Физ величина, характе­ризующая интенсивность нормальных (перпендикулярных к поверхности) сил, с к-рыми одно тело действует на поверхность другого (напр

Вид материала

Документы

Содержание Джозефсона эффект Купера эффект) Джорджи система единиц Джоуля закон Джоуля — ленца закон Джоуля — томсона эффект Диагностика плазмы Диаграмма направленности ДИАГРАММА СОСТОЯНИЯ (диаграм­ма равновесия, фазовая диаграмма)

Подобный материал:

• Реферат По Физике, 58.66kb.
• Тема: определение реакций связей при действии на конструкцию произвольной плоской системы, 15.41kb.
• Головной мозг, 139.71kb.
• Работы режущего инструмента, основная нагрузка приходится на его рабочую поверхность,, 335.67kb.
• Головной мозг, с окружающими его оболочками находится в полости мозгового черепа, 437.52kb.
• Представьте себе некоторую поверхность и сидящего на ней муравья. Представили, 409.6kb.
• Лекция №8 Тема: «Продолжение», 81.36kb.
• Твует равновесию, установившемуся под действием силы тяжести, при условии, если, 669.51kb.
• Лабораторная работа метод естественного электрического поля (ЕП), 82.61kb.
• 1. Резьба Резьба поверхность, образованная при винтовом движении плоского контура, 223.58kb.

ДЕЦИБЕЛ (дБ, dB), дольная ед. от бела — ед. логарифмич. относит. вели­чины; 1 дБ=0,1 Б. В акустике — ед. уровня звук. давления; 1 дБ — уро­вень звук. давления р, для к-рого вы­полняется соотношение 201g(p/p₀)=1, где p₀ — пороговое звук. дав­ление, принимаемое равным 2 •10^-5 Па.

ДЖОЗЕФСОНА ЭФФЕКТ, протека­ние сверхпроводящего тока через тон­кий слой диэлектрика, разделяющий два сверхпроводника (т. н. контакт Джозефсона); предсказан на основе теории сверхпроводимости англ. фи­зиком Б. Джозефсоном (В. Josephson) [1962, Нобелевская премия (1973)], экспериментально обнаружен в 1963. Эл-ны проводимости проходят через диэлектрик (обычно плёнку окиси ме­талла толщиной ~10Å=10^-9 м) благо­даря туннельному эффекту. Если ток через контакт Джозефсона не превы­шает определ. значения, наз. критич. током контакта, то падение напряже­ния на контакте отсутствует (т. н. стационарный Д. э.). Если же через контакт пропускать ток, больший критического, то на контакте возникает падение напряжения, и кон­такт излучает эл.-магн. волны (нестационарный Д. э.). Излу­чать эл.-магн. волны может только перем. ток — именно такой ток течёт сквозь контакт Джозефсона при постоянном падении напряжения V на контакте. Частота излучения связана с V соотношением =2eV/h, где е — заряд эл-на. Излучение обус­ловлено тем, что объединённые в пары эл-ны, создающие сверхпроводящий ток, при переходе через контакт при­обретают избыточную по отношению к осн. состоянию сверхпроводника энер­гию 2eV. Единств. возможность для пары эл-нов вернуться в осн. состоя­ние — это излучить квант эл.-магн. энергии h=2eV. Д. э. указывает на существование в сверхпроводниках электронной упорядоченности — фа­зовой когерентности: в осн. состоя­нии все электронные пары (Куперов-

153


ские пары, см. Купера эффект) име­ют одинаковую фазу , характери­зующую их волновую функцию = ||e^i. Контакту Джозефсона соот­ветствует определ. разность фаз *=₁-₂, где ₁ и ₂ — значения фазы волн. функции для сверхпровод­ников, разделённых контактом. Со­гласно квант. механике, при наличии разности фаз * через контакт дол­жен течь ток, плотность к-рого j=j₀sin*. Эксперим. обнаружение этого тока доказывает, что в природе суще­ствуют макроскопич. явления, непо­средственно определяемые фазой волн. функции.

