Авторефераты по всем темам >>
Авторефераты по физике
САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОСУДАРСТВЕННЫЙ УНИВЕРСИТЕТ На правах рукописи
ТРИФАНОВ АЛЕКСАНДР ИГОРЕВИЧ
ЭФФЕКТЫ НЕЛИНЕЙНОГО ВЗАИМОДЕЙСТВИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНОГО ПОЛЯ С АТОМОМ, ЛЕЖАЩИЕ В ОСНОВЕ БАЗОВЫХ ЭЛЕМЕНТОВ ОПТИЧЕСКОЙ И КВАНТОВОЙ ИНФОРМАТИКИ
Специальность 01.04.02 теоретическая физика
АВТОРЕФЕРАТ
диссертации на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук
Санкт-Петербург - 2012
Работа выполнена на кафедре высшей математики естественнонаучного факультета Санкт-Петербургского национального исследовательского университета информационных технологий, механики и оптики.
Научный консультант: Мирошниченко Георгий Петрович, доктор физико-математических наук, профессор, НИУ ИТМО, профессор
Официальные оппоненты: Трошин Александр Сергеевич, доктор физико-математических наук, профессор, РГПУ им. А.И. Герцена, профессор Трубилко Андрей Игоревич, кандидат физико-математических наук, доцент, СПб университет ГПС МЧС России, доцент
Ведущая организация: Казанский физико-технический институт им.Е.К.Завойского Казанского научного центра Российской Академии наук
Защита состоится 2012 г. в часов на заседании диссертационного совета Д 212.232.24 при Санкт-Петербургском государственном университете по адресу: 199004, Санкт-Петербург, Средний пр., д. 41/43, ауд. 304.
С диссертацией можно ознакомиться в библиотеке Санкт Петербургского государственного университета.
Автореферат разослан 2012 года.
Ученый секретарь диссертационного совета Аксенова Елена Валентиновна
ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ
Актуальность темы. Нелинейные процессы взаимодействия электромагнитного (ЭМ) поля с веществом находят применение в информационных технологиях для хранения, передачи и обработки данных. Привлечение современных достижений теории информации и квантовой физики дало толчок новому направлению - квантовым информационным технологиям. Использование свойств микро- и наносистем (фотоны, атомы и ионы в ловушках, квантовые точки и т.д. [1]) обеспечивает высокую эффективность работы с данными, закодированными в их квантовых состояниях.
Использование фотонов в качестве носителей информации обеспечивает устойчивость каналов передачи к шумам, однако требует реализации сильного нелинейного взаимодействия в процессах, включающих небольшое число фотонов. Для решения этой проблемы предложено несколько квантовых атомно-полевых интерфейсов [2], использующих обратную связь [3], электромагнитно-индуцированную прозрачность [4], резонаторное взаимодействие [5], и т.д. Экспериментальные успехи, достигнутые как в способах генерации однофотонных состояний, так и в области реализации оптической памяти и оптических квантовых вентилей, дали толчок теоретическим исследованиям, направленным на поиск оптимальных условий, обеспечивающих атомно-полевое взаимодействие. С этой точки зрения представленная работа, посвященная исследованию нелинейных полуклассических и квантовых оптических эффектов, актуальна.
Целью работы является исследование нелинейных квантовых эффектов взаимодействия ЭМ поля с атомом и моделирование на их основе логических устройств для оптических и квантовых информационных технологий.
Научная новизна результатов, полученных в работе:
1. Исследован эффект оптической бистабильности (ОБ), возникающий при взаимодействии двух мод ЭМ поля с трехуровневым атомом - конфигурации. Обратная связь, включающая обе моды, реализуется использованием кольцевого резонатора. Найдены и исследованы решения системы нелинейных уравнений, полученных из стационарного уравнения Лиувилля и уравнений согласования.
Построены и изучены кривые интенсивностей Двход - выходУ для различных параметров взаимодействия атома и ЭМ поля. Двумерная область входных параметров, при которых наблюдается ОБ, построена и исследована впервые.
