Geum.ru

Физика

  • 1481. Оценки спектральных радиусов
    Дипломная работа пополнение в коллекции 10.08.2008

     

    1. Fenyö S. , Stolle H.W. Theorie und Praxis der linearen Integralgleihungen. I Berlin: Dtsch. Verl., 1982. 328 s.
    2. Fenyö S. , Stolle H.W. Theorie und Praxis der linearen Integralgleihungen. I. Berlin: Dtsch. Verl., 1983. 376 s.
    3. Банах С. Теория линейных операций.- М.: Наука, 2001.- 272 с.
    4. Бахтин И.А., Красносельский М.А., Стеценко В.Я. О непрерывности линейных положительных операторов// Сиб. мат. журн. 1962. Т.3. №1. С.157160.
    5. Беккенбах Э., Беллман Р. Неравенства.- М: Комкнига, 2007. 280 с.
    6. Беллман Р. Процессы регулирования с адаптацией. Физматгиз, М., 1964
    7. Боголюбов Н.Н., Крейн С.Г. О позитивных вполне непрерывных операторах// Труды института математики АН СССР. 1948 Т.9, №1 С.395.
    8. Вулих Б.З. Введение в теорию полуупорядоченных пространств. М.: Физматгиз, 1961. 399 с.
    9. Вулих Б.З. Введение в функциональный анализ. М.: Наука, 1967. 415 с.
    10. Гантмахер Ф.Р. Теория матриц. М: Физматлит, 2004. 576с.
    11. Гробова Т.А. // Оценки спектрального радиуса интегрального оператораСтаврополь: Изд. СГУ, Вестник СГУ, выпуск 28, 2001. с. 12-16.
    12. Данфорд Н., Шварц Дж. Линейные операторы. Общая теория. М.: Издательство иностранная литература, 2004. 895c.
    13. Есаян А.Р., Стеценко В.Я. Оценки спектра интегральных операторов и бесконечных матриц// Доклады АН СССР. 1964. т.157, №2.
    14. Канторович Л.В., Акилов Г.П. Функциональный анализ. М.: BHV-Санкт-Петербург, Невский Диалект, 2004. 814 с.
    15. Канторович Л.В., Вулих Б.З. Пинскер А.Г. Функциональный анализ в полуупорядоченных пространствах. - М.: Физматгиз, 1959. - 684с.
    16. Колатц Л. Функциональный анализ и вычислительная математика. М.: Мир, 1969. 447с.
    17. Колмогоров А.Н., Фомин С.И. Элементы теории функций и функционального анализа, М.: Физматлит, 2004.- 572 с.
    18. Костенко Т.А. Оценки спектрального радиуса линейного положительного оператора// Понтрягинские чтения IX. Тезисы докладов. Воронеж: ВГУ, 1998. С.107.
    19. Костюченко А.Г., Нурсултанов Е.Д. Об интегральных операторах в
  • 1482. П.Л. Капица
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Несомненно он был оригинальной, непредсказуемой личностью (именно по этому его побаивался бюрократический аппарат). По своей натуре лидер, П.Л. не принимал и не желал идти проторенными путями, порой поражая окружающих гениальной простотой того или решения. Так было, например, в случае изобретения им установки турбинного типа для получения жидкого кислорода (один такой агрегат давал более трети кислорода, получаемого в то время в Москве) или метода получения электромагнитных полей колоссальной величины. Именно поэтому в свой Институт Физических Проблем - ИФП, построенный специально для него, он отбирал людей самолично, при этом не имело значения чем будет заниматься человек, - будь то уборщица или научный работник. Ему особенно нравились и импонировали люди, обладающие способностью самостоятельно вести работу, и он всячески старался воспитывать подрастающие поколение ученых, чтобы они могли принимать такие решения. Даже читая лекции, П.Л. искусственно создавал внутренне противоречия в материале, чтобы студенты могли сами в этом разобраться. Капица считал, что студенты с младших курсов должны допускаться к проводимой научной работе; настаивал на том, чтобы каждый сотрудник был в курсе всех работ, проводимых в институте, не желал делить коллектив на кафедры, лаборатории. Любому сотруднику его института оказывалось всяческое содействие, если у него возникало желание глубже вникнуть в суть тех или иных работ. Аспирант, взятый на работу в институт, непременно испытывал на себе воспитательную работу, проводимую Капицей, и в итоге к окончанию аспирантуры имел возможность самостоятельно, без посторонней помощи вести исследования. ИФП Капицы отличался от других своим здоровым внутренним миром, что в сталинские времена было абсолютной редкостью. При этом перед П.Л. все работники института , - будь то научные работники, техники или просто рабочий персонал, были абсолютно равноправны. Быть может поэтому его институт славился своими «золотыми руками» : токарями, стеклодувами и т.д., без которых построение сложных, оригинальных приборов обречено на провал. Если кто-то из персонала заболевал или случалась еще какая-либо неприятность, то П.Л. всячески пытался помочь, - самолично искал хороших врачей, больницу, помогал с лекарствами. Капица предавал очень большое значение авторитету ученого в глазах общества. Он делал многое для того, чтобы наука воспринималась как часть общечеловеческой культуры, чтобы не было разобщенности между научными и художественными кругами, которые у нас принято называть творческой интеллигенцией. Институт физических проблем был настоящим культурным центром, куда по приглашению Петра Леонидовича с удовольствием приезжали знаменитые артисты и писатели. Здесь же устраивались выставки молодых художников, работавших в нетрадиционной манере. Для некоторых из них это стало шагом к известности.

