Лазерная технология - важнейшая отрасль современного естествознания

РОССИЙСКЯа ЭКОНОМИЧЕСКЯа АКАДЕМИЯ им.Г.В.Плеханова

РЕФЕРАТ:

УПО КОНЦЕПЦИЯМ СОВРЕМЕННОГО ЕСТЕСТВОЗНАНИЯФ

НА ТЕМУ:

Лазерная технология - важнейшая отрасль

современного естествознания У

Выполнил:

студент 1-го курса дневного

отделения ОФа гр.9105

Горбатовский Д.В.

Научный руководитель:

Карпенков С.Х.

МОСКВА 1996 г.

- 2 -

ПЛАН:

1.Особенности лазерного излучения.

2.Природа лазерного излучения.

3.Разновидности лазеров.Полупроводниковые лазеры.

- 3 -

Одним из самых замечательных достижений физики второй половины двадцатого века было открытие физических явлений,послуживших основой для создания дивительного прибора-оптического квантового генератора,или лазера.

лазер представляет собой источник монохроматического когерентного света с высокой направленностью светового луча.Само слово лазер составлено из первых букв английского словосочетания,означающегоусиление света в результате вынужденного излучения.

Действительно, основной физический процесс, определяющий действие лазера, - это вынужденное испускание излучения. Оно происходит при взаимодействии фотона с возбужденным атомом при точном совпадении энергии фотона с энергией возбуждения атома (или молекулы)

В результате этого взаимодействия атом переходит в невозбужденное состояние, избытока энергии излучается в виде нового фотона с точно такой же энергией, направлениема распространения и поляризацией,как и у первичного фотона. Такима образом, следствием данного процесса является наличие же двух абсолютно идентичных фотонов.При дальнейшем взаимодействии этих фотонов с возбужденными атомами, налогичнымиа первому атому, можета возникнуть цепная реакция размножения одинаковых фотонов,Улетящих абсолютно точно в одном направлении, что приведет к появлению

узконаправленного светового луча.Для возникновения лавины идентичныха фотонов необходима среда,ва которой возбужденныха атомов было бы больше,чем невозбужденных, поскольку при взаимодействии фотонов с невозбужденными атомами происходило бы поглощение фотонов.Такая среда

называется средойа са инверснойа населенностьюа уровней энергии.

Итак, кроме вынужденного испускания фотонова возбужденными атомамиа происходята также процесса самопроизвольного, спонтанного испускания фотонова при переходе возбужденными атомами в невозбужденное состояние и процесс поглощения фотонов при переходе атомов из невозбужденного состояния в возбужденное. Эти три процесса, сопровождающие переходы атомов в возбужденные состояния и обратно, были постулированы А. Эйнштейном

в 1916 г.

Если число возбужденных атомов велико и существует инверсная выделенность

уровней (в верхнем, возбужденном состоянии атомов больше,чем в нижнем,

невозбужденном), то первый же фотон, родившийся в результате спонтанного излучения, вызовет всенарастающую лавину появления идентичных фотонов. Произойдет силение спонтанного излучения.

Н возможность силения свет ва среде с инверсной населенностью за счета вынужденного испускания впервые казала ва 1939а г. советский физик

В.А.Фабрикант, предложивший создавать инверсную населенность ва электрическом разряде в газе.

Приа одновременнома рождении ( принципиально это возможно) большого числ спонтанно испущенных фотонова возникнет большое число лавин, каждая из которыха будета распространяться в своема направлении, заданном первоначальныма фотонома соответствующей лавины. Ва результате мы получима потоки квантова света,но не сможема получить ни направленного луча, ни высокой монохроматичности, так как каждая лавина инициировалась

- 4 -а

собственным первоначальным фотоном. Для того чтобы среду са инверсной населенностью можно было использовать для генерации лазерного луча,

т. е. направленного луча c высокой монохроматичностью, необходимо Уснимать инверсную населенность с помощью первичныха фотонов, уже обладающих одной и той же энергиейа,совпадающейа с энергиейа данного

переход ва атоме. Ва этом случаеа мы будема иметь лазерный силитель света.

