Geum.ru

Физика

  • 1101. Методы и средства контактных электроизмерений температуры
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    Обозначение градуировкиДиапазон температур, °СНаибольшее допустимое отклонение термо- э. д. с., мВПП-1От 20 до +3000,01От +300 до +16000,01 +2,5•10-5(? 300)ПР-30/6От +300 до +18000,01 +3,3•10-6(? - 300)ХАОт 50 до +3000,16От +300 до +13000,16+2,0. 10-4(? -300)ХКОт 50 до +3000,20От +300 до +8000,20+6,0•10-4(?-300)Конструкция термопары промышленного типа показана на рис. 11. Это термопара с термоэлектродами из неблагородных металлов, расположенными в составной защитной трубе с подвижным фланцем для ее крепления. Рабочий спай 1 термопары изолирован от трубы фарфоровым наконечником 2. Термоэлектроды изолированы бусами 4. Защитная труба состоит из рабочего 3 и нерабочего 6 участков. Передвижной фланец 5 крепится к трубе винтом. Головка термопары имеет литой корпус 7 с крышкой 11, закрепленной винтами 10; В головке укреплены фарфоровые колодки 8 (винтами 15) с «плавающими» (незакрепленными) зажимами 12, которые позволяют термоэлектродам удлиняться под воздействием температуры без возникновения механических напряжений, ведущих к быстрому разрушению термоэлектродов. Термоэлектроды крепятся к этим зажимам винтами 13, а соединительные провода винтами 14. Эти провода проходят через штуцер 9 с асбестовым уплотнением.

  • 1102. Методы и средства контроля КРУЭ 220 кВ
    Дипломная работа пополнение в коллекции 01.02.2012
  • 1103. Методы изучения масс микрочастиц
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Подивимось, як цим скористався Томсон для визначення маси іонів. Потрібно було одержати пучок позитивних іонів. Для цього він виготовив установку (рис. 1) на якій посудина С через відповідні отвори О1 і О2 заповнюється досліджуваним газом. До електродів А і К прикладено високу напругу ~(3-5)104 В. Під дією напруги електрони вириваються із атомів і газ в посудині іонізується. Електрони прямують до позитивно зарядженого електрода +А, а позитивні іони - відповідно до негативного електрода -К. В негативному електроді зроблено циліндричний отвір - канал, через який пучок позитивних іонів виводиться в ліву частину установки. Попутно ці іони проходять між зарядженими електродами +U і -U та полюсами магніту, що утворюють магнітне поле (див. рис. 1).

  • 1104. Методы обессоливания воды
    Информация пополнение в коллекции 08.04.2012

    В обычных установках по опреснению воды методом обратного осмоса трубы изготавливают из пористого вещества, выложенного с внутренней стороны тонкой пленкой из ацетата целлюлозы. Ацетат целлюлозы (из которого изготовляют целлофан и основу фотографической пленки) играет роль полупроницаемой мембраны. Установка состоит из множества таких труб, уложенных параллельно друг другу. Скорость проникновения воды через мембрану довольно невелика. Например, при опреснении соленой воды из скважины, содержащей 0,5% растворенных солей, при давлении 50 атм. в течение суток удается получить приблизительно 700 л пресной воды с каждого квадратного метра мембраны. Поскольку для получения большой площади поверхности необходимо очень много тонких труб, процесс обратного осмоса пока еще не используется для получения больших количеств пресной воды. Однако этот процесс представляется многообещающим, если будут разработаны улучшенные мембраны, в особенности для опреснения соленой воды из скважин. Эта вода имеет более низкую концентрацию растворенных солей по сравнению с морской водой, что позволяет проводить ее опреснение при более низких давлениях.

  • 1105. Методы определения твёрдости материалов. Проводниковые материалы
    Контрольная работа пополнение в коллекции 20.04.2012

    Однако выявились и противоречия некоторых выводов теории с опытными данными. Они состояли в расхождении температурной зависимости удельного сопротивления, наблюдаемой на опыте и вытекающей из положений теории; в несоответствии теоретически полученных значений теплоемкости металлов опытным данным. Наблюдаемая теплоемкость металлов меньше теоретической и такова, как будто электронный газ не поглощает теплоту при нагреве металлического проводника. Эти противоречия удалось преодолеть, рассматривая некоторые положения с позиций квантовой механики. В отличие от классической электронной теории в квантовой механике принимается, что электронный газ в металлах при обычных температурах находится в состоянии вырождения. В этом состоянии энергия электронного газа почти не зависит от температуры, т. е. тепловое движение почти не изменяет энергию электронов. Поэтому на нагрев электронного газа теплота не затрачивается, что и обнаруживается при измерении теплоемкости металлов. В состояние, аналогичное обычным газам, электронный газ приходит при температуре порядка тысяч Кельвинов. Представляя металл как систему, в которой положительные ионы скрепляются посредством свободно движущихся электронов, легко понять природу всех основных свойств металлов: пластичности, ковкости, хорошей теплопроводности и высокой электропроводности.

