ДИНАМИКА ГРАВИТАЦИОННО-КАПИЛЛЯРНЫХ ВОЛН В ОКЕАНЕ В ПРИСУТСТВИИ ПЛЕНОК ПОВЕРХНОСТНО-АКТИВНЫХ ВЕЩЕСТВ 25.00.29- физика атмосферы и гидросферы А в т о р е ф е р а т диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук Нижний Новгород

Авторефераты по всем темам >> Авторефераты по земле

На правах рукописи

ЕРМАКОВ Станислав Александрович

ДИНАМИКА ГРАВИТАЦИОННО-КАПИЛЛЯРНЫХ ВОЛН В ОКЕАНЕ

В ПРИСУТСТВИИ ПЛЕНОК ПОВЕРХНОСТНО-АКТИВНЫХ ВЕЩЕСТВ

25.00.29- физика атмосферы и гидросферы

А в т о р е ф е р а т

диссертации на соискание ученой степени

доктора физико-математических наук

Нижний Новгород - 2008

Работа выполнена в Институте прикладной физики Российской академии наук, г. Нижний Новгород

Официальные оппоненты:

доктор физико-математических наук

В.Н. Кудрявцев

( Международный центр по окружающей среде и дистанционному зондированию им. Нансена, Российский Государственный Гидрометеорологический Университет, г. Санкт-Петербург)

доктор физико-математических наук

А.Г. Костяной

( Институт океанологии РАН, г. Москва)

доктор физико-математических наук,

профессор Н.С. Петрухин

(ВШЭ, г. Нижний Новгород)

Ведущая организация - Институт космических исследований Российской академии наук

Защита состоится ___ июня 2008 г. в 14:00 час. на заседании диссертационного совета Д 002.069.01 в Институте прикладной физики РАН по адресу: 603950 Нижний Новгород, ГСП 120, ул. Ульянова, 46.

С диссертацией можно ознакомиться в фундаментальной библиотеке Института прикладной физики РАН

Автореферат разослан _________________ 2008 г.

Ученый секретарь

Диссертационного совета

к.ф.-.м.н. А.И. Малеханов

ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ

Актуальность темы.

Эффективное освоение океана и, в частности, шельфовых зон в настоящее время основано на интенсивном использовании методов и средств дистанционного, прежде всего, аэрокосмического, зондирования морской поверхности и приповерхностных слоев океана и атмосферы (см., например, [1, 2] и приведенную там библиографию). Широкое развитие получили как активные (радиолокационные, лидарные), так и пассивные (СВЧ-радиометрия, оптические в условиях естественного освещения) средства дистанционной диагностики. Весьма перспективными, в частности, являются используемые в последние десятилетия спутниковые системы получения изображения океана в инфракрасном и оптических диапазонах, а также радиолокаторы с синтезированной апертурой (РСА), позволяющие получать радиоизображения морской поверхности с высоким разрешением (порядка 10 метров). Данные приборы являются эффективными инструментами для решения практических задач навигации, строительства гидротехнических сооружений, диагностики антропогенных загрязнений, оценки состояния ледового покрова, а также для исследования динамических процессов в океане, последнее, в свою очередь, крайне важно для изучения общей циркуляции океана и построения моделей изменений климата.

Важнейшим фактором, определяющим процессы рассеяния электромагнитных волн морской поверхностью, и, следовательно, характеристики сигналов оптических и радиолокационных систем зондирования океана, являются ветронвые гравитационно-капиллярные волны (ГКВ). Перспективы развития дистанционных методов изучения океана определяются, поэтому, уровнем понимания процессов возбуждения, распространения и диссипации ГКВ в океане [3,4] и разработки соответствующих моделей их спектра [5-9]. Для ветровых ГКВ характерна значительная изменчивость их характеристик, что содержит важнейшую информацию о динамических процессах в океане и атмосфере [10-12]. Неоднородности интенсивности ветрового волнения, наблюдаемые на аэрокосмических изображениях поверхности океана [13-18] могут быть вызваны фронтальными зонами, внутренними волнами, океаническими и атмосферными вихрями и т.д. и сущенственно различаться как по своей геометрии, так и по характеру изнменений интенсивности (наличие областей усиления, либо ослабления волнения).

Существенное влияние на характер изменчивости ветровых ГКВ оказывают пленки поверхностно-активных веществ (ПАВ), почти повсеместно, включая прибрежные зоны, присутствующие на поверхности океана. Обширная библиография по свойствам пленок и их воздействию на ГКВ приведена в [19-24]. Пленки, в т.ч. нефтяные, приводят к гашению коротких ГКВ [21-23], образуя участки пониженной интенсивности волнения (слики), что проявляется в изменении интенсивности радиолокационных и оптических сигналов, рассеянных морской поверхностью [19, 24-29], в частности, в появлении областей пониженной яркости на радиолокационных панорамах [28-30]. Концентрация ПАВ перераспределяется в поле скоростей поверхностных течений, связанных с динамическими атмосферными и океаническими процессами, поэтому пленочные слики могут использоваться и в качестве индикаторов этих процессов [10,12], и для получения количественной информации о характеристиках последних [29, 31]. Анализ механизмов образования сликов на морской поверхности является, таким образом, весьма актуальной проблемой, связанной с возможностью получения информации о динамических процессах по данным спутниковых наблюдений океана.

В зависимости от природы пленок (биогенные или антропогенные ПАВ) слики могут указывать на наличие зон высокой биологической продуктивности, либо зон загрязнений, в том числе, нефтяных. Поэтому исследование воздействия пленок на ветровые ГКВ, наряду с задачей дистанционной диагностики динамических процессов, приобрело значительную актуальность и в связи с возможностью ведения экологического мониторинга океана из космоса [1]. Весьма важным является также анализ роли пленок ПАВ в процессах тепло и газообмена на границе океан - атмосфера (см., например, [10, 20]). Наконец, изучение эффектов воздействия пленок на ветровые ГКВ представляет интерес и для исследования собственно динамики ветровых волн, поскольку использование пленок позволяет управлять процессами возбуждения, нелинейных взаимодействий и диссипации в спектре волнения.

Важно заметить, что характер воздействия пленок на ветровые ГКВ существенно зависит как от физических свойств пленок, так и от длины волн, поэтому в основе методов дистанционной, в частности, радиолокационной диагностики пленок ПАВ должен лежать анализ изменчивости волнения в сликах в различных диапазонах спектра ГКВ. При этом известные ранее данные об особенностях спектров волнения в пленочных сликах (см. [19-21, 30] и цитированную литературу) были явно недостаточны для развития количественных методов такой диагностики. Для решения данной задачи требовались систематические эксперименты, выполненные при различных метеоусловиях и, что весьма важно, для пленок с известными характеристиками (коэффициентом поверхностного натяжения и параметром упругости). При этом, вообще говоря, необходимо знание динамической упругости пленок, т.е. отвечающей диапазону частот исследуемых ГКВ, что требовало развития соответствующих методов измерения этого параметра.

Что касается второй части проблемы - механизмов образования пленочных сликов на морской поверхности, то здесь имелись, в основном, результаты теоретических исследований (так, в [32-34] рассматривалось перераспределение концентрации ПАВ в поле неоднородных течений и внутренних волн), прямые же экспериментальные свидетельства связи пленочных сликов с процессами в океане и атмосфере практически отсутствовали (в качестве исключения можно упомянуть исследования формирования пленочных сликов в следах за надводными судами [35]). Важным аспектом проблемы проявления динамических процессов на морской поверхности, в т.ч. в присутствии пленок ПАВ, является анализ физических механизмов воздействия переменных течений на ветровые ГКВ в разных диапазонах их спектра. Было установлено, в частности, что вариации спектра ветровых ГКВ дециметрового (дм) диапазона на переменных течениях в поле внутренних волн хорошо описывается кинематической моделью [36, 37], которая, однако, занижает уровни модуляции в спектре ГКВ с длинами менее 10 см и не позволяет объяснить сильные вариации интенсивности радиолокационных сигналов см-диапазона [38, 39]. Весьма актуален, поэтому, анализ физических механизмов и разработка моделей, которые позволили бы объяснить сильную модуляцию ГКВ сантиметрового и миллиметрового (см-мм-) диапазонов в поле переменных течений. Значительное развитие в настоящее время получила модель модуляции инкремента роста ветровых волн [40, 41]. Другой механизм сильной модуляции ГКВ (УкаскадныйФ механизм), отмеченный впервые в [36] и связанный с влиянием нелинейности ГКВ, которая проявляется в присутствии в спектре ветровых ГКВ так называемых вынужденных волн [42, 43], в частности, Упаразитной капиллярной рябиУ [44-47], оставался фактически неисследованным.

Перечисленные выше проблемы явились причиной значительно возросшего в последние десятилетия интереса к свойствам морских пленок и к эффектам их воздействия на ветровое волнение, что и определило актуальность данной диссертационной работы.

Цель и задачи исследования.

Основная цель настоящей работы - изучение механизмов воздействия пленок ПАВ на короткие ветровые волны, а также анализ роли пленок при формировании проявлений океанических и атмосферных процессов на взволнованной морской поверхности.

Конкретные задачи работы:

- развитие методов определения физических характеристик пленок ПАВ; изучение упругих свойств морских пленок;

- исследование спектров ветровых ГКВ в присутствии пленок ПАВ;

- изучение динамики пленок ПАВ и спектров ГКВ см-диапазона в поле внутренних волн и неоднородных течений, анализ механизмов образования пленочных сликов на морской поверхности;

- исследование механизмов сильной модуляции ветровых волн см-мм-диапазонов в поле переменных течений (внутренних и длинных поверхностных волн) при наличии пленок ПАВ.

Научная новизна работы.

В работе впервые получены перечисленные ниже следующие результаты.

Дано последовательное теоретическое объяснение механизма резонансного затухания ГКВ в присутствии упругой пленки.
Предложен метод параметрически возбуждаемых волн для измерения коэффициента затухания ГКВ и восстановления параметров пленок, обнаружен ряд особенностей упругих свойств морских пленок, в частности, релаксация и упругий гистерезис, установлено, что для сликов на морской поверхности характерно присутствие пленок с высокой упругостью.
Обнаружен эффект усиления волн дм-диапазона в присутствии пленки ПАВ, предложен физический механизм и модель явления, установлены основные закономерности гашения пленкой ветровых ГКВ см-мм-диапазона (в т.ч. наличие максимума степени гашения - контраста при слабом ветре в см-диапазоне и при умеренном ветре в мм-диапазоне), данные закономерности предложено использовать в качестве спектрального признака пленочных сликов при их многочастотном радиолокационном зондировании.
Теоретически показана возможность образования пленочного предвестника перед цугом внутренних волн (ВВ) в присутствии постоянного поверхностного течения, скорость которого превышает групповую скорость ВВ, показано, что модуляция концентрации ПАВ возрастает при приближении скорости течения к фазовой скорости ВВ (условие резоннанса).
В лабораторном эксперименте дано экспериментальное подтверждение эффекта сильной модуляции ПАВ в поле ВВ при наличии резонансного течения.
В лабораторном эксперименте промоделирован кинематический механизм модуляции ГКВ в поле ВВ и показан резонансный характер модуляции ГКВ в гравитационной и в капиллярной области частот, развита теоретическая модель модуляции.
Дано прямое подтверждение действия пленочного механизма модуляции ветровых ГКВ и образования пленочных сликов в поле ВВ.
Обнаружены проявления приливных ВВ (длины волн 15-20 км) на радиолокационных изображениях океанского шельфа, предложена классификация различных типов радиоизображений коротких ВВ (длины волн 0,5-1 км), обнаружен эффект трансформации одного типа изображений коротких ВВ в другой в зависимости от положения коротких ВВ относительно фазы приливной ВВ, дана интерпретация различных типов радиоизображений ВВ.
Обнаружены проявления неоднородных течений на морской поверхности в присутствии пленок ПАВ в виде системы Услик-сулойФ, характеризуемой гашением см-волн пленкой в слике и усилением дм-волн в поле неоднородного течения в области сулоя.
Обнаружены слики, обусловленные концентрацией ПАВ в поле монотонного и осциллирующего ветровых фронтов.
В лабораторном эксперименте исследованы характеристики паразитной капиллярной ряби мм-диапазона, возбуждаемой крутыми ГКВ, установлен квазипороговый характер возбуждения ряби, построены гистограммы кривизны гребней и впадин ветровых ГКВ и показана их асимметрия из-за асимметрии профиля ГКВ и наличия паразитной ряби, обнаружено усиление этой асимметрии в присутствии пленки.
На основе данных радиолокационных и оптических измерений, выполненных в ветроволновом бассейне, обнаружено отличие фазовых скоростей ветровых ГКВ см-мм-диапазонов от линейного дисперсионного уравнения и получены оценки относительной интенсивности вынужденных волн (в т.ч. паразитной ряби) в спектре ветровых см-мм-ГКВ на чистой воде и при наличии пленок ПАВ.
В натурном эксперименте обнаружен эффект изменения доплеровского сдвига частоты радиолокационных сигналов при наличии пленки ПАВ и получено, что знак и величина изменения доплеровских сдвигов существенно зависят от величины параметра упругости пленки.
В лабораторном эксперименте промоделирован механизм сильной (каскадной) модуляции паразитной капиллярной ряби в поле ВВ, даны подтверждения действия механизма каскадной модуляции в натурном эксперименте.
Обнаружен эффект усиления модуляции интенсивности радиолокационного сигнала мм-диапазона в поле длинных поверхностных волн в присутствии пленки ПАВ, выполнено моделирование эффекта в ветроволновом бассейне и показано, что эффект связан с каскадной модуляцией паразитной ряби.