Аналогичный эффект наблюдается, когда сверхпроводники соединены тонкой перемычкой (мостиком или точечным контактом), а также если между ними находится тонкий слой металла в норм. состоянии или полу­проводника. Такие системы вместе с контактами Джозефсона наз. сла­босвязанными сверхпро­водниками. На основе Д. э. соз­даны сверхпроводящие интерферо­метры, содержащие параллельно включённые слабые связи между сверх­проводниками. Результирующий ток, текущий через эти слабые связи, I=I₁sin*₁+I₂sin*₂, где ₁* и *₂ — разности фаз на первом и втором кон­тактах Джозефсона. Происходит свое­образная интерференция сверхпроводящих токов через слабые связи. При этом критич. ток оказывается периодически зависящим от потока внеш. магн. поля (с периодом, равным кванту потока Ф₀), что позволяет использовать такое устройство для чрезвычайно точного измерения сла­бых магн. полей (до 10^-18 Тл; такие магнитометры наз. сквидами), ма­лых токов (до 10^-10 А) и напряжений (до 10^-15 В). Слабосвязанные сверх­проводники могут быть также ис­пользованы в кач-ве быстродействую­щих элементов логич. устройств ЭВМ, параметрич. преобразователей, чувствит. детекторов СВЧ, усилителей и др. электронных приборов.

• Лангенберг Д. Н., С к а л а п и н о Д. Ж., Тейлор Б. Н., Эффекты Джозефсона, пер. с англ., «УФН», 1967, т. 91, в. 2, с. 317; Кулик И. О., Я н с о в И. К., Эффект Джозефсона в сверхпроводящих тун­нельных структурах, М., 1970; Лиха­рев К. К., У л ь р и х Б. Т., Системы с джозефсоновскими контактами, М., 1978.

Л. Г. Асламазов.

ДЖОРДЖИ СИСТЕМА ЕДИНИЦ, наз­вание, установленное Междунар. электротехн. комиссией (1958) для системы ед. электрич. и магн. величин, в ос­нову к-рой положены четыре ед.: метр, килограмм, секунда и ампер. Названа в честь итал. учёного Дж. Джорджи (G. Giorgi), впервые пред­ложившего эту систему в 1901. Другое наименование этой системы — МКСА система единиц.

ДЖОУЛЬ (Дж, J), единица СИ рабо­ты, энергии и кол-ва теплоты. Названа в честь англ. физика Дж. П. Джоу­ля (J. P. Joule). 1 Дж равен работе силы 1 Н при перемещении точки приложения силы на расстояние 1 м в направлении действия силы. 1 Дж=1Н•м=10⁷ эрг=0,2388 кал.

ДЖОУЛЯ ЗАКОН, закон, согласно к-рому внутр. энергия определ. мас­сы идеального газа не зависит от его объёма, а зависит только от темп-ры. Д. з. следует из представлений кинетич. теории об идеальном газе: вз-ствие между молекулами отсутствует (потенц. энергия вз-ствия равна нулю), поэтому изменение расстояний между ними (изменение объёма) не изменяет внутр. энергии. Назван в честь Дж. П. Джоуля.

ДЖОУЛЯ — ЛЕНЦА ЗАКОН, опре­деляет кол-во теплоты Q, выделяю­щееся в проводнике с сопротивлением Л за время t при прохождении через него тока I: Q=aI²Rt. Коэфф. про­порциональности а зависит от выбора ед. измерений: если I измеряется в амперах, R—в омах, t — в секундах, то при а=0,239 Q выражается в ка­лориях, а при а=1 — в джоулях. Д.— Л. з. установлен в 1841 Дж. П. Джоулем и подтверждён в 1842 точными опытами Э. X. Ленца.

ДЖОУЛЯ — ТОМСОНА ЭФФЕКТ, изменение темп-ры газа в результате адиабатич. дросселирования — медл. протекания газа под действием пост. перепада давления сквозь дроссель — местное препятствие газовому потоку (напр., пористую перегородку, распо­ложенную на пути потока).

Д.— Т. э. был обнаружен и иссле­дован англ. учёными Дж. П. Джоу­лем и У. Томсоном (Кельвином) в 1852—62. В опытах Джоуля и Томсона измерялась темп-pa в двух последоват. сечениях непрерывного и ста­ционарного потока газа (до дросселя и за ним). Вследствие значит. трения газа в дросселе (мелкопористой проб­ке из ваты) скорость газового потока была очень малой и кинетич. энергия потока при дросселировании практи­чески не изменялась. Благодаря низ­кой теплопроводности стенок трубы и дросселя теплообмен между газом и внеш. средой отсутствовал. При пере­паде давления на дросселе р=р₁-p₂, равном атм. давлению, изме­ренная разность темп-р T=T₂-T₁ для воздуха составила -0,25°С (опыт проводился при комнатной темп-ре). Для СО₂ и Н₂ в тех же условиях T оказалась соотв. равной -1,25 и +0,02°С. Д.— Т. э. принято назы­вать положительным, если газ в процессе дросселирования охлаж­дается (T<0), и отрицательным, если газ нагревается (T>0).

