспензий, по наличию плазмонных полос можно судить о присутствии наноразмерных частиц определенных металлов в суспензии. Положение же максимума и ширина такой полосы содержат информацию о распределении частиц по размерам. Спектральное расположение плазмонных полос для широкого круга металлов хорошо исследовано [1,3], однако в связи с тем, что в научной литературе в основном присутствуют данные для коллоидных растворов, полученных химическими методами, необходим их пересмотр для физических методов получения наночастиц. Это обусловлено присутствием в химически сформированных коллоидах одновременно ионной, нано- и макро- фаз исследуемого металла. Физические методы получения наноразмерных объектов обладают гораздо более высокой селективностью. Основные достоинства данного метода во многом совпадают с предыдущим с тем лишь различием, что используется более дорогая техника спектроскопии. Основная сложность соотнесение максимума плазмонной полосы поглощения и размеров нанообъектов.

  • 390. Лазеры
    Другое Физика

    Первым в оптическом диапазоне волн заработал лазер на розовом рубине, испускающий ярко красные световые лучи с длиной волны около 0,7мк. По химическому составу он представлял собой корунд с примесью оксида хрома Сг2О3 (0,05%). При достижении инверсной населенности использовались возбужденные состояния ионов Сг3+. Концентрация ионов хрома в кристалле розового рубина первого лазера составляла 1,62-1019 см-3. Для ионов хрома характерна так называемая трехуровневая схема расположения энергетических состояний. Инверсная населенность в рубине достигалась оптическим методом при помощи мощной импульсной ксеноновой лампы. Под воздействием ультрафиолетового излучения лампы ионы хрома возбуждаются с вероятностью рВи переходят на систему уровней 3. Отсюда они могут перейти или снова на уровень 1 с вероятностью А+ р В или на уровень 2 в результате без излучательного перехода с вероятностью S- Энергия, выделяющаяся при таком переходе, идет на нагревание кристалла. Состояние 2 для ионов хрома является метастабильным, оно обусловливает фосфоресценцию рубина в красной области спектра. При определенной концентрации ионов хрома и мощности излучения, возбуждающего ионы хрома (она называется мощностью «накачки»), удается создать такое распределение ионов по уровням, при котором N2 > N1, т.е. получить инверсное состояние. Между уровнями 1 и 2 возможны переходы, подобные переходам в двухуровневой системе.

  • 391. Лазеры и их применение
    Другое Физика

    Лазерная обработка металлов. Возможность получать с помощью лазеров световые пучки высокой мощности до 1012 1016 вт/см2 при фокусировки излучения в пятно диаметром до 10-100 мкм делает лазер мощным средством обработки оптически непрозрачных материалов, недоступных для обработки обычными методами (газовая и дуговая сварка). Это позволяет осуществлять новые технологические операции, например, просверливание очень узких каналов в тугоплавких материалах, различные операции при изготовлении пленочных микросхем, а также увеличения скорости обработки деталей. При пробивании отверстий в алмазных кругах сокращает время обработки одного круга с 2-3 дней до 2 мин. Наиболее широко применяется лазер в микроэлектронике, где предпочтительна сварка соединений, а не пайка. Основные преимущества: отсутствие механического контакта, возможность обработки труднодоступных деталей, возможность создания узких каналов, направленных под углом к обрабатываемой поверхности.

