Физика

761. Исследование работ Фарадея по электричеству
Дипломная работа пополнение в коллекции 01.11.2010
1. Генезис теоретических знаний в классической науке - http://ru.philosophy.kiev.ua/library/stepin/04.html.
2. Дягилев Ф. М., Из истории физики и истории её творцов. - М.: Просвещение, 1986.
3. Веселовский О. Н., Шнейберг Я. А., Очерки по истории электротехники. - М.: Издательство МЭИ, 1993.
4. Волькенштейн М. В., Молекулярная оптика, М. Л., 1951.
5. Вонсовский С. В., Магнетизм, М., 1971.
6. Вонсовский С. В., Магнетизм микрочастиц, М., 1973.
7. Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2).
8. Каменецкий М. О., Ганс Христиан Эрстед, "Наука и техника", 1957, № 18.
9. Кудрявцев П.С.Курс истории физики. Электромагнетизм - М, 1959.
10. Карцев В.Л. Максвелл. М., 1974.
11. Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М. Л., 1948;
12. Ландсберг Г. С., Оптика, 4 изд.,. М., 1957 (Общий курс физики, т. 3).
13. Лебединский А. В., Роль Гальвани и Вольта в истории физиологии, в кн.: Гальвани А. и Вольта А., Избр. работы о животном электричестве, М.Л., 1937.
14. Максвелл Д. К.. Избранные сочинения по теории электромагнитного поля. - М.Техиздат, 1954.
15. Мощанский В. Н., Савелова Е. В., История физики в средней школе. - М.: Просвещение, 1981.
16. Радовский М. И., Михаил Фарадей. Биографический очерк, М. Л., 1946.
17. Славин Фарбер. "Гений творит то, что должен". fizmag.narod.ru
18. Степин В.С. Становление научной теории. Минск: БГУ, 1976.
19. Менцин Ю.Л. Теория электромагнитного поля: от Фарадея к Максвеллу. В кн.: Физика IX-XX вв. в общенаучном и социокультурном контекстах. Физика XIX в. М.: Наука, 1995.
20. Столетов А.Г. Собр. соч., т. 2, 1941.
21. Тамм И. Е., Основы теории электричества, 7 изд., М., 1957.
22. Тяпкин А. А., Шибанов А. С., Пуанкаре. - М.: Молодая гвардия, 1982.
23. Фарадей М., Экспериментальные исследования по электричеству, пер. с англ., т. 1, -М., 1947.
24. Фарадей М. Экспериментальные исследования по электричеству. Тт. 1-3, М.: АН СССР, 1947-1959, т.3
25. Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. Л., 1950.
26. Фриш С. Э., Оптические спектры атомов, М. Л., 1963.
27. Храмов Ю. А., Физики: Биографический справочник.- М.: Наука, Главная редакция физико-математической литературы,1983.
28. Шнейберг Я.А. Переплетчик, ставший академиком.//"ЭЭергия" 2002, № 2.
29. Экспериментальные исследования по электричеству, т. 13, - М., 1947.
30. Энциклопедический словарь юного физика/Сост. В. А. Чуянов.- М.: Педагогика-пресс, 1997.
31. Энциклопедический словарь юного математика / сост. А. П. Савин.- М.: Педагогика-Пресс, 1997.
32. Эйнштеин. А. Собрание научных трудов. Том 2,М.Наука, 1966, с.160.
33. http://www.krugosvet.ru/articles/04/1000472/1000472a1.htm
34. http://fizmag.narod.ru/pages/rus5.html
35. http://historic.ru/books/item/f00/s00/z0000027/st030.shtml
762. Исследование работы двигателя 4А100S4 при различных преобразователях напряжения и частоты с помощью DIMASDrive
Контрольная работа пополнение в коллекции 05.09.2012