Согласно молекулярно-кинетич. тео­рии строения в-ва, Д.—Т. э. свиде­тельствует о наличии в газе сил межмол. вз-ствия (обнаружение этих сил и было целью опытов Джоуля и Томсона). Действительно, при взаимном притяжении молекул внутренняя энергия (U) газа включает как кинетич. энергию молекул, так и потенц. энергию их вз-ствия. Расширение газа в условиях энергетич. изоляции не меняет его внутр. энергии, но приво­дит к росту потенц. энергии вз-ствия молекул (поскольку расстояния между ними увеличиваются) за счёт кинетич. энергии. В результате замедления теп­лового движения молекул темп-ра расширяющегося газа понижается. Реальные процессы сложнее, т. к. газ не изолирован энергетически от внеш. среды. Он совершает внеш. работу (последующие порции газа теснят предыдущие), а над самим газом совер­шают работу силы внеш. давления (поддерживающие стационарность по­тока). Это учитывается при составле­нии энергетич. баланса в опытах Джоуля — Томсона. Работа продавливания через дроссель порции газа, занимающего до дросселя объём У], равна p₁V₁. Эта же порция газа, зани­мающая за дросселем объём V₂, со­вершает работу p₂V₂. Проделанная над газом результирующая внеш. ра­бота A=p₁V₁-р₂V₂ в адиабатич. условиях может пойти только на изме­нение его внутр. энергии: U₂-U₁=p₁V₁-p₂V₂. Из этого соотношения следует, что U₁+p₁V₁=U₂+p₂V₂=h, где h — энтальпия газа (при адиаба­тич. дросселировании энтальпия газа сохраняется). Отсюда, зная ур-ние состояния газа и выражение для U, можно найти T.

Величина и знак Д.— Т. э. опре­деляются соотношением между рабо­той газа и работой сил внеш. давления, а также св-вами самого газа, в част­ности размером его молекул и их вз-ствием. Для идеального газа, мо­лекулы к-рого рассматриваются как материальные точки, не взаимодейст­вующие между собой, Д.— Т. э. ра­вен нулю.

В зависимости от условий дроссе­лирования один и тот же газ может как нагреваться, так и охлаждаться.



Кривая инверсии азо­та. В пределах кри­вой эффект Джоу­ля — Томсона поло­жителен (T<0), вне кривой — отрицате­лен (T>0). Для то­чек на самой кривой эффект равен нулю.


Темп-pa Т_i, при к-рой (для данного давления) разность T, проходя че­рез нулевое значение, меняет свой знак, наз. температурой ин­версии Д.— Т. э. Типичная кри­вая зависимости темп-ры инверсии от давления (кривая инверсии) показана на рисунке. Кривая инверсии разде­ляет совокупность состояний газа (на рисунке — азота) на такие совокуп­ности, при переходе между к-рыми он охлаждается, и на такие, между к-ры­ми он нагревается. Значение верх­них температур инверсии

(T_{i макс})

154


при р0 для ряда газов приведе­ны ниже:



Д.— Т. э., характеризуемый ма­лыми изменениями темп-ры T при малых перепадах давления р, наз. дифференциальным. В слу­чае дифф. Д.— Т. э.



где c_p — теплоёмкость газа при пост. давлении. При больших перепадах давления на дросселе темп-pa газа может изменяться значительно. Напр., при дросселировании от 200 до 1 атм и нач. темп-ре 17°С воздух охлаждает­ся на 35°С. Этот интегральный Д.— Т. э. положен в основу многих техн. способов сжижения газов.

• Леонтович М. А., Введение в тер­модинамику, 2 изд., М.—Л., 1952; Лан­дау Л. Д., Ахиезер А. И., Л и ф ш и ц Е. М., Курс общей физики. Механи­ка и молекулярная физика, М., 1965.

И. А. Яковлев.