  • 392. Лазеры на иттрий-алюминиевом гранате
    Другое Физика

    Из сказанного выше ясно, что в кристалле Nd : YAG переход 4F3/2 4I11/2 хорошо подходит для получения лазерной генерации в четырехуровневой схеме. В действительности необходимо принимать во внимание следующее; Уровень 4F3/2 расщеплен электрическим полем внутри кристалла (эффект Штарка) на два сильно связанных подуровня (R1 и R2), разделенных энергетическим зазором ?Е = 88 см-1. Уровень 4I11/2 также расщеплен вследствие эффекта Штарка на шесть подуровней. Оказывается, что лазерная генерация обычно происходит с подуровня R2 уровня 4F3/2 на определенный подуровень уровня 4I11/2, поскольку этот переход обладает наибольшим значением сечения перехода (? = 8,8-10-19 см2). Этот переход имеет длину волны ?= 1,064 мкм (ближний ИК. диапазон). Однако необходимо напомнить, что, поскольку подуровни R1 и R2 сильно связаны, при всех вычислениях используют эффективное сечение ?21= 3,5*10-19 см2 . Следует также заметить, что, используя в резонаторе лазера подходящую дисперсионную систему генерацию можно получить на многих других длинах волн, соответствующих различным переходам: 4F3/2 I11/2 ( ?= 1,051,1 мкм), 4F3/2 I13/2 (? = 1,3 9 мкм наиболее интенсивная линия в этом случае) и переходу 4F3/2 I11/2 (? около 0,95 мкм). Кроме того, стоит вспомнить, что лазерный переход с ?= 1,06 мкм при комнатной температуре однородно уширен вследствие взаимодействия с фононами решетки. Соответствующая ширина ?? = 6,5 см-1 = 195 ГГц при температуре T = 300 К. Это делает Nd: YAG очень подходящим для генерации в режиме синхронизации мод. Большое время жизни верхнего лазерного уровня (t = 0,23 мс) позволяет Nd : YAG быть весьма хорошим для работы в режиме модулированной добротности. Nd : YAG лазеры могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режиме. В обоих случаях обычно используются линейные лампы в схемах с одноэллипсным осветителем, с близким расположением лампы и кристалла или с многоэллипсным осветителем. Для работы в импульсном и непрерывном режимах применяются соответственно ксеноновые лампы среднего давления (500 1500 мм рт. ст.) и криптоновые лампы высокого давления (4 6 атм). Размеры стержней обычно такие же, как и у рубинового лазера. Выходные параметры Nd:YAG-лазера оказываются следующими: в непрерывном многомодовом режиме выходная мощность до 200 Вт; в импульсном лазере с большой скоростью повторения импульсов (50 Гц) средняя выходная мощность порядка 500 Вт; в режиме модулированной добротности максимальная выходная мощность до 50 МВт; в режиме синхронизации мод длительность импульса до 20 пс. Как в импульсном, так и в непрерывном режиме дифференциальный КПД составляет около 13%.

  • 393. Лампа накаливания и история ее изобретения
    Другое Физика

    §%20%d0%b0%d0%bc%d0%b5%d1%80%d0%b8%d0%ba%d0%b0%d0%bd%d1%81%d0%ba%d0%b8%d0%b9%20%d0%b8%d0%b7%d0%be%d0%b1%d1%80%d0%b5%d1%82%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%20%d0%a2%d0%be%d0%bc%d0%b0%d1%81%20%d0%ad%d0%b4%d0%b8%d1%81%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b4%d0%b8%d1%82%20%d0%b8%d1%81%d1%81%d0%bb%d0%b5%d0%b4%d0%be%d0%b2%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%d1%81%d0%ba%d1%83%d1%8e%20%d1%80%d0%b0%d0%b1%d0%be%d1%82%d1%83,%20%d0%b2%20%d0%ba%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d0%be%d0%b9%20%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b1%d1%83%d0%b5%d1%82%20%d0%b2%20%d0%ba%d0%b0%d1%87%d0%b5%d1%81%d1%82%d0%b2%d0%b5%20%d0%bd%d0%b8%d1%82%d0%b8%20%d1%80%d0%b0%d0%b7%d0%bb%d0%b8%d1%87%d0%bd%d1%8b%d0%b5%20%d0%bc%d0%b5%d1%82%d0%b0%d0%bb%d0%bb%d1%8b.%20%d0%92%201879%20%d0%b3%d0%be%d0%b4%d1%83%20%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bd%d1%82%d1%83%d0%b5%d1%82%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%83%20%d1%81%20%d0%bf%d0%bb%d0%b0%d1%82%d0%b8%d0%bd%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b9%20%d0%bd%d0%b8%d1%82%d1%8c%d1%8e.%20%d0%921880%20%d0%b3%d0%be%d0%b4%d1%83%20%d0%be%d0%bd%20%d0%b2%d0%be%d0%b7%d0%b2%d1%80%d0%b0%d1%89%d0%b0%d0%b5%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%ba%20%d1%83%d0%b3%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%bc%d1%83%20%d0%b2%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%ba%d0%bd%d1%83%20%d0%b8%20%d1%81%d0%be%d0%b7%d0%b4%d0%b0%d1%91%d1%82%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%83%20%d1%81%d0%be%20%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d0%b5%d0%bd%d0%b5%d0%bc%20%d0%b6%d0%b8%d0%b7%d0%bd%d0%b8%2040%20%d1%87%d0%b0%d1%81%d0%be%d0%b2.%20%d0%9e%d0%b4%d0%bd%d0%be%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d0%b5%d0%bd%d0%bd%d0%be%20%d0%ad%d0%b4%d0%b8%d1%81%d0%be%d0%bd%20%d0%b8%d0%b7%d0%be%d0%b1%d1%80%d1%91%d0%bb%20%d0%b1%d1%8b%d1%82%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b9%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%be%d1%80%d0%be%d1%82%d0%bd%d1%8b%d0%b9%20%d0%b2%d1%8b%d0%ba%d0%bb%d1%8e%d1%87%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c.%20%d0%9d%d0%b5%d1%81%d0%bc%d0%be%d1%82%d1%80%d1%8f%20%d0%bd%d0%b0%20%d1%81%d1%82%d0%be%d0%bb%d1%8c%20%d0%bd%d0%b5%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b4%d0%be%d0%bb%d0%b6%d0%b8%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%b5%20%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d1%8f%20%d0%b6%d0%b8%d0%b7%d0%bd%d0%b8%20%d0%b5%d0%b3%d0%be%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%8b,%20%d0%b2%d1%8b%d1%82%d0%b5%d1%81%d0%bd%d1%8f%d1%8e%d1%82%20%d0%b8%d1%81%d0%bf%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%b7%d0%be%d0%b2%d0%b0%d0%b2%d1%88%d0%b5%d0%b5%d1%81%d1%8f%20%d0%b4%d0%be%20%d1%82%d0%b5%d1%85%20%d0%bf%d0%be%d1%80%20%d0%b3%d0%b0%d0%b7%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b5%20%d0%be%d1%81%d0%b2%d0%b5%d1%89%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d0%b5.">Во второй половине1870-х годов <http://ru.wikipedia.org/wiki/1870-%D0%B5> американский изобретатель Томас Эдисон проводит исследовательскую работу, в которой он пробует в качестве нити различные металлы. В 1879 году он патентует лампу с платиновой нитью. В1880 году он возвращается к угольному волокну и создаёт лампу со временем жизни 40 часов. Одновременно Эдисон изобрёл бытовой поворотный выключатель. Несмотря на столь непродолжительное время жизни его лампы, вытесняют использовавшееся до тех пор газовое освещение.

