Geum.ru

Информация

  • 26421. Ладожское и Онежское озёра
    География

    ленькие озера или озера, неизвестные человеку. Такое случается там, где население редко или местность вообще не освоена человеком. Чаще всего названия озер указывают на их определенные признаки: форму,величину, глубину, цвет, качество воды, природу окружающей местности.

  • 26422. Лазер
    Радиоэлектроника

    Лазер дает возможность осуществлять сильную концентрацию световой мощности в пределах весьма узких частотных интервалов: при этом возможна также плавная перестройка частоты. Поэтому лазеры широко применяются для получения и исследования оптических спектров веществ. Лазерная спектроскопия отличается исключительно высокой степенью точности (высоким разрешением). Лазеры позволяют также осуществлять избирательное возбуждение тех или иных состояний атомов и молекул, избирательный разрыв определенных химических связей. В результате оказывается возможным инициирование конкретных химических реакций, управление развитием этих реакций, исследование их кинетики.

  • 26423. Лазер на алюмо-иттриевом гранате (АИГ) с непрерывной накачкой
    Радиоэлектроника

    На рис. 5 представлена упрощенная схема энергетических уровней АИГ-Nd. Эти уровни обусловлены переходами трех 4f электронов внутренней оболочки иона Nd3+. Поскольку эти электроны экранируются восемью внешними электронами (5s2 и 5р6), на упомянутые энергетические уровни кристаллическое поле влияет лишь в незначительной степени. Поэтому спектральные линии, соответствующие рассматриваемым переходам, относительно узки. Уровни энергии обозначаются в соответствии с приближением LS-связи атомной физики, а символ, характеризующий каждый уровень, имеет вид 2s+lLj, где S суммарное спиновое квантовое число, j суммарное квантовое число углового момента, a L орбитальное квантовое число. Заметим, что разрешенные значения L, а именно L = = О, 1, 2, 3, 4, 5, 6, ... обозначаются прописными буквами соответственно S, P, D, F, G, Н, I Таким образом, основное состояние 4I9/2 иона Nd3+ соответствует состоянию, при котором 2S + 1 = 4 (т. е. S = 3/2), L = 6 и J = L S = 9/2. Две основные полосы накачки расположены на длинах волн 0,73 и 0,8 мкм соответственно, хотя другие более высоко лежащие полосы поглощения также играют важную роль. Эти полосы связаны быстрой (~ 10-7 с) безызлучательной релаксацией с уровнем 4F3/2, откуда идет релаксация на нижние уровни (а именно 4I9/2, 4I11/2 и 4I13/2), этот последний уровень не показан на рис.5. Однако скорость релаксации намного меньше (??0,23 мс), поскольку переход запрещен в приближении электродипольного взаимодействия (правило отбора для электродипольно разрешенных переходов имеет вид ?J=0 или ±1) и поскольку безызлучательиая релаксация идет медленно вследствие большого энергетического зазора между уровнем 4F3/2 и ближайшим к нему нижним уровнем. Это означает, что уровень 4F3/2 запасет большую долю энергии накачки и поэтому хорошо подходит на роль верхнего лазерного уровня. Оказывается, что из различных возможных переходов с уровня 4F3/2 на нижележащие уровни наиболее интенсивным является переход 4F3/2 > I11/2 Кроме того, уровень 4I11/2 связан быстрой (порядка наносекунд) безызлучательной релаксацией в основное состояние 4I9/2, а разница между энергиями уровней 4I9/2, и 4I11/2 почти на порядок величины больше, чем kT. Отсюда следует, что тепловое равновесие между этими двумя уровнями устанавливается очень быстро и согласно статистике Больцмана уровень 4I11/2 в хорошем приближении можно считать практически пустым. Таким образом, этот уровень может быть прекрасным кандидатом на роль нижнего лазерного уровня.

