Физика

2361. Сверхпроводники
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

Ферми-поверхность Sr2RuO4: эффект де Гааз-ван Альфена против фотоэмиссии с угловым разрешением
Открытое недавно соединение Sr2RuO4 замечательно тем, что является пока единственным примером слоистого перовскита, не содержащего меди, в котором обнаружена сверхпроводимость. Это соединение относится к классу т.н. “самодопированных” проводников благодаря низкому значению параметра U/W (U - энергия кулоновского отталкивания на узле, W - ширина зоны), т.е. роль электронных корреляций здесь не столь важна, как, например, в купратах. Относительно небольшое значение температуры СП перехода (~1К) предопределило успешное применение гальваномагнитных (ГМ) методов для исследования поверхности Ферми в нормальном состоянии. Как известно, в купратах использовать эффект де Гааз-ван Альфена напрямую не удается из-за высоких значений Тс и Нс2, а эксперименты в смешанном состоянии существенно усложняют интерпретацию экспериментальных данных. Использование гальваномагнитных методов привлекательно по той причине, что в этом случае удается восстановить поверхность Ферми во всей зоне Бриллюэна и провести сравнение с соответствующими данными по фотоэмиссии. В отличие от принципиально поверхностного метода фотоэлектронной спектроскопии (ФЭС, глубина выхода фотоэлектронов не превышает 10-20A, т.е. меньше размера элементарной ячейки вдоль оси с), ГМ методы - существенно объемные. В связи с огромным количеством информации о деталях ферми-поверхности купратов, полученной с помощью ФЭС с угловым разрешением (ФЭСУР), и отсутствием альтернативных методов исследования ферми-поверхности ВТСП, такое сравнение представляет несомненный интерес, поскольку дает представление о надежности информации об объемной электронной структуре вещества, полученной с помощью поверхностного метода исследования.
2362. Сверхпроводники
Курсовой проект пополнение в коллекции 24.07.2006

В основе теории Гинзбурга Ландау лежит теория фазовых переходов Ландау, разработанная им для общей ситуации, когда система претерпевает фазовый переход, при котором состояние системы перехода меняется непрерывно, а симметрия скачком. При этом высокотемпературная, или, как говорят, «парамагнитная» фаза, является более симметричной, а низкотемпературная фаза менее симметричной, поскольку она проявляет дополнительный порядок, нарушающий симметрию парафазы. При фазовом переходе происходит понижение энергии упорядочной фазы по сравнению с энергией неупорядочной фазы. Примеры фазового перехода весьма разнообразны. К ним относится переход из парамагнитного состояния в ферромагнитное или антиферромагнитное состояние. Для примера на рис. 22 показана конфигурация различных моментов отдельных атомов в упорядочной фазе (рис.22,а) и в разупорядочной (рис.22,б). Если при Т > Тc средний магнитный момент всего кристалла равен нулю, то при Т < Тc возникает предпочтительное направление, выделенное внешним магнитным полем; проекция среднего момента на это направление уже отлична от нуля. Соответственно, если при Т > Тc имелась симметрия по отношению к вращению, то при Т < Тc такая симметрия отсутствует. В общем случае параметром порядка является физическая величина, отличная от нуля в упорядочной фазе и равная нулю в разупорядочной (парамагнитной) фазе. При отходе от точки фазового перехода Тc в глубину упорядочной фазы параметр порядка возрастает. В случае ферромагнетика параметром порядка служит вектор магнитного момента М 0 при Т < Тc и М = 0 при Т > Тc. Ферромагнетизм широко распространен в природе. Так, примерами металлических высокотемпературных ферромагнетиков (Тc > 300К) являются Fe, Ni, Co. Имеются примеры диэлектрических и полупроводниковых ферромагнетиков. Более сложно организована структура антиферромагнетика. При этом парамагнитная фаза не отличается от паказаной на рис.22,б, а в упорядочной фазе конфигурация магнитных атомов имеет «шахматный» порядок (см.рис.23), когда направление спинов чередуются.
2363. Сверхсветовые скорости в природе
Курсовой проект пополнение в коллекции 26.08.2012

