Конспект лекций 2010 г. Содержание 1 Средства измерений технологических параметров 4 1Средства измерения давления 12

Вид материала

Конспект

Содержание 1.3.3.15 Нутационные расходомеры 1.3.3.16 Меточные расходомеры 1.3.3.17 Ионизационные расходомеры

Подобный материал:

• 1. Средства измерений. Классификация средств измерений, требования к ним. Измерительные, 1405.11kb.
• Конспект лекций 2010 г. Батычко Вл. Т. Муниципальное право. Конспект лекций. 2010, 2365.6kb.
• Рабочей программы дисциплины методы и средства измерений в телекоммуникационных системах, 29.58kb.
• Конспект лекций 2010 г. Батычко В. Т. Уголовное право. Общая часть. Конспект лекций., 3144.81kb.
• Общие вопросы измерений, 218.32kb.
• Программа по оказанию информационно-консультационных услуг: «Эталонные и рабочие средства, 110.06kb.
• Инструкция Приборы для измерений климатических параметров «Метео-10» Методика поверки, 92.72kb.
• Цена дипломной работы с чертежом 500 рублей содержание, 48.91kb.
• Зволяет производить измерения давления в топливной системе почти на всех автомобилях, 517.38kb.
• Эталонная установка для комплексного измерения акустических параметров в конденсированных, 80.86kb.

1.3.3.15 Нутационные расходомеры

Характерное отличие нутацион­ных расходомеров от амплитудных состоит в том, что между по­ляризатором и «резонатором» на трубе, по которой протекает жидкость, располагается особая катушка, называемая катушкой нутации. Ее назначение — отклонять вектор намагниченности ядер от направления магнитного поля, в котором она находится, на некоторый угол 8 и тем менять проекцию ядерной намагни­ченности от значения Мн₂ до значения

Мн₂ = k_нM_н,

где k_н — коэффициент нутации. Для этого катушка нутации питается пе­ременным током, создающим магнитное поле с амплитудой ин­дукции В_н.

Угловая частота этого поля равна ларморовой, соот­ветствующей тому магнитному полю, в котором находится ка­тушка. Коэффициент нутации k_н изменяется по закону косинуса и зависит от В_н и от расхода жидкости. Он может иметь значения от плюс1 до минус1. При k_н = 0 угол θ = π/2 и жидкость будет деполяризо­вана. При дальнейшем возрастании амплитуды индукции В_н мож­но получить k_н = —1 и угол θ = π. При этом будет полный поворот, или инверсия, вектора намагниченности.

Угол θ возрастает с увеличением В_н, но уменьшается с увели­чением расхода Q_о или скорости υ прохода жидкости через ка­тушку нутации. Поэтому, измеряя В_н (путем измерения силы i тока в катушке) при каком-нибудь определенном угле нутации θ, можно найти расход Q_о. Обычно в нутационном расходомере с помощью следящей системы регулируют силу тока i так, чтобы k_н = 0 и θ= π/2. В этом случае амплитуда сигнала ЯМР в резона­торе будет равна нулю.

1.3.3.16 Меточные расходомеры

В меточных ядерно-магнитных рас­ходомерах на каком-либо участке пути от поляризатора до при­емной катушки «резонатора» производится создание метки в по­токе путем изменения вектора намагниченности ядер. Существует много разновидностей ядерно-магнитных ме­точных расходомеров, различающихся как способом создания метки в потоке, так и методом измерения времени.

Чаще всего отметчиком жидкости служит нутационная катуш­ка, находящаяся между поляризатором и «резонатором». Через нее импульсами пропускается пе­ременный ток, создающий резонансное поле с индукцией. Обыч­но коэффициент нутации k_н выбирают так, чтобы при k_н = 0 депо­ляризовать ядра или же при k_н = — 1 осуществить инверсию их намагниченности. В последнем случае отношение сигнала к шуму в два раза больше. Время tн прохождения жидкости через катуш­ку нутации длиной l_н, зависящее от расхода Q₀, не должно вли­ять на коэффициент k_н. Для этого надо иметь или очень короткие импульсы, чтобы их длительность τ была много меньше t при наибольшем расходе, или же наоборот, длительность τ должна быть достаточно большой, чтобы получить угол нутации θ > 5π. В последнем случае достигается k_н = 0 вследствие расфазировки ядерной намагниченности в различных точках поперечного, сече­ния потока.