*** Исходные данные расчета ***Номинальные параметры двигателя:Тип АД4A100S4У3МощностьР2 = 3 кВтФазное напряжениеUф = 220 ВЧастотаf1 = 50 HzСкольжениеsном = 4,4%Полюсность2р = 4КПДР2/Р1 = 83 %соs ?P1/S1 = 0,82 о.е.Сопротивления Г-образной схемы замещения (о.е.):Хм =2,2 R1 = 0,078 X1' = 0,079 R2" = 0,053 Х2" = 0,13 расчет без Rm*** Результати розрахунку ***Двигатель 4A100S4У3Показатели номинальной точки:Фазный токIs = 6,679 АОборотыn = 1434,0 об/минУгловая скорость? = 150,168 с-1Момент на валуМ = 19,978 Н·мТоки в цепях Т-схемы:РотораI2'= 5,858 АНамагничиванияІо = 2,535 АТок XXІхх = 2,930 АЭнергопотери:Общие?P = 614,458 ВтВ статоре?Pс = 320,885 ВтВ роторе?Pр = 140,816 ВтМагнитные потери не рассчитывалисьДругиеPд = 152,756 ВтСопротивления Т-образной схемы замещения:R1 = 2,398048 Ом X1 = 2,589188 Ом R2' = 1,367971 Ом Х2' = 4,083569 Ом Xм = 72,470288 ОмИндуктивности Т-образной схемы замещения:L1 = 8,241642 мГн L2' = 12,998404 мГн Lм = 230,680091 мГн Коэффициент приведения С1:С1 = 1,035728-0,033090J |С1| = 1,036256 Arg(C1) = -0,031938 градусов
763. Исследование распределения электропроводности в пересжатых детонационных волнах в конденсированных взрывчатых веществах
Дипломная работа пополнение в коллекции 02.06.2011
764. Исследование режимов и выбор основных параметров системы электропередачи
Дипломная работа пополнение в коллекции 16.03.2012

Целью данной курсовой работы является анализ режимов системы передачи и выбор основных ее параметров. Проводятся расчеты режимных параметров с учетом и без учета потерь, сопоставление удельных сопротивлений и проводимостей, вычисленных по формулам и определенных по справочной литературе. Также необходимо провести расчеты волновых параметров ЛЭП по точным и приближенным формулам с учетом и без учета потерь, обобщенных постоянных четырехполюсника А, В, С, D с учетом и без учета потерь в линии. Далее проводятся расчеты критериальных параметров ЛЭП и их зависимостей с построением соответствующих графических зависимостей. Необходимо также провести расчет одного из мероприятий по повышению пропускной способности ЛЭП.
765. Исследование режимов работы источника, приемника и линии электропередачи постоянного тока
Контрольная работа пополнение в коллекции 21.12.2009

Рассмотрим и проанализируем совокупность зависимостей источника питания (генератора) при изменении его режима от холостого хода до короткого замыкания. Зависимость (4) называется внешней характеристикой генератора (источника питания). Её график (в случае пассивной резистивной нагрузки) изображен на рис.3. С изменением тока от нуля ( ток холостого хода) до максимального (вн ток короткого замыкания) напряжение на концах генератора уменьшается от до . Это происходит из-за того, что с уменьшением и ростом тока увеличиваются потери напряжения на . Поэтому напряжение на зажимах источника меньше на величину . Чем больше источника, тем больше потери напряжения при одном и том же токе (рис.4). При (рис.4) внешняя характеристика параллельна оси токов и отвечает собственно источнику питания (идеальному источнику ЭДС). В нашем случае внешняя характеристика при , если зависимость . Графики указанных зависимостей приведены на рис.5. Рассмотрим остальные зависимости, характеризующие режимы работы источника. - зависимость потерь напряжения от тока. В соответствии с (7) при const, эта зависимость есть прямая линия, проходящая через точки при и при . - зависимость мощности собственно источника от тока, согласно соотношению (12), есть прямая линия, проходящая через точки при и
766. Исследование режимов работы системы генератор-двигатель
Контрольная работа пополнение в коллекции 26.02.2011