  • 26424. Лазер на красителях
    Физика

    ГВГ часто применяют для преобразования инфракрасного излучения (=1,06 мкм и другие линии) неодимового лазера в излучение, попадающее в желто-зеленую область спектра (например, =530 нм), в которой можно получить лишь небольшое число интенсивных лазерных линий. Генерацию гармоник можно также использовать для того, чтобы получить излучение с частотой в три раза большей, чем у исходного лазерного излучения. Нелинейные характеристики рубидия и других щелочных металлов применяют, например, для утроения частоты неодимового лазера до значения, соответствующего длине волны 353 нм, т. е. попадающего в ультрафиолетовую область спектра. Теоретически возможны процессы генерации гармоник, более высоких, чем третья, но эффективность такого преобразования крайне низка, поэтому с практической точки зрения они не представляют интереса. Возможность генерации когерентного излучения на новых частотах не ограничивается процессом генерации гармоник. Одним из таких процессов является процесс параметрического усиления, который заключается в следующем. Пусть на нелинейную среду воздействуют три волны: мощная световая волна с частотой 1 (волна накачки) и две слабые световые волны с более низкими частотами 2 и 3. При выполнении условия 1 = 2+3 и условия волнового синхронизма имеет место перекачка энергии мощной волны с частотой 1 в энергию волн с частотами 2 и 3. Если нелинейный кристалл поместить в оптический резонатор, то получим прибор, очень напоминающий лазер и носящий название параметрического генератора. Такой процесс был бы полезен даже в том случае, если бы возможности его использования были ограничены получением разностей частот двух существующих. лазерных источников. Фактически же параметрический генератор является устройством, способным генерировать когерентное оптическое излучение, частоту которого можно перестраивать почти во всем видимом диапазоне. Причина эта заключается в том, что нет необходимости использовать дополнительные источники когерентного излучения на частотах 2 и 3. Колебания эти могут сами возникать в кристалле из шумовых фотонов (тепловых шумов), которые всегда в нем присутствуют. Эти шумовые фотоны имеют широкий спектр частот, расположенный преимущественно в инфракрасной области спектра. При определенной температуре кристалла и ориентации его по отношению к направлению волны накачки и к оси резонатора упомянутое выше условие волнового синхронизма выполняется для определенной пары частот 2 и 3. Для перестройки частоты излучения надо изменить температуру кристалла или его ориентацию. Рабочей частотой может быть любая из двух частот 2 и 3 в зависимости от того, какой диапазон частот излучения прибора нужен. Быструю перестройку частоты в ограниченном спектральном диапазоне можно получить с помощью электрооптического изменения показателей преломления кристалла. Как и в случае лазера, имеется пороговый уровень мощности накачки, который для получения стационарных колебаний следует превысить. В большинстве параметрических генераторов в качестве источника накачки используют лазеры видимого диапазона, такие, как аргоновый лазер, или вторую гармонику неодимового лазера. На выходе прибора получают перестраиваемое излучение инфракрасного диапазона.

  • 26425. Лазерная безопасность
    Безопасность жизнедеятельности

    СодержаниеКласс лазераПримечания1IIIIIIVТЕХНИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ1. Выбор, планировка и внутренняя отделка производственных помещений--(+)++В тех случаях, когда размер ЛОЗ соизмерим с размером помещения2. Размещение лазерных технологических установок--(+)++В тех случаях, когда возможно взаимное влияние различных установок3. Порядок обслуживания установок--(+)++На всех установках4. Использование минимального уровня излучения, обеспечивающего достижение поставленной цели--(+)++При осуществлении любого технологического процесса5. Организация рабочего места--(+)++С учетом требований эргономики; управление не должно требовать пребывания в зоне распространения луча и в ЛОЗ6. Применение средств защиты--(+)++По возможности стационарные коллективныеОРГАНИЗАЦИОННЫЕ МЕТОДЫ1. Ограничение времени воздействия излучения--(+)-<+)-(+)При работе с излучением УФ-диапаэона спектра2. Назначение лиц, ответственные за организацию и проведение работ--(+)++Приказом руководителя3. Осуществление допуска к проведению работ--++На основании проверки знаний правил техники безопасности и инструкций по эксплуатации4. Организация надзора за проведением работ--++В соответствии с СанПиН № 5804-915. Организация противоаварийных работ и установление порядка ведения работ в аварийных условиях---+С учетом специфики установок и технологических процессов6. Инструкции, плакаты--(+)++На рабочих местах7. Обучение и инструктаж--(+)++В установленном порядке8. Ограничение допуска---(+)+Предупредительные знаки на входных дверях; ключи от входа только у обученного персоналаЛЕЧЕБНО-ПРОФИЛАКТИЧЕСКИЕ МЕТОДЫ1. Контроль за уровнями опасных и вредных производственных факторов на рабочих местах--++Периодически, в соответствии с СанПиН № 5408-91 и утвержденным регламентом2. Контроль за прохождением персоналом предварительных и периодических медицинских осмотров--++В соответствии с приказом Минздрава России3. Повышение сопротивляемости организма путем создания у работающих активного или пассивного иммунитета

  • 26426. Лазерная маркировка – защита промышленной продукции от подделки
    История