Существует, однако, и другой вариант получения лазерного луча, связанный с использованиема системы обратнойа связи. Спонтанно родивши- еся фотоны, направление распространения которыха не перпендикулярно плоскости зеркал, создадут лавины фотонов, выходящие за пределы среды. В то же время фотоны, направление распространения которых перпендикулярно плоскости зеркал, создадута лавины, многократно силивающиеся в средеа вследствие многократного отражения от зеркал. Если одно иза зеркал будет обладать небольшим пропусканием, то через него будет выходить

направленныйа поток фотонова перпендикулярно плоскости зеркал. При правильно подобранном пропускании зеркал, точной их настройке относительно

друга друг и относительно продольной оси среды с инверснойа населенностьюа обратная связь может оказаться настолько эффективной, что излучением вбок можно будета полностью пренебречь по сравнению с излучением, выходящима череза зеркала. Н практике это, действительно, дается сделать. Такую схему обратнойа связиа называюта оптическима резонатором, и

именно этот типа резонатора используюта в большинстве существующих лазеров.

В 1955 г. одновременно и независимо Н.Г.Басовым и А. М. Прохоровыма ва Ра и Ч. Таунсом ва США была предложен принцип создания первого ва мире генератора квантов электромагнитного излучения н среде c инверсной населенностью, в котором вынужденное испускание ва результате использования обратной связи приводило к генерации чрезвычайно монохроматического излучения.

Спустя несколько лет, в 1960 г., американским физикома Т. Мейманом была запущен первыйа квантовый генератор оптического диапазона - лазер, ва котором обратная связь осуществлялась с помощью описанного выше оптического резонатора, а инверсная населенность возбуждалась ва кристаллаха рубина, облучаемыха излучениема ксеноновойа лампы-вспышки. Рубиновыйа кристалл

представляета собой кристалла оксида алюминия АLО3 с небольшойа добавкойа =а О,05%а хрома. При добавлении атомова хром прозрачные кристаллы рубин приобретают розовый цвет и поглощаюта излучение ва двух полосаха ближнейа ультрафиолетовой области спектра. Всего кристаллами рубин поглощается около 15%а света лампы-вспышки. При поглощенииа свет ионами хрома происходита перехода ионова ва возбужденноеа состояние В результате внутренниха процессов возбужденные ионы хрома переходята в основное состояние не сразу, череза два возбужденныха ровня. Н этих ровнях происходита накопление ионов, и приа достаточно мощнойа вспышке ксеноновойа лампы возникаета инверсная населенность между промежуточными ровнями и основным уровнем ионов хрома.

Торцы рубинового стержня полируют, покрывают отражающими интерференционными пленками,

- 5 -

выдерживая приа этома строгую параллельность торцова друг другу.

При возникновении инверсии населенностейа ровней

ионова хром ва рубине происходита лавинное нарастание числа вынужденно испущеных фотонов,и обратной связи на оптическом резонаторе, образованном зеркалами на торцах рубинового стержня,обеспечивает формирование зконаправленного луча красного света. Длительность лазерного импульса=

=0.1 с, немного короче длительности вспышки ксеноновой лампы. Энергия импульса рубинового лазера около ДЖ.

С помощью механической системы (вращающееся зеркало) или быстродействующего электрического затвора можно включить У обратную связь (настроить одно из зеркал) в момент достижения максимальнойа инверсии населенностей и, следовательно, максимального силения активной среды. В этом случае мощность индуцированного излучения будет чрезвычайно велика и

инверсия населенности снимется вынужденным излучением за очень короткое время.

В этом режиме модулированной добротности резонатора излучается гигантский импульс лазерного излучения. Полная энергия этого импульса останется прибли-

зитепьно на том же ровне, что и в режиме свободной генерации, но вследствие сокращения в сотни раз длительности импульса также в сотни раз возрастает мощность излучения, достигая значения =Вт.

