Физика

981. Курс физики
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009
Библиография.
1. Монахов В.М. Целеполагание М.- Новокузнецк 97г.
2. Латников Ю.И. В поисках педтехнологии адаптивного обучения Ульяновск, 1997г.
3. Кирик Л.А. Физика. Самостоятельные и контрольные работы 10-11 кл. М: Имкса, Харьков: Гимназия, 1998г.
4. Рымкевич А.П. Рымкевич П.А. Сборник задач по физике М., Просвещение 1984 г.
5. Степанова Г.Н. Сборник задач по физике М: Просвещение, 1996 г.
6. Тульчинский М.Е. Качественные задачи по физике М. Просвещение, 1972г.
7. Луппов Г.Д. Молекулярная физика и электродинамика в опорных конспектах и тестах М. Просвещение, 1992 г.
8. Корт А. Пеннер Д.И. Программированные задания по физике для 10 кл. М., Просвещение 1985 г.
9. Основина В.А. Организация разноуровневого обучения в гимназии №33 г.Ульяновска Ульяновск 1996 г.
10. Постников А.В. Проверка знаний учащихся по физике 6-7 кл. М., Просвещение 1986 г.
11. Мартынов А.В. Хозяинова В.Г. Дидактические материалы по физике М., Просвещение 1985 г.
12. Личностно-ориентированное обучение. Теории и технологии Ульяновск 1998 г.
13. Методические рекомендации по организации и содержанию учебно-воспитательного процесса Ульяновск 1996 г.
14. Оноприенко О.В. Проверка знаний, умений и навыков учащихся по физике в средней школе М., Просвещение 1988 г.
15. Селевко Г.К. Современные образовательные технологии М., 1998 г.
982. Лабораторная работа №5 Исследование электрической цепи источника постоянного тока
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

Рассмотрим электрическую цепь, представленную на рис. 1. Допустим, что ключ К разомкнут. В этом случае электрический ток идёт только через вольтметр и источник тока. Допустим далее, что вольтметр имеет достаточно большое омическое сопротивление. Тогда током, протекающем в цепи, можно в первом приближении пренебречь. Поскольку мы пренебрегаем током в цепи, постольку отсутствует падение напряжения на внутреннем сопротивлении r источника и, как следствие, разность потенциалов на клеммах источника оказывается равной . Таким образом, при разомкнутом ключе вольтметр регистрирует - величину электродвижущей силы (ЭДС) источника тока.
983. Лабораторное моделирование турбулентного пограничного слоя над взволнованной водной поверхностью при ураганном ветре. Поле поверхностного волнения
Курсовой проект пополнение в коллекции 12.07.2012

Для экспериментального исследования поведения коэффициента аэродинамического сопротивления был построен ветро-волновой канал, расположенный в Большом Термостратифицированном Бассейне (БТБ) ИПФ РАН. Принципиальная схема ветро-волнового канала представлена на рис.1. Воздушный поток создается центробежным вентилятором MSB-2-560/80-1850T. Для контроля скорости поступающего воздушного потока, вентилятор оснащен электронным преобразователем частоты VFD-В. Он предназначен для контроля частоты вращения трехфазного асинхронного электродвигателя с короткозамкнутым ротором, установленного на вентиляторе. Частота вращения ротора электродвигателя варьируется в пределах от 7,5 до 50 Гц. Забор воздуха в вентилятор может производиться как снаружи, так и из лабораторного помещения. При этом можно варьировать объемные доли воздуха, поступающего снаружи и изнутри помещения, а так же их суммарный объем, для изменения температуры и скорости воздушного потока в канале. Вентиляционные линии между вентилятором и входной секцией ветро-волнового канала оснащены глушителем, а так же внутренними отражателями в местах изгиба, предназначенными для уменьшения колебаний поперечных компонент скорости в воздушном потоке.
984. Лабораторные работы по теплотехнике
Реферат пополнение в коллекции 09.12.2008
Обозначение типаНаименованиеРекомендуемая область примененияНазначение кранаКРТКран регулирующий трехходовойДля однотрубных систем отопленияПотребительское регулированиеКРПКран регулирующий проходнойДля однотрубных систем отопленияПотребительское регулированиеКРДКран регулирующий двойной регулировкиДля двухтрубных систем отопленияМонтажное и потребительское регулирование
- Краны всех типов в зависимости от конструктивного решения регулирующего устройства могут быть шиберными (Ш), вентильными (В), пробковыми (П) и дроссельными (Д);
- Краны типов КРП и КРД в зависимости от монтажного положения должны изготавливаться только в универсальном исполнении - пригодными для установки на правой и левой подводках;
- Краны типа КРТ могут изготавливаться как в универсальном, так и в одностороннем исполнении - для установки только на правой (п) или только на левой (л) подводке.
Основные размеры кранов должны соответствовать указанным данным:
985. Лабораторные работы по технической механике
Контрольная работа пополнение в коллекции 09.12.2008
Порядок выполнения работы:
1. Передаточное число всех передач
2. общее передаточное число u=uзуб*uрем*uцеп =1,972
3. Общее КПД ?=?рем*?зуб*?под =0,848
4. Мощность валов. Р1 = 50 Вт; Р2 =47 Вт; Р3 =45,12 Вт;Р4 = 42,41 Вт.
5. Угловые скорости. ?1 =62,8 рад/с;?2 =82,2 рад/с; ?3 =49,34 рад/с; ?4 =31,832.
6. Угловая и линейная скорость рабочей машины. ?=31,845 рад/с; ?=0,398 м/с
7. Вращающий момент на валу эл. двигателя и вала рабочей машины. М4=1,332Нм; М1=0,795Нм
8. Окружное усилие рабочей машины/сила натяжения каната.
986. Лабораторные работы по физике
Реферат пополнение в коллекции 09.12.2008