  • 1483. Парадокс близнецов
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    , однако, в отличие о предыдущей сферы должен лежать в начале координат системы , а не . Несовпадение этих сфер, т.е. одного и того же физического явления, представляется чем-то совершенно парадоксальным и неприемлемым с точки зрения существующих представлений. Кажется, что для разрешения парадокса надо отказаться от принципа относительности, либо от принципа постоянства скорости света. Теория относительности предлагает, однако, совершенно иное разрешение парадокса, состоящее в том, что события, одновременные в одной системе отсчета , неодновременные в другой, движущейся системе , и наоборот. Тогда одновременные события, состоящие в достижении световым фронтом сферы, определяемой уравнением , не являются одновременными с точки зрения системы , где одновременны другие события, состоящие в достижении тем же световым фронтом точек сферы, определяемой уравнением

  • 1484. Парадоксы специальной и общей теорий относительности
    Статья пополнение в коллекции 19.03.2011

     

    1. Abers E., Lee B.W., Gauge Theories, Phys. Rep., 9C, 1 (1973)
    2. Aharonov Y., Casher A., Susskind L., Phys. Rev., D5, 988 (1972)
    3. Aitchison I.J.R., Relativistic Quantum Mechanics, Macmillan, London, 1972.
    4. Altarelli G., Partons in Quantum Mechanics, Phys Rep., 81C, 1 (1982)
    5. Arnison G. et al., Intermediate vector boson properties at the CERN super proton synchrotron collider, Geneva, CERN, 1985
    6. Bernstein J., Spontaneous Symmetry Breaking, Gauge Theories and All That, Rev. Mod. Phys., 46, 7 (1974)
    7. Bilenky S.M., Hosek J., Glashow-Weinberg-Salam Theory of Electro-Weak Interactions and the Neutral Currents, Phys. Rep., 90C, 73 (1982)
    8. Bogush A.A., Fedorov F.I., Universal matrix form of first-order relativistic wave equations and generalized Kronecker symbols, Minsk, 1980
    9. Bogush A.A., Fedorov F.I., Finite Lorentz transformations in quantum field theory // Rep. Math. Phys., 1977, Vol. 11, № 1
    10. J.R.Bond et al, The Sunyaev-Zeldovich Effect in CMB-Calibrated Theories Applied to the Cosmic Background Imager Anisotropy Power at l>2000, Astroph.Journal, 626:12-30, 2005 June 10
    11. Carruthers P., Introduction to Unitary Symmetries, Wieley-Interscience, New York, 1966
    12. Catrol Sean, University of Chicago, Astrophys. Journ., 01.09.00
    13. Close F.E., An Introduction to Quarks and Partons, Academic Press, London, 1979
    14. Cook N., Exotic Propulsion, Janes Defense Weekly, 24.07.02
    15. Cook N., Anti-gravity propulsion comes out of the closet, Janes Defense Weekly, 31.07.02
    16. Dokshitzer Y.L., Dyakonov D.I., Trojan S.I., Hard Processes in Quantum Chromodynamics, Phys. Rev., 58C, 269 (1980)
    17. Dolgov A.D., Zeldovich Y.B., Cosmology and Elementary Particles, Rev. Mod. Phys., 53, 1 (1981)
    18. Ellis J., Grand Unified Theories in Cosmology, Phys. Trans. Roy. Soc., London, A307, 21 (1982)
    19. Ellis J., Gaillard M.K., Girardi G., Sorba P., Physics of Intermediate Vector Bosons, Ann. Rev. Nucl. Particle Sci., 32, 443 (1982)
    20. Ellis J., Sachrajda C.T., In: Quarks and Leptons, NATO Advanced Study Series, Series B, Physics, Vol. 61, Plenum Press, New York, 1979
    21. Faddeev L.D., Popov V.N., Phys. Lett., 1967, Vol. 25B, p. 30
    22. Feynman R.P., The Theory of Fundamental Processes, Benjamin, New York, 1962
    23. Feynman R.P., Quantum Electrodynamics, Benjamin, New York, 1962
    24. Feynman R.P., The Feynman Lectures on Physics, Addison Wesley, Reading, Mass., 1963
    25. Feynman R.P., Photon-Hadron Interactions, Benjamin, New York, 1972
    26. Feynman R.P., In: Weak and Electromagnetic Interactions at High Energies, Les Houches Session, 29, North-Holland, Amsterdam, 1977