2. Исследованы эффекты нелинейного взаимодействия четырех мод ЭМ поля с М-схемой пяти атомных уровней. Найдены условия возникновения эффектов когерентного пленения населенности (КПН) и электромагнитно - индуцированной прозрачности (ЭМИП) в стационарном режиме. Предложена полуклассическая модель операции контролируемого преобразования фазы на (КПФ) поляризационных состояний мод ЭМ поля.
3. Исследована эволюция неклассического состояния квантовой моды ЭМ поля резонатора в процессе взаимодействия с неидеальным детектором. Для модели дискретного фотодетектора, в которой ЭМ поле взаимодействует с двухуровневым атомом-зондом, развит формализм операторов Крауса. Для учета разного рода неидеальностей детектора состояний атома, впервые вместо ортогональных проекторов введены операторы более общего вида. С их использованием исследовано влияние неидеальности на характеристики информативности фотодетектора, связанные с изменением энтропии системы.
4. Исследованы квантовые логические операции на основе условной эволюции квантовых систем. На примере квантовой логической операции КПФ фоковских состояний резонаторного ЭМ поля, предложен эффективный способ реализации многокубитовых логических вентилей, использующих редукцию при измерении. Впервые при моделировании квантовых логических устройств использован формализм операторов Крауса. С этой целью исследованы алгебраические свойства системы операторных уравнений для анализируемой ситуации.
Положения, выносимые на защиту:
1. Результаты теоретического исследования взаимодействия - атома и двумодового ЭМ поля с учетом обратной связи по обеим модам. Результаты, полученные численным решением системы нелинейных уравнений, и исследование свойств этих решений.
2. Исследование эффектов нелинейного взаимодействия четырех мод ЭМ поля с М-схемой пяти атомных уровней и их использование для реализации КПФ поляризационных состояний данных мод.
3. Теоретическое описание процесса детектирования квантовой моды ЭМ поля резонатора неидеальным фотодетектором. Алгебраические свойства системы уравнений для операторов, описывающих неидеальный детектор. Влияние неидеальности на изменение энтропии фон Неймана при детектировании.
4. Результаты теоретического исследования и численного моделирования операции КПФ квантовых состояний ЭМ поля. Использование условной эволюции квантовой системы, взаимодействующей с детектором, для реализации условных вероятностных квантовых вентилей с вероятностью, близкой к единице.
Достоверность результатов обеспечивается надежностью используемых теоретических методов, использованием современного вычислительного оборудования при проверке моделей, воспроизводимостью полученных результатов, хорошим согласием с теоретическими расчетами других авторов и многократной апробацией результатов на научных семинарах и конференциях.
Научная и практическая значимость:
1. Результаты, полученные для оптической системы с двумодовой структурой обратной связи, могут быть использованы для реализации оптической ячейки памяти, а также оптического транзистора.
2. Теоретическое исследование эффектов КПН и ЭМИП позволяет реализовывать устройства, в которых имеет место сильное нелинейное взаимодействие между распространяющимися совместно модами ЭМ поля.
3. Результаты исследования условной эволюции могут быть использованы для описания любой квантовомеханической системы, взаимодействующей с детектором. В частности, это касается квантовых информационных систем, в которых детектор выполняет особую роль извлечения классической информации из состояний квантовых объектов.
Апробация работы. Основные результаты работы докладывались на: международной конференции молодых ученых ДКМУУ (Санкт-Петербург, 2008г., 2009г., 2010г., 2011г.); международной конференции ДDays on DiffractionУ (Санкт-Петербург, 2008г., 2009г.); международной конференции молодых ученых ДОптикаУ (Санкт-Петербург, 2007г., 2011г.); международной конференции ДФундаментальные проблемы оптикиУ(Санкт-Петербург, 2008г., 2010г.); международной конференции ICONO/Lat (Казань, 2010г.); международной научной школе ДКогерентная оптика и оптическая спектроскопияУ (Казань, 2010г., 2011г.); семинаре памяти Д.Н. Клышко (Москва, 2011г.).
ичный вклад автора. В большинстве совместных работ автором диссертации выполнена основная часть исследований. Соавторам принадлежит постановка задач, обсуждение полученных результатов и участие в написании статей.