В соответствии с принципом неопределённости Гейзенберга пустое пространство, считающееся полным вакуумом, на самом деле заполнено виртуальными субатомными частицами, называемыми вакуумными флуктуациями. Когда фотон движется в вакууме, он взаимодействует с этими виртуальными частицами и при поглощении может породить пару электрон-позитрон. Эта пара нестабильна и быстро аннигилирует (аннигиляция - реакция превращения частицы и античастицы при их столкновении в какие-либо иные частицы, отличные от исходных) с испусканием фотона, аналогичного поглощённому. По оценке время существования энергии фотона в виде пары электрон-позитрон заметно снижает наблюдаемую скорость фотона в вакууме, так как фотон превращается в частицы с до световой скоростью. На основе этого вывода было сделано предположение, что скорость фотона увеличится при движении между пластинами Казимира. Из-за ограниченного пространства между пластинами некоторые виртуальные частицы, существующие в вакууме, будут иметь длины волн, превышающие расстояние между пластинами. Вследствие этого плотность виртуальных частиц между пластинами будет меньше, чем плотность виртуальных частиц снаружи. Таким образом, фотон, движущийся между пластинами, будет тратить меньше времени на взаимодействие с виртуальными частицами, снижающими его скорость. Конечным результатом станет увеличение скорости фотона, и чем ближе будут располагаться пластины, тем выше будет скорость света. Однако предсказанный эффект будет минимальным. Фотон, проходящий между двумя пластинами, расположенными на расстоянии 1 мкм, увеличит скорость на . Такое изменение скорости слишком мало для обнаружения существующими приборами, что не позволяет обнаружить эффект Шарнхорста в настоящее время.
2364. Свет – электромагнитная волна. Скорость света. Интерференция света. Стоячие волны.
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

В XVII веке возникло две теории света: волновая и корпускулярная. Корпускулярную[1] теорию предложил Ньютон, а волновую Гюйгенс. Согласно представлениям Гюйгенса свет волны, распространяющиеся в особой среде эфире, заполняющем все пространство. Две теории длительное время существовали параллельно. Когда одна из теорий не объясняла какого-то явления, то оно объяснялось другой теорией. Например, прямолинейное распространение света, приводящее к образованию резких теней нельзя было объяснить исходя из волновой теории. Однако в начале XIX века были открыты такие явления как дифракция[2] и интерференция[3], что дало повод для мыслей, что волновая теория окончательно победила корпускулярную. Во второй половине XIX века Максвелл показал, что свет частный случай электромагнитных волн. Эти работы послужили фундаментом для электромагнитной теории света. Однако в начале XX века было обнаружено, что при излучении и поглощении свет ведет себя подобно потоку частиц.
2365. Световые явления в атмосфере
Информация пополнение в коллекции 19.11.2009

Обыкновенный круг или малое гало это блестящий круг (черт. 2), окружающий светило, его радиус около 22°; он окрашен в красноватый цвет с внутренней стороны, затем слабо заметен желтый, далее цвет переходит в белый и постепенно сливается с общим голубоватым тоном неба. Пространство внутри круга кажется сравнительно темным; внутренняя граница круга резко очерчена. Круг этот образуется преломлением света в ледяных иглах, носящихся во всевозможных положениях в воздухе. Угол наименьшего отклонения лучей в ледяной призме приблизительно 22°, поэтому все лучи, прошедшие сквозь кристаллики, должны показаться наблюдателю отклоненными от источника света по крайней мере на 22°; отсюда темнота внутреннего пространства. Красный цвет, как наименее преломляемый, покажется и наименее отклоненным от светила; за ним идет желтый; остальные лучи, смешиваясь между собой, дадут впечатление белого цвета. Реже встречается гало с угловым радиусом 46градусов, располагающееся концентрически вокруг 22-градусного гало. Его внутренняя сторона тоже имеет красноватый оттенок. Причиной этого также является преломление света, происходящее в этом случае в ледяных иглах, обращенных к светилу углами в 90°; круг этот обыкновенно бледнее малого, но цвета в нем разделены резче. Ширина кольца такого гало превышает 2,5 градуса. Как 46-градусные, так и 22-градусные гало, как правило, имеют наибольшую яркость в верхней и нижней частях кольца. Изредка встречающееся 90-градусное гало представляет собой слабо светящееся, почти бесцветное кольцо, имеющее общий центр с двумя другими гало. Если оно окрашено, то имеет красный цвет на внешней стороне кольца. Механизм возникновения такого типа гало до конца не выяснен.
2366. Свинарник-маточник на 300 мест
Курсовой проект пополнение в коллекции 17.09.2010