    27. Field R.D., In: Quantum Flavordynamics, Quantum Chromodynamics and Unified Theories, NATO Advanced Study Series, Series B, Physics, Vol. 54, Plenum Press, New York, 1979
    28. Fradkin E.S., Tyutin I.V., Renormalizible theory of massive vector particles // Riv. Nuovo Cimento, 1974, Vol. 4, № 1
    29. Fritzch H., Minkowski P., Flavordynamics of Quarks and Leptons, Phys. Rep., 73C, 67 (1981)
    30. Georgi H., Glashow S.L., Unity of all elementary-particle forces, Phys. Rev. Lett., 1974, Vol. 32, № 8
    31. Georgi H., Lie Algebras in Particle Physics, Benjamin-Cummings, Reading, Mass., 1982
    32. Gilman F.J., Photoproduction and Electroproduction, Phys. Rep., 4C, 95 (1972)
    33. Glashow S.L., Partial symmetries of weak interactions, Nucl. Phys., 1961, Vol. 22, № 3
    34. Glashow S.L., Illiopoulos I., Maiani L., Weak interactions with lepton-hadron symmetry, Phys. Rev. Series D, 1970, Vol. 2, № 7
    35. Goldstein H., Classical Mechanics, Addison Wesley, Reading, Mass., 1977
    36. Goldstone I., Field theories with “superconductor” solutions, Nuovo Cimento, 1961, Vol. 19, № 1
    37. Green M.B., Surv. High Energy Physics, 3, 127 (1983)
    38. Green M.B., Gross D., eds., Unified String Theories, World Scientific, Singapore, 1986
    39. Green M.B., Schwarz J.H., Witten E., Superstring Theory, Vol. 1,2, Cambridge University Press, Cambridge, 1986
    40. Greene B., The Elegant Universe. Superstrings, Hidden Dimensions, and the Quest for Ultimate Theory, Vintage Books, A Division of Random House, Inc., New York, 1999
    41. Halzen Francis, Martin Alan D., Quarks and Leptons. An Introductory Course in Modern Particle Physics, 1983
    42. Higgs P.W., Broken symmetries, massless particles and gauge fields, Phys. Lett., Series B, 1964, Vol. 12, № 2
    43. Kac V., Infinite Dimensional Lie Algebras, Bierkhauser, Boston, 1983
    44. Kaku M., Introduction to Superstrings, Springer-Verlag, New York, 1988
    45. Kim J.E., Langacker P., Levine M., Williams H.H., A Theoretical and Experimental Rework of Neutral Currents, Rev. Mod. Phys., 53, 211 (1981)
    46. Kobayashi M., Maskawa T., CP-violation in the renormalizible theory of weak interactions, Progr. Theor. Phys., 1973, Vol. 49, № 2
    47. Langacker P., Grand Unified Theories and Proton Decay, Phys. Rep., 72C, 185 (1981)
    48. Lautrup B., In: Weak and Electromagnetic Interactions at High Energies, NATO Advanced Study Series, Series B, Physics, Vol. 13a, Plenum Press, New York, 1975
    49. Leader E., Predazzi E., Gauge Theories and the New Physics, Cambridge University Press, Cambridge, 1982
    50. Llewellyn Smith C.H., In: Phenomenology of Particles at High Energy, Academic Press, New York, 1974
    51. Moody R.V.J., Algebra, 10, 211 (1968)
    52. Mulvey J.H., The Nature of Matter, Clarendon, Oxford, 1981
    53. Nambu Y., Lectures at the Copenhagen Summer Symposium, 1970
    54. Okubo S., Tosa Y., Duffin-Kemmer formulation of gauge theories, Phys. Rev., 1979, Vol. D20, № 2
    55. Peccei R.D., Status of the standard model, Hamburg, DESY, 1985
    56. Politzer H.D., Quantum Chromodynamics, Phys. Rep., 14C, 129 (1974)
    57. Polyakov A.M., Phys. Lett., 103B, 207, 211 (1981)
    58. Popov V.N., Quantum vortices in the relativistic Goldstone model, Proc. of XII Winter school of theoretical physics in Karpacz, p. 397 403
    59. Rework of particle properties, Particle data group, Geneva, CERN, 1984, Phys. Lett., 1986, Vol. 170B, p. 1 350
    60. Reya E., Perturbative Quantum Chromodynamics, Phys. Rep., 69C, 195 (1981)
    61. Rose M.E., Elementary Theory of Angular Momentum, Wiley, New York, 1957
    62. Salam A., Elementary particles theory, Stockholm, W.Swartholm Almquist and Weascell, 1968
    63. Schwarz J.H., ed., Superstrings, Vol. 1,2, World Scientific, Singapore, 1985
    64. Söding P., Wolf G., Experimental Evidence of QCD, Ann. Rev. Nucl. Particle Sci., 31, 231 (1981)