  • 1106. Методы определения элементарного электрического заряда
    Информация пополнение в коллекции 27.05.2008

    Рассказывают, что А. Комптон на лекции никак не мог убедить скептически настроенного слушателя в реальности существования микрочастиц. Тот твердил, что поверит, только увидев их воочию.
    Тогда Комптон показал фотографию с треком ?-частицы, рядом с которым был отпечаток пальца. «Знаете ли вы, что это такое?» спросил Комптон. «Палец», ответил слушатель. «В таком случае, заявил торжественно Комптон, эта светящаяся полоса и есть частица».
    Фотографии треков электронов не только свидетельствовали о реальности электронов. Они подтверждали предположение о малости размеров электронов и позволяли сравнить с опытом результаты теоретических расчетов, в которых фигурировал радиус электрона. Опыты, начало которым было положено Ленардом при исследовании проникающей способности катодных лучей, показали, что очень быстрые электроны, выбрасываемые радиоактивными веществами, дают треки в газе в виде прямых линий. Длина трека пропорциональна энергии электрона. Фотографии треков ?-частиц большой энергии показывают, что треки состоят из большого числа точек. Каждая точка водяная капелька, возникающая на ионе, который образуется в результате столкновения электрона с атомом. Зная размеры атома и их концентрацию, мы можем вычислить число атомов, сквозь которые должна пройти ?-частица на данном расстоянии. Простои расчет показывает, что ?-частица должна пройти примерно 300 атомов, прежде чем она встретит на пути один из электронов, составляющих оболочку атома, и произведет ионизацию.

  • 1107. Методы оценки температурного состояния
    Информация пополнение в коллекции 02.06.2010

    При моделировании циклического режима работы прошивной оправки были рассмотрены режимы, приближенные к реальным условиям эксплуатации оправки на прошивном стане. Рассматривается несвязанная квазистатическая задача. Модель поведения тела в режиме термонагружения - упругое тело. Были выбраны две оправки: первая - с диаметром цилиндрического участка 63 мм, вторая для сравнения - не более 35 мм. В качестве материала была выбрана высоколегированная сталь с наиболее близкими к стали, из которой изготавливают прошивные оправки (38ХН3МФА - как один из вариантов), температурными зависимостями свойств, таких как коэффициент температурного расширения, коэффициент теплопроводности, модуль нормальной упругости Юнга и удельная теплоемкость. Для исследования поведения материала в условиях циклического температурного нагружения важно знать физические свойства исследуемого материала. Физические свойства стали 38ХН3МФА представлены в таблице 5.1 (по данным источника [7]). Длительность цикла прошивки принимается равной 22,9 с, из которых 2,9 с затрачивается на прошивку, а остальные 20 с происходит охлаждение оправки на воздухе либо в воде в специальном устройстве. Были реализованы оба этих случая. Условия нагрева при прошивки во всех случаях приняты одинаковыми (температура заготовки , коэффициент теплопередачи ). За время взаимодействия с нагретой заготовкой оправке передается тепло, вызывающее изменение ее температурного поля. Вместе с этим меняется и поле напряжений. За время охлаждения оправка не успевает отдать все накопленное тепло и при следующем цикле нагрева значения температур на внутренних температурных слоях будут выше. Это различие в температурах наружной поверхности и внутри оправки отчетливо видно по изолиниям температур, показанным на рис.5.1. Более массивная часть оправки с большим диаметром нагревается дольше и также медленнее и отдает тепло. Циклический режим работы создает нестационарное поле температур, поэтому наблюдаемая на рисунке картина теплового поля, зафиксированная в некоторый момент времени, непрерывно меняется, и в каждый момент времени будет различной. На этом же рисунке отмечены положения контрольных точек, для которых приведены графики изменения температур и температурных напряжений. Рассмотренные режимы работы оправки и номера соответствующих рисунков приведены в таблице 5.2.

  • 1108. Методы поддержки длительной работоспособности электрооборудования
    Информация пополнение в коллекции 06.12.2009

    Последние десять лет в Украине и за рубежом ведутся интенсивные работы по совершенствованию неразрушающих методов диагностики изоляции и выпуску предназначенной для этого аппаратуры. Эти методы ориентированы на диагностические испытания, не разрушающие изоляцию электрооборудования и позволяющие выполнять локализацию проблемных мест на ранней стадии развития дефектов в изоляции. К числу недостатков диагностических методов испытаний изоляции следует отнести высокую стоимость диагностической аппаратуры и требующую наличия высококвалифицированного персонала, большую сложность методов диагностики. Однако эти недостатки перестают иметь место при производстве диагностических испытаний силами специализированных предприятий, имеющих персонал высокой квалификации. В этом случае предприятие-заказчик не несет затрат на приобретение диагностического оборудования и не содержит специалистов для работы с ним. Периодическая диагностика или тренд обладает теми же характеристиками. Непрерывная диагностика (мониторинг) с точки зрения объема получаемых данных является наиболее информативной. Перспективным является мониторинг особо важных объектов энергетики, имеющих большую установленную мощность и соответственно стоимость. Вместе с тем повсеместное внедрение мониторинга является экономически и практически нецелесообразным. Важным вопросом является оценка результатов диагностики OWTS и формулирование заключения. Для этого необходимо иметь критерии оценки по уровню ЧР, частоте и интенсивности. Следует отметить, что в Европе в фирмах, эксплуатирующих подобные установки, имеются методики и соответственно критерии по оценке результатов диагностики. Однако применение этих методик и критериев в Украине пока представляется нецелесообразным. Так, например, в Германии для аппаратуры OWTS предельным значением принят уровень частичных разрядов, равный 1000 пК, а в Италии 1200 пК. Уровни разрядов, превышающие указанные значения, недопустимы, а кабельная линия подлежит ремонту. Имеющиеся в этих странах критерии диагностики разбиты на ряд групп, а методики на основе созданных баз данных позволяют определить вид или причину дефекта. За счет совершенствования технологии монтажа кабельных линий, достигается впоследствии устранение причин, вызывающих те или иные дефекты. В среднем количество дефектных кабельных линий (с уровнем разрядов более 1200 пК) в Германии и Италии составляет около 50%.

