Вклад радиационно-термогетерогенных процессов в контакте теплоносителя с тепловыделяющими элементами в безопасность водоохлаждающих ядерных реакторов гарибов а. А

Вид материала

Документы

Содержание Методика экспериментов Результаты и их обсуждения

Подобный материал:

• Аспирант Кафедра «Теоретической и экспериментальной физики ядерных реакторов», 37.79kb.
• Студент Кафедра «Теоретической и экспериментальной физики ядерных реакторов», 38.99kb.
• Доклад чернобыльская катастрофа и ее последствия, 314.89kb.
• О влиянии экспериментальных устройств на физику и безопасность исследовательских реакторов, 187.98kb.
• Перечень докладов, 54.3kb.
• Тепловыделяющие элементы ввэр-1000, изготовляемые на ОАО «мсз», 81.15kb.
• │ │ │ м │ │ -2 │ км; см; │ │ км;, 32.62kb.
• Радиационно-химические и радиационно- биологические процессы химическое действие ионизирующего, 326.66kb.
• Правила учета тепловой энергии и теплоносителя. (Утверждено Минтопэнерго РФ 12 сентября, 404.63kb.
• Под действием нейтронного облучения конструкционные материалы оболочек твэлов реакторов, 169.68kb.

ВКЛАД РАДИАЦИОННО-ТЕРМОГЕТЕРОГЕННЫХ ПРОЦЕССОВ В КОНТАКТЕ ТЕПЛОНОСИТЕЛЯ С ТЕПЛОВЫДЕЛЯЮЩИМИ ЭЛЕМЕНТАМИ В БЕЗОПАСНОСТЬ ВОДООХЛАЖДАЮЩИХ ЯДЕРНЫХ РЕАКТОРОВ


ГАРИБОВ А.А.


Институт Радиационных Проблем НАНА

Email: nukl@box.az


Исследовано влияние радиации в процессе накопления водорода и окисления циркония в результате гетерогенных процессов в контакте циркония и сплава Zr+1%Nb с парами воды. Выявлен вклад радиационных процессов в этих контактах на радиолизные и терморадиолизные процессы разложения воды. Установлено, что радиационные процессы в контакте циркониевых материалов с водой вызывают ускорение процессов накопления Н₂ как в результате образования защитной оксидной пленки на поверхности, так и разрушительного окисления.


Изучение физико-химических процессов, протекающих в контакте металлических конструкционных материалов ядерных реакторов с водой при одновременном воздействии температуры и радиации, представляет большое значение при решении проблем материаловедения и обеспечения безопасности работы ядерно-энергетических установок. Особенности этих процессов связаны с тем, что они могут завершаться с одной стороны коррозией конструкционных материалов, а с другой стороны накоплением в среде взрывоопасных газовых продуктов [1-5].

Для выявления безопасного режима работы и оценки последствий аварий с повреждением активной зоны ядерных реакторов представляет большое значение установлении закономерностей накопления молекулярного водорода при воздействии радиации и температуры на теплоноситель в контакте с металлическими конструкционными материалами в нормальных и аварийных режимах его работы.

Анализ литературного материала [6-22] показывает, что в ядерных реакторах с водяным охлаждением, в качестве источника молекулярного водорода, рассматриваются радиолизные процессы в воде в жидком и паровом состоянии и парометаллическая реакция. В этих работах, радиолитические процессы накопления водорода в реакторах характеризовались выходом молекулярного водорода, который выделяется при гомогенном радиолизе воды [6], а влияние радиационных и радиационно-термических процессов в контакте конструкционных материалов с водой на процессы накопления Н₂ не учитывалось и вовсе. Не известны также закономерности влияния радиации и совместного действия радиации и температуры на парометаллические реакции.

В данной работе изучены закономерности радиационных (R), радиационно-термических (RT) и термических (T) процессов накопления молекулярного водорода в контакте реакторного циркония и сплава Zr+1%Nb с водой.


МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТОВ


Исследования проводили в статических условиях в специальных кварцевых ампулах объемом 0,25÷0,30см³. В качестве объекта исследования брали реакторный цирконий с чистотой 99% и сплав циркония с 1% Nb в виде тонкой ленты. Контактирующую поверхность образцов определяли на основе их геометрических размеров. С целью исключения вклада органических загрязнений поверхности в процесс накопления Н₂, образцы предварительно очищали органическими растворителями – этиловым спиртом, ацетоном, а затем промывали дистиллированной водой. После чего образцы высушивали при температуре 300÷320К в среде инертного газа аргона. Высушенные образцы взвешивались с точностью ±510^-3г и переводили в кварцевые ампулы. Ампулы с образцами вакуумировали до Р  10^-3Па, сначала при Т = 300К, а затем при Т = 673К. Радиационные и радиационно-термические процессы проводили на изотопном источнике -излучения Со⁶⁰. Дозиметрия источника проводилась химическими дозиметрами – ферросульфатным циклогексаном и метаном. Пересчет дозы в исследуемой системе производился сравнением электронных плотностей [14].

Газовые продукты процессов переводили в специальные градуированные объемы и анализировали методом газовой хроматографии (Газохром 3101). При радиолитическом процессе при Т = 300К в составе газовых продуктов кроме Н₂ наблюдали также О₂, а при терморадиолизе – в основном Н₂.


РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЯ


С целью выявления влияния металлических материалов на радиолиз воды исследована кинетика накопления водорода при радиолитическом разложение воды в присутствии реакторного циркония при 296К. Радиационно-химические выходы Н₂ при этом составляли 0,55 и 0,44молекул/100эВ. Наблюдаемый прирост значений радиационно-химического выхода молекулярного водорода при радиолизе Н₂О в присутствии металлических материалов по сравнению с выходом радиолиза чистой воды может быть объяснен вкладом эмитированных из металла, при воздействии -квантов, -электронов и созданием на поверхности металлов дополнительных активных центров для разложения воды. Приросты скоростей радиолиза воды в при поверхностном пространстве металлического циркония и сплава Zr+1%Nb составляет W = 3,4410¹²молекул/см²с и 5,0010¹²молекул/см²с, соответственно.

В условиях работы ядерных реакторов металлические конструкционные материалы подвергаются одновременному воздействию температуры и радиации в контакте с теплоносителями. Поэтому выявление закономерностей радиационно-термических поверхностных процессов образования Н₂ в контакте воды с металлическими материалами представляет большое значение.

С этой целью исследовалась кинетика накопления молекулярного водорода при радиационно-термическом и термическом процессах в контакте Zr и Zr+1%Nb с водой и на основе начальных линейных участков экспериментальных кинетических кривых определены значения скоростей этих процессов W_RT(H₂) и W_T(H₂), соответственно.

Скорость радиационной составляющей W_R(H₂) радиационно-термического процесса накопления водорода может быть определена из разницы скоростей радиационно-термических и термических процессов.


W_R(H₂) = W_RT(H₂) - W_T(H₂)


Весовым методом изучалась кинетика образования оксидной фазы на поверхности исследуемых материалов в результате радиационно-термических и термических процессов в контакте их с водой (рис.1). Экспериментальные результаты показывают, что образование оксидной пленки и накопление Н₂ в результате этих процессов происходит стехиометрически по уравнению:


(1)




Рис.1 Кинетика окисления сплава Zr+1%Nb при радиационно-термических ( =7,16Гр/с.): (1) – Т=473К; (3) – Т=873К; (5) – Т=1073К; (6) – Т=1273К и термических процессах (2) – Т=873К; (4) – Т=1073К в контакте с водой ( = 5мг/см³).


Установлено, что вклад термических процессов в накопление молекулярного водорода и процесс окисления металлов в контакте очищенной поверхности металлического циркония и сплава Zr+1%Nb с водой становится ощутимым с Т = 473К и увеличивается с ростом температуры. При Т  1073К радиационная составляющая радиационно-термического процесса по сравнению с термическим, становится незаметной W_T(H₂) >> W_R(H₂). В кинетических кривых накопления молекулярного водорода и окисления циркониевых материалов при радиационно-термических процессах (рис.2) условно можно выделить две области [19]: I – область, соответствующая накоплению H₂ в результате гетерогенных процессов с образованием защитной оксидной фазы на поверхности циркониевых материалов; II – область, накопления H₂ в результате разрушительного окисления материалов.




Рис.2 Кинетические кривые накопления водорода в результате гетерогенных процессов в контакте Zr и Zr+1%Nb с водой.

