Geum.ru

Физика

  • 2341. Розробка спеціальних засобів для боротьби органів внутрішніх справ з розукомплектуванням мереж електропостачання та викраденням електроенергії
    Статья пополнение в коллекции 17.02.2011

    Для припинення спроби маніпулювання з індукційним лічильником електроенергії у Дніпропетровському державному університеті внутрішніх справ запропоновано технічний прилад (патент України на винахід №79846). Останній працює таким чином. При підключенні споживачів електроенергії до електричної мережі починає роботу лічильник електроенергії, результатом чого є обертання диска лічильника. Додатковий оптичний датчик обертів диска реагує на обертання і починає формувати прямокутні імпульси напруги, частота яких лінійно залежить від споживаної електричної потужності. У разі невідповідності споживаної енергії результатам контролю, що може бути у разі втручання у роботу лічильника, видається керуючий сигнал на комутаційний апарат, який відключає споживачів від електричної мережі. Тим самим перекривається можливість крадіжки електроенергії примусовим зупиненням або зменшенням частоти обертів диску лічильника.

  • 2342. Розробка та аналіз математичної моделі технологічного об' єкта із заданими параметрами
    Контрольная работа пополнение в коллекции 30.09.2010

    № п.пНазва параметруПозначенняРозмірністьЧислові значення1.Тиск повітря на входіН/см2802.Тиск повітря в першій ємкостіН/см2503.Тиск повітря в другій ємкостіН/см2164.Витрати повітря ()Кг/год605.Об'єм першої ємкостім336.Об'єм другої ємкостім357.Ступінь відкриття клапану-0.58.Щільність повітря на входіКг/м311.99.Щільність повітря в перщій ємкостіКг/м37.910.Щільність повітря в другій ємкості.Кг/м33.4211.Коефіцієнт витрати через клапан6.3512.Коефіцієнт витрати парубка між ємкостями3.613.0.133

  • 2343. Розробка топково-пальникового пристрою котла
    Дипломная работа пополнение в коллекции 06.07.2010

    Перелік джерел, на які надані посилання у тексті

    1. Кузнецов Н.В. и др. Тепловой расчет котельных агрегатов (нормативный метод) Москва "Энергия", 1973.
    2. Тепловой расчет котлов. Нормативный метод. - Санкт-Петербург, 1998.
    3. Методические указания к выполнению квалификационной работы бакалавра по направлению 6.0905 "Энергетика" (для студентов всех форм обучения) Харьков, 2004.
    4. Гидравлический расчет котельных агрегатов (нормативный метод) Москва "Энергия", 1978.
    5. Нормы расчета на прочность стационарных котлов и трубопроводов пара и горячей воды. РД 10-249-98.
    6. Правила устройства и безопасности эксплуатации паровых и водогрейных котлов ДНАОП 0.00.1.08.94.
    7. ГОСТ 12.0.003-74 ССБТ Опасные и вредные производственные факторы. Классификация. Введен 01.01.75
    8. ГОСТ 12.1.005 88 ССБТ Общие санитарно-гигиенические требования к воздуху рабочей зоны.
    9. ГОСТ 12.1.003-83 ССБТ Шум. Общие требования безопасности. Введен 01.01.84.
    10. ГОСТ 12.1.004-91 Пожарная безопасность. Общие требования.
    11. Справочник по гигиене труда / Под. Ред. Д.Е.Карпова; Медицина 1979г. ГОСТ 12.1.007-78. ССБТ. Вредные вещества. Классификация и общие требования безопасности. Введ.01.01.89.
    12. ГОСТ 12.1.012-90. ССБТ. Вибрация общие требования безопасности. Введ.01.01.91г.
    13. СНиП 2.04.05-91 отопление, вентиляция, кондиционирование. Москва "Стройиздат"- 1981.
    14. Снип II-4-79 Естественное и искусственное освещение. Москва "Стройиздат"-1981.
    15. Юдин Е.Я. Охрана труда в машиностроении Москва: "Машиностроение", 1978.
    16. Сборник правил и руководящих материалов по котлопроизводству. М.: Надра, 1974.
    17. Правила техники безопасности при эксплуатации теплотехнического оборудования электростанций и тепловых сетей. М.: Энергоатомиздат,1984.
    18. ОНТП 24-80 Общесоюзные нормы технологического проектирования. М.:, 1980.
    19. Березуцький В.В. Основи охорони праці Харків: "Факт", 2005.
    20. Правила устройства Электроустановок. М.: "Энергоатомиздат" 1987г.
    21. НАПБ 16.07.005-86 Визначення категорій будівель і споруд по вибухонебезпеці і пожежонебезпеці. К. "Будіздат". 1982.
    22. ДБНВ 1.1-7-02. Захист від пожежі. Пожежна безпека обєктів будівництва.
  • 2344. Розширення центральної опалювальної котельні середньої потужності
    Дипломная работа пополнение в коллекции 13.11.2010