Вывод: на этой работе мы ознакомились с основными характеристиками радиоизмерительных приборов, правилами их подключения к измеряемому объекту, методикой проведения измерений и оценкой их погрешностей.
987. Лазер на красителях
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

ГВГ часто применяют для преобразования инфракрасного излучения (=1,06 мкм и другие линии) неодимового лазера в излучение, попадающее в желто-зеленую область спектра (например, =530 нм), в которой можно получить лишь небольшое число интенсивных лазерных линий. Генерацию гармоник можно также использовать для того, чтобы получить излучение с частотой в три раза большей, чем у исходного лазерного излучения. Нелинейные характеристики рубидия и других щелочных металлов применяют, например, для утроения частоты неодимового лазера до значения, соответствующего длине волны 353 нм, т. е. попадающего в ультрафиолетовую область спектра. Теоретически возможны процессы генерации гармоник, более высоких, чем третья, но эффективность такого преобразования крайне низка, поэтому с практической точки зрения они не представляют интереса. Возможность генерации когерентного излучения на новых частотах не ограничивается процессом генерации гармоник. Одним из таких процессов является процесс параметрического усиления, который заключается в следующем. Пусть на нелинейную среду воздействуют три волны: мощная световая волна с частотой 1 (волна накачки) и две слабые световые волны с более низкими частотами 2 и 3. При выполнении условия 1 = 2+3 и условия волнового синхронизма имеет место перекачка энергии мощной волны с частотой 1 в энергию волн с частотами 2 и 3. Если нелинейный кристалл поместить в оптический резонатор, то получим прибор, очень напоминающий лазер и носящий название параметрического генератора. Такой процесс был бы полезен даже в том случае, если бы возможности его использования были ограничены получением разностей частот двух существующих. лазерных источников. Фактически же параметрический генератор является устройством, способным генерировать когерентное оптическое излучение, частоту которого можно перестраивать почти во всем видимом диапазоне. Причина эта заключается в том, что нет необходимости использовать дополнительные источники когерентного излучения на частотах 2 и 3. Колебания эти могут сами возникать в кристалле из шумовых фотонов (тепловых шумов), которые всегда в нем присутствуют. Эти шумовые фотоны имеют широкий спектр частот, расположенный преимущественно в инфракрасной области спектра. При определенной температуре кристалла и ориентации его по отношению к направлению волны накачки и к оси резонатора упомянутое выше условие волнового синхронизма выполняется для определенной пары частот 2 и 3. Для перестройки частоты излучения надо изменить температуру кристалла или его ориентацию. Рабочей частотой может быть любая из двух частот 2 и 3 в зависимости от того, какой диапазон частот излучения прибора нужен. Быструю перестройку частоты в ограниченном спектральном диапазоне можно получить с помощью электрооптического изменения показателей преломления кристалла. Как и в случае лазера, имеется пороговый уровень мощности накачки, который для получения стационарных колебаний следует превысить. В большинстве параметрических генераторов в качестве источника накачки используют лазеры видимого диапазона, такие, как аргоновый лазер, или вторую гармонику неодимового лазера. На выходе прибора получают перестраиваемое излучение инфракрасного диапазона.
988. Лазерная технология
Информация пополнение в коллекции 25.12.2010