ДИАГНОСТИКА ПЛАЗМЫ, совокуп­ность методов определения параметров ионизов. газа. К определяемым пара­метрам плазмы относятся плотность n, электронная Т_е и ионная T_i темп-ры, интенсивность излучения, электрич. и магн. поля и др. Понятие «тем­пература» обычно используется ус­ловно, т. к. распределение ч-ц по энергиям в лаб. и косм. плазме редко бывает максвелловским. В таких случаях речь идёт о кинетич. темп-ре, т. е. о ср. энергии ч-ц.

Методы Д. п. делятся на активные и пассивные. Пассивные ме­тоды (напр., измерение собств. излу­чения плазмы) не оказывают влияния на исследуемый объект. К ним отно­сятся спектроскопич. методы, а также фотографирование и измерения эл.-магн. волн в широком диапазоне (тормозное излучение, циклотронное излучение и др.). В активных методах плазма непосредственно во­влекается в процесс измерения, и это может внести искажения в её состоя­ние. Активные методы тем не менее используются наряду с пассивными, расширяя диапазон определяемых параметров. Наиболее распростране­ны след. активные методы Д. п.: зондирование плазмы электрич. и магн. зондами, СВЧ излучением, пучками заряж. и нейтр. ч-ц (корпускулярная Д. п.). Корпускулярная Д. п. может быть и пассивным методом, если ис­следуются св-ва ч-ц, выходящих из объёма изучаемой плазмы.

Зонды вводятся внутрь плазмы для измерения её локальных параметров. Электрическим (ленгмюровским) зондом измеряют ток на него в зависимости от потен­циала зонда относительно плазмы. Ток насыщения позволяет определить плотность плазмы, а форма хар-ки при малых потенциалах даёт элект­ронную темп-ру Т_е. Эти зонды находят широкое применение при иссле­дованиях холодной незамагниченной лаб. плазмы и космической плазмы. Применение зондов при исследованиях горячей плазмы ограничено вследст­вие загрязнений, вносимых материа­лом зонда, а также вследствие труд­ностей анализа измерений при на­личии сильных магн. полей.

Для измерений магн. полей ис­пользуются магнитные зон­ды — соленоиды разл. размеров, вво­димые в плазму. Такой зонд регист­рирует дH/дt, а для получения напря­жённости магн. поля Н сигнал с зонда интегрируется. В косм. плазме магн. поля измеряются феррозондами и кван­товыми магнетометрами, а также по вращению плоскости поляризации (Фарадея эффект).

Активная корпускулярная Д. п. (зондирование нейтр. атомами и бы­стрыми заряж. ч-цами) позволяет по­лучать данные о её плотности, темп-ре и полях. При прохождении пучка эл-нов через плазму с сильно изменяю­щимися полями он отклоняется за счёт поперечной составляющей элект­рич. поля. Регистрируя величины от­клонения от первонач. направления, можно оценить усреднённое вдоль пучка значение электрич. поля. Для плазмы, находящейся в сильном магн. поле, эфф. зондирование осуществ­ляется потоком быстрых нейтр. атомов. Каждый атом зондирующего пучка, потерявший эл-н вследствие перезаряд­ки или ионизации электронным уда­ром, отклоняется магн. полем и не попадает на регистратор. По наблю­даемому ослаблению пучка можно по­лучить информацию об усреднённых вдоль его траектории n и Т'_е.

Зондирование плазмы СВЧ излучением явл. одним из удобных методов определения n_е (особенно для косм. плазмы). Он осно­ван на зависимости диэлектрической проницаемости  плазмы от её плот­ности: =1-²_p/², где _р — плаз­менная частота. Каждому значению _p соответствует определ. критич. электронная плотность

n_крит=m_e²_p/4e²,

где m_e — масса электрона. Если частота падающей эл.-магн. волны >_p, сигнал проходит через плаз­му, при _p плазма отражает волны. Этот метод широко использу­ется для зондирования ионосферы, а также при исследовании лаб. плазмы. Однако этот т. н. метод «отсечки» сигнала требует изменения частоты генератора в широких пределах и не позволяет вести наблюдение за плаз­мой с быстроменяющимися парамет­рами. Поэтому более широкое приме­нение в исследованиях лаб. плазмы, особенно нестационарной, находят интерферометрические методы, основанные на зависимо­сти разности фаз между опорным излучением и излучением, прошедшим через плазму, от плотности плазмы.