Рассмотрим некоторые никальные свойства лазерного излучения.

При спонтанном излучении атом излучает спектральную линию конечной ширины При лавинообразном нарастании числа вынужденно испущенных фотонов в среде с инверсной населенностью интенсивность излучения этой лавины будет возрастать прежде всего в центре спектральнойа линииа данного атомного перехода, и в результате этого процесса ширина спектральной линии первоначального спонтанного излучения будета меньшаться. Н практикеа в специальныха словиях дается сделать относительную ширину спектральнойа линии лазерного излучения в 1*1-1*1 раз меньше, чем ширина

самыха зкиха линийа спонтанного излучения, наблюдаемых в природе.

Кромеа сужения линии излучения в лазере дается получить расходимость луча менее 0,1 радиана, т. е. на ровне гловых секунд.

Известно, что направленныйа зкийа луча света можно получить в принципе от любого источника, поставив на пути светового потока ряд экранов са маленькими отверстиями, расположенными н однойа прямой. Представим себе, что мы взяли нагретое черное тело и с помощью диафрагм получили луч света, из которого посредством призмы или другого спектрального прибор выделили

луча c шириной спектра, соответствующейа ширине спектра лазерного излучения. Зная мощность лазерного излучения, ширину его спектра иа угловую расходимость луча, можно с помощьюа формулы Планк вычислить температуру воображаемого черного тела, использованного в качестве источ-

ника светового луча, зквивалентного лазерному лучу. Этот расчет приведет нас к фантастическойа цифре:а температура ачерного тел должна быть порядка десятков миллионова градусов! дивительное свойство лазерного луч - его высокая эффективная температура (дажеа при относительно малой средней

- 6 -

мощности лазерного излучения или малойа энергии лазерного импульса)а открываета перед исследователями большиеа возможности, абсолютно неосуществимые без использования лазера.

Лазеры различаются: способома создания ва среде инверснойа населенности, или, иначе говоря, способом накачки (оптическая накачка, возбуждение электронным даром, химическая накачка и т. п.);а рабочей средой (газы, жидкости, стекла, кристаллы, полупроводники и.т.д.); конструкцией резонатора; режимом работы (импульсный, непрерывный). Эти различия

определяются многообразиема требованийа к характеристикам лазера в связи с его практическими применениями.а

ЛАЗЕРНАЯ ТЕХНОЛОГИЯ.

Лазеры нашли широкое применение, и в частности используются ва промышленности для различныха видов обработки материалов: металлов, бетона,стекла,тканей, кожи и т. п.

Лазерныеа технологические процессы можно условно разделить на два вида. Первыйа из ниха использует возможность чрезвычайно тонкой фокусировки лазерного луча и точного дозирования энергии кака в импульсном, так и в непрерывнома режиме. Ва таких технологических процессаха применяюта лазеры сравнительно невысокой среднейа мощности: это газовыеа лазеры импульсно-

-периодического действия, лазеры н кристаллах иттрий-алюминиевого гранат c примесью неодима. С помощью последних были разработаны технология сверления тонких отверстий (диаметром 1 - 10 мкм и глубиной до 10 -100а мкм) ва рубиновых и алмазных камняха для часовой промышленности иа технология изготовления фильеров для протяжки тонкойа проволоки. Основная область применения маломощных импульсныха лазеров связан с резкойа и сваркойа миниатюрных деталейа в микроэлектронике и электровакуумнойа промышленности, с маркировкойа миниатюрныха деталей, автоматическима выжиганиема цифр, букв,изображений для нужд полиграфической промышленности.

Ва последние годы ва однойа иза важнейших областей микроэлектроники - фотолитографии, беза применения которойа практически невозможно изготовлениеа сверхминиатюрныха печатных плат, интегральных схема и других элементов микроэлектронной техники, обычные источники свет заменяются н лазерные. С помощью лазера на ХеСL (1=308 нм) дается получить разрешение в фотолитографической технике до 0,15 - 0,2 мкм.

