О. Б. Ширяев Институт общей физики ран, 119991, Москва, ул. Вавилова, д. 38

Вид материала

Документы

Подобный материал:

• Д. Ю. Ципенюк Институт общей физики им. А. М. Прохорова ран, Россия, 119991, г. Москва,, 23.9kb.
• Использование четвертичных аммониевых солей для защиты стали от коррозии в сернокислых, 568.51kb.
• Вслужбу поддержки ООО «Яндекс». Россия, 119991, гсп-1, Россия, Москва,, 139.53kb.
• Доклад на Всероссийской научной конференции «От СССР к рф: 20 лет итоги и уроки», 140.15kb.
• Ю. В. Хольнов Институт Общей Физики им. А. М. Прохорова ран, e-mail: khol@fpl gpi, 17.39kb.
• Урок по общей биологии в 11 классе «Дело академика Вавилова», 851.64kb.
• В. Е. Фортов Институт общей физики, Москва, Россия, е-mail, 23.46kb.
• П. Г. Зверев Институт общей физики им. А. М. Прохорова ран, г. Москва Кристаллы с центрами, 767.42kb.
• Российская академия наук, 6960.31kb.
• Программа подраздела «История физики», 139.9kb.

ДВИЖЕНИЕ И ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОНА В ПОЛЕ КОРОТКОГО ЛАЗЕРНОГО ИМПУЛЬСА РЕЛЯТИВИСТСКОЙ ИНТЕНСИВНОСТИ

А.Л. Галкин, В.В. Коробкин, М.Ю. Романовский, О.Б. Ширяев

Институт общей физики РАН, 119991, Москва, ул. Вавилова, д. 38

Проанализировано движение электрона в поле лазерного излучения релятивистской интенсивности с произвольной поляризацией и рассмотрена генерация электроном электромагнитных импульсов. Движение электрона моделируется путем решения релятивистского уравнения Ньютона с силой Лоренца. Для поля лазерного импульса используются приближенные выражения, описывающие распространение Гауссовского пучка с каустикой, при чем также учитывается продольная составляющая электромагнитного поля. Электромагнитное излучение электрона анализировалось с использованием запаздывающих потенциалов Лиенара-Вихерта.

В данном докладе приводятся результаты, полученные для импульса с линейной поляризацией и интенсивностью , где – релятивистская интенсивность.

Траектория движения электрона состоит из 6 участков, каждый из них представляет собой почти прямолинейный отрезок. На всей траектории, за исключением точек излома (поворота), скорость электрона близка к .

Излучение электрона представляет собой очень короткие импульсы с длительностями в субаттосекундном диапазоне, что на несколько порядков меньше периода светового колебания исходного лазерного поля. Это укорочение в рассматриваемом релятивистском случае объясняется тем, что электрон движется по почти прямолинейным участкам траектории со скоростью, близкой к скорости света. В результате вклады от поля, генерируемого электроном в разные моменты его движения, приходят в точку наблюдения практически одновременно.

Форма и интенсивность импульсов сильно зависят от угла наблюдения . Электрон излучает 6 импульсов, каждый из которых определяется движением по соответствующему почти прямолинейному участку траектории. Излучение с двух первых и двух последних участков намного слабее излучения с двух центральных участков и направлено под большими углами по отношению к оси. Наибольший интерес представляет генерация коротких импульсов с двух центральных участков. Обозначим через угол между траекторией и осью в их точке пересечения. Направление излучения в каждом импульсе локализовано в малом угле вблизи и . Форма каждого из импульсов сильно меняется при небольших отклонениях угла наблюдения от , что связано с отклонением траектории от прямолинейной. При интенсивность излучения мала. При интенсивность резко возрастает. При дальнейшем увеличении амплитуда излучаемого электроном поля снова уменьшается.