Активное вещество твердотельных лазеров состоит из двух основных компонентов: матрицы и активатора. Энергетические уровни атомов в кристалле отличаются от уровней свободных атомов, так как на атом в кристалле воздействуют электрические и магнитные поля окружающих атомов. Это приводит к расщеплению уровней, появлению подуровней и, в конечном счете, энергетических полос. Наибольшее расширение испытывают уровни внешних электронов, так как внутренние электроны экранируются от воздействия полей соседних атомов внешними электронными оболочками. В качестве матрицы используются диэлектрические кристаллы, запрещенная зона которых обычно составляет несколько электрон-вольт. Поэтому чистая кристаллическая основа является совершенно бесцветной и прозрачной средой. Введение в кристаллическую основу ионов активатора приводит к появлению в активированном кристалле областей селективного поглощения и спонтанной люминесценции (центров окраски). Ионы активатора замещают ионы основы, поэтому радиус иона активатора должен практически совпадать с радиусом иона матрицы. Чем точнее это геометрическое соответствие, тем более высокие концентрации ионов активатора в основе могут быть достигнуты без заметных оптических дефектов. Атом активатора в кристаллической основе должен иметь метастабильный уровень с большим временем жизни и узкой линией люминесценции (шириной не более нескольких см-1). Чем больше время жизни верхнего уровня лазерного перехода и чем меньше ширина его линии, тем меньше мощность накачки, при которой достигается инверсная населенность. Ширина линий люминесценции и их число должны быть минимальными также и для увеличения квантового выхода люминесценции, т. е. отношения числа фотонов, поглощенных активным веществом на частоте накачки, к числу фотонов, излучаемых данным активным веществом на частоте лазерного перехода. Квантовый выход характеризует, в конечном счете, эффективность преобразования поглощенного некогерентного из лучения в когерентное. Перечисленным выше требованиям отвечают актиноидные (U уран), редкоземельные (Nd, Pr, Sm, Eu, Tb, Dy, Но, Er, Tu, Yb) и некоторые переходные (Сг, Со, Ni) металлы. Малая ширина спектральных линий у этих атомов объясняется тем, что лазерные переходы у них соответствуют переходам электронов в глубоко лежащих слоях, хорошо экранированных от воздействия внешнего поля кристаллической решетки.
989. Лазерный метод получения водных суспензий наночастиц металлов
Информация пополнение в коллекции 22.06.2010

Стабильный коллоидный раствор металлических наночастиц в жидкостях в ряде случаев позволяет наблюдать специфическое оптическое явление возникновение так называемой плазмонной полосы поглощения суспензии частиц. Наличие данной полосы обусловлено присутствием в суспензии частиц металлов с малыми размерами (десятки нанометров). Т.е. фактически размеры частиц становятся соизмеримыми с длиной свободного пробега электронов в металле, таким образом, валентные электроны образуют «шубу» наночастицы, активно взаимодействующую с падающим излучением. Для большинства металлов данные плазмонные полосы находятся в ультрафиолетовой части спектра, лишь для Ag, Cu и Au они смещаются в видимую часть спектра. Следовательно, регистрируя спектры поглощения исследуемых суспензий, по наличию плазмонных полос можно судить о присутствии наноразмерных частиц определенных металлов в суспензии. Положение же максимума и ширина такой полосы содержат информацию о распределении частиц по размерам. Спектральное расположение плазмонных полос для широкого круга металлов хорошо исследовано [1,3], однако в связи с тем, что в научной литературе в основном присутствуют данные для коллоидных растворов, полученных химическими методами, необходим их пересмотр для физических методов получения наночастиц. Это обусловлено присутствием в химически сформированных коллоидах одновременно ионной, нано- и макро- фаз исследуемого металла. Физические методы получения наноразмерных объектов обладают гораздо более высокой селективностью. Основные достоинства данного метода во многом совпадают с предыдущим с тем лишь различием, что используется более дорогая техника спектроскопии. Основная сложность соотнесение максимума плазмонной полосы поглощения и размеров нанообъектов.
990. Лазерный однокомпонентный измеритель вибрации
Курсовой проект пополнение в коллекции 24.04.2012