Дальнейший прогресс в субмикроннойа литографии связана с применениема в качествеа экспонирующего источник свет мягкого рентгеновского излучения из плазмы, создаваемойа лазерныма лучом. Ва этом случае предела разрешения, определяемыйа длинойа волны рентгеновского излучения (1= 0,01 - О,001 амкм), оказывается просто фантастическим.

Второй вид лазерной технологии основан на применении лазеров с

большой средней мощностью:от 1кВт и выше.Мощные лазеры используют в таких энергоемких технологических процессах,как резк и сварка толстых стальных листов, поверхностная закалка, наплавление и легирование крупногабаритных деталей, очистка зданий от поверхностей загрязнений, резка мрамора, гранита,

- 7 -

раскрой тканей, кожи и других материалов.При лазерной сварке металлов достигается высокое качество шва и не требуется применение вакуумных камер, как при электроннолучевой сварке, это очень важно в конвейрном производстве.

Мощная лазерная технология нашла применение в машиностроении, автомобильной промышленности, промышленности строительных материалов. Она позволяет не только повысить качество обработки материалов, но и лучшить технико-экономические показатели производственных процессов. Так, скорость лазерной сварки стальных листов толщиной 14а мКм достигает 100мч при расходе электроэнергии 10 кВт.ч.

ГАЗОВЫЕ ЛАЗЕРЫ

Газовые лазеры представляют собой, пожалуй, наиболее широко используемый в настоящее время тип лазеров и, возможно, в этом отношении они превосходят даже рубиновые лазеры. Газовым лазерама также, по-видимому, посвящена большая часть выполненных иследований.Среди различныха типова газовыха лазерова всегда можно найти такой, которыйа будета довлетворять почти любому требованию, предъявляемому к лазеру, з исключением очень большойа мощности в видимойа области спектр ва импульсном режиме. Большие мощности необходимы для многих экспериментова при изучении нелинейных оптических свойства материалов.Ва настоящее время большиеа мощности ва газовыха лазераха не получены по тойа простой причине, что плотность атомов ва них недостаточно велика. Однако почти для всеха других целей можно найтиа конкретныйа типа газового лазера, который будета превосходить кака твердотельные лазеры са оптическойа накачкой, так и полупроводниковые лазеры. Много силийа было направлено н то, чтобы эти лазеры могли конкурировать с газовыми лазерами, и в ряде случаев был достигнута определенный спех, однако она всегда оказывался н грани возможностей, ва то время как газовые лазеры не обнаруживаюта никаких признаков меньшения популярности.

Особенности газовых лазеров большей часто обусловлены тем, что они, кака правило, являются источниками атомных или молекулярных спектров. Поэтому длины волн переходов точно известны они определяются атомнойа структуройа и обычно неа зависят от словий окружающейа среды. Стабильность длины волны генерацииа при определенныха силиях можета быть значительно лучшен по сравнениюа со стабильностью спонтанного

излучения. Ва настоящее время имеются лазеры с монохроматичностыо, лучшей, чема ва любома другом приборе. При соответствующем выборе активной среды может быть осуществлен генерация ва любой части спектра, от ультрафиолетовойа (~2а А)а до далекойа инфракрасной области

(~ 0,4 мм), частично захватывая микроволновую область. Нет такжеа оснований сомневаться, что ва будущема удастся создать лазеры для вакуумной

- 8 -

ультрафиолетовойа областиа спектра. Разреженность рабочего газа обеспечивает оптическуюа однородность среды с низкима коэффициентома преломления, что позволяета применять простую математическую теорию для описания структуры мод резонатора и дает уверенность ва том, что свойств выходного сигнал близкиа к теоретическим. Хотя к. п. д. превращения электрической энергии в энергию вынужденного излучения ва газовом лазере не может

быть такима большим, как ва полупроводниковом лазере, однако благодаря простоте правления разрядом газовый лазер оказывается для большинств целей наиболее добныма ва работе кака один иза лабораторных приборов. Что касается большой мощности в непрерывнома ре жиме (ва противоположность импульснойа мощности), то природ газовыха лазеров позволяета им ва этом отношении превзойти все другие типы лазеров.