Наиболее эффективным техническим решением вопроса сокращения расхода тепловой энергии на обеспечение микроклимата, безусловно является использование типа воздуха, удаляемого из животноводческих и птицеводческих помещений. Расчет технико-экономических показателей микроклимата показывает, что применение в системах утилизаторов тепла позволяет сократить расход тепловой энергии на данный технологический процесс более чем в 2 раза. Однако такие системы более металлоемкие и требуют дополнительных эксплуатационных затрат электрической энергии на вентиляторы. Использование тепловой энергии в системах вентиляции в основном обеспечивается за счет применения регенеративных и рекуперативных теплообменных аппаратов различной модификации.
2367. Світ 3D ефектів
Информация пополнение в коллекции 10.01.2010

Це такий собі пристрій, що в більшості складається з полі карбонатного куполу в середині якого знаходиться напівпрозорий екран у формі диска діаметром 254 мм який рухається навколо вертикальної осі зі швидкістю 900 об/хв. Система отримує данні зі сканеру компютера, магнітно-резонансного або ж позитронно-емісійного томографа, математичними методами сегментує інформацію на 198 радіальних елементів у формі дольки яблука. Ці дольки що зберігаються в буфері кадрів на три пристрої відображення Digital Light Processor(DLP), що представляють собою матриці з сотень тисяч мікроскопічних дзеркал, кути нахилу яких змінюються внутрішньою електронікою.
2368. Свободное падение тел
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

Два шарика закреплены на концах легкого горизонтального стержня, подвешенного за середину к тонкой нити. Когда шар, обозначенный буквой А, подносят близко к одному из подвешенных шаров, сила гравитационного притяжения заставляет закрепленный на стержне шар сдвинуться, что приводит к небольшому закручиванию нити. Это незначительное смещение измеряется с помощью узкого пучка света, направленного на зеркало, укрепленное на нити так, что отраженный пучок света падает на шкалу. Проделанные ранее измерения закручивания нити под действием известных сил позволяют определить величину силы гравитационного взаимодействия, действующей между двумя телами. Прибор такого типа применение в конструкции измерителя силы тяжести, с помощью которого можно измерить весьма небольшие изменения силы тяжести вблизи горной породы, отличающейся по плотности от соседних пород. Этот прибор используется геологами для исследований земной коры и разведки геологических особенностей, указывающих на месторождение нефти. В одном из вариантов прибора Кавендиша два шарика подвешиваются на разной высоте. Тогда они будут по разному притягиваться близким к поверхности месторождением плотной горной породы; поэтому планка при надлежащей ориентации относительно месторождения будет слегка поворачиваться. Разведчики нефти заменяют теперь эти измерители силы тяжести инструментами, непосредственно измеряющими небольшие изменения величины ускорения силы тяжести g о которых будет сказано позже.
2369. Свойства веществ при низких температурах. Жидкий гелий
Курсовой проект пополнение в коллекции 15.08.2012

Сверхнизкие температуры порядка 0,001 К можно получить, используя метод адиабатного размагничивания. Этот метод основан на зависимости энтропии парамагнитной соли от напряженности магнитного поля, в которое помещен образец. TS-диаграмма такой соли при отсутствии магнитного поля и при его наложении показана на рисунке 1. При наложении магнитного поля парамагнитные ионы таких солей, как, например, хромокалиевые или железоаммониевые квасцы, ориентируются полем подобно тому, как ориентируются магнитные компасные стрелки в поле Земли. Так как энтропия есть мера неупорядоченности, то всякое упорядочение приводит к уменьшению энтропии. Поэтому энтропия при наличии достаточно большого магнитного поля, достигающего 10-15000 а/см, будет значительно меньше, чем в отсутствии поля, как это видно на рисунке 1. Если при некоторой достаточно низкой температуре, полученной в гелиевом испарителе, на образец наложить магнитное поле, то энтропия вследствие упорядочения спинов магнитных моментов электронов уменьшится, и этот процесс изобразится линией аб. При хорошем тепловом контакте соли и гелия процесс будет изотермическим. Так как , то намагничивание происходит с выделением теплоты солью, которая передается гелию. Если теперь устранить тепловой контакт соли и гелия, создав тем самым условие адиабатности, и выключить магнитное поле, то процесс пойдет по линии бв. Действительно, при адиабатном процессе энтропия не меняется. точке в, характеризующей конечное состояние процесса, соответствует очень низкая температура, порядка сотых и тысячных долей градуса по абсолютной шкале. Если при наложении магнитного поля парамагнитные ионы получили параллельную ориентацию, т.е. произошло упорядочение, что вызвало понижение энтропии, то при снятии магнитного поля ионы опять ориентируются беспорядочно, что дает увеличение энтропии ионов. Но поскольку общая энтропия соли при адиабатном процессе не меняется, то должна уменьшится энтропия, связанная с тепловыми колебаниями кристаллической решетки соли, что приводит к понижению температуры. Вследствие неполной адиабатности процесса бв конечное состояние соли будет характеризоваться не точкой в, а точкой г, лежащей несколько выше на кривой энтропии нулевого поля.
2370. Свойства газов
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

