С 2007 Группа 04-102, 2 семестр

Вид материала

Закон

Содержание Проводники в электростатическом поле Электростатическое поле бесконечной проводящей плоскости C=q/φ Проводник называют уединённым Простейший плоский конденсатор Вычислим электроёмкость плоского конденсатора Вычислим электроёмкость сферического конденсатора

Подобный материал:

• Лекций студентами Кафедра биологии дисциплина ботаника группа, 75.84kb.
• Темы рефератов по дисциплине: «Оcновы аудита» Сущность аудиторской деятельности, 153.15kb.
• Курс, группа у-5360, срок обучения 4 года 4 месяца, осенний семестр 2007-2008 учебного, 158.22kb.
• Список публикаций педагогов моу сош №102 в 2007-2008 учебном году, 38.48kb.
• Году в Республике Коми составил 103,0% к уровню 2007 года, что выше среднероссийского, 240.16kb.
• График контрольных мероприятий по учебным дисциплинам III курс I семестр группа 3394,3395, 94.19kb.
• Анализ ситуации на рынке производства сахара, 81.6kb.
• Сп 41-102-98, 1743.38kb.
• Никитина Ирина Александровна, д э. н., профессор, sizn@mail ru Бакалаврская программа, 154.15kb.
• Курс 5 Семестр: 9-10 Астана 2011 7 Сведения о преподавателях, 325.38kb.

4. Проводники в электростатическом поле. Явление электростатической индукции. Свойства индукционных зарядов, характер их распределения. Напряженность поля вблизи поверхности проводника. Поле внутри проводника. Потенциал проводника.

Проводники в электростатическом поле

Проводниками называют вещества, в которых есть свободные носители зарядов. Например, в металлах ими являются свободные электроны.  В отсутствие поля свободные электроны совершающие тепловые движения. Под действием электрического поля свободные электроны металлической пластины начинает перемещаться против линии напряженности электрического поля.

 Левая часть пластины заряжается отрицательно, а правая положительно. В этом состоит явление электростатической индукции. Электроны перемещаются за ничтожно малое время до тех пор пока напряженность результирующего поля внутри пластины не станет равным нулю. Электростатическое поле внутри проводника равно 0, так как E_внутр и E_внешн равны по модулю, но противоположно направлены (см. рис.  слева, E = 0). На этом основана электростатическая защита (М. Фарадей, 1937)

Радиоприемники в автомашинах находятся в металлических корпусах; металлические колпачки на электровакуумных лампах...

Электростатическая индукция

Если разделить пластину пополам вдоль линии MN, то обе половины окажутся заряженными разноименными зарядами (см. рис. Справа)

Электростатическое поле бесконечной проводящей плоскости

   

в области слева от пластин (рис. Там, где надпись «поле есть»)



между пластинами (рис. ниже)

где  — поверхностная плотность зарядов (заряд на единице площади поверхности);



в области справа от пластин   модуль напряженности поля пластин

Таким образом опыты показывают, что:

1. индуцированные заряды распределяются на поверхности проводника;
   
2. плотность распределения этих зарядов зависит от кривизны поверхности и больше там, где кривизна поверхности больше (Видеофрагмент "Электрический ветер);
   
3. напряженность поля внутри проводника равна нулю;
   
4. потенциал поля во всех точках проводника одинаков;
   
5. индуцированные заряды можно разделить.
   

Явление электростатической индукции, распределение зарядов.

Явление поляризации электростатическим полем макроскопических тел называется  электростатической индукцией. При электростатической индукции на одной стороне поверхности тела образуются положительные заряды, на другой стороне отрицательные.

В металлах ионы кристаллической решетки окружены свободными зарядами (электронами проводимости), которые могут перемещаться под действием поля на большие (в микроскопическом смысле) расстояния. Они накапливаются с той стороны металлического тела, куда «входит» вектор напряженности приложенного поля, а та сторона, откуда этот вектор «выходит», оказывается «обедненной электронами», и потому заряжена положительно. Процесс поляризации проводящего тела продолжается до тех пор, пока поле поляризации E (очевидно, направленное против приложенного поля E) полностью не скомпенсирует E внутри проводника. В этот момент сила, действующая на электроны проводимости F= eE = e(E+ E), уменьшается до нуля, и процесс поляризации прекращается. В установившемся режиме внутри проводника электростатическое поле отсутствует (Е=0), а также равна нулю объемная плотность заряда. Избыточные заряды сосредоточены на поверхности проводника. На поверхности равна нулю касательная к поверхности компонента Е (иначе электроны продолжали бы перемещаться вдоль поверхности). На рисунке показана картина силовых линий поля вблизи проводника до начала процесса электростатической индукции и в установившемся режиме. Длительность процесса поляризации проводника оценивается в пределах одной микросекунды.

Напряженность поля вблизи проводника перпендикулярна ему, а внутри равна нулю.

5. Электроемкость уединенного проводника. Пример вычисления емкости шарового проводника. Конденсаторы. Емкость конденсатора. Вычисление емкости плоского конденсатора, сферического конденсатора.

