Гістерезис феромагнетиків
Информация - Физика
Другие материалы по предмету Физика
У вимірювальній котушці індукується е.р.с.
Е = Uc= N2SdB/dt,(8)
де S - площа поперечного перерізу сердечника. Ця електрорушійна сила викликає у вимірювальній котушці струм І2 = Е/R2 (якщо знехтувати індуктивним опором котушки та ємнісним опором конденсатора С1, які набагато менші R2). Струм І2 створює на конденсаторі напругу
UC = q/C1 = 1/C1 I2 dt 1/RC Uc dt.(9)
яка подається на Y вхід осцилографа. Таким чином, враховуючи (8)
Uy = - N2SB/R2C1.(10)
Звідси
B=UyC1R2/N2S.(11)
Значення Uy вимірюється каліброваним входом осцилографа.
Висновки
В даному рефераті розглянуто:
- явище феромагнітного гістерезису та причини його виникнення;
- доменну структуру феромагнетиків та те як вона вплває на форму петлі гістерезису;
- деякі способи дослідження кривих гістерезису феромагнетика.
Список використаної літератури
1)">В.А. Костицын, -Опыт математической теории гистерезиса, Матем. сб., 32:1 (1924), 192202
2).,,1983.271.">М.А. Красносельский, А.В. Покровский. Системы с гистерезисом М., Наука, 1983. 271 стр.
3)(PDF).ReviewofScientificInstruments66(9):4718-4730.DOI
4)4) К.В. Шалимова, Физика полупроводников, Энергия, М., 1976. ст. 11-24, 29-42, 54-60.
5)5) П.С. Киреев, Физика полупроводников, Высшая школа, М., 1975, ст 37-48, 58-62, 72-76, 85-89, 100-101.
6)6) В.Ф. Лысов, Практикум по физике полупроводников, Просвещение, М., 1976, ст. 5-34.