Последовательность однополярных прямоугольных импульсов управления транзистором (ток базы ). Эта импульсная последовательность формируется специальным устройством широтно-импульсной модуляции (ШИМ). Подобное устройство может иметь различные схемные решения и в данной работе не рассматривается. Здесь длительность импульсов управления транзистором, которая может регулироваться устройством ШИМ в широких пределах, длительность паузы между импульсами, период повторения импульсов. Величина импульсов достаточна для приведения транзистора в состояние насыщения, когда его сопротивление очень мало, и им можно пренебречь по сравнению с сопротивлением нагрузки (участок эмиттер коллектор транзистора можно считать участком короткого замыкания). Во время паузы между импульсами транзистор закрыт и перекрывает ток на своем участке цепи. Будем понимать под «скважностью» импульсов отношение Регулируя длительность импульса при неизменном значении периода , устройство ШИМ позволяет изменять значения скважности от нуля до (транзистор постоянно открыт, и ОВГ напрямую питается от источника постоянного тока с напряжением . Регулирая соотношение времени открытого и закрытого состояния транзистора в пределах периода повторения , удается регулировать ток в широких пределах и тем самым воздействовать на режим работы генератора и двигателя.
767. Исследование резонанса в одиночных колебательных контурах
Контрольная работа пополнение в коллекции 21.05.2010

Последовательный контур представляет собой электрическую цепь, состоящую из последовательно соединённых активного сопротивления, ёмкости и индуктивности. Резонанс напряжений в последовательной цепи возникает на частоте, при которой реактивные сопротивления ёмкости и индуктивности равны. На резонансной частоте сопротивление последовательного контура минимально и равно активному сопротивлению цепи. Падения напряжений на ёмкости и индуктивности и ток в цепи достигают максимальных значений.
768. Исследование рекристаллизации молибдена
Курсовой проект пополнение в коллекции 15.04.2012

Отдельные стадии рекристаллизации являются термически активируемыми процессами, их скорость экспоненциально возрастает с увеличением температуры, а их началу обычно предшествует инкубационный период. Практически важными величинами являются температуры начала и конца первичной рекристаллизации (и ), начала собирательной и вторичной рекристаллизации. Эти температуры зависят от наличия примесей, исходной структуры (степени деформации Е) и продолжительности отжига t. Так, и снижаются с ростом Е и t. Наличие дисперсных частиц второй фазы может резко затормозить рекристаллизацию, повысив за счет блокирования малоугловых границ дислокационных ячеек, а также повысить температуру собирательной рекристаллизации, что широко используется в технике. Значения существенно зависят от типа межатомной связи. Для всех ковалентных и частично ковалентных кристаллов выполняется условие ?*, где t* - характеристическая температурa деформации кристаллов, ниже которой подвижность дислокаций резко уменьшается. Это обусловлено необходимостью дислокационных перестроек для формирования зародыша. Рекристаллизация существенно влияет на механические свойства кристаллических материалов. При наличии хладноломкости рекристаллизация деформированного металла с ячеистой структурой приводит к росту температуры хладноломкости, одновременно пластичность выше температуры хладноломкости возрастает, предел текучести снижается в соответствии с соотношением Петча. После рекристаллизации уменьшается склонность к локализации пластической деформации и формированию шейки. Для выбора оптимальной температуры обработки металла используют представление о гомологической рекристаллизационной температуре = Т/, где Т - температура деформации или отжига, К; - температура конца первичной рекристаллизации. Так, оптимальные по пластичности свойства сплавов молибдена и вольфрама получаются при tp0,95. Кристаллографическая текстура оказывает существенное влияние на рекристаллизацию. В деформированных металлах разные текстурные компоненты имеют различную , что может привести при отжиге к частичной рекристаллизации. Возникающие после рекристаллизации текстуры отжига могут соответствовать текстуре деформации либо существенно отличаться от нее. Возможно также исчезновение текстуры, т.е. переход к случайному распределению ориентировок.
769. Исследование релейно-контакторной схемы управления электроприводом с АД и динамическим торможением
Контрольная работа пополнение в коллекции 12.01.2010