  • 1109. Методы получения и регистрации ультразвука
    Контрольная работа пополнение в коллекции 26.02.2011

     êðóïíûõ ñîñóäàõ ñêîðîñòü ýðèòðîöèòîâ ðàçëè÷íà â çàâèñèìîñòè îò èõ ðàñïîëîæåíèÿ îòíîñèòåëüíî îñè: «ïðèîñåâûå» ýðèòðîöèòû äâèæóòñÿ ñ áîëüøåé ñêîðîñòüþ, à «ïðèñòåíî÷íûå» - ñ ìåíüøåé. Óëüòðàçâóêîâàÿ âîëíà îòðàæàåòñÿ îò ðàçíûõ ýðèòðîöèòîâ, ñëåäîâàòåëüíî, äîïëåðîâêèé ñäâèã ïðåäñòàâëÿåò ñîáîé èíòåðâàë ÷àñòîò. Ïîýòîìó ýòîò ìåòîä ïîçâîëÿåò îïðåäåëÿòü íå òîëüêî ñðåäíþþ ñêîðîñòü êðîâîòîêà, íî è ñêîðîñòü äâèæåíèÿ ðàçëè÷íûõ ñëîåâ êðîâè.  äèàãíîñòè÷åñêîì ïëàíå ïîÿâèëàñü âîçìîæíîñòü îöåíêè çíà÷åíèé è íàïðàâëåíèé äâèæåíèÿ íîðìàëüíûõ è ïàòîëîãè÷åñêèõ ïîòîêîâ êðîâè. Ìîæíî âûäåëèòü ïîòîêè ñ ëàìèíàðíûì è òóðáóëåíòíûì äâèæåíèÿìè.  ýõîñêîïèè ýòè çàäà÷è ðåøàþòñÿ â ðàìêàõ óëüòðàçâóêîâîé äîïëåðîãðàôèè.  ñîâðåìåííûõ óëüòðàçâóêîâûõ ñêàíåðàõ çàëîæåíà âîçìîæíîñòü çâóêîâîãî è öâåòîâîãî êîäèðîâàíèÿ ðàçëè÷íûõ ñêîðîñòíûõ ñîñòàâëÿþùèõ êðîâîòîêà. Ìåòîä, îñíîâàííûé íà öâåòîâîì âûäåëåíèè çîí ïàòîëîãè÷åñêîãî è íîðìàëüíîãî äâèæåíèÿ êðîâè èç îáùåãî ÷åðíî-áåëîãî èçîáðàæåíèÿ, ïîëó÷èë íàçâàíèå öâåòîâîãî äîïëåðîâñêîãî êàðòèðîâàíèÿ êðîâîòîêà. Äëÿ ïîâûøåíèÿ ÷óâñòâèòåëüíîñòè ýòèõ äâóõ ìåòîäîâ ïðè èññëåäîâàíèè ìåëêèõ ñîñóäîâ èñïîëüçóþò ýõîêîíòðàñòíûå âåùåñòâà. Áîëüøèíñòâî ýòèõ âåùåñòâ ïðåäñòàâëÿåò ñîáîé ñóñïåíçèè, ñîäåðæàùèå ìèêðîïóçûðüêè ãàçà, óñèëèâàþùèå îòðàæåííûé äîïëåðîâñêèé ñèãíàë (ÑÎ2, ïðåïàðàòû ñ ïóçûðüêàìè ãàçà, ñîäåðæàùèå ñòàáèëèçàòîðû, òàêèå êàê àëüáóìèí, òêàíåñïåöèôè÷íûå âåùåñòâà). Êîíòðàñòíûå âåùåñòâà øèðîêî èñïîëüçóþòñÿ äëÿ áîëåå òî÷íîãî îïðåäåëåíèÿ îáëàñòè ðîñòà îïóõîëè.

  • 1110. Методы расчета электрических цепей
    Контрольная работа пополнение в коллекции 30.08.2012

    Для проверки правильности выполненного решения необходимо составить баланс мощностей - мощность, производимая источником, равна сумме мощностей, производимых приемниками.

  • 1111. Методы расчета электрических цепей постоянного тока
    Информация пополнение в коллекции 13.11.2010

    Каждый из множителей этого произведения может иметь положительный или отрицательный знак относительно направления ab. Произведение будет иметь положительный знак, если знаки расчетных величин и совпадают (мощность, развиваемая данным источником, отдается приемникам цепи). Произведение будет иметь отрицательный знак если знаки и противоположны (источник потребляет мощность, развиваемую другими источниками). Примером может служить аккумулятор, находящийся в режиме зарядки. В этом случае мощность данного источника (слагаемое ) входит в алгебраическую сумму мощностей, развиваемых всеми источниками цепи, с отрицательным знаком. Аналогично определяется величина и знак мощности, развиваемой источником тока. Если на участке цепи mn имеется идеальный источник тока с током , то мощность развиваемая этим источником, определяется произведением . Как и в источнике ЭДС знак произведения определяется знаками множителей.

