Заглушённая камера

Вид материала

Документы

Содержание Зажигания потенциал Зависимость потен­циала зажигания U Замедление нейтронов ЗАМЕДЛЯЮЩАЯ СИСТЕМА (замед­ляющая структура) Рис. 2. Однозаходная спиральная замедляю­щая система. Замещения метод измерений К. П. Широков. Запаздывающие потенциа­лы Запас прочности Запас устойчивости Запирающий слой Э. М. Эпштейн. Запрещенные линии Заряд электрический ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность Зарядовое сопряжение Заряженный ток Затухание звука Затухание колебаний Затухание колеба­ний: A ... ссылка скрыта

Подобный материал:

• nyj narod, 2028.78kb.
• Исходные технические данные, 34.3kb.
• 125009 Москва, ул. Тверская, 471.48kb.
• Камера джон гришем перевод с английского Ю. Кирьяка. Ocr tymond Анонс, 6452.48kb.
• Конспект урока по теме: «Симметрия математический закон красоты», 47.79kb.
• Инт камера в следственном изоляторе, 455.72kb.
• Технические характеристики: камера должна обеспечивать загрузку и работу с пластинами, 503.09kb.
• В спбгу готовят футбольную команду роботов, 409.13kb.
• Ракетный корабль "галилей" Роберт хайнлайн, 2081.67kb.
• Ксавьера Холландер, 2629.75kb.

З

ЗАГЛУШЁННАЯ КАМЕРА, специ­ально оборудованное помещение для акустич. измерений в условиях, при­ближающихся к условиям свободного открытого пр-ва (в свободном звук. поле). Стены, пол и потолок З. к. по­крываются звукопоглощающими мате­риалами, обеспечивающими практи­чески полное отсутствие отражённых звук. волн. В совр. З. к. заглушающая отделка состоит из клиньев лёгкого пористого материала (стекловолокна), прикреплённых основаниями к сте­нам. В З. к. большого размера удаётся получить поглощение до 99% энергии звук. волны в диапазоне частот от 50 — 70 Гц до самых высоких слышимых частот.

В З. к. проводятся: градуировка измерит. микрофонов, испытания гром­коговорителей, исследования шума машин, трансформаторов и др. объек­тов, определение порога слышимости и др. измерения для целей физиол. акустики.

ЗАЖИГАНИЯ ПОТЕНЦИАЛ, наи­меньшая разность потенциалов между электродами в газе, необходимая для возникновения самостоят. разряда, т. е. разряда, поддержание к-рого не требует наличия внеш. ионизаторов. Самостоят. разряд поддерживается за счёт процессов ионизации в межэлект­родном промежутке и в результате электронной эмиссии с катода; интен­сивность этих процессов возрастает с

увеличением разности потенциалов ме­жду электродами. З. п. равен той раз­ности потенциалов, при к-рой интенсив­ность процессов ионизации оказыва­ется достаточной для того, чтобы каж­дая заряж. ч-ца до своего «исчезнове­ния» рождала подобную же ч-цу. Ве­личина З. п. зависит от природы и дав­ления р газа, от материала, формы, со­стояния поверхности электродов и от расстояния d между ними. В однородном электрич. поле З. п. зависит от об­щего числа атомов газа в промежутке между электродами, т. е. от произве­дения pd (см. Пашена закон).



Зависимость потен­циала зажигания U₃ от pd для разл. газов (р — в мм рт. ст., d — в см).


Для разл. газов кривые Пашена приведены на рисунке. Сильное влияние на вели­чину З. п. оказывает наличие даже незначит. примесей к осн. газу, запол­няющему систему (см. Пеннинга эф­фект), а также образование на по­верхности катода тонких плёнок чуже­родных атомов. Действие внеш. ионизирующих факторов (напр., радиоакт. излучения) в разрядном промежутке или на поверхностях электродов сни­жает З. п. См. также ст. Электриче­ские разряды в газах и лит. при ней.