    Маркировка готовых изделий массового производства является одной из наиболее эффективных областей применения лазерного метода. Поскольку при этом оказывается минимальное воздействие на материал, возможно обеспечить нанесение информации на уже готовое изделие после его тестирования без каких-либо дополнительных операций. Известно, что, несмотря на самое строгое соблюдение технологии, любое изделие массового производства всегда будет иметь некоторый разброс параметров (хотя бы нормальное распределение), и соответственно предварительная сортировка и последующая маркировка уже готового узла дает возможность легко и точно совместить реальные параметры изделия (класс, сорт, точность и. т.д.) и декларируемые производителем. Непосредственное нанесение информации и наиболее полное соответствие между обозначаемым классом изделия и его реальными параметрами позволяет позиционировать товар в соответствующей ценовой группе и таким образом максимально извлекать прибыль за качество продукции при ее реализации потребителю. Маркировка как финишная операция готового изделия дает возможность отказаться от диспетчирования потоков деталей в производстве, что ведет к экономии производственных и складских помещений, трудовых затрат и проч.

  • 26427. Лазерная медицинская установка для целей лучевой терапии "Импульс-1"
    История

    Лазерный излучатель 4 выполнен в виде отдельного блока. Активным элементом в нем является стержень из неодимового стекла ПГЛС-1 диаметром 45 мм и длиной 617 мм. Активный элемент возбуждается с помощью четырех ксеноновых ламп накачки ИПФ-20000, расположенных в четырехлепестковом осветителе с четырьмя V-образными отражателями, изготовленными из нержавеющей стали. Внутренние поверхности отражателей полированные и имеют хорошо отражающее серебряное покрытие. Активный элемент расположен в корпусе осветителя вдоль оси симметрии. Корпус осветителя изготовлен из нержавеющей стали. Торцы активного элемента уплотнены в корпусе осветителя с помощью индиевых колец, сжимаемых цилиндрическими держателями зеркал резонатора. Глухое и полупрозрачное зеркала, установленные параллельно торцам активного элемента, герметизирует полости между зеркалом и активным элементом. При этом боковыми стенками полостей являются цилиндрические поверхности держателей зеркал резонатора. Внутренняя полость осветителя, лампы накачки и активный элемент омываются 0.02% раствором K2Cr2O4 в дистиллированной воде, циркулирующей через осветитель.

  • 26428. Лазерная резка : расчет зануления кабельной сети и освещенности сборочного мест блока
    Разное

    Сфокусированное лазерное излучение , обеспечивая высокую концентрацию энергии, позволяет разделять практически любые металлы и сплавы независимо от их теплофизических свойств. При этом можно получить узкие резы с минимальной зоной термического влияния. При лазерной резке отсутствует механическое воздействие на обрабатываемый материал и возникают минимальные деформации, как временные в процессе резки, так и остаточные после полного остывания. Вследствии этого лазерную резку можно осуществлять с высокой степени точностью, в том числе легкодеформируемых и нежестких заготовок или деталей. Благодаря большой плотности мощности лазерного излучения обеспечивается высокая производительность процесса в сочетании с высоким качеством поверхностей реза. Легкое и сравнительно простое управление лазерным излучением позволяет осуществлять лазерную резку по сложному контуру плоских и объемных деталей и заготовок с высокой степенью автоматизации процесса. Кратко рассмотренные особенности лазерной резки наглядно демонстрируют несомненные преимущества процесса по сравнению с традиционными методами обработки.

  • 26429. Лазерная система для измерения статистических характеристик пространственных квазипериодических структур
    История

    Указанные недостатки частично устранены в фотоэлектрическом микроскопе ФЭМ-1Ц [25], который предназначен для измерений линейных размеров малых объектов величиной 100 мкм. При этом дискретность отсчетов составляет 0.5 мкм, а максимальная погрешность измерений не более 0.3 мкм. Этот микроскоп в бывшем СССР серийно выпускался с 1980 года. В качестве выходного индикатора в нем используется цифровая отсчетная система. Одним из основных недостатков микроскопа ФЭМ-1Ц является малое быстродействие - время автомати-ческого наведения на штрих до 20 с, зависимость погрешности измерений от качества фокусировки оптической системы, что требует практически непрерывного визуального контроля качества изображения в окуляр при измерении длиномерных объектов. Электронная система микроскопа не позволяет выполнять статистическую обработку резудьтатов измерений. В силу указанных недостатков они не нашли применеия для геометрического контроля структуры ЛЗ.