  • 1112. Методы расчета электрических цепей, содержащих четырехполюсники и управляемые элементы
    Курсовой проект пополнение в коллекции 03.09.2012

    Частота(Гц)АЧХФЧХПриложение 1500,10893469-1,64251757Рис. 31000,10729663-1,17922786Рис. 32000,10664356-0,66175241Рис. 44000,10645527-0,34131619Рис. 48000,10640638-0,17201729Рис. 516000,10639403-0,08618009Рис. 5

  • 1113. Методы рентгеноструктурного анализа
    Информация пополнение в коллекции 31.05.2010

    Здесь пучок первичных рентгеновских лучей вырезается диафрагмой 1 с двумя отверстиями диаметрами 0,5 - 1,0 мм. Размер отверстий диафрагмы подбирается таким образом, чтобы сечение первичного пучка было больше поперечного сечения исследуемого кристалла. Кристалл 2 устанавливается на гониометрической головке 3, состоящей из системы двух взаимно перпендикулярных дуг. Держатель кристалла на этой головке может перемещаться относительно этих дуг, а сама гониометрическая головка может быть повернута на любой угол вокруг оси, перпендикулярной к первичному пучку. Гониометрическая головка позволяет менять ориентацию кристалла по отношению к первичному пучку и устанавливать определенное кристаллографическое направление кристалла вдоль этого пучка. Дифракционная картина регистрируется на фотопленку 4, помещенную в кассету, плоскость которой расположена перпендикулярно к первичному пучку. На кассете перед фотопленкой натянута тонкая проволока, расположенная параллельно оси гониометрической головки. Тень от этой проволоки дает возможность определить ориентацию фотопленки по отношению к оси гониометрической головки. Если образец 2 располагается перед пленкой 4, то рентгенограммы, полученные таким образом называются лауэграммами. Дифракционная картина, регистрируемая на фотопленку, расположенную перед кристаллом, называется эпиграммой. На лауэграммах дифракционные пятна располагаются по зональным кривым (эллипсам, параболам, гиперболам, прямым). Эти кривые являются сечениями дифракционных конусов плоскостью и касаются первичного пятна. На эпиграммах дифракционные пятна располагаются по гиперболам, не проходящим через первичный луч.

  • 1114. Методы структурного анализа тонких пленок. Метод дифракции электронов низких энергий (ДЭНЭ)
    Курсовой проект пополнение в коллекции 07.06.2012