ЗАМЕДЛЕНИЕ НЕЙТРОНОВ, умень­шение кинетич. энергии нейтронов в результате многократных столкнове­ний их с ат. ядрами. Механизм З. н. зависит от энергии нейтронов. Доста­точно быстрые нейтроны расходуют энергию гл. обр. на возбуждение ядер. При уменьшении энергии со­ударения нейтрона с ядром становят­ся упругими. При одном упругом со­ударении нейтрон теряет в ср. долю своей энергии, тем большую, чем легче ядро (для водорода — половину). По­следний этап З. н., наз. термализацией, заканчивается установлением равно­весия между нейтронным газом и за­медляющей средой. Образующиеся теп­ловые нейтроны играют важную роль в науке и технике, и прежде всего в ядерном реакторостроении (см. Ядер­ный реактор).

• См. лит. при ст. Нейтронная физика.

ЗАМЕДЛЯЮЩАЯ СИСТЕМА (замед­ляющая структура), устройство, фор­мирующее и направляющее медленные эл.-магн. волны, фазовая скорость к-рых меньше скорости света с. С мед­ленными волнами возможно синхрон-

193


ное вз-ствие движущихся заряж. ч-ц, что и определяет осн. применение З. с.: в сепараторах и ускорителях за­ряж. ч-ц, в электронных приборах СВЧ, осциллографич. трубках и др. З. с. применяется также в кач-ве со­гласующих элементов в антеннах.

В кач-ве З. с. используются диэлектрич. радиоволноводы, канализи­рующие поверхностные волны, и обыч­ные волноводы, заполненные средой с большой диэлектрич.  и магнитной 



Рис. 1. Периодические замедляющие систе­мы: а — встречно-штыревого типа; б — типа диафрагмированного волновода; в — типа фильтра нижних частот. Пунктир — ось пролётного канала.


проницаемостями. Однако такие З. с. (регулярные) применяются редко (в осн. в антеннах) из-за невозможности больших замедлений волн при малых потерях энергии. Более употребитель­ны периодич. З. с. (рис. 1), в к-рых замедление обусловлено переизлуче­нием поля на периодически (с перио­дом d) расположенных препятствиях или искажениях формы боковой по­верхности (перегородки, диафрагмы, гофрировка и т. п.). При этом ампли­туда волны А (г) испытывает периоди­ческую пространств. модуляцию (тео­рема Флоке):

A(z+d)e^it-kz)=A(z)^{ei[t-k(z-d)]},

где —частота, k — волновое число. Разложение периодич. ф-ции А(z) в ряд Фурье позволяет представить это эл.-магн. поле в виде бесконечного набора пространств. гармоник



бегущих с разл. фазовыми скоростями v_n=/k+2/d.

Заряж. ч-цы, движущиеся в перио­дич. З. с. со скоростью v_n, синхронно взаимодействуют с той гармоникой, скорость к-рой близка к скорости ч-ц v_n. Роль же др. гармоник несущест­венна, т. к. в среднем (за период коле­баний) они не обмениваются энергией с ч-цами. Периодич. З. с. свойственно наличие частотных полос запи­рания (d/vm, m=±1, ±2), когда k оказывается комплексной ве­личиной. Прохождение волны через З. с., если её частота находится внутри полосы запирания, возможно толь­ко благодаря туннельному эффекту. В электронных СВЧ приборах и др. устройствах применяются спиральные З. с. (рис. 2), обладающие малой дис­персией. Это проводник, намотанный по винтовой линии (однозаходная спи­раль). Замедление волн в такой спи­рали не зависит от частоты  волны и определяется только геом. парамет­рами — отношением длины витка спи­рали (l) к его шагу (h): c/v=l/h. Это



Рис. 2. Однозаходная спиральная замедляю­щая система.


связано с увеличением пути прохож­дения волны, распространяющейся со скоростью света вдоль провода и как бы замедленно — вдоль оси спирали. Одновременно происходит и уменьше­ние групповой скорости, что исполь­зуется в линиях задержки импульсных сигналов. Часто применяются также и многозаходные спиральные З. с., в к-рых число замедленных мод равно числу заходов в спирали.

• С и л и н Р. А., Сазонов В. П., За­медляющие системы, М., 1966; Справочник по диафрагмированным волноводам, М., 1969; Ф р а д и н А. З., Антенно-фидерные устройства, М., 1977.

Н. Ф. Ковалёв.

