Geum.ru
   Авторефераты по всем темам  >>  Авторефераты по математике

Адгезионное взаимодействие между застеклованными аморфными полимерами

Автореферат докторской диссертации по физико-математическим наукам

  СКАЧАТЬ ОРИГИНАЛ ДОКУМЕНТА  
 Страницы: | 1 | 2 | 3 |
 

В четвёртой главе при использовании метода расслаивания исследуются механические свойства гомо-адгезионных соединений ПСЦПС, сформированных в диапазонах Тк от (Тсоб - 23)оС до(Тсоб - 43)оС и tк ? 24 час. Показано, что работа разрушения Gпри расслаиваниипрямо пропорциональнаtк1/2, а логарифм G обратно пропорционален 1/Тк. Отмечается, что первое находится в соответствии с прогнозом рептационных моделей и с экспериментально наблюдавшимся кинетическим законом измененияG в области Тк > Тсоб [2], а второе подтверждает выявленный выше для другой механической характеристики, прочности при сдвиге, термоактивационный механизм процесса аутогезии ПС при Тк < Тсоб. Делается вывод о контролировании эволюции адгезионных прочностных свойств при Тк < Тсоб и Тк > Тсоб одним и тем же диффузионным механизмом. На примере ПС-225 установлено существование эмпирической связи между прочностью при сдвиге s и G в виде s=5.6G1/2, что позволяет осуществлять взаимный пересчёт этих характеристик. Показано, что при Тк = (Тсоб - 33)оСи tк = 24 час значения G для монодисперсного ПС-200 (8.7 Дж/м2) и полидисперсного ПС-225 (8.4 Дж/м2) практически совпадают. Констатируется, что феномен диффузионной аутогезии между образцами ПС с застеклованным объёмом является характерным как для полидисперсных, так и для монодисперсных полимеров. Это согласуется с вышерассмотренным поведением ПС в условиях сдвигового деформирования. Значения G= 1.4-46 Дж/м2, измеренные после контактирования двух идентичных образцов ПС при Тк = (Тсоб - 23...43)оC,сопоставляются со значениями G < 1 Дж/м2 для объёма низкомолекулярного ПС с М < Мзац (Мзац - молекулярная масса сегмента цепи между ближайшими узлами сетки, составляющая 18 000 г/моль для ПС [2]) и со значениями G > 1 Дж/м2 для объёма высокомолекулярного ПС с М > Мзац. Делается заключение о формировании межмолекулярных топологических зацеплений через границу раздела ПС-ПС в исследованном диапазоне Тк. Отмечается, что из двух использованных методов исследования низкотемпературной аутогезии и адгезии аморфных полимеров более чувствительным является метод сдвигового деформирования.

В пятой главе исследуется морфология свободных поверхностей вне зоны контакта и поверхностей разрушенных зон контакта полимер - полимер с помощью методов сканирующей электронной и атомно-силовой микроскопии.

В разделе 5.1 при использовании СЭМ демонстрируется, что поверхности разрушенных гомо-адгезионных соединений ПСЦПС (см. рис. 7-б...7-д), ПФОЦПФО и смесь3:1Цсмесь3:1, формировавшихся в интервалах Тк от (Тсоб - 13)оС до (Тсоб - 33)оС, от (Тсоб - 60)оС до (Тсоб - 92)оС и при Тк = (Тсоб - 13)оС, соответственно, имеют явно выраженные признаки интенсивного деформирования. В то же время, поверхность образцов вне зоны контакта является достаточно гладкой (см. рис. 7-а).

В разделе 5.2 с помощью АСМ сопоставляется топография исходных поверхностей ПС (см. рис. 8-а) и ПММА и поверхностей разрушенных гомо-адгезионных соединений ПСЦПС (см. рис. 8-б) и ПММАЦПММА, которые формировались при весьма низких Тк по отношению к Тсоб [Тк < (Тсоб - 80)оС].