1 – термический процесс в системе Zr–H₂O при Т = 473К; 2 – радиационно-термический процесс в системе Zr–H₂O при Т = 473К; 3 – радиационно-термический процесс в системе Zr–H₂O при Т = 773К; 4 – радиационно-термический процесс в системе Zr+1%Nb–H₂O при Т = 873К.


Первая область окисления циркониевых материалов в контакте с водой завершается с образованием черной оксидной пленки с дефицитом кислорода (ZrO_1,95) [8]. Она защищает цирконий от дальнейшего окисления. Завершение образования защитного оксидного слоя на поверхности циркония в кинетических кривых окисления проявляется в виде области насыщения. При длительном времени контакта с водой, в условиях под действием радиации и температуры, в оксидной пленке и в системе Zr-ZrO₂ накапливаются в большом количестве дефектные состояния и поры, которые приводят к возникновению области разрушительного окисления циркониевых материалов. Сравнение кинетических кривых окисления циркониевых материалов (рис.1) и накопления молекулярного водорода в контактирующей среде при радиационно-термических и термических процессах показывает, что радиация вызывает повышение скорости процесса защитного окисления и ускоряет поступление разрушительного окисления циркониевых материалов в контакте с водой. В кинетических кривых накопления молекулярного водорода в результате гетерогенных процессов в контакте металлического циркония и сплава Zr+1%Nb с парами воды выше температуры 779 и 1073К соответственно и после определенного времени контакта наблюдается спад (рис.1, кр.3), уменьшение выхода молекулярного водорода в этих областях значений времени контакта и температуры не сопровождается уменьшением веса. С целью уточнения механизма процессов, приводящих к уменьшению выхода молекулярного водорода, исследована термодесорбция и проведен анализ газов, десорбированных из обработанных образцов металлического циркония и сплава Zr+1%Nb. Установлено, что в этих условиях определенная часть образовавшегося водорода накапливается в виде гидрида в металлической фазе и его количество возрастает с увеличением температуры процесса. При Т  1073К как при термических, так и в радиационно-термических процессах в контакте Zr и Zr+1%Nb с водой основная часть (более 90%) образовавшегося молекулярного водорода находится в виде гидрида. Время наступления области спада в кинетических кривых уменьшается с ростом температуры процесса.

На основе начальной области кинетических кривых определены скорости накопления радиационно-термических и термических процессов накопления молекулярного водорода. На рис.3 приведены зависимости значений начальной скорости накопления H₂ от температуры.




Рис.3. Температурные зависимости скоростей термический (1) и радиационно-термических(2) процессов накопления водорода в контакте Zr (а) и сплава Zr+1%Nb (b) с водой при  = 5мг/см³,  =7,17Гр/с.


В зависимости скорости накопления H₂ от температур в обеих системах можно выделить две области: I. T  573-473К, где накопление H₂ происходит в результате радиационно-гетерогенных процессов, с энергией активации Е = 7-8кДж/моль; II. T  573К, где образование H₂ происходит в результате радиационно-термических и термических процессов. Энергия активации радиационно-термических процессов в исследуемом интервале температур в системе Zr+1%Nb-H₂O составляет Е_а = 65кДж/моль, а при термических процессах в системах Zr-H₂O и Zr+1%Nb-H₂O энергия активации является одинаковой и равна Е_а = 76кДж/моль. Характер температурной зависимости скорости и значения энергий активации процессов окисления металла и накопление H₂ при радиационно-термических процессах в контакте циркониевых материалов с водой являются идентичными. Энергии активации процессов катастрофического окисления и второй области радиационно-термического защитного окисления циркониевых материалов являются одинаковыми и равны 65кДж/моль.

Учитывая, что в исследуемом интервале температур скорость термического разложения чистой воды очень мала [16], наблюдаемые высокие значения скоростей радиационно-термических и термических процессов генерации H₂ в контакте Zr и Zr+1%Nb с водой в этом интервале температур можно объяснить взаимодействием молекул воды с активными состояниями поверхности металлов, образовавшимися под действием температуры и радиации.

На основе полученных экспериментальных результатов и литературного материала [20-23] можно предложить следующий механизм разложения воды в контакте с металлическими материалами под действием температуры и радиации.