    65. Steigman G., Cosmology Confronts Particle Physics, Ann. Rev. Nucl. Particle Sci., 29, 313 (1979)
    66. Steinberg J., Neutrino Interactions, Proc. of the 1976 CERN School of Physics, CERN Rep. 76-20, CERN, Geneva, 1976
    67. THooft G., Renormalization Lagrangians for massive Yang-Mills fields, Nucl. Phys. Ser. B, 1971, Vol. 35, № 1
    68. Vilenkin A., Cosmic strings and domain walls, Phys. Rep., 121, 1985
    69. Weinberg S., Gravitation and Cosmology, Principles and Applications of the General Theory of Relativity, Mass., 1971
    70. Weinberg S., Recent Progress in the Gauge Theories of the Weak, Electromagnetic and Strong Interactions, Rev. Mod. Phys., 46, 255 (1974)
    71. Weinberg S., The First Three Minutes, A.Deutsch and Fontana, London, 1977
    72. Wiik B.H., Wolf G., Electron-Positron Interactions, Springer Tracts in Mod. Phys., 86, Springer-Verlag, Berlin, 1979
    73. Wilczek F., Quantum Chromodynamics, The Modern Theory of the Strong Interaction, Ann. Rev. Nucl. Particle Sci., 32, 177 (1982)
    74. Wu T.T., Jang C.N., Phys. Rev., D12, 3845 (1975)
    75. Wybourne B.G., Classical Groups for Physicists, Wiley, New York, 1974
    76. А.И.Ахиезер, Ю.Л.Докшицер, В.А.Хозе. Глюоны//УФН, 1980, т.132.
    77. В.А.Ацюковский. Критический анализ основ теории относительности. 1996.
    78. Дж.Бернстейн. Спонтанное нарушение симметрии// Сб. Квантовая теория калибровочных полей. 1977.
    79. НН.Боголюбов, Д.В.Ширков. Квантованные поля. 1980.
    80. А.А.Богуш. Введение в калибровочную полевую теорию электрослабых взаимодействий. 2003.
    81. С.Вейнберг. Гравитация и космология. 2000.
    82. Дж.Вебер, Дж.Уиллер. Реальность цилиндрических гравитационных волн Эйнштейна-Лоренца // Сб. Новейшие проблемы гравитации. 1961.
    83. В.Г.Веретенников, В.А.Синицын. Теоретическая механика и дополнения к общим разделам. 1996.
    84. Е.Вигнер. Теория групп и ее приложения к квантовомеханической теории атомных спектров. 2000.
    85. В.И.Денисов, А.А.Логунов. Существует ли в общей теории относительности гравитационное излучение? 1980.
    86. А.А.Детлаф, Б.М.Яворский. Курс физики. 2000.
    87. А.Д.Долгов, Я.Б.Зельдович. Космология и элементарные частицы.// УФН, 1980, т.130.
    88. В.И.Елисеев. Введение в методы теории функций пространственного комплексного переменного. 1990.
    89. В.А.Ильин, В.А.Садовничий, Бл.Х.Сендов. Математический Анализ, Учебник в 2 частях, 2004
    90. Э.Картан. Геометрия групп Ли и симметрические пространства. 1949.
    91. Ф.Клоуз. Кварки и партоны: введение в теорию. 1982.
    92. Н.П.Коноплева, В.Н.Попов. Калибровочные поля. 2000.
    93. А.Лихнерович. Теория связностей в целом и группы голономии. 1960.
    94. В.И.Моренко. Общая теория относительности и корпускулярно-волновой дуализм материи. М., 2004.
    95. А.З.Петров. Новые методы в общей теории относительности. 1966.
    96. А.М.Поляков. Калибровочные поля и струны. 1994.
    97. Ю.Б.Румер. Исследование по 5-оптике. 1956.
    98. В.А.Рубаков. Классические калибровочные поля. 1999.
    99. В.А.Садовничий. Теория операторов. 2001.
    100. А.Д.Суханов. Фундаментальный курс физики. Квантовая физика. 1999.
    101. Дж.Уиллер. Гравитация, нейтрино и Вселенная. 1962.
    102. Л.Д.Фаддеев. Гамильтонова форма теории тяготения// Тезисы 5-й Международной конференции по гравитации и теории относительности. 1968.
    103. Р.Фейнман. Теория фундаментальных процессов. 1978.
    104. В.А.Фок. Применение идей Лобачевского в физике. 1950.
    105. Ф.Хелзен, А.Мартин. Кварки и лептоны. 2000.
    106. А.К.Шевелев. Структура ядер, элементарных частиц, вакуума. 2003.
    107. Э.Шредингер. Пространственно-временная структура Вселенной. 2000.
    108. И.М.Яглом. Комплексные числа и их применение в геометрии. 2004.
  • 1485. Парадоксы теории относительности
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009