Рис. 7. СЭМ микрофотографии поверхности блочных образцов ПС-230 (Тсоб = 103оС) вне зоны контакта после экспозиции при Тк = Тсоб - 13 и tк = 24 ч (а) и поверхностей разрушенных гомо-адгезионных соединений ПС-230ЦПС-230, сформированных при рк = 0.8 МПа и: Тк = Тсоб - 13 и tк = 24 ч (б), Тк = Тсоб - 23 и tк = 24 ч (в), Тк = Тсоб - 33 и tк = 24 ч (г), Тк = Тсоб - 23 и tк = 2 мин (д). Направление экструзии и нагружения горизонтально.

Рис. 8. Трёхмерные АСМ изображения свободной поверхности монодисперсного ПС-210(а) и поверхности разрушенного гомо-адгезионного соединения ПС-210ЦПС-210, формировавшегося при Тк = (Тсоб - 84)оС, tк = 54 сутоки рк = 0.2 МПа (б).

Показано, что шероховатость (Rq) разрушенных поверхностей ПС и ПММА превосходит Rq исходных поверхностей ПС и ПММА в 3-4 раза. Во столько же раз увеличивалась Rq поверхностей разрушенных гомо-адгезионных соединений ПСЦПС, формировавшихся при Тк > Тсоб, по сравнению с Rq исходной поверхности ПС. Делается вывод, что впервые обнаруженная с помощью методов СЭМ и АСМ интенсивная деформация поверхностей разрушенных АС, сформированных при Тк < Тсоб, обусловлена сопротивлением сегментов цепей, взаимно продиффундировавших через границу раздела и образовавших межмолекулярные связи, а в ряде случаев - и топологические межмолекулярные зацепления, несмотря на стеклообразное состояние объёма контактирующих образцов.

В шестой главе исследуются характеристики процесса взаимной диффузии в зоне контакта полимерЦполимер при Тк < Тсоб, определённые по результатам механических измерений, а также рассматриваются механизм адгезии и модель молекулярного строения приповерхностного слоя блочного образца полимера.

В разделе 6.1 определяются полнота залечивания (X/X?) и глубина диффузии (X) для серии симметричных границ раздела при использовании измеренных значений sи G с помощью уравнений (6.1) и (6.2) [2]:

s/s? = X/X? (6.1),

(G/G?)1/2 = X/X?аа (6.2),

где s?, G? и X? - соответственно прочность, работа разрушения и глубина диффузии для полностью залеченной зоны контакта; X? = (2/p)1/2Rи. Показано, что при tк = 24 час значение Х/Х? находится в пределах 2-16%.

В разделе 6.2 впервые проведено прогнозирование времени полного залечивания(tкполн) в области Тк < Тсоб для серии симметричных границ раздела ПСЦПС с различной молекулярной массой и полидисперсностью при использовании уравнений (6.3) и (6.4):

tкполн = [s?а / (ds/ dtк1/4)]4а (6.3),

tкполн = [G ?а / (dG/ dtк1/2)]2 (6.4).

Показано, что минимальные значения tкполн при (Тсоб - 33)оС ? Тк ? (Тсоб - 13)оС составляют от нескольких месяцев до нескольких лет. Результаты данного прогноза сопоставлены с результатами прогноза, основанного на экстраполяции экспериментальных аррениусовских зависимостей tкполн - 1/Тк из области Тк > Тсоб [2] ва область Тк < Тсоб. Установлена удовлетворительная корреляция между двумя типами прогноза, что свидетельствует о едином механизме процесса залечивания симметричных границ раздела полимеров при Тк как выше, так и ниже Тсоб.

В разделе 6.3 для серии границ раздела полимер-полимер определяется коэффициент сегментальной диффузии рептирующей цепи (D) [7] в области Тк < Тсоб и исследуется его зависимость от Tк. Из аррениусовских графиков lgD -1/Tк (см. рис. 9-а) определяются значения Еа(D) и предэкспоненты (D0) при использовании уравнения (6.5):

lnD = lnD0 - Еа(D)/(R?Tк) аа(6.5).