Публикации. Основные результаты по теме диссертации изложены в 13 печатных изданиях, 7 из которых изданы в журналах, рекомендованных ВАК, 6 - в сборниках трудов конференций.
Объем и структура работы. Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Полный объем диссертации составляет 115 страниц с 32 рисунками. Список литературы содержит 127 наименований.
а) б) Рис. 1: Однонаправленный кольцевой резонатор с помещенной в него нелинейной средой и трехуровневый - атом, взаимодействующий с двумя модами ЭМ поля.
КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ
Введение содержит анализ современных тенденций развития квантовых информационных технологий, обоснование актуальности темы исследования, формулировку цели работы, основные защищаемые положения и полученные результаты, их новизну и практическую значимость, структуру и содержание диссертации.
Первая глава является обзорной и содержит краткое описание рассматриваемых в работе эффектов нелинейного взаимодействия ЭМ поля с атомом. В первом параграфе обсуждается ОБ, возникающая при взаимодействии электромагнитного поля с двухуровневым атомом. Рассматриваются два типа ОБ: абсорбционная и дисперсионная, в основе которых лежат, соответственно, нелинейный закон поглощения света в среде и оптический эффект Керра. Во втором параграфе обсуждается теория эффектов КПН и ЭМИП, которые являются проявлениями квантовой интерференции. В третьем параграфе изложены основы квантовой теории детектирования. В частности, рассмотрено описание эволюции системы, взаимодействующей с детектором. На примере дискретной модели фотодетектирования рассмотрено непроекционное измерение квантовой системы и введены математические конструкции, использующиеся для описания этого типа измерений.
Вторая глава посвящена исследованию ОБ абсорбционного типа в стационарном режиме. Рассматриваются способы управления оптическим гистерезисом при взаимодействии двумодового электромагнитного поля с ячейкой паров - атомов (рис. 1б). Обе моды после взаимодействия с атомными переходами при помощи зеркал снова попадают на вход ячейки (рис. 1а).
Первый параграф содержит введение, где перечислены последние теоретические и экспериментальные результаты, полученные в данной области.
Во втором параграфе выводится система нелинейных уравнений, описывающая взаимодействие - атома с двумя модами электромагнитного поля E1, и E2, вклюа) б) Рис. 2: a) Область стабильности: R1 = R2 = 0.6, 1 = -2 = 0.7 б) перекрестная out зависимость интенсивностей Двход-выходУ I2 (I1); R1 = R2 = 0.6, 1 = -2 = 0.7;
единица частоты 108Гц.
in in ченными в обратную связь. Если j = j (I1, I2 ) - коэффициент поглощения ячейки out in in in для каждой моды, тогда Ij = j (I1, I2 ) Ij описывает связь интенсивности изin out лучения на входе Ij и на выходе Ij ячейки. Согласованием этих величин с Ij, получаются следующие два уравнения системы:
in 0 in in in Ij = Ij + j I1, I2 RjIj, j = 1, 2, где Rj - коэффициенты отражения полупрозрачных зеркал, а Ij - начальные инin in тенсивности каждой из мод. Коэффициенты поглощения j (I1, I2 ) находятся из решения стационарного уравнения Лиувилля [H, ] + iG = 0, где супероператор релаксации G вводится заданием продольных и поперечных скоростей радиационного затухания для неподвижных атомов.
В третьем параграфе при помощи численных методов находятся решения рассматриваемой системы уравнений и исследуется их устойчивость. Оценивается норма L матрицы, линеаризованной в окрестности некоторой точки системы. Устойчивые in in решения (I1, I2 ) соответствуют точкам, в которых L < 1.
0 Множество точек (I1, I2 ) плоскости, которым соответствуют несколько решений in in (I1, I2 ) системы, образует область ОБ абсорбционного типа (рис. 2а). В общем случае эта плоскость разбивается на три области: внутренняя Va, собственно область ОБ, и область Vt. В каждой из них имеет место свой закон поглощения. В области Va наблюдается экспоненциальный закон Бугера, а в области Vt закон линейный. Va и Vt отделены друг от друга областью ОБ, в которой происходит смена закона поглощения. Исследуются ее форма и размеры как функции отстроек 1 и 2 частот падающих полей от атомных резонансов соответствующих переходов, ширин спонтанных распадов 2j, и скорости затухания когерентности между уровнями |1 и |3.
