Книги по разным темам Pages:     | 1 | 2 |

1n точек пересечения кривых 1 и 2 с семейством кривых Наборы возможных значений волновых чисел для перtg(k1h1). Из рис. 4, a следует, что значения волнового пендикулярной и параллельной ориентаций, полученные числа для нулевой моды при одной и другой ориентапутем решения приведенных выше уравнений, показациях практически одинаковы и близки к /2h1. С увены на рис. 4, a. Заметим, что во всех исследованных личением номера n различие фаз СВ мод на границе образцах в интервале магнитных полей, соответствующих наблюдаемому спектру СВР, слой закрепления при слоя возбуждения = k 1nh1 - k h1 (при одинаковых n) 1n перпендикулярной ориентации является для спиновых начинает монотонно возрастать. И например, для моды волн реактивной (упругой) средой, а при параллельной с n = 8 это различие составляет уже /2. Из рис. 4, a Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. Анизотропия спектров спин-волнового резонанса при диссипативном механизме закрепления... фаз СВ мод как на одной, так и на другой границе слоя возбуждения.

Необходимо отметить, что, согласно результатам расчета, изменение знака поля анизотропии в слоях привело бы к обратному эффекту, т. е. наклон дисперсионной кривой при перпендикулярной ориентации (слой закрепления уже не реактивная, а дисперсивная среда) был бы больше, чем при параллельной.

Таким образом, на основе полученных результатов можно сделать следующие выводы.

1) При промежуточных между перпендикулярным и параллельным (трудным и легким) направлениях намагничивания к существенному увеличению угла наклона дисперсионной кривой приводит изменение равновесной Рис. 5. Дисперсионные кривые H0 - Hn = f (k1h1/)2 для ориентации намагниченности, происходящее при регидвухслойных образцов с толщиной h1, m: 1 Ч 0.46, 2 Ч 0.69, страции спектра СВР.

3 Ч0.9, k1 Ч расчетные значения волновых чисел, обозначе2) Дополнительное влияние кроме доминирующего ния те же, что и на рис. 2 и 3.

диссипативного механизма закрепления спинов, реактивных или дисперсивных, в зависимости от ориентации, свойств слоя закрепления приводит к изменению пространственных фаз стоячих спиновых волн на границе также видно, что при параллельной ориентации H отслоя возбуждения и, как следствие, к различию значений носительно пленки, когда слой закрепления является волновых чисел СВ мод с одинаковыми n. Данный факдисперсивной средой, значения k 1nh1 весьма близки к тор обусловливает рассогласование дисперсионных кризначениям (n + 1/2) и лишь незначительно превышают вых при перпендикулярной и параллельной ориентациях их. При перпендикулярной (слой закрепления реактивпостоянного магнитного поля относительно пленки.

ная среда), наоборот, происходит заметное отклонение k h1 от (n+1/2) в сторону меньших значений. Отсюда 1n Список литературы следует, что с увеличением n пространственные фазы СВ мод на границе слоя возбуждения при различных [1] А.Г. Гуревич, Г.А. Мелков. Магнитные колебания и волны.

ориентациях изменяются по-разному. На рис. 4, b привеНаука, М. (1994). 464 с.

дены конфигурации нескольких первых мод для образца [2] M. Jirsa. Phys. Stat. Sol. B187, 125, 187 (1984).

с h1 = 0.69 m, которые иллюстрируют эти изменения.

[3] Н.К. Даньшин, В.С. Деллалов, А.И. Линник, В.Ф. Шкарь.

Таким образом, возрастание с номером моды n ФТТ 41, 8, 1452 (1999).

[4] Н.М. Саланский, М.Ш. Ерухимов. Физические свойства разности пространственных фаз = k 1nh1 - k h1n и применение магнитных пленок. Наука, Новосибирск СВ мод, а следовательно, и значений волнового числа (1975). 224 с.

k1 = k 1n - k = /h1 обусловливает наблюдаемое 1n [5] B. Hoekstra, R.P. van Stapele, J.M. Robertson. J. Appl. Phys.

рассогласование дисперсионных кривых. Если значения 48, 1, 382 (1977).

волновых чисел СВ мод для перпендикулярной ориен[6] C.H. Wilts, S. Prasad. IEEE Trans. Magn. MAG-17, тации сдвинуть на k1, то дисперсионные кривые для (1981).

обеих ориентаций совпадут между собой (рис. 5).

[7] Z.Q. Han, M. Pardavi-Horvath, P.E. Wigen, P. DeGasperis. J.

Как показывает расчет, разность волновых чисел Appl. Phys. 61, 8, 4256 (1987).

[8] В.А. Игнатченко, Р.С. Исхаков. ЖЭТФ 72, 3, 1005 (1977).

k 1n-k возрастает с увеличением их значений. А по1n [9] Р.С. Исхаков, А.С. Чеканов, Л.А. Чеканова. ФТТ 32, 2, скольку k 1n, k h-1, то при меньших толщинах слоя 1n (1990).

возбуждения h1 возрастание k 1n-k с номером моды [10] А.М. Зюзин, А.Г. Бажанов, В.В. Радайкин. ЖТФ 69, 11, 1n должно происходить быстрее, т. е. для одинаковых вол- (1999).

новых чисел с уменьшением толщины h1 относительное [11] А.М. Зюзин, А.Г. Бажанов. ЖЭТФ 111, 5, 1667 (1997).

[12] А.М. Зюзин, Н.Н. Куделькин, В.В. Рандошкин, Р.В. Телесвлияние изменения фазы стоячей спиновой волны на нин. Письма в ЖТФ 9, 3, 177 (1983).

значения k и k 1n возрастает. Данный фактор объясня1n [13] А.М. Зюзин, А.Г. Бажанов, С.Н. Сабаев, С.С. Кидяев. ФТТ ет возрастание рассогласования дисперсионных кривых 42, 7, 1279 (2000).

при уменьшении толщины слоя возбуждения (рис. 2).

[14] А.М. Зюзин, В.В. Радайкин, А.Г. Бажанов. ЖТФ 67, 2, Увеличение примерно в 2 раза величины рассогласо(1997).

вания в трехслойных пленках по сравнению с двухслой- [15] H. Makina, Y. Hidaka. Mat. Res. Bull 16, 8, 957 (1981).

ными с аналогичными слоями возбуждения обусловлено [16] В.Н. Ваньков, А.М. Зюзин. ЖТФ 62, 5, 119 (1992).

удвоением действия описанного выше механизма. В этом случае на значения волнового числа влияют изменения 9 Физика твердого тела, 2002, том 44, вып. Pages:     | 1 | 2 |    Книги по разным темам