Легко видеть, что давление газа, заключенного в постоянный объем, не является прямо пропорциональным температуре, отсчитанной по Шкале Цельсия. Это ясно, например, из таблицы, приведенной в предыдущей главе. Если при 100° С давление газа равно 1,37 кГ1см2, то при 200° С оно равно 1,73 кГ/см2. Температура, отсчитанная по термометру Цельсия, увеличилась вдвое, а давление газа увеличилось только в 1,26 раза. Ничего удивительного, конечно, в этом нет, ибо шкала термометра Цельсия установлена условно, без всякой связи с законами расширения газа. Можно, однако, пользуясь газовыми законами, установить такую шкалу температур, что давление газа будет прямо пропорционально температуре, измеренной по этой новой шкале. Нуль в этой новой шкале называют абсолютным нулем. Это название принято потому, что, как было доказано английским физиком Кельвином (Вильямом Томсоном) (18241907), ни одно тело не может быть охлаждено ниже этой температуры. В соответствии с этим и эту новую шкалу называют шкалой абсолютных температур. Таким образом, абсолютный нуль указывает температуру, равную -273° по шкале Цельсия, и представляет собой температуру, ниже которой не может быть ни при каких условиях охлаждено ни одно тело. Температура, выражающаяся цифрой 273°+ представляет собой абсолютную температуру тела, имеющего по шкале Цельсия температуру, равную . Обычно абсолютные температуры обозначают буквой Т. Таким образом, 273о+=. Шкалу абсолютных температур часто, называют шкалой Кельвина и записывают Т° К. На основании сказанного
2371. Свойства жидких кристаллов
Методическое пособие пополнение в коллекции 11.12.2010

С точки зрения истории вопроса интересно, что само открытие промежуточного жидкокристаллического состояния вещества приписывается австрийскому ботанику Фридриху Рейнитцеру, который получил эфир холестерина холестерилбензоат и обнаружил, что у этого соединения имеются две точки плавления, при которых происходят фазовые переходы разного характера. При 145.5°С структура твердого холестерилбензоата разрушалась, он превращался в мутную жидкость (теперь мы говорим - жидкий кристалл), которая при дальнейшем нагревании до 178.5 становилась прозрачной. Эти наблюдения показали, что у холестерилбензоата имеются три различные фазы: твердая, жидкокристаллическая и жидкая. Рейнитцер описал свой эксперимент в статье, опубликованной в, одном их химических журналов в 1888 г. Обращает на себя внимание необыкновенно деликатный слог письма, которое Рейнитцер написал немецкому физику Отто Леману: «Осмелюсь просить Вас исследовать более тщательно физическую изомерию двух прилагаемых веществ. Изучая эти вещества, удается наблюдать такие замечательные и прекрасные явления, что, я надеюсь, они окажутся в высшей степени интересными и для Вас…». Вскоре Леман провел систематическое исследование органических соединений и нашел, что они по своим свойствам похожи на холестерилбензоат. Каждое из соединений вело себя как жидкость по своим механическим свойствам и как кристаллическое твердое тело по оптическим свойствам. Леман показал, что мутная промежуточная фаза это кристаллоподобная структура и предложил для нее термин «жидкий кристалл» Flussige Kristalle.
2372. Свойства жидкостей
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

У жидкостей, как и газов, следует различать теплоемкость при постоянном объеме и при постоянном давлении. Разность молярных теплоемкостей равна Cp CV равна работе расширения pdV ( p молекулярное давление ) моля жидкости при его нагревании на один градус, поэтому численное значение этой разности зависит от значения коэффициента объемного теплового расширения жидкости. В отличие от идеальных газов значение Cp - CV у жидкостей не равно постоянной R, а может быть и больше и меньше в зависимости от значения коэффициента объемного расширения и от величины внутренних сил взаимодействия частиц жидкости, против которых совершается работа расширения (давление p в выражении pdV связано именно с этими силами).
2373. Свойства звука
Информация пополнение в коллекции 17.05.2012