Торможение. Нажали SB1, КМ теряет питание, в цепи АД размыкается контактор КМ, АД отключается от сети, но продолжает вращаться. Одновременно размыкается контакт КМ в цепи КВ, и замыкается КМ в цепи КТ. КВ потеряло питание, но контакт КВ не размыкается, выдерживая время. КТ получила питание, замыкаются три контакта КТ и две фазы статора через Т и диодный мост VD1-VD4 подается постоянный ток. АД переходит в режим динамического торможения. Реле КВ начинает отсчет выдержки времени и через интервал времени происходит остановка АД, и одновременно отключается контактор КТ контактом реле времени КВ. КТ прекращает подачу постоянного тока в цепь статора, и схема возвращается в исходное положение.
770. Исследование релейно-контакторной схемы управления ЭП с АД и динамическое торможение
Контрольная работа пополнение в коллекции 08.01.2010
Программа работы:
1. Ознакомиться с лабораторной установкой и записать паспортные данные ЭД и релейно-контакторных аппаратов;
2. Изучить схему управления и начертить её в отчёт;
3. Собрать схему ЭП лабораторной установки;
4. Произвести пуск ЭП, изучить параметры, характеристики пуска и остановки ЭД.
5. Рассчитать и построить механическую и электромеханическую характеристику ЭД при динамическом торможении в функции времени;
6. Описать работу схемы.
771. Исследование свойств магнитных жидкостей методом светорассеяния
Дипломная работа пополнение в коллекции 21.03.2007
1. Аксельрод Л.А., Гордеев Г.П., Драбкин Г.М., Лазебник И.М., Лебедев В.Г. Анализ малоуглового рассеяния поляризованных нейтронов в ненамагниченных феррожидкостях // ЖЭТФ. 1986. Т. 91, вып. 2(8). С. 531-541.
2. Берковский Б.М., Медведев В.Ф., Крипов Н.С. Магнитные жидкости. М.: Химия, 1989. 240 с.
3. Бибик Е.Е. Приготовление феррожидкостей // Коллоидный журнал. 1973. Т.35, №6. с. 1141.
4. Бибик Е.Е. Эффекты взаимодействия частиц в дисперсных ферромагнетиках: Автореф. дис. … докт. хим. наук. Л.: ЛТИ, 1971.
5. Бибик Е.Е. Магнитооптический эффект агрегирования в поперечном электрическом поле // Коллоид. Журнал. 1970. Т. 32. №2. с. 307.
6. Бибик Е.Е., Бузунов О.В. Достижения в области получения и применения ферромагнитных жидкостей /ЦНИИ «Электроник». М., 1979. 60 с.
7. Блум Э.Я., Майоров М.М., Цеберс А.О. Магнитные жидкости. Рига: Зинатне, 1986. 386 с.
8. Борен К., Хафмен Д. Поглощение и рассеяние света малыми частицами: Пер с англ. М.: Мир, 1986. 664 с.
9. Воюцкий С.С. Курс коллоидной химии. М.: Химия, 1976. 512 с.
10. Вукс М.Ф. Рассеяние света в газах, жидкостях и твердых растворах. Л.: ЛГУ, 1977, 320 с.
11. Гермашев В.Г. Стабилизация углеводородных феррожидкостей поверхностно-активными веществами. Дис. … канд. физ.-мат. наук. Л., 1976. 135 с.
12. Диканский Ю.И. Эффекты взаимодействия частиц и структурно-кинетические процессы в магнитных коллоидах: Автореф. … докт. физ.-мат. наук. Ставрополь, 1999, 35 с.
13. Дроздова В.И., Скибин Ю.Н., Шагрова Г.В. Исследование структуры разбавленных магнитных жидкостей по анизотропному рассеянию. Магнитная гидродинамика, 1987, №2, С. 63-66.
14. Елфимова Е.А. Эффективная магнитная проницаемость агрегированной феррожидкости: влияние фрактальных агрегатов // Сб. научных Трудов 10 международной конференции по магнитным жидкостям 2002. C.142-147.
15. Зубарев А.Ю. К теории кинетических явлений в умеренно концентрированных магнитных жидкостях //Коллоидный журнал. 1995. Т. 57, №3. С. 335 341.
16. Зубарев А.Ю. Юшков А.В., Искакова Л.Ю. К теории динамических свойств неразбавленных магнитных жидкостей. Эффект цепочечных агрегатов // Магнитная гидродинамика. 1998. Т.34. №4. С. 324 335.
17. Зубарев А.Ю., Исканова Л.Ю., Романчук А.П. Фазовые переходы в магнитореологических суспензиях // Сб. науч. Трудов 10 международной конференции по магнитным жидкостям 2002. C. 124-128
18. Ландсберг Г.С. Оптика. М.: Наука, 1976.- 928 с.
19. Магнитные жидкости в машиностроении /Д.В. Орлов и др.: Под общей ред. Д.В. Орлова, В.В. Подгорнова. М.: Машиностроение. 1993. - 272 с.
20. Надворецкиий В.В., Соколов В.В. Поглощение ультразвука в магнитной жидкости с эллипсоидальными агрегатами // Магнитная гидродинамика. 1997. Т. 33, №1. С. 30-34.
21. Падалка В.В., Ерин К.В. Оптический метод обнаружения агрегатов в разбавленных магнитных коллоидах // Сборник научных трудов 10-й Международной Плесской конференции по магнитным жидкостям. Иваново: Изд-во ИГЭУ, 2002. С. 162 167.