В четвертом параграфе обсуждаются зависимости интенсивностей Двход - выout 0 out 0 0 ходУ I1 (I1 ) и I2 (I1 ) для различных траекторий в плоскости (I1, I2 ). В частности, Рис. 3: Система из пяти зеемановских подуровней Rb - "М-схема".
out на рис. 2б изображена перекрестная зависимость I2 (I1 ). Можно видеть две области 0 out значений I1, где нарушается единственность I2. Низкому уровню выходного сигнаout 0 ла I2 соответствует точка (I1, I2 ), принадлежащая Va. Начальные интенсивности, out для которых значение I2 велико, лежат в области прозрачности Vt.
В пятом параграфе производится проверка результатов на основе перехода к стандартной модели двухуровневого атома. Находятся приближенные аналитические выражения для величин Im (12) и Im (32). Предполагая 1 2 1 и 2 = 0, можно получить:
12121 21 Im (12) =, Im (32) = Im (12).
23 4221 - 21 (2 - )2 + 1 Шестой параграф заключает вторую главу. В нем приводится набор параметров, для которого производились вычисления, а также обсуждаются полученные результаты.
Третья глава посвящена изучению эффектов атомной когерентности, возникающих при взаимодействии пятиуровневого атома Rb с четырьмя модами ЭМ поля в классическом состоянии, действующих на его переходах (М-схема, рис. 3).
Первый параграф содержит обзор исследований эффекта ЭМИП, а также обсуждение его использования.
Второй параграф содержит постановку задачи и описание модели взаимодействия. В частности, выбирается система зеемановских подуровней, взаимодействующая с модами циркулярно поляризованного излучения с частотами 1, 2, 3 и (рис. 3). При обозначении e+, e-, j = 1,..., 4 - векторов циркулярных (соответственно j j правых и левых) поляризаций мод излучения считается, что переход |1 |2 разрешен для моды с вектором поляризации e-, |2 |3 - для e-, |3 |4 для e-, 1 2 |4 |5 для e+. Эффекты ЭМИП и КПН исследуются в стационарном пределе, где они проявляются в виде увеличения пропускания ячейки с газом атомов заданной конфигурацией уровней.
В третьем параграфе произведен вывод эффективного гамильтониана. В представлении взаимодействия и в резонансном приближении он имеет вид: H = (jj+1,j+1 + (j, j+1 + j+1, j)), где j - многофотонные отстройки, i j = |i j|, j j=i, j = 1, 2, 3, 4, 5 - атомные операторы, и k - частоты Раби действующих полей.
В четвертом параграфе для нахождения матрицы плотности системы, меняющейся на частотах действующих полей и на комбинациях этих частот, вводится стационарное уравнение Лиувилля [H, ] + iG = 0, где G - супероператор релаксации, вводимый как и раньше посредством продольных и поперечных скоростей затухания.
Это уравнение имеет простое решение для случаев (e+,e,e) (считается, что мода 1 2 с частотой 3 всегда имеет вектор поляризации e-): (1) = (2) = (3) = (4) = |1 1|, а также в случае e-, e, e- : (5) = (6) = |5 5|. Нетривиальные случаи решения 1 2 данной системы рассматриваются в следующих двух параграфах.
В пятом параграфе рассматривается стационарное решение для e-, e+, e+. При 1 2 малых значениях скорости ДпродольнойУ релаксации 51, а также при W1 23 22k,k+k 1, Wk =, k = 1... 4, 51 21 + 23 2 + k k,k+где Wk - скорости вынужденного радиационного перехода |k |k + 1, в стационарном решении (7) атомные состояния |1 и |2 присутствуют с малой амплитудой вероятности и М-схема по оптическим свойствам близка к - схеме, построенной на состояниях |3, |4 и |5. Таким образом, задача сводится к известной о взаимодействии - атома с двумя модами электромагнитного поля.