  • 394. Лауреаты нобелевской премий по физике
    Другое Физика

    БАСОВ Николай Геннадиевич (р. 1922), российский физик, один из основоположников квантовой электроники, академик РАН (1991; академик АН СССР с 1966), дважды Герой Социалистического Труда (1969, 1982). Окончил Московский инженерно-физический институт (1950). Труды по полупроводниковым лазерам, теории мощных импульсов твердотельных лазеров, квантовым стандартам частоты, взаимодействию мощного лазерного излучения с веществом. Открыл принцип генерации и усиления излучения квантовыми системами. Разработал физические основы стандартов частоты. Автор ряда идей в области полупроводниковых квантовых генераторов. Исследовал формирование и усиление мощных импульсов света, взаимодействие мощного светового излучения с веществом. Изобрел лазерный метод нагрева плазмы для термоядерного синтеза. Автор цикла исследований мощных газовых квантовых генераторов. Предложил ряд идей по использованию лазеров в оптоэлектронике. Создал (совместно с А. М. Прохоровым) первый квантовый генератор на пучке молекул аммиака мазер (1954). Предложил метод создания трехуровневых неравновесных квантовых систем (1955), а также использование лазера в термоядерном синтезе (1961). Председатель правления Всесоюзного общества «Знание» в 1978-90. Ленинская премия (1959), Государственная премия СССР (1989), Нобелевская премия (1964, совместно с Прохоровым и Ч. Таунсом). Золотая медаль им. М. В. Ломоносова (1990). Золотая медаль им. А. Вольты (1977).

