Книги по разным темам Pages:     | 1 | 2 | 3 |

1 - VРассмотренная в данной работе двухатомная цепочка 1 + с нелинейным межчастичным взаимодействием и неs(n) = arctan tanh-n(1), 1 - 1 линейным внешним потенциалом представляет собой наиболее полную модель одномерной нелинейной мо1/ 1 1 - 1 дулированной среды. В частности, при определенном q(n) = - 1Vz + V соотношении между двумя нелинейностями динамиче(1 - V2 (1 - 1)2 - cские уравнения (13) аналогичны динамическим уравнеn ниям, получаемым при рассмотрении нелинейной модулированной оптической среды [11,12,14,15]. В работе (1 - 1) exp(21) +cn arctan, (28) приводится полная классификация всех типов движу(1 - 1)2 - cn щихся двухпараметрических щелевых и околощелевых где верхний индекс нумерует солитонные решения, со- солитонных решений системы. Также получены явные ответствующие сепаратрисам N, N (n = 0) и, аналитические выражения для движущихся двухпараметрических околощелевых солитонов в частном случае, (n = 1), 1 = /, 1 = (1 - 1) z, когда внешний потенциал отсутствует. Изучен процесс cn =(-1)n+11( - 1) (1 - 1), n = 0, 1 (верхний эволюции фазового портрета системы при изменении знак соответствует солитонам N и, а нижний ЧN частоты нелинейного решения и соотношения между и ).

внутренней и внешней нелинейностями.

Частота и волновые числа нелинейных волн, образующих данные солитонные возбуждения, определяются Список литературы соотношениями [1] W. Chen, D.L. Mills. Phys. Rev. Lett. 58, 2, 160 (1987).

= 0 +, 2 - V [2] D. Mills, J. Trullinger. Phys. Rev. B36, 2, 947 (1987).

[3] O. Chubykalo, A. Kovalev, O. Usatenko. Phys. Rev. B47, 6, V 3153 (1993).

k = +. (29) 2 2 - V [4] A.S. Kovalev, K.V. Kladko, O.V. Usatenko. J. Phys. Soc. Jpn.

Амплитуды осцилляций атомов в центре солитонного 64, 7, 2455 (1995).

возбуждения и на бесконечности равны соответственно [5] O.V. Usatenko, A.S. Kovalev, A.A. Vialov. Fluctuation phenomena: Disorder and Nonlinearity / Ed. A.R. Bishop, S. JimeK2 - 1 1 - (-1)n 1/2 nez, L. Vazquez. World Scientific (1994). P. 286Ц291;

(0) = О.В. Усатенко, А.С. Ковалев, А.А. Вялов. ФТТ 37, 8, 3K4 1 - V 2 1 - 1 + cn (1995).

1 + V + 1 - V, [6] O. Chubykalo, Yu. Kivshar. Phys. Rev. E48, 5, 4128 (1993).

[7] A.S. Kovalev, O.V. Usatenko, A.V. Gorbatch. Phys. Rev. E60, 2, 2309 (1999).

K2 () = 1 + V + 1 - V.

[8] J. Coste, J. Peyraud. Phys. Rev. B39, 18, 13 086 (1989).

3K4 (1 - V )1/[9] J. Coste, J. Peyraud. Phys. Rev. B39, 18, 13 096 (1989).

Фаза составляющих солитоны нелинейных волн при[10] J. Peyraud, J. Coste. Phys. Rev. B40, 18, 12 201 (1989).

обретает сдвиг [11] S. Wabnitz. Opt. Lett. 14, 19, 1071 (1989).

[12] A.B. Aceves, S. Wabnitz. Phys. Lett. A141, 1Ц2, 37 (1989).

1 + [13] A.S. Gorshkov, O.N. Ermakova, V.F. Marchenko. Nonlinearity (n) = n +(-1)n2 arctan 10, 4, 1007 (1997).

1 - [14] А.С. Ковалев, О.В. Усатенко, А.В. Горбач. ФТТ 42, 7, (2000).

1/ 1 1 - [15] A.S. Kovalev, O.V. Usatenko, A.V. Gorbatch, submitted to + V 2 Phys. Rev. E.

(1 - V ) (1 - 1)2 - cn [16] R. Lai, A.J. Sievers. Phys. Rep. 314, 3, 147 (1999).

[17] S.A. Kiselev, S.R. Bickham, A.J. Sievers. Phys. Rev. B48, 18, 1 cn 13 508 (1993).

- arctan (30) [18] S.A. Kiselev, S.R. Bickham, A.J. Sievers. Phys. Rev. B50, 13, (1 - 1)2 - cn 9135 (1994).

[19] C. Martijn de Sterke. Phys. Rev. E48, 5, 4136 (1993).

при изменении координаты z от - до +.

[20] П.С. Ланда, В.Ф. Марченко. УФН 161, 9, 201 (1991).

Следует отметить, что во всех случаях степень локали[21] А.М. Косевич. Теория кристаллической решетки. Изд-во зации движущихся околощелевых солитонов пропорциоХарьк. ун-та, Харьков (1988).

нальна (1 - V )2, и при стремлении скорости V к макси[22] А.М. Косевич, А.С. Ковалев. Введение в нелинейную мальному значению (|V| 1) солитонные возбуждения физическую механику. Наук. думка, Киев (1989).

делокализуются. В то же время отношение амплитуды Физика твердого тела, 2001, том 43, вып. Pages:     | 1 | 2 | 3 |    Книги по разным темам