В шестом параграфе рассматриваются моды излучения с поляризациями e-, e-, e+. Отмечены разные режимы работы М-схемы:
1 2 22-4 2+( ) 1 2 Х при 1 = 4 + в правом плече М-схемы (уровни |3, |4 и |5 ) 4(4-2) наблюдается ЭМИП;
22+44 Х при 3 = в левом плече М-схемы (уровни |1, |2 и |3 ) наблюдается 2ЭМИП;
Х при 2 = 4 = 0 ЭМИП наблюдается во всей М-схеме.
При большой однофотонной отстройке 1 1, 12 вдали от резонанса (в области прозрачности) М-схема по оптическим свойствам близка к двухуровневой схеме, построенной на состояниях |1 и |2. Формула для матричного элемента (8) в этом приближении будет справедлива, когда заселенность уровня |1 близка к единице.
W1 Это требование удовлетворяется при условии 1, а переходы не насыщаются W2 соответствующими полями: W1 < 21, W2 < 23, W3 < 43, W4 < 45.
В седьмом параграфе обсуждается полуклассическая модель логической операции КПФ поляризационных состояний мод ЭМ поля. При прохождении пучка света через вещество, поляризационные состояния приобретают фазовый множитель abc, зависящий от состояний поляризации. Результаты, полученные выше, можно использовать для нахождения полуклассической оценки суммарного набега фазы, кодируя логические состояния битов векторами e+, e, e. В данном параграфе 1 2 приводятся параметры системы, необходимые для реализации этой операции.
Восьмой параграф содержит обсуждение полученных результатов.
Четвертая глава посвящена исследованию условной эволюции квантовой моды резонатора при ее взаимодействии с неидеальным детектором. Рассматривается дискретная модель фотодетектирования.
Первый параграф содержит обзор работ, посвященных теории фотодетектирования, перечисление основных направлений исследований в данной области, а также обзор результатов, полученных за последние годы.
Во втором параграфе содержится описание процесса фотодетектирования в дискретной модели. Двухуровневый атом, приготовленный в некотором состоянии, пролетает сквозь резонатор, где он взаимодействует с квантовой модой, а затем попадает в селективный детектор (ионизационную камеру), в которой измеряется его состояние. Результат измерения позволяет делать заключения относительно состояния поля резонатора. Для учета влияния неидеальности ионизационной камеры производится ее параметризация. Вводится случайная величина , характеризующая результат измерения атома: = 1 соответствует тому, что атом обнаружен первым детектором ионизационной камеры, настроенным на измерение состояния |g ; = 2 атом обнаружен вторым детектором, настроенным на измерение возбужденного состояния |e ; = 0 - атом пропущен из-за несовершенства измерительного устройства.
Данной случайной величине, характеризующей процесс измерения, сопоставляется полный набор операторов , = 0, 1, 2: 0 + 1 + 2 = IA. Для них находятся следующие выражения:
0 = 1 - g |g g| + (1 - e) |e e|, 1 = |1,g|2 |g g| + |1,e|2 |e e|, 2 = |2,e|2 |e e| + |2,g|2 |g g|, где g и e - квантовые эффективности детекторов - вероятности обнаружить атом детектором, а |1,e|2 = P ( = 1 |e), |2,g|2 = P ( = 2 |g ) - соответствующие условные вероятности, причем |1,g|2 + |2,g|2 = g, |1,e|2 + |2,e|2 = e. Используя разложе Ж ние Крауса, операторы можно записать в виде: = M,M,. Каждый ,{g,e} из операторов M, описывает определенный процесс внутри ионизационной камеры: M,gg = ,gg |g g| соответствует детектированию атома, находящегося в состоянии |g детектором с номером (далее = 1, 2 - номер детектора); аналогично M,ee = ,ee |e e| соответствует детектированию атома, находящегося в состоянии |e ; M,ge = ,ge |e g| описывает скачок |g |e, а M,eg = ,eg |g e| - скачок |e |g. Физический смысл операторов M, в случае = 0 заключается в следующем: M0,gg - атом в основном состоянии пропущен, M0,ee - атом в возбужденном состоянии пропущен, M0,eg и M0,ge - атом не детектируется, но под действием классических полей детекторов происходит скачок |g |e или |e |g.
