Физика

721. Исследование вольтамперных характеристик диодов
Контрольная работа пополнение в коллекции 07.07.2012

Моделирует кусочно-линейный диод, такой же, как и в Simscape Diode block, но с добавлением фиксированной емкости перехода. Если напряжение на диоде превышает значение, указанное в параметре Forward, то диод ведет себя как линейный резистор с сопротивлением, указанным в параметре "On". В противном случае диод ведет себя как линейный резистор с небольшой проводимостью, указанной в параметре "Off". Нулевое напряжение на диоде приводит к отсутствию тока.
722. Исследование движения центра масс межпланетных космических аппаратов
Дипломная работа пополнение в коллекции 09.12.2008
5. ÑÏÈÑÎÊ ËÈÒÅÐÀÒÓÐÛ.
1. «Îñíîâû òåîðèè ïîëåòà êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ» / Ïîä ðåä. Ã.Ñ.Íàðèìàíîâà, Ì.Ê.Òèõîíðàâîâà. Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1972.
2. À.Ï.Ðàçûãðàåâ «Îñíîâû óïðàâëåíèÿ ïîëåòîì êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1990.
3. Ã.Ã.Áåáåíèí, Á.Ñ.Ñêðåáèøåâñêèé, Ã.À.Ñîêîëîâ «Ñèñòåìû óïðàâëåíèÿ ïîëåòîì êîñìè÷åñêèõ àïïàðàòîâ». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1978.
4. Ê.Á.Àëåêñååâ, Ã.Ã.Áåáåíèí «Óïðàâëåíèå êîñìè÷åñêèìè ëåòàòåëüíûìè àïïàðàòàìè». Ì., Ìàøèíîñòðîåíèå, 1974.
5. Â.Â.Ñîëîäîâíèêîâ, Â.Í.Ïëîòíèêîâ, Ê.Â.ßêîâëåâ «Òåîðèÿ àâòîìàòè÷åñêîãî óïðàâëåíèÿ òåõíè÷åñêèõ ñèñòåì». Ì., èçä.ÌÃÒÓ èì.Áàóìàíà, 1993.
6. Á.Ñòðàóñòðóï «ßçûê ïðîãðàììèðîâàíèÿ Ñ++». Ì., «Ðàäèî è ñâÿçü», 1991.
7. À.Â.Áîøêèí, Ï.Í.Äóáíåð «Ðàáîòà ñ Ñ++». Ì., «Þêèñ», 1991.
8. Â.Â.Àðñåíüåâ, Á.Þ.Ñàæèí «Ìåòîäè÷åñêèå óêàçàíèÿ ê âûïîëíåíèþ îðãàíèçàöèîííî-ýêîíîìè÷åñêîé ÷àñòè äèïëîìíûõ ïðîåêòîâ ïî ñîçäàíèþ ïðîãðàììíîé ïðîäóêöèè», Ì., èçä. ÌÃÒÓ èì.Áàóìàíà, 1994.
9. ÃÎÑÒ 2.103-68 ÍÈÐ. Ì.: Èçä-âî ñòàíäàðòîâ, 1968.
10. Â.Ê.Çåëèíñêèé «ÍÎÒ â ïðîåêòíî-êîíñòðóêòîðñêîé îðãàíèçàöèè». Ì.: «Ýêîíîìèêà», 1969.
11. «Óïðàâëåíèå òðóäîâûì êîëëåêòèâîì» / Ã.Ï.Çàéöåâ, Ý.Â.Ìèíüêî, Í.Â.Àðòàìîíîâà è äð. Ñâåðäëîâñê, Èçä-âî ÓÃÓ, 1989.
12. «Òèïîâûå íîðìû âðåìåíè íà ïðîãðàììèðîâàíèå çàäà÷ äëÿ ÝÂÌ», óòâåðæäåííûå ïîñòàíîâëåíèåì Ãîñóäàðñòâåííîãî êîìèòåòà ÑÑÑÐ ïî òðóäó è ñîöèàëüíûì âîïðîñàì è Ñåêðåòàðèàòà ÂÖÑÏÑ îò 27 èþëÿ 1987 ã. ¹454/22-70
13. Þ.Ã.Ñèáèðîâ «Îõðàíà òðóäà â ÂÖ». Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1985.
14. Ñèáèðîâ Þ.Ã., «Îñíîâû èíæåíåðíîé ïñèõîëîãèè» / ïîä ðåä. Á.Ô.Ëîìîâà. Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1986.
15. ÑÍèÏ 2.09.04-87 «Àäìèíèñòðàòèâíûå è áûòîâûå çäàíèÿ è ïîìåùåíèÿ ïðîèçâîäñòâåííûõ ïðåäïðèÿòèé».
16. «Çðåíèå» / ïîä ðåä. Í.È.Êóäðÿøîâîé, Ì., «Ìàøèíîñòðîåíèå», 1995.
17. «Âðåìåííûå ðåêîìåíäàöèè òðóäà îïåðàòîðîâ çà äèñïëåÿìè». ÃÎÑÒ 12.1.006-84.
18. ÑÍèÏ2963-84 «Íîðìèðîâàíèå ýëåêòðîìàãíèòíûõ ïîëåé».
19. «Ñîâðåìåííûå íîðìû ýëåêòðîñòàòè÷åñêîãî è ýëåêòðîìàãíèòíîãî èçëó÷åíèÿ», «Computer World» ¹7, 1995.3
723. Исследование деятельности Тобольского филиала ОАО "СУЭНКО"
Отчет по практике пополнение в коллекции 01.03.2012