  • 26430. Лазерная технология
    Физика

    Активное вещество твердотельных лазеров состоит из двух основных компонентов: матрицы и активатора. Энергетические уровни атомов в кристалле отличаются от уровней свободных атомов, так как на атом в кристалле воздействуют электрические и магнитные поля окружающих атомов. Это приводит к расщеплению уровней, появлению подуровней и, в конечном счете, энергетических полос. Наибольшее расширение испытывают уровни внешних электронов, так как внутренние электроны экранируются от воздействия полей соседних атомов внешними электронными оболочками. В качестве матрицы используются диэлектрические кристаллы, запрещенная зона которых обычно составляет несколько электрон-вольт. Поэтому чистая кристаллическая основа является совершенно бесцветной и прозрачной средой. Введение в кристаллическую основу ионов активатора приводит к появлению в активированном кристалле областей селективного поглощения и спонтанной люминесценции (центров окраски). Ионы активатора замещают ионы основы, поэтому радиус иона активатора должен практически совпадать с радиусом иона матрицы. Чем точнее это геометрическое соответствие, тем более высокие концентрации ионов активатора в основе могут быть достигнуты без заметных оптических дефектов. Атом активатора в кристаллической основе должен иметь метастабильный уровень с большим временем жизни и узкой линией люминесценции (шириной не более нескольких см-1). Чем больше время жизни верхнего уровня лазерного перехода и чем меньше ширина его линии, тем меньше мощность накачки, при которой достигается инверсная населенность. Ширина линий люминесценции и их число должны быть минимальными также и для увеличения квантового выхода люминесценции, т. е. отношения числа фотонов, поглощенных активным веществом на частоте накачки, к числу фотонов, излучаемых данным активным веществом на частоте лазерного перехода. Квантовый выход характеризует, в конечном счете, эффективность преобразования поглощенного некогерентного из лучения в когерентное. Перечисленным выше требованиям отвечают актиноидные (U уран), редкоземельные (Nd, Pr, Sm, Eu, Tb, Dy, Но, Er, Tu, Yb) и некоторые переходные (Сг, Со, Ni) металлы. Малая ширина спектральных линий у этих атомов объясняется тем, что лазерные переходы у них соответствуют переходам электронов в глубоко лежащих слоях, хорошо экранированных от воздействия внешнего поля кристаллической решетки.

  • 26431. Лазерное охлаждение в твердых телах
    Математика и статистика

    Анизотропные примесные молекулы испытывают колебательные либрации (ориентационные колебания) относительно равновесных положений в кристалле. Эти либрации модулируют постоянное взаимодействие молекулы с электромагнитным полем, что приводит к непрямым переходам, когда вместе с фотонами поглощается или испускается фонон. Такие фононы называются локальными или псевдолокализованными фононами. На рисунке 3 показана схема возможных переходов в молекуле примеси. С физической точки зрения лазерное охлаждение обусловлено следующим: по условию эксперимента в рассматриваемой задаче число фотонов с частотой ??????? много больше числа фотонов в остальных модах. Значит, динамика системы определяется переходами трех типов: спонтанным излучением, непрямым переходом из (-) в (+) с поглощением фотона накачки и локального фонона, и СНП (стоксовским непрямым переходом) с испусканием фонона (см. рис. 3). В стационарном режиме населенность возбужденного уровня оказывается меньше, чем невозбужденного состояния. Это значит, что в единицу времени поглощается больше локализованных фононов, чем испускается. Следовательно, в стационарном режиме среднее число фононов меньше, чем в равновесном состоянии, что эффективно и означает уменьшение температуры фононной моды. При этом температура образца оказывается выше, чем температура локальной фононной моды. При уменьшении среднего числа фононов происходит перенос энергии от образца к выделенной фононной моде, в результате температура всего образца понижается. Энергия, отобранная у фононной моды, уносится фотонами, которые покидают образец.

  • 26432. Лазерное сканирование
    Компьютеры, программирование

    Функциональные возможности Cyclone-Scan:

    1. Пространственное перемещение, масштабирование, разворот в режиме реального времени, изменение цвета точек по материалам цифровой фотографии или по другим условиям для точек, поверхностей и смоделированных тел.
    2. Трехмерная визуализация во время сканирования
    3. Регулирование уровня детализации облаков точек и трехмерных моделей для ускорения визуализации.
    4. Настройки для быстрой переотрисовки облаков точек в сетях треугольников (TIN)
    5. Прореживание облаков точек (каждая n-ная точка)
    6. Визуализация облаков точек по значению интенсивности или по цвету
    7. Ограничение объема визуализируемых точек по выбранному региону или срезу для быстрого черчения
    8. Предварительная установка среднего расстояния до объекта по единичному направленному измерению
    9. Автоматическое создание цифровой мозаики для панорамного снимка
    10. Панорамный просмотр для цифрового изображения
    11. Геодезическая привязка по пунктам известного геодезического обоснования
    12. Установка высоты инструмента перед сканированием
    13. Установка высоты визирной цели
    14. Функция Установи-и-сканируй (Point-and-scan) QuickScan™ для интерактивной установки горизонтального окна съемки
    15. Фильтрация для возможного исключения «лишних» данных:
    16. Ограничение области сканирования по прямоугольнику или произвольному многоугольнику
    17. Ограничение диапазона по дальности
    18. Ограничение по интенсивности отраженного сигнала
    19. Все предварительные установки настройки сканирования могут быть записаны и вызваны в любой момент. Есть готовый список стандартных установок сканирования
    20. Настройка качества проверки совмещения
    21. Измерения расстояний, площадей и объемов по отдельным точкам и по готовым моделям:
    22. Наклонные расстояния
    23. Расстояния DX, DY, DZ
    24. Создание и редактирование подписей
    25. Создание и управление слоями
    26. Назначение цветов и материалов объектам
    27. Просмотр с позиции сканера и указание его местоположения
    28. Искусственная настройка подсветки точек и моделей
    29. Сохранение/вызов текущих сцен
    30. Сохранение сцены в качестве файла с изображением (screen-shot)
    31. Автоматизация при сканировании визирных марок HDS
    32. Входные форматы:
    33. ASCII (XYZ, SVY, PTS, PTX, TXT)
    34. Cyclone Object Exchange (COE) (COE Data Transfer Products)
    35. BMP, JPEG, TIFF
    36. Выходные форматы:
    37. ASCII (XYZ, SVY, PTS, PTX, TXT)
    38. BMP, JPEG, TIFF
    39. Cyclone Object Exchange (COE) format (COE Data Transfer Products)
  • 26433. Лазерные измерители вибрации (виброметры)
    Компьютеры, программирование

    Лазерный пучок с линейной поляризацией от модифицированного лазера ГН-2П (?=0,63 мкм) поворотными призмами 2 и 3 направляется на поляризующий делитель 4, где разделяется на два пучка равной мощности: сигнальный (трасса 4, 5, 6, 7,20) и опорный (трасса 4, 11, 10, 9, 8) со взаимно-ортогональными поляризациями. Телескопическая система (6, 7) в сигнальном плече интерферометра (кратность увеличения 14×) предназначена для фокусировки излучения на поверхности объекта. Эта фокусировка должна быть достаточной для того, чтобы спекл-структура фронта отраженной волны ("спекл-поле") воспринималась, при соответствующем наведении излучения на объект, как квазиоднородная монохроматическая волна. Четвертьволновые фазовые пластины (5, 10) производят поворот поляризации сигнального и опорного пучков на 90° относительно исходных. Это необходимо для беспрепятственного прохождения ими поляризующего делителя (4) в направлении к неполяризующему делителю (12), ориентированному к пучкам под углом 45° и разделяющему каждый из них на два идентичных пучка. Лазерные пучки после делителя (12) попадают в фотоприемные модули (13, 14, 15) и (17, 18, 19), в состав которых входят по два фотоприемника на основе фотодиодов КДФ-113 и по одному делителю-поляризатору типа (4). Указанная на схеме ориентация делителей под углом 45° обеспечивает формирование сдвинутых по фазе на 180° интерференционных сигналов в каждой паре фотоприемников: (14, 15) и (18, 19) соответственно. Это позволяет при вычитании инвертированных электрических сигналов с выходов фотоприемников улучшить отношение сигнал/шум. Фазовая пластина (16) осуществляет относительный сдвиг фазы оптических сигналов на четверть периода, чтобы в фотоприемных модулях формировались квадратурные электрические сигналы.