     

    1. Александров Виктор Григорович. Паровые котлы малой и средней мощности, Изд. 2-е, пеераб. и доп. Л., «Энергия», 1972. 248с.
    2. Тепловой расчет котельных агрегатов (нормативный метод)/Под ред. Н.В.Кузнецовой, В.В.Митора, И.Е.Дубовского, И.С.Карасиной. Изд. трете, перераб. и доп. Санкт-Петербург: НПО ЦКТИ-ВТИ, СПб, 1998. 256с.
    3. Наладки и эксплуатация водяных тепловых сетей: Справочник / В.И.Манюк, Я.И.Каплинский, Э.Б.Хит и др. 3-е изд., перераб. и доп. М Стройиздат, 1988. 142с.
    4. Тепловой расчет промышленных парогенераторов /под ред. Частухина В.И., Киев 1982.
    5. Ю.М.Гусев. Основы проектирования котельных установок Изд. 2-е, перераб. и доп., М., Стройиздат, 1973.
    6. Лифшиц О.В.Справочник по водоподготовке котельных установок. Изд. 2-е, перераб. и доп., М., «Энергия», 1976.
    7. Сосков В.И.Технология монтажа и заготовительные работы. Учеб для вузов по специальности «Теплогазоснабжение и вентиляция». М.: Высшая школа, 1989. 344 с.
    8. Орлов Г.Г.Охрана труда в строительстве. Учебник для строит. Вузов. М.: Высшая школа, 1984. 343с.
    9. Золотницкий И.Д., Пчелинцев В.А.Охрана труда в строительстве. Под ред. Золотницкого И.Д.Учеб. для вузов. М.: Высшая школа, 1978.
    10. Производственные и отопительные котельные. /Е.Ф.Бузников, К.Ф.Роддатис. 2-е изд., перераб. М.: Энергатомиздат, 1984. - с.248., ил.
  • 2345. Роль многократной ионизации в действии излучения
    Статья пополнение в коллекции 09.12.2008

    Теоретические значения выходов для ионизации внутренней оболочки. Метод, развитый Дурупом и Платцманом [15], содержит общие указания о способах вычисления абсолютных значений выходов для ионизации внутренних оболочек при полном поглощении падающих моноэнергетических электронов. Обобщая предложения Харта [32], эти авторы оставили символ G для измеряемого выхода и использовали, например, gk для обозначения теоретически найденного числа K-ионизации на 100 эв поглощенной энергии. Опубликованные ими численные результаты для кристаллов LiF и КСl показывают, что значение g для ионизации данной внутренней оболочки атома быстро падает по мере того, как первоначальная энергия электрона Т7, приближается к величине, в 100 раз меньшей соответствующей пороговой энергии (рис. 2). Такая зависимость позволяет осуществить экспериментальную проверку роли удаления электронов с различных внутренних оболочек при действии радиации. При наибольших значениях T0 вторичные электроны вносят существенный вклад в ионизацию K-оболочек даже в случае Cl и К- Поэтому плато на графике gK для этих атомов можно достичь лишь для самых больших значений Т0 (если оно вообще существует). При Т0 1 Мэв значения g k составляют около 0,16; 0,007; 0,0004 и 0,0003 для Li (Z = 3), F (Z = 9), Cl (Z = 17) и К (Z = 19) соответственно. Заметим, однако, что ионизация L-оболочки, по-видимому, сопровождается одним или двумя переходами Оже для случаев, подобных К и G1, у которых выход (при 1 Мэв) для субоболочек LI и LII, LIII приблизительно равен 20 gK и, 100 gK [15] (данные для других веществ см. ниже). Метод Дурупа и Платцмана применим также к ренгтеновскому и ?-из лучениям, которые воздействуют посредством создаваемых ими электронов. Позднее мы обсудим упрощенные вычисления.

