Книги по разным темам Pages:     | 1 | 2 |

В малой окрестности границы устойчивости T форРассмотрим кристалл с исходной структурой R0 > мирование солитонов типа (29) невозможно по причине (конечной структурой R0 < 0), где параметр порядка сильной заторможенности мягкой моды. Действительно, R0 = 0 и, следовательно, 1 = 0. Дифференцируя (16) при температуре |T - T| = 1K, |T - T |/T 10-2, по времени, после использования (15) найдем где частота критических колебаний - J0(T )-1/ 2r/t2 = -02r + 01u + 0U0 + 0( + Jr)u. |T - T |1/2 1013 s-1, J0 1014 s-1, Tc 102 K, (25) нельзя возбуждать солитоны длительностью меньше p 10-12 s. Поэтому рассмотренные здесь солитоны Разрешая (25) относительно r методом последовательдлительностью 10-13-10-9 s нельзя возбуждать при ных приближений по малым слагаемым и учитывая температурах, достаточно близких к границе устойчисвязь между r и, получим из (17) замкнутое нели вости T.

нейное уравнение относительно 2 2 2 /t2 - c22 /z = F1 U00/[02 + 1]2 2/z 4. Обсуждение результатов 1 2 +(3/2)JU00[02 + 1]-1 2 + 2 /t2, (26) Из полученных результатов следует важный вывод, где что в структурно-неустойчивом кристалле может возни 2 c2 = c2 - F1 U00/[02 + 1].

кать и распространяться локализованное в пространстве коллективное возбуждение атомной решетки Ч солитон.

Правая часть (26) содержит нелинейный и дисперсиС одной стороны, этот солитон является структуронный члены и является поэтому величиной более ным дефектом, состоящим из двух межфазных границ, высокого порядка малости по отношению к левой части.

разделенных другой фазой, а с другой Ч импульВ связи с этим используем приближение однонаправсом поля упругой деформации с характерной длиной ленного распространения вдоль оси туннелирования, l 10-8-10-4 cm и соответствующей длительностью параллельной оси z. В результате найдем p 10-13-10-9 s. Причем скорость солитона незначи 2 тельно превышает скорость распространения плоской 2 /z = F1 U00/c2[02 + 1]2 / c звуковой волны, что, возможно, приводит к эффекту воз 2 1 2 +(3/2)JU00[02 + 1]-1 2 + 2 /, растания скорости звука на стадии нелинейной упругой (27) деформации, наблюдаемому экспериментально [4].

Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. Солитон поля упругой деформации в структурно-неустойчивом кристалле Разумно предположить, что теоретически обнаруженные в структурно-неустойчивом кристалле солитоны и являются теми коллективными нелинейными возбуждениями решетки, которые ответственны за ее поведение на стадии нелинейной упругой деформации.

Необходимым условием возбуждения солитонов поля упругой деформации в структурно-неустойчивых кристаллических системах является наличие в них незаторможенной мягкой моды. При приближении к границе устойчивости частота мягкой моды стремится к нулю, в то время как релаксационный параметр практически не изменяется. Поэтому в малой окрестности границы устойчивости T в структурно-неустойчивых кристаллах мягкие моды, как правило, ДпереторможеныУ. Следовательно, здесь не представляется возможным наблюдение солитонов поля упругой деформации.

Список литературы [1] Л.Д. Ландау. Теория упругости. Наука, М. (1987). 248 с.

[2] В.Е. Панин, В.Е. Егорушкин, Ю.А. Хон, Т.Ф. Елсукова. Изв.

вузов. Физика 12, 5 (1982).

[3] Е.Е. Слядников. ФТТ 46, 6, 1065 (2004).

[4] L.B. Zuev, B.S. Semukhin, K.I. Bushmelyova, N.V. Zarikovskay. Mater. Lett. 42, 97 (2000).

[5] В.Е. Панин, В.А. Клименов, В.П. Безбородов, О.Б. Перевалова, В.П. Подковка, Н.П. Коломеец, П.А. Городищенский, Э.В. Козлов. ФХОМ 6, 77 (1993).

[6] D.H. Auston, K.P. Cheung. Phys. Rev. Lett. 53, 16, (1984).

[7] J.T. Darrow, B.B. Hu, X.C. Zhang, D.H. Auston. Opt. Lett. 15, 323 (1990).

[8] Э.М. Беленов, А.В. Назаркин, В.А. Ущаповский. ЖЭТФ 100, 3, 762 (1991).

[9] С.В. Сазонов. ФТТ 37, 6, 1612 (1995).

[10] Л. Аллен, Дж. Эберли. Оптический резонанс и двухуровневые атомы. Мир, М. (1978). 421 с.

Физика твердого тела, 2005, том 47, вып. Pages:     | 1 | 2 |    Книги по разным темам