техническое перевооружение, реконструкция, наладка, ремонт и эксплуатация энергетических объектов, электрических сетей наружного освещения, зданий и сооружений, и электроэнергетического оборудования, проведение испытаний и измерений энергоустановок (в том числе потребителей), а также электрических сетей наружного освещения;
724. Исследование динамических свойств электропривода с вентильным двигателем
Курсовой проект пополнение в коллекции 31.03.2011
Таким образом, основные проблемы, связанные с построением бездатчикового векторного электропривода заключаются в следующем [17]:
1. Наблюдатель состояния двигателя (ЭД), построенный на основе решения полной системы уравнений электрического равновесия для статора и ротора по доступной информации о напряжениях и токах статора, способен обеспечить приемлемую точность вычисления потокосцепления и скорости только в ограниченном диапазоне частот. Это связано с известной проблемой введения начальных условий при частотах, близких к нулевой. Практически все способы решения данной проблемы связаны с введением определенного отклонения математического описания наблюдателя состояния относительно реального объекта при работе в области малых частот. Эти отклонения проявляются в виде ошибки в вычислении потокосцепления, скорости, активной и реактивной составляющих тока.
2. Следующей проблемой является чувствительность электропривода к изменению его параметров в процессе работы. Прежде всего, это относится к температурным изменениям активных сопротивлений статора и ротора, а также к изменению взаимной индуктивности в зависимости от тока цепи намагничивания. Одним из подходов к решению данной проблемы в построении векторного регулятора и наблюдателя состояния ЭД является применение регуляторов, грубых в отношении параметрических возмущений, в частности, релейных регуляторов, функционирующих в скользящих режимах. Другим подходом является параметрическая адаптация, осуществляемая в реальном времени при работе привода.
3. Третьей проблемой является получение необходимой точности оценки эквивалентных (усредненных на интервале расчета процессов в наблюдателе состояния) значений токов и напряжений статора. На точность оценки эквивалентных напряжений в области малых частот основной гармоники и высоких частот модуляции существенно влияет «мертвое время» и задержки переключения ключей инвертора. Заметим, что проблема точности измерения напряжения на малых частотах в гораздо меньшей степени проявляется в векторных электроприводах с датчиком скорости/положения, так как быстродействующий контур скорости, замкнутый по реально измеряемому сигналу, способен в значительной степени компенсировать ошибки, связанные с динамическими неидеальностями ключей инвертора.
725. Исследование динамических характеристик САР перепада давления топлива на дроссельном кране
Курсовой проект пополнение в коллекции 17.09.2012

Важным этапом проектирования систем автоматического регулирования (САР) энергетических установок является анализ их динамических характеристик. По динамическим характеристикам оценивают устойчивость и качество регулирования САР; выбирают параметры систем, удовлетворяющие заданным техническим требованиям. Анализ динамических характеристик САР проводят и использованием методов теории автоматического регулирования. На начальном этапе исследований рассматривают линеаризованную САР: составляют расчетную схему; принимают упрощающие допущения и выводят уравнения звеньев; рассчитывают и анализируют динамические характеристики системы.
726. Исследование дисперсионных свойств стеклянной призмы в области видимого света спектрометром ГС-5
Контрольная работа пополнение в коллекции 18.02.2010

