Продольные ЭМВ, как следствие симметрийно-физической двойственности
Статья - Разное
Другие статьи по предмету Разное
Разная плотность тока в тонких (I1) и толстых (I2) участках проводника обуславливает разные дрейфовые скорости движения зарядов. Следовательно - разные ЭДС продольного эффекта в них. Если из суммы больших ЭДС (в тонких проволоках) вычесть суммы меньших ЭДС ( в толстых проволоках), то в итоге получится теоретическое описание, позволяющее вычислить ожидаемый в опыте результат
. (3)
Предлагается (Рис.6) принципиальная схема опытной регистрации продольного эффекта. Источником переменного потенциального магнитного поля является переменный центрально-симметричный ток в многовитковых прямоугольных рамках. Измерительная
цепь с разнотолщинным проводником подключается к источнику стационарного тока (к аккумуляторной батарее).
Переменные ЭДС выводятся через конденсатор на вольтметр. Ввиду малости искомого эффекта необходимо использование усилителя.
Наряду с искомым эффектом в измерительной цепи неизбежно будетприсутствовать ЭДС переменного электрического поля, образуемого избыточными заря дами,
вытесняемыми на поверхность проводов рамок.
-
U
+
??
Рис.6
Вначале измеряется ЭДС поля избыточных зарядов () без подключения источника стационарного тока. Затем суммарная () при подключении стационарного и переменного токов. Если обнаружится расхождение результатов двух измерений
? , (4)
то это может свидетельствовать о недостающей третьей ЭДС
= , (5)
Удовлетворительное совпадение с (3) позволит полагать дополнительную ЭДС искомым продольным эффектом, аналогичным поперечному холловскому.
3. О симметрийно-физической двойственности поля электромагнитных волн.
Максвелловская электродинамика не распространяются на центрально- симметричный вариант электромагнитной сущности. Она верно указывает на отсутствие продольных электромагнитных волн (ЭМВ) лишь в рамках своей применимости.
Следуя иллюстрациям приведенных известных фактов, симметрийно-физическую двойственность поля ЭМВ так же отобразим векторными диаграммами (Рис.7).
Е1 Е1 Н2
Н2 ?E = 0
S1
S2 S1 S2 ?Н = 0
Н1
Н1 Е2 Е2 ?S ? 0
Рис.7
При противофазном наложении двух одинаковых ЭМВ, нуль-векторная по всему периоду ситуация сочетается с сохранением энергий невзаимодействующих между собой полей.
Практически такое наложение автор осуществлял посредством подключенных к одному генератору разнодлинных коаксиальных кабелей ( различающихся на ?), из которых противофазные ЭМВ направлялись в суммирующий. В местном утолщении суммирующего кабеля размещалась миниатюрная проволочная катушка. Она позволяла проверить свойство электрической составляющей поля продольной ЭМВ не наводить ЭДС в замкнутом проводнике (rot E = 0).
Аналогичное наложение можно выполнить с использованием трёх волноводов. Приведенное наглядное представление симметрийно-физического перехода дополним мате
матическим описанием. В математических моделях природных явлений реальным геометрическим симметриям описываемых объектов соответствуют
геометрические симметрии тензорных величин. Чем ниже ранг тензора, тем выше степень его предельной геометрической симметрии.
Отобразим симметрийно-физическую двойственность локального поля ЭМВ посредством рангового преобразования известного 4-вектора магнитного потенциала.
. (6)
где
(7)
Электрическая компонента в 4-скаляре сохраняется без изменения. Магнитная компонента в виде 3-скаляра соответствует той, что была использована в равенстве (2).
Заменив в (6) нули на токовые источники получим в правой части равенства описание локальной безвихревой электродинамики
,
в котором, содержится центрально-симметричная магнитостатика.
Построенная автором на основе формулы (2) полная математическая модель центрально-симметричной электродинамики описывает всю совокупность новых причинно-следственных связей. Она предсказывает существование продольных электромагнитные волны, занимающих своими векторами и скалярами две координаты, свободные от поперечных волн.
Наибольший практический интерес представляют собой комбинированные продольно-поперечные ЭМВ с активно из