ЗАМЕЩЕНИЯ МЕТОД ИЗМЕРЕНИЙ,

приём исключения систематич. по­грешностей измерений, вызываемых погрешностями измерит. прибора, слу­жащего для сравнения измеряемой величины с мерой. При З. м. и. значе­ние измеряемой величины находят не непосредственно по показанию изме­рит. прибора, а по значению меры, подбираемой или регулируемой так, чтобы при замещении ею измеряемой величины показания измерит. прибо­ра остались прежними. Напр., при взвешивании тела на рычажных весах его снимают с чашки и замещают ги­рями, суммарная масса к-рых равна массе тела, при этом весы дадут преж­нее показание (метод Борда, см. Взве­шивание). З. м. и. широко применяет­ся при измерениях электрич. величин, для к-рых созданы меры (напр., со­противления, ёмкости, индуктивности, см. Меры электрических величин).

К. П. Широков.

ЗАПАЗДЫВАНИЕ ТЕКУЧЕСТИ (за­держка текучести), явление, к-рое характеризуется тем, что при мгно­венном (очень быстром) приложении напряжения, превышающего предел текучести при статическом (очень мед­ленном) нагружении, пластич. дефор­мация возникает не тотчас, а по исте­чении нек-рого промежутка времени — т. н. периода З. т. Если напряжение снято до истечения периода З. т., остаточных деформаций не возникает, т. е. в течение периода З. т. материал деформируется упруго. Чем больше приложенное напряжение, тем меньше

период З. т. Величина периода З. т. изменяется от неск. мс при напряже­нии порядка (и выше) статич. предела прочности до неск. мин при напря­жениях порядка статич. предела теку­чести. З. т. чётко выражено в матери­алах, у к-рых на диаграмме растяже­ния есть площадка текучести (см. Предел текучести). Изучение З. т. важно для оценки прочности конст­рукций при воздействии на них динамич. нагрузок (ударов, взрывов и т. п.).

В. С. Ленский.

ЗАПАЗДЫВАЮЩИЕ ПОТЕНЦИА­ЛЫ, потенциалы эл.-магн. поля, учи­тывающие запаздывание изменений по­ля в данной точке пр-ва по отношению к изменению зарядов и токов, создаю­щих поле и находящихся на нек-ром расстоянии от рассматриваемой точки. Потенциалы электромагнитного по­ля характеризуют это поле наряду с напряжённостями электрич. и магн. полей (Е и Н). Если в момент времени t происходит изменение распределе­ния зарядов или токов, то на расстоя­нии R от них, вследствие конечности скорости с распространения эл.-магн. поля, это изменение проявится с нек-рым запозданием. Поэтому в рас­сматриваемой точке значение потен­циалов эл.-магн. поля в момент t опре­деляется плотностями тока и заряда источника поля в момент времени =t-R/c, где R/c — время запаздыва­ния. Если заряды и токи непрерывно распределены в нек-ром объёме пр-ва, то З. п. определяются интегрировани­ем по этому объёму элементарных З. п., создаваемых зарядами и токами в отдельных очень малых его областях.

• Тамм И. Е., Основы теории электри­чества, 9 изд., М., 1976.

ЗАПАС ПРОЧНОСТИ в сопротивлении материалов, определяет соотношение между расчётной нагрузкой, обеспечи­вающей безопасную эксплуатацию кон­струкции или сооружения, и макс. нагрузкой, к-рая теоретически допу­стима. В зависимости от назначения объекта и условий его функциониро­вания пользуются разл. определения­ми и значениями коэфф. З. п.

1) Коэфф. З. п. по напряже­ниям — отношение допустимого на­пряжения (предела прочности, пре­дела текучести, предела выносливости при перем. нагрузках) к наибольшему напряжению при заданном типе на­грузок.

2) Коэфф. З. п. по предель­ным нагрузкам — отношение нагрузки, при к-рой конструкция те­ряет несущую способность, к расчёт­ной нагрузке.

3) Коэфф. З.п. по предель­ной деформации — отношение нагрузки, вызывающей в конструкции в целом или в к.-л. её элементе макси­мально допустимую характерную де­формацию (прогиб, изменение расстоя­ния между узлами и т. п.), к расчётной нагрузке.