    Тепер згадаємо, що світловий сигнал, який вийшов з точки х=0 в момент часу t=0 і який поширюється в додатньому напрямі осі х, пройде за час t відстань ct, рівна добутку швидкості світла с на час t, тобто є х=сt. Таким чином OL не що інше, як просторова лінія цього світлового сигналу. Тоді OL просторова лінія світлового сигналу, який поширюється в протилежному напрямі. Але якщо координата х рівна ct (а у і z залишаються рівними нулю), то з формули для s2 відразу ж слідує, що s=0. Тому інтервал між подією О і будь-якою подією чи на просторовій лінії OL, чи на просторовій лінії OL завжди рівний нулю, і з цим погодиться усякий спостерігач, який рухається рівномірно.

  • 1486. Параллельное соединение приемников электрической энергии. Проверка I закона Кирхгофа
    Контрольная работа пополнение в коллекции 17.01.2010

    Параметры цепиI (mA)I1 (mA)I2 (mA)I3 (mA) I1+ I2+ I3Абсолютная погрешностьОтносительная погрешностьИзмеренные 9,54,73,31,59,50,0002642,8Расчетные9,3154,53,21,59,245

  • 1487. Параметрический резонанс
    Дипломная работа пополнение в коллекции 11.09.2011

    Широко используемым на практике, примером параметрического осциллятора, может служить, используемый во многих областях, параметрический генератор. Периодическое изменение ёмкости диода, с помощью специальной схемы называемой "насосом", приводит к классическим колебаниям варакторного <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%92%D0%B0%D1%80%D0%B8%D0%BA%D0%B0%D0%BF> параметрического генератора. Параметрические генераторы были разработаны в качестве малошумящих усилителей, которые особенно эффективны в радио- и микроволновом диапазоне частот. Поскольку в них периодически изменяются не активные (омические), а реактивные сопротивления, тепловые шумы в таких генераторах минимальны. В СВЧ-электронике, волновод <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%92%D0%BE%D0%BB%D0%BD%D0%BE%D0%B2%D0%BE%D0%B4> / ИАГ <http://ru.wikipedia.org/w/index.php?title=%D0%98%D1%82%D1%82%D1%80%D0%B8%D0%B9-%D0%B0%D0%BB%D1%8E%D0%BC%D0%B8%D0%BD%D0%B8%D0%B5%D0%B2%D1%8B%D0%B5_%D0%B3%D1%80%D0%B0%D0%BD%D0%B0%D1%82%D1%8B&action=edit&redlink=1> на основе параметрического осциллятора действует таким же образом. Для того, чтобы в системе возбудить параметрические колебания, конструкторы периодически изменяют параметр системы. Ещё одним классом приборов, часто использующих метод параметрических колебаний, являются преобразователи частоты, в частности, преобразователи от аудио к радиочастотам. Например, оптический параметрический генератор <http://ru.wikipedia.org/w/index.php?title=%D0%9E%D0%BF%D1%82%D0%B8%D1%87%D0%B5%D1%81%D0%BA%D0%B8%D0%B9_%D0%BF%D0%B0%D1%80%D0%B0%D0%BC%D0%B5%D1%82%D1%80%D0%B8%D1%87%D0%B5%D1%81%D0%BA%D0%B8%D0%B9_%D0%B3%D0%B5%D0%BD%D0%B5%D1%80%D0%B0%D1%82%D0%BE%D1%80&action=edit&redlink=1> преобразует входную волну лазера <http://ru.wikipedia.org/wiki/%D0%9B%D0%B0%D0%B7%D0%B5%D1%80> в две выходные волны более низкой частоты (?s, ?i). С параметрическим осциллятором тесно связано понятие параметрического резонанса.