    %20%d0%be%d0%b4%d0%bd%d0%b0%d0%b6%d0%b4%d1%8b%20%d1%80%d0%b0%d0%b7%d0%b4%d1%80%d0%b0%d0%b6%d0%b5%d0%bd%d0%bd%d0%be%20%d0%b2%d0%be%d1%81%d0%ba%d0%bb%d0%b8%d0%ba%d0%bd%d1%83%d0%bb:%20%c2%ab%d0%9f%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d1%8c%20%d1%81%d0%be%d0%b7%d0%b4%d0%b0%d0%bd%d0%b0%20%d0%b4%d1%8c%d1%8f%d0%b2%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%bc!%c2%bb%20%d0%94%d1%80%d1%83%d0%b3%d0%be%d0%b9%20%d0%b2%d0%b5%d0%bb%d0%b8%d0%ba%d0%b8%d0%b9%20%d1%84%d0%b8%d0%b7%d0%b8%d0%ba,%20%d0%ad%d0%bd%d1%80%d0%b8%d0%ba%d0%be%20%d0%a4%d0%b5%d1%80%d0%bc%d0%b8%20<http://n-t.ru/nl/fz/fermi.htm>,%20%d0%b2%d1%8b%d1%80%d0%b0%d0%b7%d0%b8%d0%bb%20%d1%81%d0%ba%d0%be%d1%80%d0%b5%d0%b5%20%d1%81%d0%be%d0%b6%d0%b0%d0%bb%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d0%b5,%20%d1%87%d0%b5%d0%bc%20%d0%b3%d0%bd%d0%b5%d0%b2:%20%c2%ab%d0%9f%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d0%b8%20%d0%be%d1%87%d0%b5%d0%bd%d1%8c%20%d0%b8%d0%bd%d1%82%d0%b5%d1%80%d0%b5%d1%81%d0%bd%d1%8b,%20%d0%bd%d0%be%20%d0%b2%d0%b5%d0%b4%d1%8c%20%d0%b8%d1%85%20%d1%82%d0%b0%d0%ba%20%d0%bc%d0%b0%d0%bb%d0%be...%c2%bb%20%d0%9f%d0%be-%d0%b2%d0%b8%d0%b4%d0%b8%d0%bc%d0%be%d0%bc%d1%83,%20%d0%a4%d0%b5%d1%80%d0%bc%d0%b8%20%d0%b8%d0%bc%d0%b5%d0%bb%20%d0%b2%20%d0%b2%d0%b8%d0%b4%d1%83,%20%d0%b2%d0%be-%d0%bf%d0%b5%d1%80%d0%b2%d1%8b%d1%85,%20%d1%82%d0%be,%20%d1%87%d1%82%d0%be%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d1%8c%20%d0%b7%d0%b0%d0%bd%d0%b8%d0%bc%d0%b0%d0%b5%d1%82%20%d0%bb%d0%b8%d1%88%d1%8c%20%d0%be%d1%87%d0%b5%d0%bd%d1%8c%20%d0%bc%d0%b0%d0%bb%d1%83%d1%8e%20%d1%87%d0%b0%d1%81%d1%82%d1%8c%20%d0%bc%d0%b0%d1%81%d1%81%d0%b8%d0%b2%d0%bd%d0%be%d0%b3%d0%be%20%d1%82%d0%b5%d0%bb%d0%b0,%20%d0%b8,%20%d0%b2%d0%be-%d0%b2%d1%82%d0%be%d1%80%d1%8b%d1%85,%20%d1%87%d1%82%d0%be%20%d0%b5%d0%b5%20%d0%bf%d0%be%d1%87%d1%82%d0%b8%20%d0%bd%d0%b5%d0%b2%d0%be%d0%b7%d0%bc%d0%be%d0%b6%d0%bd%d0%be%20%d0%bf%d0%be%d0%bb%d1%83%d1%87%d0%b8%d1%82%d1%8c%20%d0%b2%20%d1%87%d0%b8%d1%81%d1%82%d0%be%d0%bc%20%d0%b2%d0%b8%d0%b4%d0%b5,%20%d0%bd%d0%b5%d0%be%d0%b1%d1%85%d0%be%d0%b4%d0%b8%d0%bc%d0%be%d0%bc%20%d0%b4%d0%bb%d1%8f%20%d0%b8%d0%b7%d1%83%d1%87%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d1%8f%20%d1%81%d1%80%d0%b5%d0%b4%d1%81%d1%82%d0%b2%d0%b0%d0%bc%d0%b8%20%d1%8d%d0%ba%d1%81%d0%bf%d0%b5%d1%80%d0%b8%d0%bc%d0%b5%d0%bd%d1%82%d0%b0%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d0%b9%20%d1%84%d0%b8%d0%b7%d0%b8%d0%ba%d0%b8.%20%d0%9f%d0%be%d1%8d%d1%82%d0%be%d0%bc%d1%83%20%d1%82%d1%80%d0%b0%d0%b4%d0%b8%d1%86%d0%b8%d0%be%d0%bd%d0%bd%d0%be%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d0%b8%20%d1%82%d0%b2%d0%b5%d1%80%d0%b4%d1%8b%d1%85%20%d1%82%d0%b5%d0%bb%20%d0%b8%d1%81%d1%81%d0%bb%d0%b5%d0%b4%d0%be%d0%b2%d0%b0%d0%bb%d0%b8%d1%81%d1%8c%20%d1%85%d0%b8%d0%bc%d0%b8%d1%87%d0%b5%d1%81%d0%ba%d0%b8%d0%bc%d0%b8%20%d0%bc%d0%b5%d1%82%d0%be%d0%b4%d0%b0%d0%bc%d0%b8,%20%d0%b8%20%d1%84%d0%b8%d0%b7%d0%b8%d0%ba%d0%b8%20%d0%bf%d0%be%d0%b4%d0%ba%d0%bb%d1%8e%d1%87%d0%b8%d0%bb%d0%b8%d1%81%d1%8c%20%d0%ba%20%d1%8d%d1%82%d0%be%d0%b9%20%d0%bf%d1%80%d0%be%d0%b1%d0%bb%d0%b5%d0%bc%d0%b5%20%d1%81%d1%80%d0%b0%d0%b2%d0%bd%d0%b8%d1%82%d0%b5%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%20%d0%bd%d0%b5%d0%b4%d0%b0%d0%b2%d0%bd%d0%be%20-%20%d0%bf%d1%80%d0%b8%d0%bc%d0%b5%d1%80%d0%bd%d0%be%20%d0%b2%20%d1%81%d0%b5%d1%80%d0%b5%d0%b4%d0%b8%d0%bd%d0%b5%2060-%d1%85%20%d0%b3%d0%be%d0%b4%d0%be%d0%b2.%20%d0%9a%d0%b0%d0%ba%20%d0%b8%20%d0%bc%d0%be%d0%b6%d0%bd%d0%be%20%d0%b1%d1%8b%d0%bb%d0%be%20%d0%bf%d1%80%d0%b5%d0%b4%d0%bf%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%b6%d0%b8%d1%82%d1%8c,%20%d1%83%20%d1%84%d0%b8%d0%b7%d0%b8%d0%ba%d0%be%d0%b2%20%d0%b2%d0%be%d0%b7%d0%bd%d0%b8%d0%ba%20%d1%81%d0%b2%d0%be%d0%b9%20%d0%b2%d0%b7%d0%b3%d0%bb%d1%8f%d0%b4%20%d0%bd%d0%b0%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d1%8c.%20%d0%9e%d0%bd%d0%b8%20%d1%81%d1%82%d1%80%d0%b5%d0%bc%d1%8f%d1%82%d1%81%d1%8f%20%d0%bf%d0%be%d0%bd%d1%8f%d1%82%d1%8c,%20%d0%ba%d0%b0%d0%ba%20%d0%bd%d0%b0%20%d0%bd%d0%b5%d0%b9%20%d1%80%d0%b0%d1%81%d0%bf%d0%be%d0%bb%d0%be%d0%b6%d0%b5%d0%bd%d1%8b%20%d0%b0%d1%82%d0%be%d0%bc%d1%8b%20%d0%b8%20%d0%ba%d0%b0%d0%ba%20%d0%b2%d0%b5%d0%b4%d1%83%d1%82%20%d1%81%d0%b5%d0%b1%d1%8f%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d0%bd%d1%8b%d0%b5%20%d1%8d%d0%bb%d0%b5%d0%ba%d1%82%d1%80%d0%be%d0%bd%d1%8b.%20%d0%9e%d1%82%d0%b2%d0%b5%d1%82%d1%8b%20%d0%bd%d0%b0%20%d1%8d%d1%82%d0%b8%20%d0%b2%d0%be%d0%bf%d1%80%d0%be%d1%81%d1%8b%20%d0%b4%d0%b0%d0%b5%d1%82%20%d0%b8%d0%b7%d1%83%d1%87%d0%b5%d0%bd%d0%b8%d0%b5%20%d0%b0%d1%82%d0%be%d0%bc%d0%b0%d1%80%d0%bd%d0%be-%d1%87%d0%b8%d1%81%d1%82%d1%8b%d1%85%20%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d0%b5%d0%b9,%20%d0%ba%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d1%8b%d0%b5%20%c2%ab%d0%b6%d0%b8%d0%b2%d1%83%d1%82%c2%bb%20%d1%82%d0%be%d0%bb%d1%8c%d0%ba%d0%be%20%d0%b2%20%d1%81%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%b2%d1%8b%d1%81%d0%be%d0%ba%d0%be%d0%bc%20%d0%b2%d0%b0%d0%ba%d1%83%d1%83%d0%bc%d0%b5%20%d0%b8%20%d0%ba%d0%be%d1%82%d0%be%d1%80%d1%8b%d0%b5%20%d1%80%d0%b0%d1%81%d0%ba%d1%80%d1%8b%d0%b2%d0%b0%d1%8e%d1%82%20%d0%bd%d0%b5%d0%bf%d0%be%d0%b2%d1%82%d0%be%d1%80%d0%b8%d0%bc%d1%83%d1%8e%20%d0%b8%d0%bd%d0%b4%d0%b8%d0%b2%d0%b8%d0%b4%d1%83%d0%b0%d0%bb%d1%8c%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d1%8c%20%c2%ab%d0%bf%d0%be%d0%b2%d0%b5%d1%80%d1%85%d0%bd%d0%be%d1%81%d1%82%d0%bd%d0%be%d0%b3%d0%be%20%d0%b2%d0%b5%d1%89%d0%b5%d1%81%d1%82%d0%b2%d0%b0%c2%bb.%20[1]">Например, знаменитый теоретик Вольфганг Паули <http://n-t.ru/nl/fz/pauli.htm> однажды раздраженно воскликнул: «Поверхность создана дьяволом!» Другой великий физик, Энрико Ферми <http://n-t.ru/nl/fz/fermi.htm>, выразил скорее сожаление, чем гнев: «Поверхности очень интересны, но ведь их так мало...» По-видимому, Ферми имел в виду, во-первых, то, что поверхность занимает лишь очень малую часть массивного тела, и, во-вторых, что ее почти невозможно получить в чистом виде, необходимом для изучения средствами экспериментальной физики. Поэтому традиционно поверхности твердых тел исследовались химическими методами, и физики подключились к этой проблеме сравнительно недавно - примерно в середине 60-х годов. Как и можно было предположить, у физиков возник свой взгляд на поверхность. Они стремятся понять, как на ней расположены атомы и как ведут себя поверхностные электроны. Ответы на эти вопросы дает изучение атомарно-чистых поверхностей, которые «живут» только в сверхвысоком вакууме и которые раскрывают неповторимую индивидуальность «поверхностного вещества». [1]