Назначение коэфф. З. п.— учиты­вать механич. св-ва материала, веро-

194


ятность возникновения случайных пе­регрузок, степень достоверности рас­чёта и исходной информации, возмож­ность непредвиденных дефектов (уса­дочные раковины, выбоины и др.). Выбор значения коэфф. З. п. учиты­вает необходимость экономии матери­ала и в ряде случаев связан с пробле­мой создания конструкции мин. веса (напр., косм. аппаратов, самолётов). Наименьшими значениями коэфф. З. п. пользуются в объектах разового крат­ковременного назначения; наиболь­шими — в конструкциях долговремен­ного использования, особенно при динамич. нагрузках.

В. С. Ленский.

ЗАПАС УСТОЙЧИВОСТИ, определяет степень удалённости величины дейст­вующих на конструкцию нагрузок от их предельных, критич. значений, при к-рых происходит потеря устой­чивости и несущая способность конст­рукции исчерпывается (см. Устойчи­вость упругих систем). Отношение критич. нагрузки к фактически дейст­вующей на конструкцию наз. коэфф. З. у. Выбор надлежащего З. у. за­труднён тем, что невозможно точно учесть ряд факторов, влияющих на ве­личину критич. нагрузок. Напр., для наиболее полно изученного случая — потери устойчивости продольно сжа­тым стержнем — такими факторами явл. нецентральность приложения на­грузки, нач. кривизна стержня и не­однородность материала. При расчёте реальных условий работы конструк­ций влияние дополнит. факторов обычно компенсируют введением по­правочного коэфф., учитывающего ве­роятность наличия дефектов.

ЗАПИРАЮЩИЙ СЛОЙ, область в полупроводнике вблизи контакта с ме­таллом или с ПП другого типа прово­димости (см. Электронно-дырочный пе­реход), обеднённая осн. носителями. Толщина З. с. d в случае р — n-перехода равна:



где е — заряд эл-на,  — диэлектрич. проницаемость, U/_к — контактная разность потенциалов, U — внеш. на­пряжение, n₀ — концентрация эл-нов проводимости в n-области, р₀ — кон­центрация дырок в р-области. Напр., для р — n-перехода в Si, где U_к=1В при n₀=p₀10¹⁵, d=2 мкм. Для кон­такта металл — электронный ПП или металл — дырочный ПП d определяет­ся по ф-ле (*), в к-рой положено p₀<<n₀ или p₀>>n₀.

• Б о н ч-Б р у е в и ч В. Л., Калаш­ников С. Г., Физика полупроводников, М., 1977. Э. М. Эпштейн.

ЗАПРЕЩЕННАЯ ЗОНА (энергетиче­ская щель), область значений энер­гии, к-рые не могут иметь эл-ны в идеальном кристалле (см. Зонная теория). У полупроводников и диэлек­триков под З.з. обычно понимают область энергий между верх. уровнем (потолком) валентной зоны и ниж. уровнем (дном) проводимости зоны.

ЗАПРЕЩЕННЫЕ ЛИНИИ, спект­ральные линии в спектрах оптиче­ских атомов (и др. квант. систем), по­являющиеся при нарушении отбора правил. Возникают при запрещённых излучательных квантовых переходах из возбуждённого метастабильного со­стояния в нормальное. Вероятность та­ких переходов не равна нулю, но зна­чительно ниже вероятности разрешён­ных переходов, поэтому интенсивность их значительно меньше интенсивности разрешённых линий. Чаще же квант. система переходит из возбуждённого метастабильного состояния в нормаль­ное без излучения, теряя энергию возбуждения в результате столкновит. процессов. Однако в разреженных газах, где ср. промежуток времени между столкновениями ч-ц сравним с временем жизни атома на метастабильном уровне или больше него, атом может перейти в норм. состояние до столкновения, испуская при этом фотон. Такие переходы обусловливают появление интенсивных З. л. в спект­рах космических газовых туманно­стей, верхних слоев атмосферы и др.

ЗАРЯД ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ, см. Электрический заряд.

ЗАРЯД ЭЛЕМЕНТАРНЫЙ, см. Элементарный электрический заряд.