Основные положения, выносимые на защиту.

Коэффициент затухания ГКВ в присутствии пленки ПАВ определяется интенсивностью вихревой компоненты ГКВ, которую можно описать как вынужденную продольную волну, возбуждаемую потенциальной компонентой ГКВ. Интенсивность вынужденной продольной волны максимальна при величине упругости пленки, отвечающей условию близости фазовых скоростей продольной волны и ГКВ, что позволяет объяснить квазирезонансный характер зависимости коэффициента затухания ГКВ от упругости. Величины коэффициента затухания ГКВ и соответствующей упругости пленки могут быть определены на основе измерений порога параметрического возбуждения стоячих ГКВ в бассейне, совершающем вертикальные колебания (метод параметрически возбуждаемых волн). Для сликов на морской поверхности - областей пониженной интенсивности коротких ветровых ГКВ, характерно наличие пленок ПАВ с высокой упругостью.
Воздействие пленок ПАВ на ветровые ГКВ (в отсутствие переменных течений) характеризуется уменьшением интенсивности ГКВ в см-диапазоне их спектра, при этом степень гашения ГКВ (контраст) растет с ростом упругости пленки и с уменьшением длины волны и достигает максимума для ГКВ с длинами порядка и менее единиц см. Для ГКВ дм-диапазона возможен эффект усиления волн в присутствии пленки. Физическими механизмами воздействия пленок на ГКВ см-дм-диапазонов являются линейное вязкое затухание ГКВ, а также затухание дм-волн из-за взаимодействия с см-волнами. Особенности зависимости контраста от длины ГКВ могут быть использованы как спектральный признак при радиолокационной диагностике пленок.
Переменные течения формируют неоднородные распределения концентрации ПАВ и упругости пленок на морской поверхности, что приводит к образованию неоднородностей в распределении интенсивности коротких ветровых ГКВ (пленочный механизм воздействия переменных течений на ГКВ). Пленочный механизм может быть доминирующим для ГКВ см-диапазона и приводить к образованию сликов в поле различных динамических процессов - внутренних волн, конвергентных течений, неоднородностей поля ветра. Пленочный механизм, наряду с известными кинематическим механизмом и механизмом модуляции инкремента ветровых ГКВ, позволяет объяснить особенности вариаций спектра ветровых ГКВ в поле переменных течений и проявления этих течений в радиолокационных изображениях морской поверхности.
Сильная нелинейность ГКВ см-дм-диапазонов проявляется в присутствии в спектре волнения мм-диапазона вынужденных компонент (паразитной ряби). Фазовые скорости паразитной ряби соответствуют фазовым скоростям генерирующих их (несущих) ГКВ, а амплитуда ряби квазипороговым образом зависит от амплитуды несущих ГКВ. Данные особенности вынужденных компонент ветровых ГКВ определяют механизмы сильной изменчивости спектра волн мм-диапазона: каскадную модуляции ряби внутренними волнами, гашение пленкой ГКВ мм-диапазона, эффекты изменения доплеровских сдвигов частоты радиолокационных сигналов мм-диапазона, а также усиления модуляции радиолокационных сигналов из-за длинных волн в присутствии пленок ПАВ.

Научная и практическая значимость работы.

Результаты, касающиеся влияния пленок на спектры ветровых ГКВ могут быть использованы при разработке алгоритмов и аппаратуры для обнаружения пленок на морской поверхности, оценке их характеристик и различения на фоне сликоподобных (в частности, ветровых) аномалий. Обнаруженный эффект изменения в сликах доплеровских сдвигов частоты радиолокационных сигналов также можно использовать для целей дистанционной диагностики пленок, в частности, для уточнения величины их упругости. Важную научную и практическую значимость имеет развитый в работе метод измерения затухания ГКВ и полученные с его помощью данные о характеристиках пленок, пленки с измеренными характеристиками могут использоваться как эталонные в экспериментах по дистанционной диагностике сликов, а также для целей калибровки дистанционной аппаратуры.

Результаты исследований динамики пленок и изменчивости спектра ветровых ГКВ в поле переменных течений углубляют понимание механизмов образования сликов на морской поверхности и их связи с внутренними волнами, неоднородными течениями, ветровыми фронтами.

Результаты, касающиеся механизма генерации паразитной капиллярной ряби, а также ее каскадной модуляции в поле внутренних и длинных поверхностных волн могут служить основой для совершенствования моделей ветрового волнения см-мм-диапазонов, что, в свою очередь, необходимо для развития методов дистанционного зондирования и интерпретации данных спутниковых наблюдений морской поверхности. В частности, результаты по каскадной модуляции паразитной ряби можно использовать для более точного определения амплитуды длинных ветровых волн по данным измерений радиолокационной модуляционной передаточной функции.

Полученные в диссертации результаты использовались в следующих исследовательских проектах, выполненных и выполняющихся под руководством автора: в проектах Российского фонда фундаментальных исследований 93-05-08126-а (1993-1995 гг.), 96-05-65087-а (1996-1998 гг.), 99-05-64797-а (1999-2001гг.), 01-05-79035-к (2001г.), 02-05-65102-а (2002-2004 гг.), 03-05-79053-к (2003г.), 04-05-79015-к (2004г.), 05-05-64137-а (2005-2007гг.), 05-05-79045-к (2005г.), 06-05-79018-к (2006г.), 07-05-10030-к (2007г.); Международного научно-технического центра (МНТ - Р1774, 2000-2001гг.); INTAS (№96-1665 УOrganic slicks on the sea surface and their remote sensingФ, 1997-1999гг.; №03-51-4987 УSlicks as Indicators of Marine ProcessesФ, 2004-2007гг.; №8014 УBound waves: dynamics and impact on remote sensing of the sea surfaceФ 2006-2009гг.); INTAS-GMES (УOSCSARФ, УDeCOPФ, 2004-2005гг.); INTAS-ESA (УMOPEDФ, УDEMOSSSФ, 2006-2008гг.); а также при участии автора в проектах CRDF- Grant Assistant Program RGO-655; ФЦНТП Миннауки РФ (Госконтракт N 40.020.1.1.1171); ФЦП Миннауки РФ УМировой океанФ (2003-2007 гг., госконтракт N 43.634.11.0014), ОФН РАН Проблемы радиофизики (2004-2006 гг.), научной школы акад. В.И Таланова (2005-2007гг.).

Апробация результатов работы и публикации.

Основные результаты диссертации докладывались на международных конференциях: Генеральной океанографической ассамблее (Акапулько, Мексика, 1988), Симпозиуме УВзаимодействие океана и атмосферыФ (Марсель, Франция, 1993), II Европейской конференции по механике жидкости (Варшава, Польша, 1994), коллоквиуме Евромех №287 ФПоверхностные слики и мониторинг взаимодействия между океаном и атмосферойФ (Ворвик, Великобритания, 1997), Международных симпозиумах по наукам о Земле и дистанционному зондированию - IGARSS (Сиэтл, США, 1998; Гамбург, Германия, 1999; Гонолулу, США, 2000; Сидней, Австралия, 2001;Торонто, Канада, 2002), симпозиуме Европейского космического агентства УСовместное использование MERIS/ASAR для наблюдения морских сликов и мелкомасштабных процессовФ (Италия, 2003), Международном симпозиуме УТематические проблемы физики нелинейных волнФ (Нижний Новгород, Россия, 2003), Международном американско-балтийском симпозиуме (Клайпеда, Литва, 2004), Генеральных ассамблеях Европейского геофизического общества (Ницца, Франция, 2004; Вена, Австрия, 2006), Международной конференции УСовременные проблемы оптики естественных водФ (Нижний Новгород, Россия, 2007);

на российских конференциях:

Всероссийской Юбилейной конференции РФФИ (Москва, 2002), Юбилейной всероссийской научной конференции (10 лет РФФИ) УФундаментальные исследования взаимодействия суши, океана и атмосферыФ (Москва, 2002), Школах по нелинейным волнам (Нижний Новгород, 2004, 2006), Открытых Всероссийских конференциях УДистанционное зондирование Земли из космосаФ (Москва, 2003, 2004, 2006); межведомственных конференциях УПроявления глубинных процессов на морской поверхностиФ (Н. Новгород, 2003, 2005, 2007);

на приглашеных семинарах:

в Университете Гамбурга (Германия, август, 1990; февраль, 1991; апрель, 2004), в Университете Флоренции (Италия, апрель, 1993; ноябрь, 1998), в Университете Саутгемптона (Великобритания, июнь, 1995; декабрь, 2003), в Военно-морской исследовательской лаборатории (США, Вашингтон, июнь, 1998), в Технологическом центре Винфрича (Великобритания, июль, 1999), в Университете Лиссабона (Португалия, ноябрь, 2000; ноябрь, 2002), в Университете Порту (Португалия, ноябрь, 2000), в Университете Гейдельберга (Германия, январь, 2002), в Университете Осло (Норвегия, апрель, 2007), в ИКИ РАН (Москва, апрель, 2003), а также на семинарах в ИПФ РАН.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах [1*- 64*], из них 20 статей в рецензируемых российских журналах, 12 статей в зарубежных рецензируемых журналах и изданиях, 22 работы в трудах конференций, 8 статей в тематических сборниках и 2 препринта.

ичный вклад автора

Содержащиеся в диссертации материалы получены автором самостоятельно, либо под его руководством и при его непосредственном участии. Автору принадлежат постановка задач, организация и руководство всеми натурными и лабораторными экспериментами, а также развитие теоретических моделей (при равном вкладе в работах [1*, 2*, 5*, 8*, 9*]). Автор принимал участие во всех экспериментах, анализе и обработке данных.

Структура и объем работы.

Диссертации состоит из Введения, 5 глав и Заключения. Общий объем - 335с., в том числе 144 рисунка и 8 таблиц. Список литературы включает 232 наименования.

КРАТКОЕ СОДЕРЖАНИЕ РАБОТЫ

Во Введении обоснована актуальность работы, сформулированы цель и задачи работы, новизна полученных результатов и положения, выносимые на защиту, кратко изложено содержание диссертации.