Одно из направлений Электричество из звука. На первый взгляд прибор своей мигающей лампочкой напоминает R2D2 - незабываемого робота из Звездных войн. Однако, в действительности речь идет о термоакустическом генераторе. Машина обещает быть такой же эффективной, как топливный элемент и одновременно такой же дешевой как традиционный двигатель внутреннего сгорания.в первую очередь предназначен для обеспечения домашних хозяйств водой и электричеством. Кроме того, он мог бы перерабатывать отработанное тепло солнечных коллекторов и таким образом повышать их эффективность. Компьютерные модели прибора обещают более 40% КПД. Делается ставка на термоакустическую конструкцию: в герметической камере находится газ, через который при нагревании двигаются звуковые волны. Их интенсивность зависит от энергии, попадающей в камеру. Механическую энергию выводит из камеры не поршень, а металлическая пластина. Когда гелий, находящийся под давлением, нагревается, звуковые волны в газе усиливаются и приводят к колебаниям пластины. Эти колебания через слой гелия передаются находящейся под ним металлической мембране, которая периодически нажимает на вал. Вал в свою очередь приводит в движение ротор генератора переменного тока. Благодаря такому процессу в цикле термодинамического процесса нет механического трения. Первый коммерческий прибор появится в 2012 году, и он должен при температуре 700 градусов достичь 40% КПД. При температуре в 1000 градусов КПД составит 50%.
2374. Свойства оксидных покрытий, полученных с помощью дуального магнетрона
Дипломная работа пополнение в коллекции 14.06.2012

Thin transparent coatings obtains a much wide application in various branches of a science and technology. Now there is a new section of optics thin films, and interference coatings make special branch of optical instrumentation.wide practical use thin coatings, concerning their optical properties in domestic literature, there are monographies containing data only by the period of 1958. Separate data can be found in articles that was published in the periodic literature on optics. Nevertheless, the questions of optical and, in particular, spectral the properties of interference of systems consisting of thin layers, are shown insufficiently. The absence of these data often leads to incomplete use and even misuse of those opportunities which are inherent thin-layer coatings.of thin layers of a new part of applied optics, obtained fast development from the middle of 20 centuries. As a stimulus to this successful is the practical use of the phenomena of interference and polarization of light in thin transparent layers, which radically changes optical and other properties of surface glasses or other optical environments. Material scientists have begun to realize more distinctly that special role which the free surface plays and borders of section in materials in a complex of its service properties.practical use of this circumstance has allowed to develop ways of updating of a surface of materials, and among them the most effective - depositing a thin-film 0,01-50 microns of coatings from various materials with an adjusted structure and physicomechanical and chemical properties. means of such coverings it is possible to significally change mechanical, optical, electric, magnetic, thermal and chemical properties of an initial material, obtaining products with required properties.the most perspective methods of sputtering coverings are vacuum ionic-plasma methods. For obtaining oxide coverings the HF-dispersion of dielectrics and magnetron sputtering systems are used, where besides inert gas active gas (oxygen) is also employed.sputtering of oxide films on a direct current is inefficiently because of oxide film formation on the cathode, that leads to the reduction of velocity of etching the cathode. Also charging oxide film surfaces by the positive ions bombarding a surface, and the further dispersion becomes impossible because ions from plasma are not attractive to the target.disadvantageous can be reduced due to periodic unloading the cathode, for example, using the generator of an alternating current. However it does not prevent the sedimentation of insulating a material on walls of the chamber - a problem known as the disappearing anode. High - frequency dispersion is not comprehensible because of low velocity of sputtering desirable materials. The Dual Magnetron System allows to eliminate these effects.
2375. Свойства полимерного диэлектрика в переменном электрическом поле на молекулярном уровне
Дипломная работа пополнение в коллекции 14.06.2011