  • 1488. Параметры трансформатора и двигателя
    Контрольная работа пополнение в коллекции 06.06.2011

    Асинхронный трехфазный электродвигатель с короткозамкнутым ротором при соединении фазных обмоток звездой подключен к сети с линейным напряжением 380 В и имеет следующие данные в номинальном режиме работы: - мощность на валу; - частота вращения вала; - КПД; - коэффициент мощности фазы статора. Кратность критического момента; отношение активного сопротивления фазы статора к приведенному активному сопротивлению фазы ротора .

  • 1489. Параметры функционального устройства на операционных усилителях
    Контрольная работа пополнение в коллекции 14.04.2012

    Так как k4=1 по условию задачи, то сопротивления сопротивлений можно принять одинаковыми и равными 10 кОм. Параллельно нагрузке должен быть подключен сглаживающий конденсатор, величина которого зависит от частоты источников напряжения.

  • 1490. Параметры цепи, определение напряжения
    Контрольная работа пополнение в коллекции 12.04.2010

    Задача 5. Два электродвигателя переменного тока подключены параллельно к цепи с напряжением u2и работают с низким коэффициентом мощности cos?1. Измерительные приборы в цепи каждого электродвигателя показывают токи I1 и I1 и мощности Р1 и Р2. Провода линии электропередачи имеют активное сопротивление r0 и индуктивное x0. Численные значения всех величин, необходимых для расчета, приведены в таблице вариантов. Необходимо:

  • 1491. Параметры четырехполюсника
    Контрольная работа пополнение в коллекции 12.06.2012

    В ходе выполнения данной курсовой работы были исследованы: установившийся режим в электрической цепи с гармоническим источником ЭДС при наличии четырехполюсника, А-параметры пассивного четырехполюсника при частоте f=50 Гц, А-параметры усилителя С и его входное сопротивление Rвх.А, А-параметры каскадного соединения пассивного и активного четырехполюсника и комплексные частотные характеристики.

  • 1492. Параметры электрических аппаратов
    Контрольная работа пополнение в коллекции 12.07.2010

    4. Определить установившееся значение температуры медного круглого стержня диаметром d = 10 мм на расстоянии 0,5 м от его торца, который находится в расплавленном олове, имеющем температуру ?mах = 250°С. Стержень находится в воздухе с ?0 = 35°С, при этом коэффициент теплоотдачи с его поверхности kт = 25 Вт/(м2·град). Определить также тепловой поток, который отводится с боковой поверхности стержня длиной 0,5 м, считая от поверхности олова

  • 1493. Паровой двигатель
    Информация пополнение в коллекции 12.01.2009
  • 1494. Паровой котел ДЕ 6,5-14 ГМ
    Курсовой проект пополнение в коллекции 07.06.2010
  • 1495. Паровые турбины как основной двигатель на тепловых электростанциях
    Информация пополнение в коллекции 05.05.2010