Показано, что lgD0 ~ Еа(D) (см. рис. 9-б). Такое поведение связывается с соблюдением кинетического компенсационного эффекта для процесса сегментальной диффузии на границах раздела линейных аморфных полимеров со стеклообразным объёмом. Полученные в данной главе значения Еа(D)сопоставляются с определёнными в 3-ей и 4-ой главах и известными из литературных источников значениями Еа(s), Еа(аТ), Еа(G), Еа(D) и Еа процесса a-релаксации Еа(a) на поверхности, границах раздела и в объёме. Отмечается хорошее соответствие значений Еа(s), Еа(G) и Еа(D) для ПС высокой (М > Мзац) и сверхвысокой молекулярной массы (М ? 106 г/моль) в рамках рептационной модели Вула, предполагающей взаимосвязь между этими величинами в виде Еа(s):Еа(G):Еа(D) = 1:2:4 (исходя из s~ D1/4 и G~D1/2). На основании близости значений Еа(D) = 250-300 кДж/моль и Еа(a) на поверхности (210-270 кДж/моль), делается вывод, что кинетической единицей элементарного акта процесса диффузии через границу раздела ПС-ПС при Тк < Тсоб, как и процесса a-релаксации, является сегмент Куна. Более низкие значения Еа(D) на границе раздела и Еа(a) на поверхности по сравнению с соответствующими значениями Еа(D) и Еа(a) в объёме полимера связываются с пониженными плотностью и концентрацией зацеплений в граничных слоях по сравнению с объёмом полимера.

Рис. 9. Аррениусовские зависимости коэффициента криволинейной диффузии для серии исследованных границ раздела линейных аморфных полимеров (а) и зависимость D0 от Еа(D) в полулогарифмических координатах (б), полученная путём анализа данных рис. 9-а.

Проведена оценка коэффициента самодиффузии (Dс-д) на симметричных границах раздела ПС-ПС при Тк < Тсоб. Показано, что аррениусовские зависимости lgDс-д - 1/Тк, полученные в данной работе при Тк < Тсоб и другими исследователями при Тк > Тсоб для ПС с высокой М, представляют собой единую зависимость линейного типа, слабо чувствительную к области Тсоб. Такое поведение связывается с единым механизмом процесса массопереноса при Тк как выше, так и ниже Тсоб, вне зависимости от физического состояния полимера в объёме, пока зона контакта является расстеклованной.

В разделе 6.4 рассматривается механизм формирования взаимопроникающей структуры в процессе контактирования аморфных полимеров с застеклованным объёмом и её разрушения при последующем воздействии механической нагрузки.а

В разделе 6.5 предложена модель молекулярного строения приповерхностного и контактного слоёв (см. рис. 10), объясняющая повышение молекулярной подвижности в этих слоях по сравнению с объёмом благодаря понижению массовой плотности и уменьшению концентрации топологических зацеплений в этих слоях толщиной порядка размера клубка по сравнению с объёмом. Первое обусловлено гауссовым распределением плотности сегментов в клубке (см. рис. 10-в), а второе - дефицитом перекрытия внешнего клубка граничного слоя (см. рис. 10-г).

Рис. 10. Схематическое изображение (а) статистического клубка ПС с М = 100 000 г/моль, (б) расстояния между центрами масс таких клубков в объёме полимера dцент-центр = [М/(rNа)]1/3, где rи Nа - плотность и число Авогадро, соответственно, (в) распределения массовой плотности в клубке и (г) перекрытия клубков в объёме и в граничных слоях (пунктиром показаны недостающие клубки, перекрытие с которыми обеспечивало бы внешнему клубку взаимопроникающую структуру, аналогичную структуре полимера в объёме).

В седьмой главе исследуется переход стеклование - расстекловывание в приповерхностных и граничных слоях полимеров.

В разделе 7.1 для широкого круга линейных аморфных полимеров определяются критические условия реализации процесса диффузии - наиболее низкие (минимальные) температуры контактирования(Ткмин), при которых наблюдаются аутогезия и адгезия. Впервые обнаружено, что, независимо от совместимости полимеров и композиционного состава контактирующих образцов, значение Ткмин существенно, на десятки градусов, ниже Тсоб.а Например, при tк = 1 час,а для несовместимой границы раздела ПСЦПММА Ткмин = 54оС (что соответствует Тсоб - 43 для ПС и Тсоб - 55 для ПММА), а для совместимой границы раздела ПСЦПФО Ткмин = 70оС (что соответствует Тсоб - 33 для ПС и Тсоб - 146 для ПФО).