При плотностях плазмы n10¹⁴ см^-3 используют интерферометры в СВЧ диапазоне, а при n10¹⁷ см^-3 при­годны только оптические интерферо­метры. Наибольшая чувствительность достигнута на интерферометре Фабри — Перо, работающем в ИК диапазоне. Приборы с широким углом зрения поз­воляют получить мгновенную про­странств. картину распределения плот­ности плазмы. При n10¹⁵ см^-3 удобно использовать голографич. ин­терферометрию (см. Голография). Из­мерение циклотронного излучения плазмы, позволяющее определить её плотность, находит особенно широкое применение в исследованиях косм. плазмы (регистрация излучений Солн­ца и др. звёзд).

Спектроскопическая Д. п. явл. другим важнейшим методом исследования косм. и лаб. плазмы. Каждый из спектроскопич. методов пригоден лишь в очень ограниченной области параметров плазмы. Анализ непрерывного спектра излучения плаз­мы позволяет определить Т_е и n_е. Ширина и форма наблюдаемых спектр. линий могут дать информацию о темп-ре газа (по Доплера эффекту), о плотно­сти заряж. ч-ц (по Штарка эффекту), о магн. полях (по Зеемана эффекту и эффекту Фарадея). Вклад каждого из этих механизмов в наблюдаемый контур линии можно выделить даже в тех случаях, когда их влияние соизмеримо. Эффект Штарка сильнее всего влияет на далёкие «крылья» спектр. линии, эффект Доплера — на центральную её часть, а зеемановские компоненты легко выделить, исследуя поляризацию. Анализ кон­туров линий излучения высокоионизов. атомов позволяет получить ион­ную темп-ру t_i горячей плазмы. От­ношение интенсивностей спектр. ли­ний даёт возможность в ряде случаев определить Т_е. При данной Т_е в плазме существуют в осн. ионы с опре­дел. зарядом, поэтому уже только идентификация наиб. ярких спектр. линий позволяет грубо определить электронную темп-ру. При Т_е кэВ осн. информацию о ней несут линии рентг. спектра. Измерение рентг. тор­мозного излучения плазмы позволяет определить n и Т_е. Сплошной рентг. спектр излучения успешно регистри­руется в лаборатории только для плазмы высокой плотности (n10¹⁷ см^-3); при низкой плотности плазмы рентг. излучение возникает в осн. из-за попадания ч-ц на стенки камеры. Спектроскопич. измерения в радиодиапазоне позволяют определять уровень электромагнитных шумов в плазме.

Лазерная Д. п. Анализ рас­сеянного на свободно движущихся эл-нах эл.-магн. излучения стал воз­можным только благодаря появлению и развитию лазеров большой мощности.

155


При небольшой плотности плазмы ин­тенсивность рассеянного излучения пропорц. плотности. Контур линии рассеянного света определяется эф­фектом Доплера, причём, т. к. рас­сеяние происходит на эл-нах, а не на ионах, ширины спектр. линий состав­ляют сотни А. В плотной плазме воз­никает рассеяние на флуктуациях плотности зарядов, и линия рассеян­ного излучения имеет в центре до­вольно острый пик, близкий по форме ионному доплеровскому.

Кроме осн. максимума, соответст­вующего частоте падающего излуче­ния, наблюдаются максимумы ком­бинационного рассеяния на шумах плазмы, позволяющие получить ин­формацию об уровне её турбулентно­сти. По положению комбинац. мак­симумов, отвечающих ленгмюровским плазменным частотам _р, определяют плотность плазмы. Сложность этих исследований заключается в том, что при малых плотностях (n10¹² см^-3) трудно выделить сигнал на фоне излучения, рассеянного на деталях установки, а при n ~ 10¹⁷ см^-3 силь­ный фон создаёт собственное излуче­ние плазмы.

Пассивная корпуску­лярная Д. п. применяет электрич. и магн. анализаторы (см. Масс-спектроскопия) и калориметрич. методы из­мерения для ч-ц, выходящих из объё­ма изучаемой плазмы. Трудности вы­ведения ч-ц из плазмы, находящейся в сильном магн. поле, делают предпо­чтительным анализ быстрых нейтр. атомов, возникших в плазме за счёт перезарядки. Такие атомы ионизу­ются затем в потоке эл-нов или при «обдирке» на газовых мишенях (либо на тонких фольгах) и далее анализи­руются по энергиям. При высоких темп-pax, когда в плазме возникают термоядерные реакции D+D и D+T, измерения потоков и распределения по энергиям продуктов яд. реакций, в частности нейтронов, позволяют определять t_i и нек-рые др. параметры плазмы.