КРАТКИЙ ИСТОРИЧЕСКИЙ ОБЗОР

Первые расчеты, касающиеся возможности создания лазеров, и первые патенты относились главным образом к газовым лазерам, так как схемы энергетических уровней и словия возбуждения в этом случае более понятны, чем для веществ в твердом состоянии. Однако первыма был открыт рубиновый лазер, хотя вскоре был создан и газовый лазер. В конце 1960 г. Джаван, Беннет и Херриотта создали гелий-неоновый лазер, работающийа в инфракрасной области на ряде линий в районе 1 мк. В последующие два года гелий-неоновый лазер был совершенствован, также были открыты друг е газовые лазеры, .работающие в инфракрасной области, включая лазеры с использованием других благородных газов и атомарного кислорода. Однако наибольший интерес к газовым лазерам был вызван открытием генерации гелий-неонового лазера на красной линии

6328 при словиях, лишь незначительно отличавшихся от словий, при кото- рых была получена генерация в первом газовом лазере. Получение генерации в видимой области спектра стимулировало интерес не только к поискам дополнительныма переходов такого типа, но и к лазерным применениям, така кака при этома были открыты многие новые и неожиданные явления, лазерный луч получил новые применения в качестве лабораторного инструмента. Два года,

последовавшие за открытием генерации на линии 6328 А, были насыщены большим количеством технических совершенствований, направленных главным образом на достижение большей мощности и большей компактностиа этого типа лазера. Тем временем продолжались поиски новых длин волн и были открыты многие инфракрасные и несколько новых переходов в видимой области спектра. Наиболее важныма иза них является открытие Матиасом и сотр. импульсныха лазерных переходова в молекулярном азоте и в окиси глерода.

Следующима наиболее важныма этапома в аразвитии лазерова было, по--видимому, открытие Беллома в конце 1963 г. лазера, работающего н ионах ртути. Хотя лазер на ионах ртути сам по себе не оправдал первоначальных

надежда н получение больших мощностейа в непрерывном режиме ва краснойа и зеленойа областях спектра, это открытие казало новые режимы разряда, при которых могута быть обнаружены лазерные переходы ва видимой

области спектра. Поиски таких переходова были проведены такжеа среди другиха ионов. Вскореа было обнаружено,что ионы аргон представляюта собойа наилучшийа источника лазерныха переходова са большойа мощностью

- 9 -

ва видимой области и что н них можета быть получена генерация ва непрерывном режимеа. Ва результате дальнейшиха усовершенствованийа аргонового лазер ва непрерывнома режимеа был получен наиболее высокая мощность, какая только возможна ва видимой области. В результатеа поискова была открыт генерация н 200 ионных переходах, сосредоточенныха главныма образома в видимой, также в ультрафиолетовойа частях спектра. Такие поиски, по-видимому, еще не окончены;а в журналаха по прикладнойа физикеа и ва технических журналаха часто появляются сообщения о генерации на новых длинах волн,

Тем временем.технические совершенствования лазеров быстро расширялись, в результате чего исчезли многие колдовскиеа ухищрения первыха конструкций гелий-неоновыха и другиха газовыха лазеров. Исследования такиха лазеров, начатыеа Беннетома, продолжались до теха пор, пока не был создана гелий-неоновый лазер, которыйа можно становить н обычнома столе с полной

уверенностью ва том, что лазера будета функционировать так, кака это ожидалось приа его создании. Аргоновый ионныйа лазера не исследована столь же хорошо; однако большое число оригинальныха работ Гордон Бриджеса

и сотр. позволяета предвидеть ва разумных пределах возможные параметры такого лазера.

Н протяжении последнего года появился ряд интересныха работ, посвященных газовыма лазерам, однако ещеа слишкома рано определять иха относительную ценность. Ко всеобщему дивлению наиболее важныма

достижениема явилось открытие Пейтелом генерации вынужденного излучения ва СО2а н полосе 1,6 мка с высокима к.п.д.выходная мощность ва этих лазерах может быть доведена до сотен ватт,что обещает открыть целую новую

область лазерныха применений.