Электроны проводимости металлов, участвуя в тепловом движении, способны пересекать поверхность и создавать приповерхностный слой (1-2Å) электронного облака [20]. Эмиссию электронов из металла может стимулировать действие температуры и радиации. При этом создается двойной электрический слой – заряженный конденсатор. Отрицательной обкладкой конденсатора служит электронное облако, а положительной-поверхностный слой ионов металла. Теоретический расчет [21], а также экспериментальные результаты [22] показывают, что поля в этих системах достигают 10⁸-10⁹В/см, и оказывают существенное влияние на поверхностные процессы. Расчет показывает [22], что молекула H₂O, в адсорбированном на поверхности металлов (Al, Cu) состоянии, диссоцирует H₂O  H⁺ + OH^- при напряжении поля 1,310⁷В/см. Образовавшиеся на поверхности металлов положительно заряженные ионы Me⁺ служат центром адсорбции электродонорной молекулы воды с образованием молекулярного комплекса Me⁺OH₂. Энергия связи между ионом и молекулой воды, степень переноса электронной плотности с молекулы воды на ион Me⁺ зависят от электроноакцепторных свойств и радиуса иона [23].

Продукты диссоциации воды разделяются под действием электрического поля в поверхностном слое металле. При этом H⁺, находясь в непосредственном контакте с электронным облаком приповерхстного слоя, может нейтрализоваться:


H⁺ + e^-  H (2)


Поверхностный положительно заряженный остов взаимодействует как с OH^- ионами, так и молекулами воды:


Me⁺ + OH^-  MeOH (3)

2Me – OH  Me–O–Me + H₂O (4)

Zr⁺ + H₂O  ZrO^- + H₂ (5)


Образовавшиеся по (5) поверхностные кислородные дырки могут мигрировать в объем в результате взаимодействия с объемными атомами металлов.

Исследовано влияние плотности паров воды и мощности -излучения на процессы накопления H₂ в контакте Zr+1%Nb с водой при 873К.

На рис.4 приведены зависимости скоростей радиационно-термических, термических и радиационных процессов накопления водорода от плотности воды.



Рис.4. Зависимости скоростей накопления водорода при термическом (1), радиационном (2) и радиационно-термическом (3) процессах разложения воды в контакте со сплавом Zr+1%Nb от плотности паров воды () при 873К,  =7,21Гр/с.


Схематически радиационно-термические процессы разложения воды в контакте с металлическими поверхностями можно представить следующим образом. В результате радиационных и термических процессов на поверхности образуются активные центры (S*).

(6)


На образовавшихся активных центрах происходит адсорбция молекул воды с образованием комплексов (S*–H₂O), некоторые в дальнейшем диссоциируют с образованием H₂ (2-5).


S* + H₂O_q  (S*–H₂O) (7)


2(S*–H₂O)  2S–OH + H₂ (8)


Если представить, что в момент адсорбции и распада молекулы воды на поверхности металл-оксидных систем наступает стационарный режим в процессе генерации активных центров (6), с учетом (7) и (8) для скорости процессов образования H₂, то получим выражение:


(9)


 – скорость образования H₂ (молекулсм^-2с^-1), b – константа адсорбционного равновесия на поверхности,  – плотность паров воды.

Как видно из экспериментальных кривых при   1мг/см³ зависимость носит линейный характер , что свидетельствует о том, что , а при   3, и скорость процесса не зависит от плотности паров воды

Влияние мощности излучения изучено при фиксированных значениях параметров Т = 873К,  = 5мг/см³. При каждом значении мощности излучения изучена кинетика накопления водорода (рис.5,a) и на основе начальный линейных участков кривых определены значения скоростей процессов. На рис.5,b представлена зависимость . Как видно из зависимости в области значений  = 4÷10Гр/с. кривая стремится к насыщению.

Наблюдаемую область насыщения в зависимости можно объяснить наступлением равновесия между процессами генерации и рекомбинационной гибели активных центров на поверхности металлов. На основе сравнение кинетических кривых накопления H₂ при радиационно-термических процессах при различных мощностях можно сделать заключение о том, что равновесие между процессами генерации и гибели активных центров на поверхности циркониевых материалов является подвижным и с увеличением равновесие (6) наступает при малых временах контакта.