Глава 1 посвящена теоретическому и экспериментальному исследованию затухания ГКВ в присутствии упругой пленки, описанию предложенного для анализа характеристик пленок метода параметрически возбуждаемых волн, а также анализу упругих свойств пленок ряда ПАВ. В разделе 1.1 обсуждаются выводы классической линейной теория затухания ГКВ в присутствии упругой пленки, кратко описаны экспериментальные исследования затухания ГКВ. В разделе 1.2, являющимся в значительной мере методическим, рассмотрена линейная гидродинамическая теория затухания ГКВ на поверхности воды, покрытой упругой пленкой. В разделе 1.2.1 дано описание свойств двух известных типов волн на поверхности вязкой жидкости, покрытой упругой пленкой - ГКВ (имеющих потенциальную и вихревую компоненты) и продольных чисто вихревых волн (ПВ), или волн Марангони. Показано, что вихревую компоненту ГКВ можно формально описать уравнением для ПВ с внешней силой, определяемой потенциальной компонентой ГКВ. Для амплитуды вихревой компоненты ГКВ - "вынужденной ПВ" получено выражение вида

, (1)

где Ur и Up - комплексные амплитуды вихревой и потенциальной компонент орбитальной скорости ГКВ на поверхности, и - волновые числа ПВ и ГКВ, определяемые выражениями и , ρ, σ, η - плотность, коэффициент поверхностного натяжения (к.п.н.) и динамическая вязкость жидкости, g - ускорение силы тяжести, Е - упругость пленки, ω - частота волн. Выражение (1) имеет резонансный вид, однако, поскольку kM комплексно и условие точного резонанса между ГКВ и ПВ (равенство kM и kg) не выполняется, амплитуда возбуждаемой УвынужденнойФ ПВ остается конечной и имеет максимум |Urmax|=√2|Up| при , при этом . В разделе 1.2.2 получено выражение для коэффициента затухания ГКВ вида

(2)

Здесь первое слагаемое описывает затухание ГКВ в жидкости с чистой поверхностью, второе - дополнительное затухание из-за пленки, которое определяется отношением интенсивностей Увынужденной ПВФ и потенциальной компоненты ГКВ. Величинаотвечает максимуму затухания ГКВ при УрезонансеФ (Е=Е0). Выражение (2) с точностью до малых членов порядка (2ηk2/ρω)1/2 <<1 согласуется с результатами более формального анализа полного дисперсионного уравнения для волн в вязкой жидкости (см., например, [22, 23]).

В разделе 1.3. представлены лабораторные исследования коэффициента затухания ГКВ с использованием предложенного в работе метода параметрических волн. Рассчитан полный коэффициент затухания ГКВ в бассейне конечных размеров (раздел 1.3.1) с учетом влияния стенок. В разделе 1.3.2 описан метод измерения , основанный на измерении порога параметрического возбуждения ГКВ в бассейне, установленном на вибрирующем основании (при этом к.п.н. определяется из дисперсионного соотношения ГКВ по измерениям их длины волны при заданной частоте ГКВ), оценены ошибки измерения параметрическим методом. Важное преимущество метода - возможность избавиться от ошибок, связанных с неоднородностью пространственного распределения концентрации ПАВ, возникающего из-за средних течений при измерениях для бегущих ГКВ. В разделе 1.3.3 представлены результаты лабораторных измерений коэффициента затухания ГКВ для чистой воды, показано их хорошее согласие с теорией. Приведены результаты измерений коэффициента затухания как функции частоты ГКВ в присутствие мономолекулярной пленки и на основе сравнения их с теорией сделан вывод о возможности восстановления динамической упругости пленки по величине .

В разделе 1.4. приведены результаты лабораторного исследования характеристик мономолекулярных пленок методом параметрически возбуждаемых волн. В разделе 1.4.1 представлены зависимости к.п.н. от поверхностной концентрации для ряда ПАВ (олеиновой кислоты - OLE, олеилового спирта - OLA, додецилового спирта - DA, жирного полимера (поли)оксиэтиленгликоля - Emkarox). Получены изотермы пленок - зависимости давления пленки (разности к.п.н. чистой воды и воды с пленкой) от концентрации ПАВ, показано, что величина статической упругости, рассчитанная по изотермам, близка к нулю в области концентраций ПАВ, отвечающих насыщенным монослоям. Результаты измерений затухания ГКВ для указанных выше пленок ПАВ и восстановления на основе этих измерений величины динамической упругости описаны в разделе 1.4.2. Получено, что динамическая упругость для обычных (не полимерных) ПАВ монотонно растет с концентрацией, достигая предельных максимальных значений для насыщенного монослоя и не меняется при дальнейшем увеличении средней концентрации ПАВ. Это объясняется тем, что избыток ПАВ для насыщенного монослоя не растекается и концентрируется в микрокаплях, которые при быстрых деформациях пленки в поле ГКВ не успевают обмениваться веществом с пленкой, так что упругость определяется лишь упругостью монослоя. Для жирного полимера зависимость упругости от концентрации иная, что обусловлено сложным строением полимерных молекул, образующих при концентрациях, больших концентрации монослоя трехмерные структуры (клубки) с высокой сжимаемостью. Насыщенные мономолекулярные пленки, имеющие постоянную упругость использовались как эталонные в экспериментах с искусственными сликами (см.гл.3). В разделе 1.5. суммированы результаты первой главы, опубликованные в работах [29*, 52*, 54*, 59*, 61*, 63*].

Глава 2 посвящена исследованию упругих свойств пленок на морской поверхности. Описаны методики взятия проб пленок, приведены результаты исследований изотерм морских пленок, описаны обнаруженные в эксперименте эффекты релаксации и гистерезиса упругости пленок, представлены результаты измерений упругости морских пленок и к.п.н. в сликах. В разделе 2.1 кратко суммированы известные из литературы сведения о происхождении, составе и свойствах морских пленок, а также методах взятия проб пленок в натурных условиях. В разделе 2.2 описаны две развитые в работе методики взятия проб пленок с морской поверхности. В первой применен специальный пробоотборник - модифицированная ванна Ленгмюра (МВЛ), представляющая собой кювету с двойными стенками и позволяющая вырезать участок поверхности вместе с верхним слоем воды толщиной порядка 10 см. В кювету устанавливаются весы Ленгмюра и снимаются изотермы морских пленок. Во второй отбор проб производится капроновой сеткой, взятое ПАВ переносится в лабораторию и исследуется затем методом параметрически возбуждаемых волн. Важным преимуществом и новизной второй методики явился измеренный коэффициент переноса ПАВ, что позволяет воспроизводить в лабораторных условиях морские пленки при концентрациях, близких к Сin situТ.

В разделе 2.3 на основе измерений МВЛ анализируются изотермы морских пленок и эффект упругого гистерезиса. Показано (раздел 2.3.1), что перемешивание верхнего слоя воды ветровыми волнами существенно влияет на состояние пленок, которые в сликах при слабом ветре обычно близки к конденсированным и имеют высокую упругость, а при скоростях ветра более 6-7 м/с находятся в состоянии, близком к газообразному и релаксируют к конденсированной фазе с уменьшением интенсивности ветровых волн. Характерные времена релаксации составили 0,5-1 час. В разделе 2.3.2 описан обнаруженный эффект упругого гистерезиса в пленках ПАВ: изотермы сжатия пленок лежат выше изотерм растяжения при возврате пленки в исходнное состояние. После окончанния цикла деформации остаточное давление релаксирует к нулевому, характерные времена релаксации составляют величины порядка 10 мин. На основе лабораторных исследований искусственных пленок показано, что гистерезис связан с неоднородностью макроскопической структуры пленки.

Раздел 2.4 посвящен изучению упругости пленок и к.п.н. в сликах на морской поверхности. С использованием методики МВЛ исследована статическая упругость морских пленок и получено, что величины упругости в сликах имеют значения порядка 20 мН/м и существенно превышают упругости в соседних несликовых зонах (фоне). Получена качественная оценка минимальной упругости пленки (3,5 мН/м), необходимой для образования слика. На основе исследования образцов пленок методом параметрически возбуждаемых волн восстановлены значения динамической упругости в сликовых полосах, связанных с внутренними волнами, эти значения составили 20-40 мН/м, тогда как в фоне - единицы мН/м. Приведены данные измерений Сin situТ к.п.н. морской воды методом растекающихся капель, получено, что величины давления пленок в сликах составляют обычно значения 5-10 мН/м, а вне сликов ~ 1 мН/м. Раздел 2.5 суммирует основные результаты главы 2, опубликованные в работах [11*, 12*, 14*, 18*, 25*, 34*, 39*, 45*].

Глава 3 посвящена исследованию спектров ветровых ГКВ в присутствии пленок ПАВ в условиях, когда можно не учитывать влияние переменных поверхностных течений на ГКВ. В разделе 3.1 кратко рассмотрены известные экспериментальные данные, а также общая формулировка задачи об изменчивости ветрового волнения в пленочных сликах как задача анализа кинетического уравнения для спектра ветровых ГКВ с учетом процессов их возбуждения, диссипации и нелинейных взаимодействий. В разделе 3.2 дано описание аппаратуры и методики, использованных при проведении натурных исследований спектров ГКВ в присутствии пленок ПАВ - экспериментов с искусственными сликами. Кратко представлены характеристики комплекса дистанционной аппаратуры, включавшего оптические анализаторы спектра волнения (ОСА) и радиоскаттерометры Х- и Ка-диапазонов и использовавшегося в экспериментах (в том числе подспутниковых, см. рис. 1) со свайных оснований и с судов на Черном море и в Атлантическом океане.

Рис. 1. Радиолокационное изображение искусственного слика (спутник ERS-2). Эксперимент с океанографической платформы на Черном море.

В разделе 3.3 рассмотрены результаты исследований гашения пленками ГКВ см-диапазона. В разделе 3.3.1 представлены данные экспериментов с искусственными сликами. Получено, что контраст, определяемый отношением спектров волнения вне слика (nsl) и в слике (sl) для ГКВ см-диапазона при слабом ветре (<2 м/с) имеет максимум на длинах волн порядка 5-8 см, а при умеренном ветре монотонно растет с ростом волнового числа (рис.2). В разделе 3.3.2 описана основанная на [9] модель спектра ГКВ, где предполагается локальный по спектру баланс источников и стоков энергии см-ГКВ. В предположении, что возбуждение волн ветром описывается инкрементом (u*,k) (u* - скорость трения ветра), диссипация - затуханием , а ограничение - эмпирическим квадратичным по спектру членом, получено следующее выражение для контраста

n=1 при β>γ; n=-1 приβ<γ (3)

Выполнены расчеты контрастов (рис.2) для условий экспериментов, сделан вывод, что гашение ГКВ см-диапазона удовлетворительно описывается в рамках модели локального баланса, а основным физическим механизмом гашения см-волн является вязкая диссипация в присутствии пленки ПАВ.

Рис.2. Контрасты ГКВ см-диапазона при слабом ветре (V ~1 м/с, пленка OLE, слева) и при умеренном ветре (V ~6 м/с, пленки OLE, растительного масла ЦVO и нефтепродуктов - OIL, справа). Кривые - модельные расчеты.

Раздел 3.4 посвящен описанию результатов натурных экспериментов по изучению гашения пленками ГКВ мм-диапазона. Установлено, что контраст при умеренных скоростях ветра достигает максимума на длинах ГКВ порядка 5-7 мм, что интерпретировано как результат вклада паразитной капиллярной ряби (см. гл 5) в спектр ГКВ мм-диапазона.

В разделе 3.5 обсуждаются результаты исследований влияния пленок ПАВ на ветровые волнение дм-диапазона. В разделе 3.5.1 описан обнаруженный в ходе натурных наблюдений и изученный затем в специальных экспериментах эффект усиления ГКВ с длинами > 20-30 см в сликах достаточно большого размера. Хотя эффект усиления существенно слабее (контрасты порядка 0,7-0,8; см. рис. 3), чем гашение см-волн, данный результат меняет существовавшее ранее представление о пленочных сликах как областях только пониженной интенсивности волн. В разделе 3.5.2 предложен физический механизм усиления дм-волн в сликах и развита соответствующая теоретическая модель. Механизм основан на эффекте затухания длинных (дм-) волн из-за взаимодействия с короткими (см-) ГКВ. Физически эффект затухания связан с релаксацией спектра коротких ветровых волн, модулируемых длинной волной, к невозмущенному равновесному состоянию. Получено выражение для коэффициента затухания длинных волн вида

, (4)где - невозмущенный спектр волнения, , - скорость релаксации см-волн. Величина в слике уменьшается из-за подавления см-волн пленкой. Расчет контрастов на основе модели локального баланса для волн дм-диапазона с учетом затухания (4) показал удовлетворительное согласие с экспериментом (см. рис.3).