  • 1115. Методы термического испарения
    Информация пополнение в коллекции 14.06.2011

    Толщина пленки в данной точке подложки определяется количеством частиц достигающих ее в единицу времени. Если бы поток наносимых частиц был одинаков на всю поверхность подложки, пленка получилась бы одинаковой толщины. Однако площадь испарителей веществ во много раз меньше площади подложкодержателей. В результате добиться равномерности потока невозможно. Как видно из рис. а, скорость "несения пленки будет неодинакова в точке О и в точках А и В: чем дальше от оси О8 эти точки, тем ниже скорость нанесения пленки и тем меньше ее толщина за данное время нанесения. При плоском подложко-пержателе неравномерность толщины пленки составляет 20%. Наиболее простым способом снижения неравномерности распределения пленки по толщине является увеличение расстояния о! (см. рис.7, а). Однако это уменьшает скорость конденсации пленки и коэффициент использования вещества. Поэтому на практике применяют более сложные способы, одним из которых является придание подложкодержателю сферической формы (рис.7,6). Неравномерность толщины пленки при этом снижается до 10%. Если этого недостаточно, используют систему с двойным вращением, так называемую планетарную карусель (рис.7, в), состоящую из приводной вращающейся оси 9, на которой установлены три подложкодержателя 7. Каждый подложкодержатель может вращаться вокруг собственной оси 8 при обкатывании по кольцу 6.

