В. Г. Атаманюк л. Г. Ширшев н. И. Акимов гражданская оборона под ред. Д. И. Михаилика москва «высшая школа» 1986 Допущено Министерством высшего и среднего специального образования СССР в качестве учебник

Вид материала

Учебник

Содержание Тактико-технические данные стратегических бомбардировщиков ВВС США, Великобритании и Франции Названия бомбардировщиков Максимальная скорость, км/ч Тяжелые бомбардировщики (США) Средние бомбардировщики Расчет параметров поражающих факторов ядерного взрыва Определение избыточного давления и светового импульса Расчет доз проникающей радиации Расчет потока нейтронов производят по формуле Оценка уровней радиации по следу радиоактивного заражения

Подобный материал:

• Г. Г. Почепцов Теоретическая грамматика современного английского языка Допущено Министерством, 6142.76kb.
• Конспект для проведения занятий по го и защите от чс тема №2: «Опасности, возникающие, 930.02kb.
• A. A. Sankin a course in modern english lexicology second edition revised and Enlarged, 3317.48kb.
• Автоматизация, 5864.91kb.
• А. М. Дымков расчет и конструирование трансформаторов допущено Министерством высшего, 3708.79kb.
• Н. Ф. Колесницкого Допущено Министерством просвещения СССР в качестве учебник, 9117.6kb.
• В. И. Королева Москва Магистр 2007 Допущено Министерством образования Российской Федерации, 4142.55kb.
• В. В. Виноградов Очерки по истории русского литературного языка XVII-XIX веков издание, 11316.28kb.
• Н. С. Елманова История международных отношений и внешней политики России 1648-2000, 4874.79kb.
• А. Б. Долгопольский пособие по устному переводу с испанского языка для институтов, 1733.75kb.

ПРИЛОЖЕНИЕ 2

Тактико-технические данные стратегических бомбардировщиков ВВС США, Великобритании и Франции

Названия бомбардировщиков	Экипаж, чел.	Дальность поле- км та, с бомбовой нагрузкой, т	Максимальная скорость, км/ч	Практический потолок, км	Максимальная нагрузка
					вес, т	количество ракет
Тяжелые бомбардировщики (США)
«Стратофортресс»	6	16000—18000 4,5	1050	16	31	4 бомбы на 10 Мт
В-52 D и F
В-52 G и Н	6	15000 —	1050	17	13,8	20 АЛСМ-В
В-1	5	6400	2500	20	22	20 АЛСМ-В
В-1В	5	12000	2500	20	56,7	30 АЛСМ-В
Средние бомбардировщики
FB-111A (США)	2	4500 4	2350	18	17	6 СРЭМ
«Вулкан» В-2 (Великобритания)	5	3500 4,5	1200	19	10
«Мираж» IV А (Франция)	2	4000 1,5	2340	16	6,4

ПРИЛОЖЕНИЕ 3

Расчет параметров поражающих факторов ядерного взрыва

Параметры поражающих факторов рассчитывают на основании данных о произведенном или предполагаемом ядерном взрыве (вид, мощность, место взрыва) и метеорологических условий.

Определяют расстояния (действительные или прогнозируемые) от центра (эпицентра) взрыва до объекта народного хозяйства. На рис. П.1 приведены исходные данные и способ оценки возможных расстояний от предполагаемых центров взрыва до тракторного завода (Тр), расположенного в городе N: точка прицеливания Ц, радиус рассеивания R_рас; вероятные центры взрывов 1, 2, минимальное R_min и максимальное R_max расстояния от возможных центров ядерных взрывов.


Определение избыточного давления и светового импульса

При прогнозировании параметров ударной волны и светового излучения берут весь диапазон избыточных давлений и световых импульсов, нижний предел которых определяют по максимально возможному расстоянию, а верхний — по минимально возможному расстоянию от центра (эпицентра) взрыва данной мощности.

Пример. Объект находится в 7,6 км к югу от центра предполагаемого наземного ядерного взрыва мощностью 1 Мт; ожидаемый радиус круга рассеивания R_рас = 2,2 км (с вероятностью попадания в цель 90%). Определить значение параметров ударной волны и светового излучения, которые могут воздействовать на объект. Наиболее вероятные метеорологические условия: ветер восточный, скорость 5 м/с, видимость — до 5 км.

Решение. 1. Минимальное расстояние от центра взрыва R_min = 7,6— 2,2 = 5,4 км; максимальное расстояние— R_max = 7,6+2,2 =9,8 км.

2. По табл. 1 для наземного ядерного взрыва мощностью 1 Мт находим избыточное давление на расстоянии5,4 км — 30 кПа (0,3 кгс/см²), на расстоянии 9,8 км—12 кПа (0,12 кгс/см²).
   
3. По табл. 2 находим световой импульс при ясной погоде на расстоянии5,4 км — 1180 кДж/м², на расстоянии9,8 км—330 кДж/м².
   