Фотографирование плазмы в разл. спектр. диапазонах позволяет грубо оценить пространств. распреде­ление n и T_e. Особенно полезны фо­тографии плазмы с помощью камеры-обскуры в мягком рентг. излучении. Сверхскоростная фотография позво­ляет понять динамику развития неустойчивостей и получить информацию о хар-ре вз-ствия плазмы с магн. полем.

• Диагностика плазмы. Сб. статей, под ред. С. Ю. Лукьянова, М., 1973; Подгор­ный И. М., Лекции по диагностике плаз­мы, М., 1968; Диагностика плазмы, под ред. Р. Хаддлстоуна и С. Леонарда, пер. с англ., М., 1967; Кузнецов Э. И., Щеглов Д. А., Методы диагностики вы­сокотемпературной плазмы, М., 1974; Г о л а н т В. Е., Сверхвысокочастотные ме­тоды исследования плазмы, М., 1968.

И. М. Подгорный.

ДИАГРАММА НАПРАВЛЕННОСТИ антенны, зависимость от направления напряжённости поля или мощности, излучаемой передающей антенной, или эдс, либо токов, индуцируемых в при­ёмной антенне. См. Антенна.

ДИАГРАММА СОСТОЯНИЯ (диаграм­ма равновесия, фазовая диаграмма), геом. изображение равновесных со­стояний термодинамич. системы при разных значениях параметров, опре­деляющих эти состояния: темп-ры Т, давления р, состава системы (концент­раций компонентов x_i), мольного объё­ма v, напряжённостей электрич. и магн. полей и др. Д. с. даёт информа­цию о фазовом составе системы в зависимости от Т, р, х; и др. пара­метров. В простейшем случае, когда система состоит только из одного компонента, Д. с. представляет собой трёхмерную пространств. фигуру, по­строенную в трёх прямоуг. координат­ных осях, по к-рым откладывают зна­чения Т, р и v (или др. параметров).



Обычно рассматривают проекции трёх­мерной Д. с. на одну из координатных плоскостей (чаще на плоскость р, Т', рис.). Любая точка Д. с. (ф и г у р а т и в н а я т о ч к а) изображает равновесное состояние в-ва при дан­ных значениях р и Т. Точка О (трой­ная точка) соответствует равновесию трёх фаз в-ва: твёрдой, жидкой и газообразной. В точке О пересекаются три кривые: ОА (кривая в о з г о н к и, или сублимации), каждая точка к-рой соответствует равновесию тв. и газообразной фаз в-ва; ОК (кривая испарения) — жидкой и газо­образной фазам; кривая плавле­ния 0В (или ОB') — тв. и жидкой фазам (OS для в-в, у к-рых темп-ра плавления Т_пл растёт с давлением, OB' для в-в с уменьшающейся Т_пл с ростом р). Эти кривые делят плос­кость Д. с. на области существования каждой из трёх фаз: твёрдой (S), жидкой (L) и газообразной (G). В точ­ке K — критической точке исчезает различие между св-вами жидкости и газа. Согласно Гиббса правилу фаз, точке О соответствует безвариантное равновесие, точкам на кривых ОА, ОВ (ОB') и ОК — моновариантное равновесие, а точкам в каждой из областей S, L и G — дивариантное (двухвариантное) равновесие. При существовании у в-ва полиморфных модификаций Д. с. усложняется (чис­ло тройных точек равно числу поли­морфных превращений, см. Полимор­физм).

Для построения Д. с. используют дан­ные термич. анализа, рентгеновского

структурного анализа, оптич. и элект­ронной микроскопии, нейтроногра­фии, дилатометрии, измерений твёр­дости и др. методов.

• Аносов В. Я., Краткое введение в физико-химический анализ, М., 1959; В о л А. Е., Строение и свойства двойных ме­таллических систем, т. 1—2, М., 1959—62; В о л А. Е., К а г а н И. К., Строение и свойства двойных металлических систем, т. 3, М., 1976; П е т р о в Д. А., Тройные системы, М., 1953; Воловик Б. Е., За­харов М. В., Тройные и четверные си­стемы, М., 1948; П а л а т н и к Л. С., Л а н д а у А. И., Фазовые равновесия в многокомпонентных системах, Хар., 1961.