    Во всех турбинах отечественных заводов широко используются созданные у нас турбинные решетки, типовые ступени, проточные части, другие элементы парового тракта. Они аэродинамически отработаны, иногда имеют нетрадиционную форму, испытанные в аэро- и пародинамических трубах, в экспериментальных турбинах (ЭТ), на натурных стендах, на электростанциях. В ЦКТИ и в СПбГТУ имеются уникальные ЭТ с разрезным валом. Значительное место в исследованиях и отработке, вплоть до доводки на электростанциях, уделяется вибрационной отстройке лопаток и роторов, переменным режимам, иногда весьма сложным это режимы ЦНД при уменьшенных объемных пропусках пара GКvK. Как нигде, наиболее значительны объем и широта исследований по газодинамике влажного пара и сепарации влаги. Итогом разработок реконструкций турбин, проведенных заводами, электростанциями, научными институтами и наладочными организациями, явилось то, что многие турбины, в том числе и очень мощные, вместо первоначального проектного ресурса, равного 100 тыс. ч, работают 200 тыс. ч и более. Российские и украинский заводы экспортировали турбины в десятки стран. Этот выгодный экспорт наукоемкой продукции продолжается и сейчас. Однако нельзя не отметить и серьезные недостатки в разработке, изготовлении и эксплуатации отечественных ПТУ. К ним относится зачастую невысокое качество вспомогательного оборудования. Этому способствовало то, что длительное время турбозаводы отвечали не за всю ПТУ, а только за оборудование собственного изготовления: турбину и конденсационную установку. При испытаниях ПТУ на электростанциях, оценке работы заводов, их КБ, сравнении с гарантийными показателями вводились поправки на реальные характеристики оборудования «чужого» изготовления: подогреватели, насосы, их привод, сепараторы-промперегреватели АЭС, арматуру и др.

  • 1496. Паросиловое хозяйство "Волхов"
    Курсовой проект пополнение в коллекции 08.06.2012

    Осветленная вода после механических фильтров поступает на пароводяные теплообменники и, далее, в деаэраторы подпиточной воды, а после первой и второй ступеней натрий - катионитовых фильтров вода поступает в бак химочищенной воды, а затем насосами подаётся на деаэраторы питательной воды, установленные в котлотурбинном цехе. В ПСХ используются термические атмосферные деаэраторы смешивающего типа (6 штук), в которых при нагреве воды паром до 102-104°С при давлении 0,3 кгс/см2 происходит удаление из воды растворённых агрессивных газов - кислорода и углекислоты. Подпиточная вода после деаэраторов накапливается в аккумуляторных баках, а затем насосами подается в город и завод для горячего водоснабжения. В зимнее время подпиточная вода смешивается с обратной водой идущей из города (завода) из системы отопления, сетевыми насосами подаётся на бойлеры (вертикальные пароводяные подогреватели) сетевой воды, где подогревается до необходимой температуры согласно графику в зависимости от температуры наружного воздуха и идёт в город (завод) на отопление и горячее водоснабжение. Вода после деаэраторов питательной воды питательными насосами подаётся на паровые котлы для производства пара. В котлотурбинном цехе ПСХ в здании котельной установлено 4 паровых котла, а в здании ТЭЦ - 3 паровых котла, которые могут работать на паровые турбины. Паровой котёл - это устройство, имеющее топку, обогреваемое продуктами сжигаемого в ней топлива и предназначенное для получения пара с давлением выше атмосферного, используемого вне самого устройства. В качестве основного топлива в ПСХ используется природный газ, а резервного - мазут. Котёл состоит из барабана и трубной системы. При сжигании топлива в топке котла выделяется большое количество тепла, которое нагревает воду, циркулирующую в трубах. Тепло передаётся тремя способами: излучением, конвекцией и теплопроводностью. В барабане котла происходит отделение пара от воды, вода по опускным трубам из барабана поступает в нижние коллекторы, из которых по подъёмным (экранным) трубам вновь поднимается в барабан за счёт естественной циркуляции. Питательная вода насосами подаётся в экономайзер (система змеевиков), установленный в конвективной части котла, где подогревается от 102 до 240°С и частично испаряется, т.е. превращается в пар.