  • 2346. Роль термодинамики в современной физике
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Р.Майер первым сформулировал закон эквивалентности механической работы и теплоты и рассчитал механический эквивалент теплоты (1842 г.). Д.Джоуль экспериментально подтвердил предположение о том, что теплота является формой энергии и определил меру превращения механической работы в теплоту. Г.Гельмгольц в 1847 г. математически обосновал закон сохранения энергии, показав его всеобщий характер. Подход всех трех авторов закона сохранения энергии был различным. Майер отталкивался больше от общих положений, связанных с аналогией между "живой силой" (энергией), которую приобретали тела при своем падении в соответствии с законом всемирного тяготения, и теплотой, которую отдавали сжатые газы. Джоуль шел от экспериментов по выявлению возможности использования электрического двигателя как практического источника энергии (это обстоятельство и заставляло его задуматься над вопросом о количественной эквивалентности работы и теплоты). Г.Гельмгольц пришел к открытию закона сохранения энергии, пытаясь применить концепцию движения Ньютона к движению большого числа тел, которые находятся под влиянием взаимного притяжения. Его вывод о том, что сумма силы и напряжения (т.е. кинетической и потенциальной энергией) остается постоянной, является формулировкой закона сохранения энергии в его наиболее общей форме. Этот закон - величайшее открытие XIX века. Механическая работа, электричество и теплота - различные формы энергии. Д.Бернал так охарактеризовал его значение: "Он объединил много наук и находился в исключительной гармонии с тенденциями времени. Энергия стала универсальной валютой физики - так сказать, золотым стандартом изменений, происходивших во вселенной. То, что было установлено, представляло собой твердый валютный курс для обмена между валютами различных видов энергии: между калориями теплоты. килограмметрами работы и киловатт-часами электричества. Вся человеческая деятельность в целом - промышленность, транспорт, освещение и, в конечном счете, питание и сама жизнь - рассматривалась с точки зрения зависимости от этого одного общего термина - энергия."

  • 2347. Рост углеродных нанотрубок CVD методом
    Дипломная работа пополнение в коллекции 28.03.2012

    В отсутствии катализатора получаются преимущественно МСУНТ длиной около 300 нм. Количество и структурное качество сильно зависит от температуры печи. Наилучшие параметры достигаются при температуре 1200 oC. При более низких температурах выход УНТ снижается и в УНТ появляется большое количество дефектов [13]. Если в графитовую мишень добавить несколько массовых процентов катализатора, то ситуация меняется и в саже будут иметься преимущественно ОСУНТ. Выход ОСУНТ сильно зависит от типа катализатора, и увеличивается с увеличение температуры печи. ОСУНТ, получаемые лазерной абляцией, имеют диаметр, часто равный 1.2 нм, они слеплены в связки 20 - 25 нм и могут достигать от десятков до сотен микрометров в длину (рисунок 1.13). Особенностью ОСУНТ, получаемых лазерной абляцией, является их высокое совершенство и чистота по сравнению с другими методами. Но, это преимущество действует только для случаев, когда необходимо высокое качество ОСУНТ. Если нужен высокий выход ОСУНТ, то ОСУНТ, получаемые в дуговом разряде, оказываются даже чище, чем это может обеспечить лазерная абляция [13].

  • 2348. Рушноихо
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

     