Рис. 3. Средние контрасты (слева) в экспериментах с пленками VO (измерения с помощью ОСА). Справа - результаты теоретических расчетов.

В разделе 3.6 обсуждаются возможностях диагностики пленочных сликов при радиолокационном зондировании морской поверхности. Приведены данные наблюдений изменчивости спектра см-дм-ветровых волн в зоне пониженной скорости ветра - штилевом пятне, которые показали, что контраст для него практически не зависит от волнового числа. Данное различие в спектральных контрастах для штилевых пятен и пленочных сликов предложено использовать в качестве спектрального признака последних при многочастотной радиолокационной диагностике. Раздел 3.6 суммирует результаты третьей главы, опубликованные в работах [8*, 10*, 14*-18*, 24*, 31*, 37*, 51*, 58*, 61*-63*].

В главе 4 выполнен анализ механизмов воздействия переменных течений на ГКВ см-диапазона в присутствии пленок ПАВ и образования сликов на морской поверхности. В разделе 4.1 дано краткое введение в проблему воздействия переменных течений (в т.ч. внутренних волн) на ветровые волн в присутствии пленок ПАВ. Приведена общая формулировка задачи об изменчивости спектра ветровых волн в присутствии пленок ПАВ и переменных течений на основе системы кинетического уравнения для спектральной плотности N волнового действия ветровых волн, уравнения баланса для концентрации Г ПАВ и уравнений состояния пленки.

В разделе 4.2 проведен теоретический анализ динамики пленок в поле переменных заданных течений U на основе уравнения баланса для концентрации ПАВ в релаксационном приближении. С использованием метода характеристик получено общее решение уравнения для концентрации в одномерном случае в виде

, (5)

где Г0 невозмущенное (при U≡0) значение концентрации, τ - время релаксации ПАВ, x=f(ξ,t), ξ=x(t=0) - характеристики, определяемые уравнением . В разделе 4.2.1 анализируются распределения концентрации для стационарных течений вида U=dU/dx⋅(x-x*). Показано (см. также [31]), что в точках конвергенции стационарных течений (x=x*, dU/dx/x* <0) имеет место схождение характеристик и, соответственно, накопление ПАВ. Величина Г при t ограничена значением , если . В разделе 4.2.2 рассматривается распределение концентрации ПАВ в поле орбитальной скорости в стационарной внутренней волне (ВВ). Для синусоидальной ВВ малой амплитуды показано, что в пренебрежении релаксацией максимумы Г отвечают максимумам орбитальной скорости ВВ, т.е. впадинами смещения пикноклина в ВВ основной (первой) моды. При учете релаксации максимумы концентрации ПАВ смещаются на задние склоны смещения в ВВ первой моды. В пренебрежении релаксацией приведено решение для стационарной ВВ произвольной амплитуды. В разделе 4.2.2 анализируются решения для Г в поле нестационарных ВВ при наличии поверхностного течения. Показано, что если сконрость V поверхностного течения превышает групповую скорость ВВ (V>Cg), то перед цугом появляется отличное от 0 возмущение концентрации ПАВ - Упленочный предвестникФ, заполнение в котором имеет длину волны и бежит со скоростью V (Λ - длина, а С - фазовая скорость ВВ). Огибающая предвестника движется со скоростью Cg и имеет масштаб затухания . При V<Cg вместо предвестника имеем УследФ (см. [32]). Для длинного цуга на расстояниях от его границ, больших (V-Cg)τ, распределение концентрации аналогично рассмотренному в разделе 4.2.2 стационарному с тем отличием, что при V>C максимумы Г соответствуют гребням ВВ основной моды при и смещены на ее задний склон при конечных τ. Амплитуда вариаций Г1 растет с приближением V к C и максимальна при резонансе (V=C), ее величина ограничена релаксационными процессами, а максимумы Г1 при этом соответствуют точно задним склонам ВВ. С использованием метода характеристик для условий лабораторных экспериментов рассчитаны распределения концентрации ПАВ в поле нестационарной ВВ амплитуды U0 для нерезонансного (a<1) и резонансного (a>1, a=U0/(C-V)) случаев.

В разделе 4.3 качественно обсуждаются механизмы изменчивости спектров ветровых ГКВ в поле переменных течений в присутствии пленок ПАВ. Для волн см-диапазона, для которых пленочный механизм обычно является доминирующим, приведено выражение для вариаций спектра, полученное в рамках модели локального баланса (см. гл. 3) для пленок с переменной упругостью, определяемой вариациями концентрации ПАВ в поле течения. Для волн дм-диапазона влияние пленки становится сравнительно слабым, однако, поскольку масштабы релаксации дм-волн обычно порядка и более характерных масштабов неоднородности течений, становится эффективной гидродинамическая модуляция ГКВ течением (кинематический механизм). Третий механизм связан с модуляцией инкремента ветровых ГКВ переменным течением. Для монохроматической ВВ с орбитальной скоростью на поверхности , в частности, выражение для малых вариаций спектра N имеет вид

(6)

Первое слагаемое в правой части (6) описывает кинематическую модуляцию [37], второе связано с модуляцией инкремента ветровых волн [40], третье - с модуляцией концентрации ПАВ в поле переменного течения и соответствующими вариациями декремента затухания ГКВ (пленочный механизм). Перечисленные механизмы определяют различный фазовый сдвиг вариаций спектра относительно профиля скорости U. Так, кинематический механизм приводит к усилению ГКВ над передним склоном профиля U (задним склоном профиля смещения пикноклина). Подавление волн (минимум N) из-за пленочного механизма в пренебрежении релаксацией ПАВ и при отвечает максимуму U, т.е. впадинам ВВ. Для механизма модуляции инкремента, в условиях, когда внутренняя волна распространяется Упо ветруФ, инкремент роста и спектральная интенсивность ГКВ уменьшаются вблизи максимума скорости U (см. [40]). В разделе 4.3 качественно проанализировано выражение для малых вариаций спектра волн в поле стационарного течения. Результаты раздела 4.3. используются далее в гл.4 при анализе вариаций спектров ГКВ в поле переменных течений различной природы. Раздел 4.4 посвящен лабораторному моделированию кинематического механизма модуляции ГКВ внутренней волной. В разделе 4.4.1 исследуется случай модуляции периодических ГКВ. Дан теоретический анализ модуляции на основе слабонелинейной теории взаимодействия ГКВ и ВВ, получена система уравнений, описывающих (при заданной ВВ) перераспределение энергии между основной компонентой ГКВ на частоте ω и сателлитами на частотах ωnΩ и т.д. В приближении теории возмущений (n=1) получены выражения для коэффициентов амплитудной и частотной модуляции (АМ и ЧМ) ГКВ. Показано, что эти коэффициенты максимальны на частотах, отвечающих условию резонанса ГКВ и ВВ C=cg в гравитационной и капиллярной областях. Исследованы зависимости коэффициентов АМ и ЧМ от расстояния при резонансе, а также изменение с расстоянием положения максинмумов амплитуды и частоты ГКВ относительно профиля ВВ. Для описания сильной модуляции выполнено численное решение системы для сателлитов, показано, что огибающая амплитуды ГКВ становится несимметричной, а рост коэффициента АМ с расстоянием замедляется. В разделе 4.4.2 изучена модуляция ветровых ГКВ, энергонесущие компоненты спектра которых нанходятся в резонансе с ВВ. Показано, что коэффициент модуляции средней амплитуды ветровых ГКВ ведет себя аналогично случаю периодических ГКВ вплоть до расстояний порядка масштаба установления спектра волнения, а далее стремится к значению, близкому к коэффициенту АМ периодических ГКВ при расстоянии, равном обнратному инкременту ветровых ГКВ.

В разделе 4.5 приведены результаты лабораторного моделирования в ветроволновом бассейне ИПФ РАН механизма модуляции концентрации ПАВ (пленки OLE и полимера Emkarox) под действием ВВ, в том числе при наличии ветрового дрейфового течения. Исследованы пробы пленок, взятых в различных фазах ВВ, измерен коэффициент затухания и к.п.н. и по известным для них зависимостям от концентрации ПАВ определены вариации этой концентрации. Результаты эксперимента подтвердили эффект усиления модуляции ПАВ, а также сдвиг максимумов концентрации ПАВ в случае, когда скорость течения близка к фазовой скорости ВВ.

Раздел 4.6 посвящен описанию результатов уникальных натурных наблюдений проявлений внутренних волн в виде сликовых полос на морской поверхности. Основным преимуществом экспериментов являлся их комплексный характер, когда проводились одновременные измерения характеристик ВВ, поверхностных волн и параметров пленок ПАВ; это позволило получить прямое подтверждение механизма формирования пленочных сликов в поле ВВ. Исследована изменчивость сечений спектров ГКВ см-дм-диапазона в направлении, перпендикулярном направлению распространения ВВ, когда пленочный механизм является доминирующим. При этом наблюдалось сильное (на порядок величины) подавление спектра см- волн в сликовых полосах над впадинами ВВ, интенсивность же волн дм-диапазона существенно не менялась. К.п.н. над впадинами ВВ существенно уменьшался, что соответствует повышенной концентрации ПАВ в сликовых полосах (рис. 4). Для ветровых ГКВ, распространявшихся под острыми углами к направлению распространения ВВ обнаружены эффекты совместного действия кинематического и пленочного механизмов: гашение см-волн в сликах над впадинами и небольшое усиление дм-волн над задним склоном ВВ. Измеренные давления пленки в сликовых полосах составили характерные величины 5-10 мН/м, упругости - 20-40 мН/м. Результаты расчетов неплохо согласуются с данными наблюдений (рис.4).

В разделе 4.7 проанализированы радиолокационные (РСА) спутниковые изображения ВВ. Описаны различные типы РСА изображений короткопериодных ВВ (длины 0,5-1 км) в прибрежных зонах в виде полос переменной яркости, либо темных полос; при очень слабом ветре вблизи порога возбуждения ветровых волн наблюдаются яркие полосы - положительные вариации интенсивности сигнала радиолокатора (рис.5).

Рис. 4. Интенсивность см-ГКВ (вверху) в поле цуга ВВ (в центре, показаны колебания глубины изотерм), отмечены моменты измерений давления пленок (стрелками) и его величины ( в мН/м). Внизу - результаты модельных расчетов.

Рис. 5. Основные типы радиоизображений коротких ВВ (спутник ERS-2).

Данные особенности изображений объясняются действием, соответственно, кинематического, пленочного и ветрового механизмов модуляции ГКВ внутренними волнами. Наряду с короткими ВВ на РСА-изображениях океанского шельфа обнаружены также проявления приливных ВВ, имеющие вид полос с периодами 15-20 км. Даны теоретические оценки, показывающие, что эти проявления можно объяснить перераспределением пленок ПАВ и соответствующей модуляцией ветровых ГКВ см-диапазона, а также механизмом модуляции инкремента ветровых ГКВ в поле приливных ВВ. Обнаружено, наконец, что возможен переход одного типа изображений коротких ВВ в другой в зависимости от их положения относительно фазы приливной ВВ. Так, в частности, полосы переменной яркости вблизи гребня приливной ВВ переходят в темные полосы вблизи впадины приливной ВВ; это объясняется наличием крупномасштабных вариаций упругости пленок ПАВ в поле приливной ВВ и, соответственно, доминированием вначале кинематического, а затем пленочного механизмов модуляции ГКВ.