Расположив столик с призмой так, как указано выше, вращают зрительную трубу вправо (к основанию призмы) до тех пор, пока исследуемая линия ртути не появится в поле зрения трубы. Установив на нее нить сетки зрительной трубы, вращают верхнюю часть столика так, чтобы спектральная линия двигалась в сторону неотклоненного луча. Если линия будет выходить из поля зрения трубы, то вслед за ней двигают зрительную трубу. Эту операцию производят до тех пор, пока линия при вращении столика не остановится и не начнет двигаться обратно.
727. Исследование зависимостей между механическими характеристиками материалов
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

На полярной диаграмме хорошо видны известные качественные соотношения между статическими характеристиками прочности и пластичности, с одной стороны, и между статическими и динамическими характеристиками, с другой стороны, а именно: чем больше (прочностная характеристика) тем меньше характеристики пластичности и , а также динамическая характеристики ауд . Мы проверили некоторые известные зависимости между характеристиками материалов и попытались установить новые.
728. Исследование защитных характеристик плавких предохранителей
Контрольная работа пополнение в коллекции 16.11.2011

В задании 2 проводя опыт для характеристики кабеля малого напряжения в зависимости от разных условий окружающей среды, а именно перепады температур от 40° до -15° градуса Цельсия было проанализировано, что при токе нагрузки 30А плавкая вставка предохранителя перегорела за 419 секунд, а температура кабеля была 51,18° градусов Цельсия, и при токе нагрузки 180А плавкая вставка предохранителя перегорела за 0,09 а температура кабеля 40° Цельсия. Отсюда следует что при превышении тока нагрузки тока номинальной плавкой вставки плавкая вставка предохранителя выдерживает ток нагрузки до определенного времени при этом способствует перегреванию кабеля, после того как плавкая вставка перегорает кабель начинает остывать до температуры окружающей среды. А также если при токе нагрузки 180А и плавкой вставки 20А кабель не успевает нагреваться и остается поддерживать окружающую температуру. Зимой кабель менее подвержен перегреванию, если при температуре окружающей среды минус -15°градусов Цельсия ток нагрузки будет 45А, а ток плавкой вставки 40А, то плавкая вставка может не перегореть в связи с низкой температурой окружающей среды. Она способствует охлаждению как кабеля так и вставки. С физической точки зрения при температуре ниже нуля, рассматривая строение кабеля и плавкую вставку на атомарном уровне то атомы начинают сжиматься друг относительно друга, а кристаллическая решетка деформируясь лучше пропускает электроны, не создавая большого сопротивления что способствует уменьшению температуры.
729. Исследование и использование эффеката Кирлиан
Дипломная работа пополнение в коллекции 09.12.2008
730. Исследование и моделирование с помощью компьютера электрических полей
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009
Список возможностей программы (считается, что электрическое поле задано расстановкой зарядов):
1. По данному электрическому полю рисовать общий план линий напряженности
2. По данному электрическому полю исследовать линии напряженности (т.е. строить через заданную точку линию напряженности).
3. По данному электрическому полю исследовать эквипотенциальные линии (т.е. строить через данную точку эквипотенциальную линию).
4. По данному электрическому полю вычислять напряженность и потенциал в заданной точке поля.
5. По данному электрическому полю вычислять параметры электрического поля в заданной точке.
731. Исследование и синтез привода с электродвигателем постоянного тока
Дипломная работа пополнение в коллекции 09.10.2011
732. Исследование индуцированной шумом синхронизации в системах с дискретным временем
Курсовой проект пополнение в коллекции 24.02.2010