Точность измерений с помощью мостов звуковой частоты зависит от того, насколько удается исключить паразитные импедансы, которые возникают между различными деталями моста, значения которых неизвестны и зависят от расположения компонентов и даже от расположения оператора. Таким образом, уравнения баланса (5.15) в действительности справедливы при условии I1 = I2 и I3 = I4, означающем, что паразитные емкости между зажимами индикатора и землей отсутствуют. С этой точки зрения мост Шеринга представляет собой особенно удачную конструкцию, так как в нем можно обеспечить практически полное экранирование компонентов друг от друга. Во-первых, отсутствие последовательных соединений между емкостью и сопротивлением в каждом из плечей моста облегчает экранирование. Во-вторых, к генератору частоты может быть подключен делитель напряжения, так что клеммы индикатора при балансе моста находятся при потенциале земли, как показано на рис. 11. В такой схеме, получившей название заземления Вагнера, процедура измерений сводится к следующему. Вначале мост уравновешивается как обычно, затем одна из клемм индикатора соединяется с землей и с помощью схемы Вагнера мост снова уравновешивается. Это немного разбалансирует мост, который снова уравновешивается, и т.д. до тех пор, пока не выполнятся одновременно два условия - мост уравновешен, а клеммы индикатора заземлены. При этих условиях все компоненты моста могут быть экранированы, а в ячейке может использоваться охранный электрод.
2376. Свойства сплавов кремний-германий и перспективы Si1-xGex производства
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008
1. Johnson E.R., Christian S.M. Physical Rework, 95, №2, 560-561 (1954)
2. Levitas A., Physical Rework, 99, №6, 1810-1814 (1955)
3. Wang C.C., Alexander B.H., Acta Metall., 3, 515-516 (1955)
4. Методическое пособие №86 МИСиС под ред. Галаева, Москва, 1994, с. 64-68
5. Goss A.J., Benson K.E., Pfann W.G., Acta Metall., 4, №3, 332-333 (1956)
6. Hermann G.Grimmeiss “Silicon-germanium a promise into the future?” ФТП, 33, 9, 1032-1034 (1999)
7. Ю.В. Помозов, М.Г.Соснин, Л.И.Хируненко, В.И.Яшник, Н.В.Абросимов, В.Шрёдер, М.Хёне «Кислородсодержащие радиационные дефекты в Si1-xGex» ФТП, 34, 9, 1030-1034 (2000)
8. А.С.Саидов, А.Кутлимранов, Б.Сапаев, У.Т.Давлатов «Спектральные и вольт-амперные характеристики Si-Si1-xGex гетероструктур, полученных методом жидкофазной эпитаксии» Письма в ЖТФ, 27, 8, 26-35 (2001)
9. И.Г.Атабаев, Н.А.Матчанов, Э.Н.Бахранов «Низкотемпературная диффузия лития в твёрдые растворы кремний-германий» ФТТ, 43, 12, 2140-2141 (2001)
10. Д.И.Бринкевич, В.В.Петров, В.В.Чёрный «Особенности спектров ИК-поглощения термообработанного при 450 оС кремния, легированного германием» Вестник БГУ, №3, 63-65 (1986)
11. С.Н.Горин, Г.В.Зайцева, Т.М.Ткачёва «Рентгенотопографическое исследование микродефектов в кремнии, легированном германием» Свойства легированных полупроводниковых материалов Москва «Наука» с. 132-135 (1996)
2377. Свойства твердых тел
Информация пополнение в коллекции 28.04.2010

Рукотворные драгоценности. Драгоценные камни всегда манили и привлекали к себе людей. Возникла задача «рукотворного» получения драгоценных камней. Синтез искусственного кварца основан на кристаллизации из раствора. Различные добавки позволяют получить настоящую россыпь драгоценных камней. Темно-дымчатая окраска кварца-мориона обусловлена примесью алюминия, причем готовые кристаллы подвергают рентгеновскому облучению для проявления окраски. Цвет голубого кварца (перунита) обусловлен примесями кобальта. Аметистовая окраска кварца вызывается атомами железа в необычной степени окисления + lV. Они замещают атомы кремния в кварце. При малом содержании ионов железа в кварце окраска искусственных аметистов бурая, а при высоком зеленая. Цвет зависит даже от того, каким образом распределены атомы железа в кристалле. Для проявления аметистовой окраски кристаллы облучают.
2378. Свойства электрического тока
Контрольная работа пополнение в коллекции 06.11.2011

В проводящей среде даже при очень высоких частотах произведение ??а много меньше проводимости ?. Поэтому с большой степенью точности слагаемым ј?? E в первом уравнении Максвелла для проводящих сред можно пренебречь. Следует отметить, что в настоящее время наука не располагает точными данными о числовом значении электрической проницаемости е для металлов. Имеются лишь сведения, что порядок е для металлов такой же, как и для большинства диэлектриков (т.е. от нескольких единиц до нескольких десятков).
2379. Свойство высокоэнергетических магнитов и их применение
Информация пополнение в коллекции 24.06.2012