В разделе 7.2 при использовании предложенного автором адгезионного подхода, основывающегося на диффузионной природе сцепления полимеров, определяется температура стеклования поверхности полимеров Тспов путём анализа экспериментальных зависимостей s(Тк). В качестве Тспов рассматривается Ткмин на симметричных границах раздела, т.е. температурный переход Усуществование аутогезии - отсутствие аутогезииФ (см. рис. 11-а), а при приведении абсциссы к Тсоб определяется разность между Тспов и Тсоб (см. рис. 11-б).

Рис. 11. Прочность при сдвиге для гомо-адгезионных соединений ПФОЦПФО, ПММАЦПММА, ПС-225ЦПС-225, амПЭТФ-15ЦамПЭТФ-15 и крПЭТФ-15ЦкрПЭТФ-15 в зависимости от Тк (а) и от Тк - Тсоб (б); tк = 1 час. Значения Тспов (а) и(Тспов - Тсоб) (б) указаны стрелками на осях абсцисс.

Показано, что для всех исследованных аморфных полимеров характерен эффект понижения Тспов по отношению к Тсоб, DТс = Тспов - Тсоб, который оказался очень сильным для ПФО - около Ц100 К. Для частично-кристаллического ПЭТФ данный эффект не наблюдался. Выявлена слабая зависимость эффектаDТс от молекулярной массы и молекулярно-массового распределения, и сильная - от архитектуры цепи. Установлено, что эффект DТс тем сильнее, чем меньше энергия активации процесса взаимной диффузии, чем больше сила межмолекулярного взаимодействия в объёме (чем выше Тсоб) и чем более гибкой является цепь некристаллизующегося аморфного полимера, причём в последнем случае произведение DТс на параметр гибкости цепи (с?) оказалось величиной постоянной. Найдено, что значения Тспов для совместимых смесей ПС с ПФО с различной концентрацией компонентов являются близкими к значениям Тспов для ПФО. Такое поведение объясняется термодинамически выгодной поверхностной сегрегацией ПФО в смесях (более низким значением свободной поверхностной энергии ПФО по сравнению с ПС), которая была подтверждена независимым методом термолюминесценции.

При анализе кривых s(Тк) при Тк < Тсоб в широких интервалах tк (от 2 мин до 24 час) было впервые обнаружено, что они спрямляются в координатах s1/2 - Тк для всех исследованных зон контакта аморфных полимеров (такие зависимости для нескольких симметричных границ раздела ПСЦПС приведены на рис. 12-а при tк = 1 час). Линейная экстраполяция зависимостей s1/2(Тк) к s1/2 = 0 позволила определить низкотемпературный предел Тспов [Тспов-н или Тк(s1/2 = 0)] - наиболее высокое значение Тк, при котором сегментальное движение всё ещё остаётся замороженным. Показано, что интервал Тк между Тспов-н и Ткмин (= Тспов), составляющий 10-20оС для исследованных аморфных полимеров, является близким по величине к ширине перехода стеклования объёма этих полимеров. На этом основании в качестве ширины перехода стеклования приповерхностного слоя предложено использовать разность (Тспов - Тспов-н). Определённые вышеописанным способом значения Тк (s1/2 = 0) для ПС-230 при трёх существенно различающихся значениях tк = 2, 60 и 1440 мин (см. рис. 12-б) были использованы дляа построения графика арренисовского типа lgtк Ц1/[Тк(s1/2 = 0)] (см. рис. 12-в). Допуская сохранение линейного характера этой зависимости при огромных экспериментальных временах наблюдения порядка десятков-сотен лет, впервые на примере ПС осуществлён прогноз квазиравновесной Тспов (Т?пов), т.е. Тспов-н при tо ?, составившей 9-14oC.

Рис. 12. Зависимости корня квадратного из прочности при сдвиге от температуры контактирования для гомо-адгезионных соединений (а) ПС-225-ПС-225, ПС-230-ПС-230, ПС-103-ПС-103 и ПС-1111-ПС-1111 при tк = 1 час и (б) ПС-230-ПС-230 при tк = 2 мин, 1 час и 24 час; (в) - зависимость логарифма времени контактирования от 103/[Тк(s1/2 = 0)] (?), полученная из анализа данных рис. 12-б; штриховая линия - прогноз, стрелками на оси абсцисс указаны результаты прогноза значений 103/Т?пов при tк = 30 и 300 лет.