  • 1116. Методы управления временными характеристиками импульсно-периодического Nd3+YAG лазера с накачкой диодными матрицами
    Дипломная работа пополнение в коллекции 18.06.2011

    Акустооптические устройства используются как для внешнего управления световым лучом, так и для управления процессом генерации и параметрами когерентного излучения внутри оптического квантового генератора. Использование акустооптических фильтров в лазерах с широким спектром генерации позволяет получать узкие линии излучения, перестраиваемые внутри диапазона генерации изменением акустической частоты. Введение акустической волны непосредственно в активную среду позволяет осуществлять распределенную обратную связь, при которой переотражения светового излучения возникают в результате дифракции его на УЗ-волне. Распределенная обратная связь обеспечивает высокую спектральную селективность и позволяет управлять интенсивностью генерируемого света, меняя эффективность обратной связи за счет изменения амплитуды звуковой волны. Акустооптические модуляторы обладают некоторыми важными преимуществами по сравнению с электрооптическими модуляторами при их использовании в различных системах. Так, электрическая мощность, необходимая для создания акустической волны, довольно невелика. Затраты электрической мощности часто составляют всего лишь несколько ватт. Относительно легко может быть получен очень высокий коэффициент контрастности, так как при отключении электрической мощности в направлении дифрагированного луча света не будет. Акустооптические устройства могут быть компактными, и они предпочтительны для систем с ограничениями по весу и габаритам. Акустооптические модуляторы имеют следующие достоинства:

  • 1117. Метрологическая аттестация образцовой установки по измерению удельного электрического сопротивления полупроводниковых материалов (кремния монокристаллического) четырехзондовым методом
    Дипломная работа пополнение в коллекции 23.07.2012

    Для уменьшения влияния инжекции и получения малых контактных сопротивлений металлических зондов поверхность образца, на которой производят измерения, механически обрабатывают (например, шлифуют). Если поверхность полупроводникового материала нарушена, то вблизи поверхности могут образоваться дефекты кристаллической решетки, проявляющиеся как эффективные рекомбинационные центры. Если плотность таких центров достаточно высока, то преобладающим механизмом в токопереносе через обедненную область станет рекомбинационный, который и приведет к существенному уменьшению контактного (переходного) сопротивления. Чтобы ограничить влияние переходных сопротивлений на погрешность измерений, зонды рекомендуется изготавливать из металлов, твердость которых превышает твердость материала измеряемого образца. В месте контакта зонда с полупроводниковым материалом создается локальное механическое нарушение поверхности и переходное сопротивление уменьшается. При этом размер области механического разрушения материала должен

  • 1118. Метрологическое обеспечение измерений
    Контрольная работа пополнение в коллекции 05.03.2011

     

    1. Сергеев А.Г., Латышев М.В., Терегеря В.В. Метрология, стандартизация, сертификация: Учебное пособие/ А.Г. Сергеев. М.: Логос, 2003. 536 с.: ил.
    2. Сергеев А.Г., Метрология. Учебник/ А.Г. Сергеев. Логос, 2005. 272 с.: ил.
    3. Фридман А.Э., Основы метрологии. Современный курс/ А.Э. Фридман. С Пб.: НПО «Профессионал», 2008. 284 с.: ил.
    4. Глоcсарий.ru : Метрологические службы /http://www.glossary.ru/cgi-bin/gl_sch2.cgi?RMlywurujo,lxqol!xrzmh:
    5. Метрология /http://metrologyia.ru/?page_id=10
    6. Федеральный закон от 26 июня 2008 г. № 102-ФЗ “Об обеспечении единства измерений”/ http://www.rg.ru/2008/07/02/izmereniya-dok.html
    7. http://www.rostest.ru/services/metrology/poverka/
    8. http://www/metrob/ru
  • 1119. Метрология и электромагнитная совместимость
    Контрольная работа пополнение в коллекции 28.06.2012

     