В разделе 4.8 описаны натурные наблюдения пленочных сликов, формируемых в поле неоднородных течений и ветрового дрейфа. В разделе 4.8.1 приведены результаты наблюдений поверхностного проявления неоднородного течения, выполнявшихся в 5-м рейсе н.и.с. УАкадемик ВавиловФ в феврале 1990 г. в тропической Атлантике у побережья Западной Сахары и включавших синхронные измерения профилей скорости течения, пространственных спектров ГКВ и к.п.н. Течение, характеризуемое наличием сильного градиента горизонтальной скорости в области шельфового склона, проявлялось на поверхности в виде полосы Услик-сулойФ - прилегающих друг к другу полос выглаженного и усиленного волнения. В слике зафиксировано уменьшение к.п.н. (рост давления пленки), свидетельствующее о повышенной концентрации ПАВ в области градиента скорости течения. Трансформация спектра ветрового волнения характеризовалась сильным квазиизотропным гашением волн с длинами, менее 15-20 см в слике и анизотропным усилением ГКВ большей длины в области сулоя. На основе качественного теоретического анализа сделан вывод о том, что такой характер проявления течения на морской поверхности связан с совместным действием пленочного и кинематического механизмов воздействия течений на ГКВ. В разделе 4.8.2 описаны наблюдения, в ходе которых были занрегистрированы слики, формируемые неоднородными полями скорости дрейфовых течений для монотонного и осциллирующего ветровых фронтов. Представлены синхронные записи текущего спектра ветровых ГКВ см-дм диапазонов, вариаций к.п.н. и скорости ветра. Показано, что вариации спектров в обоих случаях типичны для пленочных сликов и характеризуются сильным подавлением см-ряби и быстрым уменьшением эффекта для ГКВ дм-диапазона. Получено, что пленка может концентрироваться как в области градиента скорости ветра, так и в минимумах скорости ветра. Дано качественное обсуждение результатов. В разделе 4.9 сформулированы основные результаты главы 4, опубликованные в работах [1*-7*, 9*, 20*-23*, 25*, 27*, 32*-35*, 39*- 41*, 45*, 46*, 48*].

В главе 5 анализируется влияние нелинейности на характеристики ГКВ см-мм-диапазонов и на их модуляцию под действием длинных поверхностных и внутренних волн в присутствии пленок ПАВ. Рассмотрены эффекты, связанные с присутствием в спектре сильно нелинейных ГКВ высших гармоник ГКВ - вынужденных компонент, в частности, паразитной капиллярной ряби [42-47]. В разделе 5.1 дано краткое введение в проблему генерации паразитной капиллярной ряби, приведены описание физического механизма генерации и основные теоретические выводы, а также краткая характеристика известных экспериментальных данных о свойствах ряби. В разделе 5.2 представлены результаты выполненных в работе лабораторных исследований характеристик паразитной ряби, возбуждаемой периодическими ГКВ. В разделе 5.2.1 описаны методика лабораторных экспериментов и результаты измерений характеристик несущих ГКВ и ряби (частоты, длины волны, наклона) оптическими и контактными методами. Определены характерные длины ряби, показаны ее стационарность (равенство фазовых скоростей ряби и несущих ГКВ), а также квазипороговый характер зависимости крутизны ряби от крутизны (амплитуды наклона) несущих ГКВ (рис.6). Показано, что рябь возбуждается ГКВ с длинами от 3-4 см до 20-30 см. В разделе 5.2.2 приведены результаты лабораторных экспериментов по изучению влияния паразитной ряби на радиолокационные сигналы мм-диапазона. Получено, что мощность радиолокационного сигнала возрастает пороговым образом с ростом крутизны несущих ГКВ (рис. 6), пороговое значение крутизны ГКВ ~ 0,1, в согласии с результатами раздела 5.2.1.

Рис. 6. Амплитуда паразитной ряби (17-й гармоники с длиной 5 мм) для ГКВ с длиной 10 см и интенсивность радиолокационного сигнала Ка-диапазона как функции крутизны ГКВ с длинами 10 см и 40 см.

В разделе 5.3 изучено влияние паразитной ряби на характеристики коротких ветровых ГКВ. В лабораторном эксперименте с использованием специально развитых методов, основанных на анализе интенсивности лазерного пучка, проходящего через взволнованную поверхность воды, получены гистограммы кривизны периодических и ветровых ГКВ. Показано, что гистограммы асимметричны из-за несинусоидальности профиля ГКВ и присутствия паразитной ряби Для ветровых ГКВ наличие пленки приводит к увеличению асимметрии из-за более сильного (чем для паразитной ряби) подавления свободных ветровых волн мм-диапазона.

В разделе 5.4 описаны результаты лабораторных исследований фазовой скорости ветровых волн см-мм диапазона и их гашения пленками ПАВ. В разделе 5.4.1 приведены данные измерений доплеровских сдвигов частоты радиолокационных сигналов Ка-диапазона, по которым определялись фазовые скорости ГКВ с брэгговской длиной волны около 5 мм. На основе выражения для результирующей фазовой скорости cp=(cpk+Vdr)+R(cpkm-cpk) ГКВ (cpkm - фазовая скорость вынужденных волн, которая полагается равной скорости энергонесущих см-дм-волн, cpk - фазовая скорость свободных линейных ГКВ, Vdr - скорость ветрового дрейфа) сделаны оценки относительной интенсивности R паразитной ряби в спектре мм-ветровых волн. Получено, что доля паразитной ряби возрастает с ростом скорости ветра и с разгоном, а также с концентрацией ПАВ и может составлять значения порядка 0,5. В разделе 5.4.2 приведены результаты оптических измерений фазовых скоростей ГКВ в широком диапазоне длин см-мм-ГКВ. Скорости ГКВ измерялись с использованием ОСА и градиентного подводного источника, дающего изображение ГКВ в преломленном свете. Для УтестовойФ квазипериодической дм-ГКВ получено, что ее высшие гармоники имеют фазовые скорости несущей ГКВ, а их амплитуды удовлетворяют теории Стокса. Фазовые же скорости ветровых ГКВ см-мм-диапазонов не удовлетворяют линейному дисперсионному уравнению, превышая фазовую скорость линейных ГКВ и увеличиваясь с ростом фазовой скорости ветровых энергонесущих дм-ГКВ. Даны оценки относительной интенсивности вынужденных компонент в спектре ветровых ГКВ см-мм-диапазонов. В разделе 5.4.3 представлены результаты лабораторных измерений гашения волн см-мм-диапазона пленками ПАВ. Дано экспериментальное подтверждение существования максимума спектрального контраста в области длин волн порядка 5-8 мм, что согласуется с данными натурных экспериментов (см. гл.3) и, очевидно, является следствием вклада паразитной ряби в спектр ветровых ГКВ. Раздел 5.5 посвящен натурному исследованию доплеровских сдвигов частоты радиолокационных сигналов Ka- и Х-диапазонов в пленочных сликах. Обнаружено, что доплеровский сдвиг в пленочных сликах может как уменьшаться, так и возрастать по сравнению с его величиной в отсутствие пленки, причем разность доплеровских сдвигов в сликах и на чистой воде зависит от упругости пленки (рис.7).

Рис. 7. Разность доплеровских сдвигов Ка-диапазона в сликах и фоне. Скорости ветра 5-8 м/с.

Качественное объяснение эффекта основано на предположении об изменении относительной интенсивности вынужденных компонент ГКВ в сликах и изменении результирующей фазовой скорости ГКВ.

В разделе 5.6 исследована каскадная модуляция паразитной ряби в поле внутренних волн. Раздел 5.6.1 посвящен результатам лабораторных исследований модуляции паразитной ряби под действием ВВ (в отсутствие пленок ПАВ). Исследован характер модуляции амплитуд основной ГКВ и ее высших гармоник мм-диапазона - паразитной ряби в зависимости от средней крутизны несущей ГКВ, получено, что коэффициент модуляции интенсивности паразитной ряби может на порядок превышать коэффициент кинематической модуляции несущих ГКВ (см. рис. 8).

Рис. 8. Синхронные записи ВВ и интенсивностей основной гармоники ГКВ с длиной 10 см и ее 17 гармоники с длиной волны 5 мм.

В разделе 5.6.2 приведены результаты натурных наблюдений модуляции в поле ВВ, в ходе которых регистрировались вариации мощности сигнала локатора Ка-диапазона, спектра ГКВ в диапазоне длин волн 8-130 см с помощью ОСА, колебаний изотерм в поле ВВ. Проанализированы величина и временной сдвиг максимума коэффициента взаимной корреляции сигналов скаттерометра и ОСА, а также максимума коэффициента взаимнной корреляции горизонтальной компоненнты орбитальной скорости ВВ с сигналами ОСА. Установлено, что коэффициент взаимной корреляции интенсивностей ряби и см-дм-ГКВ слабо зависит от длины ГКВ; при этом имеет место синфазность вариаций интенсивности ряби лишь с ГКВ с длинами менее 40 см, что согласуется с результатами лабораторных исследований паразитной ряби (см. раздел 5.2).

Раздел 5.7 посвящен исследованию модуляции ветровой ряби длинными волнами в сликах. Вначале дано краткое введение в проблему радиолокационной модуляционной передаточной функции (МПФ), перечислены основные рассматривавшиеся ранее механизмы модуляции радиолокационных сигналов в поле длинных волн. В разделе 5.7.1 приведены основные определения и соотношения для МПФ и доплеровских сдвигов радиолокационных сигналов. Показано различие между величинами доплеровских сдвигов, определяемых по среднему спектру мощности радиолокационного сигнала и получаемых как средние сдвиги в мгновенном спектре, установлено, что разница между этими сдвигами определяется величиной МПФ. В разделе 5.7.2 представлены результаты натурных исследований модуляции интенсивности радиолокационных сигналов под действием длинных волн в присутствии пленок ПАВ, из которых следует, что величина МПФ для сигналов Ка- и Х- диапазонов существенно (в 5-7 раз) возрастает в области пленочных сликов (рис. 9).

Рис. 9. Модуль МПФ в сликах (темные точки) и для чистой воды.

Эффект подтверждается и увеличением в сликах разности доплеровского сдвига среднего спектра и среднего значения сдвига мгновенного спектра. Расчеты МПФ с учетом радиолокационной УгеометрическойФ и гидродинамической модуляции (для последней учтены механизмы кинематический, пленочный и модуляция ветрового инкремента) не позволяют объяснить результаты эксперимента, сделан вывод о связи эффекта усиления модуляция в сликах с увеличением относительной интенсивности паразитной ряби в сликах и ее каскадной модуляцией в поле длинных волн. Раздел 5.7.3 посвящен лабораторному исследованию сильной модуляции мощности сигналов радиолокатора под действием длинных волн в присутствии пленок ПАВ. Получено, что МПФ, в зависимости от режима волнения, либо возрастает с ростом концентрации ПАВ, либо эффект усиления отсутствует. Как и в разделе 5.7.2 расчеты модуляции в рамках трех механизмов не позволили объяснить измеренные величины МПФ. На основе результатов измерений доплеровских сдвигов (см. раздел 5.4.1) сделан вывод о том, что эффект возрастания МПФ с ростом концентрации ПАВ наблюдается в тех случаях, когда возрастает относительная интенсивность паразитной ряби в спектре ГКВ, что подтверждает предложенный в разделе 5.7.2 механизм роста МПФ в пленочных сликах. В разделе 5.8 резюмируются основные результаты главы 5, опубликованные в работах [13*, 19*, 26*, 28*, 30*, 31*, 36*-38*, 42*-44*, 47*, 49*-53*, 55*-58*, 60* - 64*].

В Заключении сформулированы основные результаты диссертации.