    1. Бо ёрии микрометр гафсии хакикии лавхаи шишаги Н-ро дар нукате, ки ба мо лозим аст, якчанд маротиба чен карда кимати миёнаан Нм-ро муайян месозем.
    2. Лавхаи шишагинро ба болои мизчаи микроскоп чунон мегузорем, ки нуктаи бурриши раххо дар маркази сохаи биниш чойгир шавад.
    3. Винти микрометри микроскопро бо равиши акси харакати акрабаки соат то истодан эхтиёкорона менардонем.
    4. Ба воситаи винти возеху равшани рахи дар болои лавхаи шишагин кашидаро дар сохаи биниш пайдо мекунем.
    5. Кимати нишондоди винти микроскопро ба кайд гирифта, онро хамчун сархисоб кабул менамоем.
    6. Винти микрометрии микроскопро ба рафти акрабаки соат гардиш дода, тасвири рохи поёнии лавхаи шишагинро хосли менамоем. Адади пурраи гардишхо N ва хиссаи нопурраи гуриш m-ро кайд менамоем. Як гардиши винт ба 0,1 км-и кучиш тубус ва як таксимоти винти ба кадри 0,002 мм баробар буданашро ба эътибор мегирем. Хамин тавр гафсии зохирии лавхаи шишагин h= (n.0,1+m.0,002) мм мебошад.
    7. Нишондихандаи шикасти рушнои дар шишаро тавассути формулаи (1) муайян менамоем.
    8. Ченкуни набояд аз 3 маротиба кам бошад. Киматхои хосилшуда ва ч енкадаро дар чадвал гирд оваред.
  • 2349. С какими проблемами встретится человек на планете с силой гравитации намного больше , чем на Земле
    Сочинение пополнение в коллекции 02.10.2010
  • 2350. Самарская ГРЭС
    Курсовой проект пополнение в коллекции 10.09.2012

    Номинальная (максимальная) мощность12,0 МВт (13,2 МВт)Номинальная частота вращения ротора3000 об/минДавление свежего пара2,8 МПа (28 кгс/см2)Температура свежего пара4000СНоминальный расход острого пара на турбину через стопорные клапана: - при работе с номинальными отборами - на конденсационном режиме при мощности 12,0 МВт 88,2 т/час 57,6 т/часПределы отклонения параметров свежего пара от номинальных: - давление - температура2,5 - 3,1 МПа (25,0 - 31,0 кгс/см2) 390 - 425 0СНоминальные параметры пара в регулируемом производственном отборе: - давление - температура - расход 0,5 МПа (5,0 кгс/см2) 2340С 10,0 т/чПределы отклонения параметров пара в производственном отборе от номинальных: - давление - температура 0,4 - 0,7 МПа (4,0 - 7,0 кгс/см2); 220 - 273 0С;Номинальные параметры пара в регулируемом отопительном отборе: - давление - температура - расход 0,05 МПа (0,5 кгс/см2) 1170С 60,0 т/чПределы отклонения параметров пара в отопительном отборе от номинальных: - давление - температура 0,02 - 0,15 МПа (0,2 - 1,5 кгс/см2) 104 - 210 0СДавление пара за турбиной при номинальной мощности 12,0 МВт: - на теплофикационном режиме (при номинальных параметрах пара и расходах пара в регулируемые отборы, номинальных температуре 200С и расходе охлаждающей воды 3000 м3/ч при чистых трубках конденсатора, с включенными ПВД и ПНД - на конденсационном режиме (при номинальных параметрах свежего пара, номинальных температуре 200С и расходе охлаждающей воды 3000 м3/ч при чистых трубках конденсатора, с включенными ПВД и ПНД) - 96,5 кПа (- 0,965 кгс/см2) - 93,5 кПа (- 0,935 кгс/см2) Давление пара в камере регулирующей ступени (за ступенью): - номинальное - максимальное рабочее 1,47 МПа (14,7 кгс/см2) 1,65 МПа (16,5 кгс/см2)Параметры пара в нерегулируемых отборах на теплофикационном режиме при номинальных значениях основных параметров: а) в отборе на ПВД из производственного отбора: - давление - температура - расход б) в отборе на ПНД из камеры за 11 ступенью: - давление - температура - расход из отбора (из РУП) 0,5 МПа (5,0 кгс/см2) 2340С 8,83 т/ч -84,3 кПа (-0,843 кгс/см2) 550С 0,0 т/ч (0,5 т/ч)Параметры пара в нерегулируемых отборах на конденсационном режиме при номинальных значениях основных параметров: а) в отборе на ПВД из производственного отбора: - давление - температура - расход б) в отборе на ПНД из камеры за 11 ступенью: - давление - температура - расход из отбора (из РУП) 0,325 МПа (3,25 кгс/см2) 2120С 4,53 т/ч 2,0 кПа (0,02 кгс/см2) 99,70С 4,55 т/ч

  • 2351. Самостоятельная нагрузка
    Контрольная работа пополнение в коллекции 20.02.2011