С проявлением синхронизации можно встретиться в физике, биологии, химии, технике, экономике, науках о жизни, медицине и т.д. Возможна синхронизация как двух элементов, так и в ансамблях, состоящих из сотен и тысяч элементов. В радиофизике интенсивно исследуется коллективное поведение лазеров, микроволновых генераторов, сверхпроводящих джозефсоновских контактов. В радиотехнике, радиоизмерениях и радиосвязи синхронизация используется для синтеза и стабилизации частоты генераторов, для демодуляции сигналов в доплеровских системах, в системах точного времени и т.д. В механике эффект синхронизации нашел широкое применение при конструировании различных вибро-технических устройств. В качестве примеров биологических ансамблей, в которых наблюдается синхронизация, приведем: колонии одновременно вспыхивающих светлячков; клетки, формирующие сердечный ритм; вырабатывающие инсулин клетки в поджелудочной железе; группы сверчков, щебечущих в унисон; ячейки в тонкой кишке млекопитающих; нейронные ансамбли, обеспечивающие ритмичную деятельность в мозгу и т.д. Проблемы синхронизации также очень важны при проектировании компьютеров с параллельной архитектурой. Синхронизации имеет место в химических колебаниях и волнах в реакции Белоусова-Жаботинского.
733. Исследование капиллярного подъёма магнитной жидкости при воздействии неоднородного магнитного поля
Статья пополнение в коллекции 18.03.2007
Итак, результаты проведённых исследований позволяют делать следующие выводы:
1. Воздействие на МЖ поверхностных и объёмных сил со стороны внешнего магнитного поля даёт возможность управления процессом капиллярного подъёма магнитной жидкости.
2. С ростом объёмной концентрации магнитной фазы высота подъёма МЖ по капилляру одного и того же диаметра уменьшается.
3. Зависимость высоты подъёма жидкости от напряжённости магнитного поля для концентраций магнетита до 9 об. % носит явно выраженный экспоненциальный характер. При концентрациях магнитной фазы от 9 и выше об. % характер изучаемой зависимости изменяется, принимая вид полинома второй степени.
4. Анализ капиллярного подъёма МЖ в неоднородном магнитном поле позволяет определять размеры капилляра, когда традиционные способы оказываются недоступными, а также даёт возможность, зная радиус капилляра, определять величину магнитной проницаемости магнитной жидкости.
5. Применение магнитных жидкостей даёт возможность посредством магнитных измерений оценивать объёмное содержание капиллярных каналов.
6. Применение магнитных и оптических датчиков позволяет по скорости капиллярного подъёма магнитной жидкости определять размеры капиллярных каналов в пористых телах.
734. Исследование кинетики реакции
Курсовой проект пополнение в коллекции 28.03.2007
ОпытТочки отбора012345678t, мин01234568101С1, моль/л43.9193.8813.853.8323.8213.8133.8053.802С2, моль/л0.20.1190.0810.050.0320.0210.0130.0050.002С3, моль/л00.0810.1190.150.1680.1790.1870.1950.198t, мин01234568102С1, моль/л43.933.8823.8523.8343.8223.8143.8063.802С2, моль/л0.20.130.0820.0520.0310.0210.0140.0060.002С3, моль/л00.070.1180.1480.1690.1790.1860.1940.198t, мин01234568103С1, моль/л43.9223.8783.8513.8343.8223.8143.8063.802С2, моль/л0.20.1220.0780.0510.0340.0220.0140.0060.002С3, моль/л00.0780.1220.1490.1660.1780.1860.1940.198t, мин01.12.23.34.45.56.68.8114С1, моль/л43.8483.7453.6963.6633.6393.6253.613.604С2, моль/л0.40.2480.1450.0960.0630.0390.0250.010.004С3, моль/л00.1520.2550.3040.3370.3610.3750.390.396t, мин00.81.62.43.244.86.485С1, моль/л43.8143.6913.6243.5543.5233.4843.4513.429С2, моль/л0.60.4140.2910.2240.1540.1230.0840.0510.029С3, моль/л00.1860.3090.3760.4460.4770.5160.5490.571t, мин01234568106С1, моль/л43.8613.7633.7073.6753.6483.6323.6143.607С2, моль/л0.40.2610.1630.1070.0750.0480.0320.0140.007С3, моль/л0.10.2390.3370.3930.4250.4520.4680.4860.493t, мин01.32.63.95.26.59.111.77С1, моль/л32.9482.9012.8722.8542.8382.822.812С2, моль/л0.20.1480.1010.0720.0540.0380.020.012С3, моль/л00.0520.0990.1280.1460.1620.180.188t, мин02.85.68.411.21419.625.28С1, моль/л21.9431.9031.881.8571.8451.8241.814С2, моль/л0.20.1430.1030.080.0570.0450.0240.014С3, моль/л00.0570.0970.120.1430.1550.1760.186t, мин01326395265911179С1, моль/л10.9390.8970.8770.8540.840.8240.815С2, моль/л0.20.1390.0970.0770.0540.040.0240.015С3, моль/л00.0610.1030.1230.1460.160.1760.185
1. Определение начальных скоростей.
735. Исследование колебаний механической системы с одной степенью свободы
Дипломная работа пополнение в коллекции 03.09.2011
736. Исследование линейной разветвленной электрической цепи различными методами
Дипломная работа пополнение в коллекции 21.01.2012