В третьем параграфе описывается непосредственно процесс фотодетектирования. В пространстве состояний полевых мод производится разложение единицы, определяются положительно определенные операторозначные меры и супероператоры . Предполагается,что атом был приготовлен в основном состоянии A = |g g| и рассматривается унитарная эволюция U атомно-полевой системы с произвольным начальным состоянием поля резонатора, описываемым матрицей плотности F.
Определяются операторы Крауса полевых состояний K, = | M,U |g и {g,e} супероператоры :
K, = , | | U |g = ,Ug, {g,e} {g,e} Ж Ж Ж = K,K, = |,g|2 UggUgg + |,e|2 UegUeg.
,{g,e} Четвертый параграф содержит иллюстрацию применения формализма, развитого в предыдущих разделах. Рассматривается переоценка гипотез о первоначально равномерно распределенной плотности вероятности суперпозиции вакуумного и однофотонного состояний | = | () = cos |0 + sin |1, [0, ]. Вычислена 2 апостериорная вероятность гипотезы P ( | ):
|,g|2 - |,e|2 sin2 () cos () P ( | ) = 1 +, 2 |,g|2 + |,e|2 - |,g|2 sin2 () где - однофотонная частота Раби, а - время взаимодействия.
В пятом параграфе рассчитаны различные информационные характеристики фотодетектора: изменение энтропии системы, связанное с детектированием, информативность (по Шеннону), качество (fidelity) и обратимость детектирования.
Шестой параграф посвящен обсуждению результатов и их месту в ряде работ по данной тематике.
Пятая глава посвящена реализации трехкубитовой квантовой операции КПФ на , в основе которой лежит взаимодействие ЭМ поля резонатора с детектором, структура которого описана в главе 4.
Рис. 4: Cхема энергетических уровней ридберговского атома с действующими квантовыми и классическими полями. 1,2 - частоты Раби классических полей, ga,b,c константы взаимодействия квантовых полей резонатора.
Первый параграф содержит обзор работ, посвященных реализации логических гейтов, где используется взаимодействие с атомом в высокодобротном резонаторе, а кубиты кодируются в фоковских состояниях резонаторных мод.
Во втором параграфе представлена модель взаимодействия шестиуровневого атома с тремя квантовыми модами резонатора и двумя вспомогательными модами в классическом состоянии (рис. 4). Предполагается, что атом влетает в резонатор в основном состоянии |1 A. Под действием квантовой моды (а) с константой связи ga и частотой a он может быть возбужден в состояние |2 A. Моды в классическом состоянии с частотами 1 и 2 действуют на переходах |2 A |3 A и |2 A |5 A.
Переходы |3 A |4 A и |5 A |6 A взаимодействуют с квантовыми модами (b) и (с), частоты которых b и c соответственно. Рассматривается резонансное приближение, в котором гамильтониан системы H (t) = HA + HF - V (t) имеет вид:
H = kkk - (ga21a + gb43b + gc65c + h.c.) - [123 + 225 + h.c.].
k= В третьем параграфе из уравнения itU (t) = HU (t), U (0) = I определяется оператор эволюции в виде U (t) = |s A k| Kk s (t), где Ksk (t) - полевые операторы s,k=Крауса, каждый из которых описывает преобразование состояния поля, когда атом, приготовленный в состоянии |k A после взаимодействия, детектируется в состоянии |s A, s, k = 1, 2,..., 6. В рассматриваемой системе |k A = |1 A. Подстановка данного разложения в исходное дифференциальное уравнение дает систему операторных d дифференциальных уравнений idtK = M K, где Mi,j = i| H |j A, а Ks (t) Ks1 (t) - компоненты операторного вектора K. Методом исключения (при j = 0) получено однородное дифференциальное уравнение шестого порядка для оператора K1 (t) и показано, что в фоковском базисе данный оператор диагонален в каждый момент времени. С использованием такой диагонализации найдено решение исследуемого дифференциального уравнения в стандартной форме K1 (t) = Cn exp (-int), где n=Cn - независящие от времени операторные коэффициенты, коммутирующие с операторозначными корнями n характеристического многочлена. Для упрощения вычислений используется предположение, что все корни n различны. Находятся явные аналитические выражения для элементов оператора K1 (t) в фоковском базисе, ограниченном числами фотонов 0 и 1 в каждой моде.