.Лазерный однокомпонентный измеритель вибрации, содержащий оптически связанные первый оптический квантовый генератор, оптический преобразователь, диафрагму и фокусирующий объектив, первый и второй светоделители, делящие лучи на два пучка, первое, второе и третье зеркала, первый и второй собирающие объективы, первый интеренференционный светофильтр на длину волны ?1, первый интеренференционный светофильтр на длину волны ?2, фотоприемник и блок обработки, вход которого связан с выходом фотоприемника, отличающийся тем, что, с целью повышения точности измерений, он снабжен вторым оптическим квантовым генератором, вращателем плоскости поляризации, расположенным между вторым оптическим квантовым генератором и оптическим преобразователем, третьим светоделителем, делящим луч на два пучка, первым и вторым фазорегуляторами, первым интерференционным светофильтром на длину волны ?3, вторым интерференционным светофильтром на длину волны ?1, вторым интерференционным светофильтром на длину волны ?2, вторым интерференционным светофильтром на длину волны ?3 и световодом, первый и второй оптические квантовые генераторы выполнены с возможностью излучения на трех длинах волн ,,, оптический преобразователь выполнен в виде поляризационного расщепителя, диафрагма выполнена с семью отверстиями, центральное отверстие находится на оси первого оптического квантового генератора, остальные отверстия попарно симметричны относительно центрального отверстия и образуют первую, вторую и третью пары отверстий, которые расположены в порядке возрастания расстояния между отверстиями в паре, первое зеркало расположено на оси, проходящей через одно из отверстий первой пары диафрагмы, и оптически связано с первым светоделителем, расположенным на оси, проходящей через другое отверстие диафрагмы первой пары, второе зеркало расположено на оси, проходящей через одно из отверстий диафрагмы второй пары, и оптически связано через первый фазорегулятор с вторым светоделителем, расположенным на оси, проходящей через другое отверстие диафрагмы второй пары, третье зеркало расположено на оси, проходящей через одно из отверстий третьей пары диафрагмы, и оптически связано через второй фазорегулятор с третьим светоделителем, расположенным на оси, проходящей через другое отверстие диафрагмы третьей пары, первые интеренференционные светофильтры на длины волн ?1, ?2 и ?3 расположены на выходах первого, второго и третьего светоделителей соответственно и через первый собирающий объектив связаны с фотоприемником, вторые интеренференционные светофильтры на длины волн ?1, ?2 и ?3 расположены на других выходах первого, второго и третьего светоделителей соответственно и через второй собирающий объектив и светопровод связаны с фотоприемником, блок обработки выполнен в виде измерителя доплеровской частоты.
991. Лазеры
Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

Первым в оптическом диапазоне волн заработал лазер на розовом рубине, испускающий ярко красные световые лучи с длиной волны около 0,7мк. По химическому составу он представлял собой корунд с примесью оксида хрома Сг2О3 (0,05%). При достижении инверсной населенности использовались возбужденные состояния ионов Сг3+. Концентрация ионов хрома в кристалле розового рубина первого лазера составляла 1,62-1019 см-3. Для ионов хрома характерна так называемая трехуровневая схема расположения энергетических состояний. Инверсная населенность в рубине достигалась оптическим методом при помощи мощной импульсной ксеноновой лампы. Под воздействием ультрафиолетового излучения лампы ионы хрома возбуждаются с вероятностью рВи переходят на систему уровней 3. Отсюда они могут перейти или снова на уровень 1 с вероятностью А+ р В или на уровень 2 в результате без излучательного перехода с вероятностью S- Энергия, выделяющаяся при таком переходе, идет на нагревание кристалла. Состояние 2 для ионов хрома является метастабильным, оно обусловливает фосфоресценцию рубина в красной области спектра. При определенной концентрации ионов хрома и мощности излучения, возбуждающего ионы хрома (она называется мощностью «накачки»), удается создать такое распределение ионов по уровням, при котором N2 > N1, т.е. получить инверсное состояние. Между уровнями 1 и 2 возможны переходы, подобные переходам в двухуровневой системе.
992. Лазеры и их применение
Информация пополнение в коллекции 26.07.2004