  • 26434. Лазерные оптико-электронные приборы
    Радиоэлектроника

    СтруктураИзмеряемая физическая величинаИспользуемое физическое явление, свойствоДетектируемая величинаОптическое волокноПараметры и особенности измеренийДатчики с оптическим волокном в качестве линии передачиПроходящего типаЭлектрическое напряжение, напряженность электрического поляЭффект ПоккельсаСоставляющая поляризацияМногомодовое1... 1000B; 0,1...1000 В/смПроходящего типаСила электрического тока, напряженность магнитного поляЭффект ФарадеяУгол поляризацииМногомодовоеТочность 1% при 20...85 СПроходящего типаТемператураИзменение поглощения полупроводниковИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовое-10...+300 С (точность 1 С)Проходящего типаТемператураИзменение постоянной люминесценцииИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовое0...70 С (точность 0,04 С)Проходящего типаТемператураПрерывание оптического путиИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеРежим "вкл/выкл"Проходящего типаГидроакустическое давлениеПолное отражениеИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеЧувствительность ... 10 мПаПроходящего типаУскорениеФотоупругостьИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеЧувствительность около 1 мgПроходящего типаКонцентрация газаПоглощениеИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеДистанционное наблюдение на расстоянии до 20 кмОтражательного типаЗвуковое давление в атмосфереМногокомпонентная интерференцияИнтенсивность отраженного светаМногомодовоеЧувствительность, характерная для конденсаторного микрофонаОтражательного типаКонцентрация кислорода в кровиИзменение спектральной характеристикиИнтенсивность отраженного светаПучковоеДоступ через катетерОтражательного типаИнтенсивность СВЧ-излученияИзменение коэффициента отражения жидкого кристаллаИнтенсивность отраженного светаПучковоеНеразрушающий контрольАнтенного типаПараметры высоковольтных импульсовИзлучение световодаИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеДлительность фронта до 10 нсАнтенного типаТемператураИнфракрасное излучениеИнтенсивность пропускаемого светаИнфракрасное250...1200 С (точность 1%)Датчики с оптическим волокном в качестве чувствительного элементаКольцевой интерферометрСкорость вращенияЭффект СаньякаФаза световой волныОдномодовое>0,02 /чКольцевой интерферометрСила электрического токаЭффект ФарадеяФаза световой волныОдномодовоеВолокно с сохранением поляризацииИнтерферометр Маха-ЦендераГидроакустическое давлениеФотоупругостьФаза световой волныОдномодовое1...100 радатм/мИнтерферометр Маха-ЦендераСила электрического тока, напряженность магнитного поляМагнитострикцияФаза световой волныОдномодовоеЧувствительность 10-9 А/мИнтерферометр Маха-ЦендераСила электрического токаЭффект ДжоуляФаза световой волныОдномодовоеЧувствительность 10 мкАИнтерферометр Маха-ЦендераУскорениеМеханическое сжатие и растяжениеФаза световой волныОдномодовое1000 рад/gИнтерферометр Фабри-ПероГидроакустическое давлениеФотоупругостьФаза световой волны (полиинтерференция)ОдномодовоеИнтерферометр Фабри-ПероТемператураТепловое сжатие и расширениеФаза световой волны (полиинтерференция)ОдномодовоеВысокая чувствительностьИнтерферометр Фабри-ПероСпектр излученияВолновая фильтрацияИнтенсивность пропускаемого светаОдномодовоеВысокая разрешающая способностьИнтерферометр МайкельсонаПульс, скорость потока кровиЭффект ДоплераЧастота биенийОдномодовое, многомодовое10-4...108 м/сИнтерферометр на основе мод с ортогональной поляризациейГидроакустическое давлениеФотоупругостьФаза световой волныС сохранением поляризацииБез опорного оптического волокнаИнтерферометр на основе мод с ортогональной поляризациейНапряженность магнитного поляМагнитострикцияФаза световой волныС сохранением поляризацииБез опорного оптического волокнаНеинтерферометрическаяГидроакустическое давлениеПотери на микроизгибах волокнаИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовоеЧувствительность 100 мПаНеинтерферометрическаяСила электрического тока, напряженность магнитного поляЭффект ФарадеяУгол поляризацииОдномодовоеНеобходимо учитывать ортогональные модыНеинтерферометрическаяСкорость потокаКолебания волокнаСоотношение интенсивности между двумя модамиОдномодовое, многомодовое>0,3 м/сНеинтерферометрическаяДоза радиоактивного излученияФормирование центра окрашиванияИнтенсивность пропускаемого светаМногомодовое0,01...1,00 МрадПоследовательного и параллельного типаРаспределение температуры и деформацииОбратное рассеяние РелеяИнтенсивность обратного рассеяния РелеяМногомодовоеРазрешающая способность 1 м

  • 26435. Лазерные средства отображения информации
    Компьютеры, программирование