Дано теоретическое объяснение механизма резонансного затухания ГКВ в присутствии упругой пленки. Показано, что коэффициент затухания ГКВ определяется интенсивностью вихревой компоненты ГКВ, которая может быть описана как вынужденная продольная волна, возбуждаемая потенциальной компонентой ГКВ. Интенсивность вынужденной продольной волны и коэффициент затухания ГКВ максимальны при величине параметра упругости пленки, отвечающей условию близости фазовых скоростей продольной волны и ГКВ.
Предложен лабораторный метод измерения коэффициента затухания ГКВ, основанный на эффекте параметрического возбуждения ГКВ в вертикально осциллирующем бассейне. По результатам измерений коэффициента затухания ГКВ восстановлены величины динамической упругости пленок ряда ПАВ, использованных в экспериментах с искусственными сликами, а также упругости морских пленок.
С использованием разработанных методик взятия образцов пленок с морской поверхности исследованы упругие свойства морских пленок, обнаружены эффект релаксации ПАВ и упругий гистерезис в пленках, последний, согласно результатам лабораторного моделирования, связан с неоднородностью макроскопической структуры пленок. Получено, что величины статической и динамической упругости пленок в сликах на морской поверхности достигают величин порядка 20-40 мН/м, а вне сликов не превышают нескольких мН/м.
В натурных экспериментах с использованием дистанционных методов измерений ветровых волн установлены основные особенности воздействия пленок на ГКВ различных спектральных диапазонов: рост степени гашения волн (контраста) с уменьшением длины ГКВ и с ростом упругости пленки, наличие максимума контраста в см-диапазоне ГКВ при слабом ветре (~1 м/с) и в мм-диапазоне при умеренном ветре. Обнаружен эффект усиления ГКВ дм-диапазона в пленочных сликах. Предложен физический механизм эффекта усиления, связанный с изменением в слике коэффициента затухания дм-волн из-за модуляции волн см-диапазона. Развита модель изменчивости спектров коротких ГКВ в пленочных сликах; полученные особенности контраста предложено использовать как спектральный признак пленочных сликов при их радиолокационной диагностике.
Теоретически показана возможность образования пленочного предвестника (ненулевых вариаций концентрации ПАВ перед цугом внутренних волн (ВВ) в присутствии постоянного поверхностного течения, скорость которого превышает групповую скорость ВВ. Показано, что модуляция концентрации ПАВ усиливается при приближении скорости течения к фазовой скорости ВВ (условие резоннанса). В лабораторном эксперименте дано подтверждение эффекта сильной модуляции ПАВ в поле ВВ при наличии резонансного течения.
В условиях лабораторного эксперимента выявлены основные особенности кинематического механизма модуляции периодических и ветровых ГКВ под действием ВВ, показан резонансный характер модуляции как в гравитационной, так и в капиллярной области частот ГКВ, развита теоретическая модель, показано хорошее согласие теории и эксперимента.
В условиях комплексных натурных экспериментов дано подтверждение действия пленочного механизма воздействия ВВ на ветровые ГКВ, связанного с модуляцией концентрации ПАВ и соответствующими вариациями интенсивности ветровых ГКВ см-диапазона в поле ВВ, а также подтверждение совместных проявлений пленочного и кинематического механизмов модуляции ветровых ГКВ внутренней волной, получено согласие результатов экспериментов с теорией. Обнаружены различные типы радиоизображений коротких ВВ в виде полос с вариациями яркости разного знака, а также проявления длинных приливных ВВ на радиолокационных изображениях океанского шельфа, выявлен эффект трансформации одного типа изображения коротких ВВ в другой при изменении их положения относительно фазы приливной ВВ, дана интерпретация различных типов изображений ВВ на основе кинематического и пленочного механизмов и изменения инкремента ветровых ГКВ в поле ВВ.
Обнаружены проявления неоднородных течений на морской поверхности в виде системы Услик-сулойФ, характеризуемой сильным квазиизотропным гашением см-волн пленкой ПАВ в слике (пленочный механизм) и анизотропным усилением дм-волн в области градиента течения в сулое (кинематический механизм). Обнаружены слики, обусловленные перераспределением ПАВ в поле дрейфовых течений, связанных с монотонным и осциллирующим ветровыми фронтами.
В условиях лабораторного эксперимента исследованы характеристики паразитной капиллярной ряби, возбуждаемой крутыми ГКВ см-дм-диапазонов, установлены квазистационарность ряби, ее характерные длины и пороговый характер зависимости крутизны ряби от крутизны несущих ГКВ; получены гистограммы кривизны ветровых ГКВ и показана их асимметрия, обусловленная асимметрией профиля крутых ГКВ и наличием паразитной ряби. На основе результатов радиолокационных и оптических измерений показано, что фазовые скорости ветровых ГКВ см-мм-диапазонов не удовлетворяют дисперсионному уравнению линейных ГКВ из-за присутствия в спектре ветровых волн вынужденных компонент (в т.ч. паразитной ряби), получены оценки относительной интенсивности вынужденных волн на чистой воде и при наличии пленок ПАВ.
Обнаружен в натурном эксперименте и промоделирован в лабораторных условиях эффект изменения доплеровского сдвига частоты радиолокационных сигналов и соответствующее изменение эффективной фазовой скорости ГКВ мм-диапазона в присутствии пленки ПАВ. Получено, что знак и величина изменения доплеровского сдвига существенно зависят от величины упругости пленки. Дано физическое объяснение явления, основанное на различиях в степени гашения пленкой свободных и вынужденных компонент ветровых ГКВ.
В лабораторном эксперименте обнаружен эффект сильной (каскадной) модуляции интенсивности паразитной капиллярной ряби в поле внутренней волны. Показано, что коэффициент модуляции ряби в несколько раз превышает коэффициент модуляции ГКВ дм-см-диапазонов. Дано подтверждение действия механизма каскадной модуляции в натурном эксперименте. Обнаружен эффект усиления модуляции интенсивности радиолокационного сигнала мм-диапазона в поле длинных поверхностных волн в присутствии пленки ПАВ, показано, что коэффициент модуляции в пленочных сликах возрастает в 5-7 раз. Выполнено лабораторное исследование эффекта, показано, что усиление модуляции связано с каскадной модуляцией паразитной ряби и сильным гашением пленкой свободных ГКВ мм-диапазона.

ЦИТИРУЕМАЯ ЛИТЕРАТУРА

Бондур В.Г. Аэрокосмические методы в современной океанологии. Новые идеи в океанологии. Т.1. Физика. Химия. Биология. М: Наука. 2004. С. 55-117.
Современные проблемы дистанционного зондирования Земли из космоса. Сб. научных статей (ред. Е.А. Лупян, О.Ю. Лаврова). М: УАзбука-2000Ф. 2006. Вып. 3. Т.1. 373 с. Т.2. 388 с.
Филлипс О.М. Динамика верхнего слоя океана. Л: Гидрометеоиздат. 1980. 320 с.
е Блон П., Майсек Л. Волны в океане. Т.2. М.: УМирФ. 1981. 366 с.
Пелиновский Е.Н. Линейная теория установления и изменчивости ветрового волнения при слабом ветре. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1978. Т.14. № 11. C.1167-1176.
Захаров В.Е., Заславский М.М. Кинетическое уравнение и колмогоровские спектры в теории слабой турбулентности ветровых волн. Изв.АН СССР. Физика атмосферы и океана.1982. Т.18. С.747-753.
Phillips O.M. Spectral and equilibrium properties of the equilibrium range in the wind-generated gravity waves. J. Fluid Mech. 1985. V.156. P. 505-531.
Donelan M.A., Pierson W.J. Jr. Radar scattering and equilibrium ranges in wind-generated waves with application to scatterometry. J. Geophys. Res. 1987. V.92. P.4971-5029.
Кудрявцев В.Н. Физическая модель спектра капиллярно-гравитационной ряби. Мор. гидрофиз. журн. 1996. №2. С. 3- 14.
Монин А.С., Красицкий В.П. Явления на поверхности океана. Л.: Гидрометеоиздат. 1985. 375 с.
Федоров К.Н., Гинзбург А.И. Приповерхностный слой океана. Л.: Гидрометеоиздат. 1988. 304 с.
Приповерхностный слой океана. Физические процессы и дистанционное зондирование. Н.Новгород: ИПФ РАН. 1999. С. 9-34.
Apel J.R., Byrne M., Proni J.R., Charnell R.L. Observations of oceanic internal and surface waves from the Earth Resourses Technology Satellite. J. Geophys. Res. 1975. V. 80. P. 865-881.
Vesecky J.E., Stewart R.H. The observation of ocean surface phenomena using imagery from the SEASAT synthetic aperture radar. J. Geophys. Res. 1982. V.87 No.C5. P.3397-3430.
Thompson D. R., Gasparovic R.F. Intensity modulation in SAR images of internal waves. Nature. 1986. V. 320. P.345-348.
Alpers W. Measurement of mesoscale oceanic and atmospheric phenomena by ERS-1 SAR. The Radio Science Bulletin No. 275. 1995. P.14-22.
Булатов М.Г., Кравцов Ю.А., Лаврова О.Ю. и др. Физические механизмы формирования аэрокосмических радиолокационных изображений океана. УФН. 2003. Т.173. № 1. С. 69-87.
Sabinin K., Serebryany A. Intense short-period internal waves in the ocean. J. Marine Res. 2005. V.63. P.227-261.
Scott J.C., Thomas N.H. Sea surface slicks - surface chemistry and hydrodynamics in radar remote sensing. УWind-over-wave couplings. Perspectives and prospectsФ. Clarendon Press, Oxford. 1999. P.221-229.
Marine surface films. Springer. 2006. 341 p.
Alpers W, Huehnerfuss H. The damping of ocean waves by surface films: A new look at an old problem. J. Geophys. Res. 1989.V.94. No.C5. P.6251-6266.
евич В. Г. Физико-химическая гидродинамика. Физматгиз. 1959. 699с.
Lucassen-Reynders E.N., Lucassen J. Properties of capillary waves. J.Adv.Coll.Int.Sci. 1969. V.2. P.347-395
Scott J.C. Oil slicks still the waves. Nature. 1989. V. 340.P. 601-602.
Alpers W, Huehnerfuss H. Radar signatures of oil films floating on the sea surface and the Marangoni effect. J. Geophys. Res. 1988. V.93. No. C4. P. 3642-3648.
Onstott R., Rufenach C. Shipboard active and passive microwave measurement of ocean surface slicks off the Southern Californian coast. J. Geophys. Res. 1992. V. 97. p. 5315-5323.
Fingas M., and Brown C. Remote sensing of oil spills. Infrared&visible cameras, laser fluorosensor, radar satellite sensors, ancillary equipment utility. Sea Technology. 1997. V. 38. N.9. P.37-48.
Vachon P.W., Borstad G.A., and Thomson R.E. Airborne SAR observations of mesoscale ocean features. Can. J. Remote Sens. 1992. V.18. P. 152-165.
Ochadlick A.R., Cho P., Evans-Morgis J. Synthetic aperture radar observations of currents collocated with slicks. J. Geophys. Res. 1992. V.97. P. 5325-5330.
Gade M., Alpers W., Huehnerfuss H., Masuko H., Kobayashi T. Imaging of biogenic and anthropogenic ocean surface films by the multifrequency/multipolarization SIR-C/X-SAR. J. Geophys.Res. 1998. V.103. No.C9. P. 18,851-18,866.
Lyzenga D.R., Marmorino G.O. Measurements of surface currents using sequental synthetic aperture radar images of slick patterns near the edge of the Gulf Stream. J. Geophys. Res. 1998. V. 103. No. C9. P. 18769-18777.
Козлов С.И., Пелиновский Е.Н., Талипова Т.Г. Динамика пленок поверхностно-активных веществ на морской поверхности при прохождении внутренних волн. Мор. гидрофиз. журн. 1987. N4. С.3-8.
Пелиновский Е.Н., Козлов С.И., Талипова Т.Г. Динамика пленок поверхностно-активных веществ в поле неоднородных течений. Метеорология и гидрология. 1987. №1. С.84-89.
Dysthe K. On surface renewal and sea slicks. in УMarine surface filmsФ. Springer. 2006. P.65-74.
Peltzer R.D., Griffin O.M., Barger W.D., Kaiser J.A.C. High resolution measurements of surface-active film redistribution in ship wakes. J. Geophys. Res. 1992. V. 97. No. C4. P. 5231-5252.
Hughes B.A., Grant H.L, The effect of internal waves on surface wind waves. 1. Experimental measurements. Hughes B.A. The effect of internal waves on surface wind waves. 2. Theoretical analysis. J.Geophys.Res. 1978. V.83, NC1. P. 443-454, 455-469.
Басович А.Я., Баханов В.В., Таланов В.И. Влияние интенсивных внутренних волн на ветровое волнение (кинематическая модель). Воздействие крупномасштабных внутренних волн на морскую поверхность. Горький: ИПФ АН СССР. 1982. С.8-30.
Apel J.R., Gasparovic R.F., Thompson D.R., and Gotwols B.L. Signatures of Surface Wave/Internal Wave Interactions: Experiment and Theory. Dyn. Atmos. Oceans. 1988. V.12. P. 89-106.
Басович А.Я., Баханов В.В., Браво-Животовский Д.М., Гордеев Л.Б., Жидко Ю.М., Муякшин С.И. О корреляции изменений спектральной плотности сантиметровых и дециметровых поверхностных волн в поле внутренней волны. Доклады АН СССР. 1988. Т. 298. №4. С. 967-971.
Troitskaya,Yu.I. Modulation of the growth rate of short surface capillary-gravity wind waves by a long wave. J. Fluid Mech. 1994. V.273. P.169-187.
Горшков К.А., Долина И.С., Соустова И.А., Троицкая Ю.И. Модуляция коротких ветровых волн в присутствии интенсивных внутренних волн. Эффект модуляции инкремента. Изв. РАН. Физика атмосферы и океана. 2003. Т.39. N5. С. 661-672.
Plant W.J., Keller W.C., Hesany V., Hara T., Bock E., Donelan M. Bound waves and Bragg scattering in a wind wavetank. J. Geophys. Res. 1999. V.104. No.C2. P. 3243-3263.
Rozenberg A.D., Ritter M.J., Melville W.K., Gottschall K., Smirnov A. Free and bound capillary waves as microwave scatterers: Laboratory studies. IEEE Trans. Geosci. Rem. Sensing. 1999. V. 37. No.2. P. 1052-1065.
Longuet Higgins M.S. The generation of capillary waves by steep gravity waves. J. Fluid Mech. 1963. V. 16. P. 138-159.
Ruvinsky K.D., Feldstein F.I., Freidman G.I. Numerical simulation of the quasistationary stage of ripple exitation by steep gravity-capillary waves. J.Fluid Mech. 1991. V.230. P. 339-359.
Perlin M., Lin H., Ting C.-L. On parasitic capillary waves generated by steep gravity waves: an experimental investigation with spatial and temporal measurements. J. Fluid Mech. 1993. V.2. P. 417-445.
Longuet-Higgins M. Parasitic capillary waves: a direct calculation. J. Fluid Mech.1995. V.301. P.79-107.