Рассмотрим принцип работы амплитудно – частотного расходомера. На рисунке 1.72 изображена схема амплитудно-частотного меточно­го расходомера, разработанного для измерения расхода воды, ацетона и других жидкостей в диапазоне от 0,08 до 1,4∙10^-5 м³ /с.



Рисунок 1.72 - Схема амплитудного – частотного меточного ядерно – магнитного расходомера

Магнит поляризатора 1 из стали «магнико», полюсные наконеч­ники из стали марки. В зазоре размером 10x10x200 мм, име­ющем индукцию поля 0,6 Тл, расположена труба из немагнитной стали диаметром 10 мм. Полюсные наконечники 3 магнитной системы «резонатора» из железа «Армко». Индукция поля 0,13 Тл. К этим наконечникам прикреплен каркас из фторопласта, на ко­тором расположены катушки модуляции поля 4 и приемно-воз-буждающая резонансное поле катушка 5. Между поляризатором и «резонатором» расположена катушка отметчика 2, питаемая резонансной частотой от генератора 9 через электронный ключ 8. Когда последний включен, жидкость из катушки отметчика 2 выходит деполяризованной. Пройдя за время t расстояние L между катушками 2 и 5, она прекращает в катушке 5 действие ЯМР и сигнал последнего пропадает. На выходе схемы выделения 6 возникает отрицательный перепад напряжения, отключающий че­рез ключ 8 генератор 9 от катушки отметчика 2. Через время t поляризованная жидкость достигает катушки 5 и в последней возникает сигнал ЯМР, образующий на выходе схемы выделения положительный перепад напряжения, который вновь подключа­ет генератор к катушке отметчика. Частота повторения цикла

F = l/2t = υ/2L,

где υ — скорость течения жидкости.

Эта частота с помощью схемы 7 преобразуется в постоянное напряжение, измеря­емое указывающим или самопишу­щим прибором. Средняя квадратическая погрешность измерения рас­хода 1 процента.

1.3.3.17 Ионизационные расходомеры

Ионизационными расходомерами в широком смысле называ­ются приборы, основанные на измерении того или другого зави­сящего от расхода эффекта, возникающего в результате непре­рывной или периодической ионизации потока газа или (реже) жидкости.

Ионизационные расходомеры разделяются на две существенно отличные друг от друга группы:

1) расходомеры, в которых измеряется зависящий от расхода ионизационный ток между электродами, возникающий в резуль­тате обычно непрерывной искусственной ионизации потока газа (или жидкости) радиоактивным излучением или электрическим полем;

2) расходомеры, в которых измеряется зависящее от расхода время перемещения на определенном участке пути ионизацион­ных меток, возникающих в результате периодической ионизации потока газа ионизирующим излучением или электрическим раз­рядом; эти расходомеры называются меточными ионизационны­ми.

Погрешность приборов, основанных на измерении ионизаци­онного тока, довольно значительна (около плюс минус 5 процентов) и применяются они сравнительно редко, преимущественно для измерения скоро­стей, а не расходов газовых потоков. Кроме того, имеются разра­ботки ионизационных приборов для измерения расхода жидко­стей-диэлектриков, в частности расхода индустриального масла. Меточные ионизационные приборы более точные.

Расходомеры, основанные на зависимости ионизационного тока от расхода.

Ионизация движущегося потока в рассматриваемых расходо­мерах производится радиоактивным излучением или электричес­ким полем.

Расходомеры с ионизацией потока газа радиоактивным излу­чением. Радиоактивный источник, создающий α- или β-излучение, может находиться как внутри рисунок 1.73 (а,б), так и снаружи трубы рисунок 1.73 (в).




Рисунок 1.73 - Схемы ионизационных расходомеров, в которых источ­ник излучения и приемные электроды расположены на не­котором расстоянии / вдоль оси трубы

Это излучение ионизирует поток газа, движущегося в трубе. Внутри нее помещены два (иногда три) электрода, к которым подана разность потенциалов. Сила ионизационного тока, возни­кающего между электродами, будет зависеть от числа ионизиро­ванных молекул в промежутке между электродами, т. е. от ско­рости движения газа. Имеются два типа ионизационных расходо­меров. В первом — источник излучения и электроды (по крайней мере, один из них) находятся друг от друга на некотором расстоя­нии l по оси трубы рисунок 1.73 (а), в и ионизационный ток течет вдоль оси трубы. Во втором — ионизационный ток течет не вдоль, а поперек трубы, так как источник излучения и приемные электроды расположены на противоположных сторонах трубы рисунок 1.73.