Здесь |HI(jw1k)| - величина передаточной функции на частоте k - той гармоники: wk = w1k, представляет собой отношение амплитуд (и действующих значений) гармоник выходного и входного сигналов для данной частоты. Аргумент передаточной функции ?H(w1k) равен сдвигу фаз между соответствующими гармониками выходного и входного сигналов. Расчет величин амплитуд Iнm (k) и начальных фаз ?kн может быть также произведен с помощью любого из методов расчета линейных электрических цепей (метод непосредственного использования законов Кирхгофа, метод контурных токов, метод узловых потенциалов и т.д.). Расчет проводится на основе комплексного метода, для каждой из гармоник входного сигнала в отдельности, используя рассчитанные ранее амплитуды Jm (k) и начальные фазы ?k. Результаты расчета для первых семнадцати гармоник представлены в таблице 2. Затем суммирование мгновенных значений отдельных гармоник сигнала на сопротивлении нагрузки Rн позволяет получить результирующий выходной сигнал iн(t). Оправданность такого подхода связана с применимостью принципа суперпозиции (метода наложения) к линейным электрическим цепям.
737. Исследование магнитного гистерезиса
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009
Намагниченность М ферромагнитного материала растет только до предельного значения, называемого намагниченностью насыщения Мs. Зависимость намагниченности М от напряженности поля М(H) показана на рис. 2 штриховой линией. На том же рисунке показана линейная зависимость B0(H)=0М. Складывая ординаты кривой 0М(H) и прямой М0(H), получаем ординаты новой кривой B(H) кривой первоначального намагничивания (рис 2). Кривую B(H) можно разделить на четыре участка:
1. почти линейный участок 0а, соответствующий малым напряженностям поля, показывает, что магнитная индукция увеличивается относительно медленно и почти пропорционально напряженности поля;
2. почти линейный участок аб, на котором магнитная индукция В растет также почти пропорционально напряженности поля, но значительно быстрее, чем на начальном участке;
3. участок бв колено кривой намагничивания, который характеризует замедление роста индукции B;
4. участок магнитного насыщения участок, расположенный выше точки в; здесь зависимость снова линейная, но рост индукции B очень сильно замедлен по сравнению со вторым. Магнитная индукция, которая соответствует намагниченности насыщения, называется индукцией насыщения Bs.
738. Исследование магнитной жидкости методом рассеяния света
Статья пополнение в коллекции 21.03.2007

Впервые в Ставропольском государственном университете оптические свойства магнитных жидкостей (МЖ) методом рассеяния света предложил изучать проф. Ю.Н. Скибин [1]. Им были проведены спектральные измерения интенсивности света, рассеянного под углом 90 к направлению распространения, и сделан вывод о том, что в пределах ошибки эксперимента слабоконцентрированные растворы магнетита в керосине рассеивают свет так, как это следует из теории Рэлея, т.е. интенсивность света в видимом диапазоне возрастает пропорционально . Это свидетельствует о достаточно малых размерах рассеивающих частиц по сравнению с длиной волны рассеиваемого света. В то же время им был сделан оценочный вывод о том, что увеличение интенсивности светорассеяния по отношению к теоретически рассчитанному согласно теории Ми, вызвано агрегатами, состоящими примерно из 14 частиц. Теоретический расчет электро-магнитооптических эффектов (двойное лучепреломление, дихроизм и др.) использует модель отдельных однодоменных частиц, что затрудняет интерпретацию экспериментальных результатов, полученных в последнее время [2,3]. Для систематического изучения физических свойств МЖ необходима разработка электро-магнитооптических методов исследования магнитных коллоидных систем. Разработка этих методов связана с решением целого ряда проблем, имеющих как чисто теоретический, так и прикладной характер. Для исследования структуры и свойств различных коллоидных систем применяются оптические методы, основанные на эффектах рассеяния света, двойного лучепреломления и дихроизма. Изучение коллоидных систем по рассеянию ими света при воздействии внешнего электрического поля даёт возможность определить электрические характеристики частиц дисперсной фазы, что в случае магнитных коллоидных систем имеет принципиальное значение в вопросах агрегативной устойчивости МЖ. Существенную практическую важность имеет также определение функции распределения частиц МЖ по размерам, знание которой является определяющим в технологических процессах изготовления МЖ.
739. Исследование методов наблюдения доменов в тонких ферромагнитных пленках
Дипломная работа пополнение в коллекции 07.11.2009