СПИСОК РАБОТ ПО ТЕМЕ ДИССЕРТАЦИИ

Ермаков С.А., Пелиновский Е.Н., Талипова Т.Г. О влиянии пленок поверхностно-активных веществ на изменения спектров ветрового волнения под действием внутренних волн. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1980. Т.16. №11. С.1068-1076.
Ермаков С.А., Пелиновский Е.Н. Воздействие внутренних волн на морскую поверхность. Нелинейные волны. М.: Наука. 1983. С.240-252.
Ермаков С.А., Козлов С.И., Показеев К.В., Розенберг А.Д. Лабораторное исследование влияния внутренней волны на регулярные поверхностные волны. Океанология. 1982. Т.22. Вып.2. С.204-210.
Ермаков С.А. Лабораторные исследования воздействия внутренних волн на поверхностное волнение. Воздействие интенсивных внутренних волн на морскую поверхность. Горький: ИПФ АН СССР. 1982. С.168-188.
Ермаков С.А., Пелиновский Е.Н., Талипова Т.Г. Пленочный механизм воздействия внутренних волн на ветровую рябь. Воздействие интенсивных внутренних волн на морскую поверхность. Горький: ИПФ АН СССР. 1982. С.31-51.
Ермаков С.А., Салашин С.Г. Модуляция гравитационно-капиллярных волн в поле внутренней волны. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1984. Т.20. N5. С. 394-404.
Ermakov S.A. Modulation of surface waves in the internal wave field. Nonlinear and Turbulent Processes in Physics (ed. R.Z.Sagdeev). N.Y. 1984. V.2. P. 763-770.
Браво-Животовский Д.М., Долин Л.С., Ермаков С.А., Зуйкова Э.М., Лучинин А.Г., Титов В.И. Эффект усиления дециметровых ветровых волн в зоне нефтяного слика. Доклады АН СССР. 1984. Т.276. N5. С.1243-1246.
Ermakov S.A., Pelinovsky E.N. Variation of the spectrum of wind ripple on coastal waters under the action of internal waves. Dyn. Atmos. Oceans. 1984. V.8. P. 95-100.
Ермаков С.А., Панченко А.Р, Талипова Т.Г. Гашение высокочастотных ветровых волн искусственными поверхностно-активными пленками. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1985. Т.21. N1. С.76-82.
Демин Б.Т., Ермаков С.А., Пелиновский Е.Н., Талипова Т.Г., Шереметьева А.И. Исследование упругих свойств морских поверхностно-активных пленок. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1985. Т.21. N4. С. 410-416.
Ермаков С.А., Талипова Т.Г. Упругий гистерезис в морских поверхностно-активных пленках. Доклады АН СССР. 1985. Т.281. N4. С. 941-944.
Ермаков С.А., Рувинский К.Д., Салашин С.Г., Фрейдман Г.И. Экспериментальное исследование генерации капиллярно-гравитационной ряби сильнонелинейными волнами на поверхности глубокой жидкости. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1986. Т.22. N10. С.1072-1080.
Ermakov S.A., Zujkova E.M., Panchenko A.R., Salashin S.G., Talipova T.G., Titov V.I. Surface film effect on short wind waves. Dynamics of Atmospheres and Oceans. 1986. V.10. P. 31-50.
Ермаков С.А., Зуйкова Э.М., Салашин С.Г. Трансформация спектров коротких ветровых волн в пленочных сликах. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1987. Т.23. N7. С. 707-715.
Ермаков С.А. О затухании длинных волн на коротких поверхностных волнах. Физика и химия океана. Тез. докл. III съезда советских океанологов. Л.:Гидрометеоиздат. 1987. С. 88-89.
Ермаков С.А., Салашин С.Г. Изменчивость коротких ветровых волн в пленочных сликах. Физика и химия океана. Тез. докл. III съезда советских океанологов. Л.:Гидрометеоиздат. 1987. С. 91-92.
Ермаков С.А. Пленочные слики на морской поверхности. Методы гидрофизических исследований. Волны и вихри. Горький. 1987. С.259-277.
Ермаков С.А., Рувинский К.Д., Салашин С.Г. О локальной связи характеристик ряби на гребнях гравитационно-капиллярных волн с их кривизной. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1988. Т.24. N7. С. 771-773.
Василиненко Н.И., Ермаков С.А., Иванов А.В., Панченко А.Р., Салашин С.Г., Троицкая Ю.И. Проявления внутренних волн на морской поверхности в присутствии поверхностно-активной пленки. Доклады АН СССР. 1989. Т. 307. N5. С.1235-1238.
Ермаков С.А. О влиянии течения на динамику поверхностной пленки в поле внутренней волны. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1990. Т.26. N3. С. 329-332.
Ермаков С.А., Панченко А.Р., Салашин С.Г. Проявления на морской поверхности ветровых фронтов в присутствии поверхностно-активной пленки. Изв. АН СССР. Физика атмосферы и океана. 1990. Т.26. N8. С. 883-886.
Ermakov S.A., Ivanov A.V., Panchenko A.R., Salashin S.G., Troitskaya Yu.I., Vasilinenko N.I. Remote sensing of the internal wave manifestations on the sea surface in the presence of surfactant films. Remote Sensing: Global Monitoring for Earth Management. Proc. IGARSSТ 91. IEEE. 1991. V.4. P. 2347-2350.
Ermakov S.A., Panchenko A.R., Salashin S.G. Remote Sensing of Natural Films on the Sea Surface. Remote Sensing: Global Monitoring for Earth Management. Proc. IGARSSТ 91. IEEE. 1991. V.4. P. 2343-2345.
Ermakov S.A., Panchenko A.R., Salashin S.G. Film Slicks on the Sea Surface and Some Mechanisms of Their Formation. Dynamics of Atmospheres and Oceans. 1992. V.16. P. 279-304.
Ermakov S.A., Lubjako L.V., Salashin S.G. Observations of film slicks and internal waves with Ka-band scatterometer. Proc. PORSEC'-92 . 1992. V.2. P.1151-1154.
Ermakov S.A., Zuikova E.M., Mujakshin S.I., Frolov V.V. Manifestations of a current gradient on the sea surface in the persence of a surfactant film. The Air-Sea Interface. Radio and acoustic sensing, turbulence and wave dynamics. Univ. Toronto Press Inc. 1996. P. 395-400.
Ермаков С.А., Салашин С.Г. Об эффекте сильной модуляции капиллярно-гравитационной ряби внутренними волнами. Доклады РАН. 1994. Т.337. №1. С.108-111.
Ермаков С.А., Кияшко С.В., Коннов И.Р. О возможности определения параметра упругости поверхностно-активных пленок по измерению затухания стоячих капиллярно-гравитационных волн. Изв. РАН. Физика атмосферы и океана. 1996. Т.32. №4. С.544-547.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Щегольков Ю.Б. Лабораторные исследования кривизны гравитационно-капиллярных волн конечной амплитуды. Изв. РАН. Физика атмосферы и океана. 1997. Т.33. №3. С.394-401.
Ermakov S.A., Zuikova E.M. Sergievskaya I.A., Shchegolkov Yu.B., Kijashko S.V., Luchinin A.G., da Silva J.C. Stapleton N., Scott J.C. Radar and Optical Measurements of Damping of Small-Scale Wind Waves in Artificial Slicks. Proc. IGARSS'97. 1997. P. 1323-1327.
da Silva J.C., Ermakov S.A., Robinson I.S. The character of short-period internal wave ERS SAR signatures at very low wind speeds. УSpace at the service of our environment.Ф Proc. 3 ERS Symp. ESA. 1997. SP-414. P. 1305-1310.
Ermakov S.A., da Silva J.C., Robinson I.S. ERS SAR imaging of long period internal (tidal) waves. УSpace at the service of our environmentФ. Proc. 3rd ERS Symp. ESA. 1997. SP-414. P. 1299-1304.
Da Silva J.C., Ermakov S.A., Robinson I.S., Jeans D.R.G., Kijashko S.V. Role of surface films in ERS SAR signatures of internal waves on the shelf. 1. Short-period internal waves. J. Geophys. Res.1998. V.103. No.C4. P.8009-8031.
Ermakov S.A., da Silva J.C., Robinson I.S. The role of surface films in SAR signatures of internal waves on the shelf. II. Internal tidal waves. J. Geophys. Res. 1998. V.103. No.C4. P.8033-8043.
Gade M., Alpers W., Ermakov S.A., Huehnerfuss H., Lange P. Wind-wave tank measurements of bound and freely propagating short gravity-capillary waves. J. Geophys. Res. 1998. V.103. No.C10. P.21,697-21,709.
Ermakov S.A., Zuikova E.M., Luchinin A.G., Sergievskaya I.A., Shchegolkov Yu.B., Goldblat V.Yu., Scott J.C. Remote measurements of damping and phase velocities of short wind waves in film slick. УSensing and Managing the EnvironmentФ. Proc. IGARSSТ98. Seattle, Washington, USA. 1998. V.5. P.2562-2564.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Zuikova E.M., Goldblat V.Yu., Shchegolkov Yu.B., Scott J.C. Wave Tank Optical Measurements of Phase Velocities of Wind Waves. УSensing and Managing the EnvironmentФ. Proc. IGARSSТ98. Seattle, Washington, USA. 1998. V.5. P.2553-2555.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Zuikova E.M., Goldblat V.Yu., Scott J.C. Field studies of natural slicks due to internal waves . "Remote Sensing of the System EarthФ. Proc. IGARSSТ99. Hamburg. IEEE, Piscataway. 1999. V.1. P.167-169.
Da Silva, J.C., Ermakov S.A., Robinson I.S. Potter R. ERS SAR observations of long internal waves with positive backscatter signatures. "Remote Sensing of the System EarthФ. Proc. IGARSSТ99 .Hamburg. IEEE, Piscataway. 1999. V.3. P.1481-1483.
Ermakov S.A., Da Silva J.C., Robinson I.S. Radar signatures of internal waves in coastal zones. Верхний слой океана - физические процессы и дистанционное зондирование. Н.Новгород: ИПФ РАН. 1999. С.318-344.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Zuikova E.M., Goldblat V.Yu., Shchegolkov Yu.B., Scott J.C. Wave Tank Study of the Damping of mm-Scale Wind Waves by Surface Films. УRemote Sensing of the System EarthФ. Proc. IGARSSТ99. Hamburg. IEEE, Piscataway. 1999. V.2. P.992-994.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Shchegolkov Yu.B., Goldblat V.Yu. Wave tank study of "cascade" modulation of bound capillary-gravity waves due to internal waves. Proc.IGARSSТ2000. IEEE, Piscataway, N.J., USA. 2000. V. III, P.1087-1089.
Ermakov, S.A., I.A. Sergievskaya, E.M. Zuikova, Yu.B. Shchegolkov, J.C. Scott, and N.R. Stapleton, Field Observations of Radar Backscatter Modulation and Radar Doppler Shifts in Slicks. Proc.IGARSSТ2000. IEEE, Piscataway, N.J., USA. 2000. V.IV. P. 1513-1515.
Da Silva, J.C., Ermakov S.A., Robinson I.S. The role of surface films in SAR signatures of internal waves on the shelf. III. Mode transition. J. Geophys. Res. 2000. V.105. C10. P.24,089-24,104.
Ермаков С.А., Кияшко С.В., Сергиевская И.А., Щегольков Ю.Б. Лабораторное моделирование перераспределения концентрации поверхностно-активных веществ в поле внутренних волн. Препринт ИПФ РАН № 582. Нижний Новгород: ИПФ РАН. 2001. 13 с.
Ermakov, S.A., I.A. Sergievskaya, E.M. Zuikova, Yu.B. Shchegolkov, J.C. Scott, and N.R. Stapleton, Wave tank modelling of strong modulation of radar backscatter due to long waves. Proc. IGARSSТ01. IEEE, Piscataway, N.J., USA. 2001. V.IV. P.1744-1746.
Araujo I.B., da Silva J.C., Ermakov S.A., Robinson I.S. On the role of wind direction in ERS SAR signatures of internal waves on the Iberian shelf. Global Atmos. Ocean Systems. 2002. V.8. No. 4. P. 269-281.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Shchegolkov Yu.B., Kijashko S.V., Scott J.C., Stapleton N.R. Anormal Doppler shifts of radar signals backscattered from marine slicks. Proc. IGARSSТ02. IEEE, Piscataway, N.J., USA. 2002.V.5. P. 2986-2988.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Shchegolkov Yu.B., Kijashko S.V., Scott J.C., Stapleton N.R. Wave tank studies of radar Doppler shifts in the presence of surfactant films on the water surface. Proc. IGARSSТ02. IEEE, Piscataway, N.J., USA. 2002. V.2. P.1111-1113.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Щегольков Ю.Б. Дистанционные исследования изменчивости ветровых волн в сликах на морской поверхности. УФундаментальные исследования взаимодействия суши, океана и атмосферыФ. Материалы Юбилейной Всерос. конф. 10 лет РФФИ. М.: Макс Пресс. 2002. С. 20-21.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Зуйкова Э.М., Кияшко С.В., Щегольков Ю.Б. Об эффекте изменения доплеровских сдвигов частоты радиолокационных сигналов в присутствии органических пленок на морской поверхности. Доклады РАН. 2003. Т.388. №1. С. 109-112.
С.А. Ермаков, И.А. Сергиевская, Ю.Б. Щегольков. Лабораторное исследование сильной модуляции радиолокационных сигналов при наличии длинных волн на воде с поверхностно-активной пленкой. Изв. ВУЗов. Радиофизика. 2002. Т.XLV. №12. С.1025-1042.
Ермаков С.А. О резонансном затухании гравитационно-капиллярных волн на воде, покрытой поверхностно-активной пленкой. Изв. РАН. Физика атмосферы и океана. 2003. Т.39. №5. С.691-696.
Ermakov S.A. The role of bound gravity-capillary waves in radar backscattering from the sea surface. Proc. Int. Symp. УTopical problems of nonlinear wave physicsФ. N.Novgorod: IAP RAS. 2003. P 323-324.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Зуйкова Э.М., Щегольков Ю.Б. Модуляция радиолокационных сигналов длинными волнами при рассеянии на морской поверхности, покрытой пленками поверхностно-активных веществ. Изв. РАН. Физика атмосферы и океана. 2004. №1. С.102-111.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Кияшко С.В., Щегольков Ю.Б. О роли УпаразитнойФ капиллярной ряби при радиолокационном зондировании пленочных сликов на морской поверхности. Проявление глубинных процессов на морской поверхности. Н.Новгород: ИПФ РАН. 2004. С.54-65.
Ермаков С.А. О возможностях радиолокационной диагностики пленок на морской поверхности. Тез. докл. II открытой Всерос. конф. УСовременные проблемы дистанционного зондирования Земли из космосаФ. Москва. 2004. С.135.
Ermakov S.A., and Kijashko S.V., Laboratory study of the damping of parametric ripples due to surfactant films. УMarine surface filmsФ. Springer. 2006. P.113-128.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Zuikova E.M., Goldblat V.Yu., Shchegolkov Yu.B. Wave tank study of phase velocities and damping of gravity-capillary wind waves in the presence of surface films. УMarine surface filmsФ. Springer. 2006. P.129-143.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Гущин Л.А. Пленки на морской поверхности и их дистанционное зондирование. Современные проблемы дистанционного зондирования Земли из космоса. Москва: OOO ФАзбука-2000Ф. Вып.3. 2006. Т.II. С.86-98.
Ермаков С.А. О механизме усиления ветровых волн дециметрового диапазона в пленочных сликах. Препринт ИПФ РАН № 746. Н. Новгород: ИПФ РАН. 2007. 12 с.
Ермаков С.А., Сергиевская И.А., Гущин Л.А., Щегольков Ю.Б. Радиолокационное зондирование органических и нефтяных пленок на морской поверхности. Проявления глубинных процессов на морской поверхности. Н. Новгород: ИПФ РАН. 2007. С. 66-81.
Ermakov S.A., Sergievskaya I.A., Zuikova E.M., Shchegolkov Yu.B., Goldblat V.Yu. Investigations of strong variability of small-scale wind waves using optical methods. Proc. IV Int. Conf. УCurrent Problems of Natural WatersФ. Nizhny Novgorod. 2007. P.135-139.

