Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности
Статья - Разное
Другие статьи по предмету Разное
Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности.
Кузнецов Ю.Н.
1.Известные примеры симметрийно-физической двойственности. Центральная симметрия больше, чем разновидность геометрической формы. Переход к предельной симметрии какой-либо природной сущности сопровождается изменениями её физического содержания. Например, механические силы, однонаправлено воздействующие на тело, векторами входят во второй закон Ньютона. А образующие центрально-симметричное воздействие скаляром в закон Гука.
F1 F1 F2 ?F = 0
F2
?F? ? 0
Рис.1
Ток одиночных электронов в проводнике подчинятся закону Ома. При охлаждении проводника часть электронов объединяется в центрально-симметричные куперовские пары, обуславливающие сверхпроводимость.
S2 e2
S1 e1 S2 S1 ?S = 0
e2 e1
Рис.2
Молекулы газа под воздействием разности давлений поступательно перемещаются вдоль трубы. В локальных областях замкнутого сосуда их движение становится центрально-симметричным. Динамика переносного движения переходит в газовые
V ?V = 0
¦V¦? 0
Рис.3
состояния, описываемые скалярным уравнением МенделееваКлапейрона.
Приведенные примеры свидетельствуют о том, что одна и та же природная сущность способна обладать разными геометрическими симметриями, в которых проявляются разные причинно-следственные связи.
2. О симетрийно-физической двойственности магнитостатики. Возможность существования второй стороны магнитостатики основывается на том, что электрические заряды можно принудить к центрально-симметричному движению. Практически реализуемыми центрально-симметричными токами переноса зарядов являются равномерные в обе стороны растяжения упругой электрически заряженной нити. Радиальные движения зарядов вместе с изменяющим свой радиус упругим диском, или сферической оболочкой, дополняют приведенный пример. Центрально-симметричные токи можно создать в паре рядом расположенных прямоугольных многовитковых рамок. Получены опытные факты, свидетельствующие в пользу образования потенциального магнитного поля вне коаксиального кабеля с стационарными противотоками в нём.
Известные симметрийно-физические двойственности имеют общие черты. Везде из одинаковых частей составляется центрально-симметричные образования, характеризуемые нуль-векторами. Нуль-вектор указывает не на исчезновение описываемой им
реальности, а лишь её исходных свойств. Симметризация какой-либо сущности не является причиной для её перехода к другой сущности. Происходит лишь смена свойств, сопровождаемая сменой причинно-следственных связей.
Симметризация магнитостатики удовлетворяет этим общим чертам. Потенциальное магнитное поле есть следствие центрально-симметричного наложения одинаковых циркуляционных магнитных полей. При этом геометрические нуль-векторы образуются в условиях сохранения магнитной энергии (Рис.4).
А2
А1 А1 А2 ?A = 0
?A? ? 0
Рис.4
Место исходных векторов магнитного потенциала
(1)
занимают их скаляры
. (2)
Экспериментальным доказательством является регистрация нагрева алюминиевой втулки возвратно-поступательными индукционными токами, образуемыми безвихривым видом электромагнитной индукции в области линии симметрии пары прямоугольных многовитковых рамок с переменными противотоками в них
4. О продольном эффекте, аналогичным поперечному холловскому. Потенциальное магнитное поле воздействует на движущиеся электрические заряды силой, направленной вдоль вектора скорости. При наложении такого поля на стационарный ток зарядов в проводнике, помимо действующей разности потенциалов (U), появляется дополнительная ЭДС, коллинеарная току. Её величина определяется по аналогии с холловским эффектом.
С целью увеличения искомого эффекта целесообразно использовать проводник, представляющий собой последовательное соединение нескольких (n) пар отрезков из медных проволок одинаковой длины ( l ), но разных диаметров (Рис 5).
В
Рис.5