  • 395. Лекции по ТОЭ
    Другое Физика

    Введение

    1. Элементы электрических цепей.
    2. Топология электрических цепей.
    3. Переменный ток. Изображение синусоидальных переменных.
    4. Элементы цепи синусоидального тока, векторные диаграммы и комплексные соотношения для них.
    5. Основы символического метода расчета. Методы контурных токов и узловых потенциалов.
    6. Основы матричных методов расчета электрических цепей.
    7. Мощность в электрических цепях.
    8. Резонансные явления в цепях синусоидального тока.
    9. Векторные и топографические диаграммы. Преобразование линейных электрических цепей.
    10. Анализ цепей с индуктивно связанными элементами.
    11. Особенности составления матричных уравнений при наличии индуктивных связей и ветвей с идеальными источниками.
    12. Методы расчета, основанные на свойствах линейных цепей.
    13. Метод эквивалентного генератора. Теорема вариаций.
    14. Пассивные четырехполюсники.
    15. Электрические фильтры.
    16. Трехфазные электрические цепи: основные понятия и схемы соединения.
    17. Расчет трехфазных цепей.
    18. Применение векторных диаграмм для анализа несимметричных режимов. Мощность в трехфазных цепях.
    19. Метод симметричных составляющих.
    20. Теорема об активном двухполюснике для симметричныхсоставляющих.
    21. Вращающееся магнитное поле. Принцип действия асинхронного и синхронного двигателей.
    22. Линейные электрические цепи при несинусоидальных периодических токах.
    23. Резонансные явления в цепях несинусоидального тока. Высшие гармоники в трехфазных цепях.
    24. Переходные процессы в линейных электрических цепях. Классический метод расчета переходных процессов.
    25. Методика и примеры расчета переходных процессов классическим методом.
    26. Определение постоянной времени. Переходные процессы в R-L-C-цепи.
    27. Операторный метод расчета переходных процессов.
    28. Последовательность расчета переходных процессов операторным методом. Формулы включения. Переходные проводимость и функция по напряжению.
    29. Интеграл Дюамеля. Метод переменных состояния.
    30. Нелинейные цепи постоянного тока. Графические методы расчета.
    31. Расчет нелинейных цепей методом эквивалентного генератора. Аналитические и итерационные методы расчета цепей постоянного тока.
    32. Нелинейные магнитные цепи при постоянных потоках.
    33. Общая характеристика задач и методов расчета магнитных цепей.
    34. Особенности нелинейных цепей переменного тока. Графический метод расчета с использованием характеристик для мгновенных значений.
    35. Графические методы расчета с использованием характеристик по первым гармоникам и действующим значениям. Феррорезонанс. Аналитические методы расчета.
    36. Метод кусочно-линейной аппроксимации. Метод гармонического баланса.
    37. Понятие об эквивалентном эллипсе, заменяющем петлю гистерезиса. Потери в стали. Катушка и трансформатор с ферромагнитными сердечниками.
    38. Переходные процессы в нелинейных цепях. Аналитические методы расчета.
    39. Понятие о графических методах анализа переходных процессов в нелинейных цепях. Методы переменных состояния и дискретных моделей.
    40. Цепи с распределенными параметрами в стационарных режимах: основные понятия и определения.
    41. Линия без искажений. Уравнения линии конечной длины. Определение параметров длинной линии. Линия без потерь. Стоячие волны.
    42. Входное сопротивление длинной линии. Переходные процессы в цепях с распределенными параметрами.
    43. Сведение расчета переходных процессов в цепях с распределенными параметрами к нулевым начальным условиям. Правило удвоения волны.
  • 396. Лекция по физике
    Другое Физика

    Почему образуется интерференционная картина и как она выглядит помогает понять укрупненный фрагмент рисунка слева вверху. Реальный луч 2 и его отражение от зеркала З можно заменить лучем 2 и его “отражением” от изображения зеркала З в полупрозрачном зеркале - З. Это изображение и исследуемая поверхность образуют клин, пластину изменяющейся толщины. Соответственно, через окуляр наблюдаются интерференционные линии равной толщины - прямые, направленные перпендикулярно плоскости рисунка. И эти линии видны искривленными, если исследуемая поверхность не вполне плоская. При “идеально” плоской поверхности это прямые линии.

  • 397. Логистика в работе электроэнергетических систем
    Другое Физика

    Практика создания логистических управляющих систем позволила сформулировать следующую систему принципов энергетической логистики:

    1. безопасность управленческих решений реализация управленческих решений не должна приводить к ущербу жизни, здоровья и имущества людей;
    2. экологичность управленческих решений реализация управленческих решений должна сопровождаться минимальным влиянием на окружающую среду;
    3. надежность функционирования системы энергоснабжения реализация любого управленческого решения должна обеспечивать нормальное непрерывное функционирование системы энергоснабжения;
    4. эффективность затрат управленческое решение должно обеспечивать максимальную эффективность функционирования всей системы энергоснабжения;
    5. адаптивность управленческих решений управленческое решение должно быть рассчитано с учетом всех изменений внешней среды и самой системы энергоснабжения к моменту окончания его исполнения;
    6. синхронизация управленческих воздействий управленческое решение должно быть рассчитано с учетом того, что его влияние на разные элементы системы энергоснабжения может наступить не одновременно, например вследствие их удаленности друг от друга;
    7. регулирование в режиме реального времени частота выработки управленческих решений, величина, время и место исполнения соответствующих управляющих воздействий на систему энергоснабжения должны обеспечивать заданную точность управления во всех ее элементах;
    8. минимизация информационных потоков персонал и система автоматического управления высшего уровня должны быть обеспечены всей необходимой информацией, объем которой должен быть минимальным;
    9. защита информации информация, используемая при управлении системой энергоснабжения, должна быть защищена от несанкционированного доступа;
    10. доступность информации процессы выработки и контроля реализации управленческого решения должны быть обеспечены всей необходимой информацией;
    11. прогнозирование в управленческих решениях управленческое решение должно быть рассчитано с учетом развития во времени текущей ситуации у потребителей, в окружающей среде и в самой системе энергоснабжения;
    12. финансовое обеспечение управленческих решений реализация любого управленческого решения должна быть обеспечена соответствующими финансовыми средствами;
    13. системность управленческих решений управленческое решение должно влиять на изменение не только энергетических потоков, но и потоков информации и финансов, учитывать взаимодействие элементов системы энергоснабжения между собой, а также соответствовать всем принципам энергетической логистики.
  • 398. Локальное ферромагнитное упорядочение в кристаллах типа висмута
    Другое Физика