Четвертый параграф представляет исследование зависимости элементов оператора K1 (t) от времени, которая затем используется для реализации операции КПФ. Предположение |1| = |2| = || >> |ga| = |gb| = |gc| = |g| дает оценку 2|| tint = (1 + 2k), k = 0, 1, 2,... необходимого времени взаимодействия во втором |g|порядке по параметру |g| / ||. С использованием данной оценки далее вычисляется вероятность P (tint) детектировать атом в состоянии |1 A и условное качество (fidelity) F (tint) данной операции для начального состояния F (0):
2 |g|2 P (tint) = 1 - F (0)uu, F (tint) = 1.
||u=В пятом параграфе обсуждается еще одно свойство рассматриваемой системы.
Именно, если имеет место следующее соотношение между частотами Раби действующих полей: |1| = |2| = |ga| = |gb| = |gc| = |g|, то рассматриваемую систему можно использовать как генератор перепутанных пар фотонов, когда исходное состояние i поля резонатора | F = |1 a (|0 b + |1 b) (|0 c + |1 c). Действительно, реа2 6 лизуя взаимодействие в течение времени tint =, сопровождающееся детектиро3|g| ванием состояния |2 A, получим следующий результат условной эволюции полевого состояния: |EP R F = |0 a |10 bc+|01 bc. Оценка вероятности и качества операции в этом случае дают соответственно P 0.2, F 0.99.
Шестой параграф содержит обсуждение результатов и сравнение используемого формализма с другими. Отмечено, что нетривиальной задачей является моделирование операций, при которых энергия в подсистеме квантовых мод ЭМ поля не сохраняется.
Основные результаты работы 1. В стационарном пределе исследована ОБ абсорбционного типа при взаимодействии двух мод ЭМ поля с - атомами. Рассмотрена обратная связь с двумодовой структурой. Для всех значений входных интенсивностей мод найдены значения выходных интенсивностей и построены кривые зависимости интенсивностей полей Двход - выходУ. Изучены способы управления ОБ.
2. В стационарном режиме исследованы нелинейные оптические свойства атомной подсистемы, состоящей из пяти уровней, взаимодействующей с четырьмя модами ЭМ моля (М-схема). Получены приближения двух- и трехуровневой схем. Исследованы эффекты КПН и ЭМИП в подсистемах М-схемы. На основе полученных результатов предложена операция КПФ.
3. Для описания взаимодействия квантовой резонаторной моды с неидеальным фотодетектором исследована условная эволюция и развит математический аппарат параметризации, учитывающей различного рода неидеальности.
4. На основе условной эволюции квантовой системы, взаимодействующей с детектором, предложен способ реализации квантовых логических устройств, использующий редукцию состояния при детектировании. Предложен алгоритм решения операторной системы уравнений для определения операторов Крауса, характеризующих измерительное устройство.
5. Предложена вероятностная (P = 0.2) модель генератора перепутанных пар резонаторных фотонов (heralded entanglement) с качеством, близким к единице.
Публикации по теме диссертации [A1 ] Трифанов А.И. Реализация квантового логического вентиля CCNOT на основе зеемановской структуры уровней в атомах рубидия / А.И.Трифанов // Научно-Технический Вестник ИТМО. -2008. -Т.51. -С.390-398.
[A2 ] Trifanov A.I. Optical CCNOT quantum gate/ G.P.Miroshnichenko, I.Yu.Popov, A.I.Trifanov // Сборник трудов конференции ДФундаментальные проблемы оптикиУ в рамках международного оптического конгресса ДОПТИКА - XXI векУ.