    Ограниченное количество применимых методов затрудняет осуществление отклонения в лазерных индикаторах. Возникает две проблемы, связанные с ограниченными углами отклонения и малым размером пятна. Если требуемый угол отклонения мал (1 ), то приемлемой ширине экрана соответствует большое расстояние между экраном и проектором. При отклонении на 1 это расстояние должно быть равно 120 м при ширине экрана 210 см. При большом угле отклонения (20 ) требуемое расстояние между экраном и проектором уменьшается до более реального значения 6м, но встают проблемы, связанные с размером пятна и отклонением. Ширина луча постоянна у любого данного лазера. Поэтому с увеличением угла отклонения увеличивается количество разрешаемых элементов. Это, в свою очередь, требует повышения скорости сканирования (развертки), чтобы предотвращать ухудшение качества изображения. Например, если размер пятна в системе позволяет получить разрешение 4000 линий, а используется только 500 строк развертки, то изображение получится разделенным на плоскости, имеющие значительное разрешение. Ширина луча типичного лазера равна 10 угловым секундам, что обеспечивает разрешение 7200 элементов при угле отклонения 20 .

  • 26436. Лазерные телевизоры
    Радиоэлектроника

    С помощью лазерного проектора вполне реально проецировать изображение на поверхность площадью несколько сотен квадратных метров, причем это не обязательно должен быть привычный экран, это могут быть стены зданий или какие-то другие кривые поверхности. Лазерный луч в любой точке создает резкое, насыщенное и при этом яркое и контрастное изображение.
    Единственное, так как технология еще относительно "сырая", очевидцы наблюдают определенные проблемы с правильностью цветопередачи. Хотя для окраски каждого из лучей применяются специальные кристаллы, меняющие длину волны и, соответственно, цвет, добиться исключительно правильного воплощения цветов непросто. Похоже, в этом направлении ведется определенная работа, и через некоторое время проблема если не исчезнет, то, по крайней мере, будет не так заметна. Длительность службы таких проекторов можно увязать с длительностью "жизни" лазера, а она в 3-5 раз превосходит показатели ламп в других видах проекторов из-за лучшего по сравнению с ними КПД. По части размеров такие проекторы создают двоякое впечатление. С одной стороны, сам лазер - устройство далеко не маленькое и абсолютно не легкое, с другой стороны, проекционная часть соединяется с лазером оптоволоконным кабелем длиной до 30 метров и может разместиться на четверти квадратного метра. С учетом возможности создания огромных изображений такие особенности вполне приемлемы.
    Пока стоимость таких проекторов составляет не менее $200000, а производятся они в весьма ограниченных количествах. В ближайшее время Laser Technologies AG планирует построить специальный новый завод, после чего можно ожидать и более доступной стоимости на LDT-проекторы. Сейчас применение проекторов, основанных на лазерной технологии, может быть оправдано при организации крупных световых шоу, проецирования компьютерной графики, космического моделирования, в центрах управления, тренажерах, системах виртуальной реальности, крупных конференциях. В будущем же, вероятно, с их помощью будут организовывать кинотеатры, проводить презентации и использовать в других более распространенных сферах.

  • 26437. Лазерный метод получения водных суспензий наночастиц металлов
    Физика

    Стабильный коллоидный раствор металлических наночастиц в жидкостях в ряде случаев позволяет наблюдать специфическое оптическое явление возникновение так называемой плазмонной полосы поглощения суспензии частиц. Наличие данной полосы обусловлено присутствием в суспензии частиц металлов с малыми размерами (десятки нанометров). Т.е. фактически размеры частиц становятся соизмеримыми с длиной свободного пробега электронов в металле, таким образом, валентные электроны образуют «шубу» наночастицы, активно взаимодействующую с падающим излучением. Для большинства металлов данные плазмонные полосы находятся в ультрафиолетовой части спектра, лишь для Ag, Cu и Au они смещаются в видимую часть спектра. Следовательно, регистрируя спектры поглощения исследуемых суспензий, по наличию плазмонных полос можно судить о присутствии наноразмерных частиц определенных металлов в суспензии. Положение же максимума и ширина такой полосы содержат информацию о распределении частиц по размерам. Спектральное расположение плазмонных полос для широкого круга металлов хорошо исследовано [1,3], однако в связи с тем, что в научной литературе в основном присутствуют данные для коллоидных растворов, полученных химическими методами, необходим их пересмотр для физических методов получения наночастиц. Это обусловлено присутствием в химически сформированных коллоидах одновременно ионной, нано- и макро- фаз исследуемого металла. Физические методы получения наноразмерных объектов обладают гораздо более высокой селективностью. Основные достоинства данного метода во многом совпадают с предыдущим с тем лишь различием, что используется более дорогая техника спектроскопии. Основная сложность соотнесение максимума плазмонной полосы поглощения и размеров нанообъектов.