    Во всех исследованных покрытиях Со-W и Со-Р величина М(H)0, что свидетельствует о магнитостатическом взаимодействии между магнитными составляющими покрытий [5,6]. Анализ кривых М(H) и dirr(H) позволяет обнаружить связь процессов перемагничивания с текстурой и размером кристаллитов (агрегатоообразованием), опосредованную межкристаллитным магнитным взаимодействием. Прежде всего, появление двух пиков на кривых d irr(Н) в покрытиях Со-Р и Со-W можно связать с присутствием в покрытии, наряду с основной текстурой [00.1] и текстуры [10.0]. Следует учитывать также, что исследуемые покрытия состоят из кристаллитов, между которыми существует магнитостатическое взаимодействие, которое в случае пленок Co-W с текстурой [00.1] обусловлено в основном вкладом элементов субструктуры сферической формы [7] и которое объясняет отличие процессов перемагничивания в реальных магнитных материалах от предсказанных теоретическими моделями [8,9]. Так, в покрытиях со смешанной текстурой [00.1]+[10.0] (cлабой текстурой [001]) пик dirr(H), соответствующий перемагничиванию кристаллитов с текстурой [00.1] лежит правее пика dirr(H), соответствующего перемагничиванию кристаллитов с текстурой [10.0]. Изменение структурных характеристик (текстуры, микроструктуры) при изменении концентрации в растворе гипофосфита натрия (пленки Со-Р) или температуры электролита (20-30о C,пленки Со-W) приводит лишь к росту или падению величины того или иного пика, но не вызывает их существенного сдвига на оси полей. Т.е. наличие магнитостатического взаимодействия элементов микроструктуры в плоскости образцов в этом случае приводит к вовлечению в процесс перемагничивания интегрального магнитного момента кристаллитов как единого целого, а не только его плоскостной составляющей, что с учетом хаотического распределения осей «С» кристаллитов в плоскости образцов и обусловливает расположение пика dirr(H), соответствующего перемагничиванию кристаллитов с текстурой [10.0] , в области меньших полей.

  • 399. Людина в магнітному полі
    Другое Физика

    У обох випадках і з мильною бульбашкою, і з полумям свічки невипадково згадується про полюси магніту. Адже сила магнітного поля між ними найбільша. Люди це помітили давно. Вивчаючи природу магнетизму, вчений Пєр Перегрін написав книгу, де вже йшлося про полюси магніту, протягування різнойменних і відштовхуючи однойменних полюсів. А найглибші наукові дані про магнетизм людство отримало завдяки англійському фізику Вільяму Гілберту. У його праці «Про магніт, магнітні тіла і про великий магніт Землю» сформульовано найважливіші властивості магнітів : різні частини магнітів по різному притягують залізні предмети, найсильніше притягують полюси магніту ; магніт завжди має два полюси : північний і південний, не може бути магніту з одним полюсом ; різнойменні полюси магніту притягуються, а однойменні відштовхуються ; підвішений на нитці магніт розміщується так, що вказує напрям на північ і на південь; Земля це велетенський магніт.

  • 400. Люминесцентные лампы - путь экономии энергоресурсов
    Другое Физика

    Наша страна не вырабатывает такой объем энергии, который необходим его населению. В связи с этим Беларусь вынуждена импортировать данный товар у стран-соседей. Основным импортером является Россия. Сколько же государственной валюты уходит из банков страны, если мы, как основные потребители, используем в день неимоверные объемы электроэнергии. Не имеет ли смысла каждому из нас научиться экономить так необходимый нам ресурс? Человечество задумалось об экономии электроэнергии. Не зря же каждого из нас призывают выключать свет, заменять лампы накаливания на лампы дневного света, ставить датчики на подогрев воды. А глобальное потепление! Самая важная проблема современного общества.