22. Пшеничников А.Ф., Шурубер И.Ю. Расслоение магнитных жидкостей: условия образования и магнитные свойства капельных агрегатов // Известия АН СССР сер. физ.- 1987. Е. 51б №6. С. 1081-1087.
23. Розенцвейг Р. Феррогидродинамика. М.: Мир. 1989. 357 с.
24. Скибин Ю.Н. Молекулряно-кинетический механизм электро- и магнитооптических явлений в магнитных жидкостях. Дис. … доктора физ.-мат. наук. Ставрополь, 1996. 319 с.
25. Скибин Ю.Н. Деполяризация света рассеянного магнитной жидкостью // Коллоид. Ж. 1984. Т. 46, №5. С. 955-960.
26. Такетоми С., Тикадзуми С. Магнитные жидкости. М.: Мир, 1993. 272 с.
27. Фабелинский И.Л. Молекулярное рассеяние света. М.: Наука, 1965. 512 с.
28. Фетрман В.Е. Магнитные жидкости. Минск: Вышейшая школа., 1988. 184 с.
29. Физическая энциклопедия / Гл. ред. А.М. Прохоров. М.: Сов. энциклопедия. Т.2. 1990. С. 673 675.
30. Фролов Ю.Г. Курс коллоидной химии. М.: Химия, 1982. 400 с.
31. Цеберс А.О. Образование и свойства крупных конгломератов магнитных частиц // Магнитная гидродинамика. 1983. - №3. С. 3 11.
32. Цеберс А.О. Термодинамическая устойчивость магнитных жидкостей // Магнитная гидродинамика. 1982. - №2. C. 42 48.
33. Цеберс А.О. К вопросу о причинах образования микрокапельных агрегатов в коллоидных системах ферромагнетиков // Магнитная гидродинамика. 1987 . - № 3. C. 143-145.
34. Чеканов В.В. Возникновение агрегатов как фазовый переход в магнитных коллоидах /В кн.: физические свойства магнитных жидкостей. Свердловск. 1983. C. 42 49.
35. Шлиомис М.И. Магнитные жидкости //Успехи физических наук. 1974. Т. 112. С. 427 458.
36. Эскин В.Е. Рассеяние света растворами полимеров и свойства макромолекул. Л.: Наука, 1986, 288 с.
37. Bean C.P., Livingston I.D. Superparamagnetism // J. Appl. Phys. 1959. V. 30S №4. P. 120S 129S.
38. Berkowitz, Zahut J.A., Van Buren C.E. Properties of magnetic fluid particles. //Transactions of Magnetic 1980. V. 16. №2. P. 184 190.
39. Brown W.E. Magnetic interactions of superparamagnetic particles // J. Appl. Phys. 1967. V. 38, №3. P. 1017 1018.
40. Brown W.F. Themal fluctuations of a single-domain particle //Phys. Rex. 1963. V. 130. №5. P. 1677 1686.
41. Chikazumi S., Taketomi S., Ukita M., Mizukami M., Miyajima Н., Setogawa M., Kurihara Y. Physics of magnetic fluids // Journal of Magnetism and Magnetic Materials. 1987. V. 65. P. 245-251.
42. Hayes C.K. Observation of association a ferromagnetic colloid // Journal of Colloid and Interface Science. 1975. V. 52, №2. P. 239-243.
43. Jordan P.C. Field dependent chain formation by ferromagnetic colloids // Molecular Physics. 1979. V. 38. №3. p. 769 780.
44. Martinet Т.A. Birefrigence at dichroisme lineaire des ferrofluids sous champ magnetique // Rheologiec Acta. 1974. V. 52. №3. P. 260 264.
45. R.V. Mehta Scattering and polarization of light by magnetic fluids // IEEE. Transaction on Magnetic. 1980. V. MAG-16. №2. P. 203-206.
46. Neel Z. Influence des fluctuations thermiques sur laimantation de grains ferromagnetiques tres fins. //Acad des sciences. Complet rendu. 1949. V. 228, №8, - Р. 664 666.
47. Neel Z. Theoric du triage magnetique ferromagnetiques on grains fins avec application soux terres cuites // Ann. Geophys. 1949. V. 5. №2. P. 99 120.
48. Neitzel U.,Barner K. Optical measurement on ferromagnetic colloids // Physics letters. 1977. V.63, №3. P.327-329.
49. Sano K., Doi M. Theory of agglomeration of ferromagnetic particles in magnetic fluids //J. Phys. Soc. Jap. 1983. V. 52. №8. P. 2810 2815
50. Scholten P.C. The origin of magnetic birefringence and dichroism in magnetic fluids // IEEE Translations Magnetics Vol Mag-16, 1980, №2, P. 221-225.
51. Taketomi S., Takahashi H., Inaba N., Miyajim H. Experimental and Theoretical Investigations on Agglomeration of Magnetic Colloid Particles in Magnetic fluids // Journal of the Physical Particles in Magnetic fluids // Journal of the Physical Society of Japan. 1991. V. 60, №5. P. 1689-1707.
52. Wayen Reed, Janson H. Fendler. Anisotropic aggregates as the origin of magnetically induced dichroism in ferrofluids // J. Appl. Phys. 59(8), 15 April 1986, P. 2914 2924.
772. Исследование симметричных и несимметричных режимов работы трехфазной цепи переменного напряжения при соединении фаз источника и приемника по схеме "звезда"
Контрольная работа пополнение в коллекции 18.11.2010