Исследовано влияние мощности излучения и температуры на процессы накопления H₂ в результате разрушительного окисления исследуемых материалов. Установлено, что в металлическом цирконии, область разрушительного окисления при идентичных условиях наступает при меньших значениях времени контакта, чем в сплаве Zr+1%Nb, что свидетельствует о пассивности сплава к радиационно-термическим процессам коррозии по сравнению с чистым цирконием. Время наступления области разрушительного окисления в результате радиационно-термических процессов в контакте этих материалов с водой уменьшается с возрастанием температуры в системе Zr–H₂O при T  723K, а в Zr+1%Nb– H₂O при T  1073K переходная область полностью исчезает.




Рис.5. Влияние мощности дозы -излучения на процессы накопления водорода при радиационно-термических процессах разложения воды в контакте со сплавом Zr+1%Nb при Т = 873К,  = 5мг/см³.

а) Кинетические кривые накопления водорода в I области: (1) – термический; (2) – радиационно-термический при  =0,13Гр/с; (3) –  =2,19Гр/с; (4) –  =3,47Гр/с; (5) –  =7,17Гр/с.

b) Зависимость .


На основе полученных закономерностей радиационно-термических процессов накопления H₂ в контакте металлических материалов с водой можно определить концентрацию молекулярного водорода в теплоносителе в реальных условиях работы ядерных реакторов. На основе значений скоростей радиационной составляющей радиационно-термических процессов (1) рассчитано условное значение выхода молекулярного водорода на энергию, поглощенную водой в системе Zr–H₂O. С учетом того, что мощность дозы - и -радиации в водных реакторах обычно составляет 125Вткг^-1 [18], рассчитана скорость образования H₂ в 1кг теплоносителя в результате радиационно-термических процессов в контакте с металлическими Zr (таблица 1).


Таблица 1.

Количество образовавшегося Н₂ в 1кг теплоносителя в результате радиационно-химических процессов в контакте циркония с водой

Т,К	, мг/см3	, Вткг-1	W(H2), гкг-1ч-1
300	1103	125	0,05
473	5		0,05
573	5		0,39
773	5		39,21
923	5		54,13

Значения скоростей термических процессов окисления для Zr при Т  473К и для Zr + 1%Nb при Т  573К по сравнению со скоростью радиационно-термических процессов становятся незначительными, ими в пределах точности определения можно пренебречь.

Эффект радиации в первой области окисления Zr и сплава Zr + 1%Nb в контакте с водой уменьшается с ростом температуры и становится незаметным при Т  873К и Т  1073К соответственно.

Эффект радиации в радиационно-термических процессах зависит от мощности излучения [5,23]. С целью выявления закономерностей влияния мощности излучения на радиационно-термические процессы окисления сплава Zr + 1%Nb в первой области исследована кинетика коррозии сплава Zr + 1%Nb при Т = 873К и различных мощностях -излучения  = 0,14-7,16 Вткг^-1.


Таблица 2.

Влияние мощности -излучения на процесс радиационно-термической коррозии сплав Zr + 1%Nb в контакте с водой при Т = 873К,  = 5мг/см³.

Мощности излучения, Вткг-1	Wкорр.104, мгсм-2с-1	R	Мощности излучения, Вткг-1	Wкорр.104, мгсм-2с-1	R
0	5,0	0	3,48	10,0	100
0,14	5,9	0	7,16	10,0	100
2,19	7,3	46

В таблице 2 приведены значения скорости окисления циркония в начальной области кинетических кривых и величины эффекта радиации при коррозии сплава Zr + 1%Nb [24].

(10)


где W_p – скорость радиационно-термических, W_T – скорость термических процессов окисления сплава Zr + 1%Nb.

Как видно из таблицы эффект радиации в процессе коррозии сплава Zr + 1%Nb в контакте с водой наблюдается только в определенной области значений мощности излучения и достигает 100% при мощности -излучения   3,48 Вткг^-1.