    В активном режиме работы транзистор включён так, что его эмиттерный переход смещён в прямом направлении (открыт), а коллекторный переход смещён в обратном направлении. Для определённости рассмотрим n-p-n транзистор, все рассуждения повторяются абсолютно аналогично для случая p-n-p транзистора, с заменой слова «электроны» на «дырки», и наоборот, а также с заменой всех напряжений на противоположные по знаку. В n-p-n транзисторе электроны, основные носители тока в эмиттере, проходят через открытый переход эмиттер-база (инжектируются) в область базы. Часть этих электронов рекомбинирует с основными носителями заряда в базе (дырками), часть диффундирует обратно в эмиттер. Однако, из-за того что базу делают очень тонкой и сравнительно слабо легированной, большая часть электронов, инжектированных из эмиттера, диффундирует в область коллектора[1]. Сильное электрическое поле обратно смещённого коллекторного перехода захватывает электроны (напомним, что они неосновные носители в базе, поэтому для них переход открыт), и проносит их в коллектор. Ток коллектора, таким образом, практически равен току эмиттера, за исключением небольшой потери на рекомбинацию в базе, которая и образует ток базы (Iэ=Iб + Iк). Коэффициент б, связывающий ток эмиттера и ток коллектора (Iк = б Iэ) называется коэффициентом передачи тока эмиттера. Численное значение коэффициента б 0.9 0.999. Чем больше коэффициент, тем эффективней транзистор передаёт ток. Этот коэффициент мало зависит от напряжения коллектор-база и база-эмиттер. Поэтому в широком диапазоне рабочих напряжений ток коллектора пропорционален току базы, коэффициент пропорциональности равен в = б / (1 ? б) =(10..1000). Таким образом, изменяя малый ток базы, можно управлять значительно большим током коллектора.

  • 2352. Сборник лабораторных работ по механике
    Статья пополнение в коллекции 26.07.2007

    Контрольные вопросы.

    1. Что такое центр тяжести тела? Для чего его ввели в механику?
    2. Назовите виды равновесия твердых тел в поле силы тяжести.
    3. Что такое момент силы? Как он направлен? Какими единицами измеряется?
    4. Запишите уравнения равновесия твёрдого тела.
    5. Можно ли встать со стула, не наклоняясь вперед? Проверьте на собственном опыте.
    6. Встав спиной вплотную к стене, попробуйте достать руками пятки своих ног и вновь выпрямиться. Почему сделать это не удается?
    7. Что в ложке тяжелее, «держало» или «черпало»?
    8. Сидеть лучше, чем стоять; лежать лучше, чем сидеть; ….. Почему?
    9. Гоночным автомобилем «Формула 1» водитель управляет лежа. Почему?
    10. Однородное по толщине бревно, как и доска, плавает «лежа». Почему не «стоя»?
    11. Назовите два основных способа увеличения устойчивости тела, имеющего площадь опоры.
  • 2353. Сварочные генераторы: общие сведения
    Информация пополнение в коллекции 20.12.2010

    Это требование объясняется тем, что ручная дуговая сварка наряду с относительно быстрыми изменениями длины дуги, связанными с процессом переноса металла при сварке, обычно сопровождается относительно медленными изменениями длины дуги, связанными с движениями руки сварщика и изменением конфигурации детали. При этих медленных колебаниях длины дуги точка устойчивого горения дуги лежит на внешней статической характеристике сварочного генератора. Если эта характеристика крутопадающая, то при изменениях длины дуги изменения тока сварки будут относительно небольшими. С другой стороны, известно, что стабильность горения дуги тем выше, чем меньше отклонения тока от заданного значения при изменениях длины дуги. Поэтому для ручной дуговой сварки применяются сварочные генераторы с крутопадающими внешними статическими характеристиками. Следует, однако, отметить, что и здесь возможны случаи, когда слишком большая крутизна внешней статической характеристики может препятствовать нормальному проведению сварочного процесса. Так, например, при сварке ответственных соединений в вертикальном и потолочном положениях с целью уменьшения тепловложений в шов, сварщик иногда периодически удлиняет дугу для соответствующего уменьшения сварочного тока. При этом необходимо, чтобы внешняя характеристика была более пологой, так как только в этом случае изменение длины дуги приведет к ощутимому изменению сварочного тока и сварщик сможет периодически уменьшать его. Однако во всех случаях ручной дуговой сварки установившийся ток короткого замыкания не должен чрезмерно превышать рабочий ток. При больших значениях тока короткого замыкания возможны прожоги, осыпание обмазки и др.