Лазерная обработка металлов. Возможность получать с помощью лазеров световые пучки высокой мощности до 1012 1016 вт/см2 при фокусировки излучения в пятно диаметром до 10-100 мкм делает лазер мощным средством обработки оптически непрозрачных материалов, недоступных для обработки обычными методами (газовая и дуговая сварка). Это позволяет осуществлять новые технологические операции, например, просверливание очень узких каналов в тугоплавких материалах, различные операции при изготовлении пленочных микросхем, а также увеличения скорости обработки деталей. При пробивании отверстий в алмазных кругах сокращает время обработки одного круга с 2-3 дней до 2 мин. Наиболее широко применяется лазер в микроэлектронике, где предпочтительна сварка соединений, а не пайка. Основные преимущества: отсутствие механического контакта, возможность обработки труднодоступных деталей, возможность создания узких каналов, направленных под углом к обрабатываемой поверхности.
993. Лазеры на иттрий-алюминиевом гранате
Информация пополнение в коллекции 04.01.2011

Из сказанного выше ясно, что в кристалле Nd : YAG переход 4F3/2 4I11/2 хорошо подходит для получения лазерной генерации в четырехуровневой схеме. В действительности необходимо принимать во внимание следующее; Уровень 4F3/2 расщеплен электрическим полем внутри кристалла (эффект Штарка) на два сильно связанных подуровня (R1 и R2), разделенных энергетическим зазором ?Е = 88 см-1. Уровень 4I11/2 также расщеплен вследствие эффекта Штарка на шесть подуровней. Оказывается, что лазерная генерация обычно происходит с подуровня R2 уровня 4F3/2 на определенный подуровень уровня 4I11/2, поскольку этот переход обладает наибольшим значением сечения перехода (? = 8,8-10-19 см2). Этот переход имеет длину волны ?= 1,064 мкм (ближний ИК. диапазон). Однако необходимо напомнить, что, поскольку подуровни R1 и R2 сильно связаны, при всех вычислениях используют эффективное сечение ?21= 3,5*10-19 см2 . Следует также заметить, что, используя в резонаторе лазера подходящую дисперсионную систему генерацию можно получить на многих других длинах волн, соответствующих различным переходам: 4F3/2 I11/2 ( ?= 1,051,1 мкм), 4F3/2 I13/2 (? = 1,3 9 мкм наиболее интенсивная линия в этом случае) и переходу 4F3/2 I11/2 (? около 0,95 мкм). Кроме того, стоит вспомнить, что лазерный переход с ?= 1,06 мкм при комнатной температуре однородно уширен вследствие взаимодействия с фононами решетки. Соответствующая ширина ?? = 6,5 см-1 = 195 ГГц при температуре T = 300 К. Это делает Nd: YAG очень подходящим для генерации в режиме синхронизации мод. Большое время жизни верхнего лазерного уровня (t = 0,23 мс) позволяет Nd : YAG быть весьма хорошим для работы в режиме модулированной добротности. Nd : YAG лазеры могут работать как в непрерывном, так и в импульсном режиме. В обоих случаях обычно используются линейные лампы в схемах с одноэллипсным осветителем, с близким расположением лампы и кристалла или с многоэллипсным осветителем. Для работы в импульсном и непрерывном режимах применяются соответственно ксеноновые лампы среднего давления (500 1500 мм рт. ст.) и криптоновые лампы высокого давления (4 6 атм). Размеры стержней обычно такие же, как и у рубинового лазера. Выходные параметры Nd:YAG-лазера оказываются следующими: в непрерывном многомодовом режиме выходная мощность до 200 Вт; в импульсном лазере с большой скоростью повторения импульсов (50 Гц) средняя выходная мощность порядка 500 Вт; в режиме модулированной добротности максимальная выходная мощность до 50 МВт; в режиме синхронизации мод длительность импульса до 20 пс. Как в импульсном, так и в непрерывном режиме дифференциальный КПД составляет около 13%.
994. Лазеры, их применение
Доклад пополнение в коллекции 09.12.2008