1. В качестве источника питания используется источник трехфазного переменного напря-жения. Действующие значения напряжений фаз , , равны 127 В, а действующие значе-ния линейных напряжений , , равны 220 В. Функции приемников электрической энергии выполняют лампы накаливания трех ламповых реостатов. На схеме (рис. 3) ламповые реостаты замещены регулируемыми по величине активными сопротивлениями , , , соединенными в «звезду». Напряжения на фазах потребителя измеряются вольтметрами элект-ромагнитной системы с пределом измерения 300 В. Напряжение между нейтралью источника N и нейтралью приемника n измеряется вольтметром электромагнитной системы с пределом измерения 150 В. Токи в фазах потребителя и ток в нейтральном проводе измеряются амперметрами электромагнитной системы с пределом измерения 7,5 и 5 А. Однополюсной вы-ключатель К в цепи нейтрального провода позволяет исследовать режимы работы трехфазной трехпроводной системы (выключатель К отключен) и режимы трехфазной четырехпроводной системы (выключатель К включен). Сопротивления проводов, соединяющих источник и при-емник, в лабораторных условиях могут быть приняты равными нулю. При этом линейные напря-жения на зажимах потребителя , , по величине становятся равными линейным напря-жениям источника и образуют в совокупности симметричную трехфазную систему с действу-ющим значением 220 В.
773. Исследование систем автоматического управления
Информация пополнение в коллекции 11.03.2012