  • 2354. Сверхизлучение
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    В образцах больших размеров могут распространятся электромагнитные волны, которые в инвертированной двухуровневой среде обладают специфическими свойствами. Если плотность инвертированных молекул относительно невелика, то эти свойства отчетливо не проявляются и в таком образце реализуется режим, характерный для импульсных лазеров и мазеров. Однако при высокой плотности ?N в условиях, когда реализуется неравенство ?T2 » 1, наряду с обычными электромагнитными волнами в безграничной среде распространяются так называемые волны поляризации, обладающие отрицательной энергией, которая сосредоточена в колебаниях поляризации (а не электрического поля, энергия которого относительно мала). В инвертированных образцах с отражающими стенками эти волны образуют поляритонные моды, локализованные внутри образца. И наконец, если стенки образца имеют коэффициент отражения R < 1, то поляритонные моды выходят за его границы, но уже в виде обычной электромагнитной волны. Ситуация здесь совершенно аналогична рассмотренной на примере крупинки: внутри образца существует поляритонная мода с отрицательной энергией. Излучение электромагнитных волн за пределы образца ведет к уменьшению энергии этой моды и росту амплитуды колебаний в ней. Таким образом, снова реализуется диссипативная неустойчивость. В неограниченных образцах такая неустойчивость волн с отрицательной энергией возможна при наличии поглощения этих волн в веществе (например, омических потерь), а в ограниченных системах за счет потери энергии этих волн на излучение наружу. В результате в неограниченных образцах и образцах с R > 1 возможен режим сверхпоглощения, а в открытых образцах с R < 1 режим сверхизлучения.

  • 2355. Сверхизлучение - спонтанное излучение многоатомной системы
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Сверхизлучение наблюдалось и в радиочастотном диапазоне длин волн. Это были эксперименты родственные ядерному магнитному резонансу (ЯМР). Известно, что во внешнем магнитном поле спиновый магнитный момент протона имеет два стационарных состояния и соответственно два уровня энергии. В основном состоянии магнитный момент направлен по внешнему магнитному полю, в возбужденном состоянии - против магнитного поля. Для обычно используемых в экспериментах по ЯМР магнитных полях (порядка нескольких тесла) частота перехода соответствует длине волны в несколько метров. Такая система является идеальным примером двухуровневой квантовой системы. Возможен ли спонтанный переход к такой системе? Практически нет, поскольку его вероятность которая может быть оценена по теории Дирака, имеет порядок 10-25 с-1, следовательно, характерное время распада составляет более чем астрономическую величину 1025 с. Если же оценить время сверхизлучения по формуле (N)-1 как для системы, имеющей размеры меньше длины волны излучения, то получится не столь разочаровывающий результат, поскольку полное число протонов в образце может быть порядка 1023. Но на самом деле условия наблюдения сверхизлучения являются еще более благоприятными. Было показано, что сверхизлучение в системе ядерных спинов можно наблюдать, только если она находится в высокодобротном резонаторе. При этом усиление эффекта, то есть сокращение времени излучения, происходит в Q3/V раз, где Q - добротность радиочастотного контура, - длина волны, V - объем резонатора. Этот фактор может быть 100 или 1000. Таким образом длительность импульса сверхизлучения в такой системе будет порядка миллисекунд. Сверхизлучение в системе ядерных спинов сравнительно недавно наблюдалось в объединенном институте ядерных исследований (Дубна) и Институте ядерной физики РАН (Гатчина).

  • 2356. Сверхпроводимость : история развития, современное состояние, перспективы
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Однако довольно быстро выяснилось, что придуманный Литллом пример никоем образом перейти в сверхпроводящее состояние не способен. Но энтузиазм рожденный смелой идей ,дал свои плоды, пускай и не там, где они предвиделись на первых порах. Сверхпроводимость была таки обнаружена за пределами мира металлов. В 1980 году в Дании группа исследователей под руководством К. Бекгарда, эксперементируя с органическим веществом из класа ион-радикальных солей, перевела его в сверхпроводящее состояние при давлении 10 килобар и температуре на 0,9 градуса выше абсолютного нуля. В 1983 году коллектив советских физиков , возглавляемый доктором физико-математических наук И.Ф. Щеголевым, добился от вещества того же класса перехода в сверхпроводящее состояние уже при 7 градусах абсолютной шкалы температур и при нормальном давлении.В ходе всех этих поисков и проб вниманием исследователей не был обойден и карбин.( Карбин - органическое вещество, крайне редко встречающееся в природе. Структура которого - бесконечные линейные цепочки из атомов углерода.Свою структуру сохраняет при нагреве до 2000 С , а затем, начиная примерно с 2300 С, она перестраивается по типу кристаллической решётки графита.Плотность карбина составляет 1,92,2 г/см.