Лазерная обработка металлов. Возможность получать с помощью лазеров световые пучки высокой мощности до 1012 1016 вт/см2 при фокусировки излучения в пятно диаметром до 10-100 мкм делает лазер мощным средством обработки оптически непрозрачных материалов, недоступных для обработки обычными методами (газовая и дуговая сварка). Это позволяет осуществлять новые технологические операции, например, просверливание очень узких каналов в тугоплавких материалах, различные операции при изготовлении пленочных микросхем, а также увеличения скорости обработки деталей. При пробивании отверстий в алмазных кругах сокращает время обработки одного круга с 2-3 дней до 2 мин. Наиболее широко применяется лазер в микроэлектронике, где предпочтительна сварка соединений, а не пайка. Основные преимущества: отсутствие механического контакта, возможность обработки труднодоступных деталей, возможность создания узких каналов, направленных под углом к обрабатываемой поверхности.
995. Лазеры. Основы устройства и их применение
Доклад пополнение в коллекции 09.12.2008

Возбуждённый атом может самопроизвольно (спонтанно) перейти на один из нижележащих уровней энергии, излучив при этом квант света (см. Атом). Световые волны, излучаемые нагретыми телами, формируются именно в результате таких спонтанных переходов атомов и молекул. Спонтанное излучение различных атомов некогерентно. Однако, помимо спонтанного испускания, существуют излучательные акты др. рода. При распространении в среде световой волны с частотой v, соответствующей разности каких-либо двух энергетических уровней E1, E2 атомов или молекул среды (hn = E2 - E1, где h - Планка постоянная), к спонтанному испусканию частиц добавляются др. радиационные процессы. Атомы, находящиеся на нижнем энергетическом уровне E1, в результате поглощения квантов света с энергией hn переходят на уровень E2 (рис. 2, а). Число таких переходов пропорционально r (n) N1, где r (n) - спектральная плотность излучения в эрг/см3, N1 - концентрация атомов, находящихся на уровне E1 (населённость уровня). Атомы, находящиеся на верхнем энергетическом уровне E2, под действием квантов hn вынужденно переходят на уровень E1 (рис. 2, б). Число таких переходов пропорционально r (n) N2, где N2 - концентрация атомов на уровне E2. В результате переходов E1 ? E2 волна теряет энергию, ослабляется. В результате же переходов E2 ? E1 световая волна усиливается. Результирующее изменение энергии световой волны определяется разностью (N2 - N1). В условиях термодинамического равновесия населённость нижнего уровня N1 всегда больше населённости верхнего N2. Поэтому волна теряет больше энергии, чем приобретает, т. е. имеет место поглощение света. Однако в некоторых специальных случаях оказывается возможным создать такие условия, когда возникает инверсия населённостей уровней E1 и E2, при которой N2 > N1. При этом вынужденные переходы E2 ? E1 преобладают и поставляют в световую волну больше энергии, чем теряется в результате переходов E1 ? E2. Световая волна в этом случае не ослабляется, а усиливается.
996. Лампа бегущей волны
Контрольная работа пополнение в коллекции 12.04.2012

В системе, находящейся в нормальном состоянии, частицы распределяются по энергетическим уровням в соответствии с функцией распределения статистики Больцмана: более высокий энергетический уровень заселен меньшим числом частиц. Излучение происходит при условии, что на верхнем энергетическом уровне будет больше частиц, чем на нижнем. Состояние вещества или системы, в которой выполняется это условие, называется состояние с инверсией населенности уровней.
997. Лампа накаливания и история ее изобретения
Информация пополнение в коллекции 18.04.2012