  • 1497. Паротурбинные установки
    Информация пополнение в коллекции 29.01.2012

    При высоких давлениях пара скорость истечения его из сопла, а следовательно, и окружные скорости должны быть очень большими, что может привести к разрыву рабочего колеса. Увеличение числа ступеней в турбине до Z уменьшает эти скорости в vZ раз и скорости в каждой ступени получаются небольшими. В реактивных турбинах пар лишь частично расширяется в соплах, а окончательное расширение пара происходит на рабочих лопатках. На рис.4, а. показана схема реактивной многоступенчатой турбины. Пар под давлением Р0 через сопло 1 подводится к рабочим лопаткам 2 и 3. В сопле пар частично расширяется, скорость его возрастает до С1. В канале, образованном рабочими лопатками, струя пара меняет своё направление. В результате этого под действием центробежных сил лопатка испытывает суммарное усилие Ракт. Направление силы зависит от формы лопатки. Так как сечение канала между лопатками уменьшается в направлении движения струи, то пар расширяется, давление его падает до конечного для данной ступени значения Р2; относительная скорость пара возрастает, а абсолютная уменьшается до С2 вследствие уменьшения кинетической энергии, преобразованной в работу. В результате ускорения струи пара в канале между лопатками возникают реактивные силы, которые дадут равнодействующую Рреакт, направление которой также зависит от формы лопатки. Сложив активную и реактивную силы, получим общую равнодействующую силу Р. На рис.4, б рассмотрен процесс изменения энтальпии i в реактивной турбине. Точка 0 (пересечение изотермы Т0 и изобары р0) характеризует начальное состояние пара с энтальпией i0. При адиабатном расширении пара в сопле его энтальпия понижается до i1. За счёт этого возрастает кинетическая энергия пара на выходе из сопла. Из-за потерь энергии на трение частиц о стенки сопла и о друг друга конечное значение энтальпии будет не i1 (точка К), а i2 (точка А).

  • 1498. Пассивные диэлектрики
    Контрольная работа пополнение в коллекции 05.09.2010

    Дальнейшим усовершенствованием радиофарфора является ультрафарфор, относящийся к группе материалов с большим содержанием (до 80%) Al2O Значение tg ультрафарфора меньше (tg (2-3)10-4) а больше, чем обычного электротехнического фарфора, что позволяет применять его как высокочастотную электроизоляционную керамику, кроме того, ультрафафор имеет повышенную по сравнению с обычным фарфором механическую прочность и теплопроводность. Исключительно высокими диэлектрическими и механическими свойствами обладает керамика на основе чистого глинозема Al2O3, получившая название алюминоксида. Этот материал отличается низкими диэлектрическими потерями в диапазоне радиочастот (tg (3-5)10-4) и при повышенных температурах обладает весьма высокой нагревостойкостью (до 1600С), а также большой механической прочностью и хорошей теплопроводностью, значение близко к 10. Керамика из алюминоксида используется в качестве вакуумплотных изоляторов в корпусах полупроводниковых приборов и подложек интегральных микросхем (поликор32ХС). Существенным преимуществом керамических подложек по сравнению со стеклянными и ситалловыми является их высокая теплопроводность. Это позволяет увеличить допустимую мощность рассеиваемую пленочными элементами. Среди неметаллических материалов наиболее высокой теплопроводностью обладает керамика на основе окиси бериллия (BeO) - брокерит. Теплопроводность ее в 200-250 раз превышает теплопроводность стекол и в 200 раз ситаллов при высоких значениях электрических параметров ( = 1016 Омм, tg 3 10-4). Берилливая керамика используется для подложек интегральных микросхем, в особо мощных приборах СВЧ и т.д. Недостатком этого материала является токсичность образующейся пыли, трудность механической обработки и высокая стоимость (в 15 раз дороже ситалла).

  • 1499. Первое начало термодинамики
    Информация пополнение в коллекции 09.12.2008

    В случае газа можно конкретизировать зависимость внутренней энергии E от переменных T и V, определяющих его состояние. В дальнейшем мы докажем, что энергия идеального газа определяется температурой T и не зависит от объема V:E=E(T). Для реальных газов это утверждение выполняется приближенно. Для определения зависимости E(T) воспользуемся результатами опыта, согласно которым теплоемкость газов очень слабо зависит от температуры. Можно предположить, что для идеального газа она строго постоянна. Тогда интегрирование уравнения

  • 1500. Первый полет человека в космос (вехи большого пути)
    Информация пополнение в коллекции 21.02.2006

    Первое использование боевых зажигательных ракет в Европе относится к 1421 году при осаде города Саанце. В России применение пороха и пороховых ракет началось с ХV века, но только с середины ХIX века начались теоретические исследования по проектированию и использованию боевых ракет. Одним из самых выдающихся специалистов в ракетном деле тех времен были А.Д.Засядко, К.И.Константинов и др.Особенно следует упомянуть о русском революционере Н.И.Кибальчиче, который в 1881году, находясь в заключении в Петропавловской крепости, накануне казни предложил «Проект воздухоплавательного прибора», движущегося с помощью порохового ракетного двигателя.