    1. Справочник по электроснабжению и электрооборудованию: в 2 т. / Под общ. ред. А.А. Федорова. Т.2 Электрооборудование. - М.: Энергоатомиздат, 1987. - 592 с.
    2. Правила устройства электроустановок. - М.: Энергоатомиздат, 1985. - 640 с.
    3. Справочник по электроснабжению и электрооборудованию: в 2 т. / Под общ. ред. А.А. Федорова. Т.1 Электроснабжение. - М.: Энергоатомиздат, 1986. - 568 с.
    4. Федоров А.А., Старкова Л.Е. Учебное пособие для курсового и дипломного проектирования по электроснабжению промышленных предприятий: Учеб. пособие для вузов. - М.: Энергоатомиздат, 1987. - 368с.
    5. Техническая информация о выполнении I этапа хоздоговора 082-255 на тему: Исследование показателей качества электрической энергии в узлах нагрузки с тиристорными преобразователями рудника Таймырский. Научный руководитель темы Г.В. Иванов.
    6. Электротехнический справочник: в 3-х т. Т.2. Электротехнические устройства / Под общ. ред. проф. МЭИ В.Г. Герасимова, П.Г. Грудинского, Л.А.Жукова и др. - 6-е изд., испр. и доп. - М. Энергоиздат, 1981. - 640 с.
    7. Жежеленко И.В. Высшие гармоники в системах электроснабжения промпредприятий. М., Энергия, 1974. - 184 с.
    8. Железко Ю.С. Выбор мероприятий по снижению потерь электроэнергии в электрических сетях: Руководство для практических расчетов. - М. Энергоатомиздат, 1989. - 176 с.
    9. Александров К.К., Кузьмина Е.Г. Электротехнические чертежи и схемы. - М.: Энергоатомиздат, 1990. - 288 с.
    10. Баркан Я.Д. Автоматическое управление режимом батарей конденсаторов. - М. Энергия, 1978. - 112 с.
    11. Ильяшов В.П. Конденсаторные установки промышленных предприятий. М., Энергия, 1972. - 248 с.
    12. Жежеленко И.В. Качество электроэнергии на промышленных предприятиях. - К.: Техника, 1981. 160 с.
    13. Железко Ю.С. Компенсация реактивной мощности и повышение качества электроэнергии. - М.: Энергоатомиздат, 1985. - 224 с.
    14. Красник В.В. Автоматические устройства по компенсации реактивной мощности в электросетях предприятий. - 2-е изд., перераб. и доп. - М.: Энергоатомиздат, 1983. - 136 с.
    15. Поспелов Е.Г. и др. Компенсирующие и регулирующие устройства в электрических системах. Л.: Энергоатомиздат. Ленингр. отд-ние, 1983. - 112 с.
    16. Охрана труда в машиностроении. Под ред. Е.Я. Юдина. Уч. для вузов. М., Машиностроение, 1976. - 335 с.
  • 1120. Механизм воздействия электрического поля на процесс горения
    Курсовой проект пополнение в коллекции 18.03.2008

     

    1. Фиалков Б.С., Плицин В.Т. Кинетика движения и характер горения кокса в доменной печи.-М.:Металлургия,1971.-288с.
    2. Tomson J.J., Tomson G.P. Condactivity of Electricity Fhrougy Gases.-1928.-Vol.1
    3. Лаутон Дж., Вайнберг Ф. Электрические аспекты горения.-М.Энергия,1976.-296с.
    4. Фиалков Б.С., Щербаков Н.Д., Плицин В.Т. Распределение электрического потенциала в углеводородных пламенах //ФГВ.- с1978.-т.14,в.2.-с.104-108.
    5. Лавров Ф.А., Малиновский А.Э. Влияние продольного электрического поля на процесс горения газовых смесей.//ЖФХ.-1933.-т.4,в.1.-с.104-108.
    6. Фиалков Б.С., Щербаков Н.Д. Распределение положительных ионов в пламёнах смесей пропан-бутана с воздухом.// ФГВ.-1980.-т.54, в.10. с. 2655-2659.
    7. Кидин Н.И., Либрович В.Б.О собственном электрическом поле ламинарного пламени. // ФГВ.-1974.-т. 10, в. 5. с .696-705.
    8. Кидин Н.И., Михвиладзе Г.М. .Электрическое поле ламинарного пламени с большой степенью ионизации. // ФГВ.-1976.-т. 12, в.6. с.865-871.
    9. Малиновский А.Э., Лавров Ф.А. О влиянии электрического поля на процессы горения в газах.//ЖФХ. -1931. т.2, в.3-4. с.530-534.
    10. Малиновский А.Э., Россихин В.С., Тимковский В.П. Влияние переменного электрического поля высокой частоты на скорость горения газа.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.183-188.
    11. Малиновский А.Э., Россихин В.С., Наугольников Б.И. Исследование горения смеси ацитилена с воздухом в магнитном поле.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.189-192.
    12. Малиновский А.Э., Скрипников К.А. К вопросу о возможности зажигания гремучего газа рентгеновскими фотоэлектронами.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.192-197.
    13. Малиновский А.Э., Ткаченко К.Т. Перенос ионов взрывной волной.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.198-202.
    14. Малиновский А.Э., Наугольников Б.И., Ткаченко К.Т. Фоторегистрация скорости распространения взрывной волны в электрическом поле.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.203-207.
    15. Малиновский А.Э., Егоров К.Е. . Влияние электрического поля на процессы горения при повышенном давлениях.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.208-214.
    16. Малиновский А.Э., Россихин В.С., Тимковский В.П. Влияние частоты электрического поля на скорость горения газов.//ЖЭТФ. -1934. т.4, в.2. с.208-214.
    17. Малиновский А.Э. Тепловое зажигание газовых смесей.//Социалистическая реконструкция и наука. -1935. в.7. -744-746.
    18. Малиновский А.Э., Наугольников Б.И., Ткаченко К.Т. Исследование ионизации и давления на фронте взрывной волны. Взрывная волна преддетоционного периода.//ЖЭТФ. -1936. т.6, -в.3. с 287-290.
    19. Степанов Е.М., Дьячков Б.Г. Ионизация в пламени и электрическое поле. М.:Металлургия.,1968 г.- 310 с.
    20. Гейдон А.Г., Вольфгард Х.Г. Пламя, его структура, излучение и температура. М.:Металлургиздат,1959. -333 с.