§%20%d0%b0%d0%bc%d0%b5%d1%80%d0%b8%d0%ba%d0%b0%d0%bd%d1%81%d0%ba%d0%b8%d0%b9%20%d0%b8%d0%b7%d0%be%d0%b1%d1%80%d0%b5%d1%82%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%20%d0%a2%d0%be%d0%bc%d0%b0%d1%81%20%d0%ad%d0%b4%d0%b8%d1%81%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b4%d0%b8%d1%82%20%d0%b8%d1%81%d1%81%d0%bb%d0%b5%d0%b4%d0%be%d0%b2%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%d1%81%d0%ba%d1%83%d1%8e%20%d1%80%d0%b0%d0%b1%d0%be%d1%82%d1%83,%20%d0%b2%20%d0%ba%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d0%be%d0%b9%20%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b1%d1%83%d0%b5%d1%82%20%d0%b2%20%d0%ba%d0%b0%d1%87%d0%b5%d1%81%d1%82%d0%b2%d0%b5%20%d0%bd%d0%b8%d1%82%d0%b8%20%d1%80%d0%b0%d0%b7%d0%bb%d0%b8%d1%87%d0%bd%d1%8b%d0%b5%20%d0%bc%d0%b5%d1%82%d0%b0%d0%bb%d0%bb%d1%8b.%20%d0%92%201879%20%d0%b3%d0%be%d0%b4%d1%83%20%d0%be%d0%bd%20%d0%bf%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bd%d1%82%d1%83%d0%b5%d1%82%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%83%20%d1%81%20%d0%bf%d0%bb%d0%b0%d1%82%d0%b8%d0%bd%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b9%20%d0%bd%d0%b8%d1%82%d1%8c%d1%8e.%20%d0%921880%20%d0%b3%d0%be%d0%b4%d1%83%20%d0%be%d0%bd%20%d0%b2%d0%be%d0%b7%d0%b2%d1%80%d0%b0%d1%89%d0%b0%d0%b5%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%ba%20%d1%83%d0%b3%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%bc%d1%83%20%d0%b2%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%ba%d0%bd%d1%83%20%d0%b8%20%d1%81%d0%be%d0%b7%d0%b4%d0%b0%d1%91%d1%82%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%83%20%d1%81%d0%be%20%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d0%b5%d0%bd%d0%b5%d0%bc%20%d0%b6%d0%b8%d0%b7%d0%bd%d0%b8%2040%20%d1%87%d0%b0%d1%81%d0%be%d0%b2.%20%d0%9e%d0%b4%d0%bd%d0%be%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d0%b5%d0%bd%d0%bd%d0%be%20%d0%ad%d0%b4%d0%b8%d1%81%d0%be%d0%bd%20%d0%b8%d0%b7%d0%be%d0%b1%d1%80%d1%91%d0%bb%20%d0%b1%d1%8b%d1%82%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b9%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%be%d1%80%d0%be%d1%82%d0%bd%d1%8b%d0%b9%20%d0%b2%d1%8b%d0%ba%d0%bb%d1%8e%d1%87%d0%b0%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c.%20%d0%9d%d0%b5%d1%81%d0%bc%d0%be%d1%82%d1%80%d1%8f%20%d0%bd%d0%b0%20%d1%81%d1%82%d0%be%d0%bb%d1%8c%20%d0%bd%d0%b5%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b4%d0%be%d0%bb%d0%b6%d0%b8%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%b5%20%d0%b2%d1%80%d0%b5%d0%bc%d1%8f%20%d0%b6%d0%b8%d0%b7%d0%bd%d0%b8%20%d0%b5%d0%b3%d0%be%20%d0%bb%d0%b0%d0%bc%d0%bf%d1%8b,%20%d0%b2%d1%8b%d1%82%d0%b5%d1%81%d0%bd%d1%8f%d1%8e%d1%82%20%d0%b8%d1%81%d0%bf%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%b7%d0%be%d0%b2%d0%b0%d0%b2%d1%88%d0%b5%d0%b5%d1%81%d1%8f%20%d0%b4%d0%be%20%d1%82%d0%b5%d1%85%20%d0%bf%d0%be%d1%80%20%d0%b3%d0%b0%d0%b7%d0%be%d0%b2%d0%be%d0%b5%20%d0%be%d1%81%d0%b2%d0%b5%d1%89%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d0%b5.">Во второй половине1870-х годов <http://ru.wikipedia.org/wiki/1870-%D0%B5> американский изобретатель Томас Эдисон проводит исследовательскую работу, в которой он пробует в качестве нити различные металлы. В 1879 году он патентует лампу с платиновой нитью. В1880 году он возвращается к угольному волокну и создаёт лампу со временем жизни 40 часов. Одновременно Эдисон изобрёл бытовой поворотный выключатель. Несмотря на столь непродолжительное время жизни его лампы, вытесняют использовавшееся до тех пор газовое освещение.
998. Лауреаты нобелевской премий по физике
Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