%20%d0%bd%d0%b0%d1%85%d0%be%d0%b4%d0%b8%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%bd%d0%b0%20%d1%80%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d0%b5%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A0%D0%BE%D1%82%D0%BE%D1%80>%20(%d0%b2%20%d0%b2%d0%b8%d0%b4%d0%b5%20%d0%bf%d0%be%d1%81%d1%82%d0%be%d1%8f%d0%bd%d0%bd%d1%8b%d1%85%20%d0%bc%d0%b0%d0%b3%d0%bd%d0%b8%d1%82%d0%be%d0%b2%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9F%D0%BE%D1%81%D1%82%D0%BE%D1%8F%D0%BD%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D0%BC%D0%B0%D0%B3%D0%BD%D0%B8%D1%82>),%20%d1%8f%d0%ba%d0%be%d1%80%d0%bd%d0%b0%d1%8f%20%d0%be%d0%b1%d0%bc%d0%be%d1%82%d0%ba%d0%b0%20%d0%bd%d0%b0%d1%85%d0%be%d0%b4%d0%b8%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%bd%d0%b0%20%d1%81%d1%82%d0%b0%d1%82%d0%be%d1%80%d0%b5%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D1%82%D0%B0%D1%82%D0%BE%D1%80>%20(%d1%81%d0%b8%d0%bd%d1%85%d1%80%d0%be%d0%bd%d0%bd%d1%8b%d0%b9%20%d0%b4%d0%b2%d0%b8%d0%b3%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D0%B8%D0%BD%D1%85%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D0%B4%D0%B2%D0%B8%D0%B3%D0%B0%D1%82%D0%B5%D0%BB%D1%8C>).%20%d0%9d%d0%b0%d0%bf%d1%80%d1%8f%d0%b6%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d0%b5%20%d0%bf%d0%b8%d1%82%d0%b0%d0%bd%d0%b8%d1%8f%20%d0%be%d0%b1%d0%bc%d0%be%d1%82%d0%be%d0%ba%20%d0%b4%d0%b2%d0%b8%d0%b3%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8f%20%d1%84%d0%be%d1%80%d0%bc%d0%b8%d1%80%d1%83%d0%b5%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%b2%20%d0%b7%d0%b0%d0%b2%d0%b8%d1%81%d0%b8%d0%bc%d0%be%d1%81%d1%82%d0%b8%20%d0%be%d1%82%20%d0%bf%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%b6%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d1%8f%20%d1%80%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d0%b0.%20%d0%95%d1%81%d0%bb%d0%b8%20%d0%b2%20%d0%b4%d0%b2%d0%b8%d0%b3%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8f%d1%85%20%d0%bf%d0%be%d1%81%d1%82%d0%be%d1%8f%d0%bd%d0%bd%d0%be%d0%b3%d0%be%20%d1%82%d0%be%d0%ba%d0%b0%20%d0%b4%d0%bb%d1%8f%20%d1%8d%d1%82%d0%be%d0%b9%20%d1%86%d0%b5%d0%bb%d0%b8%20%d0%b8%d1%81%d0%bf%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%b7%d0%be%d0%b2%d0%b0%d0%bb%d1%81%d1%8f%20%d0%ba%d0%be%d0%bb%d0%bb%d0%b5%d0%ba%d1%82%d0%be%d1%80%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%BE%D0%BB%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D0%BE%D1%80%D0%BD%D0%BE-%D1%89%D1%91%D1%82%D0%BE%D1%87%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D1%83%D0%B7%D0%B5%D0%BB>,%20%d1%82%d0%be%20%d0%b2%20%d0%b2%d0%b5%d0%bd%d1%82%d0%b8%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%bc%20%d0%b4%d0%b2%d0%b8%d0%b3%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d0%b5%20%d0%b5%d0%b3%d0%be%20%d1%84%d1%83%d0%bd%d0%ba%d1%86%d0%b8%d1%8e%20%d0%b2%d1%8b%d0%bf%d0%be%d0%bb%d0%bd%d1%8f%d0%b5%d1%82%20%d0%bf%d0%be%d0%bb%d1%83%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b4%d0%bd%d0%b8%d0%ba%d0%be%d0%b2%d1%8b%d0%b9%20%d0%ba%d0%be%d0%bc%d0%bc%d1%83%d1%82%d0%b0%d1%82%d0%be%d1%80%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%BE%D0%BC%D0%BC%D1%83%D1%82%D0%B0%D1%82%D0%BE%D1%80>%20(%d0%b4%d0%b0%d1%82%d1%87%d0%b8%d0%ba%20%d0%bf%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%b6%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d1%8f%20%d1%80%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d0%b0%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%94%D0%B0%D1%82%D1%87%D0%B8%D0%BA_%D0%BF%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B6%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D1%8F_%D1%80%D0%BE%D1%82%D0%BE%D1%80%D0%B0>%20(%d0%94%d0%9f%d0%a0)%20%d1%81%20%d0%b8%d0%bd%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%82%d0%be%d1%80%d0%be%d0%bc%20<http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%98%D0%BD%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%82%D0%BE%D1%80_%28%D0%BF%D1%80%D0%B5%D0%BE%D0%B1%D1%80%D0%B0%D0%B7%D0%BE%D0%B2%D0%B0%D1%82%D0%B5%D0%BB%D1%8C%29>).">В вентильном двигателе индуктор <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%98%D0%BD%D0%B4%D1%83%D0%BA%D1%82%D0%BE%D1%80> находится на роторе <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A0%D0%BE%D1%82%D0%BE%D1%80> (в виде постоянных магнитов <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9F%D0%BE%D1%81%D1%82%D0%BE%D1%8F%D0%BD%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D0%BC%D0%B0%D0%B3%D0%BD%D0%B8%D1%82>), якорная обмотка находится на статоре <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D1%82%D0%B0%D1%82%D0%BE%D1%80> (синхронный двигатель <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%A1%D0%B8%D0%BD%D1%85%D1%80%D0%BE%D0%BD%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D0%B4%D0%B2%D0%B8%D0%B3%D0%B0%D1%82%D0%B5%D0%BB%D1%8C>). Напряжение питания обмоток двигателя формируется в зависимости от положения ротора. Если в двигателях постоянного тока для этой цели использовался коллектор <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%BE%D0%BB%D0%BB%D0%B5%D0%BA%D1%82%D0%BE%D1%80%D0%BD%D0%BE-%D1%89%D1%91%D1%82%D0%BE%D1%87%D0%BD%D1%8B%D0%B9_%D1%83%D0%B7%D0%B5%D0%BB>, то в вентильном двигателе его функцию выполняет полупроводниковый коммутатор <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9A%D0%BE%D0%BC%D0%BC%D1%83%D1%82%D0%B0%D1%82%D0%BE%D1%80> (датчик положения ротора <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%94%D0%B0%D1%82%D1%87%D0%B8%D0%BA_%D0%BF%D0%BE%D0%BB%D0%BE%D0%B6%D0%B5%D0%BD%D0%B8%D1%8F_%D1%80%D0%BE%D1%82%D0%BE%D1%80%D0%B0> (ДПР) с инвертором <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%98%D0%BD%D0%B2%D0%B5%D1%80%D1%82%D0%BE%D1%80_%28%D0%BF%D1%80%D0%B5%D0%BE%D0%B1%D1%80%D0%B0%D0%B7%D0%BE%D0%B2%D0%B0%D1%82%D0%B5%D0%BB%D1%8C%29>).
2380. СВЧ диагностика газового разряда
Дипломная работа пополнение в коллекции 09.12.2008