Корректность вышеопределённого значения Т?пов подтверждается близостью разностей между значениями Тс, определёнными при кратковременном воздействии, и значениями Т?, прогнозируемыми при t о ? как для приповерхностного слоя, так и для объёма ПС: (Тспов - Т?пов) (Тсоб - Т?об) 40-50оС. При использовании данных рис. 12-в и уравнения lntк = lntк0 + Еа(aпов)/RT, где lntк0 - постоянная, определена энергия активации процесса a-релаксации поверхности ПС Еа(aпов) = 325 кДж/моль, которая находится в хорошем соответствии с вышеопределёнными значениями Еа(D) = 250-300 кДж/моль для ПС. Этим подтверждается справедливость сделанного выше вывода о том, что кинетической единицей элементарного акта процесса диффузии на границах раздела образцов аморфных полимеров со стеклообразным объёмом, как и процесса a-релаксации на свободной поверхности, является сегмент Куна.

В разделе 7.3 анализируются современные представления о сегментальном движении в граничных, поверхностных и сверхтонких слоях полимеров по данным, опубликованным за последнее десятилетие в мировой научной литературе. Отмечается, что определённые в диссертационной работе значения Тспов согласуются с известными из литературных источников значениями Тс сверхтонких плёнок, имеющих толщину меньше размеров клубка макромолекулы в невозмущённом состоянии, а также со значениями Тспов блочных образцов.

ВЫВОДЫ

  • Сформулировано и развито новое научное направление - молекулярно-кинетические и структурные основы аутогезии и адгезии полимеров с застеклованным объёмом, и выявлены особенности молекулярной динамики и стеклования в приповерхностных и контактных слоях линейных аморфных полимеров.
  • Показано, что при контакте блочных образцов линейных карбо- и гетероцепных аморфных полимеров и совместимых смесей на их основе при температуре образца на десятки градусов ниже температуры стеклования его объёма реализуются аутогезия и адгезия, обусловленные взаимной диффузией сегментов цепей, которая приводит к образованию топологических межмолекулярных зацеплений.
  • Найдено, что в блочных образцах линейных аморфных полимеров различного химического строения и их совместимых смесей в интервалах температур, составляющих десятки градусов ниже температуры стеклования объёма образца полимера, сосуществуют расстеклованный приповерхностный слой и застеклованный объём; в зоне контакта таких образцов высокоэластическое состояние сохраняется.
  • Показано, что величина адгезионной прочности линейных аморфных полимеров в условиях стеклообразного состояния объёма образца полимера контролируется глубиной взаимной диффузии сегментов рептирующих цепей через расстеклованную зону контакта.а
  • Установлено, что кинетической единицей элементарного акта термоактивационного процесса массопереноса через зону контакта блочных образцов линейных аморфных полимеров со стеклообразным объёмом является сегмент Куна. Энергия активации этого процесса меньше энергии активации процесса диффузии в объёме образца полимера, что связано с пониженными плотностью и концентрацией зацеплений в граничных слоях по сравнению с объёмными.
  • Показана применимость адгезионного подхода для определения температурной области перехода стеклование - расстекловывание в контактных и приповерхностных слоях полимеров. Установлено, что эффект понижения температуры стеклования таких слоёв по отношению ктемпературе стеклования линейного аморфного полимера в объёме тем сильнее, чем больше сила межмолекулярного взаимодействия в объёме и чем более гибкой является цепь; зависимость данного эффекта от молекулярной массы и молекулярно-массового распределения слабая.

Цитированная литература

  • Воюцкий С.С. Аутогезия и адгезия высокополимеров. М.: Ростехиздат, 1960, 244 с.
  • Wool R.P. Polymer interfaces: structure and strength. Munich: Hanser Press, 1995, 494 p.
  • Mansfield K.F., Theodorou D.N. Molecular dynamics simulation of a glassy polymer surface // Macromolecules. 1991. V. 24. № 23. P. 6283-6294.
  • Meyers G.F., DeCoven B.M., Seitz J.T. Is the molecular surface of polystyrene really glassy? // Langmuir. 1992. V. 8. № 9. P. 2330-2335.
  • Волынский А.Л., Бакеев Н.Ф. Залечивание межфазной поверхности в полимерных системах // Высокомолек. соед. А. 2009. Т. 51. № 10. С. 1783-1816.
  • Дё Жен П. Идеи скейлинга в физике полимеров. М.: Мир, 1982, 368 с.
  • De Gennes P.-G. Sur la soudure des polymeres amorphes // C. R. Acad. Sc. Paris. Ser. B. 1980. V. 291. № 9. P. 219-221.