Полупроводниковые лазеры.

Основным примером работы полупроводниковых лазеров является магнитно-оптический накопитель(МО).

Принципы работы МО накопителя.

МО накопитель построен на совмещении магнитного и оптического принципа хранения информации. Записывание информации производится при помощи луча лазера и магнитного поля, считование при помощи одного только лазера.

Ва процессе записи н Мо диска лазерный луча нагревает определенные точкиа н диски, иа пода воздейстиема температуры сопротивляемость изменению полярности, для нагретой точки, резко падает, что позволяет магнитному полю изменить полярность точки.После окончания нагрева сопротивляемость снов увеличивается нополярность нагретой точки остается ва соответствии c магнитным полема примененныма к нейа ва момента нагрева. Ва имеющихся на

сегодняшний день МО накопителях для записи информации применяются два цикла, цикл стирания и цикла записи. Ва процессеа стирания магнитное поле имеета одинаковую полярность, соответствующую двоичныма нулям. Лазерныйа луча нагреваета последовательно весь стираемыйа часток и таким образома

- 10 -

записывает н диск последовательность нулей. В циклеа записи полярность магнитного поля меняется н противоположную, что соответствуета двоичной

единице. В этом цикле лазерныйа луча включается только н тех участках, которые должны содержать двоичные единицы, иа оставляя частки с двоичными нулями без изменений.

В процессе чтения c Мо диск используется эффекта Керра, заключающийся ва изменении плоскости поляризации отраженного лазерного луча, ва зависимости от направления магнитного поля отражающего элемента. Отражающима элементома ва данном случае является намагниченная при записи точк н поверхности диска, соответствующая одному биту хранимой информации. При считывании используется лазерный луч небольшой интенсивности, неа приводящий к нагреву считываемого участка, такима образома при считывании хранимая информация не разрушается.

Такой способ в отличии от обычного применяемого ва оптических дисках не деформирует поверхность диск и позволяета повторную запись без дополнительного оборудования. Этот способ также имеет преимущество переда традиционнойа магнитнойа записью в плане надежности. Так как перемагничеваниие часткова диск возможно только пода действиема высокой температуры, то вероятность случайного перемагничевания очень низкая, в отличии от традиционной магнитной записи, к потери которойа могута привести

случайные магнитные поля.

Область применения.

Область применения Мо дискова определяется его высокими

характеристиками по надежности, объему и сменяемости. Мо диск необходим для задач, требующиха большого дискового объема, это такие задачи, кака САПР, обработк изображенийа звука. Однако небольшая скорость доступ к данным, не дает возможности применять МО диски для задач са критичнойа реактивностьюа систем.Поэтому применение МО дисков в таких задачах сводится к хранению на них временной или резервной информации. Для Мо дискова очень выгодным использованием является резервное копирование жестких

дисков или баз данных. В отличии от традиционно применяемыха для этих целей стримеров, при хранение резервнойа информацииа н МО дисках, существенно увеличивается скорость восстановления данных после сбоя. Это объясняется тем, что МО диски являются стройствами с произвольным доступом, что позволяет восстанавливать только теа данные ва которыха обнаружился сбой.Кроме этого при такома способе восстановления нета необходимости

полностью останавливать систему до полного восстановления данных.Эти достоинств ва сочетании c высокойа надежностью хранения информации делают применение МО дисков при резервнома копировании выгодным, хотя и более дорогим по сравнению со стримерами.

Применениеа Мо дисков, такжеа целесообразно при работеа с приватной информацией больших объемов. Легкая сменяемость дисков позволяет использовать их только во время работы, не заботясь об охране компьютера в

- 11 -

нерабочее время, данные могута хранится в отдельном, охраняемом месте. Это жеа свойство делаета Мо диски незаменимыми ва ситуацииа когд необходимо перевозить большие объемы с места на место, например с работы домой и обратно.