Две разновидности расходомеров первого типа показаны на рисунке 1.73 (а—в). В первой схеме рисунок 1.73 (а) слой радиоактивного вещества нанесен на первом по ходу потока электроде 1, второй 2 расположен от первого на расстоянии I. Во второй схеме рисунок 1.73(б), радиоактивный источник 3 кольцевой формы находится на рас­стоянии l от двух пластинчатых электродов 4 полукольцеобраз­ной формы, расположенных друг против друга. В третьей схеме радиоактивный изотоп хрома помещен снаружи трубы в за­щитном контейнере 5. β-излучение проходит в газопровод через окно, закрытое медной фольгой, и поступает внутрь кольцевого электрода 6. Второй электрод 8 находится на расстоянии l от первого. Стенка трубы 7 из изоляционного материала. При отсут­ствии расхода во всех трех схемах все ионизированные молекулы рекомбинируют, прежде чем достигнут приемного или приемных электродов и тока в цепи не будет. С увеличением же расхода будет возрастать число ионизированных молекул, достигающих приемных электродов, и сила тока в цепи станет расти. Вначале рост силы тока пропорционален расходу, но затем станет замед­ляться. Ток будет стремиться к некоторому постоянному значе­нию, когда все ионизированные молекулы, не успев рекомбинировать, достигнут приемных электродов. При дальнейшем возра­стании скорости газа наблюдается даже небольшое уменьшение силы тока, объяснимое тем, что часть ионизированных молекул проносится мимо электродов.

В схеме, изображенной на рисунке 1.74(а), против излучающего электрода расположен один приемный электрод, а в схеме на рисунке 174(б) — два приемных электрода 2 и 3 расположены симмет­рично относительно излучающего электрода 1 и включены на­встречу друг другу.



Рисунок 1.73 - Схемы ионизационных расходомеров, в которых источник излучения и приемные электроды расположены на противоположных стенках трубы

В первой схеме при отсутствии расхода сила тока будет максимальной. С увеличением расхода сила тока бу­дет уменьшаться, потому что при этом все большее число ионизи­рованных молекул будет уноситься из межэлектродной зоны. Во второй схеме — наоборот: при отсутствии расхода и полной симметрии схемы разность ионизационных токов, текущих через приемные электроды, равна нулю. С увеличением расхода число ионизированных молекул, достигающих электрода 2, уменьша­ется, а достигающих электрода 3 — увеличивается, благодаря чему разность ионизационных токов возрастает.

Расходомеры с ионизацией газа или жидкости электрическим полем. Ионизация потока газа может происходить под действием электрического разряда того или другого вида. Ионизация ди­электрической жидкости происходит в результате возникновения в ней электрических зарядов под действием внешнего электри­ческого поля.

При ионизации газа электрическим разрядом промежуток меж­ду электродами очень мал (несколько миллиметров или даже доли его). Поэтому соответствующие приборы находят применение преимущественно в качестве анемометров для измерения мест­ных скоростей воздуха. Различаются анемометры с тлеющим, дуговым и искровым разрядами.

В одной из конструкций анемометра с тлеющим разрядом рас­стояние между заточенными на конус концами платиновых элек­тродов диаметром 0,15-0,5 мм равнялось 0,1-0,25 мм. Элект­роды были припаяны к металлическим стержням, изолирован­ным друг от друга. При столь малом расстоянии между электро­дами и достаточной величине приложенного к ним напряжения возникает тлеющий разряд (один из видов самостоятельных элек­трических разрядов в газах), ионизирующий газ.

Ионизационный расходомер для жидкостей диэлектриков изображен на рисунке 1.75.



Рисунок 1.75 - Ионизационный преобразователь для жидкостей-диэлектриков

Поток индустриального масла В протекает в кольцевом пространстве между наружным трубчатым электродом 6 и цилиндрическим электродом 7, укрепленным вдоль оси потока с помощью изоляционной втулки 8. Электрод 6 заземлен, а к электроду 7 через винт 9 подается высокое отрицательное напряжение. Под действием электрического поля в жидкости, находящейся в кольцевом пространстве между электродами 6 и 7, возникают отрицательные электрические заряды. Чем больше скорость жидкости, тем больше число этих зарядов будет собираться на третьем электроде — коллекторе 4, отделенном от электрода 6 изоляционной втулкой 5, и тем больше будет сила тока, измеряемая микроам­перметром 11. Металлическая крестовина К со стержнем 12 до­полняет электрод 4, способствуя лучшему сбору всех зарядов из жидкости. С помощью изоляционных втулок 13 и 10 преобразо­ватель расхода монтируется в трубопроводе.