Рис.6. Изотермические кинетические кривые термических и радиационно-термических процессов окисления циркониевых сплавов в контакте с парами воды в логарифмических координатах: 1 – циркалой-4, термический Т = 1273К (лит.); 2 – сплав Zr + 1%Nb, радиационно-термический и термический Т = 1273К; 3 – циркалой-4, термический Т = 1073К (лит.); 4 – сплав Zr + 1%Nb, радиационно-термический Т = 1073К; 5 – сплав Zr + 1%Nb, термический Т = 1073К; 6 – сплав Zr + 1%Nb, радиационно-термический Т = 873К; 7 – циркалой-4 (лит.); 8 – сплав Zr + 1%Nb, термический Т = 873К.


Действие радиации вызывает ускорение наступления области разрушительного окисления циркония и сплава Zr + 1%Nb. Смещение начала разрушительного окисления (РО) под действием радиации зависит от температуры. При температурах Т  723К действие -радиации вызывает смещение начала РО в область малых времен контакта _(РО) (_(РО) уменьшается в 2-3 раза). Начало разрушительного окисления и разница в значениях _(РО) в радиационно-термических и термических процессах уменьшается с ростом температуры. При Т  1273К отсутствует переходная область (рис.1) к РО и при этом становится незаметным эффект радиации в процессах в контакте циркониевых материалов с водой.

В литературе [15] обнаружено разрушительное окисление циркалой-4 при термических процессах в контакте с парами воды. На рис.6 приведено сопоставление результатов [15] с нашими. Как видно из рисунка кинетические кривые окисления сплавов в логарифмических координатах при Т = 873К для сплавов циркалой-4 и Zr + 1%Nb в пределах точности определения совпадают. Наблюдаемые незначительные отклонения в значениях количества металла, подвергающегося окислению при высоких температурах, можно объяснить различием в составе этих сплавов.

Ускорение процесса разрушительного окисления циркониевых материалов под действием радиации можно объяснить радиационными процессами дефектообразования в системе Zr – ZrО₂, радиационно-термокаталитическим действием оксидной фазы в процессе разложения воды.

Как видно из приведенных результатов радиационные и радиационно-термические процессы в контакте циркониевых материалов с водой приводят к ускорению процесса образования молекулярного водорода и окисления металла как в области образования защитного оксидного слоя на поверхности, так и в области разрушительного окисления этих материалов в контакте с парами воды. Действие излучения вызывает также ускорение наступления разрушительного окисления циркониевых материалов в контакте с водой.

Обнаруженный эффект радиации в процессе накопления водорода и окисления металлов в контакте циркониевых материалов с парами воды при различных температурах может быть использован в области радиационного материаловедения и при уточнении сценария аварий в ядерных реакторах.

Анализ результатов аварий на Чернобыльской АЭС 26 апреля 1986 году и Fukusuma-1 в Японии показывает, что при аварийных ситуациях источником опасности служили газовые смеси, образовавшиеся в результате радиационно-термических процессов в системах вода-тепловыделяющие элементы, вода-замедлители. В общих случаях аварии температура активной зоны поднималась и расплавились материалы тепловыделяющих элементов и топлива. Для охлаждения реактора подавалась вода и имело место радиационно-термические и термические процессы. Полученные результаты показывают, что при температурах T > 1073K в условиях реактора происходит катастрофические разрушения металлических материалов и в результате взаимодействия с водой происходит образование водородсодержащих газовых смесей.

Учитывая то, что в обоих случаях взаимодействия теплоносителя с материалами тепловыделяющих элементов происходит в условиях деления ядерных материалов, вклад радиационных процессов в результате осколочного радиолиза воды будет больше, чем в -радиолитических процессах. Таким образом, в реальных условиях аварии скорость разрушения конструкционных материалов и накопления водорода будет больше, чем в наблюдаемых нами модельных экспериментах.


ЛИТЕРАТУРА

1. Герасимов В.В. Коррозия реакторных материалов М.: Атомиздат, 1980.
   
2. Alexan Z. Radiolysis and corrosion processes in reactors // STU Cer. Fiz. 1970, V.22(9), p.1005.
   
3. Cox B. Factors controlling the corrosion behavior of zirconium alloys under irradiation // Реакторное материаловедение: тр. конф. по реакт. материаловед. Алушма, 1978, Т.5, с.91-131.
   
4. Christensen H.C. Effects of water radiolysis on corrosion in nuclear reactors // Radiat. Phys. Chem., 1981, V.18(1-2), p.147-158.
   
