Книги по разным темам Pages:     | 1 | 2 |

ских состояний и структуры ЭМ поля мод, которые связаны с излучателем. Поскольку исследованный опал Таким образом, для оценки относительного подавлене сильно отличается по свойствам от идеальной ГЦК ния/усиления спонтанного излучения в стоп-зоне проупаковки сфер, минимум в полной плотности состояний анализировано искажение формы спектра ФЛ для балв области его ДбрэгговскойУ фотонной щели состав- листически распространяющихся мод путем построения СО. Было обнаружено, что СО имеет особенность на ляет всего несколько процентов [18]. Соответственно частотах стоп-зоны за счет различия связи излучателя теория (см., например, [7] для опала) предсказывает с собственными модами PhC вне стоп-зоны и с модами незначительное уменьшение вероятности излучения для дефектов в стоп-зоне. Минимум СО в стоп-зоне, наблюисточника в опале.

даемый при малых мощностях накачки, является следВ случае опала с дефектами такое рассмотрение, ствием малости числа оптических мод, доступных для по-видимому, следует модифицировать в силу связи связи с излучателем. Напротив, максимум СО, наблюдаизлучения либо с модами идеальной решетки в разреемый при большей мощности накачки Ч по-видимому, шенной зоне, либо с модами дефектов в брэгговском следствие более эффективной связи излучателя с локаконусе. Можно ожидать, что, во-первых, вероятности лизованными модами дефектов по сравнению со свободизлучательной рекомбинации вне и внутри стоп-зоны но распространяющимися модами PhC. Использованный будут различны в силу эффекта Парселла [3] и, вометод построения СО является усеченной версией более вторых, эффективная вероятность рекомбинации унаслеобщего метода построения спектра показателя степени дует анизотропию брэгговской стоп-зоны опала.

в зависимости интенсивности излучения от мощности Излучение в опале переносится и баллистически, и накачки, изложение которого будет приведено в последиффузно. Баллистические фотоны выходят из опала дующей статье. Суммируя результаты данной работы, без рассеяния, т. е. принадлежат модам, участвовавшим можно сказать, что если дисперсия стоп-зоны в опале в акте рекомбинации. Напротив, фотоны, испытавшие приводит к ярко выраженной диаграмме направленности многократное рассеяние, утрачивают информацию о своэмиссии [20], то та же дисперсия при наличии двух ем происхождении. Длина свободного пробега фотонов типов оптических мод является причиной анизотропии в опалах составляет 7Ц10 m [19], что больше длиэффективной вероятности спонтанного излучения.

ны брэгговской аттенюации. Эта длина и определяет глубину выхода баллистических фотонов. Заметим, Авторы благодарны М. Калитиевскому и Д. Чигрину что относительная доля диффузно рассеянных фотонов за стимулирующую дискуссию.

определяется плотностью дефектов и не зависит от мощности накачки, поэтому в СО представлена только баллистическая компонента излучения. Список литературы Поскольку дефект окружен брэгговским резонатором, [1] В.П. Быков. ЖЭТФ 63, 4, 1226 (1972).

его моды, частоты и волновые вектора которых лежат [2] E. Yablonovitch. Phys. Rev. Lett. 58, 2059 (1987).

в стоп-зоне, локализованы, т. е. подобны модам резо[3] E.M. Parcell. Phys. Rev. 69, 681 (1946).

натора с добротностью, определяемой связью данной [4] Special issue of Photonic Crystals. Advanced Materials 13, моды с распространяющимися модами свободного про(2001).

странства. В случае оптической накачки локализация [5] Zhi-Yuan Li, Zhao-Qing Zhang. Phys. Rev. B 63, 125 моды приводит к усилению эмиссии пропорционально (2001).

добротности моды. Таким образом, при увеличении [6] E.P. Petrov, V.N. Bogomolov, I.I. Kalosha, S.V. Gaponenko.

мощности накачки все имеющиеся моды получают при- Phys. Rev. Lett. 81, 77 (1998).

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. Изменение спонтанного излучения в стоп-зоне опала с увеличенным контрастом... [7] M. Megens, J.E.G.J. Wijnhoven, A. Lagendijk, W.L. Vos. Phys.

Rev. A 59, 4727 (1999).

[8] S.G. Romanov, A.V. Fokin, V.I. Alperovich, N.P. Johnson, R.M. De la Rue. Phys. Stat. Sol. 163, 169 (1997); S.G. Romanov, A.V. Fokin, R.M. De La Rue. Appl. Phys. Lett. 74, (1999); Y.A. Vlasov, M. Deutsch, D.J. Norris. Appl. Phys. Lett.

76, 1627 (2000).

[9] S.G. Romanov, A.V. Fokin, V.V. Tretijakov, V.Y. Butko, V.I. Alperovich, N.P. Johnson, C.M. Sotomayor Torres. J.

Cryst. Growth. 159, 857 (1996); Yu.A. Vlasov, K. Literova, I. Pelant, B. Honerlalage, V.N. Astratov. Appl. Phys. Lett. 71, 1616 (1998).

[10] M.N. Shkunov, Z. Valy Vardeny, M.C. DeLong, R.C. Polson, A.A. Zakhidov, R.H. Baughman. Adv. Funct. Mat. 12, (2002).

[11] S.V. Frolov, Z.V. Vardeny, K. Yoshino, A. Zakhidov, R.H. Baughman. Phys. Rev. B 59, R5284 (1999).

[12] H. Cao, J.X. Xu, Y. Ling, S.-H. Chang, S.T. Ho, E.W. Seelig, X. Liu, R.P.H. Chang. In: Photonic crystals and light localization / Ed. by C.M. Soukoulis. NATO series (2001). Vol. 563.

P. 389.

[13] Yu.A. Vlasov, M.A. Kaliteevski, V.V. Nikolaev. Phys.

Rev. B 60, 1555 (1999).

[14] S.G. Romanov, T. Maka, C.M. Sotomayor Torres, M. Mller, R. Zentel. J. Appl. Phys. 91, 9426 (2002).

[15] C.Г. Романов, Ф.В. Фокин, В.Ю. Бутко, С.М. Самойлович, К.М. Сотомайор Торрес. ФТТ 38, 1825 (1996).

[16] A. Reynolds, F. Lpez-Tejeira, D. Cassagne, F.J. Garcia-Vidal, C. Jouanin, J. Snchez-Dehesa. Phys. Rev. B 60, 11 (1999).

[17] S.G. Romanov, H.M. Yates, M.E. Pemble, R.M. De La Rue.

J. Phys.: Cond. Matter. 12, 339 (2000); A.L. Reynolds, D. Cassagne, C. Jouanin, J.M. Arnold. Synthetic Metals 116, (2001).

[18] K. Busch, S. John, Phys. Rev. E 58, 3896 (1998).

[19] J. Huang, N. Eradat, M.E. Raikh, Z.V. Vardeny, A.A. Zakhidov, R.H. Baughman. Phys. Rev. Lett. 86, 4815 (2001).

[20] S.G. Romanov, T. Maka, C.M. Sotomayor Torres, M. Mller, R. Zentel. J. Lightwave Technology 17, 2121 (1999).

Физика твердого тела, 2003, том 45, вып. Pages:     | 1 | 2 |    Книги по разным темам