Волны в прямоугольных и круглых волноводах можно разделить на два типа: ТЕ-волны - поперечные электрические или продольные магнитные, что означает наличие продольной составляющей магнитного поля, и ТМ-волны - поперечные магнитные или продольные электрические, имеющие составляющую электрического поля вдоль волновода. Применяются также обозначения Н и Е вместо ТЕ и ТМ соответственно, Н и Е относятся к тому полю, которое имеет продольную составляющую. Например, волна ТЕ01 иногда называется волной Н01 волна ТМ11 называется Е11 и т. д. [7]. Эти волны образуются в волноводе в результате интерференции плоских волн. Для того чтобы конкретно обозначить тип волны, к основным буквам добавляют индексы, и общее обозначение будет ТЕmn или ТМmn, где индекс m указывает число полупериодов пространственного изменения интенсивности электрического поля вдоль малой стороны поперечного сечения волновода, а n - число полупериодов пространственного изменения электрического поля вдоль большой стороны волновода (в направлении z). Иногда индексам при ТЕ и ТМ придается противоположное значение, т. е. первый индекс означает число полупериодов по большей стороне, а второй - по меньшей стороне. Поскольку все процессы в волноводах линейны, в них могут одновременно иметь место волны всех типов ТЕ и ТМ, для которых выполняются условия предельной волны. Для того чтобы в волноводе существовал только один тип волны, необходим соответствующий способ ее возбуждения. На практике в прямоугольных волноводах в основном используется только один тип волны, обозначаемый индексом ТЕ01 или Н01. Он имеет наиболее простую структуру поля.

Blog

Физика