Законы сохранения в механике

ЗМ

СТ

TOC o "1-2" h zВСТУП.. 2

ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ ЕНЕРГ

п СИСТЕМИ. 3

1.1. Потенцальна енергя системи. 3

1.2. Кнетична енергя системи. 6

1.3. Класифкаця сил. 7

1.4. Закон збереження енергÿ. 8

II.  ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ

МПУЛЬСУ. 12

2.1.

мпульс частинки. 12

2.2.

мпульс системи. 12

2.3. Закон збереження мпульсу. 14

.  ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ МОМЕНТУ

МПУЛЬСУ.. 18

3.1. Момент мпульсу частинки. 18

3.2. Рвняння моментв. 19

3.3. Момент мпульсу момент сили вдносно ос. 21

3.4. Закон збереження моменту мпульсу. 23

ВИСНОВОК.. 29

Л

ТЕРАТУРА.. 31

ВСТУП

Закони збереження енергÿ, мпульсу та моменту мпульсу вдносяться до числа тих найбльш фундаментальних принципв фзики, значення яких важко переоцнити. Роль цих законв особливо зросла псля того, як вияснилось, що вони далеко виходять за рамки механки представляють собою нверсальн закони природи. До цих пр не було виявлено жодного явища, де б порушувались ц закони. Вони безпомилково дють в област елементарних частинок, в област космчних обТ

ктв, у фзиц атома фзиц твердого тла та являються одними з тих небагатьох загальних законв, як лежать в основ сучасно

Вдкривши можливсть ншого пдходу до розгляду класичних механчних явищ, закони збереження стали потужним нструментом дослдження, яким кожного дня користуються фзики. Ця найважливша роль законв збереження як нструмента дослдження обумовлена рядом причин.

1.     Закони збереження не залежать н вд тра

кторй частинок, н вд характеру дючих сил. Тому вони дозволяють отримати ряд досить загальних важливих висновкв про властивост рзних механчних процесв, не занурюючись в

2.     Той факт, що закони збереження не залежать вд характеру дючих сил, дозволя

використовувати

3.     Навть в тих випадках, коли сили вдом, закони збереження допомагають розвТязувати багато задач про рух частинок. Вс ц задач можуть бути розвТязан за допомогою рвнянь руху, але застосування законв збереження дуже часто дозволя

отримувати розвТязок бльш простим шляхом.

ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ ЕНЕРГ

п СИСТЕМИ.

Розглянемо замкнуту систему, мж частинками яко

Покажемо, що в довльнй систем вдлку робот всх цих сил при переход системи частинок з одного стану в нший може бути представлена як спадання деяко

Спочатку взьмемо систему з двох частинок. Обчислимо елементарну роботу сил, з якими ц частинки вза

модють мж собою. Нехай в довльнй систем вдлку в деякий момент часу розташування частинок визнача

ться радус векторами img src="images/picture-002-617.gif.zip" title="Скачать документ бесплатно">

1.2.         Кнетична енергя системи.

Розглянемо в деякй систем вдлку довльну систему частинок. Нехай img src="images/picture-070-100.gif.zip" title="Скачать документ бесплатно">

1.3.         Класифкаця сил.

Вдомо, що частинки системи, яка розгляда

ться, можуть вза

модяти як мж собою, так з тлами, що не входять в дану систему. У звТязку з цим дан сили вза

модÿ мж частинками системи називають внутршнми, сили, як зумовлен дúю нших тл, що не входять в дану систему - зовншнми. В ненерцйнй систем вдлку до останнх вдносять сили нерцÿ.

Крм того, вс сили подляють на потенцальн непотенцальн. Потенцальними називають сили, як залежать при даному характер вза

модÿ лише вд конфгурацÿ механчно

До непотенцальних сил вдносять так зван дисипативн сили - це сили тертя опору. Важливою особливстю даних сил

те, що сумарна робот внутршнх дисипативних сил системи, яка розгляда

ться, вдТ

мна, причому в будь-якй систем вдлку. Доведемо це.

Довльна дисипативна сила може бути представлена у вигляд:

1.4.         Закон збереження енергÿ.

Вище було показано, що прирст кнетично

                                                                                                II. ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ

МПУЛЬСУ.

Досвд вдповдний аналз механчних уявлень показують, що для характеристики механчного руху тл крм кнетично

2.2.        

мпульс системи.

Розглянемо довльну систему частинок. Введемо поняття мпульсу системи як векторну суму мпульсв ? окремих частинок:

2.3.         Закон збереження мпульсу.

Застосування другого та третього законв динамки до системи, яка склада

ться з деклькох вза

модючих тл, приводить до дуже важливих висновкв, з яких виплива

закон збереження мпульсу.

Розглянемо систему, яка склада

ться з img src="images/picture-236-26.gif.zip" title="Скачать документ бесплатно">

                                                                   . ЗАКОН ЗБЕРЕЖЕННЯ МОМЕНТУ

МПУЛЬСУ

налз поведнки систем показу

, що крм енергÿ та мпульсу сну

ще одна механчна величина, з якою також повТязаний закон збереження - це момент мпульсу. що це за величина як ? властивост?

3.2.         Рвняння моментв. Тясу мо яка механчна величина вдповда за змну вектора img src="images/picture-320-21.gif.zip" title="Скачать документ бесплатно"> 3.3.         Момент мпульсу момент сили вдносно ос. Взьмемо в деякй систем вдлку довльну нерухому всь img src="images/picture-369-17.gif.zip" title="Скачать документ бесплатно"> 3.4.         Закон збереження моменту мпульсу. Виберемо довльну систему частинок. Введемо поняття моменту мпульсу дано ВИСНОВОК Кожен з розглянутих законв збереження нкальним явля ться законом природи. 1.     Повна енергя (сума кнетично Енергя нколи не виника не зника . Вона лише переходить з одного виду в нший. Закон збереження перетворення енергй вдкритий у 1840 р. Р. Май ром. Незважаючи на те, що вчений здйснив вдкриття на основ медико-бологчних дослджень, вдкритий ним закон виявився справедливим для с㺿 природи. 2.     Повний мпульс замкнуто 3.     При вдсутност моменту зовншнх сил ( Л ТЕРАТУРА 1.     Архангельський М.М. Курс физики. Механика. - М.: Просвещение, 1975. - с. 186‑190 2.     Иродов И.Е. Основные законы механики. - М.: Высшая школа, 1978. - с. 62‑64, 82‑91, 100‑105, 129‑140 3.     Савельев И.В. Курс физики. Механика. Молекулярная физика. - М.: Наука, 1989. - т. 1 - с. 57‑60, 89‑92 4.     Стрелков С.П. Механика. - М.: Наука, 1975. - с. 95‑96