Вывод: в данной курсовой работе мы построили математическую модель системы в пространстве состояния, её структурную схему и сигнальный граф; нашли её передаточную функцию и определили прямые и косвенные оценки качества, а так же нашли передаточную функцию формирующего фильтра. Причём нам удалось обнаружить, что при подаче белого шума на вход формирующего фильтра, качество системы изменяется, в нашем примере система перестаёт быть устойчивой.
774. Исследование смены режимов течения. Определение критических чисел Рейнольдса
Контрольная работа пополнение в коллекции 19.05.2011

гдеQ - расход потока, т.е. объем жидкости, протекающий за единицу времени через данное сечение потока, площадь которого равна S. Возможны два принципиально отличающихся режима течения жидкости, получивших название ламинарного (слоистого) и турбулентного (бурного, возмущенного) режимов. При достаточно малых скоростях основного потока, когда число Рейнольдса меньше определенного критического (Re < Reкр), инерционная сила незначительна по сравнению с силой вязкости, которая упорядочивает движение жидкости, создавая ламинарное движение. При этом окрашенная струйка, введенная в поток, вытягивается вдоль течения в виде тонко очерченной линии. При Re » Reкр форма окрашенной струйки резко меняется - она приобретает вид более или менее отчетливых завитков. Такая картина отвечает начальной стадии развития турбулентности, а момент ее появления - началу перехода от ламинарного режима к турбулентному (переходный режим). При Re > Reкр силы инерции преобладают над силами вязкости, и наступает вполне развитая турбулентность. Критическое число Рейнольдса, как правило, заключено в некоторых пределах: Reкр.н. ? Reкр ? Reкр.в, где Reкр.в. - максимальное критическое число Рейнольдса, соответствующее переходу ламинарного режима в турбулентный; Reкр.н - нижнее критическое число Рейнольдса, т.е. минимально возможное число, соответствующее переходу турбулентного режима в ламинарный.
775. Исследование спектрально-люминесцентных свойств водорастворимых мезо-пиридил замещенных свободных оснований порфиринов и их цинковых комплексов
Курсовой проект пополнение в коллекции 27.05.2012

Использование фотодинамической терапии (ФДТ) в клинической практике стимулировало, в свою очередь, поиск ФС, оптические свойства, локализующая способность и эффективность действия которых оказываются лучшими, чем у применяемых до сих пор производных гематопорфирина [3-6]. В этом отношении новые ФС должны удовлетворять целому ряду химических, оптических и фотофизических критериев для обеспечения их эффективного действия. Так, эти молекулы должны иметь интенсивную полосу поглощения (ПП) в красной области спектра, избирательное возбуждение светом в которую исключает возможный вклад воздействия других хромофоров, присутствующих в клетке, и, кроме того, в этой области спектра ткани относительно прозрачны. Потенциальные ФС должны иметь высокий квантовый выход интеркомбинационной конверсии S1~~>T1 при относительно большом времени жизни ТС, что в итоге обеспечивает эффективное заселение возбужденных ТС, реагирующих с МК. Наконец, с точки зрения биологических требований такие соединения должны быть гидрофобными объектами, имеющими полярные заместители с одной из сторон молекулы. Указанная амфифильность должна способствовать хорошей локализации этих соединений в тканях, однако при этом сами ФС не должны обладать цитотоксическими свойствами.
776. Исследование спектральных характеристик излучения лазера на кристалле Cr2+:ZnSe в селективном резонаторе
Курсовой проект пополнение в коллекции 28.06.2012
777. Исследование спектров немодулированных и модулированных колебаний и сигналов
Информация пополнение в коллекции 10.08.2008

Таким образом, интеграл Фурье (3) содержит непрерывную (сплошную) последовательность спектральных составляющих сигналов с бесконечно малыми амплитудами. Функцию S() называют спектральной плотностью. Она характеризует интенсивность сплошного распределения амплитуд гармоник непериодического сигнала вдоль оси частот (рис 2). В этом основное отличие спектральной плотности непериодического сигнала от дискретного спектра периодического сигнала, в котором каждая гармоническая составляющая имеет вполне определенное значение частоты и отстоит от соседней на величину 1(рис3).
778. Исследование тенденций, факторов развития и перспективных направлений атомной отрасли в Российской Федерации
Дипломная работа пополнение в коллекции 24.02.2012