БАСОВ Николай Геннадиевич (р. 1922), российский физик, один из основоположников квантовой электроники, академик РАН (1991; академик АН СССР с 1966), дважды Герой Социалистического Труда (1969, 1982). Окончил Московский инженерно-физический институт (1950). Труды по полупроводниковым лазерам, теории мощных импульсов твердотельных лазеров, квантовым стандартам частоты, взаимодействию мощного лазерного излучения с веществом. Открыл принцип генерации и усиления излучения квантовыми системами. Разработал физические основы стандартов частоты. Автор ряда идей в области полупроводниковых квантовых генераторов. Исследовал формирование и усиление мощных импульсов света, взаимодействие мощного светового излучения с веществом. Изобрел лазерный метод нагрева плазмы для термоядерного синтеза. Автор цикла исследований мощных газовых квантовых генераторов. Предложил ряд идей по использованию лазеров в оптоэлектронике. Создал (совместно с А. М. Прохоровым) первый квантовый генератор на пучке молекул аммиака мазер (1954). Предложил метод создания трехуровневых неравновесных квантовых систем (1955), а также использование лазера в термоядерном синтезе (1961). Председатель правления Всесоюзного общества «Знание» в 1978-90. Ленинская премия (1959), Государственная премия СССР (1989), Нобелевская премия (1964, совместно с Прохоровым и Ч. Таунсом). Золотая медаль им. М. В. Ломоносова (1990). Золотая медаль им. А. Вольты (1977).
999. Лекции по механике
Методическое пособие пополнение в коллекции 09.12.2008

Кинематика устанавливает законы движения материальной точки, но не указывает причины вызвавшие это движение, а также факторы, влияющие на вариации кинематических параметров движения. Законы Ньютона, сформулированные более 300 лет назад , явились результатом обобщения большого количества наблюдений и экспериментов. Эти законы имеют фундаментальное значение и в наше время. Первый закон утверждает, что существуют такие системы отсчета, в которых всякое тело сохраняет состояние покоя или равномерного прямолинейного движения до тех пор, пока воздействия со стороны других тел не заставят его изменить это состояние. Свойство тела сохранять свое состояние неизменным называют инерцией, а системы отсчета, в которых выполняется этот закон, - инерциальными. Физический смысл закона состоит в том, что для механики нет различия между состоянием покоя и равномерного прямолинейного движения. Он подчеркивает относительность движения. Строго говоря,
этот закон является чистой абстракцией, но опыт всего человечества за прошедшие три с лишним века подтверждает его справедливость. Причина изменения состояния тела, т.е. появление ускорения связана с понятием силы. Сила - количественная мера воздействия на выбранное нами тело со стороны других тел. Вообще говоря, это воздействие может быть достаточно сложным, но в этом случае его можно разложить на так называемые простые воздействия. Поэтому силой называют количественную меру простого воздействия на тело со стороны других тел, в во время действия которого тело или его части получают ускорения. Как показывает опыт, величина полученного ускорения зависит от свойств взаимодействующих тел, от расстояния между ними и от их относительных скоростей. Силу принято измерять ( в международной системе единиц СИ ) в Ньютонах ( Н ). На территории нашей страны эта система единиц является Государственным Стандартом с 1977 года. Однако до сих пор существуют метрические внесистемные единицы: грамм, килограмм и тонна. Эти единицы используются при определении веса тела. На практике для измерения величины силы используют динамометр - тарированную ( градуированную) пружину, снабженную шкалой.
1000. Лекции по общей физике
Методическое пособие пополнение в коллекции 09.12.2008

Почему образуется интерференционная картина и как она выглядит помогает понять укрупненный фрагмент рисунка слева вверху. Реальный луч 2 и его отражение от зеркала З можно заменить лучем 2 и его “отражением” от изображения зеркала З в полупрозрачном зеркале - З. Это изображение и исследуемая поверхность образуют клин, пластину изменяющейся толщины. Соответственно, через окуляр наблюдаются интерференционные линии равной толщины - прямые, направленные перпендикулярно плоскости рисунка. И эти линии видны искривленными, если исследуемая поверхность не вполне плоская. При “идеально” плоской поверхности это прямые линии.

Blog

Физика