ЗАРЯДА СОХРАНЕНИЯ ЗАКОН, один из фундаментальных строгих законов природы, состоящий в том, что ал­гебр. сумма электрич. зарядов любой замкнутой (электрически изолирован­ной) системы остаётся неизменной, ка­кие бы процессы ни происходили вну­три этой системы. Установлен в 18 в.

Открытие эл-на, являющегося но­сителем отрицат. электрич. заряда, и протона, обладающего таким же по величине положит. зарядом, доказа­ло, что электрич. заряды существуют не сами по себе, а связаны с ч-цами (заряд является внутр. св-вом ч-ц). Позднее были открыты и др. элем. ч-цы, несущие положит. или отрицат. заряд, равный по величине заряду эл-на. Т. о., электрич. заряд дискре­тен: заряд любого тела составляет це­лое кратное от элементарного электри­ческого заряда.

Поскольку каждая ч-ца характери­зуется определённым, присущим ей электрич. зарядом, в области физ. явлений, в к-рой не происходит взаи­мопревращений ч-ц, З. с. з. можно рассматривать как следствие сохране­ния числа ч-ц. Так, при электризации макроскопич. тел число заряж. ч-ц не меняется, а происходит лишь их пере­распределение в пр-ве: заряж. ч-цы переносятся с одного тела на другое.

В физике элем. ч-ц, для к-рой харак­терны процессы взаимопревращений ч-ц, число ч-ц не сохраняется — одни ч-цы исчезают, другие рождаются, но при этом З. с. з. всегда строго вы­полняется: суммарный заряд остаётся неизменным при всех вз-ствиях и пре­вращениях ч-ц. Рождение «новой» заряж. ч-цы возможно лишь либо при одноврем. исчезновении «старой» ч-цы

с таким же зарядом, либо в паре с др. ч-цей, имеющей заряд противополож­ного знака (напр., в процессе рождения пары частица-античастица); при этом во всех таких превращениях должны выполняться др. законы сохранения— энергии, кол-ва движения и т. д.

З. с. з. вместе с законом сохранения энергии «объясняет» устойчивость эл-на. Эл-н (и позитрон) — самая лёг­кая из заряж. ч-ц, поэтому он ни на что не может распасться: распад на более тяжёлые заряж. ч-цы (напр., мюон, -мезон) запрещён законом со­хранения энергии, а распад на более лёгкие нейтр. ч-цы (фотон, нейтрино) запрещён З. с. з. О точности, с к-рой выполняется З. с. з., можно судить по тому, что эл-н не теряет своего заряда по крайней мере за 5•10²¹ лет.

ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность, С), квантовое число, характеризую­щее поведение истинно нейтральной частицы (или системы ч-ц) в процес­сах, вызванных эл.-магн. или силь­ным вз-ствием. Понятие З. ч. возни­кает в результате того, что эти вз-ствия не меняются при операции зарядового сопряжения. При зарядовом сопряже­нии истинно нейтр. система остаётся сама собой, поэтому её волн. ф-ция либо не изменяется, либо меняет знак. В первом случае З. ч. положительна, во втором — отрицательна, то есть З. ч. определяется поведением волн. ф-ции относительно операции заря­дового сопряжения. В любых процес­сах, вызванных эл.-магн. или сильным вз-ствием, З. ч. сохраняется. Т. к. волн. ф-ция системы, состоящей из не­зависимых подсистем, равна произве­дению волн. ф-ций этих подсистем, З. ч. истинно нейтр. системы, распа­дающейся на неск. др. истинно нейтр. систем, равна произведению З. ч. этих систем (следовательно, З. ч. явл. муль­типликативным квант. числом). З. ч. фотона отрицательна (это видно хотя бы из того, что при зарядовом сопря­жении, когда меняются знаки элект­рич. зарядов, изменяются на обратные и направления эл.-магн. полей), а °- и °-мезонов, распадающихся на два -кванта, положительна (поэтому сохранение З. ч. запрещает распад ° и ° на нечётное число -квантов). З. ч. связанной системы электрон-позитрон — позитрония (как и любой системы из фермиона и антифермиона) равна (-1l)^J+l(*), где J — суммарный спин обеих ч-ц, l — орбит. момент их относит. движения. В нижнем энергетич. состоянии Z=0 (парапозитроний), так что З. ч. пары е⁺ е^- положитель­на, и поэтому система может распасть­ся в результате аннигиляции эл-на с позитроном на два -кванта; при l=1 (ортопозитроний) З. ч. отрицательна, и пара электрон-позитрон в этом со­стоянии может аннигилировать только с образованием нечётного числа (обыч­но трёх) -квантов. Такое различие

195


в способах распада приводит к боль­шому различию во временах жизни орто- и парапозитрония.

