Рабочий цикл быстроходного автомобильного дизельного двигателя со смешанным теплоподводом
Дипломная работа - Разное
Другие дипломы по предмету Разное
Задание на курсовую работу
Таблица 1. Исходные данные
ПоказателиЗначениеrCO20,10rH2O0,09rN20,75rO20,06t1, 0C-10?22?1,6?1,62n1,24P10,1 МПа
Быстроходный автомобильный дизельный двигатель со смешанным теплоподводом.
Требуется:
. Рассчитать термодинамические характеристики рабочего тела ?, R, Cp, Cv, k, Cn*.
. Найти значения термодинамических параметров P, V, T, U, H, S в узловых точках цикла и характеристики процессов цикла ?U, ?H, ?S, Q, L, L0
. Построить цикл в системах координат P-V и T-S.
. Определить термодинамические характеристики цикла ДВС Q1, Q2, LC,?t, TA, TB, Pt, термический КПД цикла Карно в рабочем интервале температур.
. Построить графики зависимостей термического КПД и среднего давления цикла от степени сжатия, степени повышения давления, степени предварительного расширения.
Введение
В данной курсовой работе рассматривается рабочий цикл быстроходного автомобильного дизельного двигателя со смешанным теплоподводом. В четырехтактном двигателе рабочие процессы происходят следующим образом: 1) Такт впуска. При движении поршня от высшей манометрической точки (ВМТ) к низшей манометрической точке (НМТ) вследствие образующегося разряжения из воздухоочистителя в полость цилиндра через открытый впускной клапан поступает атмосферный воздух; 2) Такт сжатия. Поршень движется от НМТ к ВМТ; впускной и выпускной клапаны закрыты, вследствие этого перемещающийся вверх поршень сжимает поступивший воздух; 3) Такт расширения, или рабочий ход. Впрыснутое в конце такта сжатия топливо, перемешиваясь с нагретым воздухом, воспламеняется, и начинается процесс сгорания, характеризующийся быстрым повышением температуры и давления; 4) Такт выпуска. Поршень перемещается от НМТ в ВМТ и через открытый выпускной клапан 6 отработавшие газы выталкиваются из цилиндра.
Все вышесказанное выявляет актуальность выбранной темы исследования.
Цель работы - построить и проанализировать теоретического цикла двигателя внутреннего сгорания.
Для достижения цели необходимо решить следующие задачи:
Рассчитать характеристики рабочего тела;
Осуществить расчет термодинамических процессов;
Построить цикл работы двигателя внутреннего сгорания;
Проанализировать построенный цикл.
Расчет термодинамических характеристик рабочего тела
Рабочее тело представляет собой смесь идеальных газов. Средняя (кажущаяся) молярная масса смеси находятся по формуле, кг/моль:
(1)
где ?1 - молярная масса компонента смеси, кг/моль; r1 - объемная доля компонента; m - количество компонентов в смеси.
Газовая постоянная рабочего тела:
(2)
Где ?R = 8,314 кДж/(кмольК) - универсальная газовая постоянная.
Изобарная молярная теплоемкость рабочего тела, кДж/(кмольК):
(3)
Где - изобарная молярная теплоемкость компонента газовой смеси, кДж/(кмольК).
Изобарная массовая теплоемкость, кДж/(кгК):
(4)
Изохорная массовая теплоемкость, кДж/(кгК):
(5)
Показатель адиабаты:
(6)
Политропная массовая теплоемкость рабочего тела в процессе последующего расширения, кДж/(кгК):
(7)
Расчет термодинамических процессов цикла
Абсолютное давление Р1=0,1 МПа - по условию задачи.
Абсолютная температура Т1=t1+273=-10+273=263 К
Удельный объем V1, м3/кг, найдем из уравнения состояния идеального газа:
(8)
Следовательно, удельный объем составит:
(9)
Внутреннюю энергию U1, кДж/кг, вычисляют как произведение изохорной теплоемкости на абсолютную температуру:
Энтальпия Н1, кДж/кг, равна произведению изобарной теплоемкости на температуру
Энтропию рабочего тела в исходной точке цикла S1 можно принять равной нулю.
Адиабатный процесс 1-2
Удельный объем V2, м3/кг, в конце адиабатного сжатия находят из выражения степени сжатия:
Следовательно, V2 найдем по следующей формуле:
Давление рабочего тела Р2, Па, в конце сжатия найдем из уравнения адиабаты:
Абсолютную температуру рабочего тела Т2 найдет из уравнения состояния идеального газа
При этом, внутренняя энергия U2 составит:
Энтальпия во второй точке равна:
Теплота, подведенная к рабочему телу в адиабатном процессе Q1-2=0
Обратимый адиабатный процесс одновременно является эзоэнтропным, то есть изменение энтропии рабочего тела ?S1-2=0
Работа изменения объема L1-2, кДж/кг, может быть найдена из уравнения первого закона термодинамики:
Q=?U+L,(15)
Где ?U изменение внутренней энергии тела, кДж/кг
Следовательно:
?U1-2=-L1-2
L1-2= - (U2-U1)= - (661-198)=-463 кДж/кг
Располагаемая работа L10-2 кДж/кг, может быть определена по уравнению первого закона термодинамики, представленного во второй форме:
Q=?H+L0,(16)
Где ?H - изменение энтальпии рабочего тела, кДж/кг
?H=-L0 1-2
L0 1-2= - (H2-H1)= - (913,12-273,52)=-639,6 кДж/кг
Работа изменения объема и располагаемая работа идеального газа в обратимом адиабатном процессе также могут быть вычислены по формулам:
(17)
L01-2=kL1-2 (18)
Воспользуемся формулой (18) для вычисления работы идеального газа:
Изохорный процесс 2-3
Давление рабочего тела P3, МПа, в конце изохорного проц