Рассмотрим однородно намагниченный вдоль оси легкого намагничивания кристалл (рисунок 35а). В этом состоянии образец, подобно постоянному магниту, создает поле (Нm), обладающее большой энергией (Еm). Как любая термодинамическая система кристалл стремится перейти в равновесное состояние с минимумом энергии. Есть ли возможность уменьшить энергию Еm? Да, есть. Эту энергию можно уменьшить примерно в два раза, если в образце возникнут два домена (рисунок 35б). Заметьте, если на рисунке 35а образец намагничен до насыщения (J = Js), то в состоянии на рисунке 35б он размагничен (J=0). Отсюда понятно, почему поле Н называют размагничивающим, а энергию Еm магнитостатистической, или размагничивающей, энергией. Можно и дальше понизить Еm, если увеличить число доменов (рисунок 35в). Однако, начиная с состояния на рисунке 35б, появляется новый объект доменная граница («стенка»). В стенке происходит поворот Js от направления «вверх», до направления «вниз» (на рисунке 35б), т.е. отклонение Js от ОЛН и соответственно появление энергии магнитной анизотропии. Общая граничная энергия Е = S, где энергия, приходящаяся на единицу площади стенки, S суммарная площадь всех стенок. Таким образом, увеличивая число доменов, выигрываем в Еm и проигрываем в Е. В итоге в равновесном состоянии в кристалле сформируется такая доменная структура (с таким числом доменов), которая обеспечивает минимум его суммарной энергии.[6, с. 7-8]
740. Исследование методов улучшения характеристик многоканальных спектрометров для атомно-эмиссионного анализа
Дипломная работа пополнение в коллекции 18.03.2012

Все вышеперечисленные схемы спектрометров работают в первом порядке дифракции, однако возможно работать и в более высоких порядках дифракции. Одним из методов разделения спектров различных порядков при одновременном увеличении ширины регистрируемой области спектра является метод скрещенной дисперсии [6]. Его сущность состоит в одновременном использовании двух диспергирующих систем с взаимно перпендикулярными направлениями дисперсий (скрещенная дисперсия). Одной системой является дифракционная решётка, работающая в относительно высоких порядках спектра, другой - обычная призма с небольшой угловой дисперсией (рис.2.4). В результате действия двух диспергирующих систем направление дисперсии спектрографа оказывается наклонным относительно плоскости дисперсии решётки. Спектр представляет собой двумерную картину. Спектрометр отечественного производства СТЭ-1 работает в 3, 4 и 5 порядках дифракционной решетки. Прибор имеет линейную дисперсию в каждом из порядков и способен решать широкий круг задач. Оптическая схема спектрометра со скрещенной дисперсией в более высоких порядках используется в приборах зарубежного производства Optima, IRIS и Vista-Varian. Данные приборы в качестве системы регистрации имеют матрицы ТДИ, размером 10x10 (20х20) мм; из-за этого приходится изготавливать специальные спектрометры с целью уменьшения спектра до размеров матрицы. А это приводит к ухудшению спектральных линий. Например, требуется уменьшение высоты входной щели до ~0,1 мм , что более чем в 10 раз меньше обычной высоты входной щели и соответственно на порядок уменьшает чувствительность спектрометра. Ещё к недостаткам данных приборов можно отнести невозможность работы в области вакуумного ультрафиолета из-за непрозрачности в данной области материала призмы, а также неэффективность использования матричного ТДИ из-за большой нелинейности призмы.

Blog

Физика