ОГЛАВЛЕНИЕ ДИССЕРТАЦИИ

Введение

ГЛАВА 1. инейные гравитационно-капиллярные волны на поверхности воды, покрытой пленкой поверхностно-активного вещества (ПАВ).

1.1. Введение.

1.2. Теория затухания гравитационно-капиллярных волн на поверхности воды, покрытой упругой пленкой.

1.2.1. Гравитационно-капиллярные волны и волны Марангони.

1.2.2. Коэффициент затухания гравитационно-капиллярных волн.

1.3. Лабораторные исследования затухания гравитационно-капиллярных волн.

1.3.1. Затухание волн в бассейне конечных размеров.

1.3.2. Метод параметрически возбуждаемых волн.

1.3.3. Измерения коэффициента затухания гравитационно-капиллярных волн.

1.4. Лабораторные исследования характеристик мономолекулярных пленок на поверхности воды методом параметрически возбуждаемых волн.

1.4.1. Коэффициент поверхностного натяжения.

1.4.2. Коэффициент затухания волн и динамическая упругость пленок.

1.5. Выводы к главе 1.

ГЛАВА 2. Упругие свойства морских поверхностных пленок

2.1. Введение.

2.2. Методики взятия проб морских пленок.

2.3. Изотермы и упругий гистерезис в морских пленках.

2.3.1. Изотермы морских пленок.

2.2.2. Упругий гистерезис в пленках ПАВ.

2.4. Упругость пленок и коэффициент поверхностного натяжения в сликах на морской поверхности.

2.5. Выводы к главе 2.

ГЛАВА 3. Спектры ветровых гравитационно-капиллярных волн в присутствии пленок ПАВ.

3.1. Введение. Общая формулировка задачи.

3.2. Натурные эксперименты с искусственными сликами.

3.3. Гашение пленками ветровых волн сантиметрового диапазона.

3.3.1. Результаты экспериментов

3.3.2. Модель локального баланса.

3.4. Гашение пленкой волн миллиметрового диапазона.

3.5. Изменчивость ветровых волн дециметрового диапазона в присутствии пленок ПАВ.

3.5.1. Эффект усиления дециметровых волн в слике. Эксперимент.

3.5.2. Физический механизм эффекта усиления и модель спектрального контраста дециметровых волн в сликах.

О возможности радиолокационной диагностики пленок.

3.7. Выводы к главе 3.

ГЛАВА 4. Динамика гравитационно-капиллярных волн и пленок ПАВ в поле переменных течений. Слики на морской поверхности.

4.1. Введение. Общая формулировка задачи.

4.2. Динамика пленок ПАВ в поле поверхностных течений

4.2.1.Пленка в поле стационарных неоднородных течений.

4.2.2.Пленка в поле внутренних волн.

4.3. Механизмы изменчивости спектров ветровых волн в поле неоднородных течений в присутствии пленок ПАВ.

4.4. Лабораторное моделирование кинематического механизма модуляции гравитационно-капиллярных волн внутренней волной.

4.4.1. Модуляция регулярных гравитационно-капиллярных волн.

4.4.2. Модуляция ветровых волн.

4.5. Лабораторное моделирование механизма модуляции концентрации ПАВ внутренней волной.

4.6. Натурные наблюдения проявлений внутренних волн на морской поверхности в присутствие пленок ПАВ

4.7. Радиолокационные спутниковые изображения внутренних волн на морской поверхности.

4.8. Натурные наблюдения пленочных сликов в поле неоднородных течений и ветрового дрейфа.

4.8.1. УСлик-сулойФ в поле неоднородного океанического течения.

4.8.2. Слики в поле неоднородного ветрового дрейфа.

4.9. Выводы к главе 4.

ГЛАВА 5. Сильнонелинейные гравитационно-капиллярные волны и влияние на них пленок ПАВ.

5.1. Введение. Физический механизм генерации паразитной капиллярной ряби крутыми гравитационно-капиллярными волнами.

5.2. Лабораторное исследование характеристик паразитной ряби, возбуждаемой периодическими гравитационно-капиллярными волнами.

5.2.1. Характеристики паразитной капиллярной ряби.

5.2.2. Влияние паразитной ряби на радиолокационное рассеяние.

5.3. Лабораторное исследование кривизны гравитационно-капиллярных волн.

5.4. Лабораторные исследования фазовой скорости ветровых волн см-мм диапазона и их гашения поверхностными пленками

5.4.1. Радиолокационные измерения фазовых скоростей мм-волн.

5.4.2. Оптические измерения фазовых скоростей см-мм-волн.

5.4.3. Гашение пленками ветровых волн см-мм-диапазона.

5.5. Эффект изменения доплеровского сдвига частоты радиолокационных сигналов мм-диапазона в сликах на морской поверхности.

5.6. Каскадная модуляция паразитной ряби в поле внутренних волн.

5.6.1. Лабораторное исследование каскадной модуляции.

5.6.2. Натурные наблюдения каскадной модуляции.

5.7. Модуляция ветровых волн мм-диапазона в поле длинных волн в сликах.

5.7.1. Модуляционная передаточная функция и доплеровские сдвиги.

5.7.2. Натурные исследования сильной модуляции радиолокационных сигналов под действием длинных волн на воде с пленкой ПАВ.

5.7.3. Лабораторные исследования сильной модуляции радиолокационных сигналов длинными волнами в присутствии пленки ПАВ.

5.8. Выводы к главе 5.

Заключение.

Список цитированной литературы

Авторефераты по всем темам >> Авторефераты по земле

Blog