5. Нечаев А.Ф., Петрик Н.Г., Седов В.М., Сергеева Т.Б. Радиационная коррозия конструкционных материалов ядерных энергетических установок, М.: ЦНИИатоминформ, 1988, 54с.
   
6. Кабакчи С.А., Будаев М.А., Ковалевич О.М. Образован￿￿ водорода в тер￿орадиоционных процессах при гипотетических авариях с потерей теплоносителя на АЭС с реакторами ВВЭР. Химия высоких энергий, 1988, Т.22, №4, с.295-300.
   
7. Седов В.М., Нечаев А.Ф., Петрик Н.Т., Сергеева Т.Б. Радиационная химия теплоносителей ядерных энергетических установок, Л.: ЛТИ им.Ленсовета, 1986, 62с.
   
8. Кульский А.А., Страхов Э.В., Волошинова А.М., Близнюкова В.А. Вода в атомной энергетике, Киев, Наукова Думка, 1983, с.43.
   
9. Алексеев Б.А., Виэгин Е.И., Ермаков В.А. и др. Водные режимы и коррозия металлов водо-водяных энергетических реакторов. В кн.: Водный режим водо-водяных реакторов, радиационный контроль теплоносителей. II симпоз. СЭВ. Штральзунд (ГДР), 8-9 мая 1972г. с.9-53.
   
10. Allen L.Camp., John G.Cummings, Martin P.S., Chester F.K., Robert J.H., Jeffrey S.C., John R.S., Jomes H.S. Light water reactor hydrogen mauna / NUREG/GR-2726, SAND 82-1137, R3, 1983.
    
11. Cassette Ph. Etude de la production du comportment de J’hydrogen dans un reacteur nucleaiv a can pressurisee on situation accidentell: Rapport CEA-R-S175, CEN-Saclay, 1982.
    
12. Berns W.Q., Moore P.B. Water radiolysis and its effects upon in reactor zircaloy corrosion. Radiation Effects, 1976, V.30, p.233-242.
    
13. Jshigure L., Eujita N., Tamura T. et.al. Effects of gamma-radiation on the velease of corrosion products from carbon steel and stainless steel in high temperature water. Nucl. Technol., 1980, V.50, p.169-177.
    
14. Пикаев А.К. Дозиметрия в радиационной химии. М.: Наука, 1975, с.120.
    
15. Leistikow S. and Schanz G. The oxidation behavior of zircaloy-4 in steam between 600 and 1600⁰C. Workstoffe und Korrosion, 1985, V.36, No3, p.105-116.
    
16. England C. Thermodynamics of water decomposition catalyzed by zeolites. Int. J. Hydrogen Energy, 1984, V.9, No4, p.315-317.
    
17. Ковалев В.П. Вторичные электроны. М.: Энергоиздат, 1987, с.82.
    
18. Ашкрофт Н., Мермин Н. Физика твердого тела. М.: Мир, 1979, с.339.
    
19. Panciz J., Jchradnik R. Helvetica Chim. Acta, 1978, V.61, No3, p.59.
    
20. Muller R.H., John Wiley N.Y. Advances in Electrochemistry and Electrochemical Engineering, 1973, V.9, p.547.
    
21. Пинчук В.М. Диссоциация молекул Н₂ и Н₂О на поверхности металлов алюминия и меди, Журн.Физ.Химии, 1986, Т.10, №7, с.1786-1788.
    
22. Пинчук В.М., Кругляк Ю.А., Долгушин М.Д. Пространственное и электронное строение комплексов ионов Li⁺, Na⁺, Be²⁺ и Mg²⁺ с молекулами HF, H₂O и NH₃. Журн. Теоретическая и Экспериментальная Химия, 1976, Т.12, вып.2, с.155-162.
    
23. Седов В.М., Нечаев А.Ф., Петрик Н.Т., Сергеева Т.Р. Радиационная химия теплоносителей ядерных энергетических установок. Меж. Процессы, Л.: ЛТИ им Ленсовета, 1987, с.58.
    
24. Зелинский В.Ф., Петельзудов И.А., Рекова Л.П., Роделе А.Г., «Влияние ионной имплантации на коррозию циркония и сплавов на его основе», Вопросы Атомной науки и техники, Серия: Физика радиационных повреждений и радиационное материаловедение, 1989, вып.1, № 48, с. 47-52.