Из кварковой модели строения адронов и ф-лы (*) следует (в согласии с опытом), что З. ч. мезонов °, ,' — положительна; а °,, , J/ Y— отрицательна.

• См. лит. при ст. Элементарные частицы.

С. С. Герштейн.

ЗАРЯДОВОЕ СОПРЯЖЕНИЕ (С), опе­рация замены всех ч-ц, участвующих в к.-л. вз-ствии, на соответствующие им античастицы. Опыт показывает, что сильное и эл.-магн. вз-ствия не меняются при З. с., то есть сильные и эл.-магн. вз-ствия ч-ц и античастиц, находящихся в тех же состояниях, одинаковы. Это означает, что для лю­бого процесса, происходящего с к.-л. ч-цами под действием сильного или ал.-магн. вз-ствия, существует в точ­ности такой же процесс для их анти­частиц.

Симметрия законов сильного и эл.-магн. вз-ствий относительно замены ч-ц на античастицы приводит к тому, что для истинно нейтральных частиц (или систем) сохраняется особая ве­личина — зарядовая чётность. В сла­бом взаимодействии, обусловливаю­щем, в частности, большинство распа­дов ч-ц, отсутствует симметрия отно­сительно З. с. Поэтому, напр., геом. хар-ки распада ч-ц отличны от хар-к распада соответствующих античастиц: если продукты распада ч-цы вылетают преим. в одну сторону, то продукты распада античастицы — в противопо­ложную сторону. В процессах слабого вз-ствия отсутствует также зеркаль­ная симметрия — симметрия между «правым» и «левым» направлениями в пр-ве (см. Пространственная инвер­сия). См. также Комбинированная ин­версия. С. С. Герштейн.

ЗАРЯЖЕННЫЙ ТОК, ток в квант. теории поля, изменяющий на единицу электрич. заряды ч-ц (в отличие от нейтрального тока, не меняющего заряды). З. т. входит в лагран­жиан слабого взаимо­действия и состоит из лептонной и адронной частей. Напр.,

-распад нейтрона n p+e-+v_e опи­сывается вз-ствием лептонного и адронного З. т. В этом процессе изменя­ются заряды как в лептонной (e^-v_e), так и в адронной (пр) вершинах Фейнмана диаграммы (рис.).

ЗАТУХАНИЕ ЗВУКА, уменьшение амплитуды и, следовательно, интен­сивности звук. волны по мере её рас­пространения. З. з. обусловлено неск. причинами: 1) т. н. расхождением волны, связанным с тем, что на боль­ших расстояниях от источника поток излучаемой звук. энергии по мере распространения распределяется на всё увеличивающуюся волн. поверхность, и соответственно уменьшается интенсивность звука.



Для сферич. волны амплитуда убывает пропорц. 1/r, для цилиндрич. волны — пропорц. 1/r. 2) Рассеянием звука на препятст­виях в среде и её неоднородностях, размеры к-рых малы или сравнимы с длиной волны (напр., в газах это жид­кие капли, в водной среде — пузырьки воздуха, в тв. телах — разл. инород­ные включения или отд. кристаллиты в поликристаллах), а также на не­ровных и неоднородных границах сре­ды. 3) Поглощением звука, к-рое про­исходит в результате необратимого пе­рехода энергии волны в др. виды энер­гии (преим. в теплоту). При З. з., обусловленном рассеянием и поглоще­нием, амплитуда убывает с расстояни­ем r по закону е^-r , где  — коэфф. З. з.