Санкт-Петербург. -2008. C.123-125.
[A3 ] Trifanov A.I., Quantum gate implementation based on nonlinear optical phenomena / G.Miroshnichenko, I.Popov, A.Trifanov // Proc. of the conference "Days on Diffraction 2008". Saint-Petersburg. -2009. -P.177-181.
[A4 ] Trifanov A.I., Possible implementations of CNOT and CCNOT gates / G.P.Miroshnichenko, I.Yu.Popov, A.I.Trifanov // Physics of Particles and Nuclei Letters. -2009. -V.6(7). -P.589-593.
[A5 ] Trifanov A.I., Three qubit operation in the five level optical medium / G.P.Miroshnichenko, I.Yu.Popov, A.I.Trifanov // Proc. of the conference "Days on Diffraction 2009". Saint-Petersburg. -2010. -P.185-191.
[A6 ] Трифанов А.И., Нелинейные оптические свойства среды с М - конфигурацией атомных уровней / Г.П.Мирошниченко, И.Ю.Попов, А.И.Трифанов // Оптика и Спектроскопия. -2010. -Т.109(3). -C.456-462.
[A7 ] Trifanov A.I., Optical bistability in nonlinear system with two loops of feedback / G.P.Miroshnichenko, A.I.Trifanov // ICONO 2010 Proc. of SPIE. -2011. -V.7993.
[A8 ] Трифанов А.И., Модель оптического транзистора и оптической системы с управляемым гистерезисом / Г.П.Мирошниченко, А.И.Трифанов // Сборник трудов конференции "Фундаментальные проблемы оптики". -2010. -C.81-84.
[A9 ] Трифанов А.И., Оценка условного фазового набега для квантовой оптической операции CCNOT / Г.П.Мирошниченко, А.И.Трифанов // Сборник трудов XIV международной молодежной научной школы "Когерентная оптика и оптическая спектроскопия". -2010. -С.142-145.
[A10 ] Трифанов А.И., Реализация элементной базы оптических информационных технологий на основе нелинейных оптических свойств атомных газов / Г.П.Мирошниченко, А.И.Трифанов // Наносистемы: физика, химия, математика. -2011. -Т.2(1). -C.64-81.
[A11 ] Трифанов А.И., Условное контролируемое фазовое преобразование квантовых состояний электромагнитного поля / Г.П.Мирошниченко, А.И.Трифанов // Научно-Технический Вестник ИТМО. -2011. -V.71(1). -C.29-33.
[A12 ] Трифанов А.И., Управляемый гистерезис в оптических системах, охваченных двумя петлями обратной связи / Г.П.Мирошниченко, А.И.Трифанов // Оптика и Спектроскопия. -2011. -V.111(5). -C.837-844.
[A13 ] Trifanov A.I., Conditional Phase Shift for Quantum CCNOT Operation / G.P.Miroshnichenko, A.I.Trifanov // Quantum Inf. Proc. -2011. 30 November (online first).
Список литературы [1 ] OТBrien, J. Quantum computers / J.OТBrien // Nature. -2010. -V.464. -P.45-53.
[2 ] Hammerer, K. Quantum interface between light and atomic ensembles / K.Hammerer, A.S.Sorensen, E.S.Polzik // Rev. Mod. Phys. -2010. -V.82. -P.10- 1093. -V.53. -P.1812-1817.
[3 ] Joshi, A. Controlling optical bistability in a three-level atomic system / A.Joshi, A.Brown, H.Wang, M.Xiao // Phys. Rev. A. -2003. -V.67. -P.041801(4).
[4 ] Fleischhauer, M. Electromagnetically induced transparency: Optics in coherent media / M.Fleischhauer, A.Imamoglu, J.P.Marangos // Rev. of Mod. Phys. -2005.
-V.77. -P.633-673.
[5 ] Raimond, J. M. Colloquium: Manipulating quantum entanglement with atoms and photons in a cavity / J. M. Raimond, M. Brune, and S. Haroche // Rev. Mod.
Phys. -2001. -V.73. -P.565-582.