  • 26438. Лазерный принтер
    Компьютеры, программирование

    Толчком к созданию первых лазерных принтеров послужило появление новой технологии, разработанной фирмой Canon. Специалистами этой фирмы, специализирующейся на разработке копировальной техники, был создан механизм печати LBP-CX. Фирма Hewlett-Packard в сотрудничестве с Canon приступила к разработке контроллеров, обеспечивающих совместимость механизма печати с компьютерными системами PC и UNIX. Принтер HP LaserJet впервые был представлен в начале 1980-х годов. Первоначально конкурируя с матричными принтерами, лазерный принтер быстро завоевал популярность во всем мире. Другие компании-разработчики копировальной техники вскоре последовали примеру фирмы Canon и приступили к исследованиям в области создания лазерных принтеров. Toshiba, Ricoh и некоторые другие, менее известные компании, тоже были вовлечены в этот процесс. Однако успехи фирмы Canon в области создания высокоскоростных механизмов печати и сотрудничество с Hewlett-Packard позволили им добиться поставленной цели. В результате на рынке лазерных принтеров модель LaserJet вплоть до 1987-88 годов занимала доминирующее положение. Следующей вехой в истории развития лазерного принтера явилось использование механизмов печати с большей разрешающей способностью под управлением контроллеров, обеспечивающих высокую степень совместимости устройств.

  • 26439. Лазеротерапия
    Медицина, физкультура, здравоохранение

    В последние годы в клинической практике широкое распространение получили новые установки на основе полупроводниковых лазеров: «Узор», «Узор-А», «Узор-2К», «Узор-А-2К», «Элат», «Лам 100», «Мустанг», «Колокольчик», «Милта-01», «Милта 01 М-22-Д» с дополнительным терминалом типа «Лазерный душ», «Ука» (экстракорпоральное облучение крови), «АЛТ-05», «Ассоль-М», «Фототрон» (длина волны 0, 81, 2 мкм), «УФЛ-01», «Мила-1», «АЛКУ-1М», «Дубрава», «Нега», «Ярило», аппарат лазерный терапевтический импульсный «ЛИТА-1», аппарат сочетанной магнитолазерной терапии «Успех», «Изель», «АМЛТ», расческа магнитно-инфракрасно-лазерная терапевтическая «Милтерра». В косметологии используется установка лазерная косме-тологическая «КУСТ», в стоматологии установка лазерная стоматологическая «Доктор», в терапии «Промень-1» и с волоконно-оптическим лазером на красителях «ВОЛК», полупроводниковое лазерное терапевтическое устройство «ВТL-10», полный спектр терапевтических лазеров «ВТL-2000». Эти лазеры в десятки раз экономичнее газовых, во столько же раз меньше по габаритам и весу; все их параметры регулируются без дополнительных насадок и приспособлений, а длина волны (0, 81, 4 мкм) позволяет доставлять энергию тканям и органам на глубину 25см. За рубежом используют лазеры «Lem Scaner», «Energy» и другие.

  • 26440. Лазеры
    Физика

    Первым в оптическом диапазоне волн заработал лазер на розовом рубине, испускающий ярко красные световые лучи с длиной волны около 0,7мк. По химическому составу он представлял собой корунд с примесью оксида хрома Сг2О3 (0,05%). При достижении инверсной населенности использовались возбужденные состояния ионов Сг3+. Концентрация ионов хрома в кристалле розового рубина первого лазера составляла 1,62-1019 см-3. Для ионов хрома характерна так называемая трехуровневая схема расположения энергетических состояний. Инверсная населенность в рубине достигалась оптическим методом при помощи мощной импульсной ксеноновой лампы. Под воздействием ультрафиолетового излучения лампы ионы хрома возбуждаются с вероятностью рВи переходят на систему уровней 3. Отсюда они могут перейти или снова на уровень 1 с вероятностью А+ р В или на уровень 2 в результате без излучательного перехода с вероятностью S- Энергия, выделяющаяся при таком переходе, идет на нагревание кристалла. Состояние 2 для ионов хрома является метастабильным, оно обусловливает фосфоресценцию рубина в красной области спектра. При определенной концентрации ионов хрома и мощности излучения, возбуждающего ионы хрома (она называется мощностью «накачки»), удается создать такое распределение ионов по уровням, при котором N2 > N1, т.е. получить инверсное состояние. Между уровнями 1 и 2 возможны переходы, подобные переходам в двухуровневой системе.