Основные результаты диссертации опубликованы в следующих работах:

    • Boiko Yu.M., PrudТhomme R.E. Bonding at symmetric polymer/polymer interfaces below the glass transition temperature// Macromolecules. 1997. V. 30. № 12. P. 3708-3710.
    • Boiko Yu.M., PrudТhomme R.E. Strength development at the interface of amorphous polymers and their miscible blends, below the glass transition temperature // Macromolecules. 1998. V. 31. № 19. P. 6620-6626.
    • Boiko Yu.M., PrudТhomme R.E. Surface mobility and diffusion at interfaces of polystyrene in the vicinity of the glass transition // J. Polym. Sci.: Part B: Polym. Phys. 1998. V. 36. № 4. P. 567-572.
    • Boiko Yu.M., PrudТhomme R.E. Morphology of fractured polymer surfaces self-bonded below the glass transition temperature // Mechanics of Composite Materials. 1998. V. 34. № 5. P. 473-482.
    • Boiko Yu.M., PrudТhomme R.E. Mechanical properties developing at the interface of amorphous miscible polymers, below the glass transition temperature: time-temperature superposition// J. Appl. Polym. Sci. 1999. V. 74. № 4. P. 825-830.
    • Бойко Ю.М., PrudТhomme R.E. Самосцепление поверхностей смеси совместимых аморфных полимеров ниже температуры стеклования // Высокомолек. соед. А. 1999. Т. 41. № 3. С. 451-456.
    • Бойко Ю.М. Характеризация вязкоупругого поведения полимер-полимерных адгезионных соединений// Пластические массы. 1999. № 2. С. 5-6.
    • Boiko Yu. M., PrudТhomme R. E. Interdiffusion and adhesion at the interface of a polystyrene/poly(2,6-dimethyl-1,4-phenylene oxide) blend below the glass transition temperature // Mechanics of Composite Materials. 1999. V. 35. № 5. P. 441-446.
    • Бойко Ю.М. Минимальная прочность сцепления полимерных поверхностей при низкотемпературном кратковременном контакте// Высокомолек. соед. Б. 2000. Т. 42. № 3. С. 542-545.
    • Boiko Yu. M. Autohesion of amorphous polymers and their miscible blends // Mechanics of Composite Materials. 2000. V. 36. № 1. P. 79-82.
    • Бойко Ю.М. Кинетика роста прочности аутогезионных соединений аморфных полимеров ниже температуры стеклования// Высокомолек. соед. Б. 2000. Т. 42. № 11. С. 1926-1930.
    • Boiko Yu.M., Gerin G., Marikhin V.A., Prud'homme R.E. Healing of interfaces of amorphous and crystalline poly(ethylene terephthalate) in the vicinity of the glass transition temperature // Polymer. 2001. V. 42. № 21. P. 8695-8702.
    • Бойко Ю.М. Начальные стадии смешения совместимых аморфных полимеров с сильно различающейся температурой стеклования// Высокомолек. соед. A. 2002. Т. 44. № 7. С. 1160-1167.
    • Бойко Ю.М. Влияние воды на аутогезию полиэфира// Высокомолек. соед. Б. 2002. Т. 44. № 9. С. 1592-1594.
    • Бойко Ю.М. Влияние давления на механические свойства полимерных аутогезионных соединений, сформированных ниже температуры стеклования// Высокомолек. соед. Б. 2002. Т. 44. № 10. С. 1838-1842.
    • Boiko Yu.M. Relationship between the contact time of polymeric surfaces and their bond strength //Mechanics of Composite Materials. 2003. V. 39. № 1. P. 89-98.
    • Бойко Ю.М. Самосцепление некристаллизующихся и кристаллизующихся аморфных полимеров // Высокомолек. соед. A. 2003. Т. 45. № 8. С. 1326-1332.
    • Boiko Yu.M., Bach A., Lyngaae-Jorgensen J. A T-peel test investigation of the low-temperature self-bonding in glassy polystyrene // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering. September 2003. P. 1-27. ISBN 87-89206-77-0.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. On the lowest temperature of self-bonding in high- and ultra-high-molecular-weight glassy polymers // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering. October 2003. P. 1-15. ISBN 87-89206-79-7.