  • 2357. Сверхпроводимость и ее применение в физическом эксперименте
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Применение сверхпроводимости в турбогенераторах большой мощности перспективно потому, что именно здесь удается достигнуть того, чего при других технических решениях сделать невозможно, а именно, уменьшить массу и габариты машины при сохранении мощности. В обычных машинах это уменьшение всегда связано с увеличением потерь и трудностями обеспечения высокого КПД. Здесь этот вопрос решается радикально: массу турбогенераторов можно увеличить в 2-2,5 раза, в тоже время в связи с отсутствием потерь в роторе удается повысить КПД примерно на 0,5% и приблизиться для крупных турбогенераторов к КПД порядка 99,3%. Повышение КПД турбогенераторов на 0.1% компенсирует затраты, связанные с созданием генераторов на 30%. В этих условиях экономия энергии, получаемая за счет снижения потерь, очень быстро оправдывает те затраты, которые вкладываются в создание новых сверхпроводниковых машин. Экономически это, конечно, оправдано, но все дело в том, что для того, чтобы выйти в энергетику с большими машинами, нужно пройти очень сложный путь создания машин все больших мощностей. При этом нужно решать и более трудную проблему - обеспечение высокой надежности. Очень важным моментом в этой связи, является отработка токовводов при создании машин высокой мощности. Перепад температур на токовводах составляет около 300К, они имеют внутренние источники тепловыделения, и поэтому представляют собой один из наиболее напряженных в эксплуатационном отношении узлов сверхпроводникового электротехнического устройства, являясь потенциально опасным источником аварий в криогенной зоне. Поэтому, при разработке токовводов, в первую очередь необходимо обращать внимание на надежность их работы, обеспечивая ее даже в ущерб тепло- и электрохарактеристикам токовводов.

  • 2358. Сверхпроводимость и низкие температуры
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Энергетическая щель в сверхпроводниках непосредственно наблюдается на опыте. При этом не только подтверждается существование щели в спектре, но и измеряется ее величина. Исследовался переход электронов через тонкий непроводящий слой толщиной ~10Å, разделяющий нормальную и сверхпроводящую пленки. При наличии барьера имеется конечная вероятность прохождения электрона через барьер. В нормальном металле заполнены все уровни энергии, вплоть до максимального ?f, в сверхпроводящем же до ?f-?. Прохождение тока при этом невозможно. Наличие энергетической щели в сверхпроводнике приводит к отсутствию соответствующих состояний, между которыми происходил бы переход. Для того чтобы переход мог произойти, необходимо поместить систему во внешнее электрическое поле. В поле вся картина уровней смещается. Эффект становится возможным, если приложенное внешнее напряжение становится равным ?/e. На графике видно, что туннельный ток появляется при конечном напряжении U, когда eU равно энергетической щели. Отсутствие туннельного тока при сколь угодно малом приложенном напряжении является доказательством существования энергетической щели.

  • 2359. Сверхпроводимость проводников
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Квантование магнитного потока может быть использовано для создания пространства,в котором вообще отсутствует магнитное поле.Если охладить цилиндр,внутри которого имеется слабое магнитное поле, до температуры ниже критической, то внутри цилиндра “заморозится” некоторый магнитный поток.Если после этого мы начнем постепенно увеличивать радиус цилиндра,то число квантов потока не изменится, но увеличение площади сечения повлечет за собой соответствующее уменьшение напряженности поля.Если использовать несколько вложенных друг в друга цилиндров.то описанным путем можно в конце концов добиться того, что во внутреннем цилиндре не будет содержаться ни одного кванта потока.

  • 2360. Сверхпроводимость. Эффекты Джозефсона
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008