ГородКоличество жителей в 2009 году, человекДоля проживающего населенияГрадообразующее предприятие или крупнейшее предприятие атомной отраслиГод возникновения города12345Закрытые административно территориальные образованияЖелезногорск, Красноярский край1022006,4ФГУП «Горно-химический комбинат; ОАО «Информационные спутниковые системы имени академика М.Ф. Решетнева; Химический завод-филиал ФГУП «Красмаш»1954Заречный, Пензенская область620433,9ФГУП «Производственное объединение «Старт»1958Зеленогорск, Красноярский край685834,3ОАО Производственное объединение «Электрохимический завод»1955Лесной, Свердловская область524993,3ФГУП «Комбинат «Элекрохимприбор»1954Новоуральск, Свердловская область931835,9ОАО «Уральский электрохимический комбинат»1954Озерск, Челябинская область989006,2ФГУП Производственное объединение «Маяк»1954Снежинск, Челябинская область501063,2ФГУП «Российский Федеральный Ядерный Центр - Всероссийский научно-исследовательский институт технической физики имени академика Е.И. Забабахина»1993Трехгорный, Челябинская область344512,2ФГУП «Приборостроительный завод»1955Сверск, Томская область1070736,7ОАО «Сибирский химический комбинат»1954
779. Исследование термодинамических функций малоразмерных наночастиц при использовании квантово-химических методов
Курсовой проект пополнение в коллекции 05.05.2012

В отличие от классической дисперсной фазы, в которой, не смотря на достаточно маленькие размеры самих частиц, подавляющее большинство атомов находится внутри зерна и взаимодействует одновременно с большим количеством окружающих их атомов, в кластерах число микрочастиц поверхностного слоя и микрочастиц, находящихся внутри зерна - величины одного порядка. К примеру, в наночастице, состоящей из 13 атомов, лишь один атом располагается в центре, а все остальные (92% от общего объема) находятся на поверхности. Атомы, находящиеся на границе имеют оборванные связи, в силу чего возникает поверхностная (граничная) энергия, дополнительная к свободной энергии объема кластера, которая и придает этим структурам уникальные особенности, отсутствующие в масштабах «ньютоновской физики». Поверхностная энергия обуславливает значительное уменьшение потенциальной энергии каждой микрочастицы в сравнении с кристаллической фазой, что приводит к росту энтальпии образования наночастиц. Естественным следствием высоких значений энтальпии будет возрастание свободной энергии Гиббса и химического потенциала, непосредственно связанного с химической активностью кластеров. Таким образом, с увеличением доли атомов поверхностного слоя (уменьшения числа микрочастиц в составе кластера) увеличивается удельная величина поверхностной энергии и, следовательно, повышается химическая активность наночастиц.
780. Исследование тлеющего разряда в СО2-лазере
Контрольная работа пополнение в коллекции 07.05.2010

В другой схеме, разработанной Генераловым [1] (Рисунок 2.1, внизу) напряжение самостоятельного импульсно-периодического разряда прикладывается к дополнительной паре электродов, представляющих собой металлические пластины большой площади, изолированные от разрядного промежутка слоями диэлектрика. Этот тип вспомогательного разряда называется безэлектродным или емкостным импульсно-периодическим разрядом ЕИР, или емкостной импульсной предыонизацией. Для ЕИР характерна высокая импульсная мощность, необходимая для того чтобы создать однородную ионизацию в разрядном объеме, заключенном между диэлектрическими пластинами, при сравнительно низкой средней по времени мощности. Возбуждение колебательных степеней свободы молекул в однородно ионизованной среде осуществляется стационарным несамостоятельным основным разрядом, который можно охарактеризовать как разряд постоянного тока с ионизацией безэлектродным (емкостным) импульсно-периодическим разрядом РПТ-ЕИР. Постоянное напряжение основного разряда прикладывается к металлическим электродам в форме трубок (катода и анода), расположенных на входе и выходе газового потока в разрядной камере. Поток направлен от катода к аноду, перпендикулярно оптической оси резонатора. Две оставшиеся стенки разрядной камеры имеют отверстия для выхода излучения к зеркалам, расположенным снаружи. Проходы многопроходного оптического резонатора расположены Z-образно для лучшего заполнения излучением объема разрядной камеры.

Blog

Физика