ЗАТУХАНИЕ КОЛЕБАНИЙ, умень­шение амплитуды колебаний с течени­ем времени, обусловленное потерей энергии колебат. системой. Простей­шим механизмом убыли энергии коле­бания явл. превращение её в теплоту вследствие трения в механич. системах и омич. потерь в электрич. системах. В последних З. к. происходит также в результате излучения эл.-магн. энер­гии. Закон З. к. определяется св-вами системы. Наиболее изучено З. к., обусловленное уменьшением энергии, пропорциональным квадрату скорости движения в механич. системе или квад­рату силы тока в электрич. системе; это справедливо для линейных сис­тем.



Затухание колеба­ний: A₀ — первонач. амплитуда; Т — период.


В этом случае З. к. имеет экспо­ненциальный хар-р, т. е. размахи ко­лебаний убывают по закону геом. прогрессии (рис.).

Затухание нарушает периодичность колебаний, поэтому они уже не явл. периодич. процессом и, строго говоря, к ним неприменимо понятие периода или частоты. Однако если затухание мало, то можно условно пользоваться понятием периода как промежутка времени между двумя последующими максимумами колеблющейся физ. ве­личины (тока, напряжения, размаха колебаний маятника и т. д.). Относит. уменьшение амплитуды колебаний за период характеризует декремент за­тухания. • См. лит. при ст. Колебания.

ЗАЩИТА от ионизирующих излуче­ний, а) совокупность мер, обеспечи­вающих снижение уровня облучения работающих вблизи источников излу­чения до предельно допустимых доз (ПДД) — наибольшее значение дозы облучения за год, не вызывающее при

равномерном воздействии в течение 50 лет неблагоприятных изменений в состоянии здоровья персонала; б) за­щитные сооружения. Проблема З. включает два аспекта: 1) З. от внеш. излучения закрытых источников (радиоакт. препараты, ядерные реакторы, рентгеновские трубки, ускорители и др.); 2) З. биосферы от загрязнения радиоакт. в-вами (отходы яд. пром-сти, испытания яд. оружия, работа с от­крытыми источниками).

З. от внешних потоков -и -частиц не представляет трудностей, т. к. они быстро теряют энергию в среде. Для полного поглощения -частиц, испус­каемых радионуклидами, достаточно листа бумаги, резиновых перчаток или слоя воздуха в 8—9 см; для поглоще­ния эл-нов — неск. мм алюминия. Гамма-излучение и нейтроны явл. наи­более проникающими. Ослабление не­рассеянного -излучения и нейтрон­ного (узкие пучки) в З. происходит экспоненциально:

J_d=J₀e^-d/, (*)

где J_d и J₀ — интенсивности излуче­ния за З. толщиной d и без З., , — толщина материала, ослабляющая ин­тенсивность в е раз, наз. длиной ре­лаксации (зависит от энергии ч-ц и материала, применяемого для З., табл. 1).

Табл. 1. ДЛИНЫ РЕЛАКСАЦИИ  ДЛЯ -KBAHTOB С ЭНЕРГИЕЙ 1 МэВ В РАЗЛИЧНЫХ МАТЕРИАЛАХ



Для учёта излучения, рассеянного в З. (широкие пучки), в ф-лу (*) вво­дится сомножитель, наз. факто­ром накопления (отношение интенсивности или мощности дозы рас­сеянного и нерассеянного излучений к мощности дозы падающего излучения), зависящий от энергии, геометрии и угл. распределения излучения источ­ника, компоновки, состава и размеров З., а также от взаимного расположе­ния источника, детектора и З. Величи­на этого сомножителя может достигать для фотонов неск. сотен. Для нейт­ронов рассеянное излучение обычно учитывают, заменяя  на ' в ф-ле (*). В оценке ' учтено рассеяние нейт­ронов в защитном слое (табл. 2).

Гамма-кванты лучше поглощаются материалами, содержащими элементы с большими ат. номерами Z (Pb, Fe и т. п.); нейтроны — водородсодержащими в-вами (вода, парафин, гидриды металлов, бетон и т. п.). Для замедле­ния нейтронов с энергией, большей 1 МэВ, используют в-ва с большими Z (на ядрах происходят неупругие рас­сеяния нейтронов). Т. к. в природе нет элементов, одинаково хорошо ослаб­ляющих потоки -квантов и нейтро­нов, то З. от смешанного - и нейтрон-

196