Перспективы развития.

Основные перспективы развития МО дисков связанны прежде всего са величениема скоростиа записи аданных. Медленная скорость определяется в первую очередь двухпроходныма алгоритмома записи. В этом алгоритме нули и единицы пишутся за разные проходы, из-за того, что магнитное поле, задающие направление поляризации конкретных точек на диске, не можета изменять свое направление достаточно быстро.

Наиболее реальная альтернатив двухпроходнойа записи -а это технология, основанная н изменениеа фазового состояния. Такая систем уже реализован некоторымиа фирмами производителями.Существуют еще несколько разработок в этом направлении, связанные са полимернымиа красителями и модуляциямиа магнитного поля и мощности излучения лазера.

Технология основанная н изменении фазового состояния, основана на способности вещества переходить иза кристаллического состояния в аморфное. Достаточно аосветить некоторуюа точку на поверхности диск лучома лазера аопределенной мощности, как вещество в этой точке перейдет ва аморфное состояние. При этом изменяется отражающая способность адиск ва этойа точке. Запись информации происходит значительно быстрее, но при этома процессе

деформируется поверхность диска, что ограничиваета число циклов перезаписи.

Технология основанная н полимерных красителях, также допускает повторную запись. При этой технологии поверхность диска покрывается двумя слоями полимеров, каждый из которых чувствителен к свету определенной частоты. Для записи используется частота, игнорируемая верхним слоем, но вызывающая реакцию в нижнем. В точке падения луча нижнийа слойа разбухаета и образует выпуклость, влияющую на отражающие свойств поверхности диска. Для стирания используется другая частота, н которую

реагирует только верхний слой полимера, при реакцииа выпуклость сглаживается. Этот метода кака и предыдущийа имеета ограниченное число циклов записи, так кака при азаписиа происходита деформация поверхности.

В настоящие время же разрабатывается технология позволяющая менять полярность магнитного поля ан противоположную всего за несколько наносекунд. Это позволита изменять магнитное поле синхронно с поступлением данных на запись.Существуета также технология построенная н модуляции

излучения лазера. В этой технологии дисковода работаета ва трех режимах - режим чтения с низкой интенсивностью, режима записи со средней интенсивностью и режим записи са высокойа интенсивностью. Модуляция интенсивности лазерного луч требуета болееа сложной структуры диска, и дополнения механизм дисковода инициализирующим магнитом, установленным перед магнитома смещения и имеющим противоположную

- 12 -

полярность. В самом простом случае диск имеета дв рабочиха слоя -а инициализирующийа и записывающий. Инициализирующий слой сделан из такого материала, что инициализирующийа магнита можета изменять его полярность без дополнительного воздействия лазера. В процессе записи

инициализирующий слойа записывается нулями, при воздействии лазерного луч средней интенсивности записывающий слой намагничивается инициализирующим, при воздействииа луч высокой интенсивности, записывающий слой намагничивается в соответствии с полярностью магнита смещения. Таким образома запись данныха может происходить за один проход, при переключении мощности лазера.

Безусловно Мо диски перспективныеа и бурно развивающиеся стройства, которые могут решать назревающие проблемы са большими объемами информации. Но их дальнейшее развитие зависит не только от технологии записи на них, но и от прогресса в области других носителей информации. И если не будет изобретен более эффективный способ хранения информации, МО диски возможно займут доминирующие роли.

- 13 -

Список использованной литературы:

1.Энциклопедический словарь юного физика (гл.редактор Мигдал А.Б.)

Москва Педагогика 1991г.

2.Н.М.Шахмаев,С.Н.Шахмаев,Д.Ш.Шодиев Физика 1Ф

Москва Просвещение 1993г.

3.О.Ф.Кабардин Физика Москва Просвещение 1988г.

4.Газовые лазеры (под.ред. Н.Н.Соболева) Москва Мир 1968г.

5.Журнал УPC MagazineФ ( Russion Edition ) N2 1991г.