Все точки проводника в электрическом поле имеют одинаковый потенциал, зависящий от заряда проводника. Чтобы определять потенциал, зная заряд, и наоборот, вводится физическая величина - электрическая ёмкость. Потенциал любого проводника пропорционален его заряду, поэтому их отношение от заряда не зависит и может быть принято за характеристику проводника.

Электрической ёмкостью проводника называется отношение заряда проводника к его потенциалу.
C=q/φ

Проводник называют уединённым, если он находится далеко от других тел, то есть его размеры много меньше расстояний до других тел. Электроёмкость уединённого проводника не зависит от его заряда.

Электроёмкость любого проводника не зависит от материала. Она зависит только от формы и размеров проводника. Хотя электроёмкость и определяется через заряд и потенциал, она не зависит ни от заряда, ни от потенциала. Эта величина постоянна для данного уединённого проводника. Практическая польза электроёмкости состоит в том, что, определив её экспериментально или теоритически, можно при известном заряде проводника вычислить его потенциал и наоборот.

В действительности проводник никогда не является абсолютно уединённым. Окружающие заряженные тела создают собственные электрические поля, а у незаряженных они возникают в поле проводника (поляризация диэлектриков, проводники в электрическом поле). Поэтому электроёмкость зависит от окружающих тел. Во многих случаях проводник всё же можно считать уединённым.

Для некоторых тел электроёмкость вычислить несложно, в частности для уединённого проводящего шара.
φ=kq/εr C=q/φ=εr/k.
Подставив значения коэффициента k, получим электроёмкость шара.
C=4πεε₀r (в СИ)

В СИ единица электроёмкости - фарад (Ф). 1Ф=Кл/В. Ёмкостью в один фарад обладает проводник, потенциал которого увеличивается на один вольт при сообщении заряда один кулон.

Фарад - очень большая единица измерения, поэтому, как правило, исползуются производные единицы: микрофарад, 1 мкФ=10^-6Ф, и пикофарад, 1 пФ=10^-12Ф. Ёмкость земного шара меньше одной тысячной фарада, она равна 709 мкФ. Ёмкостью в один фарад обладал бы шар с радиусом в 13 раз большим радиуса Солнца.

Конденсатор - система проводников, электрическая ёмкость которой не зависит от окружающих тел. Он представляет собой два проводника, разделённые слоем диэлектрика, толщина которого мала по сравнению с размерами проводников. Эти проводники называют обкладками конденсатора. Электроёмкость конденсатора может быть достаточно велика. Конденсатор также является устройством для накопления электрического заряда.

Простейший плоский конденсатор состоит из двух противоположно заряженных пластин. Если заряды пластин одинаковы по модулю и противопложны по знаку, поле конденсатора почти полностью сосредоточено между его обкладками. Напряжённость направлена от положительно заряженной пластины к отрицательно заряженной. Поле плоского конденсатора между его обкладками можно считать однородным. Поле сферического конденсатора, состоящего из двух концентрических сфер, полностью сосредоточено между обкладками. В этой области оно подобно полю точечного заряда, помещённого в центр внутренней сферы.

Чтобы сообщить конденсатору заряд, его нужно зарядить, например, подключив к источнику постоянного (!) тока. Зарядом конденсатора называют модуль заряда любой из его обкладок.

Разность потенциалов между обкладками конденсатора пропорциональна напряжённости его поля, которая, в свою очередь, пропорциональна заряду. Следовательно, отношение заряда к разности потенциалов не зависит от заряда. Это позволяет ввести понятие электроёмкости конденсатора.
C=q/U
Электроёмкость конденсатора равна отношению его заряда к разности потенциалов (напряжению) между его обкладками.

Ёмкость конденсатора зависит от его формы, размера, взаимного расположения обкладок и диэлектрической проницаемости разделяющей их среды. Её можно вычислить, зная эти характеристики.

Вычислим электроёмкость плоского конденсатора из двух пластин площадью S, находящихся на расстоянии d, в среде с диэлектрической проницаемостью ε. Напряжённость поля между обкладками равна сумме напряжённостей их полей, причём арифметической, так как они параллельны и одинаково направлены.


E=2E₀=2*2πk(σ / ε )=4πk (q/ εS), тогда
U=Ed=4πk(qd / εS ) ; С= q /U ;

        εS       εε₀S                    
C= ——= —— (в СИ)
      4πkd       d                     

Вычислим электроёмкость сферического конденсатора, состоящего из двух концентрических сфер радиусами r1 и r2 , r1

φ₂=k(q/ εr₂ )- k(q/ εr₂₎ =0; φ₁=k (q/ εr₂) - k(q/ εr₁)
U=φ₂-φ₁= kq(1/ r₁ – 1/ r₂); C=q/U

      ε     r₁r₂              r₁r₂                  
C= — * — = 4πεε₀——
      k     r₂-r₁             r₂-r₁