4. При видимости до 5 км (см. табл. 3) значения светового импульса изменяются и будут равны 3180·0,36≈425 кДж/м² и 330·0,36≈120кДж/м²соответственно.
   

Таким образом, на объект народного хозяйства можно ожидать воздействие избыточных давлений во фронте ударной волны от 12 до 30 кПа и световых импульсов от 120 до 425кДж/м²


Расчет доз проникающей радиации

Проникающая радиация представляет собой поток гамма-лучей и нейтронов.

Гамма-излучение делится на захватное, осколочное и мгновенное. Мгновенное гамма-излучение образуется в момент деления ядер урана или плутония в течение десятых долей микросекунды (10~⁶—10~⁷с). Мгновенное гамма-излучение является главным источником высокой мощности экспозиционной дозы гамма-излучения, однако его роль в накоплении общей экспозиционной дозы очень мала. Мощность экспозиционной дозы гамма-излучения равна [7]



где Р — мощность экспозиционной дозы, Р/с; q — мощность ядерного взрыва, кт.

Доза гамма-излучения определяется действием захватного и осколочного излучений гамма-квантов, Захватное гамма-излучение возникает за счет реакции захвата нейтронов ядрами окружающей среды (азота воздуха) и по продолжительности своего действия после взрыва составляет доли секунды. Источник осколочного гамма-излучения— продукты деления, образующиеся около центра взрыва. Продолжительность его действия 10—15 с. Общая формула для расчета экспозиционной дозы гамма-излучения имеет вид [7]:



Здесь D — экспозиционная доза гамма-излучения, Р; D₃ и Dock — экспозиционные дозы захватного и осколочного гамма-излучений соответственно; К_з и К_оcк — множители этих излучений, учитывающие мощность взрыва; R — расстояние от центра взрыва, м; λз и λ_оcк — эффективные длины поглощения энергии гамма-излучений, т. е. расстояния, на которых дозы излучения ослабляются в е=2,718 раз, для захватного излучения λ₃=410 м, для осколочного λ_оск=300 м (при нормальном атмосферном давлении). Эффективная длина поглощения энергии гамма-излучения увеличивается прямо пропорционально уменьшению плотности воздуха. При увеличении высоты через каждые 16 км плотность воздуха будет уменьшаться примерно в 10 раз. Следовательно, эффективная длина поглощения энергии гамма-излучения будет соответственно увеличиваться в 10 раз. Для взрывов на больших высотах (в космосе) при расчетах мощностей и доз излучений экспоненциальный множитель в формулах (П.1) и (П.2) будет отсутствовать, так как он практически равен единице.

Множитель К в формуле (П.2) для захватного гамма-излучения прямо пропорционален мощности взрыва и равен Кз=5-10⁸ q, для осколочного излучения — прямо пропорционален мощности взрыва и зависит от воздействия ударной волны (фактора полости); K_оск=1,4-10⁹ q (1+0,2 q ^0,65), где q — в кт.


Расчет потока нейтронов производят по формуле



где Ф_н — поток нейтронов, нейтрон/м².

Из сравнения формул (П.2) и (П.З) видно, что в приземном слое воздуха на больших расстояниях от центра взрыва доза нейтронов меньше дозы гамма-излучения, так как в воздухе нейтроны сильно поглощаются, быстрее гамма-квантов. На большой высоте, где плотность воздуха незначительна (экспоненциальный множитель стремится к единице), доза нейтронов на больших расстояниях может в несколько раз превосходить дозу гамма-излучения.


Оценка уровней радиации по следу радиоактивного заражения

Уровни радиации на границах зон радиоактивного заражения местности и их изменение во времени после ядерного взрыва приведены в табл. 6 и на рис. 12.

Изменение уровня радиации (на 1 ч после взрыва) по оси следа радиоактивного заражения местности для наземного ядерного взрыва мощностью 1 Мт при скорости среднего ветра 50 км/ч приведено на рис. П.2. По приведенной зависимости могут быть определены параметры радиоактивного заражения местности для других мощностей взрывов и скоростей среднего ветра. Так как изменение уровня радиации в данной точке на местности прямо пропорционально мощности выделяемой энергии наземного ядерного взрыва, то уровень радиации прямо пропорционален мощности взрыва P₂=P₁ q₂/q₁ при R =const, υ = const.

С увеличением или уменьшением скорости ветра увеличивается или уменьшается длина следа радиоактивного заражения. Это, в свою очередь, приводит соответственно к уменьшению или увеличению уровня радиации. Следовательно, можно принять, что уровень радиации в данной точке на местности приблизительно обратно пропорционален изменению скорости ветра: P₂=P₁ υ₁/ υ₂ при R=const, q = const. P₁ и Р₂ — уровни радиации при наземных ядерных взрывах мощностью q₁ и q₂; R — расстояние от центра взрыва; vi и v₂ — скорости среднего ветра, при которых наблюдаются уровни радиации Р₁ и Р₂