    • Бойко Ю.М. Молекулярнаяа подвижность на поверхности и границах раздела застеклованных полимеров // Пластические массы. 2004. № 1. С. 13-22.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. The influence of molecular weight on the evolution of strength at symmetric amorphous interfaces of monodisperse polystyrene below the glass transition temperature of the bulk // Structurally Graded Polymeric Materials and Filled Polymers. Aalborg, Denmark: Institute of Mechanical Engineering. February 2004. P. 1-23. ISBN 87-89206-88-6.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. Bonding at compatible and incompatible amorphous interfaces of polystyrene and poly(methyl methacrylate) below the glass transition temperature // J. Macromol. Sci., Part B - Phys. 2004. V. B 43. № 3. P. 695-709.
    • Boiko Yu.M., Bach A., Lyngaae-Jorgensen J. Self-bonding in an amorphous polymer below the glass transition: a T-peel test investigation // J. Polym. Sci.: Part B: Polym. Phys. 2004. V. 42. № 10. P. 1861-1867.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. Auto-adhesion of high-molecular-weight monodisperse glassy polystyrene at unexpectedly low temperatures //J. Macromol. Sci., Part B - Phys. 2004.V. B 43. № 5. P. 925-934.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. Healing of interfaces of high- and ultra-high-molecular-weight polystyrene below the glass transition temperature of the bulk // Polymer. 2004. V. 45. № 25. P. 8541-8549.
    • Бойко Ю.М., Lyngaae-Jorgensen J. Феномен авто-адгезии высокомолекулярных полистирола и полиметилметакрилата при комнатной температуре // Высокомолек. соед. Б. 2005. Т. 47. № 5. С. 867-870.
    • Boiko Yu.M., Prud'homme R.E. Morphology of fractured polymerЦpolymer interfaces bonded at ambient temperature as studied by atomic force microscopy //J. Macromol. Sci., Part B - Phys. 2005. V.44. № 3. P. 413-420.
    • Boiko Yu.M., Lyngaae-Jorgensen J. Fracture energy - fracture stress relationship for weak polymerЦpolymer interfaces // Polymer. 2005. V. 46. № 16. P. 6016-6024.
    • Бойко Ю.М. Эволюция модуля упругости на границах раздела аморфных застеклованных полимеров //Высокомолек. соед. А. 2009. Т. 51. № 9. С. 1661-1670.
    • Boiko Yu.M. New simple method of measuring the surface glass transition temperature of polymers // J. Polym. Sci.: Part B: Polym. Phys. 2010. V. 48. № 18. P. 2012-2021.
    • Boiko Yu.M. Surface glass transition of amorphous miscible polymers blends // Colloid Polym. Sci. 2010. V. 288. № 18. P. 1757-1761.
    • Boiko Yu.M. On the scaling law of the evolution of lap-shear strength with healing temperature at amorphous polymer-polymer interfaces and surface glass transition // Colloid Polym. Sci. 2011. V. 289. № 9. P. 971-979.
    • Бойко Ю.М. Аутогезия и переход стеклование - расстекловывание в поверхностных слоях аморфных полимеров // Физико-химия полимеров: синтез, свойства, применение. Сборник научных трудов. Тверь: Тверской государственный университет, 2011. Вып. 17. С. 86-91. ISBN 978-5-7609-0576-5.
    • Boiko Yu.M. The evolution of interfacial strength as a way to characterize a low-temperature limit of the surface glass transition of an amorphous polymer //J. Macromol. Sci., Part B - Phys. 2011.V. B50. DOI: 10.1080/00222348.2011.557625.
      СКАЧАТЬ ОРИГИНАЛ ДОКУМЕНТА  
    		 Страницы: | 1 | 2 | 3 |
         Авторефераты по всем темам  >>  Авторефераты по математике